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10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON1
La modélisation des nuages et précipitations dans les modèles atmosphériques
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON2
La modélisation des nuages
1 – Résolution fine: ∆x =100m, ∆z=10m, on résout explicitement les équations
3-d 1-d
2 – Résolution grossière ∆x =30 km, ∆z=100m, paramétrisation des nuages prévision numérique, modèles de climat
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON3
Plan du cours/ Objectif
Modification de la thermodynamique par les nuages
Variables utilisées
Equations de la thermodynamique
La condensation d’échelle inférieure à la maille
Applications
Le brouillard
Les panaches d’aéroréfrigérants
Les précipitations
Variables utilisées
Equations pour l’eau précipitante
Objectif: comprendre comment les nuages sont décrits dans les modèles atmosphériques
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON4
La modélisation des nuages et des précipitationsles variables utilisées
Nuages Spectre de gouttes nuageuses
Spectre de gouttes de pluiesPrécipitations
Description explicite de la micro-physique trop coûteuse (60 classes)
lva
ll mmm
mq
++= Portés par le ventNuages
rlva
rrmmmm
mq+++
=Précipitations
Vitesse de chute
On ne s’occupera pas de la phase solide: nuages chauds
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON5
La modélisation des nuages : équation détat
ρm mélange de gaz: air sec + vapeur d’eau
)_
1( va
avamaaaa q
RRR
TRTRTRP +=+= ρρρ
Apparition d’eau nuageuse
)1( lm q−= ρρ
ρm densité du mélange gazeux, ρ mélange des phases gazeuses et liquides
)_1( lva
ava qq
RRRTRP −+= ρ
+ équation pour l’eau liquide nuageuse
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON6
La modélisation des nuages – les variables conservatives à travers les processus de condensation
Gradient
adiabatique
θl = θ - L/Cp θ/T ql
qw= q + ql
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON7
La modélisation des nuages : les équations de la thermodynamique en 1-D sur la verticale
I équation d’évolution pour ql teneur en eau liquide nuageuse ml/(ma + mv + ml)
II équation d ’évolution pour qv humidité spécifique mv/(ma + mv+ ml)
zqw
tq ll
∂∂
−=∂∂ '' Cd−
zqw
tq
∂∂
−=∂∂ '' Cd+
Condensation
III équation d’évolution pour θ température potentielle
CdTCp
L θ−Fr
zw
t+
∂∂
−=∂∂ ''θθ
Les équations sont ici présentées en 1-D , elle se généralise facilement au cas 3-Den ajoutant les termes d’advection et en prenant en compte la diffusion horizontale
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON8
La modélisation des nuages : les équations de la thermodynamique en variables conservative
I +II - équation d’évolution pour qw teneur en eau liquide totale (mv+ml)/(ma + mv + ml)
zqw
tq ww
∂∂
−=∂
∂ ''
III – (L/Cp)(θ/T)II - équation d’évolution pour la température liquide potentielle ql
Frzw
tll +
∂∂
−=∂
∂ ''θθ
Les termes de condensation/évaporation ont disparus
+ une relation diagnostique pour déterminer la teneur en eau liquide nuageuse ql
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON9
La modélisation des nuages : La condensation d’échelle inférieure à la maille
Comment déterminer ql ? : dépassement du seuil de saturation qsat(T,P)
parfaitgazmm
mq
va
vv +
+=
vapeurdetensionepressionPePeqv :,:622.0
−=
à t +dt condensation: qw>qsat(T,P) ou e>esat(T) tension de vapeur saturante
Condensation partielle tout ou rien
N=1Peu réaliste pour certain nuagesChocs numériques
Comment déterminer
Nqq ll ,,, θ
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON10
La modélisation des nuages : la physique de la saturation, variables conservatives
),( PTqqq swl −=
wll qqCpLTT ,−=Passage en variables conservatives:
Développement limité au 1er ordre
+= ),(),( PTqPTq lsls )( lTT −TPTq
∂∂ ),( lsl
2
),(
lvsl
sllsl
TRLq
Tq
TPTq
=∂∂
=∂
∂Relation de Clausius-Clapeyron
+= sls qq lqCpL
2lv
slTRLq a
)1(
1
2
2
sl
lv
qTCpR
L+
+−= 1(slwl qqq )2
2
l
lv
qTCpR
L )( slwl qqq −=
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON11
La modélisation des nuages : condensation sous maille - la physique de la saturation
),( PTqqq swl −=
Passage en variables conservatives: Tl et qw + Introduction des fluctuations turbulentes
Développement limité au 1er ordre
TPTq
∂∂ ),(+= ),(),( PTqPTq lss )( lTT − lsl
2
),(
lvsl
sllsl
TRLq
Tq
TPTq
=∂∂
=∂
∂Relation de Clausius-Clapeyron
)2lvTRL)( '
ll TqCpL
++−=+= 1(slwswl qqqqq
sl
lv
ll
qTTR
L
TT
θα
θθ
2
''
=
=
+−=+= )('slwlll qqaqqq )( ''
lwqa αθ−
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON12
La modélisation des nuages : paramétrisation de la condensation d’échelle inférieure à la maille
Hypothèse: on suppose que θl et qw obéissent à des lois de distribution statistique (gaussienne ou par exemple), on travaille sur une variable centrée s
),,(
)(2
'
''2'2'2'2
''
lllws
lw
qqfs
qas
θθσ
αθ
==
−=
),( PTqqQ satw −=∇écart moyen à la saturation
)(1 QFN ∇=
)(2 2 QFq
s
l ∇=σ
)(32
''
QFq
s
l ∇=σβ
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON13
La modélisation des nuages : modélisation sous maille, détermination de σs
On stationnarise les équations d’évolution des moments d’ordre deux qui font intervenir les variables θl et ql: équilibre entre la production et la dissipation
=∂
∂tl2'θ Production + Diffusion Turbulente - Dissipation
=∂
∂tql
2'
Production + Diffusion Turbulente - Dissipation
Stationnarisation
=∂
∂tqll
''θ Production + Diffusion Turbulente - Dissipation
2
2' 2Cl =θ
2
2' 2C
ql =
Ketε
Ketε
2
∂∂zlθ
2
∂
∂zqw
Ketε
où et est l’énergie cinétique turbulente, ε sa dissipation. Cette expression dépendde la fermeture turbulente utilisée:Ordre 0 coefficient d’échange KOrdre 1 équation d’évolution pour etOrdre 2 équations d’évolution pour et et ε
2
'' 2C
qll =θ Ketε
∂∂
∂∂
zzq lw θ
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON14
La modélisation des nuages : la modification de la flottabilité
Apparition de la phase condensée de l’eau ql
Modification de la masse volumique du mélange gazeux et donc modification de la flottabilité
valva
ava TRqq
RRRTRP ρρ =−+= )_1(
)608.01()608.01(
lv
lv
qqqqTT
−+=−+=
θθavec
''θθwg '' vwg θ
θLe terme de flottabilité se transforme :
Ce qui s’exprime en variables conservatives θl et qw
='' vw θ θE qE+'' lw θ '' wqw
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON15
La modélisation des nuages : Application à l’étude du brouillard de rayonnement
La modélisation du brouillard se prête bien au cas 1-D sur la verticale. On utilise les équations de la CLA déjà présentées. Il est nécessaire toutefois de rajouter quelques termes à savoir :
- la sédimentation des gouttelettes de brouillard
- Les termes d’advection de température et d’humidité déduits des observations
zw l
∂∂
−''θ
zG
TCL
p ∂∂
−θ
tl
∂∂θ =
∂∂
+∂∂
+∂∂
+z
wy
vx
u θθθ Frad+
zG
∂∂
+=∂∂
+∂∂
+∂∂
+zqw
yqv
xqu
zqw w
∂∂
−''
tqw∂
∂
Où G est le flux de sédimentation des gouttes avec:
1984,2 1 KunkelcmswetqwG glg−≈=
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON16
La modélisation des nuages : Application à l’étude du brouillard de rayonnement à Cabauw (PB)
Les données disponibles sur le site La situation météorologique le 03/09/1977
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON17
La modélisation des nuages : Application à l’étude du brouillard de rayonnement à Cabauw (PB)
Comparaison mesure-calcul: visibilité Relation visibilité-teneur en eau liquide nuageuse
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON18
La modélisation des nuages : Application à l’étude du brouillard de rayonnement à Cabauw (PB)
Evolution de la température et de l’humidité au voisinage du sol Comparaison mesure-calcul: visibilité
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON19
La modélisation des nuages : Application à l’étude du brouillard de rayonnement à Cabauw (PB)
Comparaison mesure-calcul sur les profiles de température dans la couche de brouillard
Les termes du bilan de la température potentielle liquide
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON20
La modélisation des nuages : Application à l’étude du brouillard de rayonnement à Cabauw (PB)
Profiles de teneur en eau totale Les termes du bilan pour l’eau totale
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON21
La modélisation des nuages : Application à l’étude du brouillard de rayonnement à Cabauw (PB)
Comparaison mesure-calcul sur la vitesse du vent
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON22
La modélisation des nuages : Application à l’étude du brouillard de rayonnement à Cabauw (PB)
Sensibilité à la modélisation de la condensation sous maille
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON23
La modélisation des nuages : les panaches d’aéroréfirérants
séparateur de gouttesséparateur de gouttes
EAUEAU
AIRAIR
disperseursdisperseurs
corps corps d’échanged’échange
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON24
La modélisation des nuages : les panaches d’aéroréfrigérants, Le Bugey 1980
Mesures aéroportées Mesures aéroportées (T, w, (T, w, qqcc, spectres), spectres)
Mesures au sol Mesures au sol (U, V, p, T, (U, V, p, T, HuHu))
Mesures dans Mesures dans l’l’aéroréfigérant aéroréfigérant ((qqcc, spectres, …), spectres, …)
Observations Observations photographiquesphotographiques
Radiosondages Radiosondages (U, V, T, (U, V, T, HuHu))
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON25
La modélisation des nuages : les panaches d’aéroréfrigérants,Le Bugey 1980, Code_Saturne
Code de mécanique des fluides : Code _Saturne
- maillage non-structuré
- Équations de Navier et Stokes (U, T, q)
- Volumes finis avec schéma implicite d’Euler en temps
- Modèle de turbulence en k-ε
-Prise en compte de la micro-physique des nuages
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON26
La modélisation des nuages : les panaches d’aéroréfrigérants,Le Bugey 1980, Nuage convectif
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON27
La modélisation des nuages : les panaches d’aéroréfrigérants,Le Bugey 1980, Code_Saturne, situation de vent fort
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON28
La modélisation des nuages : les panaches d’aéroréfrigérants,Le Bugey 1980, Code_Saturne
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON29
La modélisation des précipitations : les variables utilisées
Précipitationn’est pas portée par la vent
Spectre de gouttes de pluies
Description explicite de la micro-physique trop coûteuse (60 classes)
rlva
rrmmmm
mq+++
=eau précipitante Vitesse de chute
ll qTCp
L (θθθ −= lr qqq +=)rq+ rq+
+ une équation d’évolution pour qr
zqw
tq rr
∂∂
−=∂∂ '' + auto-conversion + évaporation + accrétion + précipitation
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON30
La modélisation des précipitations : la paramétrisation des différents termes
La démarche adoptée: On se donne un spectre de gouttes de pluie:
N(Dg)=No exp(-λDg) où Dg est le diamètre des gouttes de pluies et No leur nombre
On raisonne au niveau de la goutte de pluie puis on intègre sur l’ensemble du spectre
auto-conversion
évaporation
accrétion
précipitation
tm
zqw
tq rrr
∂∂
+∂
∂−=
∂∂ ρ''
Pour un volume unité
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON31
La modélisation des précipitations : Relation entre spectre de gouttes de pluie et teneur en eau liquide
N(Dg)=No exp(-λDg)
Intégration sur le spectre
rr mq =ρ ( ) gggl dDDNoD λπρ −= ∫∞
exp6
3
0
ρ qr= ρl π/6 No Γ(4) /λ4
On peut en déduire la valeur de λ
λ= (πNo ρl/ρ 1/qr)1/4
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON32
La modélisation des précipitations : la paramétrisation de l’autoconversion
Transformation de l’eau nuageuse en eau de pluie
Spectre de gouttes de pluies
Si l’on se donne: Nl le nombre de gouttes de nuage par unité de volume
rc rayon critique
3
34
cl
l rN πρρ
=lsq
On peut calculer une valeur limite de la teneur en eau au delà de laquelle il y a précipitation
=
∂∂
Au
r
tq Au max(0., ql - qls)
En fait, les valeurs typiques sont de l’ordre 3 10-4 kg/kg pour qls et 40 µm pour rc
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON33
La modélisation des précipitations : la paramétrisation de l’accrétion des gouttes de nuage
L’accrétion des gouttes est proportionnelle à :Vg=αgDg
2, Vg vitesse de chute des gouttesSg=π/4 Dg
2, Sg Section impactée
On raisonne au niveau de la gouttedmg/dt= Sg Vg ml
( ) gggr
Acc
r dDDNodtdm
tm
tq
λρ −=∂
∂=
∂∂
∫∞
exp0
2/3)( rqρ
Intégration sur le spectre
2/3λρAcc
Acc
r xtq
=
∂∂
On obtient le terme d’accrétion qui est un terme non linéaire
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON34
La modélisation des précipitations : la paramétrisation de l’évaporation des gouttes de pluie
L’évaporation des gouttes de pluie sera proportionnelle à :q – qsat, déficit de saturationDg
β, Dg diamètre des gouttes
On raisonne au niveau de la goutte
( ) gggr
Acc
r dDDNodtdm
tm
tq
λρ −=∂
∂=
∂∂
∫∞
exp0
dmg/dt= -Cte Dgβ ρ (qsat(T,P) – q)
Intégration sur le spectre
=
∂∂
Ev
r
tq
)1()( 4/)1( βλρ β +Γ− +−qqNox satEv
On obtient le terme d’évaporation
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON35
La modélisation des précipitations : la paramétrisation du flux de précipitation des gouttes de pluie
Le flux de précipitation va dépendre de :Vg=-xg Dg
α, Vitesse de chute des gouttesmg, masse des gouttes de pluie
On raisonne au niveau de la goutte
( ) ggglgrt dDDNoDVmV λπρ −= ∫∞
exp6
3
0
rtprécip mVF =Apport d’eau précipitante dans la couche en terme de flux ou divergence du flux de précipitation Précipitation au sol
zF
tq précip
précip
r
∂
∂=
∂∂
)0(précipF
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON36
La modélisation des précipitations : Paramétrisation simplifiéenuages et précipitations stratiformes
Pour les modèles de climat, les résolutions spatiale et temporelle sont trop faibles pour décrire explicitement l’eau précipitante par une équation d’évolution
Précipitation instantanée: stationnarisation de l’équation d’évolution de qr, équilibre précipitation -évaporation
θ zPP
TCpL rbrh
∆−
−θθ
qzPPt rbrh
∆−∆
ρ+ ajustement si q>qsat
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON37
La modélisation des précipitations : Paramétrisation simplifiéenuages et précipitations d’origine convective
convectiontqadvection
tq
∂∂
+−−−−−−=+∂∂
convectiontadvection
t
∂∂
+−−−−−−=+∂∂ θθ
convectiontUadvection
tU
∂∂
+−−−−−−=+∂∂
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON38
La modélisation des précipitations : Quelques résultats des modèles opérationnels de Météo France
Aladin à 9,5 km de résolutionObservations
10 novembre 2009 Luc MUSSON-GENON39
La modélisation des précipitations : modèles opérationnels de Météo France, sensibilité à la résolution
Aladin à 9,5 km de résolutionArpège à 23 km de résolution