-24-13 —1

co s'applique donc jusqu'àll.R. l o i n t a i n , à T ordinaire (i) = 10 s ) x = 30yu

Dans ce cas on néglige ta par rapport à )[ dans l e s termes w2 + V

£ -v 1 -r — Ne

£ * V = 1- ^oT

Ne Ne 2 ü

On retrouve pour ç~ l a valeur calculée en champ constant. I l n'est pas étonnant que le s constantes caractéristiques du milieu (J~ et £ dans ce cas soient indépendantes

r de l a fréquence puisque l e processus de c o l l i s i o n s e s t très rapide par rapport auz variations du champ électromagnétique qui se comporte comme un champ constant. A p a r t i r de ces valeurs de £. et gr indépendantes de w, on peut, d'après I , ca l c u l e r

r l ' i n d i c e de réfraction et l'absorption :

e n = 1 +

1/2

- lA

o r

Dans un bon métal 7 1 —1 <3~ 10 ' XL m

IQ*" 1 1! 1 0 1 3

donc £ ^ Ne

Les valeurs réelles de n et de sont alors données par : r

n = Ne ( + 1

1/2 _ 2 -v> Ne 2m £ q

or Ne

n i -

= CT donc

Ne 2m ^

( - 1 - v i + ( - ^ - ) 2 ) 1/2

Ne 2m £ y<

n = n X • ( er- V 2

) 2 £ w

On retrouve bien l e s caractéristiques décri "tes par un conducteur avec liasses fréquences (début de l a zone I sur l a figure)t n grand diminuant s i l a fréquence augmente. X = 1 qui traduit une absorption très forte. Cette absorption correspond à l a trans­

formation de l'énergie de l'onde en chaleur par ef f e t Joule.