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EFFETS DE LA TEXTURE CRISTALLOGRAPHIQUE SUR LES PROPRIÉTÉS MÉCANIQUES STATIQUES DE
L’ALLIAGE AÉRONAUTIQUE AL-LI 2099
Thèse
Alexandre Bois-Brochu
Doctorat en génie des matériaux et de la métallurgie
Philosophiae doctor (Ph.D.)
Québec, Canada
© Alexandre Bois-Brochu, 2017
EFFETS DE LA TEXTURE CRISTALLOGRAPHIQUE SUR LES PROPRIÉTÉS MÉCANIQUES STATIQUES DE
L’ALLIAGE AÉRONAUTIQUE AL-LI 2099
Thèse
Alexandre Bois-Brochu
Sous la direction de :
Carl Blais, directeur de recherche
iii
RÉSUMÉ
L’ajout de lithium dans les alliages d’aluminium permet de diminuer leur masse
volumique tout en augmentant leur rigidité. En considérant des propriétés mécaniques
aux moins égales aux alliages traditionnels d’aluminium, il est facile de comprendre
pourquoi ces nouveaux alliages deviennent intéressants dans le domaine de
l’aéronautique. En effet, la diminution de la masse volumique permettra de diminuer la
consommation d’essence due au poids plus faible des composantes. Le domaine de
l’aéronautique demandant des contraintes de sécurité majeures, il est donc important de
bien comprendre les propriétés mécaniques des alliages d’aluminium-lithium ainsi que
les différents phénomènes influençant ces propriétés.
La résistance mécanique des alliages d’aluminium-lithium est améliorée par la présence
de plusieurs types de précipités qui entravent le mouvement des dislocations. Les alliages
Al-Li-x actuels utilisent plusieurs précipités semi-cohérents et cohérents pour le
durcissement. L’avantage d’utiliser une co-précipitation de δ’ (Al3Li), T1 (Al2CuLi) et de
S’ (Al2CuMg) provient du fait que ces phases métastables précipitent sur différents plans,
ce qui optimise le blocage du mouvement des dislocations. La microstructure obtenue en
est une qui est rarement recristallisée dû à la présence de précipités cohérents Al3Zr qui
empêche la recristallisation. Par conséquent, ces alliages présentent des propriétés
mécaniques anisotropes, qui ne sont pas équivalentes dans toutes les directions. Ceci est
causé par la présence de textures cristallographiques, particulièrement la texture fibre
<111> .
Les propriétés mécaniques obtenues dans l’alliage 2099 T83 étudié varient selon les
emplacements et selon l’orientation des échantillons par rapport à l’axe de déformation
(extrusion). Les résistances sont plus élevées dans la direction longitudinale d’un profilé
cylindrique qui présente aussi les plus fortes intensités de texture fibre <111>. Grâce à la
caractérisation mécanique, microstructurale et de la texture cristallographique, des
modèles permettant de prédire l’anisotropie et les propriétés mécaniques en fonction de
l’intensité de la texture fibre <111> ont pu être développés. Par la suite, l’effet de la
iv
densité de précipités T1 sur l’anisotropie des propriétés mécaniques statiques a pu être
démontrée.
v
TABLE DES MATIÈRES
RÉSUMÉ...................................................................................................................................... iii
TABLE DES MATIÈRES ............................................................................................................ v
LISTE DES FIGURES ............................................................................................................... viii
LISTE DES TABLEAUX ............................................................................................................. x
AVANT-PROPOS ....................................................................................................................... xi
Chapitre 1 - Introduction ............................................................................................................... 1
1. Mise en situation ................................................................................................................... 1
2. 1 But du projet de recherche ................................................................................................. 1
Chapitre 2 - État des connaissances .............................................................................................. 3
2. 1 Mise en contexte des alliages aluminium-lithium .............................................................. 3
2.2 Structure de déformation ............................................................................................... 5
2.2.1 Glissement et maclage ........................................................................................... 5
2.2.2 Structure déformée ................................................................................................ 7
2.2.3 Restauration et recristallisation ........................................................................... 10
2.2.3.1 Adoucissement statique ...................................................................................... 10
2.2.3.2 Adoucissement dynamique ................................................................................. 13
2.3 Texture ........................................................................................................................ 15
2.3.1 Description de texture ......................................................................................... 15
2.3.2 Figures de pôles ................................................................................................... 17
2.3.3 Figure de pôles inverses ...................................................................................... 18
2.3.4 Fonctions de distribution des orientations cristallines ......................................... 19
2.3.5 Cartes d’orientation ............................................................................................. 21
2.3.6 Textures en présence dans les cfc ........................................................................ 22
2.3.7 Modèles utilisant les données de texture ............................................................. 25
2.4 Durcissement structural ............................................................................................... 26
2.4.1 Principes du durcissement structural ................................................................... 26
vi
2.4.1.1 Mise en solution .................................................................................................. 27
2.4.1.2 Trempe ................................................................................................................ 28
2.4.1.3 Vieillissement ...................................................................................................... 29
2.4.2 Nomenclature du durcissement structural ........................................................... 30
2.4.3 Évolution des précipités ...................................................................................... 32
2.4.3.1 Zones GP ............................................................................................................. 32
2.4.3.2 Précipités intermédiaires cohérents .................................................................... 33
2.4.3.3 Précipités intermédiaires semi-cohérents ............................................................ 34
2.4.3.4 Phase d’équilibre ................................................................................................. 34
2.4.3.5 Effet de la température sur la formation des précipités ....................................... 35
2.4.3.6 Zone appauvrie en précipités (PFZ) ................................................................... 36
2.4.3.7 Effets du microalliage sur la précipitation.......................................................... 37
2.4.3.8 Vieillissement multiple et traitement thermomécanique ..................................... 37
2.4.4 Mécanisme de durcissement ................................................................................ 38
2.4.4.1 Durcissement par distorsion du réseau ............................................................ 39
2.4.4.2 Durcissement chimique ................................................................................... 40
2.4.4.3 Mécanisme d’Orowan ..................................................................................... 40
2.4.4.4 Glissement planaire ......................................................................................... 41
2.4.4.5 Évolution du durcissement .............................................................................. 42
2.5 Alliages d’aluminium-lithium ..................................................................................... 44
2.5.1 Familles d’alliages ............................................................................................... 44
2.5.2 Microstructure ..................................................................................................... 45
2.5.2.1 Phases .................................................................................................................. 45
2.5.2.2 Structure de grains ............................................................................................... 50
2.5.3 Textures ............................................................................................................... 51
2.5.4 Propriétés mécaniques ......................................................................................... 54
2.5.4.1 Propriétés mécaniques statiques ...................................................................... 54
2.5.4.2 Ténacité ........................................................................................................... 55
2.5.4.3 Anisotropie des propriétés mécaniques ........................................................... 56
vii
Chapitre 3 - Méthodologie .......................................................................................................... 60
3.1 Étude de l’effet de la texture cristallographique sur les extrusions Al-Li 2099 T83 ......... 60
3.1.1 Essais mécaniques et fractographie ................................................................................ 62
3.1.2 Microstructure ................................................................................................................ 64
3.1.3 Texture ........................................................................................................................... 68
3.1.4 Modélisation des propriétés mécaniques statiques ......................................................... 68
3.2 Effets de la densité de précipités T1 sur les propriétés mécaniques et sur l’anisotropie
d’alliage Al-Li 2099 T8........................................................................................................... 69
3.2.1 Traitements thermomécaniques ...................................................................................... 69
3.2.1 Essais mécaniques statiques ........................................................................................... 70
3.2.1 Microstructure ................................................................................................................ 71
Chapitre 4 - 1er article .................................................................................................................. 72
Chapitre 5 - 2ème article ............................................................................................................... 96
Chapitre 6 - 3ème article ............................................................................................................. 110
Chapitre 7 - Discussion ............................................................................................................. 125
7.1 Fractographie ................................................................................................................... 125
7.2 Résultats DRX et EBSD .................................................................................................. 131
7.3 Calculs de facteurs de Sachs et Taylor ............................................................................ 132
7.4 Relation propriétés mécaniques - anisotropie - modèles de déformation ........................ 133
7.5 Modélisation pas-à-pas .................................................................................................... 135
Chapitre 8 - Travaux futurs ....................................................................................................... 136
Chapitre 9 - Conclusion............................................................................................................. 137
Chapitre 10 - Bibliographie ....................................................................................................... 141
viii
LISTE DES FIGURES
Figure 1: Effet d'ajouts d'éléments d'alliage sur le module de Young [3] ..................................... 3
Figure 2: Applications potentielles pour les alliages Al-Li dans un avion commercial [2] .......... 4
Figure 3: Dislocation-coin [11] ..................................................................................................... 6
Figure 4: Systèmes de glissement pour les structures CFC, HC et CC [9] .................................. 6
Figure 5: Maclage [11] .................................................................................................................. 7
Figure 6: Structure de déformation [8] .......................................................................................... 8
Figure 7 : Taille relative des cellules en fonction de la déformation[8] ........................................ 9
Figure 8: Effets des phénomènes d'adoucissement sur les propriétés mécaniques (ρ=densité de
dislocations, d=diamètre de grains) [9] ....................................................................................... 11
Figure 9 : Fibres α et β dans l'espace d'Euler 3D [14] ................................................................. 17
Figure 10: Construction d'une figure de pôle[14] ....................................................................... 18
Figure 11: Figure de pôles inverses d'aluminium tréfilé à froid[14] ........................................... 19
Figure 12: Détermination des angles d’Euler [14] ...................................................................... 20
Figure 13: FDOC (ODF) d'un laiton [14].................................................................................... 21
Figure 14: Évolution de la texture d'un acier en fonction de la déformation [14] ....................... 21
Figure 15: Triangle servant de légende pour la carte d'orientation ............................................. 22
Figure 16: Effets de la précipitation sur la texture pour un alliage Al-1,8%Cu [14] .................. 24
Figure 17: Section du diagramme de phase Al-Cu [9] ................................................................ 28
Figure 18: Profil de température lors du durcissement structural[11] ......................................... 29
Figure 19: Évolution de la dureté lors du vieillissement[9] ........................................................ 30
Figure 20: Rayon critique de stabilité d'un germe [9] ................................................................. 33
Figure 21: Solvus des différents précipités dans le système Al-Cu [4] ....................................... 35
Figure 22: Zone appauvrie en précipités (PZF) dans un alliage Al-Zn-Mg [3] .......................... 36
Figure 23: Interaction des champs de contrainte avec une dislocation [4] .................................. 39
Figure 24: Durcissement chimique [4] ........................................................................................ 40
Figure 25: Mécanisme d'Orowan [9] ........................................................................................... 41
Figure 26: Fragilisation dû au glissement planaire (a) et à une zone appauvrie en précipités
(PZF) (b) [3] ................................................................................................................................ 42
Figure 27: Déformabilité des particules [4] ................................................................................ 43
Figure 28 : Schéma des précipités et particules de deuxième phase retrouvés dans l’alliage 2099
[6] ................................................................................................................................................ 48
Figure 29 :Textures de déformation et de recristallisation retrouvées dans une plaque laminée à
chaud de 7,5 mm de l'alliage 2195 [29] ...................................................................................... 53
ix
Figure 30 : Textures de déformation et de recristallisation retrouvées dans une plaque laminée à
chaud de 45 mm de l'alliage 2195 [29] ....................................................................................... 53
Figure 31 : Ténacité vs Résistance pour divers alliages [33] ...................................................... 56
Figure 32 : Profilé cylindrique .................................................................................................... 60
Figure 33 : Profilé multi-raidisseur ............................................................................................. 61
Figure 34 : Échantillons de traction avec 2,87 mm de diamètre et 12,7 mm entre les repères ... 63
Figure 35 : Échantillon de traction avec 4,06 mm de diamètre et 12,7 mm entre les repères ..... 63
Figure 36 : Coupes longitudinales pour les emplacements R et R/2 ........................................... 65
Figure 37 : Plans d’observation dans le profilé multi-raidisseur ................................................. 65
Figure 38: Ordre des micrographies pour analyse d’image des particules de deuxième phase
pour la vue transversale du profilé cylindrique ........................................................................... 67
Figure 39: Fractographie d’une éprouvette de traction R longitudinal ..................................... 126
Figure 40: Fractographie d’une éprouvette de traction R transversal ....................................... 126
Figure 41: Fractographie d’une éprouvette de traction R/2 longitudinal .................................. 126
Figure 42: Fractographie d’une éprouvette de traction R transversal ....................................... 126
Figure 43: Fractographie d’une éprouvette de traction provenant de l’emplacement ISP 4
longitudinal ............................................................................................................................... 127
Figure 44: Fractographie d’une éprouvette de traction R transversal ....................................... 127
Figure 45: Fractographie d’une éprouvette de traction ............................................................. 127
Figure 46: Fractographie d’une éprouvette de traction ............................................................. 127
Figure 47: Fractographie d’une éprouvette de traction R à 45° ................................................ 128
Figure 48: Fractographie d’une éprouvette de traction ............................................................. 128
Figure 49: Fractographie d’une éprouvette de traction R à 45° ................................................ 129
Figure 50: Fractographie d’une éprouvette de traction ............................................................. 129
Figure 51: Fractographie d’une éprouvette de traction ............................................................. 130
Figure 52: Micrographie du profilé cylindrique à R, vue longitudinale .................................... 130
Figure 53: Profil de rupture d’une éprouvette de traction ISP 4 à 45° ...................................... 131
Figure 54: Profil de rupture d’une éprouvette de traction R à 45° ............................................ 131
Figure 55: Carte d'orientation en figure de pôles inverse dans la direction d'extrusion au centre
du profilé cylindrique (R) .......................................................................................................... 135
x
LISTE DES TABLEAUX
Tableau 1: Énergie de faute d'empilement [8] .............................................................................. 7
Tableau 2: Textures de laminage dans les cfc [8] ....................................................................... 23
Tableau 3: Identification des traitements thermiques pour les alliages d'aluminium à
durcissement structural [3, 9, 16] ................................................................................................ 31
Tableau 4: Précipités et particules de deuxième phase en présence dans les alliages Al-Li-X [2,
3, 6, 20] ....................................................................................................................................... 49
Tableau 5: Propriétés mécaniques de plusieurs alliages d'aluminium [2, 6, 33] ......................... 55
Tableau 6: Dimensions du profilé multi-raidisseur (ISP) ........................................................... 61
xi
AVANT-PROPOS
Je voudrais remercier le CRSNG, le CQRDA, le FRQNT et le REGAL pour leur
assistance financière dans le projet.
Les Chapitres 4, 5 et 6 présentent les travaux effectués lors de cette étude doctorale sous
forme d’articles insérées dans cette thèse. Les deux premiers articles ont été soumis et
acceptés (16/12/2013 et 19/07/2016) dans le journal Material Science & Engineering A.
Le troisième article a été soumis au journal Material Science & Engineering A le 19
septembre 2016 et, au moment du dépôt de cette thèse, est toujours en évaluation. Pour
l’article 1 « Charactherization of Al-Li 2099 extrusions and the influence of fiber texture
on the anisotropy of static mechanical properties », les auteurs sont Alexandre Bois-
Brochu, Carl Blais, Frank Armel Tchitembo, Daniel Larouche, Julien Boselli et Mathieu
Brochu. L’auteur principal Alexandre Bois-Brochu a reçu un support de Carl Blais, Ph.D.,
qui a supervisé les expériences et l’analyse des résultats. Les données utilisées pour
produire cet article proviennent des travaux conjoints d’Alexandre Bois-Brochu et de
Frank Armel Tchitembo (U.L.), Ph.D.. Le professeur Daniel Larouche (U.L.), Ph.D., a
supervisé les essais effectués par M. Tchitembo. M. Boselli, Ph.D., d’Alcoa, et M.
Brochu, Ph.D., de l’université McGill ont fourni leur expertise et ont suggéré des
corrections de la rédaction de l’article. Pour l’article 2, « Modelling of anisotropy Al-Li
2099 T83 extrusions and effect of precipitate density», M. Alexandre Bois-Brochu est
l’auteur principal et a reçu l’assistance des coauteurs de la même façon que pour le
premier article, cependant sans la participation de Professeur Brochu de McGill. L’article
3, «Effects of T1 precipitate density on mechanical properties and anisotropy of Al-Li
alloy 2099 extrusions», a été rédigé entièrement à partir de données acquises par M. Bois-
Brochu. Les essais et la rédaction de cet article a été supervisé par le Professeur Carl
Blais, directeur de thèse.
Cette thèse est à mon nom mais une assistance incalculable a été fournie par plusieurs
personnes. J’aimerais remercier le groupe de recherche du LAMPOUL, le laboratoire de
microanalyse de l’Université Laval, Maude Larouche pour son assistance essentielle en
microscopie optique et analyse d’image et Daniel Marcotte pour les essais mécaniques de
xii
tout le projet. J’aimerais aussi remercier Jean-Philippe Masse de la Polytechnique de
Montréal pour les analyses au MET. Merci aussi à Philippe Tétrault-Pinard, Nicolas
Brodusch et Sriranab K. Rajagopalan de l’Université McGill pour les analyses EBSD,
STEM et DRX.
J’aimeras aussi remercier ma famille et mes amis pour leur support, leur patience et leur
compréhension lors du long parcours que fut mon doctorat. Je remercie aussi mes
collègues et amis du CMQ pour leur support et avec qui j’ai continué d’apprendre au-delà
des délimitations de cette thèse.
Un merci particulier au directeur du CMQ Gheorghe Marin pour sa patience ainsi que
pour m’avoir donné une chance en m’engageant et en ayant confiance de la réalisation de
mon doctorat.
Je voudrais tout particulièrement remercier mon directeur de thèse Carl Blais, pour son
support inégalé, son enseignement constant et son amour de la métallurgie qu’il m’a
transmis à tous les jours. Les connaissances qu’il m’a transmises, le support qu’il m’a
fourni et les meilleures pratiques en recherche qu’il m’a enseignée m’ont permis de
devenir le chercheur que je suis.
Finalement, j’aimerais remercier ma conjointe Julie Labbé, sans qui rien de tout ça
n’aurait été possible. Merci de m’avoir supporté depuis le tout début tout au long de mon
parcours avec patience, support et compréhension constante.
1
Chapitre 1
Introduction
1. Mise en situation
Dans le domaine de l’aéronautique, il y a une recherche constante de réduction de poids
dans le but de diminuer la consommation de carburant, d’augmenter le rayon d’action ou
permettre l’augmentation de la taille des avions. Pour diminuer le poids des composantes
fabriquées en aluminium et pour concurrencer les matériaux composites qui prennent de
plus en plus de place dans le secteur de l’aviation, les fabricants d’aluminium conçoivent
depuis les années 70 des alliages ayant une masse volumique plus faible. Ceci est effectué
en ajoutant du lithium, élément métallique le plus léger [1]. L’ajout du lithium de masse
volumique de 0,53 g/cm3 permet de diminuer la masse volumique de l’alliage
d’aluminium de 3% par 1% massique de lithium ajouté [2]. De plus, le lithium agit
positivement sur le module d’Young lorsqu’il est ajouté à l’aluminium, 1% massique de
lithium se traduit par une augmentation de 5-6% de la rigidité [2, 3]. Par le passé, ces
alliages d’aluminium ont été caractérisés par de faibles ductilité et ténacité [4]. Dans le
but d’améliorer ces propriétés tout en conservant la diminution de la masse volumique et
l’augmentation du module d’Young, de nouveaux alliages ont continué à être développés
jusqu’à aujourd’hui où les alliages produits sont dits de troisième génération [5]. L’alliage
2099 d’Alcoa est utilisé par Airbus dans son modèle d’avion A380 et a le potentiel
d’utilisation dans d’autres modèles et par d’autres compagnies d’aviation [6]. Étant donné
que le domaine de l’aviation prend en compte des normes précises et sévères, une
connaissance étendue du comportement de l’alliage 2099 dans des situations variées est
un atout pour la commercialisation de l’alliage.
2. 1 But du projet de recherche
L’utilisation des alliages aluminium-lithium en aéronautique nécessite une connaissance
approfondie de leur microstructure et propriétés mécaniques. L’alliage qui sera étudié est
l’aluminium-lithium 2099 d’Alcoa ayant subi un T83 c’est-à-dire une mise en solution,
trempe, déformation plastique à froid de 3% et vieillissement artificiel. L’objectif du
2
projet est de caractériser les différentes particularités microstructurales telles que la
grosseur des grains et des sous-grains, la taille et répartition de précipités et de particules
de deuxième phase et la texture de déformation. À partir des informations obtenues grâce
à la caractérisation, une modélisation empirique sera ensuite effectuée. Cette modélisation
reliera les propriétés mécaniques aux particularités microstructurales et à la texture
cristallographique. Les propriétés mécaniques pourront donc être estimées pour tout
nouveau design de pièce extrudée de l’alliage 2099.
3
Chapitre 2
État des connaissances
2. 1 Mise en contexte des alliages aluminium-lithium
Le développement des alliages aluminium-lithium a reçu une attention importante depuis
les années 1970 pour diminuer le poids des composantes dans le domaine de
l’aéronautique et de l’aérospatiale. Le lithium ayant une masse volumique de 0,53 g/cm3,
l’ajout de 1% massique de lithium permet de diminuer la masse volumique d’un alliage
d’aluminium de 3% [2]. Cet élément d’alliage permet aussi de faire augmenter le module
de Young des alliages d’aluminium. La Figure 1 montre que c’est le lithium qui permet
la plus grande augmentation de la rigidité de l’aluminium par pour cent massique ajouté.
Figure 1: Effet d'ajouts d'éléments d'alliage sur le module de Young [3]
Étant donné les coûts de production environ trois fois supérieurs à ceux des alliages
traditionnels [3], c’est presque exclusivement dans le domaine de l’aviation et de
l’aérospatiale que les alliages aluminium-lithium ont trouvé des utilisations. Les
applications potentielles répertoriées concernent conséquemment l’aviation commerciale,
militaire et l’aérospatiale [2]. En aéronautique, l’utilisation des alliages aluminium-
lithium permet d’abaisser le poids des pièces en minimisant les investissements
nécessaires de la part de compagnies d’aviations. Les alliages d’aluminium-lithium
présentent l’avantage d’avoir des technologies de mise en forme et d’assemblage
semblables à celles des alliages d’aluminium conventionnels. Ceci fait en sorte que le
4
coût pour remplacer le matériau conventionnel est moins élevé que lorsqu’il est remplacé
par un matériau de type complètement différent comme par exemple les composites à
matrice polymérique renforcés par des fibres. La Figure 2 montre des applications
potentielles des alliages aluminium-lithium dans un avion de ligne. La réduction de poids
n’a pas autant d’impact sur la réduction de coûts de carburant dans le domaine automobile
que dans celui de l’aviation. Conséquemment, l’augmentation du coût de l’alliage dû au
lithium n’est pas encore justifiée pour l’industrie automobile et ceci explique pourquoi
l’utilisation de ce type d’alliage est limitée à l’aéronautique et l’aérospatiale.
Figure 2: Applications potentielles pour les alliages Al-Li dans un avion commercial [2]
5
2.2 Structure de déformation
2.2.1 Glissement et maclage
Les métaux se déforment selon deux principaux mécanismes qui sont le glissement de
dislocations et le maclage. La Figure 3 présente une dislocation de type coin. Le
glissement se produit sur certains plans spécifiques à chaque métal appelés plans de
glissement. La direction du déplacement de la dislocation est aussi dépendante de la
structure cristalline du métal. Dans les métaux à structure cubique à faces centrées (CFC),
le glissement se produit sur les plans {111} dans les directions <110>. Plusieurs métaux
possèdent une structure CFC tels que l’aluminium, le fer dans la phase austénite (γ), l’or,
le cuivre et le nickel. Il a été démontré que l’aluminium possède le système de glissement
{100} <110> au-dessus de 450°C [7]. Il a aussi été observé pour les métaux CFC à haute
température que le glissement s’effectuait aussi sur les plans {110}, {100}, {112} et
{122} [8]. Les dislocations dans les métaux cubiques centrés (CC) se déplacent sur les
plans {110} et les plans {112} à haute température dans les directions <111>. Parmi les
métaux CC on retrouve le fer α, le molybdène, le chrome, le tungstène et le titane β. Le
glissement dans les métaux hexagonaux compacts, le magnésium, le titane α et le zinc,
s’effectue sur les plans basaux {0001} dans les directions . La Figure 4 présente
les trois structures cristallines énumérées ainsi que leurs plans et directions de glissement
respectifs. Le nombre de systèmes de glissement indépendants est indicatif de la ductilité
des métaux. Les métaux à structure CFC, CC et HC possèdent respectivement douze,
douze et trois systèmes de glissement indépendants. Ceci explique la plus grande ductilité
des métaux cubiques tels que l’aluminium et le fer comparativement aux métaux à
structure hexagonale compacte comme le magnésium et le titane. Étant donné que la
structure CFC est plus compacte que la structure CC, il est plus facile d’effectuer le
glissement et les métaux CFC comme l’aluminium seront généralement plus ductiles que
les métaux à structure cubique centrée [3, 9, 10]. Une exception notable est le fer qui
présente une ductilité plus importante que l’aluminium.
1120
6
Figure 3: Dislocation-coin [11]
Figure 4: Systèmes de glissement pour les structures CFC, HC et CC [9]
Le maclage est un mode de déformation qui se produit en présence d’un plan miroir où
se trouve une faute d’empilement. Lorsqu’un certain cisaillement τ est appliqué sur le
plan de maclage, celui-ci se déforme dans une direction précise. L’orientation cristalline
change lors du maclage, comme il est observable à la Figure 5, alors que ce n’est pas le
cas lors du glissement [10, 11]. La déformation par maclage se fait habituellement
conjointement avec le glissement des dislocations. Le maclage en soi ne confère par une
grande ductilité. Par exemple, un monocristal de zinc déformé par maclage n’atteint que
7,39 % d’allongement [10]. Les métaux se déformant par glissement sont les métaux à
structure cubique centrée et ceux à structure cubique faces centrées possédant une énergie
de faute d’empilement moyenne à élevée. Les métaux se déformant par maclage sont
principalement les métaux à structure hexagonale compacte et les métaux cubiques faces
centrées possédant une faible énergie de fautes d’empilement [8, 10]. Comme
7
l’aluminium possède une structure cubique faces centrées et une énergie de faute
d’empilement élevée, ce métal et ses alliages se déforment uniquement par glissement.
L’énergie de faute d’empilement est l’énergie nécessaire pour qu’apparaisse une erreur
lors du placement des atomes. Si l’empilement ordonné est ABC ABC ABC pour un
matériau cubique faces centrées, une faute d’empilement serait par exemple ABC ACB
CA [10]. Le plan dans lequel est situé l’atome A constitue un plan de maclage. Le
Tableau 1 présente les énergies de faute d’empilement pour divers métaux et alliages. Il
est possible d’observer que l’aluminium possède une énergie de faute d’empilement
élevée.
Figure 5: Maclage [11]
Tableau 1: Énergie de faute d'empilement [8]
Métal γEFE (mJ/m2) Métal γEFE (mJ/m2)
Aluminium 166 Zinc 140
Cuivre 78 Magnésium 125
Argent 22 91Cu :9Si 5
Or 45 Zirconium 240
Nickel 128 Acier inoxydable 304 21
Cobalt (CFC) 15 70Cu : 30Zn 20
2.2.2 Structure déformée
Lors de la déformation par glissement, diverses particularités apparaissent dans la
microstructure pour former une structure déformée. Ces particularités seront décrites en
8
ordre croissant de taille et sont présentées schématiquement à la Figure 6. La particularité
de base de la structure déformée est, tel que mentionné auparavant, la dislocation. Au
cours de la déformation, la densité de dislocations augmente. Cette densité est exprimée
en longueur de dislocation par volume, soit mm/mm3, ce qui revient à dire mm-2. La
densité de dislocations passe de 106-108 mm-2 pour un alliage recuit à 109-1012 mm-2 pour
un métal ayant subi une importante déformation plastique [10, 11]. L’augmentation de
la densité de dislocations permet d’augmenter la résistance à la traction et la limite
élastique d’un alliage tout en diminuant la ductilité. Étant donné que les alliages
d’aluminium-lithium sont soumis au durcissement par précipitation et non pas par
écrouissage, ce dernier type de durcissement ne sera pas expliqué ici.
Figure 6: Structure de déformation [8]
Dans certains métaux tels que l’aluminium et le fer α, la particularité suivante est la cellule
de dislocations. Une cellule de dislocations est un volume de métal entouré par une
barrière diffuse. La barrière est constituée d’un enchevêtrement de dislocations. La
densité de dislocations à l’intérieur des cellules est semblable à la densité dans un métal
peu déformé. La taille de ces cellules diminue avec la déformation jusqu’à stabilisation
pour de plus importantes déformations [8, 10]. La taille varie de 0,5 à 1 µm. La Figure 6
montre l’évolution relative de la taille des cellules de dislocations avec la déformation.
La désorientation des cellules est d’environ 1° et elle change peu selon la quantité de
déformation [8]. La taille des grains influence la résistance mécanique ainsi que la
9
ductilité. Dans le cas de métaux formant des cellules de dislocations, les cellules agissent
de façon similaire aux grains. Avoir une fine taille de cellules de dislocations est
comparable à posséder une fine taille de grains. Tous les deux améliorent la résistance
[3, 10, 12].
Figure 7 : Taille relative des cellules en fonction de la déformation[8]
La particularité suivante est la bande de cellules. Celle-ci consiste en un regroupement de
cellules de déformation sous forme allongée. La déformation est homogène dans la bande,
mais il y a formation de parois de bandes qui servent à accommoder une déformation
inhomogène. La désorientation entre les bandes est plus élevée qu’entre les cellules, mais
est relativement stable pour l’aluminium [8].
Lorsque la déformation augmente, il y a formation de microbandes de cisaillement ou
bandes S qui sont des bandes de cisaillements internes contenues dans un grain. Il y a du
cisaillement sur certains plans préférentiels et la désorientation augmente avec la
déformation (ε>1) jusqu’à ce que les bandes deviennent des joints à haute angularité [8].
Pour des taux de déformation importants (𝜀̇>1,2), il peut y avoir formation de bandes de
cisaillement qui traversent plusieurs grains malgré les différences d’orientation
cristallographique. L’apparition de ces bandes de cisaillement est associée à une
instabilité plastique causant une déformation inhomogène très localisée. Une taille de
grains plus grande favorise l’apparition des bandes de cisaillement. Plus le grain est gros,
10
plus la déformation homogène devient difficile, des bandes de cisaillement apparaissent
donc dans les zones de contraintes localisées élevées. La probabilité de retrouver ces
bandes varie aussi avec l’orientation cristallographique et cette probabilité diminue avec
une augmentation de la température de déformation. La présence d’éléments en solution
solide peut favoriser aussi l’apparition de bandes de cisaillement. Le magnésium en
solution a cet effet dans l’aluminium [8]. Ces quatre caractéristiques sont explicables par
la variation de la facilité de déformer le métal de façon homogène. Par exemple, à plus
haute température, le déplacement des dislocations est facilité, ce qui résulte en une plus
grande tendance vers la déformation homogène. La formation de bandes de cisaillement
n’est donc pas nécessaire pour accommoder la déformation du métal. La dernière
particularité est que les grains passent d’une forme équiaxe dans une structure
recristallisée à une forme allongée dans la direction de la déformation.
Les processus de déformation par maclage ne seront pas expliqués ici, car ils ne
s’appliquent généralement pas aux alliages d’aluminium. Il est cependant important de
noter que la baisse de température ou des taux de déformation élevés entraînent une
augmentation de la déformation par maclage. Conséquemment, il reste possible de
retrouver du maclage dans les alliages d’aluminium.
2.2.3 Restauration et recristallisation
2.2.3.1 Adoucissement statique
Comme la déformation entraîne une augmentation de la résistance et une baisse de la
ductilité, il y a des limitations à la quantité de déformation qu’il est possible d’appliquer
sur un matériau avant qu’il n’y ait rupture. Les deux processus d’adoucissement par lequel
les métaux peuvent restaurer leurs propriétés sont la restauration et la recristallisation. La
Figure 8 présente l’effet des processus d’adoucissement sur les propriétés mécaniques.
11
Figure 8: Effets des phénomènes d'adoucissement sur les propriétés mécaniques (ρ=densité de dislocations,
d=diamètre de grains) [9]
La restauration est un processus durant lequel les propriétés mécaniques restent largement
inchangées malgré qu’il y ait changement de propriétés physiques comme l’augmentation
de la conductibilité électrique et thermique. Lors de la restauration, il y a une diminution
de la densité de dislocations par annihilation de celles-ci. Lorsque deux dislocations de
signe inverse se rencontrent, elles s’annulent. Le deuxième phénomène d’adoucissement
apparaissant lors de la restauration est la réorganisation des dislocations sous une forme
plus ordonnée qui a pour effet de transformer les parois diffuses des cellules de
dislocations en sous-joints de grains. Ce phénomène se nomme polygonisation. Les
cellules de dislocations sont donc transformées en sous-grains par la restauration. Il faut
cependant qu’il y ait une quantité importante de montées de dislocations-coin ou de
glissements déviés des dislocations-vis pour que l’annihilation et la polygonisation se
produisent à grande échelle dans la microstructure. Le fait que la montée et le glissement
dévié soient favorisés par une température élevée explique pourquoi la restauration se
produit à une température plus élevée que la température pièce. Une énergie de faute
d’empilement élevée favorise aussi la montée et le glissement dévié. Conséquemment, ce
sont les métaux possédant une EFE élevée qui subiront une restauration importante alors
que pour les métaux à EFE faible, la restauration prérecristallisation est minime. Un
maintien à une température permettant la restauration, mais inférieure à la température de
recristallisation entraîne une croissance des sous-grains. Cependant, comme il sera
12
discuté plus tard, cette croissance peut être minimisée par la présence de particules qui
entravent ce phénomène par effet Zener [4, 8, 9].
La recristallisation est un phénomène par lequel il y a formation de nouveaux grains
exempts de déformation. L’effet global sur les propriétés mécaniques est majeur. La
ductilité augmente de façon importante jusqu’aux valeurs prédéformation et la résistance
diminue substantiellement. Ceci est provoqué par la diminution de la densité de
dislocations qui passe de valeur proche de 109-1012 mm-2 à des valeurs variant de 106 à
108 mm-2. Ces dislocations sont absorbées par les nouveaux joints de grains formés. Les
grains nouvellement formés germent à des interfaces possédant une angularité élevée
comme les joints de grains, les macles et les bandes de cisaillement. Les sous-grains
grandissent jusqu'à l’obtention de joints à haute angularité, il y a alors un nouveau grain
formé. Lors d’un maintien à haute température, les nouveaux germes croîtront jusqu’à
dominer la microstructure. Il ne restera donc que des grains recristallisés. Après cela, si
la température élevée est maintenue, certains grains continueront à grandir et
provoqueront la disparition des grains défavorisés. La structure résultante sera donc
occupée par des grains dont la taille moyenne est plus élevée qu’avant la recristallisation.
Si le maintien à haute température de l’alliage se fait pour un temps permettant
principalement la germination des nouveaux grains, la taille finale des grains sera donc
beaucoup plus petite que celle observée avant la recristallisation. Une exigence pour qu’il
y ait recristallisation est que le métal soit déformé. En chauffant un alliage sans qu’il n’y
ait de déformation au préalable, il n’y aura que croissance des grains. De plus, comme
l’énergie emmagasinée au cours de la déformation via la formation de dislocations sert
de force motrice à la recristallisation, une diminution de la densité de dislocations aura
comme effet d’augmenter le temps nécessaire pour une recristallisation complète à une
température donnée. À temps fixe, la température de recristallisation complète
augmentera lorsqu’il y a diminution de la densité de dislocations. Comme il a été
mentionné auparavant, la restauration a comme effet de diminuer la densité de
dislocations et conséquemment diminue la force qui pousse à la recristallisation. Dès lors,
la recristallisation dans les métaux à EFE élevée comme l’aluminium est retardée
comparativement à s’il n’y avait pas de restauration. Il est aussi à noter que la taille
moyenne des grains recristallisés diminue avec l’augmentation de la déformation. La
germination est plus favorisée par une augmentation de la densité de dislocations que ne
l’est la croissance des grains. Les grains seront donc plus petits plus la structure est
13
déformée [8, 9, 13]. La présence d’éléments en solution solide a aussi un effet important
sur la recristallisation. Pour de l’aluminium avec une pureté commerciale, la température
de recristallisation est de 200°C alors que pour de l’aluminium purifié par affinage de
zone, la recristallisation pourra se faire à -50°C [8].
Les phénomènes de restauration et de recristallisation peuvent être modifiés par la
présence de précipités. C’est l’effet Zener. Lorsque placé à un joint de grains ou à un
sous-joint de grains, le précipité aura comme effet d’entraver le déplacement de
l’interface. Un précipité cohérent aura un effet Zener plus important qu’une particule
incohérente. N’ayant pas de lien avec la matrice, la particule incohérente ne constitue pas
un obstacle aussi efficace que le précipité cohérent au travers duquel doit passer
l’interface pour se déplacer. Trois effets que peuvent avoir les précipités sont la limitation
de la taille des grains ou sous-grains, une baisse de la force motrice pour la germination
partielle ou entière de nouveaux grains. La recristallisation peut donc être contrôlée ou
tout simplement empêchée. Dans l’aluminium, le manganèse, le zirconium et le scandium
ont tous comme effet de nuire à la recristallisation. À refroidissement lent (10°C/h), les
températures de recristallisation sont respectivement 550°C, 480°C et 500°C pour les
alliages Al-0,25% massique Sc, Al-0,25% massique Zr et Al-1,3% massique Mn [4, 8,
9, 13]. Tel qu’il sera mentionné plus tard, l’utilisation du zirconium permet d’éviter la
recristallisation durant les procédés thermomécaniques et ainsi d’obtenir des propriétés
mécaniques maximales [6].
2.2.3.2 Adoucissement dynamique
Lors de la mise en forme à chaud d’un alliage, les processus de durcissement par
écrouissage sont compensés par l’adoucissement dynamique. Les deux principes
d’adoucissement dynamiques sont la recristallisation dynamique et la restauration
dynamique. Lors de la recristallisation dynamique, le métal subit un écrouissage en début
de déformation jusqu’à l’atteinte d’une certaine densité de dislocations. Lorsque cette
valeur critique est atteinte, le métal recristallise, ce qui entraine une baisse de la contrainte
d’écoulement, pour obtenir une contrainte qui restera stable lors du reste de la
déformation à chaud. Lors de la restauration dynamique, les processus d’adoucissement
mentionnés plus haut agissent en continu et s’opposent à l’écrouissage. Il y a donc atteinte
d’un équilibre et il y a obtention d’une contrainte d’écoulement stable. La restauration
14
dynamique ne présente pas de hausse de contrainte d’écrouissage, car la restauration n’a
pas besoin d’une valeur critique de densité de dislocations pour débuter. Étant donné que
l’annihilation des dislocations lors de la restauration dynamique empêche l’augmentation
de la densité de dislocations, les deux processus d’adoucissement dynamiques ne peuvent
se produire en même temps. Les métaux à haute énergie de faute d’empilement comme
l’aluminium et le fer α présenteront un comportement de restauration dynamique [8, 10].
Il est à noter qu’il est possible de retrouver de la recristallisation dynamique dans les
aluminiums de très hautes puretés à température pièce parce que le taux de restauration
est trop faible pour empêcher la recristallisation dynamique [8].
La microstructure obtenue lorsqu’il y a recristallisation dynamique est une microstructure
exempte de particularité représentative de la déformation. Suite à la restauration
dynamique, la structure est une structure de grains allongés contenant des sous-grains de
forme équiaxe. En effet, lors de la déformation à chaud, les cellules de dislocations
n’apparaissent pas parce qu’il y a formation directe des sous-grains. Les effets de la
température et du taux de déformation peuvent être représenté à partir du paramètre de
Zener-Hollomon [8] :
Équation 1
Où est le taux de déformation, Q l’énergie d’activation, R est la constante des gaz
parfaitset T est la température. Les bandes de cellules et de cisaillement deviennent moins
présentes avec la diminution de Z. La taille des sous-grains ne varie pas avec la
déformation pour ε>0,5, mais diminue avec l’augmentation du facteur Z [8].
expQ
ZRT
15
2.3 Texture
La texture cristallographique se définit comme une orientation cristalline préférentielle
[8, 14]. Les cristaux se déformant selon des plans et des directions spécifiques. Le fait de
posséder une orientation préférentielle entraînera une variation des propriétés mécaniques
selon la direction, soit de l’anisotropie. Dans l’étude générale des propriétés mécaniques
des métaux, l’hypothèse utilisée est que le métal possède des propriétés ne variant pas
selon la direction d’observation, il est donc dit isotrope. Cette hypothèse est valable pour
des alliages de fonderie ou pour des alliages n’ayant pas subi de déformation ou dans les
cas où l’anisotropie est assez minime pour qu’elle soit négligée. Cependant, dans
plusieurs autres cas, la texture a une influence importante. Deux cas connus sont le
contrôle de la texture pour améliorer l’emboutissabilité des aciers bas carbone ainsi que
le contrôle de l’orientation préférentielle des alliages d’aluminium servant à la fabrication
de cannettes pour éviter la formation de cornes [3, 8, 10, 15]. Dans le domaine de
l’aéronautique, l’anisotropie doit être bien connue étant donné les normes sévères qui
régissent cette industrie. Les alliages aluminium-lithium sont plus susceptibles à
l’anisotropie causée par la texture que les alliages d’aluminium traditionnels,
conséquemment, connaître et contrôler les textures en présence devient encore plus
important [6]. C’est pour cette raison que seront décrites dans ce chapitre les bases de la
caractérisation de textures. Les méthodes permettant de décrire la texture et les textures
typiques des métaux cubiques à faces centrées y seront expliquées.
2.3.1 Description de texture
Plusieurs méthodes existent pour caractériser les textures. Pour décrire une texture, il faut
pouvoir mettre en relation le système d’axes d’un cristal ou de plusieurs cristaux avec un
axe de référence. Dans le cas des métaux étant mis en forme, les axes de références
concernent habituellement les directions particulières de la mise en forme. La direction
normale à la direction de mise en forme est souvent utilisée. Cette direction correspond
aussi au plan de mise en forme par perpendicularité. Un exemple est une tôle laminée. La
tôle a une direction de laminage, c’est-à-dire la direction d’entrée vers la sortie du métal
dans les rouleaux. La tôle étant plane, il est possible de visualiser qu’elle possède un plan
de laminage, c’est-à-dire les surfaces parallèles qui sont mises en contact avec les
rouleaux. En cherchant une droite perpendiculaire à ce plan, il est possible de trouver la
direction normale, qui traverse la tôle par son épaisseur. La direction perpendiculaire à
16
ces deux directions est la direction transversale. Pour la description des orientations des
cristaux, les trois axes font partie de la famille de direction <100> [14].
Les deux méthodes qui seront expliquées ici sont celles utilisant les indices de Miller et
celles utilisant les angles d’Euler. Les indices de Miller consistent en deux groupes de
valeurs représentant un plan et une direction spécifique dans un cristal. La direction est
présentée en premier soit sous la forme [jkl] pour une direction spécifique ou sous la
forme <jkl> pour une famille de direction. La valeur représentant un plan spécifique est
écrite comme suit, (abc), alors qu’une famille de plans est écrite sous la forme {abc}.
Étant donné que toutes les directions spécifiques d’une même famille sont égales, il est
donc plus logique d’utiliser la famille de direction pour représenter une orientation. Par
exemple, la direction [100] peut être interchangée avec la direction [010], la structure
cubique étant identique dans ces deux directions. La même chose peut être dite à propos
des familles de plans. Comme il a été mentionné auparavant, la valeur représentant le plan
peut aussi être vue comme une direction. En fait, c’est la direction perpendiculaire à ce
plan. Les angles d’Euler représentent plutôt trois rotations du spécimen analysé effectuées
autour d’axes prédéterminés pour qu’il devienne orienté parallèlement au cristal. Les
indices de Miller représentent donc quelle orientation du cristal est alignée avec une
orientation de référence, ou vice-versa dans le cas d’une figure de pôle inverse, alors que
les angles d’Euler représentent l’écart entre l’orientation du cristal et celle de référence.
Les descriptions de textures décrites ci-haut fonctionnent en supposant que les textures
sont des orientations cristallines bien précises. Cependant, il a été observé que certaines
textures évoluent le long de fibres, des zones en forme de fil ou de fibre dans l’espace
d’Euler où se retrouvent les orientations cristallines. La Figure 9 présente l’espace d’Euler
dans laquelle il est possible de voir la fibre α et β d’un métal cubique à faces centrées. Il
est important de faire la nuance entre les fibres qui sont des zones où se retrouvent des
textures et des textures fibres, qui sont des textures n’ayant qu’une orientation.
17
Figure 9 : Fibres α et β dans l'espace d'Euler 3D [14]
2.3.2 Figures de pôles
Les figures de pôles et les figures de pôles inverses utilisent les indices de Miller pour
représenter les orientations cristallines. La Figure 10 présente les étapes de construction
d’une figure de pôle. Pour pouvoir lire la figure de pôle, il est nécessaire de savoir
comment elle a été construite. Cette représentation est la projection des directions
normales à une famille de plans prédéfinis du cristal dans une sphère. Le pôle Nord
représente la direction normale au spécimen et les deux autres directions d’intérêt sont
placées sur la ligne de l’équateur. Les normales à la famille de plan sont projetées dans
l’hémisphère nord. À la Figure 10, une figure de pôles {100} est construite,
conséquemment, ce sont les directions de la famille <100> qui sont projetées. À partir du
pôle Sud, des droites rejoignant les projections des directions sont tracées (étape b). À
l’étape c, il faut couper la sphère à l’équateur et garder dans la figure finale les points à
l’équateur formés par les droites créées à l’étape b. La construction produite est la figure
de pôles pour un cristal. Lorsque les figures sont construites en pratique, il s’agit de la
somme des orientations des cristaux contenus dans la zone d’analyse. Les résultats sont
habituellement placés sous forme de courbes de niveau où chaque niveau est une intensité
du signal recueilli [8, 14, 15]. Les angles α et β observable à la Figure 10 permettent de
montrer la différence entre la direction projetée et la direction de référence. L’angle β est
l’angle entre une direction de référence sur l’équateur de la sphère, habituellement la
direction de laminage, et l’angle α est l’angle entre le pôle Nord, soit la direction normale
de l’échantillon, et la projection sur la surface de la sphère de la direction prédéfinie du
18
cristal. Il est important de noter que la progression de l’angle α n’est pas linéaire sur la
figure de pôle. Un défaut de la figure de pôles est que l’information obtenue est partielle,
car il y a seulement une direction qui est analysée [8, 14].
Figure 10: Construction d'une figure de pôle[14]
2.3.3 Figure de pôles inverses
La figure de pôles inverses se construit d’une façon similaire aux figures de pôles. La
figure de pôles inverses a comme différence que ce qui sert d’axes sur la sphère sont les
axes du cristal et ce qui sert à faire les projections sont les directions particulières du
spécimen (DN, DL, DT). Il a été mentionné auparavant que les orientations cristallines
préférentielles étaient constituées d’une direction et d’un plan particuliers. Dans certains
cas, il n’y a qu’un axe dirigeant la texture. Des exemples sont des déformations uniaxiales
comme un essai de traction, le tréfilage d’un fil ou l’extrusion d’une pièce cylindrique.
Dans ces cas, il n’y a que la direction qui importe, la déformation ne suit pas de plan
particulier. Conséquemment, l’évolution de la texture dans un tel cas sera uniaxiale et est
appelée une texture fibre. La représentation complète d’une figure de pôle inverse devient
superflue pour une texture de type fibre. Une fraction de la figure est nécessaire pour
représenter la texture présente. Pour les matériaux cubiques, cette section correspond à
un triangle dont les trois coins sont les familles de direction <100>, <110> et <111>. Il
est possible de voir un exemple de figure de pôle inverse à la Figure 11 où il est possible
d’observer les trois directions mentionnées [8, 14, 15].
19
Figure 11: Figure de pôles inverses d'aluminium tréfilé à froid[14]
2.3.4 Fonctions de distribution des orientations cristallines
Les fonctions de distribution des orientations cristallines (FDOC), appelées en anglais
« orientation distribution function » ou ODF, permettent de représenter la texture en
utilisant les angles d’Euler plutôt que les indices de Miller. Comme il a été mentionné
auparavant, les angles d’Euler sont les trois angles de rotation du spécimen pour qu’il
rejoigne l’orientation du cristal. La Figure 12 présente les étapes permettant d’obtenir les
angles d’Euler selon la méthode développée par Bunge. La première étape consiste à faire
tourner l’orientation du cristal d’un angle ϕ1 autour de l’axe normal (DN). Les directions
de laminage (DL) et transversales (DT) seront conséquemment changées. Il faut ensuite
effectuer une rotation d’un angle φ autour de la direction de laminage modifiée (DL’). La
troisième rotation ϕ2 se fait autour de la direction normale modifiée (DN’) [14].
20
Figure 12: Détermination des angles d’Euler [14]
En utilisant tous les groupes d’angles d’Euler recueillis au travers de la somme des grains
analysés, il est possible de représenter les résultats dans l’espace d’Euler. Pour les
matériaux cubiques, cet espace est constitué de trois axes : ϕ1, φ et ϕ2. Les axes présentent
des valeurs allant de 0 à 90°. La Figure 9 présente une FDOC dans l’espace d’Euler en
trois dimensions. Comme il est difficile d’utiliser une figure en trois dimensions dans sur
une feuille en deux dimensions, les FDOC sont habituellement présentées sous forme de
tranches de l’espace d’Euler où un des angles est fixé à plusieurs valeurs placées à
intervalle régulier. Il est donc possible d’obtenir des figures dans lesquelles les valeurs
des axes variables évoluent le long des axes X et Y alors que le troisième axe est fixé. À
la Figure 13, il est possible d’observer une FDOC avec ϕ2 fixé à des valeurs allant de 0°
à 90° avec des intervalles de 5°. Comme il est possible de voir à la Figure 13, les
matériaux cubiques à faces centrées sont habituellement représentés dans les FDOC avec
les valeurs de ϕ2 fixées. Une troisième façon de représenter les FDOC est en fixant deux
des trois axes. La figure résultante présente l’intensité du signal, soit l’amplitude de la
texture, en fonction de la variation d’un angle. Cette méthode permet de mieux visualiser
l’intensité d’une texture par rapport à l’utilisation des courbes de niveaux. Cependant,
comme deux des trois axes sont fixés, il n’est possible de représenter que les textures qui
sont englobées dans ces deux axes. Conséquemment, beaucoup d’informations sur la
texture du spécimen analysé sont perdues. D’un autre côté, cette représentation est
intéressante pour voir l’évolution d’une certaine texture en variant une variable externe
au système d’axes, comme par exemple le taux de déformation. La Figure 14 présente
l’évolution de textures dans un acier selon le taux de réduction. Les FDOC sont utiles,
21
car elles permettent de représenter toutes les informations directionnelles des cristaux par
opposition aux figures de pôle qui ne représentent les textures que selon une famille de
direction particulière. De plus, les FDOC rendent l’identification de textures plus facile,
elles fournissent des données quantitatives et permettent d’identifier les fibres de textures.
Elles ne sont cependant pas sans défaut. Chaque texture apparaît trois fois dans les FDOC
et conséquemment il y a de l’information redondante. Un deuxième défaut est qu’il y a
de la distorsion pour de faibles valeurs de φ. Cet artefact provient du fait que lorsque φ=0,
une certaine valeur de ϕ1 + ϕ2 représente une certaine texture peu importe la valeur
spécifique de ces angles. Cette distorsion est observable dans l’espace d’Euler en trois
dimensions ainsi que pour l’espace d’Euler en deux dimensions avec les valeurs de φ
fixées [8, 14, 15].
Figure 13: FDOC (ODF) d'un laiton [14]
Figure 14: Évolution de la texture d'un acier en
fonction de la déformation [14]
2.3.5 Cartes d’orientation
Toutes les méthodes décrites jusqu’à maintenant pour exprimer la texture sont qualifiées
de macrotexture, car il n’est pas possible de différencier de quel grain provient quelle
texture. L’utilisation de la diffraction des électrons rétrodiffusés (EBSD) a permis
l’apparition de la microtexture. À l’aide de l’EBSD, il est possible de créer des cartes
22
d’orientation, des images dans lesquelles les orientations de grains individuels sont
observables. Deux méthodes pour représenter les cartes d’orientation sont à mentionner :
la méthode utilisant le triangle de la figure de pôles inverse et celle utilisant les angles
d’Euler. La méthode se servant du triangle de la figure de pôles inverse consiste à
exprimer la texture de chaque grain avec un code de trois couleurs, souvent rouge, bleu
et vert. Chaque couleur représente une des directions présentées dans le triangle de la
figure de pôles inverse, soit <100>, <110> et <111>. La Figure 15 présente le triangle
utilisé pour les matériaux cubiques. Comme dans le cas de la figure de pôles inverse,
l’analyse est effectuée par rapport à une direction de référence seulement.
Conséquemment, au moins deux cartes sur trois sont nécessaires pour représenter la
texture complète du matériau. La deuxième méthode consiste à utiliser une légende de
couleur représentant les angles d’Euler. Chaque angle est d’une certaine couleur et plus
la valeur de l’angle augmente, plus la teinte devient pâle. En mélangeant les trois couleurs
sur chaque grain, et donc les trois angles d’Euler, il est possible d’exprimer la texture
complète [14].
Figure 15: Triangle servant de légende pour la carte d'orientation
2.3.6 Textures en présence dans les cfc
Les matériaux cubiques à faces centrées, tel que l’aluminium, possèdent diverses textures
de déformation et de recristallisation. Ces différentes textures seront mentionnées ici pour
que le lecteur soit familier avec celles-ci lorsque sera discuté le cas particulier des alliages
aluminium-lithium. Le Tableau 2 présente les différentes textures de laminage pouvant
être retrouvées dans les matériaux cubiques à faces centrées. Deux groupements de
textures sont habituellement observés, soient les textures de métaux purs et les textures
d’alliages. Les textures de métaux purs sont caractéristiques de métaux cfc à EFE élevée
23
alors que les textures de type alliage sont observées dans les métaux à faible énergie de
faute d’empilement. Dans le cas du cuivre et du laiton, l’énergie de faute d’empilement
diminue avec l’augmentation de la concentration de zinc et conséquemment, l’EFE faible
concorde avec le type de texture d’alliage. Dans le cas des alliages d’aluminium corroyé,
l’EFE reste élevée malgré l’ajout d’éléments d’alliage et les textures de déformation en
présence sont de type métal pur. Cependant, les alliages d’aluminium à résistance élevée,
comme ceux à durcissement structural, présentent des textures de type alliages. Malgré
que le type de texture soit dirigé par l’EFE, d’autres facteurs peuvent avoir une influence.
Dans le cas des alliages durcis par précipitation, l’obtention de textures de type alliage
proviendrait du glissement planaire causé par la présence de particules de deuxièmes
phases déformables. Le glissement planaire provoqué par ce type de particules sera
expliqué en détail dans la section 2.4 traitant du durcissement structural [8]. La Figure 16
montre la variation des textures influencées par les précipités en présence.
Tableau 2: Textures de laminage dans les cfc [8]
Nom {hkl} <uvw> ϕ1 φ ϕ2
Cuivre, C 112 111 90 35 45
S 123 634 59 37 63
Goss, G 011 100 0 45 90
Laiton, B 011 211 35 45 90
Dillamore, D 4,4,11 11,11,8 90 27 45
Cube 001 100 0 0 0
24
Figure 16: Effets de la précipitation sur la texture pour un alliage Al-1,8%Cu [14]
Comme il a été mentionné auparavant, les textures peuvent évoluer le long de fibres. Dans
le cas des métaux cubiques à faces centrées, les deux fibres principales sont les fibres α
et β. Ces deux fibres peuvent être observées dans l’espace d’Euler à la Figure 9. La fibre
α va de la texture Goss (G) {110} <001> jusqu’à la texture laiton (B) {110} <112> tandis
que la fibre β part de la texture laiton et va jusqu’à la texture cuivre (C) {112} <111>, en
passant par la texture S {123} <634> [3, 8, 14].
Les métaux cfc ayant une EFE élevée, où il y a absence relative de glissement planaire et
de bande de cisaillement, présenteront des textures de type métal pur. Pour de faibles
déformations, les textures suivront la fibre α, soit les textures Goss et laiton, alors que la
présence de la fibre β augmentera avec la déformation. Les textures qui seront retrouvées
dans ce type d’alliage pour d’importantes déformations seront les textures S, laiton (B) et
la texture cuivre (C). La texture S devient la plus importante pour des déformations
élevées suivies par la texture cuivre (C) et par la suite par la texture laiton (B) [8, 14].
Les alliages d’aluminium à haute résistance et les métaux cfc à faible énergie de faute
d’empilement présenteront une quantité importante de texture laiton (B) lors d’une
déformation importante. L’augmentation de cette texture se produira en même temps
qu’une diminution de la quantité des textures cuivre (C) et S. Un autre changement par
rapport aux textures de type métal pur est que la quantité de textures dans la fibre α restera
élevée malgré l’augmentation de la déformation [3, 8, 14].
25
Les textures décrites jusqu’à maintenant sont des textures dites de laminage, car elles
présentent une direction et un plan caractéristiques. Plusieurs procédés de mise en forme
ou essais mécaniques entraînent une déformation uniaxiale où il n’y a pas de plan
caractéristique de déformation. Des exemples sont l’extrusion de pièces cylindriques, le
tréfilage et les essais de traction et de compression. Dans ce type de déformation, la
texture fibre est favorisée. Dans le cas des métaux cubiques à faces centrées, les deux
textures fibres sont la texture <111> et la texture <100>. La proportion de ces deux
textures dépend de l’énergie de faute d’empilement. Pour les métaux possédant une EFE
élevée, la texture <111> occupera la majorité de la microstructure alors que la texture
<100> dominera dans les métaux à faible EFE [3, 8, 14].
Étant donné que la composition influence l’énergie de faute d’empilement, la texture sera
donc potentiellement changée par une variation de composition. D’autres facteurs
influencent aussi les textures en présence tels que les paramètres de mise en forme, la
température de déformation, la taille des grains, la formation de bandes de cisaillement et
la présence de particules de deuxième phase. L’utilisation d’une température élevée lors
de la mise en forme à chaud favorise la présence de la texture laiton {110} <112> et de
la texture cube dans les métaux cubiques à faces centrées, particulièrement pour la mise
en forme en déformation plane, par exemple le laminage. Les différences de texture
proviennent de la variation de l’homogénéité de la déformation, celle-ci liée à l’activation
de nouveaux systèmes de glissement et de la restauration dynamique [8]. La taille des
grains peut aussi retarder la formation de texture, car la déformation dans un matériau à
gros grains est plus inhomogène. L’apparition des bandes de cisaillement entraîne des
changements de texture. Celles-ci provoquent une diminution de la texture cube en faveur
des textures laiton (B) et Goss [8].
2.3.7 Modèles utilisant les données de texture
Dans le but de mieux quantifier la facilité d’un matériau à se déformer, plusieurs facteurs
ont été suggérés, tels que ceux de Sachs et Taylor. Pour calculer ces facteurs pour des
pièces spécifiques, les données d’orientation sont utilisées. Les deux facteurs mentionnés
sont élaborés à partir de calculs provenant du facteur de Schmid (Équation 2), qui lui
relève de l’équation de la cission critique résolue (Équation 3). Dans cette équation, θ
26
représente l’angle entre la direction de glissement et l’orientation d’application de la force
et χ est l’angle entre la direction normale au plan de glissement et l’orientation de la force
appliquée. Deux grains d’orientations différentes présenteront deux facteurs de Schmid
et possèderont des cissions critiques différentes. Plus la valeur du facteur de Schmid, de
Sachs ou de Taylor est faible, plus le grain ou la pièce sera facile à déformer. Le facteur
de Sachs est la moyenne des facteurs de Schmid pour toutes les orientations dans la pièce
(Équation 4). Il peut être utilisé pour quantifier la facilité à déformer une pièce
polycristalline. Ce facteur est souvent utilisé dans pour des structures à très grands grains
où la déformation est peu contrainte. Le facteur de Taylor, d’un autre côté, prend en
compte que des grains peuvent être limités dans leur déformation par les grains adjacents.
Pour cette raison, pour chaque grain, une moyenne des cinq plus faibles facteurs de
Schmid, selon plusieurs systèmes de glissement, est utilisée pour élaborer le facteur de
Taylor (Équation 5). La moyenne des valeurs obtenues pour chaque grain est utilisée pour
calculer le facteur de Taylor. Alors que l’utilisation du facteur de Sachs tend à surestimer
la facilité de déformation, le facteur de Taylor tend à la sous-estimer [6].
cos 𝜃 cos 𝜒 = 1/M (Eq.2)
τ = σ cos 𝜃 cos 𝜒 (Eq.3)
∑ 𝑀𝑖
𝑛𝑖=0
𝑛 (Eq.4)
∑(𝑀1𝑖+𝑀2𝑖+𝑀3𝑖+𝑀4𝑖+𝑀5𝑖)
5𝑛𝑖=0
𝑛 (Eq.5)
2.4 Durcissement structural
2.4.1 Principes du durcissement structural
Le durcissement structural est une méthode d’amélioration des propriétés mécaniques
d’un alliage métallique par la précipitation d’une phase autre que celle de la matrice sous
la forme de petites particules, appelées précipités. La découverte de ce phénomène est
attribuable à Alfred Wilm, qui en 1901 effectua une série d’expériences sur l’alliage
nommé par la suite duralumin (Al-3,5-5,5%Cu) dans le but de produire un matériau pour
remplacer le laiton dans la fabrication de cartouches d’armes à feu. Il tenta de répéter le
phénomène de trempe martensitique observable dans les aciers. Il trempa l’alliage à partir
d’une température élevée et il trouva que la dureté des échantillons diminuait avec la
rapidité de la trempe. Il reprit ces mesures de dureté suite à la fin de semaine et il s’aperçut
que la dureté avait augmenté significativement durant le laps de temps. Malgré que le
27
fonctionnement de ce durcissement ne fût expliqué que plusieurs années plus tard, il avait
découvert le durcissement structural. Plusieurs alliages métalliques peuvent subir le
durcissement structural tels que des alliages d’aluminium, de magnésium, de cuivre, de
titane et des aciers maraging ainsi que certains aciers inoxydables. Le présent texte
discutera presque exclusivement des alliages d’aluminium. Les principes du durcissement
structural sont les mêmes pour tous les alliages mentionnés, mais chacun de ceux-ci a sa
particularité dont il ne sera pas question ici [3, 9-12].
Le diagramme de phases ne présente que les phases à l’équilibre. Ceci ne prend pas en
considération les phases métastables ni la cinétique de changement de phase. C’est par
l’utilisation de ces phases métastables et en manipulant la cinétique à son avantage qu’il
est possible d’effectuer le durcissement structural. Cette méthode de durcissement est
effectuée à l’aide de plusieurs traitements thermiques. Un prérequis pour qu’un alliage
puisse être modifié par durcissement structural est qu’une concentration relativement
importante, de l’ordre de quelques pour cent, d’un élément d’alliage soit en solution solide
à haute température. Il faut aussi que la solubilité soit significativement plus faible à
température pièce. La Figure 17 présente une partie du diagramme de phase Al-Cu dans
lequel il est possible d’observer le prérequis [3, 9].
2.4.1.1 Mise en solution
Le premier traitement thermique, appelé mise en solution, consiste à porter l’alliage à
haute température, dans la zone où l’élément d’alliage est totalement solubilisé. L’alliage
est maintenu à la température élevée jusqu’à ce que l’élément d’alliage soit complètement
en solution. Le temps peut donc varier de quelques minutes à vingt heures pour des pièces
massives. En manipulant la température, il est possible de diminuer le temps nécessaire
pour obtenir une solution complète. Il faut cependant faire attention à la surchauffe. Si la
température de la mise en solution dépasse la température eutectique, il y aura apparition
d’une phase liquide. Cette phase liquide est indésirable, car elle peut entraîner une
diminution des propriétés telles que la résistance à la traction, la ductilité et la ténacité. Il
faut aussi éviter un chauffage à une température trop basse, car ceci entraînerait une mise
en solution incomplète et il y aurait donc une partie de l’élément d’alliage qui ne pourrait
servir au durcissement structural [4, 9, 11, 16].
28
Figure 17: Section du diagramme de phase Al-Cu [9]
2.4.1.2 Trempe
Le deuxième traitement thermique consiste à refroidir très rapidement la pièce jusqu’à
température ambiante, c’est-à-dire à effectuer une trempe sur la pièce. La trempe n’a
cependant pas la même raison d’être que la trempe martensitique des aciers. Elle sert dans
ce cas-ci à entraver la diffusion de l’élément d’alliage pour éviter la formation de la
deuxième phase d’équilibre. L’élément d’alliage reste en solution et le résultat obtenu est
donc une solution solide sursaturée (SSSS). Le taux de refroidissement utilisé est souvent
le plus élevé possible. Plus le refroidissement est long, plus les éléments d’alliage auront
diffusé pour former la phase d’équilibre. Conséquemment, les propriétés mécaniques sont
proportionnelles au taux de refroidissement. Cependant, un taux de refroidissement très
élevé est parfois indésirable, par exemple lorsque la stabilité dimensionnelle de la pièce
est plus importante qu’une résistance mécanique très élevée. Le médium de
refroidissement est habituellement de l’eau froide dans laquelle est trempée la pièce ou
qui est projetée sur la pièce. Lorsque le taux de refroidissement nécessaire est plus faible,
de l’eau chaude ou une solution de glycol de polyoxyalkylène sera utilisée [16].
Une autre raison nécessitant un taux de refroidissement important est la rétention des
lacunes. Lorsque le métal est porté à haute température, la quantité de lacunes augmente
étant donné qu’elle est fonction de la température comme l’indique l’équation 6 :
29
(Eq.6)
où nl est le nombre de lacunes, N le nombre de sites atomiques, Q, l’énergie de formation
d’une lacune, k est la constante de Boltzmann et T est la température en Kelvin. Lors d’un
refroidissement rapide, la quantité de lacunes n’a pas le temps de diminuer par diffusion
aux joints de grains et conséquemment la concentration de lacunes sera significativement
plus élevée suite à une trempe que pour un refroidissement lent vers la température pièce.
La présence d’une concentration importante de lacunes permet d’augmenter
significativement le taux de diffusion ainsi que la facilité à germiner des zones de Guinier-
Preston (GP). Il sera expliqué ce qu’est une zone de Guinier-Preston à la section 5.3.1. Il
a été observé que le coefficient de diffusion du cuivre dans l’aluminium est de sept à neuf
ordres de grandeur plus élevé lors de la formation de zones de Guinier-Preston que pour
les coefficients de diffusion à température pièce. Cette différence serait expliquée par la
présence de l’excès de lacunes [3, 4, 13, 16].
Figure 18: Profil de température lors du durcissement structural[11]
2.4.1.3 Vieillissement
Après l’obtention d’une solution solide sursaturée, il faut effectuer le traitement
thermique qui entraînera l’augmentation de la résistance. Cette étape, appelée
vieillissement, peut être effectuée de deux manières, soit à température pièce ou à une
température plus élevée. Ces deux méthodes sont respectivement nommées vieillissement
expl
Qn N
kT
30
naturel et vieillissement accéléré. Lors du vieillissement, il y a formation des précipités
dans la matrice, ce qui entraîne l’augmentation de la résistance. La température de
vieillissement accéléré est choisie selon les propriétés finales de la pièce qui sont dictées
par le type de précipités à former et le temps de traitement thermique voulu. Plus la
température est élevée, plus le temps de vieillissement sera court. Cependant, pour des
températures trop élevées, les précipités permettant la résistance mécanique maximale
n’apparaîtront pas. Les températures sont généralement de l’ordre de 130 à 190°C
dépendamment de l’alliage d’aluminium et sont toujours plus faibles que pour la mise en
solution. La Figure 18 présente le profil de température lors des différentes étapes du
durcissement structural. Lorsque le temps de vieillissement est trop grand, une baisse de
la résistance est observée suite à l’apparition de la phase d’équilibre. Cette situation
visible à la Figure 19 se nomme survieillissement. L’évolution des précipités sera décrite
en détail dans la section 2.4.3[3, 9, 11, 16].
Figure 19: Évolution de la dureté lors du vieillissement[9]
2.4.2 Nomenclature du durcissement structural
Différents traitements mécaniques et thermiques entraînent des modifications sur les
propriétés des alliages d’aluminium. Chacun de ces traitements est nommé selon un
système d’identification qui a été accepté par l’«International alloy designation system ».
Ces désignations sont placées à la suite du nom de l’alliage. La lettre F désigne un alliage
tel que fabriqué alors que la lettre O indique un alliage recuit. La lettre H suivie de
31
nombres indique que l’alliage a été écroui. Étant donné que le présent texte traite des
alliages à durcissement structural, cette section de la nomenclature ne sera pas traitée ici.
Les alliages durcis par précipitation sont caractérisés par la lettre T suivi d’un ou plusieurs
chiffres. Les différentes variantes de traitement thermique sont énumérées dans le
Tableau 3 [3, 9, 16].
Tableau 3: Identification des traitements thermiques pour les alliages d'aluminium à durcissement structural
[3, 9, 16]
Traitement
thermique
Description du traitement thermique
T1 Refroidissement à partir de la mise en forme à chaud et
vieillissement naturel
T2 Refroidissement à partir de la mise en forme à chaud,
déformation à froid et vieillissement naturel
T3 Mise en solution, trempe, mise en forme à froid et
vieillissement naturel
T4 Mise en solution, trempe et vieillissement naturel
T5 Refroidissement à partir de la mise en forme à chaud et
vieillissement accéléré
T6 Mise en solution, trempe et vieillissement accéléré
T7 Mise en solution, trempe et stabilisation (survieillissement)
T8 Mise en solution, trempe, mise en forme à froid et
vieillissement accéléré
T9 Mise en solution, trempe, vieillissement accéléré
et mise en forme à froid
T10 Refroidissement à partir de la mise en forme à chaud
mise en forme à froid et vieillissement accéléré
D’autres chiffres peuvent être ajoutés à la suite de ceux écrits ci-haut. Par exemple, Tx51
signifie que l’alliage a subi une relaxation de contraintes en tension alors que Tx52
signifie que la relaxation de contrainte s’est effectuée en compression. Tx53 signifie que
la relaxation s’est faire à l’aide d’un traitement thermique. Dans le cas du traitement T8,
l’ajout d’un autre chiffre indique le pourcentage de déformation qu’a subi l’alliage. T83
signifie par exemple que l’alliage a été déformé de 3%. Les extrusions et les produits
laminés sont habituellement écrouis en tension alors que les pièces forgées sont
déformées en compression [2-4, 9-11, 16].
32
2.4.3 Évolution des précipités
Différents types de précipités existent et cela influence significativement le durcissement.
Les précipités varient selon la composition chimique de l’alliage et selon les conditions
de vieillissement. Le cycle entier d’apparition des précipités consiste en l’apparition, à
partir de solution solide sursaturée, de petites zones d’atomes d’élément d’alliage, de
précipités intermédiaires pour terminer ensuite avec les phases d’équilibre sous forme de
particules incohérentes. Le système Al-Cu sera utilisé ici pour expliquer les différentes
étapes de précipitation, car ce type d’alliage possède un processus complet, mais aussi
parce qu’ayant été étudié extensivement, ce système est bien compris.
2.4.3.1 Zones GP
La première étape de la précipitation consiste en l’apparition de petites zones où la
concentration de un ou des éléments d’alliage provoquant la précipitation est beaucoup
plus élevée. Ces zones sont appelées zones de Guinier-Preston (GP) du nom des deux
chercheurs qui en firent indépendamment la découverte en 1938 [4, 13]. Elles sont
nommées ainsi au lieu de précipités pour les distinguer de ceux-ci, car elles ne constituent
que des amas d’atomes par opposition aux précipités qui ont une structure définie. Les
zones GP peuvent prendre diverses formes, mais dans le cas des alliages Al-Cu, elles
prendront la forme d’un mince disque d’atomes de cuivre placés sur les plans {100}Al.
Elles ont dans ce cas une épaisseur d’une ou deux rangées d’atomes de cuivre, un diamètre
de 5 à 10 nm et un espacement interparticules de 5 à 10 nm [3, 9, 13]. Les zones GP sont
toujours cohérentes avec la matrice, c’est-à-dire qu’il y a une continuité du réseau
cristallin entre la matrice et ladite zone. Cette cohérence permet l’apparition des zones.
En effet, étant donné qu’elles sont cohérentes, les zones ont plus de facilité à germiner
que la phase d’équilibre qui est incohérente. Pour les particules incohérentes, l’énergie
d’interface ϒ est très élevée et conséquemment la taille de ces germes influencera
fortement le processus de germination. Comme il est possible d’observer à la Figure 20,
pour la formation d’un germe stable, il faut que son rayon soit suffisamment grand pour
que la chute d’énergie libre causée par l’augmentation de volume compense pour
l’énergie libre élevée causée par l’énergie d’interface élevée. Dans le cas des précipités
cohérents comme les zones GP, l’énergie d’interface est très faible dû à la cohérence de
la zone. Conséquemment, les zones GP auront plus de facilité à se former lors des
premières étapes du vieillissement [4, 9, 12, 13]. Les zones sont cohérentes avec la
33
matrice, mais, étant donné que les atomes de cuivre n’ont pas la même taille que les
atomes d’aluminium, il y aura une faible distorsion dans le réseau cristallin. Cette
distorsion sera importante dans les mécanismes de durcissement expliqué plus loin [13].
Figure 20: Rayon critique de stabilité d'un germe [9]
La germination des zones GP s’effectue de façon préférentiellement hétérogène sur les
lacunes, mais peut aussi s’effectuer de façon homogène. Une plus grande densité
lacunaire permet donc d’obtenir une plus fine distribution de zones GP. Tel que
mentionné ci-dessus, la concentration de lacunes est plus élevée à haute température qu’à
température pièce et il est possible de garder cette concentration élevée en effectuant la
trempe le plus rapidement possible [4, 13].
2.4.3.2 Précipités intermédiaires cohérents
Suite à la formation des zones GP, la poursuite du vieillissement entraîne l’apparition des
précipités intermédiaires. Dans les alliages Al-Cu, il y a deux précipités intermédiaires,
le ’’ cohérent et le ’ semi-cohérent. Avec le vieillissement, le cuivre continue de
diffuser à partir de la matrice et certaines zones GP disparaîtront pour laisser place aux
précipités cohérents ’’. Plus les atomes de cuivre diffusent, plus la zone GP devient
instable et la phase métastable suivante est favorisée. S’en suit ainsi l’apparition des
précipités ’’ qui germineront sur les zones GP. La formation de ce précipité par
opposition à la phase d’équilibre est justifiée par les mêmes raisons qui ont été expliquées
dans le cas des zones GP. Ce précipité est cohérent avec la matrice et se place, comme les
zones GP, sur la famille de plans {100}Al. Les ’’ ont la forme de plaques possédant une
34
épaisseur de 10 nm et un diamètre de 100 nm [13]. Il est possible d’observer
l’augmentation de la taille des précipités avec le temps ou la température de
vieillissement. Ceci aura un effet marqué sur les propriétés mécaniques. Comme dans le
cas des zones GP, il y a de la distorsion dans le réseau cristallin causé par la différence
entre les paramètres des réseaux de la matrice et des ’’. Ayant une taille plus importante,
la distorsion sera plus importante et se propagera plus loin que dans le cas des zones GP.
2.4.3.3 Précipités intermédiaires semi-cohérents
Le précipité qui apparaîtra ensuite est le ’ qui est possède un diamètre pouvant atteindre
1 µm. ’ précipite de façon hétérogène sur les dislocations, se forme sur les plans {100}Al
et a une structure tétragonale dans laquelle le paramètre « a » possède la même valeur que
celui de la matrice d’aluminium (0,404 nm) et un paramètre « c » d’une valeur 0,580 nm.
Il est considéré semi-cohérent. La cohérence étant le degré de continuité entre le réseau
cristallin du précipité et celui de la matrice, un précipité cohérent présente une continuité
parfaite avec la matrice alors qu’un précipité incohérent n’a plus de lien avec la matrice.
Un précipité semi-cohérent signifie que la continuité est partielle. Le précipité peut
posséder des faces cohérentes et d’autres incohérentes ou celui-ci peut montrer une
interface dont la discontinuité est trop importante pour qu’elle soit cohérente. Dans ce
cas, une ou plusieurs dislocations se placent aux lieux de discontinuité et la distorsion est
ainsi atténuée. Le paramètre « a » du précipité ’’ se situe sur le plan (001) alors que le
paramètre « c » constitue les faces (010) et (100). Le précipité, sous forme de plaque,
présente des faces minces semi-cohérentes ou incohérentes alors que les faces larges
(001) sont initialement cohérentes. Lorsque le vieillissement continue, le précipité grossit
et cette expansion se fait le long des plans (001). Des dislocations accommodent la perte
de cohérence sur ces faces et il y a ainsi chute de la distorsion [4, 9, 12, 13]. Il est
important de rappeler qu’une particule incohérente ou semi-cohérente n’entraîne pas de
distorsion dans le réseau cristallin de matrice.
2.4.3.4 Phase d’équilibre
La dernière étape de la précipitation consiste en la formation des précipités d’équilibre.
Dans le cas du système Al-Cu, le précipité d’équilibre est le CuAl2 (). Cette phase ayant
une structure cristalline et des paramètres de réseaux complètement différents que pour
la matrice d’aluminium, il n’y a aucune cohérence. Les sont donc des particules
35
incohérentes. La germination de ces particules s’effectue sur les interfaces entre la matrice
et les précipités ’ ou, en l’absence de ces derniers précipités, sur les joints de grains [3,
9, 13].
2.4.3.5 Effet de la température sur la formation des précipités
Il est important de noter que la zone GP étant une phase métastable, elle peut être remise
en solution par une augmentation de la température. Les autres phases métastables ou la
phase d’équilibre se formeront donc en premier si la température de vieillissement est
plus élevée [4]. La même chose peut être dite pour les autres précipités intermédiaires,
au-dessus d’une certaine température, chaque phase n’apparaîtra pas. Ceci peut être
observé sur la Figure 21 où les courbes de solubilité des différents précipités ont été
ajoutées au diagramme de phase. Ce qui est important de comprendre par rapport à cette
observation est que les précipités fournissant un durcissement optimal n’apparaîtront pas
si la température est trop élevée. De plus, plus la première phase à précipiter est près de
la phase d’équilibre, plus la distribution sera grossière. Conséquemment, même en
présence des précipités optimaux, le durcissement sera plus faible si la température a été
plus élevée que si le cycle complet avait été suivi. Ceci a des répercussions importantes
par rapport au procédé. Le dilemme qui apparaît est l’opposition entre un temps de
chauffage le plus court possible et un durcissement maximal.
Figure 21: Solvus des différents précipités dans le système Al-Cu [4]
36
2.4.3.6 Zone appauvrie en précipités (PFZ)
La zone appauvrie en précipités ou « precipitate-free zone » (PFZ) en anglais, est une
zone qu’il est possible de retrouver aux joints de grains. Lorsqu’elle est présente, il y a
une absence de précipités le long des joints de grains et cela peut entraîner une baisse de
la ductilité due à la différence de résistance entre l’intérieur d’un grain et la périphérie.
La Figure 22 présente une PZF. L’apparition de cette zone est causée par l’effet des joints
de grains à la fois sur les lacunes et sur les éléments d’alliage. Comme il a été mentionné
auparavant, la concentration de lacunes est plus faible à température pièce qu’elle ne l’est
à haute température. Lors du refroidissement relativement lent, les lacunes diffusent vers
les joints de grains et les dislocations où elles sont absorbées. Lors de la trempe, ce
processus de diffusion est partiellement évité, les seules lacunes à avoir pu diffuser aux
joints de grains sont celles à proximité des dits joints. Par rapport aux éléments d’alliage,
les joints de grains peuvent agir comme sites préférentiels pour la précipitation et aussi,
à des températures de vieillissement élevées, les atomes servant à la précipitation
diffuseront plus facilement vers les joints de grain. Dans la zone, la concentration en
éléments d’alliage peut être trop faible pour former des précipités. La concentration de
lacunes peut aussi être en dessous de la valeur critique pour provoquer la précipitation
des zones GP. Les différentes solutions pour pallier ce problème sont une augmentation
de la température de mise en solution, l’utilisation d’une trempe plus rapide et une
température de vieillissement plus faible. Une température de mise en solution plus élevée
et une trempe plus rapide augmenteront la quantité de lacunes disponibles alors que la
température de vieillissement plus faible facilitera la germination homogène des zones
GP [3, 13].
Figure 22: Zone appauvrie en précipités (PZF) dans un alliage Al-Zn-Mg [3]
37
2.4.3.7 Effets du microalliage sur la précipitation
L’ajout de petites quantités d’éléments d’alliage (0,05 à 0,2% massique) peut altérer
favorablement la précipitation. La présence de petits amas de différents éléments peut
agir sur la précipitation en diminuant ou augmentant la facilité à former différents
précipités et provoquer l’apparition de nouveaux précipités. Dans le système Al-Cu,
l’ajout de cadmium, indium ou d’étain diminue la formation de zone GP à température
pièce et affine la distribution des précipités intermédiaires à haute température. L’ajout
d’argent influence plusieurs systèmes d’alliages d’aluminium. Dans les Al-Zn-Mg, la
température de mise en solution des zones GP est augmentée. Dans les Al-Mg, l’argent
augmente l’effet de la sursaturation en éléments d’alliage et permet la précipitation dans
ce système. Dans le système Al-Cu-Mg, 0,1% massique d’argent entraîne l’apparition de
trois précipités différents. Finalement, en concentration tournant autour de 0,4%
massique, l’argent affine la distribution de la phase T1 dans les alliages Al-Cu-Li-Mg-Ag.
L’ajout de scandium permet d’améliorer la dispersion des précipités cohérents Al3Zr (β)
qui permet de contrôler la recristallisation dans plusieurs alliages d’aluminium dont les
Al-Li [3].
2.4.3.8 Vieillissement multiple et traitement thermomécanique
Le traitement thermique de vieillissement a été présenté jusqu’à maintenant comme un
processus dans lequel il n’était possible de retrouver qu’une étape de vieillissement.
Cependant, plusieurs procédés industriels impliquent plusieurs étapes de vieillissement,
soit volontaire ou non, ainsi qu’un vieillissement lié à une étape d’écrouissage (T8, T9 et
T10).
La précipitation secondaire consiste en une seconde précipitation qui se produit à
température pièce ou à une température de travail alors qu’il est estimé que toute
précipitation se produira de façon très lente. Il a été mentionné plus haut que le temps
nécessaire pour modifier les étapes de précipitation changeait de façon exponentielle. Il
a été observé que malgré qu’un vieillissement accéléré ait été appliqué, il restait des
atomes en solution solide sursaturée. À la suite du vieillissement accéléré, la précipitation
recommence avec la formation de nouvelles zones GP ou de petits précipités
intermédiaires. Ceci a été observé dans plusieurs alliages. Dans certains cas comme dans
celui d’alliages Al-Li, la seconde précipitation entraîne la formation de précipités δ’ et
38
une baisse de la ductilité s’ensuit. Le processus de seconde précipitation a aussi été utilisé
de façon positive en effectuant un T6 interrompu appelé T6I6. Lors de ce traitement
thermique, l’alliage a été porté à température de vieillissement artificiel, soit 150°C dans
le cas cité, durant trois heures. Par la suite, l’alliage est trempé et maintenu à une
température de 65°C durant cinq cents heures pour activer la seconde précipitation.
Finalement, le traitement thermique à 150°C est réutilisé pendant un dernier cinquante
heures. La densité de précipités ’ a augmenté significativement lorsque comparé à un T6
standard de cent heures [3].
Il a été mentionné plus haut qu’un vieillissement à haute température ne permettait pas
d’obtenir le maximum de propriétés mécaniques dû à la faible densité de précipités
intermédiaires et qu’un vieillissement à faible température peut durer un temps
excessivement long. Dans le but d’obtenir des propriétés maximales dans un temps
industriellement acceptable, le traitement duplex a été développé. Celui-ci implique de
commencer le vieillissement à une température inférieure au solvus des zones GP pour
obtenir une distribution très fine de précipités. Par la suite, la température de
vieillissement est augmentée pour accélérer le traitement thermique. Les zones GP agiront
comme sites de germination pour les précipités intermédiaires, s’assurant ainsi d’obtenir
une distribution appréciable de précipités dans un court laps de temps [3, 4].
Plusieurs traitements thermiques dont le T8 et le T10 impliquent une étape de mise en
forme à froid avant le vieillissement. Cette étape sert à augmenter la densité de
dislocations qui agiront comme sites de germination pour certains types de précipités
intermédiaires comme par exemple les précipités Al2Cu (’), Al2CuMg (S’) et les
précipités Al2CuLi (T1). Comme la précipitation des précipités intermédiaires semi-
cohérents est augmentée, la quantité d’éléments d’alliage disponible pour la formation de
petits précipités cohérents diminue habituellement [2, 3, 13, 16].
2.4.4 Mécanisme de durcissement
Le durcissement observé dans les alliages ayant subi le durcissement structural est causé
par l’interaction entre les précipités et les dislocations. Selon le type de précipités,
plusieurs durcissements peuvent survenir. Les deux groupes qui séparent le type de
durcissement obtenu sont les mécanismes de durcissement impliquant le cisaillement du
précipité et le mécanisme impliquant le contournement du précipité.
39
2.4.4.1 Durcissement par distorsion du réseau
Le premier type de durcissement impliqué est le durcissement par distorsion du réseau.
Ce type de durcissement est observable en présence de précipités cohérents de petite
taille. Une différence entre les paramètres de réseau du précipité et de la matrice entraîne
l’apparition d’un champ de contraintes dans la matrice. La Figure 23 présente une
schématisation de ces champs de contrainte et de leur interaction avec les précipités. Lors
de la déformation, les dislocations doivent passer au travers du champ de contraintes
avant de pouvoir cisailler le précipité. L’énergie nécessaire au déplacement des
dislocations est augmentée et l’alliage est donc durci. Les différents champs de
contraintes s’annulent lorsque la distance les séparant est trop petite, l’alliage sera alors
adouci. Cette baisse de dureté est observable lors de la présence de la solution solide
sursaturée. Dans le cas opposé, lorsqu’il y a une distance interparticules très grande, les
champs de contraintes auront un effet négligeable sur le déplacement des dislocations et
le durcissement sera minime. Plus la particule est de grande taille pour une même distance
interparticule, plus le champ de contraintes sera important. Pour un même précipité
cohérent, la dureté continuera d’augmenter plus le vieillissement continu, car le précipité
augmentera de taille et son champ de contraintes s’étendra. À un maximum, il deviendra
plus facile pour la dislocation de contourner le précipité, passant ainsi au mécanisme de
durcissement d’Orowan décrit plus bas [3, 4, 9, 10]. L’équation permettant d’approximer
le durcissement pour de petits précipités cohérents est :
(Eq.7)
où τ est la contrainte de cisaillement, G est le module de cisaillement, ε est la distorsion
entre la matrice et le précipité, f est la fraction volumique du précipité, d est la distance
interparticule et b est le vecteur de Burgers.
Figure 23: Interaction des champs de contrainte avec une dislocation [4]
3 1 12 2 24,1 ( )dG f
b
40
2.4.4.2 Durcissement chimique
Le durcissement chimique consiste au durcissement provoqué par le cisaillement du
précipité. Lorsque la dislocation traverse le précipité tel que présenté à la Figure 24, une
nouvelle interface matrice/précipité doit être créée. Ceci augmente donc l’énergie
nécessaire au déplacement de la dislocation. La deuxième explication du durcissement
chimique est que lorsque le précipité est cisaillé, l’ordre des atomes dans le précipité est
changé et il y a formation d’une interface anti-phase. La Figure 24 représente bien cette
situation. La création de cette interface dans le précipité demande encore plus d’énergie
que celle de la création de l’interface matrice/précipité. Ces deux phénomènes provoquent
conséquemment le durcissement de l’alliage. L’équation 8 permet de calculer le
durcissement chimique. T représente la tension de la ligne de dislocation alors que ϒAPB
représente l’énergie d’interface de l’anti-phase [4, 10, 17].
[4]
Équation 8
Figure 24: Durcissement chimique [4]
2.4.4.3 Mécanisme d’Orowan
Lorsque les précipités sont trop distancés, qu’ils sont incohérents ou que la contrainte de
cisaillement est rendue trop élevée, les dislocations ne cisailleront pas les précipités. Les
dislocations contourneront les précipités et formeront une boucle de dislocation autour du
précipité. La prochaine dislocation qui passera à cet endroit ne contournera pas le
précipité, mais plutôt la boucle de dislocation. La boucle suivante sera plus grosse et il
faudra conséquemment encore plus d’énergie aux dislocations consécutives pour
effectuer le contournement. Ce mécanisme n’entraîne donc pas seulement une élévation
de la limite élastique et de la résistance en traction conséquente, mais aussi provoque une
124
2APB APBdf
fb T
41
augmentation souvent appréciable du potentiel d’écrouissage. La Figure 25 présente les
étapes du mécanisme d’Orowan. En comparant avec l’Équation 9, il est possible de
confirmer qu’une distance interparticule très faible provoquera le durcissement maximal.
Lorsque les précipités grossissent et que la distance interparticules devient trop
importante, le survieillissement est alors observé [3, 9, 10, 12, 18].
[4, 9, 12] Équation 9
Figure 25: Mécanisme d'Orowan [9]
2.4.4.4 Glissement planaire
Dans certains systèmes d’alliage, les précipités cohérents qui seront cisaillés ont tendance
à provoquer le glissement planaire. Le glissement planaire implique que lorsque le
précipité est cisaillé par une dislocation, le plan de glissement utilisé agira comme plan
de glissement préférentiel pour les dislocations suivantes. Ceci entraînera une localisation
de la déformation, ce qui provoquera la formation de bande de glissement et l’alliage s’en
trouvera fragilisé. La Figure 26 présente une schématisation du glissement planaire [2,
3].
2Gb
d
42
Figure 26: Fragilisation dû au glissement planaire (a) et à une zone appauvrie en précipités (PZF) (b) [3]
Les précipités semi-cohérents ne sont pas cisaillés par les dislocations et ont plutôt
tendance à homogénéiser la déformation. C’est pour ces raisons que dans les systèmes où
les précipités cohérents et semi-cohérents confèrent des améliorations de résistances
similaires, les précipités semi-cohérents seront préférés. Ce type de particules précipitant
souvent préférentiellement sur les dislocations, les traitements thermomécaniques seront
donc utilisés. Dans le T8, la densité de dislocations sera augmentée avant le
vieillissement. Cette hausse de la densité de dislocations tendra à diminuer les sites de
germination des petits précipités cohérents, car les dislocations agissent comme puits de
lacunes et tendra aussi à augmenter la germination des précipités semi-cohérents [2, 3].
2.4.4.5 Évolution du durcissement
Les différents mécanismes ont été présentés jusqu’à maintenant de façon séparée. Ils
seront ici rassemblés pour bien comprendre les étapes du durcissement structural. Le
lecteur peut se référer à la Figure 19. Le durcissement débute habituellement avec la
formation des zones GP. Ces zones cohérentes provoquent souvent une faible distorsion
du réseau et conséquemment le durcissement reste faible. Le durcissement provoqué est
causé par la sommation des champs de contraintes dus à la forte densité de zones GP. Par
la suite, se forment habituellement des précipités cohérents. Les mécanismes en présence
sont le durcissement chimique et le durcissement par distorsion du réseau. Il est à noter
que ce ne sont pas tous les précipités qui provoquent la distorsion du réseau, certains
alliages peuvent durcir que par le durcissement chimique. Le cas exemplifié ici
impliquera cependant la distorsion du réseau. En continuant le vieillissement, les
précipités cohérents grossissent, augmentant ainsi la distorsion du réseau et le
durcissement chimique. Si la taille des précipités cohérents devient trop grande avant
43
l’apparition d’autres types de précipités, ceux-ci se verront contournés par les
dislocations. Si les précipités semi-cohérents apparaissent plutôt, ceux-ci se verront
contourner sur leurs interfaces incohérentes et semi-cohérentes alors que les interfaces
cohérentes se verront cisaillées. Le maximum de durcissement se voit généralement
atteint dans cette zone, lorsque le mécanisme de durcissement passe de cisaillement à
contournement. Cependant, l’utilisation de précipités cohérents implique nécessairement
le passage entre les deux modes alors que les précipités semi-cohérents se verront toujours
contournés sur leurs interfaces semi-cohérentes et incohérentes. Conséquemment, affiner
la dispersion de ce type de précipités peut augmenter la résistance de l’alliage. La Figure
27 présente l’évolution de la résistance selon la taille et la cohérence des précipités. Il est
possible d’y voir deux pics de résistance. Le plus élevé implique l’utilisation de particules
non déformables plus fines et mieux distribuées, entravant conséquemment mieux le
mouvement des dislocations. L’utilisation d’un traitement thermique duplex permet
d’affiner la distribution des précipités et ainsi augmenter la résistance. La coprécipitation,
c’est-à-dire l’utilisation de deux types de précipités peut aussi améliorer la résistance, car
les deux types de précipités agiront différemment sur les dislocations et la résistance s’en
verra améliorée. La Figure 19 montre qu’il y a un chevauchement des ’’ et ’ lorsque le
maximum de dureté est atteint. Finalement, lorsque les précipités semi-cohérents
continuent à grossir lors du vieillissement, la distance interparticules se verra augmentée
et il y aura chute de la dureté. Ceci est le survieillissement [2-4, 9, 10, 12, 16, 17].
Figure 27: Déformabilité des particules [4]
44
2.5 Alliages d’aluminium-lithium
Dans le but d’abaisser la masse volumique des alliages d’aluminium, du lithium a été
ajouté pour créer de nouveaux alliages. La masse volumique diminue de 3% par
pourcentage massique de lithium ajouté. De plus, la présence de lithium rend possible un
durcissement par précipitation et permet de concurrencer les alliages d’aluminium
traditionnels en termes de propriétés mécaniques [2, 3]. Étant donné les faibles ténacités
et ductilités dans la direction transversal-court, respectivement nommée S-L et S-T,
associées aux alliages d’aluminium-lithium, la mise en marché de ces alliages a demandé
du temps et l’optimisation de nouveaux alliages a été nécessaire. À ce jour, plusieurs
alliages d’aluminium-lithium sont utilisés en service. Des exemples sont l’utilisation du
8090 (Al-Li-Cu-Mg) pour la fabrication de diverses sections de l’hélicoptère
Westland/Agusta EH101, l’utilisation de l’alliage 2195 (Al-Li-Cu-Mg-Ag) pour la
fabrication du réservoir externe d’essence de la navette spatiale américaine ainsi que
l’utilisation de l’alliage 2099 dans les avions A380 d’Airbus [2, 3, 6].
2.5.1 Familles d’alliages
Il existe plusieurs familles d’alliages d’aluminium-lithium qui sont classées selon leur
composition. Les différents groupes sont les alliages aluminium-lithium, aluminium-
magnésium-lithium, aluminium-cuivre-lithium, aluminium-lithium-cuivre-magnésium et
finalement aluminium-lithium-cuivre-magnésium-argent [3]. Comme les précipités et
l’effet des éléments d’alliage seront décrits dans la prochaine sous-section, les différences
entre ces familles d’alliages ne seront que brièvement abordées. Les alliages binaires
aluminium-lithium ne sont plus utilisés, car ceux-ci se sont avérés peu ductiles pour deux
raisons. La première est la localisation de la déformation causée par le glissement planaire
qui est favorisée par la présence de précipités δ’ (Al3Li) cohérents avec la matrice
d’aluminium. La deuxième raison est la présence potentielle d’une PZF aux joints de
grains qui entraîne une concentration de contraintes et une baisse de la ductilité [2, 3].
Les autres familles d’alliages ont été développées dans le but de régler les problèmes
associés aux alliages binaires d’aluminium-lithium. Les alliages Al-Mg-Li ont été
envisagés, car l’ajout de magnésium permet l’apparition d’un autre type de précipités.
Les propriétés mécaniques restent cependant plus faibles que pour d’autres familles
d’alliages aluminium-lithium et la ductilité peut être améliorée, mais la précipitation aux
45
joints de grains de la phase d’équilibre Al2LiMg peut annuler ladite amélioration. Les
alliages Al-Cu-Li ont par le passé présenté de faibles ténacités. La présence d’une
importante concentration de cuivre (~4-5%massique) permettait la précipitation des δ’
des Al-Li ainsi que des ’ présents dans les alliages Al-Cu décrits précédemment. Les
alliages actuels Al-Cu-Li possède des concentrations de cuivre plus faibles, ce qui affecte
le ratio Li :Cu et conséquemment les précipités en présence. L’alliage 2090 (2,7%Cu,
2,2% Li et 0,12%Zr, en %massique) fait partie de ces alliages. Les alliages Al-Li-Cu-Mg
dont fait partie l’alliage 2099 étudié ici ainsi que les alliages 2091, 8090 et 8091, utilisent
les phénomènes de précipitations observables à la fois dans les Al-Mg-Li et les Al-Cu-Li
pour obtenir un glissement plus homogène et ainsi améliorer la ténacité. Les derniers
alliages sont ceux de la famille Al-Li-Cu-Mg-Ag. La présence d’argent permet
d’améliorer significativement la résistance des alliages en affinant la précipitation. La
résistance à la traction peut atteindre, dans le cas du Weldatite 049, des valeurs dépassant
les 700 MPa [2, 3].
2.5.2 Microstructure
2.5.2.1 Phases
Les alliages Al-Li sont habituellement biphasés ou multiphasés. La matrice est composée
d’aluminium alpha et il y a présence d’une ou plusieurs autres phases, la plupart
métastables, étant donné la propension de ces alliages à être durcis par précipitation. Les
phases métastables qui apparaissent sous forme de précipités seront donc fonction de la
composition chimique, mais aussi de l’état thermomécanique de l’alliage [2, 3]. Les
différents précipités en présence dans les alliages Al-Li seront discutés selon les familles
d’alliages dans lesquels ils sont retrouvés et le Tableau 4 présente l’ensemble de ces
précipités. Il est aussi intéressant de rappeler qu’étant donné que les phases métastables
sont souvent sous la forme de fins précipités, il n’est pas possible de les observer par
microscopie optique, ni même au microscope électronique à balayage.
Dans les alliages ne contenant que du lithium, la deuxième phase à l’équilibre qui peut
être retrouvée est la phase δ (AlLi). Lorsque les mécanismes de durcissement structural
sont utilisés, la phase métastable δ’ (Al3Li), qui a précipité, est plutôt retrouvée. Cette
phase cubique est cohérente avec la matrice et possède une faible distorsion avec le réseau
de la matrice. Dans la maille élémentaire de ce précipité, le lithium occupe les huit coins
46
alors que l’aluminium se place sur les six faces du cube. Cette phase précipite de façon
homogène sous forme de sphère de 20 nm de diamètre et possède la particularité de rester
cohérente avec la matrice malgré de longues périodes de vieillissement. Comme il a été
mentionné plus haut, une structure ne contenant que des précipités cohérents peut
provoquer le glissement planaire, soit une localisation importante du glissement. En plus
de ces précipités, la phase d’équilibre δ peut aussi être retrouvée aux joints de grains où
elle favorise l’apparition de PFZ en appauvrissant en lithium les zones adjacentes. Ces
deux derniers éléments provoquent une fragilisation des alliages biphasés et expliquent
pourquoi d’autres alliages possédant une composition plus complexes sont plutôt utilisés
[2, 3, 19, 20].
Le magnésium ajouté dans les alliages Al-Mg-Li tend à diminuer la solubilité du lithium
dans l’aluminium et permet aussi le durcissement en solution solide. Lorsqu’ajouté en
concentrations massiques plus élevées que 2%, le magnésium provoque l’apparition
d’une phase incohérente Al2LiMg sous forme de cylindre croissant dans la direction
<110>. Cette phase apparaît souvent aux joints de grains et affecte ainsi la ductilité du
matériau [2, 3].
Les Al-Cu-Li possèdent une quantité de précipités potentiels beaucoup plus importante.
En plus du précipité δ’ mentionné précédemment, il est possible de retrouver dans ces
alliages des précipités T1 (Al2CuLi) et ’ (Al2Cu). La taille des grains est aussi contrôlée
dans ces alliages par l’ajout de zirconium. Comme tous les précipités formés dans cette
famille d’alliages peuvent aussi se retrouver dans la famille des Al-Cu-Mg-Li, les
particularités les entourant seront expliquées plus bas [3].
Les alliages de la famille Al-Cu-Mg-Li, dont font partie l’alliage étudié 2099 ainsi que
l’alliage 8090, possèdent une structure de précipitation complexe. Dans ce type d’alliage,
les précipités qui peuvent être observés sont de type δ’ (Al3Li), T1 (Al2CuLi), ’ (Al2Cu),
S’ (Al2CuMg) et β’ (Al3Zr). Il y a co-précipitation des différentes phases mentionnées.
La phase T1 est semi-cohérente avec la matrice et possède une structure hexagonale avec
des paramètres de réseaux a=0,497 nm et c=0,934 nm. Rappelons ici que le paramètre de
réseau dans l’aluminium est de 0,404 nm. Ce précipité, sous forme de disque, apparaît sur
la famille de plan {111} avec le plan (0001) parallèle aux plans {111} et la direction <
47
> parallèle aux directions < > [3]. Le diamètre de ces précipités varie de 150
nm à 300 nm [20]. Les précipités T1 germinent sur les dislocations étant donné leur
difficulté, voir incapacité, à se former de façon homogène dans la matrice. Comme les
précipités S’ et ’ se forment aussi préférentiellement sur les dislocations, les alliages
contenant ces types de précipités subissent habituellement un T8 pour obtenir un
durcissement maximal. Tel qu’il sera discuté dans la section sur les alliages Al-Cu-Li-
Mg-Ag, l’ajout de magnésium permet d’uniformiser la distribution des T1 en provoquant
l’apparition de zones GP sur les {111} qui agissent comme site de germination pour les
T1 [21]. Les précipités T1 étant semi-cohérents, ils n’entraînent pas la fragilisation due au
glissement planaire et fournissent un durcissement supérieur aux précipités δ’. Ces deux
précipités consomment du lithium et conséquemment, ils se formeront en compétition
l’un avec l’autre. Les précipités ’ (Al2Cu), de structure tétragonale avec des paramètres
de réseau a=0,404 nm et c=0,580 nm, germinent sous forme de plaques semi-cohérentes
sur le plan {100} de la matrice. Cette phase métastable n’apparaît dans ce type d’alliages
que lorsqu’il y a un faible ratio Li :Cu. Le précipité S’ est semblable aux T1 dans lequel
le lithium aurait été remplacé par un atome de magnésium. Les paramètres de réseau de
ce précipité orthorombique sont a=0,404 nm, b=0,925 nm et c=0,718 nm. Le S’, mesurant
de 150 nm à 300 nm, germine sous forme de latte sur le plan {021} de la matrice dans la
direction <001>. Notons que les précipités semi-cohérents homogénisent la déformation
en plus d’augmenter la résistance de l’alliage. Les précipités T2 (Al6CuLi3) incohérents
peuvent apparaître aux joints de grains en globules et fragiliser l’alliage. Le précipité β’
(Al3Zr) cohérent est ajouté volontairement pour contrôler la taille des grains et empêcher
la recristallisation. La présence de ces précipités cohérents sphériques empêche la
migration des joints de grains par effet Zener et conséquemment entrave la
recristallisation. La concentration massique habituelle de zirconium nécessaire pour
effectuer un bon contrôle de la taille des grains est de 0,12%, qui est la concentration
retrouvée dans le 2099 [3, 8, 22]. L’ajout de zirconium permet aussi d’affiner la taille des
grains du matériau coulé, ce qui provoquera une taille plus fine de grains après la
déformation [22]. En plus de ces précipités, du manganèse est ajouté pour former des
particules incohérentes de Al20Cu2Mn3 qui amélioreront la résistance à la fatigue en
homogénéisant la déformation. En plus de former des précipités, l’ajout de cuivre et de
magnésium renforce l’alliage par le durcissement en solution solide et limite la taille des
PZF. Le zinc, faisant partie de la composition de l’alliage 2099, sert à améliorer la
1010
110
48
résistance à la corrosion de l’alliage [2, 3, 6, 16, 19, 20, 23]. L’ajout de 0,2% massique
de scandium dans un alliage 8090 permet d’augmenter la température de recristallisation
jusqu’à 600°C et tend comme le zirconium à affiner la structure de grains suite à la coulée.
Le scandium durcit aussi l’alliage en affectant de façon minime la résistance.
Lorsqu’ajouté en combinaison avec le zirconium, la présence de scandium va provoquer
une distribution plus homogène des précipités Al3Zr et la présence du Zr et Sc combinés
va causer un affinage des grains plus important que lorsque chacun de ces éléments
d’alliage sont utilisés séparément [3, 24, 25]. L’ajout de faibles quantités d’indium, 1%
massique, dans un alliage 8090 permet d’augmenter la dureté maximale de 20% et de
diminuer de 100% le temps de vieillissement nécessaire à 185°C pour obtenir cette dureté
[26]. La Figure 28 présente une schématisation de la microstructure de l’alliage 2099.
Figure 28 : Schéma des précipités et particules de deuxième phase retrouvés dans l’alliage 2099 [6]
49
Tableau 4: Précipités et particules de deuxième phase en présence dans les alliages Al-Li-X [2, 3, 6, 20]
Précipités ou particules de
deuxième phase
Caractéristiques Alliages
δ' (Al3Li)
Précipité cubique cohérent
a= 0,404 à 0,401 nm
Structure ordonnée de type
Cu3Au (L12)
Faible distorsion du réseau
cristallin
Forme de sphères d=20 nm
Al-Li
Al-Cu-Li
Al-Cu-Mg-Li
Al-Cu-Mg-Li-Ag*
*(favorisé par plus de 1,6%
massique de Li)
T1 (Al2CuLi)
Précipité hexagonal semi-
cohérent
a=0,497 nm et c=0,934 nm
Forme de disques
d= 150 à 300 nm
Précipite sur les plans {111}
Précipitation préférentielle sur
les dislocations
// {111}α et
//
Al-Cu-Li
Al-Cu-Mg-Li
Al-Cu-Mg-Li-Ag*
*(favorisé par une
concentration de Li entre 0,5 et
1,6% massique)
’ (~Al2Cu)
Précipité tétragonal semi-
cohérent
a=0,404 nm et c=0,580 nm
Forme de disques d 1µm
Précipite sur les plans {100}
Précipitation préférentielle sur
les dislocations
Al-Cu-Li
Al-Cu-Mg-Li
Al-Cu-Mg-Li-Ag
S’ (Al2CuMg)
Précipité orthorombique semi-
cohérent
a=0,404 nm, b=0,925 nm et
c=0,718 nm
Forme de lattes
L=150 à 300 nm
Précipite sur {210}α <001>α
Précipitation préférentielle sur
les dislocations
Al-Cu-Mg-Li
Al-Cu-Mg-Li-Ag
β' (Al3Zr)
Précipité cohérent
Forme de sphères
d=30 à 50 nm
Tout alliage Al-Li-X avec
addition de Zr pour contrôler la
recristallisation
T2 (Al6CuLi3)
Particule de deuxième phase
incohérente présente aux
joints de grains
d 150 nm
Al-Cu-Li
Al-Cu-Mg-Li
Possiblement Al-Cu-Mg-Li-
Ag Al20Cu2Mn3 Particule de deuxième phase
incohérente Alliages dans lequel est ajouté
du Mn (2099, 2199) Ω (~Al2Cu) Précipité orthorombique semi-
cohérent
a=0,496 nm, b=0,859 nm et
c=0,848nm
Précipite sur les plans {111}
Al-Cu-Mg-Li-Ag*
*(favorisé par une
concentration de Li inférieure à
0,5% massique)
1
001T
1
1010T
110
50
Les alliages Al-Cu-Li-Mg-Ag présentent une microstructure à première vue similaire à
celle des alliages ne contenant pas d’argent. Les précipités en présence sont encore une
fois les δ’, T1 et S’. L’ajout d’argent en faible concentration (~0,4% massique) permet
d’affiner la précipitation des T1 qui sont semi-cohérents [3]. Il a cependant été observé
que l’ajout d’argent sans que le magnésium ne soit présent dans l’alliage aura un effet
minime sur la précipitation. Il faut donc ajouter le magnésium et l’argent pour observer
une amélioration [21]. L’effet de ces deux éléments d’alliage proviendrait de la formation
d’une zone GP placée sur les plans {111} de la matrice et ces zones serviraient de sites
de germination pour les précipités T1 entraînant une distribution plus homogène des dits
précipités. L’augmentation de la concentration des T1 ainsi que la distribution de
précipités sur différents plans de la matrice, soient {111} (T1 et Ω), {210} (S’), permettent
d’obtenir une plus grande augmentation de la résistance que dans les alliages ne contenant
pas d’argent [3, 21]. Les précipités Ω constituent une phase métastable Al2Cu qui peut
apparaître dans certaines conditions lorsqu’il y a addition d’argent. Ce type de précipité
est observable dans les alliages Al-Cu-Ag. L’argent modifie la précipitation et provoque
l’apparition de la phase Ω au lieu des précipités ’’ et ’ [3]. Dans les alliages aluminium-
lithium, ce type de précipité apparaîtra pour de faibles concentrations de lithium, soit
moins de 0,5% massique de Li. Entre 0,5% et 1,6% massique Li, la phase qui sera présente
est le T1 alors qu’au-dessus de 1,6% massique, les précipités δ’ seront favorisés et la
concentration de T1 est supposée diminuer [27].
2.5.2.2 Structure de grains
La structure de grains dans les alliages d’aluminium-lithium est fortement liée aux
propriétés mécaniques ainsi qu’à la texture. L’aluminium possède une énergie de faute
d’empilement élevée et cela favorise la restauration dynamique lorsque les alliages Al-Li
sont mis en forme à chaud. Une structure non recristallisée est donc habituellement
retrouvée après la mise en forme. Par la suite, l’alliage est habituellement traité
thermiquement pour obtenir un durcissement structural. Lors de la mise en solution, la
recristallisation est entravée dû à la présence de précipités cohérents Al3Zr [3, 5, 6]. La
raison de cette addition d’éléments d’alliages qui fait monter la température de
recristallisation est qu’il est habituellement désiré de garder une structure contenant des
sous-grains qui permettent un durcissement suivant la loi de Hall-Petch [5]. Cette relation
met en évidence l’effet qu’une diminution de la taille des grains entraine une
51
augmentation de la résistance. Les sous-grains effectuent un durcissement similaire.
L’équation de Hall-Petch est la suivante :
où σ0 est la limite élastique, σi est la contrainte de friction qui résiste au glissement des
dislocations, k est une constante qui représente l’amplitude de la résistance fournit par le
sous-joint de grain et d est le diamètre du sous-grain. En considérant que la structure
désirée est souvent celle d’un alliage durci par la présence de sous-grains, la
microstructure observée dans les différents produits est habituellement celle de grains
crêpes [25]. Les grains crêpes ont la forme générale d’une crêpe allongée. Ils sont allongés
dans la direction de la déformation et sont généralement très minces dans les directions
transversal-court. Comme il sera présenté plus loin, la structure non recristallisée tend à
favoriser l’anisotropie des propriétés mécaniques. Conséquemment, dans certains
alliages, la recristallisation sera favorisée et une structure de grains relativement équiaxe
sera observée, selon l’étape du procédé à laquelle la recristallisation a eu lieu [22]. Si la
recristallisation a été effectuée comme étape intermédiaire, la structure obtenue reste celle
d’un alliage déformé avec des grains allongés [5].
2.5.3 Textures
Les textures observées dans les alliages Al-Li-X peuvent être regroupées selon le procédé
de mise en forme, soit le laminage ou l’extrusion. Les alliages d’aluminium-lithium
binaires laminés à chaud sont fortement influencés par la concentration de lithium. Pour
des concentrations plus faibles que 2% massiques de lithium, les textures présentes font
partie de la fibre α avec une plus grande intensité pour la texture Goss. De plus, la texture
cube est faiblement présente. Lorsque la concentration de lithium dépasse le 2%
massique, la fibre β prédomine avec une intensité élevée d’une texture de position
intermédiaire entre la texture Laiton (Bs) et la texture Goss [28]. Dans le cas des alliages
Al-Li-X, dont le 8090, il y aura des textures de laminages qui provoqueront de
l’anisotropie planaire ainsi que de l’anisotropie au travers de l’épaisseur [5]. L’anisotropie
planaire provient des différentes textures de laminages alors que l’anisotropie au travers
de l’épaisseur provient d’une variation de l’intensité de texture entre la surface et le centre
de la plaque laminée. L’anisotropie sera discutée plus extensivement dans la section
suivante sur les propriétés mécaniques des alliages Al-Li.
12
0 i kd
52
Lors du laminage à chaud de plaques de l’alliage 2195 (Al-Cu-Mg-Li-Ag), les textures
formées au centre de la plaque sont en ordre d’intensité relative, la texture Laiton, S’2
{146} <211>, la texture S, la texture S’1 {123}<412> et la texture Cuivre [29]. De plus,
selon l’épaisseur de la plaque laminée, la texture variera. Une plaque de 7,5 mm
présentera des intensités de textures plus importantes au centre que la plaque de 45 mm.
Ceci est probablement dû à la différence de déformation fournie pour former la pièce. Les
intensités des textures de laminage diminuent en se rapprochant de la surface de la plaque
de 7,5 mm alors que dans la plaque épaisse, les intensités de textures diminuent jusqu’à
t/8 (5,65 mm) et redeviennent plus élevées à la surface [29]. Les Figures 29 et 30
présentent l’évolution des textures au travers de l’épaisseur des plaques de 7,5 et 45 mm.
Les textures de laminage sont présentées dans la Figure de gauche alors que les textures
de recristallisation sont à droite. D’autres études, traitant des Al-Li-X laminés à chaud,
présentent aussi la prédominance de la fibre β avec une forte intensité de la texture Laiton,
suivi de la texture S et finalement de la texture Cuivre. [5, 20, 30, 31]. La température de
laminage a aussi une influence sur l’intensité des textures. La texture Laiton sera plus
élevée si la température de laminage est augmentée [5]. Des textures de recristallisation
ont aussi été retrouvées dans les plaques laminées à chaud telles que les textures Goss,
Cube, Cube avec rotation {001}<320>, Laiton recristallisé {124}<211> et la texture (R)
{124}<211>. Les textures de recristallisation sont moins présentes dues au contrôle
effectué sur la recristallisation. Dans la plaque mince, la texture de recristallisation la plus
retrouvée est la (R) et dans la plaque épaisse, la texture Cube domine dans les textures de
recristallisation [29].
53
Figure 29 :Textures de déformation et de recristallisation retrouvées dans une plaque laminée à chaud de 7,5
mm de l'alliage 2195 [29]
Figure 30 : Textures de déformation et de recristallisation retrouvées dans une plaque laminée à chaud de 45
mm de l'alliage 2195 [29]
Dans le cas des alliages Al-Li-X extrudés, la texture retrouvée dépendra du ratio d’aspect
de la déformation. Une pièce avec un faible ratio d’aspect, une pièce ayant subi une
déformation quasi uniaxiale, présentera une texture fibre. Dans le cas d’une pièce
extrudée sous forme de plaque, des textures de laminage pourront être retrouvées. Dans
le cas d’une pièce de 2195 extrudée à chaud composée de trois raidisseurs reliés à la base
par des plaques de 7,5 mm d’épais ayant subi un T8, la base des raidisseurs et les plaques
présentent des textures différentes. Dans la base, qui présente un faible ratio d’aspect, les
textures retrouvées sont de type fibre, soit la fibre <111>, en plus grande intensité, et la
fibre <110>. Des textures de recristallisation ont aussi été retrouvées, notamment des
54
textures Cube, Goss et des rotations de textures Cube [29]. Dans la zone de la plaque, les
textures en présence sont la texture Laiton suivi de la texture S’2. Des textures de
recristallisation ont aussi été observées, soient les textures Cube, Cube ayant subi une
rotation, Goss, P {011} <122> et Laiton recristallisé {113} <211> [29]. Lors d’une autre
étude analysant la même pièce du même alliage, les textures qui ont été retrouvées au
centre de la plaque sont la texture Laiton avec de la texture Cube [30]. Dans le cas
d’extrusion de plaques de l’alliage C489, la température aura un effet. L’intensité de la
texture Laiton sera augmentée pour des températures supérieures à 425°C. Il est aussi
intéressant de noter que le matériau qui a été extrudé à basse température, soit à 260°C,
et qui a par la suite subi une mise en solution, ne présente pas de texture Laiton alors
qu’une pièce extrudée à haute température, à 480°C, qui a subi la même mise en solution,
présente une forte texture Laiton. Ceci serait expliqué par la présence de particules de
deuxième phase de taille importante qui permet de provoquer la germination stimulée par
des particules. Ce type de germination entraîne l’apparition de nouveaux grains
permettant d’absorber les grains de texture Laiton qui emmagasine moins d’énergie lors
de la déformation. Lorsque l’extrusion est effectuée à haute température, l’énergie
emmagasinée est trop faible et il y a une absence de grosses particules de deuxième phase,
ce qui empêche la recristallisation [32].
2.5.4 Propriétés mécaniques
2.5.4.1 Propriétés mécaniques statiques
Les alliages d’aluminium-lithium sont conçus avec le but de remplacer les alliages
d’aluminium traditionnels dans le domaine de l’aérospatial, conséquemment, les
propriétés doivent être égales ou supérieures à celles des matériaux traditionnels. L’ajout
de lithium permet l’augmentation du module de Young des alliages. Un pour cent
massique de lithium ajouté permet une augmentation de 5-6% du module de Young [2,
3]. De plus, la masse volumique des alliages est abaissée par la présence de lithium étant
donné la faible masse volumique de ce métal, soit 0,53 g/cm3. L’ajout de 1% massique
de lithium diminue la masse volumique de l’alliage de 3% [2]. Cet ajout permettra donc
d’augmenter la résistance spécifique des alliages d’aluminium-lithium comparativement
aux alliages d’aluminium traditionnels. Rappelons que la résistance spécifique est une
valeur de résistance, soit la limite élastique ou la résistance à la traction, divisée par la
masse volumique [1]. Cette propriété est d’intérêt, car elle représente la résistance des
55
alliages pour un poids égal. En considérant que le poids des composantes est une donnée
primordiale dans le domaine aéronautique, l’augmentation de la résistance spécifique par
l’ajout de lithium dans l’aluminium est perçue comme positif. Les propriétés mécaniques
des alliages aluminium-lithium sont anisotropes. L’anisotropie des propriétés sera
expliquée dans les prochains paragraphes, on discutera ici des propriétés maximales des
différents alliages Al-Li-X avec peu de considération pour l’anisotropie. Les résistances
des Al-Li-X sont habituellement égales ou supérieures à celles retrouvées dans les alliages
aéronautiques d’aluminium traditionnels. Le Tableau 5 présente plusieurs propriétés pour
des alliages Al-Li ainsi que pour certains alliages d’aluminium traditionnels. Il est
possible d’observer des résistances semblables pour les différents alliages et la masse
volumique plus faible des alliages Al-Li. Il est à noter que la résistance spécifique des
alliages Al-Li-X est augmentée par rapport aux alliages traditionnels.
Tableau 5: Propriétés mécaniques de plusieurs alliages d'aluminium [2, 6, 33]
Alliage Re0,2
(MPa)
Rm (MPa) A % E (GPa) (g/cm3) Re0,2/
2024 T6 345 440 5 72,4 2,77 124,5
7075 T6 503 572 11 71 2,80 179,6
2090 483 517 4 76 2,59 186,5
8090 T8771 450 515 6 77 2,55 176,7
2099 T83
(extrusions)
505
595 9 78 2,63 192,0
2199 380 428 7 77,7 2,64 143,9
Weldalite
049 T8
(extrusions)
692
713
5,3
76
2,7
256,3
2.5.4.2 Ténacité
Les ténacités des alliages Al-Li-X dépendent, comme pour les alliages traditionnels, de
s’ils sont qualifiés d’alliages à haute résistance ou plutôt d’alliages à haute ténacité [2, 3].
Dans les deux cas, les alliages Al-Li peuvent présenter des ténacités dans les directions
L-T (plan et direction de fissure perpendiculaire à la direction de mise en forme) et T-L
(plan et direction de fissure parallèle à la direction de mise en forme) équivalentes ou
supérieures aux ténacités des alliages traditionnels. La Figure 31 présente le cas pour
56
l’alliage 2099 dans l’état de haute résistance (T83) et de ténacité élevée (T8E67). Il est
possible d’observer que la ténacité dans l’état à résistance élevée est similaire à celle d’un
alliage traditionnel de haute résistance, soit le 7050 T76511. Dans l’état à haute ténacité,
il est possible d’observer que le 2099 présente une ténacité supérieure à l’alliage 2026
T3511 [33]. Des données similaires sont observables pour d’autres alliages d’aluminium.
En MPa*m1/2, la ténacité du 2099 T83 est de 30 MPa*m1/2, celle du 2099 T8E67 est de
66 MPa*m1/2, celle du 8090 de 75 MPa*m1/2 et celle du 2090 est de 44 MPa*m1/2 [2, 33].
Les valeurs de ténacité dans la direction transversale courte (S-L) semblent toujours être
problématiques pour les alliages aluminium-lithium. La présence de métaux alcalins peut
nuire à la ténacité et conséquemment, les plus faibles concentrations devraient donc être
utilisées pour obtenir des valeurs de ténacité intéressantes [3].
Figure 31 : Ténacité vs Résistance pour divers alliages [33]
2.5.4.3 Anisotropie des propriétés mécaniques
L’anisotropie des propriétés mécaniques peut être séparée en trois types. Les deux
premiers types sont observables dans les matériaux laminés ou extrudés avec un important
ratio d’aspect, alors que le troisième fait plutôt référence aux matériaux extrudés de façon
globalement uniaxe [5]. Les matériaux laminés peuvent présenter de l’anisotropie
planaire, c’est-à-dire que les propriétés mécaniques varieront en fonction de la direction
d’observation par rapport à la direction de mise en forme, les plans de laminage et
d’observation étant égaux. Les alliages d’aluminium-lithium affichant ce type
d’anisotropie présentent habituellement des résistances plus faibles à 45° de la direction
57
de mise en forme [5]. Par la suite, le laminage ou l’extrusion avec un ratio d’aspect
important pourra entraîner une anisotropie au travers de l’épaisseur, c’est-à-dire que les
propriétés mécaniques varieront selon la distance à la surface. Les résistances sont
généralement plus élevées au centre et diminuent près de la surface. Dans le cas d’alliages
Al-Li-X extrudés, les matériaux développent de l’anisotropie d’écoulement
axisymétrique. Pour ce type d’anisotropie, le matériau présente une limite élastique très
proche de la résistance à la traction [5].
L’anisotropie d’écoulement axisymétrique (AEA) pourrait être associée à la présence de
fortes textures fibre <111> et à un moindre degré la texture fibre <100> étant donné la
prédominance de ces textures lors de ce type de mise en forme. En plus de la faible
variation de résistance entre la limite élastique et la résistance à la traction, l’AEA entraîne
aussi une variation des propriétés selon l’angle d’observation par rapport à la direction de
mise en forme. Dans le cas d’une section à faible ratio d’aspect d’un profilé
multiraidisseur, la texture en présence est une texture fibre <111> ainsi qu’une plus faible
intensité de la texture fibre <100> et les résistances sont plus élevées dans la direction
longitudinale, à 0° de l’axe de mise en forme, pour chuter dans la direction transversale
(90°) et être encore plus basses aux angles intermédiaires, soit de 30 à 60° [29].
L’anisotropie planaire est associée en grande partie à la présence de la texture Laiton dans
l’alliage [5, 6, 8, 29, 30, 32]. Lorsque la texture laiton est élevée, la limite élastique et la
résistance en traction atteignent les valeurs les plus élevées dans la direction longitudinale
et baisse dans la direction transversale [2, 5]. Dans certains cas, les résistances à 90° sont
égales ou supérieures à celles dans la direction longitudinale autant pour des pièces
laminées que des pièces extrudées [29, 30]. En présence de texture Laiton, les valeurs de
résistance sont pratiquement toujours à leur plus bas dans les directions intermédiaires,
particulièrement à 45°. La variation peut aussi être très importante, le ratio de la limite
élastique à 45° sur la limite élastique dans la direction longitudinale atteint souvent des
valeurs avoisinantes 0,8 [2, 5, 29, 30]. Cette anisotropie causée par la texture Laiton est
observable dans tous les alliages d’aluminium à haute résistance, mais l’effet est plus
important dans les Al-Li-X. En considérant un facteur d’anisotropie prenant en compte la
différence des résistances selon l’orientation sur la résistance dans la direction
longitudinale, pour une même intensité relative de texture Laiton, l’anisotropie est de 2 à
3 fois plus élevée pour un alliage Al-Li-X que pour un alliage de la série 7000 [5]. Comme
58
il a été mentionné plus haut dans la section sur les textures, la température d’extrusion
aura une influence sur l’intensité de la texture Laiton et conséquemment, ceci influencera
l’anisotropie. Dans un alliage C489 vieilli, l’anisotropie est presque nulle pour une
température d’extrusion inférieure à 425°C. Cet effet apparaît à des températures plus
basses d’extrusion lorsque l’alliage est dans l’état extrudé ou suite à la mise en solution
[32]. L’allongement à la rupture tend à devenir plus important à 45° que dans les
directions longitudinales et transversales [29]. La présence de la texture Laiton serait une
des causes principales de l’anisotropie, cependant, elle ne peut l’expliquer pleinement.
En effet, dans deux pièces d’un alliage 2091 présentant des intensités relatives de texture
Laiton de 30,9 et de 2,1, les ratios de la limite élastique à 45° sur la limite élastique à 0°
sont respectivement de 0,79 à 0,81 [5]. Suite à l’observation de distributions inhomogènes
des précipités T1 et S’, certains auteurs ont suggéré que cette distribution serait une autre
cause d’anisotropie [20].
L’anisotropie au travers de l’épaisseur est causée par la variation de la texture entre le
centre et la surface de la pièce [5]. Étant donné que la surface présente une plus grande
déformation, elle tend à recristalliser plus facilement dû à la quantité supérieure d’énergie
emmagasinée. Elle tend donc à présenter des textures de recristallisation plutôt que la
texture Laiton retrouvée au centre de la pièce. La différence d’intensité de texture
provoquera donc la différence de propriétés observées entre la surface et le centre [34].
Plusieurs méthodes peuvent être potentiellement utilisées pour diminuer l’anisotropie.
L’anisotropie étant causée en grande partie par la texture et celle-ci provenant de la
déformation plastique, une diminution de la déformation totale aura comme effet de
diminuer l’anisotropie [5, 8, 29]. La deuxième méthode observée permettant la
diminution de l’anisotropie est d’effectuer un surveillissement. Cependant, la diminution
des propriétés mécaniques suite au survieillissement empêche cette méthode d’être
utilisée industriellement [5]. Une troisième méthode pour diminuer l’anisotropie est de
favoriser la recristallisation. Pour ce faire, l’alliage peut être laminé à une plus faible
température lors du laminage précédant la mise en solution solide et en diminuant la
concentration de zirconium qui sert à entraver la recristallisation. Avec une structure
pleinement recristallisée, les résistances ne sont pas aussi élevées que dans l’alliage
anisotrope étant donné que le renforcement par la présence de petits sous-grains n’est pas
utilisé [5]. Conséquemment, pour maintenir ce type de durcissement, la recristallisation
59
peut survenir à une étape intermédiaire. Une autre possibilité est de remplacer une partie
du zirconium ajouté par d’autres éléments qui entravent la recristallisation, mais moins
efficacement, tel que le manganèse [5]. Une dernière méthode qui peut permettre de
diminuer l’anisotropie est de changer la direction dans laquelle est effectuée la
déformation à froid lors du T8 [5]. La déformation à froid dans une direction différente
va provoquer une précipitation dans une direction préférentielle et ceci s’opposera à
l’anisotropie des propriétés causée par la texture.
60
Chapitre 3
Méthodologie
3.1 Étude de l’effet de la texture cristallographique sur les extrusions Al-Li
2099 T83
Dans le cadre de ce projet, l’alliage Al-Li 2099 T83 a été utilisé pour déterminer les effets
de la texture cristallographique sur les propriétés mécaniques statiques. Cet alliage a été
fourni dans un état mis en forme suivi du traitement thermique T83. Deux pièces de
géométries différentes ont été fournies pour effectuer les analyses. La première pièce, le
profilé cylindrique présenté à la Figure 32, est une pièce extrudée sous la forme d’un
cylindre de 6,7 cm de diamètre. La deuxième pièce extrudée est un profilé multi-
raidisseur, présentée à la Figure 33 avec ses dimensions présentées dans le Tableau 6.
Figure 32 : Profilé cylindrique
61
Figure 33 : Profilé multi-raidisseur
Tableau 6: Dimensions du profilé multi-raidisseur (ISP)
Taille Largeur
(cm)
Épaisseur
(cm)
Plaque de base (1) 8,9 1,9
Base du raidisseur (2) 5,0 2,9
Âme du raidisseur (3) 3,6 1,7
Chapeau du raidisseur (4) 5,0 1,7
Les deux pièces fournies ont été mises en forme et traitées thermiquement chez Alcoa.
La mise en forme consiste en une extrusion à chaud. Par la suite, les pièces subissent un
traitement thermique de mise en solution pour être ensuite trempées. Une solution solide
super saturée en élément d’alliage est donc obtenue. Les extrusions sont ensuite étirées et
subissent 3% de déformation plastique pour augmenter la densité de dislocations. Le 3%
de déformation plastique explique le 3 à la fin de la nomenclature du traitement thermique
T83 [3]. Finalement, les pièces subissent un vieillissement artificiel, c’est-à-dire un
traitement thermique permettant la formation de précipités dans la structure de l’alliage.
La méthodologie présentée ci-dessous met en relation les propriétés mécaniques statiques
en fonction de la texture. Une direction future du projet sera d’évaluer l’effet de la
structure de précipitation sur les propriétés mécaniques statiques. Des pièces devront être
fournies par Alcoa ayant subi presque toutes les étapes du T83 excepté le vieillissement
62
artificiel. Il sera ainsi possible de reproduire la méthodologie décrite ci-dessous pour des
pièces extrudées ayant subi un T3 et d’autres pièces ayant subi un T83 sous-vieillie. Il
sera ainsi possible d’évaluer l’effet de la texture et de la structure de précipitation sur les
propriétés mécaniques statiques.
3.1.1 Essais mécaniques et fractographie
Les propriétés mécaniques ont été analysées en traction et en compression à partir
d’éprouvettes prélevées à différents emplacements et dans différentes directions. Pour
tous les essais mécaniques, les propriétés ont été déterminées aux emplacements R (près
de la surface) et R/2 (mi-rayon) du profilé cylindrique ainsi qu’aux emplacements 1, 2, 3
et 4 du profilé multi-raidisseur. Dans ces deux pièces, les propriétés mécaniques statiques
ont été mesurées dans la direction longitudinale, c’est-à-dire dans l’axe d’extrusion, dans
la direction transversale, c’est-à-dire perpendiculaire à l’axe d’extrusion et à 45° de l’axe
d’extrusion. Une exception est la section R/2 dont la résistance à la traction n’a pas pu
être évaluée dans la direction perpendiculaire étant donné le manque d’espace pour
prélever un échantillon de traction à cet emplacement et direction. Pour tous les types
d’essais mécaniques, un appareil d’essais universels SATEC T20000 a été utilisé. Pour
chaque orientation et emplacement, cinq échantillons ont été caractérisés.
Pour les essais en traction, deux formats d’échantillons ont été utilisés. Les deux formats
suivent la norme ASTM E8 « Standard Test Methods for Tension of Metallic Materials ».
Dans les deux cas, il s’agit d’échantillons cylindriques de petits formats. À la différence
des échantillons proportionnels à l’échantillon standard présenté dans la norme avec une
distance entre repères égalant quatre fois le diamètre, un extensomètre de 12,7 mm (0,5
pouce) a été utilisé pour les deux formats d’échantillons de ce projet et conséquemment,
le ratio distance entre repères et le diamètre n’est plus respecté. Le premier format,
présenté à la Figure 34, consiste en un échantillon fileté de 5,72 cm de long avec une
distance entre repères de 1,27 cm (0,5 pouce), une longueur à diamètre réduit de 1,59 cm
(0,625 pouce) et un diamètre de 2,87 mm (0,113 pouce). À l’exception de la distance
entre repères, cet échantillon est identique au spécimen 5 de la norme ASTM E8. Le
deuxième format d’échantillon a été adopté suite à la décision d’évaluer les propriétés
dans la direction transversale. Le premier format était trop long pour pouvoir être utilisé
dans la section 4 du profilé multi-raidisseur, et donc un nouveau format a été adopté. Le
deuxième format consiste en un type d’échantillon provenant d’Alcoa qui est identique
63
au spécimen 4 dans la norme E8. Encore une fois, la distance entre repères est établie à
1,27 cm (0,5 pouce) pour accommoder l’extensomètre de ce format. Le format
d’échantillon utilisé, présenté à la Figure 35, consiste en un échantillon à épaulement de
3,81 cm de long avec une distance entre repère de 1,27 cm (0,5 pouce), une longueur à
diamètre réduit de 2,54 cm (1 pouce) et un diamètre de 4,06 mm (0,160 pouce). Dans les
deux types de tests, la vitesse de la tête est de 2 mm/min. Pour les essais de traction, les
propriétés qui ont été mesurées sont : la limite conventionnelle d’élasticité à 0,2%, la
résistance à la traction, l’allongement à la rupture et la déformation uniforme.
Figure 34 : Échantillons de traction avec 2,87 mm de diamètre et 12,7 mm entre les repères
Figure 35 : Échantillon de traction avec 4,06 mm de diamètre et 12,7 mm entre les repères
(les dimensions sur l’image sont en pouces)
Les essais en compression ont été effectués avec des échantillons cylindriques possédant
une longueur de 1,0922 cm (0,43 pouce) et un diamètre de 0,635 cm (0,25 pouce). La
vitesse de la tête qui a été utilisée est de 2 mm/min. Étant donné l’impossibilité d’utiliser
64
un extensomètre dû au petit format des échantillons de compression, la seule propriété
mécanique statique qui a été évaluée est la limite élastique en compression. La
lubrification utilisée lors des essais en compression est une huile minérale.
L’examen fractographique de plusieurs échantillons a été effectué au microscope
électronique à balayage. Le choix des échantillons à examiner a été déterminé en fonction
du comportement mécanique et de l’apparence macroscopique de la surface de rupture.
Quelques micrographies ont aussi été obtenues permettant d’observer le profil de la
surface de rupture pour certains échantillons d’intérêts.
3.1.2 Microstructure
En ce qui concerne les différents aspects de l’analyse de la microstructure, différents plans
ont été utilisés dans le profilé cylindrique et multi-raidisseur. Pour le profilé cylindrique,
les plans d’observation sont le plan longitudinal, dans la direction d’extrusion, et le plan
transversal, c’est-à-dire une vue de la coupe perpendiculaire à la direction d’extrusion.
Pour les échantillons R/2 longitudinaux, les échantillons ont dans la majorité des cas été
prélevés dans un plan qui est parallèle au plan longitudinal à R sans toutefois le rejoindre.
La Figure 36 présente la situation. Une exception à cette règle générale est lors de
l’examen des particules de deuxième phase, dont il sera question plus loin, où le même
plan longitudinal est utilisé. Pour le profilé multi-raidisseur, trois plans d’observation sont
utilisés. Le premier est le plan transversal (A), constitué des axes transversal-court (ST)
et transversal-long (LT). Le deuxième est le plan d’extrusion (B), constitué des axes
longitudinal (L) et transversal-long (LT). Le troisième plan est le plan longitudinal (C),
constitué des axes longitudinal (L) et transversal-court (ST). La Figure 37 présente les
trois plans d’observation. Il est à noter que l’emplacement 3, la partie centrale de la barre
en I, n’est pas dans la même orientation que les sections 1, 2 et 4 et que conséquemment,
le plan 3C sera perpendiculaire au plan 1C, 2C et 4C.
65
Figure 36 : Coupes longitudinales pour les emplacements R et R/2
Figure 37 : Plans d’observation dans le profilé multi-raidisseur
La microstructure a été examinée en premier lieu par microscopie optique. Les
échantillons ont subi le pré-polissage en plusieurs étapes à l’aide de papiers abrasifs de
plus en plus fins, pour être ensuite polis. Le polissage a été effectué avec une solution
abrasive de diamants de 6 µm, suivie par un polissage avec une solution de diamants de
1 µm. La dernière étape de polissage a consisté à l’utilisation d’une suspension d’abrasifs
de 0,05 µm de MgO ou de silice colloïdale. Pour l’examen de la microstructure, une
solution d’attaque chimique développée par Maude Larouche, technicienne au laboratoire
LT
L
Plan longitudinal C
Plan transversal A
Plan d’extrusion B
ST
66
de métallographie de l’UL, a été utilisée. Suite à cette préparation, la microstructure a pu
être observée, particulièrement la forme des grains. Les grains n’étant pas assez
clairement définis lors de la microscopie optique, les micrographies d’orientation
obtenues à l’aide d’un MEB muni d’un détecteur servant à la mesure de diffraction
d’électrons rétrodiffusés (EBSD) seront plutôt utilisées pour déterminer les dimensions
des grains. Étant donné que les grains sont allongés de façon importante et que la longueur
d’un grain n’est pas contenue dans une micrographie d’orientation, la largeur des grains
sera plutôt évaluée. Étant donné que l’EBSD est une méthode liée à la texture, les
spécifications de cette analyse seront présentées dans la section 3.3.
L’examen des particules de deuxième phase a été effectué sous plusieurs aspects. La
composition chimique des particules de deuxième phase a tout d’abord été observée à
l’aide d’un spectromètre rayons-X à dispersion des énergies (EDS) de marque PGT
installé sur un microscope électronique à balayage de type JEOL 840-A. Pour obtenir des
précisions par rapport à la composition chimique, les particules de deuxième phase ont
été analysées à la microsonde CAMECA SX-100. Le deuxième aspect de l’examen des
particules de deuxième phase est leur répartition. L’analyse de la distribution et de la taille
des particules de deuxième phase a été effectuée à l’aide d’échantillons polis avec un fini
miroir. Les particules de deuxième phase ne possédant pas les mêmes propriétés optiques
que la matrice d’aluminium, elles ont pu être examinées par microscopie optique et une
analyse d’images subséquente. Ceci a permis d’obtenir la distribution spatiale des
particules de deuxième phase. Une particularité de cette analyse est qu’elle permet de voir
s’il y a une évolution dans la taille ou un changement de morphologie selon la distance
de la surface des extrusions. Dans le cas du profilé multi-raidisseur, un échantillon par
plan d’observation (A, B, C) et par emplacement (1, 2, 3, 4) a été utilisé. Dans le cas du
profilé cylindrique, des sections longitudinales et transversales incluant le diamètre au
complet ont été utilisées. Pour cette raison, le plan longitudinal à R est le même que le
plan longitudinal à R/2. Dans le cas du profilé cylindrique, des micrographies ont été
prises à partir de la surface jusqu’au centre. Ceci a été effectué pour la direction
longitudinale et pour la direction transversale. La Figure 38 présente l’ordre des
micrographies pour la vue transversale du profilé cylindrique. Pour le profilé multi-
raidisseur, l’ordre des micrographies est similaire, mais l’ensemble des micrographies
traverse les échantillons en entier. Pour le profilé cylindrique, 208 micrographies de
26512 µm2 ont été utilisées dans la vue transversale et 200 dans la vue longitudinale. Pour
67
le profilé multi-raidisseur, 72 ou 74 micrographies ont été utilisées pour chaque plan et
chaque emplacement.
Figure 38: Ordre des micrographies pour analyse d’image des particules de deuxième phase pour la vue
transversale du profilé cylindrique
Par la suite, la microstructure fine a été observée grâce à un MEB à haute résolution
SU8000 d’Hitachi. Les particules de deuxième phase ainsi que la structure de
précipitation ont pu être observées. Pour obtenir plus d’information par rapport à la
composition chimique des précipités ainsi que leur distribution liée à l’orientation
cristalline, des analyses à l’aide d’un microscope électronique à transmission de type
JEOL JEM-2100F avec une tension de 200kV ont été effectuées. La composition
chimique des précipités a été confirmée à l’aide de la morphologie de ceux-ci ainsi que
de clichés de diffraction des électrons au MET. En recueillant des clichés de diffraction
d’électrons, il est possible de déterminer si le précipité concorde avec d’autres à structure
et orientation répertoriées dans la littérature. Par exemple, le précipité T1 en forme de
plaque a été mentionné dans les sections précédentes comme un précipité pouvant se
retrouver dans cette famille d’alliage. Si des précipités en forme de disques sont observés,
la présence de T1 peut être confirmée s’ils se retrouvent sur les plans {111}, famille de
plans sur lesquels on les retrouve typiquement.
Des images de MET furent obtenues à partir desquelles la densité de précipités a été
mesurée. Deux emplacements ont été analysés, soit la position R/2 dans le profilé
cylindrique et le milieu du profilé multi-raidisseur (3). Ces deux emplacements ont été
sélectionnés, suite à la caractérisation de la texture, à cause de la différence importante
dans l’intensité de la texture fibre <111>. À ces deux emplacements, la densité de
précipités fut évaluée pour des grains présentant une orientation <111> et pour des grains
à 41° (R/2) et à 46° (ISP 3) de l’orientation <111>. Dans tous les cas, la surface d’analyse
était de 0.7225 µm2 et l’épaisseur pour chacune des micrographies a été mesurée par
spectrométrie des pertes d’énergie des électrons transmis (EELS) dans le but de
déterminer la densité de précipités par µm3. L’épaisseur étudiée variait de 51 nm pour
une micrographie dans le profile multi-raidisseur (ISP 3) jusqu’à 176 nm pour une
micrographie dans le profile cylindrique. Pour chacun des emplacements et des
1 208
68
orientations, un minium de dix micrographies a été utilisé pour effectuer la prise de
mesure de densité de précipités. Pour chaque grain caractérisé, l’orientation de
l’échantillon a été sensiblement changée pour que la matrice d’aluminium se retrouve
légèrement hors de l’orientation de diffraction dans le but de diminuer le signal de la
matrice. Ceci permet donc d’augmenter le contraste avec les précipités et donc de mieux
les observer. Des deux orientations de précipités observable, une d’elles se retrouvait
donc hors de l’axe de diffraction et les précipités dans cette orientation se retrouvent donc
moins visibles. C’est pour cette raison que seulement l’orientation de précipités T1 la plus
contrastée fut utilisée pour effectuer le compte de précipités.
3.1.3 Texture
L’orientation cristalline préférentielle, ou texture, des pièces extrudées a tout d’abord été
évaluée à l’aide du microscope Hitachi S-4700 muni d’une caméra EBSD HKL Nordyls
avec un système d’acquisition Flamenco. La technique d’EBSD permet d’obtenir les
textures ainsi que des cartes d’orientations où il est possible d’observer l’orientation
cristalline de chaque grain individuellement. Cette technique permet aussi d’obtenir la
désorientation entre les différents grains et sous-grains et ainsi de présenter la structure
des grains et la sous-structure de l’alliage. Durant les analyses effectuées, la zone
d’analyse était de l’ordre de grandeur de 0,05 mm2.
En considérant la faible zone d’analyse et la taille importante des grains, il a été établi
que les résultats de texture obtenus par EBSD seraient non statistiquement représentatifs
de la macrotexture des pièces extrudées [8]. Conséquemment, pour obtenir des résultats
quantitatifs de texture, il a été décidé d’utiliser la diffraction des rayons-X (DRX).
L’appareil DRX utilisé est le Bruker Discover D8 avec le détecteur de zone HISTAR et
le programme d’analyse de données est le logiciel Tex tools. La surface analysée lors de
la DRX est de 4 mm2.
3.1.4 Modélisation des propriétés mécaniques statiques
Suite à l’acquisition des données relatives aux propriétés mécaniques statiques, aux
particularités de la microstructure et à la texture, un modèle sera proposé. Ce modèle liera
les propriétés mécaniques statiques et l’anisotropie de ces propriétés à la texture et aux
particularités de la microstructure. Les intrants du modèle seront probablement l’intensité
de la texture fibre <111>, l’intensité de la texture fibre <100>, le ratio d’extrusion, le
69
facteur de Sachs, le facteur de Taylor (défini ci-dessous) et la largeur des grains. Les
extrants seront la limite conventionnelle d’élasticité en tension et en compression,
l’anisotropie de la limite élastique en tension et en compression, la résistance à la traction,
l’allongement à la rupture et la différence entre la limite élastique et la résistance à la
traction. Pour effectuer le modèle, une régression par moindre carré sera utilisée. Étant
donné qu’une colinéarité entre les intrants a été observée, la méthode de régression pas à
pas a plutôt été utilisée. Cette méthode permet d’ajouter une variable à la fois. Un modèle
est effectué avec une variable et il faut par la suite trouver quelle nouvelle variable est la
plus corrélée avec les résidus du premier modèle. Ces étapes sont effectuées jusqu’à
temps que l’ajout d’une variable confère une amélioration non significative du modèle.
Par rapport au modèle, il est important de mentionner que les intrants sont des valeurs
mesurées et non pas des valeurs contrôlées. Conséquemment, un plan d’expérience n’a
pas pu être effectué pour faire varier les intrants de façon indépendante. Sans ce contrôle
indépendant, le modèle ne peut pas être utilisé pour expliquer la cause à effet, car des
facteurs non contrôlés peuvent être la cause. Le modèle peut donc servir à la prédiction
des propriétés mécaniques. Étant donné que la prédiction est le but premier du modèle,
l’impossibilité d’expliquer le lien de cause à effet est moins importante.
3.2 Effets de la densité de précipités T1 sur les propriétés mécaniques et sur
l’anisotropie d’alliage Al-Li 2099 T8
La méthodologie présentée dans cette section fait référence à la section du projet sur
l’effet de la concentration de précipités T1 sur les propriétés mécaniques et l’anisotropie
dans l’alliage extrudé 2099 à l’état T8. Cette étude a été ajoutée au projet dans le but de
mieux comprendre l’effet de la précipitation sur l’anisotropie des propriétés mécaniques
statiques étant donné que celle-ci ne pouvait pas être expliquée entièrement par la texture
cristallographique. Les résultats liés à cette section de la méthodologie sont présentés
dans le Chapitre 6.
3.2.1 Traitements thermomécaniques
Lors de cette étude, les extrusions cylindriques de l’alliage Al-Li 2099 fournies par Alcoa
(Fig. 32) furent soumises à un traitement thermomécaniques T8 complet, c’est-à-dire une
mise en solution, une trempe, une déformation plastique à froid et un vieillissement
70
artificiel. Les extrusions furent maintenues à 530°C pendant 1h et trempées dans l’eau
froide. Les extrusions cylindriques furent soumises à une déformation à froid de 2,2% à
l’aide d’une presse hydraulique appliquant une charge supérieure à 600 kN avec une
vitesse de déplacement de 1,08 cm/min. Cette déformation à froid a été effectuée dans le
but d’augmenter la densité de dislocations, ceci pour favoriser la précipitation de T1. Il
est important de noter que la température de mise en solution et le niveau de déformation
à froid sont significativement différents de la procédure utilisée par Alcoa lors du
traitement thermomécanique T83, ce qui explique les différences de propriétés
mécaniques et d’anisotropie observables pour les échantillons utilisés lors de cette étude.
Par la suite, les extrusions cylindriques furent coupées en des billettes plus courtes qui
ont subi des vieillissements avec différentes durées : 0h, 12h, 24h, 36h, 48h, 60h et 72h.
En considérant que tous les échantillons furent soumis au même traitement de mise en
solution, trempe et de mise en forme à froid, il y a seulement le vieillissement qui ait pu
entraîner une différence de propriétés mécaniques finales des pièces. Conséquemment,
les changements de texture, recristallisation et d’augmentation de la taille des grains qui
auraient pu subvenir lors de la mise en solution serait donc les mêmes pour toutes les
conditions. Seulement la densité de précipités variera lors de cette étude et donc aura
une influence sur les propriétés mécaniques statiques et sur les variations d’anisotropie.
Étant donné que la phase δ’ (Al3Li) forme des précipités sphériques cohérents, leur
variation de densité ne devrait pas entraîner de variation d’anisotropie des propriétés
mécaniques. De plus, le traitement thermomécanique T8 est utilisé spécifiquement pour
accroître la densité de précipités T1. Toute corrélation observée entre la densité de
précipités et l’évolution des propriétés mécaniques sera considérée comme étant une
relation de causalité.
3.2.1 Essais mécaniques statiques
Les propriétés mécaniques statiques durent déterminées à l’aide d’une machine d’essais
universelle de type SATEC T20000. Les propriétés mécaniques furent caractérisées pour
les directions longitudinale (L), transversale (T) et à 45° (45). Les éprouvettes de traction
cylindriques présentées à la Figure 35 ont été utilisées. Ces éprouvettes sont des
échantillons à épaulement de 3,81 cm de long avec une distance entre repères de 1,27 cm
(0,5 pouce), une longueur de section réduite de 2,54 cm (1 pouce) et un diamètre de 4,06
71
mm (0,160 pouce). La vitesse de la tête utilisée est de 2 mm/min. Dû à la quantité limitée
d’extrusions cylindriques disponibles, seulement deux éprouvettes de traction par
condition et orientation ont pu être prélevées.
3.2.1 Microstructure
Dans cette section du projet, la microstructure a seulement été évaluée en microscopie
électronique à transmission pour déterminer la densité de précipités pour toutes les
conditions de temps de vieillissement. La procédure utilisée fut la même que celle décrite
précédemment dans la section 3.1.2 avec quelques changements. Entre cinq et dix
échantillons ont été utilisés pour chaque condition et la méthode EELS n’a pas été utilisée
pour déterminer l’épaisseur pour chacune des micrographies. Pour cette raison, la densité
surfacique a plutôt été utilisée au lieu de la densité volumique. Finalement, seulement des
grains possédant une orientation <111> ont été observés.
72
Chapitre 4
1er article
CHARACTERIZATION OF AL-LI 2099 EXTRUSIONS AND THE
INFLUENCE OF FIBER TEXTURE ON THE ANISOTROPY OF
STATIC MECHANICAL PROPERTIES
Alexandre Bois-Brochu1, Carl Blais1, Franck Armel Tchitembo Goma1, Daniel
Larouche1, Julien Boselli2, Mathieu Brochu3
1Department of Mining and Metallurgy, Adrien-Pouliot Building, Université Laval,
1065 Rue de la medicine, Québec, Québec, G1V 0A6, Canada.
2Alcoa Technical Center, Alcoa, PA 15069, USA..
3Department of Mining and Materials Engineering, Wong Building, McGill University,
3610 University Street, Montréal, Québec, H3A 2B2, Canada.
Keywords: Aluminum-lithium, fiber texture, anisotropy, mechanical properties,
microstructure
Accepté par le journal Material Science and Engineering : A
16 décembre 2013
73
Résumé
Le développement des alliages aluminium-lithium pour les applications aérospatiales
requièrent une compréhension extensive par rapport à l’impact de la mise en forme et de
la géométrie des pièces sur la microstructure, la texture cristallographique et sur les
propriétés mécaniques. L’anisotropie des propriétés mécaniques est en partie reliées à la
texture de déformation formée lors de la mise en forme thermomécanique. Dans cette
étude, deux extrusions d’Al-Li 2099 T83 ont été caractérisées, une extrusion cylindrique
et un panneau multi-raidisseur. Une baisse dans les propriétés en tension a été observée
entre la direction longitudinale et la direction transversale, avec un minimum à 45°.
L’amplitude observée dépend de l’emplacement dans les différentes extrusions. La
composante de texture fibre <111> domine dans la plupart des emplacements des
extrusions avec la présence observée de la composante de texture fibre <100>. Des
textures de laminage ont été observées pour les deux emplacements de profilé multi-
raidisseurs possédant les ratios d’aspects les plus élevés. La variation de résistance et de
l’anisotropie en fonction de l’emplacement dans les extrusions présente une très bonne
corrélation avec l’intensité de la texture fibre <111>. D’un autre côté, il n’y a pas de
corrélation qui a été observée entre l’anisotropie et le facteur de Taylor. Ces résultats
suggèrent que l’anisotropie des propriétés mécaniques peut être contrôlée par la densité
de précipités T1 qui elle peut être influencée par la texture fibre <111>.
Abstract
The development of aluminum-lithium alloys for aerospace applications requires a
thorough understanding of how processing and product geometry impact their
microstructure, texture and mechanical properties. The anisotropy of the mechanical
properties is in part related to the deformation texture formed during thermo-mechanical
processing. In this study, two different extrusions of Al-Li 2099 T83 were characterized,
a cylindrical extrusion and an integrally stiffened panel (ISP). A decrease of tensile
properties was observed from the longitudinal direction to the transverse direction with a
minimum in the 45° direction, the magnitude of which depends on the location in the
extrusions. <111> fiber texture is prominent in most locations of the extrusion with a
smaller intensity of the <100> component. Rolling textures were observed in two
locations of the ISP that have a larger cross sectional aspect ratio. Variations of strength
and anisotropy as a function of location in the extrusion correlate well with the intensity
of the <111> fiber texture. On the other hand, our findings show an absence of correlation
74
between the Taylor factor and the anisotropy. These results suggest that strength
anisotropy may be controlled by the volume fraction of T1 precipitates that could itself be
related to the intensity of <111> fiber texture.
Introduction
Aluminum-lithium alloys are increasingly replacing traditional aluminum alloys in
aerospace applications. The interest in using these alloys comes primarily from the lower
density and higher stiffness they provide. The density of the alloy is lowered by 3% for
every weight percent of lithium added and stiffness is increased by 5-6% per weight
percent of Li. The lower density combined with equal or improved strength give these
alloys improved specific properties over traditional aluminum alloys [1, 2]. Such
improvements can lead to reductions in fuel consumption and provide an opportunity to
compete with composites in airplane designs [3].
In the past, lithium containing alloys were characterized by high levels of anisotropy of
mechanical properties caused by deformation textures created during shaping [4]. Second
generation Rolled Al-Li products were characterized with having high intensities of the
Brass texture component high in-plane anisotropy [3-5]. In the case of aluminum products
shaped with smaller aspect ratios such as those found in cylindrical extrusion or drawn
tube, <111> and <100> fiber textures are developed with the predominance of the <111>
texture due to the high stacking-fault energy of aluminum [5, 6]. The presence of fibre
texture causes axisymmetric flow anisotropy (AFA) [5-8]. Both the AFA and in-plane
anisotropy cause a decrease in strength at orientations other than the main deformation
direction, particularly for intermediate angles nearing 45° from the longitudinal direction
[1, 3, 4, 9-11]. Axisymetric flow anisotropy also leads to a reduction of the differences
between yield strength and ultimate tensile strength. For aerospace applications, low
strength in off axis directions may negate the benefits of high strength in the working
direction for some applications [4]. For applications where the principal stress aligns with
the working direction, (wing skins, wing and fuselage stringers), 45° properties are less
of a concern. Thus, new aluminum-lithium alloys must be characterized thoroughly in
terms of texture, static mechanical properties and anisotropy. Therefore, the main
objective of the work summarized in this paper is to carry out such characterization for
two types of extrusions produced with Alcoa’s 2099 alloy in the T83 temper. The
chemical composition of this alloy can be found in table I, while Figures 1 and 2 present
75
the two extrusions that were studied. The extrusion in Figure 1 is cylindrical while the
one in Figure 2 is an integrally stiffened panel (ISP). The important locations in the ISP
are the web (1), the stiffener base (2), the stiffener web (3) and the stiffener cap (4).
Table I: Chemical Composition for 2099 Alloy (%weight)[3]
Cu Li Zn Mg Mn Zr Ti Fe Si Be Al
2.4-
3.0
1.6-
2.0
0.4-
1.0
0.1-
0.5
0.1-
0.5
0.05-
0.12
0.1
max
0.07
max
0.05
max
0.0001
max
Balance
Figure 1: Cylindrical extrusion. Figure 2: Integrally stiffened panel (ISP)
(cm).
Methodology
Specimens were taken at the center of the cylindrical extrusion (R) and at half the radius
(R/2) while four locations were selected for specimen sampling in the ISP: middle of the
web and the stiffener base (1 & 2), the stiffener web (3) and the stiffener cap (4).
Microstructural characterization was carried out using optical microscopy and electron
backscattered diffraction (EBSD). The latter was used for grains and sub-grains
characterization using lattice misorientation angles to differentiate one from the other.
The SEM used with EBSD was a Hitachi S-4700 with EBSD HKL Nordyls and Flamenco
acquisition system. Areas of 0.05 mm2 were analysed with EBSD. Composition and
distribution of second phase particles were analysed. Chemical compositions of the
particles were obtained using energy-dispersive X-ray spectrometer (EDS) of PGT brand
installed on a JEOL 840-A SEM. Second phase particles were also analysed using a
CAMECA SX-100 microprobe analyser for quantitative measurement. Characterization
of the distribution of particles was done using mirror finish polished samples. For the
cylindrical extrusion, 200 micrographs of 26512 µm2 each were used, going from the
76
sample surface toward its center, always in the longitudinal direction. For the ISP, 74
micrographs per location were used, going from one side of the extrusion to the other
with the longitudinal direction in the plane. For the fine characterization of precipitates,
a TEM JEOL JEM-2100F was used.
For quantitative macrotexture analysis, X-Ray diffraction was selected using a Bruker
Discover D8 with a HISTAR zone detector and the data analysis program was Tex tools.
The area of the surface analysed in XRD was 4 mm2. Fiber textures intensities were
quantified in terms of their peaks on inverse pole figures.
Static mechanical properties were determined using a SATEC T20000 universal testing
machine. The properties were characterized along the longitudinal direction (L), the
transverse direction (T) and at 45° from these directions (45). Two series of cylindrical
tensile specimens were used. The first one had a gauge diameter of 0.287 cm while the
second type had a diameter of 0.406 cm. For both specimen types, the gage length was
1.27 cm. The crosshead speed used was in accordance with ASTM E8 standard and was
2 mm/min. Compression test specimens with a height of 1.09 cm and a diameter of 0.635
cm were also prepared. The crosshead speed used was 2 mm/min. The tensile and
compression tests were both conducted at room temperature. Five specimens per
orientation were tested for each location.
Microstructure
The extruded alloy contains a mostly unrecrystallized microstructure. This is due in part
to dynamic recovery during the hot extrusion but also due to the presence of Al3Zr (β’)
coherent particles that minimize recrystallization through Zener drag during solution
heat-treatment, thus maintaining substructure strengthening [1, 4, 5, 8, 12]. Following hot
working, aluminum alloys usually present a microstructure with elongated grains with
subgrains. This behavior at hot working temperature is due to the high stacking-fault
energy known for aluminum [5]. However, static recrystallization can still occur after hot
working under certain circumstances such as solution heat treatment in areas where severe
strains have occurred such as immediately below the surface of the extrusion [5, 8]. This
would apply here in the case of heat-treated 2099 T83 extrusions where high strains are
expected near the surface [8]. Figure 3 presents the elongated grain structure observed in
the ISP section 2. A similar elongated microstructure was observed in the other sections
77
of the ISP and the cylindrical extrusion. In Figures 4 to 6, it is possible to see the evolution
of the grain structure from the center to the surface of the cylindrical extrusion, in the
transverse direction. The grains are roughly equiaxed in the center as opposed to those
located at half the radius, as seen in Figure 5, where the elongation of the grains is caused
by the increased shear during the flow from center to the surface of the extruded product.
In Figure 6, small recrystallized grains can be observed near the surface of the cylindrical
extrusion. This is due to the severe deformation near the surface. Even if dynamic
recovery occurred and Al3Zr are present, the driving force for recrystallization [5] is high
enough near the surface, so static recrystallization occurs. Large grains are often observed
in this situation, but in this case, the Al3Zr dispersoids appear to have controlled the
growth of the new grains, thus a small grain size is obtained [8].
Figure 3: EBSD obtained microstructure of ISP section 2, in the longitudinal plane (L-
ST).
78
Figure 4: Optical micrograph of the center of the cylindrical extrusion (R), transverse
view.
Figure 5: Optical micrograph at half the radius of the cylindrical extrusion (R/2),
transverse view.
79
Figure 6: Optical micrograph near the surface of the cylindrical extrusion, transverse
view.
Second phase particles were observed and their distribution was measured for all
locations. They occupy between 0.14 and 0.23 vol.% with standard deviation of 0.11 to
0.22 for most locations except for the stiffener base where they occupy 0.68 vol.% with
a standard deviation of 0.20. Also, there was no significant difference between the center
and surface of the cylindrical extrusion for the size of particles. Two types of particles
were found according to the chemical composition, as can be seen in Figure 7. The first
type is rich in copper, manganese and iron while the second type contains mostly iron and
manganese. The first type is probably Al20Mn3Cu2 which has been reported in 2099 alloy
[3]. The second type of particle is probably Al6(Mn,Fe) [13].
80
Figure 7: Microprobe analysis of second phase particles
High resolution SU8000 SEM was used for the finer microstructure and the observations
are shown in Figures 8 and 9. In Figure 8 a, it is possible to see the second phase particles
Al20Mn3Cu2 with a varying size of 0.5 to 1.5 µm. In Figure 8 b and in Figure 9, spherical
precipitates can be seen that correspond to Al3Zr. They present a diameter of 25 to 50
nm, which is in agreement with the 30 to 50 nm range that can be found in the literature
[11]. The plate-like precipitates that can be observed in Figures 8 and 9 are likely T1
(Al2CuLi) semi-coherent precipitates. Note the absence of a precipitate free zone (PFZ)
in Figure 8. T1 precipitates are used in the newest generation of aluminum-lithium alloys
as the primary strengthening component as opposed to older Al-Li alloys where δ’ (Al3Li)
was the main hardening precipitate. δ' precipitates can provoke strain localization, thus
causing low ductility and toughness. As such, T1 is preferred [1, 4, 14]. To promote T1
precipitation, a T8 temper is usually used since Al2CuLi precipitates preferentially
nucleates on dislocations. In Figure 10, there is a high density of thin plate-shaped
precipitates located on {111} planes with a length of circa 200 nm. The size, shape and
position of these precipitates confirm that they are T1 [1, 11].
81
Fig. 8: Precipitates in 2099-T83 ISP, section 1, extrusion plane (L-LT)
Figure 9: STEM TE Micrograph, cylindrical extrusion (R/2), longitudinal view
82
Figure 10: Electron micrographs T1 precipitates observed with diffraction condition
g=(1̅1̅1) near B=[011] for R/2 cylindrical extrusion
Mechanical Properties
Tensile properties for the extrusions of the 2099 T83 extrusion are presented in Figures
11 to 14. The error bars represent one standard deviation. For all locations and
orientations, yield strength varies from 420 MPa, at half the radius in the cylindrical
extrusion at 45° from the extrusion axis, to 602 MPa in the center of the cylindrical
extrusion in the longitudinal direction. For both the cylindrical extrusion and the ISP,
strength is highest in the longitudinal direction and is at its lowest in the 45° direction.
This is consistent with literature about anisotropy caused by texture, where intermediate
angles usually present the lowest strength [4, 10]. Moreover, the locations where strength
is at its highest in the longitudinal direction show the greatest decrease when measured in
the 45° direction. Again, this is consistent with texture hardening and anisotropy of
mechanical properties due to texture. As it will be discussed below, the locations with the
highest texture intensities presented the highest strengths and also the highest anisotropy.
83
Figure 11: Mechanical properties for the
cylindrical extrusion.
Figure 12: Mechanical properties for the
ISP parallel to the extrusion direction (L).
Figure 13: Mechanical properties for the
ISP perpendicular to the extrusion
direction (T).
Figure 14: Mechanical properties for the
ISP at 45° from the extrusion direction.
Compressive yield strengths for the extrusions are presented in Figures 15 and 16. For
the cylindrical extrusion, it can be observed in Figure 15 that the highest value of yield
strength is found in the longitudinal direction and the lowest in the transverse direction,
the 45° direction presenting the intermediate value of yield strength. For the ISP, as can
be seen in Figure 16, the compressive yield strength decreases with the same pattern than
the tensile properties, being highest in the longitudinal direction, intermediate in the
transverse direction and at its lowest in the 45° direction. The highest yield strength found
was in the center of the cylindrical extrusion (R), longitudinal direction with a value of
622 MPa and the lowest value found was of 393 MPa, in the web of the ISP (1), at 45°
from the extrusion axis.
84
Figure 15: Compressive yield strength for the cylindrical extrusion along varying
orientations.
Figure 16: Compressive yield strength for the ISP along varying orientations.
Texture
Both locations of the cylindrical extrusions (R & R/2), the stiffener base (2) and the
stiffener cap (4) presented fiber texture components as can be seen for location R in Figure
17. The <111> fiber texture is prominent with a smaller portion of the <100> fiber texture.
The presence of fiber texture could be expected for these locations because of their low
aspect ratio for the cylindrical extrusion and the flow of metal perpendicular to the general
shape of locations 2 and 4. The prominence of the <111> component could also be
expected since uniaxially deformed fcc metals with high stacking-fault energy present
this kind of texture distribution and aluminum is one such metal [5, 6, 8]. The stiffener
web (3) and web (1) had rolling texture components due to their high aspect ratio. The
texture components found in the web of the base (1) were the Brass and Goss components,
in low intensities. For the stiffener web (3), Brass, Goss, S and Copper components were
observed with the highest intensity being found along the β fiber at an intermediate
85
position between the S and Copper components as can be seen in Figure 18, presenting
the ODF for the stiffener web (3). With the purpose of comparing the different locations
in a quantitative way, the values of the <111> and <100> peaks from the inverse pole
Figures have been used and the results are shown in Figure 19. Note that the Copper
rolling texture is part of the <111> fiber texture. The intensity of the <111> fiber texture
decreases from the center of the cylindrical extrusion, then at half the radius, at the base
of the stiffener (2), at the stiffener cap (4), the web of the stiffener (3) and it is at its lowest
at the web of the ISP (1). The <100> fiber texture follows a similar behavior as the <111>
fiber texture but the increase is not nearly as important as the latter component, consistent
with the high stacking-fault energy of aluminum.
Figure 17: Inverse pole Figure from the center of the cylindrical extrusion.
86
Figure 18: ODF for the web of the stiffener (3)
Figure 19: Evolution of fiber texture components with varying locations.
Anisotropy
With the mechanical properties and textures characterized, the next step was to combine
these two sets of data to see if there is a correlation between those two. It has been found
that the <111> fiber texture intensity correlates very well with various tensile properties
as can be seen in Figures 20 to 23. For the anisotropy, the ratio of the strength at 45° to
the strength parallel to the axis of extrusion was used because the lowest value can be
87
found at 45° and the highest value at 0°. The anisotropy, the texture strengthening and the
decrease in elongation appear to possess a linear correlation with the intensity of the fiber
texture. The correlation coefficient is close to 1 for the anisotropy and the texture
strengthening while it is lower for the elongation. This decrease can be expected from the
elongation correlation since the standard deviations for the elongations were relatively
high and as such affect the correlations with fiber texture intensity. As previously
mentioned in this paper, axisymmetric flow anisotropy provokes a decrease in the
difference between the yield strength and the ultimate tensile strength. For this situation,
as seen in Figure 23, the results correlate well with the intensity of the fiber texture <111>
but the correlation seems to be logarithmic rather than linear as was the case with the
previous results. The correlation between the <111> fiber texture intensity and the
compressive yield strength was observed to be low (Fig. 24 and 25). A possible
explanation for the low correlation between the compressive yield strength and the texture
could be that metal in compression will flow in every direction perpendicular to the axis
of compression and as such, is less dependent to a fiber texture component, which only
has one component of orientation.
Figure 20: Correlation between σ 45°/ σ L and <111> fiber texture intensity.
88
Figure 21: Correlation between tensile properties and <111> fiber texture intensity.
Figure 22: Correlation between the elongation and <111> fiber texture intensity.
89
Figure 23: Correlation between the difference between the YS and UTS and the <111>
fiber texture intensity.
Figure 24: Correlation between compressive yield strength anisotropy and <111> fiber
texture intensity.
90
Figure 25: Correlation between compressive yield strength and <111> fiber texture
intensity.
Since the <111> fiber texture has been linked to the evolution of mechanical properties,
similar relationships can be determined for the other parameters such as the <100> fiber
texture intensity, grain thickness and the local extruded aspect ratio. For the case of the
<100> fiber texture that can be observed in Figure 26, the correlation between anisotropy
and the <100> intensity is there but is not as important as the correlation with the <111>
fiber texture. Since these two parameters could not be controlled independently and, as
seen in Figure 19, they increase in a similar fashion, it can be assumed that the two
parameters correlate but only one of them presents a cause to effect relationship. Since
the <111> fiber texture presents a higher correlation coefficient in all the cases studied, it
was hypothesized that this parameter value is influencing the mechanical properties. In
Figure 27, it can be observed that there is no correlation between the grain thickness and
the anisotropy. Even if it could have a potential effect, these results show that this effect
would not be significant when compared with other influencing factors such as fiber
texture intensities. There is a correlation observed between the anisotropy and the aspect
ratio, as seen in Figure 28, which can be expected since low aspect ratio products present
fiber texture as opposed to rolling textures components for high aspect ratio products. The
correlation with the mechanical properties is seen to be lower than the <111> fiber texture
intensities which can be explained by the fact that the aspect ratio is not the only parameter
91
that influences the fiber texture intensity and as such, a lower correlation coefficient can
be expected.
Figure 26: Correlation between σ 45°/ σ L and <100> fiber texture intensity.
Figure 27: Correlation between σ 45°/ σ L and the grain width (µm) [15].
92
Figure 28 Correlation between σ 45°/ σ L and the aspect ratio.
The very good correlation between the <111> fiber texture intensity and the various
mechanical properties was analyzed in terms of how the Taylor factor may influence
anisotropy. Interestingly, Figure 29 shows no correlation between these two values. The
Taylor factor was calculated using the ODFs for the different locations. The two locations
of the cylindrical extrusion present close values of anisotropy but very different values of
the Taylor factor. While the <111> fiber texture intensity is higher at the center (R) of the
cylindrical extrusion, the <100> intensity is higher at half the radius (R/2). For similar
anisotropy, the center of the extrusion will present a much higher Taylor factor than the
location at half the radius. If the Taylor factor alone cannot explain the correlation
between the <111> fiber texture intensity and the mechanical behavior, then another
parameter which is influenced by the texture must have an effect. This suggests that the
density of precipitates must vary with grain orientation and thereby influence anisotropy
and texture strengthening [11, 16].
93
Figure 29: Correlation between σ 45°/ σ L and the Taylor factor.
Conclusion
In order to obtain a better understanding of the mechanical behavior of Al-Li alloy 2099
T83 extrusions, characterization of its microstructure, texture and static mechanical
properties was performed. The main conclusions of this work can be summarized as
follows:
Second phase particles were observed occupying between 0,1 and 0,7 vol.%
depending on the location. The chemistry of these particles is probably
Al20Mn3Cu2 and Al6(Mn,Fe). T1 precipitates were observed as can be expected
for an alloy with this chemistry.
For tensile properties, strength was greater in the longitudinal direction, lower at
90° and at its lowest in the 45° direction.
<111> fiber texture and a smaller proportion of <100> component were observed
in most locations while rolling texture components were found in the high aspect
ratio regions.
<111> fiber texture intensity was found to correlate well with tensile properties
and anisotropy while the correlation between the Taylor factor and mechanical
properties was inexistent for this alloy. This suggests that the anisotropy of
mechanical properties is related to variation in precipitate density and orientation.
94
Acknowledgments
The authors are thankful to NSERC, CQRDA , FQRNT and REGAL for financial
assistance and Alcoa for supplying material samples. Thanks are also given to
LAMPOUL research group, Microanalysis Laboratory, Maude Larouche (optical
microscopy) and Daniel Marcotte (mechanical testing), allo from Laval University.
Thanks to Jean-Philippe Masse from Polytechnique de Montréal, for TEM analysis.
Thanks also to Philippe Tétrault-Pinard, Nicolas Brodusch and Sriraman K. Rajagopalan
from McGill University, for EBSD, STEM and XRD analysis.
References
[1] I. Polmear, Light Alloys From Traditional Alloys to Nanocrystals, 4th ed., Butterworth-
Heinemann, Oxford, 2006.
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95
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Es-Said, International Journal of Plasticity, 18 (2002) 1373-1393.
96
Chapitre 5
2ème article
MODELLING OF ANISOTROPY FOR AL-LI 2099 T83
EXTRUSIONS AND EFFECT OF PRECIPITATE DENSITY
Alexandre Bois-Brochu1, Carl Blais1, Franck Armel Tchitembo Goma1, Daniel
Larouche1
1Department of Mining and Metallurgy, Adrien-Pouliot Building, Université Laval,
1065 Rue de la medicine, Québec, Québec, G1V 0A6, Canada.
Keywords: Aluminum-lithium, fiber texture, anisotropy, mechanical properties,
microstructure, modelling
Accepté par le journal Material Science and Engineering : A
19 juillet 2016
97
Résumé
Le développement des alliages aluminium-lithium pour les applications aéronautiques
requiert une compréhension extensive de la manière dont les procédés de mise en forme
et la géométrie de pièce influence la microstructure, la texture et les propriétés
mécaniques. L’anisotropie des propriétés mécaniques est en partie reliée à la texture de
déformation qui se forme lors des procédés thermomécaniques. Dans cette étude, deux
extrusions d’Al-Li 2099 T83 ont été caractérisées, une extrusion cylindrique et un profilé
multi-raidisseurs. Un modèle est proposé permettant de prédire les propriétés mécaniques
et l’anisotropie en fonction de l’intensité de la texture fibre <111>. De plus, la fraction
volumique des précipités T1 a été mesurée dans les zones d’anisotropie élevée (extrusion
cylindrique) et faible (profilé multi-raidisseurs). Les résultats montrent qu’il n’y a pas de
différence significative entre les pièces en lien avec la fraction volumique de précipités.
Abstract
The development of aluminum-lithium alloys for aerospace applications requires a
thorough understanding of how processing and product geometry impact their
microstructure, texture and mechanical properties. The anisotropy of the mechanical
properties is in part related to the deformation texture formed during thermo-mechanical
processing. In this study, two different extrusions of Al-Li 2099 T83 were characterized,
a cylindrical extrusion and an integrally stiffened panel (ISP). A model is proposed to
predict mechanical properties and their anisotropy as a function of the <111> fiber
texture. Furthermore, the volume fraction of precipitates was measured in zones of high
anisotropy (cylindrical extrusion) and low anisotropy (ISP). Results show that there is no
significant difference between the two parts concerning volume fraction of precipitates.
Introduction
Aluminum-lithium alloys are increasingly replacing traditional aluminum alloys in
aerospace applications. The interest in using these alloys comes primarily from the lower
density and higher stiffness they provide. The density of the alloy is lowered by 3% for
every weight percent of lithium added and stiffness is increased by 5-6% per weight
percent of Li. The lower density combined with equal or improved strength give these
alloys improved specific properties over traditional aluminum alloys [1, 2]. Such
improvements can lead to reductions in fuel consumption and provide an opportunity to
compete with composites in airplane designs [3, 4].
98
In the past, lithium containing aluminum alloys were characterized by high levels of
anisotropy of their mechanical properties caused by deformation textures created during
shaping [5]. Second generation Rolled Al-Li products were characterized with having
high intensities of the Brass texture component as well as significant in-plane anisotropy
[3, 5-7]. In the case of aluminum products shaped with smaller aspect ratios such as those
found in cylindrical extrusion or drawn tube, <111> and <100> fiber textures are
developed with the predominance of the <111> texture due to the high stacking-fault
energy of aluminum [6, 8]. The presence of fiber texture causes axisymmetric flow
anisotropy (AFA) [6, 8-10]. Both the AFA and in-plane anisotropy cause a decrease in
strength at orientations other than the main deformation direction, particularly for
intermediate angles nearing 45° from the longitudinal direction [1, 3, 5, 11-13].
Axisymetric flow anisotropy also leads to a reduction of the differences between yield
strength and ultimate tensile strength. For aerospace applications, low strength in off axis
directions may negate the benefits of high strength in the working direction for some
applications [5]. For uses where the principal stress aligns with the working direction,
(wing skins, wing and fuselage stringers), 45° properties are less of a concern. In a
previous study [14], static mechanical properties, texture, microstructure and anisotropy
of extrusions made of Alcoa’s Al-Li 2099 alloy in the T83 temper were characterized.
The evolution of mechanical properties following casting and during the
thermomechanical process of 2099 heat treated extrusion has been investigated in another
work [15].
It has been observed in rolled Al-Li-Cu-Mg alloys with varying Li and Cu concentration
that the yield strength anisotropy was more important with increasing Brass texture
component and that this was correlated with an increase in T1 precipitate volume fraction
[16]. For a different Al-Li alloy, the 8090, it has also been suggested that T1 and S’
precipitates influenced the crystallographic texture [13]. Also, for similar strain and
rolling temperature, the intensities of the Brass texture component were similar in 2050
Al-Li alloy and in 7050 alloy [17]. However, for similar Brass texture component
intensities, Al-Li alloys exhibit significantly higher anisotropy than traditional aluminum
alloys [5]. Furthermore, it was found that higher aspect ratios correlated with increased
fatigue crack growth rates in 2099 T83 alloy [18]. The purposes of this study are twofold.
The first is to demonstrate the possibility to accurately predict the anisotropy and
99
mechanical properties in 2099 T83 extrusions. The second is to determine if T1
precipitates volume fraction vary with grain orientations and for variations of anisotropy
considering that various studies indicated that the T1 precipitates could influence
anisotropy.
The extrusion in Figure 1 (left) is cylindrical with an extrusion ratio of 21.4 while the
one on the right is an integrally stiffened panel (ISP) with an extrusion ratio of 15.7. The
important locations in the ISP are the web (1), the stiffener base (2), the stiffener web (3)
and the stiffener cap (4).
Table I: Chemical Composition for 2099 Alloy (%weight) [3]
Cu Li Zn Mg Mn Zr Ti Fe Si Be Al
2.4-
3.0
1.6-
2.0
0.4-
1.0
0.1-
0.5
0.1-
0.5
0.05-
0.12
0.1
max
0.07
max
0.05
max
0.0001
max
Balance
Figure 1: Cylindrical extrusion (left) and Integrally stiffened panel (ISP) (cm) (right).
Methodology
Specimens were taken at the center of the cylindrical extrusion (R) and at half the radius
(R/2) while four locations were selected for sampling in the ISP: middle of the web and
the stiffener base (1 & 2), the stiffener web (3) and the stiffener cap (4). Microstructural
characterization was carried out using optical microscopy and electron backscattered
diffraction (EBSD). The latter was used for grains and sub-grains characterization using
lattice misorientation angles to differentiate one from the other. The SEM used with
EBSD was a Hitachi S-4700 with EBSD HKL Nordyls and Flamenco acquisition system.
Areas of 0.05 mm2 were analysed with EBSD. Composition and distribution of second
phase particles were analysed. Chemical compositions of the particles were obtained
100
using a PGT energy-dispersive X-ray spectrometer (EDS) installed on a JEOL 840-A
SEM. Second phase particles were also characterized using a CAMECA SX-100
microprobe analyser. Characterization of the distribution of particles was performed on
polished samples prepared for metallography. For the cylindrical extrusion, 200
micrographs of 26512 µm2 each were used, going from the sample’s surface toward its
center, always in the longitudinal direction. For the ISP, 74 micrographs per location were
used, going from one side of the extrusion to the other with the longitudinal direction in
the plane.
For quantitative macrotexture analysis, X-Ray diffraction was selected using a Bruker
Discover D8 with a HISTAR zone detector and the data analysis program Tex. The area
of the surface analysed in XRD was 4 mm2. Fiber textures intensities were quantified in
terms of their peak intensities on inverse pole figures.
Static mechanical properties were determined using a SATEC T20000 universal testing
machine. The properties were characterized along the longitudinal direction (L), the
transverse direction (T) and at 45° from these directions (45). Two series of cylindrical
tensile specimens were used. The first one had a gauge diameter of 0.287 cm while the
second type had a diameter of 0.406 cm. For both specimen types, the gage length was
1.27 cm. The crosshead speed used was in accordance with ASTM E8 standard and was
2 mm/min. Compression test specimens with a height of 1.09 cm and a diameter of 0.635
cm were also prepared. The crosshead speed used was 2 mm/min. The tensile and
compression tests were both conducted at room temperature. Five specimens per
orientation were tested for each location.
The results obtained were used as data for modelling the anisotropy and the evolution of
strengths. The parameters considered were the intensity of the <111> fiber texture, the
intensity of the <100> fiber texture, the grains width, the aspect ratio (the ratio of
thickness on width of an extrusion), the Sachs factor and the Taylor factor. The Sachs and
Taylor factors are values calculated from orientation data to represent the relative easiness
to deform a part. Both are calculations obtained from the Schmid factor M (Eq. 1). The
Schmid factor is part of the resolved shear stress (Eq. 2) where θ is the angle between the
slip direction and the orientation of the force and χ is the angle between the normal to the
slip plane and orientation of the force. The Sachs factor is the mean of the Schmid factor
101
for all the grain orientations in the part (Eq. 3). This factor is usually used in large grain
structures were deformation is relatively unconstrained. The Taylor factor takes into
account that grains can be constrained by adjacent grains. As such, it uses the five slip
systems in each grain having the highest Schmid factor (4). While the Sachs factor slightly
overestimates the ease of deformation, the Taylor factor may underestimate it [6].
cos 𝜃 cos 𝜒 = 1/M (Eq.1)
τ = σ cos 𝜃 cos 𝜒 (Eq.2)
∑ 𝑀𝑖
𝑛𝑖=0
𝑛 (Eq.3)
∑(𝑀1𝑖+𝑀2𝑖+𝑀3𝑖+𝑀4𝑖+𝑀5𝑖)
5𝑛𝑖=0
𝑛 (Eq.4)
To develop a model, a step-by-step method was used. Using a correlation matrix to
determine which parameter had the most influence on anisotropy and the evolution of
strengths, the first model was obtained. A correlation matrix of the residuals is then used
to determine which parameters better explain the lack of fit (LOF) of the model. This
parameter is added to the model and the significance of the parameter is verified using an
ANOVA test. The residuals correlation matrix, the addition of a new parameter and the
ANOVA verification is done repeatedly until one parameter is found to be insignificant,
in which case the resulting model is the one obtained in the previous step. In the present
case, the step by step method was used twice. Since the R/2 location does not have an
aspect ratio, this section was excluded from the initial calculations. However, as it will be
shown below, the aspect ratio was not a parameter that was retained in the final model.
Since the aspect ratio could be excluded, the R/2 location was then added in remaining
step-by-step modelling calculations to improve the representativeness of the model.
Images were obtained by TEM from which a mean precipitate density was measured. As
it will be shown in a following section, two orientations of T1 precipitates were observed.
Two locations were analysed, at half the radius in the cylindrical extrusion and in the
middle of the stiffener’s web (3) of the ISP. Those two locations were chosen because of
the important difference between their <111> fiber intensities. The cylindrical extrusion
presents a high <111> fiber intensity while it is low in the stiffener web. Also, in both
locations, precipitate density was calculated for grains with a <111> orientation and for
grains at 41° (R/2 location) and 46° (stiffener’s web ISP) from the <111> orientation. In
102
each case, the area of analysis was of 0.7225 µm2 and the thickness at each micrograph
was measured using EELS in order to estimate a precipitate density in number per µm3.
The thickness varied from 51 nm at the location of one of the micrographs of the
stiffener’s web (3) of the ISP to 176 nm for the location of one of the micrographs of the
cylindrical extrusion. For each location and orientation, at least nine micrographs were
used for the measurements. For each grain characterized, the sample orientation was
changed so that the matrix was slightly out of diffraction orientation in order to decrease
the matrix signal intensity and, by increasing contrast, to be able to observe well an
orientation of precipitates. The other orientation visible was then also out of axis and as
such, there might be precipitates in the other orientation which are not visible and thus
must not be counted.
Modelling
As previously mentioned, results obtained from characterization of mechanical
properties, texture and microstructure were presented in a previous article [14]. Figure 2
presents the tensile mechanical properties for the cylindrical extrusion and the ISP. Note
the high anisotropy in the center of the cylindrical extrusion (R) with a 45° YS/ L YS
ratio of 0.71; while this ratio is 0.90 in the web of the ISP (1). As will be shown later, the
greater anisotropy in the cylindrical extrusion is due to the high <111> fiber texture
intensity. Since the center of the cylindrical extrusion presents a low aspect ratio (1)
combined with a high extrusion ratio (21.4), a high fiber texture was developed. The web
of the ISP (1), with a lower extrusion ratio (15.7) and a high aspect ratio of 4.7, presents
a rolling texture, even though the intensities for the various texture components are
relatively low. A low rolling texture will offer a lower anisotropy than a high fiber texture.
Also, the web of the ISP (1), even in the longitudinal direction, presents lower mechanical
properties than in the center of the cylindrical extrusion in the same direction. This is due
to the phenomenon known as “the press effect”, which can be observed on extrusions
with low aspect ratio in which strength is increased following extrusion due to the
increased fiber texture component intensity [10].
103
Figure 2: Tensile mechanical properties for the cylindrical extrusion (a), for the ISP
parallel to the extrusion direction (L) (b), for the ISP perpendicular to the extrusion
direction (T) (c) and for the ISP at 45° from the extrusion direction (d).
The model obtained as a first step was one in which the <111> fiber intensity formed the
parameter as it possessed the highest correlation with the varying output data.
Furthermore, for every output data, the model was found to be significant using an
ANOVA test with a significance level of five percent. Using the residuals correlation
matrix, diverse parameters were added for different output data but none of those
parameters were found to be significant. The step-by-step modelling is used in this case
as a tool to predict the anisotropy and the evolution of strength as opposed to evaluate the
cause and effect of a phenomenon. In this case, the different parameters were not
independent from each other. The <111> fiber texture intensity and the <100>fiber
texture intensity correlate with each other and this is due to the increase of both texture
when there is an increase in strain for extrusions deformed uniaxially. The second set of
correlated parameters are the fiber intensities and the aspect ratio, Sachs factors and
a b
c d
104
Taylor factors. A reduction in aspect ratio directly leads to an increase in fiber texture
intensities and as Sachs and Taylor factors are calculated from crystallographic data, they
should be dependent on fiber texture intensities. However, as was shown in a previous
work, the Taylor factor was affected by all crystallographic data and not just one type of
texture and it did not correlate at all with the increase in anisotropy and the evolution of
strengths [14]. This can explain why no other parameters were added in the model in the
end. The resulting model is presented for the evolution of strengths and the anisotropy as
a function of <111> fiber texture intensity in Figure 3 to 6. The error bars represent the
confidence intervals and the coefficients of determination (R2) are added on the graphs.
Figure 3: Model for the evolution of tensile yield strength as a function of <111> fiber
texture intensity
Figure 4: Model for the evolution of ultimate tensile strength as a function of <111>
fiber texture intensity
400
450
500
550
600
650
0 2 4 6 8 10 12
TYS (L)
Intensity <111> (x random)
y measured
y predicted
500
520
540
560
580
600
620
640
660
0 2 4 6 8 10 12
UTS (L)
Intensity <111> (x random)
y measured
y predicted
R2= 93.21 %
R2= 96.98 %
105
Figure 5: Model of the anisotropy of tensile yield strength as a function of <111> fiber
texture intensity
Figure 6: Model of the anisotropy of ultimate tensile strength as a function of <111>
fiber texture intensity
With the purpose of prediction, the models obtained for extrusions of the 2099 alloy in
the T83 condition as function of <111> fiber texture intensity are indicated in equations
5 to 8 where <111> I is the <111> fiber texture intensity.
TYS (MPa) = 470.48 + 13.68 <111> I (5)
UTS (MPa) = 526.35 + 10.02 <111> I (6)
45 ° TYS / L TYS = 0.9110 – 0.0210 <111> I (7)
45° UTS / L UTS = 0.9220 – 0.0169 <111> I (8)
0.60
0.65
0.70
0.75
0.80
0.85
0.90
0.95
0 2 4 6 8 10 12
45° TYS/L
TYS
Intensity <111> (x random)
y measured
y predicted
0.60
0.65
0.70
0.75
0.80
0.85
0.90
0.95
0 2 4 6 8 10 12
45° UTS/L
UTS
Intensity <111> (x random)
y measured
y predicted
R2= 96.45 %
R2= 97.32 %
106
Precipitate density analysis
Figures 7 and 8 present typical micrographs that were used to count precipitates in order
to obtain a precipitate volume fraction. Note that only one of the two orientations visible
was used to count the precipitate. In every case, the most contrasted orientation was used.
Figure 7: T1 precipitates observed under TEM for R/2 location in cylindrical extrusion
B=[112] g=(111)
Figure 8: T1 precipitates observed under TEM for the stiffener’s web of the ISP (3)
location
B=[112] g=(111)
The precipitate densities for the different locations and orientations are presented in
Figure 9 with the 95% confidence intervals presented as error bars. It can be seen that
there seems to be a correlation between the volume fraction of precipitates and the
intensity of the <111> fiber texture. Nevertheless, there is no statistical difference
between the various orientations, which was confirmed by an ANOVA test
107
(F(3,37)=1.95, p=0.14)). Based on these results, it is not possible to conclude that the
precipitate density has an effect on the anisotropy as was hypothesized in the previous
publication as a way to explain why the anisotropy correlated well with the <111> fiber
texture intensity but not with the Taylor factor [14]. However, the results do not allow to
conclude the opposite, that the precipitate density has no effect on anisotropy. It merely
indicates that our results of the characterization of the sub-structure are not sufficiently
different between the two extrusions sections as to quantitatively measure variations in
density of precipitates. Nevertheless, there seems to be a tendency that grains possessing
a <111> orientation have a lower volume fraction of precipitates. It is to be expected that
a <111> orientation results in a lower precipitate density since such an orientation means
that a [111] slip plane is perpendicular to the axis of deformation. Since no slip can occur
on this plane due to its orientation, there should be a lower density of dislocations in this
plane and consequently a smaller T1 density of precipitate density as they preferentially
form on dislocations.
Figure 9: Density of T1 precipitates as a function of location in extrusion and orientation
of grain
0
200
400
600
800
1000
1200
1400
1600
T1 R/2 L
<111>
T1 R/2 L 41°
from <111>
T1 ISP3
<111>
T1 ISP3 46°
from <111>
Precipitate
density
(counts/
µm3)
Location and orientation of grain
108
Conclusion
Using mechanical properties, texture and microstructure data obtained from Al-Li alloy
2099 T83 extrusions, a model was developed to predict their influence on the evolution
of mechanical properties and their level of anisotropy. Also the T1 precipitate density was
characterized to determine if there is an effect of precipitate density on anisotropy of
mechanical properties. The main conclusions of this work can be summarized as follows:
It is possible to predict the evolution of mechanical properties and their anisotropy
as a function of texture.
Models obtained using the step by step method has the <111> fiber texture
intensity as its unique parameter because it presented the highest correlation with
the evolution of mechanical properties and their anisotropy. Other parameters
were found to be insignificant and thus not added to the model. It is probable that
they were found negligible because they did not vary independently from the
<111> fiber texture.
The precipitates density was measured by counting precipitates in a known area
with a measured thickness. It was characterized for two locations with different
textures and within those locations, it was analyzed for two different
crystallographic orientations. It was found there was not a significant difference
in T1 precipitates density between the varying locations and orientations.
A tendency for lower precipitate density was observed for <111> orientation.
Acknowledgments
The authors are thankful to Julien Boselli and Alcoa Technical Center for supplying
material samples and to NSERC, CQRDA , FQRNT and REGAL for financial
assistance. Thanks are also given to LAMPOUL research group, Microanalysis
Laboratory, Maude Larouche (optical microscopy) and Daniel Marcotte (mechanical
testing), from Laval University. Thanks to Jean-Philippe Masse from Polytechnique de
Montréal, for TEM analysis. Thanks also to Philippe Tétrault-Pinard, Nicolas Brodusch
and Sriraman K. Rajagopalan from McGill University, for EBSD, STEM and XRD
analysis.
109
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[11] R. Crooks, Z. Wang, V.I. Levit, R.N. Shenoy, Materials Science and Engineering: A, 257
(1998) 145-152.
[12] S.J. Hales, R.A. Hafley, Materials Science and Engineering: A, 257 (1998) 153-164.
[13] J. Mizera, J.H. Driver, E. Jezierska, K.J. Kurzydlowski, Materials Science and Engineering
A, 212 (1996) 94-101.
[14] A. Bois-Brochu, C. Blais, F.A.T. Goma, D. Larouche, J. Boselli, M. Brochu, Materials
Science and Engineering: A, 597 (2014) 62-69.
[15] Y. Lin, Z. Zheng, S. Li, X. Kong, Y. Han, Materials Characterization, 84 (2013) 88-99.
[16] A.K. Vasudévan, M.A. Przystupa, W.G. Fricke Jr, Materials Science and Engineering: A,
208 (1996) 172-180.
[17] Q. Contrepois, C. Maurice, J.H. Driver, Materials Science and Engineering: A, 527 (2010)
7305-7312.
[18] F.A. Tchitembo Goma, D. Larouche, A. Bois-Brochu, C. Blais, J. Boselli, M. Brochu,
International Journal of Fatigue, 59 (2014) 244-253.
110
Chapitre 6
3ème article
EFFECTS OF T1 PRECIPITATE DENSITY ON MECHANICAL
PROPERTIES AND ANISOTROPY OF AL-LI ALLOY 2099
EXTRUSIONS
Alexandre Bois-Brochu1, Carl Blais1
1Department of Mining and Metallurgy, Adrien-Pouliot Building, Université Laval,
1065 Rue de la medicine, Québec, Québec, G1V 0A6, Canada.
Keywords: Aluminum-lithium, fiber texture, anisotropy, mechanical properties,
microstructure, T1 precipitate, heat treatment
Soumis au journal Metallurgical and Materials Transactions A
22 mai 2017
111
Abstract
The development of aluminum-lithium alloys for aerospace applications requires a
thorough understanding of how processing and product geometry impact their
microstructure, texture and mechanical properties. The anisotropy of the mechanical
properties is in part related to the deformation texture formed during thermo-mechanical
processing but previous results and authors suggest that it could also be due to the
precipitation in Al-Li alloys. In order to evaluate the effect of precipitate density on the
anisotropy of mechanical properties, a cylindrical extrusion was heat treated to a T8
condition with variation in the ageing time. The results obtained from the different ageing
times indicate that the precipitate density has an effect on anisotropy in Al-Li-Cu-Mg-Zr
alloys.
Introduction
Aluminum-lithium alloys provide interest to aerospace manufacturers because of the
lower density and higher stiffness. The density of the alloy is lowered by 3% for every
weight percent of lithium added and stiffness is increased by 5-6% per weight percent of
Li [1, 2]. The improvements in specific properties due to the lower density can provide
fuel consumption reductions and as such, making these aluminum alloys a viable
competitor to composites in airplane designs [3, 4].
Aluminum-lithium alloys have long been observed to possess significant levels of
anisotropy in mechanical properties which is in part due to crystallographic textures that
appear during metal forming. [5]. Second generation rolled Al-Li products were
characterized with having high intensities of the Brass texture component as well as
significant in-plane anisotropy [3, 5-7]. For aluminum parts possessing low aspect ratio
such as cylindrical extrusions, predominant <111> fiber texture is observed due to the
high stacking-fault energy of aluminum. Fiber textures with the <100> orientation are
present in aluminum alloys in lower amount than the <111> fiber textures. [6, 8]. Those
fiber texture cause axisymmetric flow anisotropy (AFA) in those parts [6, 8-10]. Both the
AFA and in-plane anisotropy induce a decrease in strength at other orientations than the
axis of deformation, particularly for orientations nearing 45° from this axis [1, 3, 5, 11-
13]. Axisymetric flow anisotropy reduces the gap between yield strength and ultimate
tensile strength. For aerospace applications, a decrease in strength in orientations other
112
than the axis of deformation can cancel the gains of high strength in the working direction
as the lowest common denominator is often used to quantify the properties of parts [5].
For applications in which the principal stress is aligned with the extrusion direction, (wing
skins, wing and fuselage stringers), off-axis properties are not critical. In a previous study
[14], static mechanical properties, texture, microstructure and anisotropy of extrusions
made of Alcoa’s Al-Li 2099 alloy in the T83 temper were characterized. Furthermore, a
concomitant paper by the same authors was written on the modelling of anisotropy for
those extrusions [15]. The evolution of mechanical properties following casting and
during the thermomechanical process of 2099 heat treated extrusion has been investigated
in another work [16].
As previous authors have noted, for Al-Li-Cu-Mg alloys with varying Li and Cu
concentrations, an increase in Brass texture component induced an increase in yield
strength anisotropy. Furthermore, it was observed that this phenomena was correlated
with the T1 (Al2CuLi) precipitate volume fraction [17]. For the 8090, a different Al-Li
alloy, the 8090, it has also been suggested that T1 and S’ precipitates influenced the
crystallographic texture [13]. Another indication of the potential influence of precipitates
on the anisotropy, Al-Li alloys have been observed to possess significantly higher
anisotropy than 7000 series alloys, for similar Brass texture intensity [5]. For similar
strain and rolling temperature, the intensity of the Brass texture component were similar
in 2050 Al-Li alloy and in 7050 alloy [18]. Also, higher aspect ratios correlated with
increased fatigue crack growth rates in 2099 T83 alloy [19].
In order to better quantify the ease of deformation, multiple factors have been suggested,
such as the Sachs and Taylor factors. To calculate those factors for a specific part,
orientation data are used. Both suggested factors are calculations obtained from the
Schmid factor (Eq. 1) which is itself part of the resolved shear stress equation (Eq. 2). In
this equation, θ represents the angle between the slip direction and the orientation of the
applied force and χ is the angle between the normal direction to the slip plane and the
orientation of the applied force. Two grains with different orientations will most probably
present two different Schmid factor value and possess different resolved shear stress. The
Sachs factor is the mean of the Schmid factor for all the orientations in the part (Eq. 3). It
can then be used to quantify the ease of deformation in a polycrystalline part. This factor
is usually used in large grain structures where deformation is relatively unconstrained.
113
The Taylor factor, on the other hand, takes into account that grains can be constrained by
adjacent grains. As such, for each grain, an average of the five highest Schmid factor slip
systems (Eq.4). The mean of the average for all grains are used when calculating the
Taylor factor. While the Sachs factor slightly overestimates the ease of deformation, the
Taylor factor may underestimate it [6].
cos 𝜃 cos 𝜒 = 1/M (Eq.1)
τ = σ cos 𝜃 cos 𝜒 (Eq.2)
∑ 𝑀𝑖
𝑛𝑖=0
𝑛 (Eq.3)
∑(𝑀1𝑖+𝑀2𝑖+𝑀3𝑖+𝑀4𝑖+𝑀5𝑖)
5𝑛𝑖=0
𝑛 (Eq.4)
In an earlier study on a cylindrical extrusion and an integrally stiffened panel, it was
demonstrated that the anisotropy and the evolution of mechanical properties was
correlated with the <111> fiber texture [14] as shown in Figure 1. For similar anisotropy,
some sections of the extrusions presented a much higher Taylor factor than others. If the
Taylor factor alone cannot explain the correlation between the <111> fiber texture
intensity and the mechanical behavior, then another parameter which is influenced by the
texture must have an effect. As mentioned earlier, it has been demonstrated that the
microstructure during metal forming will influence the evolution of crystallographic
texture and thus anisotropy [13, 19]. The fact that the Taylor factor, a representation of
deformability of a part, was not correlated with the anisotropy suggests that the density
of precipitates must influence anisotropy and texture strengthening [13, 20]. The
objective of the work summarized in this paper is to evaluate the effect of T1 precipitate
density on static mechanical properties and anisotropy of Al-Li 2099 T8 alloy through
variation of ageing time, which will in turn induce a variation in T1 precipitate density.
114
Figure 1: Correlation between σ 45°/ σ L and <111> fiber texture intensity.
The extrusion that has been used for this study (Figure 2) is cylindrical with an extrusion
ratio of 21.4 made from Alcoa’s 2099 alloy. The chemical composition of this alloy can
be found in Table I. This cylindrical extrusion presented a strong <111> fiber texture with
a smaller portion of the <100> fiber texture, as could be expected from high-stacking fault
energy materials deformed in an uniaxial way [6], as shown on Figure 3.
Table I: Chemical Composition for 2099 Alloy (%weight) [3]
Cu Li Zn Mg Mn Zr Ti Fe Si Be Al
2.4-
3.0
1.6-
2.0
0.4-
1.0
0.1-
0.5
0.1-
0.5
0.05-
0.12
0.1
max
0.07
max
0.05
max
0.0001
max
Balance
Figure 2: Cylindrical extrusion
115
Figure 3: Inverse pole figure from the center of the cylindrical extrusion.
Methodology
For the purpose of this study, the 2099 cylindrical extrusions supplied from Alcoa (Figure
2) have been submitted to a complete T8. The extrusions were held at 530°C during 1 h
and quenched in cold water. The part was then cold stretched 2.2 % to increase the
dislocation density, in order to increase the T1 precipitate density. It is important to note
that both the solution treatment temperature and the cold stretch level are significantly
different from Alcoa’s T83 heat treatment, which can explain why different mechanical
properties and anisotropy levels were obtained in this study. Afterwards, the extrusion
was cut into smaller billets that were aged for various durations: 0h, 12h, 24h, 36h, 48h,
60h and 72h. Considering that all the samples have been subjected to the same solution
heat treatment, quench and cold work, there is only the ageing that could influence the
final properties of the specimens. As such, changes in texture, recrystallization or grain
coarsening that could have occurred during the solution heat treatment would be the same
for all conditions. Only the precipitate density could then have been varied and thus have
an influence on the final properties. As δ’ (Al3Li) are coherent spherical precipitates, the
variation in density of those precipitates should have no influence whatsoever on
anisotropy. Furthermore, the T8 heat treatment is specifically designed to promote
precipitation of T1. Consequently, any correlation observed between the precipitate
density and the evolution of mechanical properties and anisotropy will be considered to
be causality.
Static mechanical properties were determined using a SATEC T20000 universal testing
machine. The properties were characterized along the longitudinal direction (L), the
transverse direction (T) and at 45° from these directions (45). Cylindrical tensile
116
specimens were used with a gauge diameter of 4.06 mm with a gage length of 12.7 mm.
The crosshead speed used was in accordance with ASTM E8 standard and was 2 mm/min.
The tensile tests were both conducted at room temperature. Two specimens per
orientation were tested for each heat treatment condition.
Micrographs were acquired using a JEM-2100F TEM and were used to measure the mean
precipitate density. TEM samples have been extracted from 200 µm thick plates and then
electropolished using a methanol, nitric acid and liquid nitrogen solution. As it can be
seen in the micrographs presented below, both <111> and <100> grain orientations were
used for T1 precipitate density measurements. In each case, the area of analysis was of
0.7225 µm2. The precipitate density was not calculated in units per volume as the
thicknesses of the thin plates were lower or similar to the diameter of the T1 precipitates.
As such, it was more representative to use the density in units per area as the thinner plates
overestimated the precipitate density. For heat treatment conditions, five to ten
micrographs were used for the measurements, depending of the number of grains
available with the required orientation. For each grain characterized, the sample
orientation was changed so that the matrix was slightly out of diffracting conditions in
order to decrease the matrix signal intensity and be able to adequately observe a given
orientation of precipitates. The other orientation visible was then also out of axis and as
such, some precipitates might not be visible in this orientation and thus must not be
counted.
Mechanical Properties
The mechanical properties of the 2099 T8 obtained after the ageing procedures are
presented in Figures 4 to 6. It is interesting to note that the smallest difference between
the strength at 0° and 45° is found when no heat treatment has occurred, for both the YS
and the UTS. This is the first indication that presence of T1 precipitates influences
anisotropy. The same phenomenon has been observed before but in a different manner.
For similar Brass texture components, Al-Li alloys presented significantly higher
anisotropy than 7000 series alloys [5]. For the YS, the anisotropy (σ 45°/σ 0°) is more
important in the underaged region while for the UTS, it is more significant in the peak-
aged region. This suggests that the precipitate density increased more significantly in the
{111} planes that were more favorably oriented during the stretching operation.
117
The elongation in the 45° orientation is also significantly higher than in other orientations,
as it has been observed in previous studies [14]. As the <111> fiber texture causes an
increase in yield strength in the 0° direction, when put under tension, the 45° orientation
will have an increased facility for dislocation slip as tensile axis will always be at 45°
from a {111} slip plane, thus maximizing the Schmid factor. The decrease in elongation
is also more important in this orientation. It drops from 15.7 % to 9.2 while the decrease
is only of 2.9% in the 0° orientation.
Figure 4: Evolution of yield strength as a function of ageing time.
0
100
200
300
400
500
600
0 12 24 36 48 60 72
YS (MPa)
Ageing time (h)
0° 90° 45°
118
Figure 5: Evolution of tensile strength as a function of ageing time.
Figure 6: Evolution of elongation as a function of ageing time
When comparing strength anisotropy using the strength ratio (σ 45°/σ 0°) to the 0°
strengths in Figure 7, it can be observed that the tensile strength correlates very well with
the anisotropy while the yield strength shows a lack of correlation. Even though the values
of yield strength are similar in the 0° direction, the yield strength in the 45° direction did
not behave in a similar fashion. Figure 4 shows that the yield strength increased much
more rapidly in 0° direction than it did in the 45° direction and while the yield strength
was relatively stable in the longitudinal direction after 24 hours, it continued to increase
in the 45° direction. Consequently, the anisotropy will be very high at 24 hours, with a
ratio of 0.56 but will reduce significantly with a value of 0.67 after 72 hours. This can be
explained by the T1 preferential precipitation. Since the cold forming of the T8 was done
in the 0° direction, slip planes that are oriented favorably for longitudinal strain will be
activated, more so than for 45° or perpendicular orientations. As T1 preferentially
0
100
200
300
400
500
600
0 12 24 36 48 60 72
UTS(MPa)
Ageing time (h)
0° 90° 45°
0
2
4
6
8
10
12
14
16
18
0 12 24 36 48 60 72
Elongation(%)
Ageing time (h)
90° 0° 45°
119
precipitate on dislocations and that a higher density of dislocations can be found on slip
planes that allow longitudinal strain, the early stages of ageing will be characterized by a
faster increase in yield strength in the 0° direction than in the 45° direction.
Figure 7: Anisotropy (σ 45 °/ σ 0°) as a function of tensile properties.
Following the characterization of mechanical properties and anisotropy, the T1 precipitate
density was measured using TEM. Figure 8 presents the precipitate density, in counts/µm2
as a function of the ageing time. As could be expected, no T1 precipitate was observed
for a solution heat treated, quenched and cold stretched part. There is a sharp increase in
precipitate density at 12 hours. However, at 24 hours, the precipitate density drops
significantly and the author believes this only a sampling anomaly and it is not necessarily
representative of the whole 24 hours aged part. This is further supported by the fact that
yield strength and tensile strength do not follow this trend at all. At 48 hours, the
precipitate density is still high and there is no significant difference between this ageing
time and 12 hours. For the longer ageing times, there is small decrease in T1 precipitate
density. This can be expected due to the coarsening of precipitates, which tend to dissolve
smaller precipitates in favor of increasing the size of the bigger ones. It is important to
note that in this case, no significant coarsening of T1 precipitates was observed for 60 and
72 hours. A typical TEM micrograph from the 48 hours condition is presented in Figure
9.
R² = 0,3062
R² = 0,9837
0
0,1
0,2
0,3
0,4
0,5
0,6
0,7
0,8
0,9
200 250 300 350 400 450 500 550 600
Anisotropyσ 45°/σ 0°
σ(MPa)
YS UTS
120
Figure 8: Precipitate density as a function of ageing time.
Figure 9: T1 precipitates observed under TEM for 48 hours ageing
B=[112] g=(111).
The precipitate densities were used to evaluate if it had an influence on the anisotropy of
mechanical properties. Figure 10 presents the results for both the yield and tensile strength
and a very low correlation of determination can be observed. Even with such a low
correlation, a trend can be noted. The anisotropy increases (the ratio of anisotropy
decreases) as the precipitate density increases. Furthermore, as discussed earlier, the 24
hours ageing condition presented a very low precipitate density in the samples studied. If
we consider that the precipitate density for 24 hours ageing is an outlier value and exclude
it from the correlation calculation, a 0.678 R2 coefficient for the yield strength and a 0.553
R2 coefficient for the tensile strength can be obtained. This indicates that the anisotropy
is influenced by the precipitate density in addition of the texture influence. Another strong
indication for that is the anisotropy for the no ageing condition. In that case, the copper
0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
0 10 20 30 40 50 60 70 80
Precipitate density
(counts/µm2)
Ageing time (h)
121
and the lithium are still in supersatured solid solution and there won’t be any T1
precipitates present (nor δ’) and as such, the anisotropy would only be influenced by
texture. As can be observed in Figure 10, the anisotropy is lower when there is no
precipitate in the microstructure. This demonstrates the influence of the presence of T1
precipitates on the anisotropy.
Figure 10: Anisotropy (σ 45 °/ σ 0°) as a function of precipitate density.
The evolution of strength was also compared with the precipitate density and the results
are presented in Figure 11. It can be observed that even though the coefficients of
determination are low, a trend can be noted. As the precipitate density increases, so do
the yield strength and the ultimate tensile strength. This is to be expected as an increase
in precipitate density will better impede dislocation glide, therefore increasing both
strengths.
R² = 0,1408
R² = 0,3218
0
0,1
0,2
0,3
0,4
0,5
0,6
0,7
0,8
0,9
0 20 40 60 80
Anisotropyσ 45°/σ 0°
Precipitate density (counts/µm2)
YS
UTS
122
Figure 11: Mechanical properties as a function of precipitate density.
Conclusion
Following results from a previous study indicating that there was no direct correlation
between the Taylor factor and anisotropy, an investigation on whether the T1 precipitate
density had an influence on the anisotropy of mechanical properties was carried out.
Using cylindrical extrusions with the same deformation texture, a study on the effects of
aging was conducted. Varying the ageing time was performed to obtain a variation in
precipitate density to evaluate if it had an influence on mechanical properties. Following
the heat treatments, the extrusions were characterized mechanically and were analysed by
TEM for precipitate density quantification. The main conclusions of this work can
summarized as follows:
The anisotropy of mechanical properties is at its lowest when no ageing has
occurred. This indicates the influence of the T1 precipitates on the anisotropy of
mechanical properties.
The UTS correlates well with the anisotropy for varying aging times. Meanwhile,
the YS shows no correlation with the anisotropy. This is due to the faster increase
of the yield strength in the 0° direction than in the 45° direction because of the
preferential precipitation. When overaged, the yield strength in the 45° direction
continues to increase while it has stabilized in the 0° direction.
While the correlation between the precipitate density and the anisotropy is very
weak, a trend can be observed. As the precipitate density increases, the anisotropy
also increases.
R² = 0.3269
R² = 0.2964
0
100
200
300
400
500
600
0 20 40 60 80
σ
(MPa)
Precipitate density (counts/µm2)
YS
UTS
123
Increasing the T1 precipitate density leads to an increase in static mechanical
properties as they better impede dislocation glide.
Acknowledgments
The authors are thankful to Julien Boselli and Alcoa Technical Center for supplying
material samples and to NSERC, CQRDA , FQRNT and REGAL for financial assistance.
Thanks are also given to LAMPOUL research group, Microanalysis Laboratory, Maude
Larouche (optical microscopy) and Daniel Marcotte (mechanical testing), from Laval
University. Thanks to Jean-Philippe Masse from Polytechnique de Montréal, for TEM
analysis. Thanks also to Philippe Tétrault-Pinard, Nicolas Brodusch and Sriraman K.
Rajagopalan from McGill University, for EBSD, STEM and XRD analysis.
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[18] Q. Contrepois, C. Maurice, J.H. Driver, Materials Science and Engineering: A, 527 (2010)
7305-7312.
[19] F.A. Tchitembo Goma, D. Larouche, A. Bois-Brochu, C. Blais, J. Boselli, M. Brochu,
International Journal of Fatigue, 59 (2014) 244-253.
[20] H. Garmestani, S.R. Kalidindi, L. Williams, C.M. Bacaltchuk, C. Fountain, E.W. Lee, O.S.
Es-Said, International Journal of Plasticity, 18 (2002) 1373-1393.
125
Chapitre 7
Discussion
7.1 Fractographie
Les analyses fractographiques n'ont pas pu être présentées dans les différents articles, car
celles-ci s'éloignaient du sujet principal de ces publications. Cependant, beaucoup
d'informations supplémentaires par rapport au comportement de l'alliage 2099 T83
peuvent être apprises grâce à la fractographie et c'est pour cette raison que ces données
sont présentées dans cette section.
Les Figures 39 et 40 présentent les fractographies pour deux échantillons provenant
d’éprouvettes de traction du centre du profilé cylindrique. La Figure 39 présente le cas
d’une éprouvette de traction prélevée dans la direction longitudinale alors que la Figure
40 présente le cas d’une éprouvette de traction prélevée perpendiculairement à l’axe
d’extrusion. L’éprouvette de traction présentée à la Figure 39 a obtenu un allongement de
7,2% alors que l’éprouvette dans la direction transversale a obtenu un allongement à la
rupture de 3,4%. La surface de rupture pour l’échantillon plus ductile possède un aspect
granuleux d’une rupture ductile alors que l’échantillon transversal présente une surface
qui semble lisse, typique à une rupture fragile.
126
Figure 39: Fractographie d’une éprouvette de traction
R longitudinal
Figure 40: Fractographie d’une éprouvette de traction
R transversal
Les Figures 41 et 42 présentent des surfaces de rupture qui sont semblables à celle
présentée à la Figure 39, mais avec un grossissement plus important alors que les Figures
43 et 44 s’apparentent au comportement fragile de la fractographie de la Figure 40. Dans
l’échantillon ductile présenté à la Figure 43, il est possible d’observer l’absence de cupule
malgré le comportement ductile et ce type de fractographie a été associée à de la rupture
transgranulaire [35]. Dans les échantillons transversaux présentant une rupture fragile,
particulièrement à la Figure 44, il est possible d’observer la rupture intergranulaire. Il est
possible de voir sur cette figure la forme d’un grain qui a été arraché au reste de la
structure ainsi qu’un joint de grain pour le grain d’en dessous. Les ruptures
intergranulaires ont été associées, pour les alliages Al-Li, à la présence de particules de
deuxième phase, de ségrégation de lithium, de PFZ, de glissement planaire, de présence
d’impuretés de métaux alcalins et de fragilisation à l’hydrogène [3, 35-37].
Figure 41: Fractographie d’une éprouvette de traction
R/2 longitudinal
Figure 42: Fractographie d’une éprouvette de traction
R transversal
127
Figure 43: Fractographie d’une éprouvette de traction
provenant de l’emplacement ISP 4 longitudinal
Figure 44: Fractographie d’une éprouvette de traction
R transversal
Les Figures 45 et 46 présentent des surfaces de rupture intergranulaires pour des
échantillons transversaux. Il est cependant intéressant de noter que ce type de rupture
n’est pas nécessairement associé à une faible ductilité. En effet la Figure 46 présente un
échantillon avec un allongement à la rupture de 4,2% alors que la figure 45 présente un
échantillon avec un allongement à la rupture de 11,1%. Malgré une surface de rupture
macroscopique très similaire, quelques cupules peuvent être observés à la Figure 45
contrairement à la rupture intergranulaire complète à la Figure 46.
Figure 45: Fractographie d’une éprouvette de traction
ISP 2 transversal
Figure 46: Fractographie d’une éprouvette de traction
ISP 3 transversal
Les Figures 47 et 48 présentent des fractographies pour des échantillons prélevés à 45°
de l’axe d’extrusion. Comme il a pu être observé dans le Chapitre 4 (1er Article), l’écart-
type pour les allongements à la rupture des échantillons à 45° provenant du profilé
cylindrique est très important. La Figure 47 présente un des échantillons qui a présenté
une faible ductilité avec une valeur de 4,5%. Il est possible d’observer la surface de
128
rupture intergranulaire similaire aux échantillons transversaux. Pour les échantillons à
45° présentant une ductilité importante, soit plus de 10%, des surfaces de rupture
similaires à celle observée à la Figure 48 ont été obtenues. À la Figure 48, il est aussi
possible d’observer des fissures dont la largeur traverse pratiquement le diamètre de
l’éprouvette de traction. Ce type de fissure est appelée délamination et consiste en des
fissures perpendiculaires au plan de la fissure principale. Ces fissures se propagent le long
des joints de grains qui sont allongés par la déformation [37].
Figure 47: Fractographie d’une éprouvette de traction
R à 45°
Figure 48: Fractographie d’une éprouvette de traction
ISP 2 à 45°
À la Figure 49, il est possible d’observer à plus fort grossissement la surface de rupture
pour l’échantillon provenant du profilé cylindrique à 45° déjà présenté à la figure 47. La
surface de rupture est très lisse et dépourvue de cupule pouvant expliquer le caractère
fragile de cette rupture. La Figure 50 présente quant à elle la surface de rupture pour un
échantillon ISP 1 à 45° qui possède un allongement à la rupture de 12,0%. La surface
consiste en une alternance entre des surfaces lisses fragiles et des zones de cupules. Les
surfaces lisses forment des collines triangulaires qui ont comme sommet les zones de
cupules. Il est possible que les surfaces lisses soient des zones de rupture intergranulaires
qui ne se rejoignent pas l’une avec les autres et que la zone entre deux surfaces lisses se
déforment de façon importante et subit la rupture de façon ductile, en formant des cupules.
129
Figure 49: Fractographie d’une éprouvette de traction
R à 45°
Figure 50: Fractographie d’une éprouvette de traction
ISP 1 à 45°
La Figure 51 présente une zone alternée de rupture intergranulaire et de zones de cupules
dans une éprouvette de traction à 45° provenant de l’âme du raidisseur (3). Les flèches
présentent les zones de décohésion ou rupture intergranulaire et les cercles les zones de
cupules. En observant la flèche du milieu, il est possible de voir le joint de grain triple et
la forme triangulaire de la rupture intergranulaire. Dans les échantillons transversaux, les
surfaces de rupture intergranulaire étaient perpendiculaires à l’axe de l’éprouvette, il est
donc normal que dans les échantillons à 45°, ces surfaces apparaissent à un angle proche
de 45°.Tel qu'il peut être observé à la Figure 52 provenant du profilé cylindrique, une
structure de grains allongés est présente dans la direction de la déformation. Les surfaces
de rupture intergranulaire apparaissent donc à 90° de l’axe de déformation pour les
échantillons transversaux et à 45° pour les échantillons prélevés à 45°.
130
Figure 51: Fractographie d’une éprouvette de traction ISP 3 à 45° (les flèches sont les zones de rupture intergranulaire et les cercles sont des cupules0
Figure 52: Micrographie du profilé cylindrique à R, vue longitudinale
La Figure 53 montre le profil de rupture pour un échantillon provenant du chapeau du
raidisseur à 45° (ISP 4). Il est possible d’observer les zones de délamination qui se
propagent le long des joints de grains. La Figure 54 présente quant à elle un profil de
rupture pour un échantillon 45° à R. Il est possible d’y observer une deuxième zone de
131
striction, ce qui est accompagné par une déformation post-uniforme importante. Cette
deuxième striction a été observée dans certains échantillons prélevés à 45° alors que la
déformation post-uniforme importante était commune à la plupart des échantillons à 45°
présentant des allongements à la rupture importants.
Figure 53: Profil de rupture d’une éprouvette de traction ISP 4 à 45°
Figure 54: Profil de rupture d’une éprouvette de traction R à 45°
7.2 Résultats DRX et EBSD
Tel que mentionné dans le Chapitre 3 en relation avec la méthodologie, le projet a débuté
en effectuant les analyses de texture à l'aide de l'EBSD. Cette technique de caractérisation
s'avère très utile, car elle combine à la fois la possibilité de quantifier la texture
cristallographique avec la capacité de caractériser la microstructure. Il est ainsi possible
d'effectuer des analyses de microtexture et de déterminer l'orientation de chaque grain
132
individuel. L'envers de la médaille en lien avec cette capacité est que la zone d'analyse
est très petite. Dans le cas des analyses EBSD effectuées dans cette étude, la zone
d'analyse s'est avérée être que de 0,05 mm2. Cette zone permet l'évaluation de seulement
une dizaine de grains, ce qui limite assurément la représentativité des résultats obtenus
par EBSD. Certains systèmes EBSD permettent d'effectuer des mosaïques, permettant
ainsi que couvrir une surface importante pour la quantification de macrotexture.
Cependant, au moment d'effectuer la caractérisation de la texture cristallographique, le
système utilisé ne possédait pas cette fonctionnalité. C'est pour cette raison qu'une
transition a été effectuée vers la diffraction des rayons-X (DRX). La zone couverte lors
d'analyses DRX peut varier beaucoup, mais dans le cas de cette étude, une surface de 4
mm2 était analysée. Il s'agit donc d'une surface 80 fois plus grande que pour l'ESBD. Des
informations microstructurales n'ont donc pas pu être acquises, mais une plus grande
représentativité des résultats de texture cristallographique a été obtenue en retour.
7.3 Calculs de facteurs de Sachs et Taylor
Pour effectuer la quantification des composantes de texture dans le but d'effectuer les
corrélations et la modélisation subséquente, des figures de pôles inverses ont été utilisées.
Les valeurs des pics de composantes de texture fibre <111> et <100> ont été prélevées à
même les figures de pôles inverses et ont été directement utilisées. Pour ce qui est des
calculs des facteurs de Sachs et Taylor, les ODF ont plutôt été utilisées. Celles-ci ont
permis d'extraire l'intensité de chaque composante de texture dans le but d'effectuer les
sommes nécessaires au calcul de ces facteurs.
Suite à la prise de données, il a été nécessaire de déterminer la valeur des facteurs de
Sachs et de Taylor pour chaque composante de texture, que ce soit des textures de
laminage ou des textures fibres. Étant donné qu'il est plus aisé de travailler avec les
indices de Miller pour effectuer les calculs de facteur de Schmid, toutes les valeurs des
angles d'Euler pour les différentes composantes ont été converties. Seulement la
composante de direction a été utilisée pour le calcul. Étant donné que le facteur de Schmid
est lié aux angles entre les systèmes de glissement et la direction de chargement,
seulement la direction préférentielle a été utilisée. Par trigonométrie, les indices de Miller
pour les différentes directions préférentielles ont été comparées aux douze systèmes de
glissement indépendants pour l'aluminium et douze valeurs de facteurs de Schmid ont été
extraites. Pour élaborer le facteur de Sachs, la plus basse valeur possible, représentant le
133
glissement qui se produit sur un système préférentiel, celui pour lequel les dislocations
peuvent plus aisément se déplacer, a été utilisé. Pour le facteur de Taylor, la moyenne des
cinq systèmes de glissement préférentiels a été utilisée. Dans certains cas tel que pour la
composante de texture fibre <111>, les systèmes de glissement indépendants présentaient
soit l'impossibilité de permettre le cisaillement ou une valeur commune à plusieurs
systèmes. La valeur résultante du facteur de Sachs s'avère donc être la même que pour le
facteur de Taylor dans le cas de la composante de texture fibre <111> ainsi que pour
d'autres composantes. La valeur du facteur de Schmid pour une microstructure
d'orientation aléatoire provient de la littérature et est pour l'aluminium, de 3,07 [12].
À l'aide des ODF, chacune des positions dans l'espace d'Euler a servi à obtenir la fraction
de composantes de texture (<111>, <100, Laiton, Cuivre et S) les différentes valeurs de
facteurs pour chacun des échantillons ont été obtenues en multipliant ces fractions aux
valeurs de facteurs de chacune des composantes de texture.
7.4 Relation propriétés mécaniques - anisotropie - modèles de
déformation
Les essais de traction effectués sur les échantillons prélevés dans les direction
longitudinale, transversale et à 45° de l'axe de déformation révèle bien l'effet de presse
observable dans les pièces d'aluminium extrudées présentant des ratios d'aspect faibles.
Dans ces cas, la texture fibre <111> augmente, ce qui entraîne une augmentation des
facteurs de Sachs et de Taylor à 3,67 chacun. Lorsque l'orientation cristalline d'un alliage
cubique à faces centrées est complètement aléatoire, la valeur de ces facteurs est de 3,07.
Le facteur étant plus élevé pour l'orientation <111> que pour l'orientation aléatoire, la
cission critique pour déformer la moyenne des grains sera donc plus élevée et la limite
conventionnelle d'élasticité augmentera aussi. Lorsque l'échantillon est prélevé à 45° par
rapport à l'axe de déformation pour une pièce présentant une concentration de texture
fibre <111> élevée, le facteur de Sachs résultant est très faible et peut atteindre selon
certaines orientations une valeur de 2,17. Le facteur de Taylor, quant à lui, peut atteindre
une valeur aussi faible que 2,39. Ces facteurs très faibles expliquent bien pourquoi des
limites conventionnelles d'élasticité plus faibles sont observables à 45° lorsque la texture
fibre <111> est très forte. Cette situation peut être observée pour les échantillons prélevés
dans le profilé cylindrique, dans lequel la texture fibre <111> est très importante. Cette
différence de résistance importante causera donc une anisotropie significative.
134
Il est à noter que dans le cas d'une texture forte <111> plusieurs systèmes de glissement
indépendants se situent à un angle égal par rapport à l'orientation <111>. Ceci explique
pourquoi la moyenne de cinq systèmes de glissement indépendants obtiennent la même
valeur avec le facteur de Sachs et celui de Taylor. Pour une orientation aléatoire, par
principe, il ne peut pas y avoir de différence entre les deux facteurs.
La relation entre les propriétés mécaniques, l'anisotropie et les modèles de déformation
fonctionne bien si seulement la texture majeure est prise en compte. Tel qu'il est possible
d'observer à la Figure 19 du Chapitre 4 (1er Article) et à la Figure 55 ci-dessous, la texture
fibre <100> est aussi présente en plus de la texture fibre majeure <111> dans les alliages
d'aluminium extrudés avec un faible ratio d'aspect. Les valeurs des facteurs de Sachs et
de Taylor pour la composante de texture fibre <100> sont de 2,45 dans les deux cas. De
plus, lorsque les échantillons sont plutôt prélevés à 45° de l'axe de déformation, les
valeurs des facteurs de Sachs et de Taylor de 2,32 et 2,43 peuvent être obtenues. Cette
composante de texture facilite la déformation. Lors de la mise en relation de l'anisotropie
et de la composante de texture <111>, une très forte corrélation est observée (Chapitre 4,
Fig. 20). Lorsque les facteurs de Sachs ou Taylor sont plutôt utilisés, une absence de
corrélation est notée (Chapitre 4, Fig. 29). En plus de l'effet des précipités sur
l'anisotropie, il est fort probable que la combinaison des effets opposés des composantes
de texture fibre <111> et <100> dans le calcul des facteurs de Sachs et Taylor est l'une
des raisons qui explique pourquoi aucune corrélation a pu être observée avec ces facteurs.
135
Figure 55: Carte d'orientation en figure de pôles inverse dans la direction d'extrusion au centre du profilé cylindrique (R)
7.5 Modélisation pas-à-pas
La modélisation pas-à-pas a été sélectionnée par opposition à une régression par moindres
carrés incluant tous les paramètres, car ceux-ci présentaient une colinéarité importante
entre eux. Ceci s'explique bien sûr par la fait que les intrants ayant servi à effectuer la
modélisation sont des valeurs non contrôlées qui sont dépendantes de facteurs externes à
cette étude. L'intensité des composantes de texture fibre <111> et <100>, la largeur de
grains, le ratio d'aspect, le facteur de Taylor et le facteur de Sachs furent tous des
paramètres dans la modélisation. Cependant, ceux-ci dépendent presque tous du ratio
d'extrusion et du ratio d'aspect. Étant donné que l'extrusion de pièces en variant ces deux
paramètres n'a pas pu être effectuée lors de cette étude, un contrôle indépendant des
paramètres n'a pas pu être effectué. En considérant que les paramètres sont corrélés entre
eux, la modélisation pas-à-pas a dû être adoptée. En utilisant une matrice de corrélation,
le premier paramètre du modèle a été sélectionné. Une régression linéaire par moindres
carrés a été effectuée avec ce paramètre seulement et il a été vérifié si l'ajout de ce
paramètre était significatif. Une matrice de corrélation des résidus du modèle a été utilisée
pour déterminer quel était le prochain paramètre à ajouter au modèle. Un fois le deuxième
paramètre ajouté, il a été vérifié si son ajout était significatif. Pour tous les modèles qui
ont été élaborés, seul le paramètre de l'intensité de la texture fibre <111> a été montré
comme étant significatif.
136
Chapitre 8
Travaux futurs
Bien que la présente thèse couvre plusieurs aspects reliés au projet, d'autres travaux
peuvent être effectués dans l'avenir pour compléter les connaissances par rapport au sujet.
Deux grands sujets restent à être investigués, soit l'étude de l'évolution des textures et de
l'anisotropie en fonction de déformations et ratios d'aspects contrôlés ainsi qu'une étude
approfondie sur l'effet des précipitésT1 sur l'anisotropie dans l'alliage 2099.
Le projet de recherche présenté dans cette thèse a permis d'étudier l'effet des composantes
de textures et de microstructure dans des extrusions déjà produites, rendant impossible
d'effectuer une analyse indépendante de l'effet de chacun des paramètres. De plus, ceci a
permis de relier l'anisotropie à la texture cristallographique. Cependant, l'effet de la
déformation et du ratio d'aspect n'a pu être étudié due aux extrusions prédéfinies. Une
suite au présent projet inclurait de produire des extrusions d'Al-Li 2099 avec des
déformations et ratios d'aspect contrôlés. Ceci permettrait d'évaluer l'évolution des
composantes de texture en fonction de la déformation et du ratio d'aspect. Il deviendrait
ainsi possible d'établir une relation de cause à effet entre la déformation et l'anisotropie.
De plus, ces informations seraient essentielles pour établir des modèles prédictifs qui
seraient utilisés en production d'aluminium. Il serait donc possible de prédire l'évolution
de la résistance et de l'anisotropie en fonction du ratio d'aspect et du ratio d'extrusion
utilisés.
Par la suite, le deuxième enjeu qui mérite une analyse plus approfondie est l'effet des
précipités T1 sur l'anisotropie des propriétés mécaniques. Dans cette thèse, seul l'effet de
la densité de précipités a été étudié. Cependant, il serait intéressant d'évaluer si la taille
des précipités a évolué avec le temps de vieillissement et s'il y a une densité de précipités
préférentielles à proximité des joints de grains. Ceci permettrait de mieux comprendre la
relation entre l'anisotropie et la présence de précipités. Ceci pourrait aussi mener à
l'utilisation de ces données dans la modélisation des propriétés mécaniques.
137
Chapitre 9
Conclusion
Le but de cette étude était de caractériser et de quantifier la microstructure et la texture
cristallographique de l'alliage aéronautique Al-Li 2099 à l'état T83 pour ensuite modéliser
les propriétés mécaniques et l'anisotropie en fonction de ces facteurs. L'anisotropie
constitue une problématique importante pour les alliages Al-Li. Lorsque des pièces sont
laminées, il est possible d'effectuer des recuits intermédiaires entre les passes de
laminage, ce qui entraîne une diminution de l'intensité des textures et ainsi fait décroître
l'anisotropie. Les pièces extrudées ne bénéficient pas de telles opportunités, car un
traitement thermique affectera les propriétés mécaniques finales de la pièce. Une
extrusion recristallisée entraînera une chute significative des propriétés due à la perte de
l'effet de presse et de l'augmentation de résistance causée par la taille fine de sous-grains.
Conséquemment, il est bien important de comprendre comment évolue l'anisotropie dans
ces extrusions pour pouvoir maximiser les propriétés mécaniques tout en minimisant
l'anisotropie.
Dans le but d'obtenir une meilleure compréhension du comportement mécanique des
extrusions de l'alliage Al-Li 2099 T83, la caractérisation de sa microstructure, de sa
texture cristallographique et de ses propriétés mécaniques statiques a été effectuée. Les
conclusions acquises par rapport à cette section de l'étude sont les suivantes:
Les particules de deuxième phase occupent entre 0,1 et 0,7 % volumique
dépendamment de l'emplacement. La composition chimique de ces particules est
probablement Al20Mn3Cu2 et Al6(Mn,Fe). Les précipités T1 furent observés dans
l'alliage à l'aide de microscopie STEM, ce qui est attendu de cet alliage avec ce
traitement thermomécanique.
Par rapport aux propriétés mécaniques en tension, la résistance est plus élevée
dans la direction longitudinale, plus faible dans la direction transversale et à son
plus bas à 45°.
La composante de texture fibre <111> et une plus faible concentration de texture
fibre <100> est observable pour dans la plupart des emplacements tandis que des
138
composantes de texture de laminage ont pu être observées dans les emplacements
possédant un ratio d'aspect élevé.
L'intensité de la texture fibre <111> présente une corrélation élevée avec les
propriétés mécaniques en tension et l'anisotropie tandis que la corrélation entre le
facteur de Taylor et les propriétés mécaniques est inexistante dans l'alliage. Ceci
suggère que l'anisotropie est causée en partie par la concentration et l'orientation
des précipités T1. De plus, il est probable que la méthode de moyennes de calcul
des facteurs de Sachs et Taylor ne fournissent pas de bons résultats dû au fait que
les composantes de texture <111> et <100> ont des effets opposés sur la valeur
de ces facteurs. Cependant, chaque grain se déforme selon son orientation
spécifique et non pas selon la moyenne de l'orientation de toute la structure. Ceci
expliquerait aussi pourquoi la corrélation est si forte avec l'intensité de la texture
<111> alors que les facteurs de Taylor et de Sachs, qui sont pourtant directement
reliés aux textures en présence, ne semblent présenter aucun effet.
En utilisant les données de propriétés mécaniques, de texture et de microstructure
acquises dans la première étape du projet, un modèle fut développé pour prédire
l'influence de l'évolution de la texture sur les propriétés mécaniques et l'anisotropie pour
l'alliage Al-Li 2099 à l'état T83. La densité de précipités T1 fut aussi caractérisée pour
déterminer s'il y avait un effet de la densité de précipités sur l'anisotropie des propriétés
mécaniques. Les conclusions de cette étape du projet sont les suivantes:
Il est possible de prédire l'évolution des propriétés mécaniques et de l'anisotropie
en fonction de la texture cristallographique.
Les modèles obtenus à l'aide de la méthode pas-à-pas utilise l'intensité de la
texture fibre <111> comme unique paramètre. Celle-ci présentait la plus grande
corrélation avec les propriétés mécaniques et l'anisotropie et les autres paramètres
potentiels n'avaient pas d'effet significatif sur les modèles développés. Il est
probable que leur effet était négligeable à cause qu'ils ne variaient pas de façon
indépendante de l'intensité de la texture fibre <111>.
La densité de précipités a été mesurée en comptant les précipités dans des grains
d'orientation connues avec une épaisseur mesurée. Ce fut caractérisé dans deux
emplacements des extrusions avec différentes orientations cristallines. Il a été
139
observé qu'il n'y avait de pas différence significative en densité de précipités T1
entre les différents orientations et emplacements. Il est à noter que la zone
d'observation lors d'analyse de précipités par MET est très faible et donc que la
représentativité des résultats est limitée. Cependant, il s'agit tout de même de la
meilleure procédure pour caractériser la densité de précipités et c'est pour cette
raison que cette méthode est utilisée.
Une tendance a été observée indiquant une plus faible densité de précipités pour
les grains d'orientation <111>. Ceci est conforme aux modèles de Sachs et Taylor
pour lesquels une orientation <111> résisterait plus à la déformation. Lors du
traitement thermomécanique, une plus faible déformation localisée entraînera une
plus faible densité de dislocations, celles-ci constituant les sites de germination
pour les précipités semi-cohérents T1.
Suite à l'obtention des résultats indiquant qu'il n'y avait pas de corrélation directe entre le
facteur de Taylor et l'anisotropie, l'étape suivante du projet fut d'investiguer si la densité
de précipités T1 avait une influence sur l'anisotropie des propriétés mécaniques. En
utilisant les profilés cylindriques qui possédaient une texture uniforme, une étude de
l'effet du vieillissement et donc de la densité de précipité, fut effectuée. Suite aux
traitements thermomécaniques T8, les propriétés mécaniques des extrusions ont été
caractérisées et celles-ci ont été analysées au MET pour effectuer la quantification de la
densité de précipités T1. Les conclusions de cette section du projet sont les suivantes :
L’anisotropie des propriétés mécaniques est à son plus faible lorsqu’il n’y a eu
aucun vieillissement. Ceci indique l’influence des précipités T1 sur l’anisotropie
des propriétés mécaniques.
La résistance à la traction présente une bonne corrélation avec l’anisotropie en
fonction des temps de vieillissement. D’un autre côté, la limite conventionnelle
d’élasticité ne présente aucune corrélation avec l’anisotropie. Ceci est dû au fait
que la limite conventionnelle d’élasticité augmente plus rapidement dans la
direction longitudinale que dans la direction 45° à cause de la précipitation
préférentielle. Suite au survieillissement, la limite conventionnelle d’élasticité de
l’orientation 45° continue de croître tandis que celle à 0° s’est stabilisée.
140
Bien que la corrélation entre la densité de précipités et l’anisotropie est très faible,
une tendance peut être observée. Lorsque la densité de précipités augmente,
l’anisotropie augmente aussi. Encore une fois, ces résultats incertains peuvent être
liés à la faible représentativité des analyses de précipités par MET. Ceci étant dit,
bien qu’imparfaite, il s’agit toujours de la méthode la plus efficace pour quantifier
la densité de précipités.
Tel qu’il peut être déduit par la théorie, l’augmentation de la densité de précipités
T1 cause une augmentation des propriétés mécaniques statiques étant donné
qu’entraver le glissement des dislocations devient plus efficace.
Ce projet a permis d’obtenir plus de connaissances par rapport au comportement
mécanique d’extrusions de l’alliage aéronautique Al-Li 2099 à l’état T83. De plus, la
caractérisation mécanique, microstructurale et de la texture cristallographique a permis
d’établir des modèles servant à prédire les propriétés mécaniques statiques et l’anisotropie
du 2099 T83 en fonction de l’intensité de la texture. Finalement, l’étude sur l’effet de la
densité de précipités à démontré que ceux-ci avait un effet sur l’anisotropie.
Les conclusions de ce projet apportent beaucoup d’information importante quant à
l’alliage 2099, à l’influence de la texture et des précipités sur les propriétés mécaniques
et l’anisotropie, mais des travaux futurs pourraient permettre d’obtenir des résultats
encore plus significatifs. L’étape suivante qui devrait être effectuée est l’extrusion de
pièces d’aluminium 2099 T83 avec divers ratios d’extrusion et divers ratio d’aspect. Il
sera ainsi possible de faire varier l’intensité des composantes de texture fibre et de
laminage et donc de prédire les propriétés mécaniques en fonction de la déformation
fournie à la pièce ainsi que du facteur de forme produit. Il sera donc possible de prédire
les propriétés mécaniques directement à partir des étapes de design d’une pièce et des
choix d’optimisation de propriétés mécaniques vs anisotropie pourront être effectués.
141
Chapitre 10
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