-2-

Ecrivons l e s équations de Maxwell avec ces hypothèses, div D = p div B = 0

rot E m — > -òt

rot H -A ï>t J

On supposera toujours que l a densité volumique de charges ç est nulle, c'est-à-dire que le s densités volumiques de charges + et - sont égales dans tout élément de volume d "C (d "C yy volume atomique) (On verra que, de toutes façons, s i ^ p ^ 0, o tend exponentiel-lement vers zéro avec l e temps s ' i l y a une dis t r i b u t i o n volumique de charges). Le système peut s'écrire avec l e s seuls vecteurs E et B :

—-> div E m 0 —>

div B - 0 —.> rot E • -

-*> à B rot B = u (

10 0

—•> ç

r èt —>

+ G" E ) —.> rot E • - "ôt rot B = u (

10 0

—•> ç

r èt —>

+ G" E )

I l doit être bien c l a i r que £ et r r sont des grandeurs macrosco­piques, considérées pour l ' i n s t a n t comme des caractéristiques phénoménologiques des milieux. %

2- Onde plane Cherchons des solutions pour E et B de l a forme, E ( z , t ) B(z,t)

c'est-à-dire invariantes par translation dans tous l e s plans perpendiculaires à Oz, direction de propagation. ' f

(On pourrait plus généralement c h o i s i r comme direction de propagation un aze ne coïnci­dant pas avec un aze de coordonnée (voir par exemple STRATTON, p. 304). Cela ne change rien aux conclusions).

La structure de l'onde peut être tirée directement des équations de Maxwell qui s'écrivent dans ce cas :

div E - 0=>-^f- div B - 0=7 z

rot E= -^ t

àE "ài

0 « -

2h a* >>B

à t >B s_

— > rot B= A X

0 = {T E + £ 2 à E

B z ne peut être que constant dans l e temps et uniforme dans tout l'espace. . E^ est uniforme dans l'espace et sa dépendance en temps est donnée par

m c dt + ^ E = 0 z