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µ. Habilitation à Diriger des Recherches EXPERIENCES AVEC DES ATOMES DE RYDBERG ET DES MOLECULES ULTRA-FROIDS. Daniel Comparat. µ. Cs +. e -. R. Cs +. e -. F. Plan. Un dispositif (Cs MOT) deux expériences. Expériences concernant les atomes de Rydberg - PowerPoint PPT Presentation
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Habilitation à Diriger des Recherches
EXPERIENCES AVEC DES ATOMES DE RYDBERG ET DES MOLECULES ULTRA-FROIDS.
Daniel Comparat
e-Cs+
F
e-Cs+
µ
µ
R
1) Expériences concernant les atomes de Rydberg1) Que faire avec des atomes de Rydberg froids ?2) Contrôle des interactions dipolaires3) Forces dipolaires4) Plasma ultra-froids et applications
2) Expériences concernant les molécules froides et la photoassociation1) Que faire avec des molécules froides ?2) Spectroscopie de photoassociation3) Détection efficace des molécules4) Pompage optique et refroidissement de la vibration des molécules5) Formation et piégeage de molécules froides
3) Projets futurs
PlanUn dispositif (Cs MOT) deux expériences
Grande taille: ~ 2 n2 a0 ~ 1 μm (n=100)
Grand moments dipolaires: µ ~ n2 ea0 ~ 10000 D (H2O – 2.6 D)
Longue durée de vie: n3 ~ 1 ms
Facile à détecter Eion n-4 ~ 10 V/cm
Pourquoi des atomes de Rydberg ?
Dipôle-dipôle µµ‘/R3
Rydberg (atome, molécule, …) = n grand ~ atome d’hydrogènesemi-classique
0
1 1
0
10 MHz dipole-dipole
Sin /2t
Cos /2t
B
Rydberg
µµ‘
Excitation contrôléepar l’interaction dipolaire
A
R
Haute température: collisions binairestcoll << tvie; Einteraction << Ecin
Basse température: Effet à N-corpstcoll >> tvie; Einteraction ≥ Ecin
2 ms >> 10 μs; jusqu’à 100 MHz ≥ 2 MHz
Pourquoi froids ?
v
Ensemble quantique d’atomes quasi immobiles en forte interaction.Système intermédiaire entre atomes, molécules, solide et plasmas
Gaz de Rydberg froids (exp + th)1998 Interaction dipolaire dans un environnement d’atomes gelés (élargissement + diffusion ?)
Pillet (PRL 80 253), Gallagher (PRL 80 249)
1999 Forces dipolaires dynamique gaz non gelé !
Pillet (PRL 82 1839)
2000 Rydberg plasma 1999 Plasma ultra-froids: photo-ionisation (NIST) (PRL 83, 4776)
Pillet + Gallagher (PRL 85 4466)
2000-2001 Porte quantique utilisant l’interaction dipolaire « dipole blockade »
Lukin, Fleischhauer, Côté, Jaksch, Cirac, Zoller (PRL 87 037901)
2004 Van der Waals (2nd ordre): blocage (saturation excitation) + spectroscopie (élargissement)
Eyler Gould (PRL 93 063001) + Weidemüller (PRL 93 163001) Martin (PRL 93 23300)
2006-2007 Blocage dipolaire(1er ordre) (saturation de l’excitation)
Pillet : dipole permanent (PRL 99 073002) + dipole de transition (Förster) (PRL 97 083003)
2007 Excitation collective cohérente+ spin-echo
Pfau (PRL 99 163601)
2008 Oscillation de Rabi Weidemüller (NJP 10 045026) + (1 at) Saffman,Walker (PRL 100 113003)
Blocage dipolaire (2 at) Saffman,Walker (arXiv08050758) + Browaeys (arXiv:0810.2960)
Piégeage 3D d’atomes de Rydberg Merkt (PRL 100 043001)
Molécules Pfau (arXiv:0809.2961)
Superradiance (Gould), EIT (Adams),STIRAP (Raithel, Weidemüller), …
Molécules(Côté, Greene)
Champ électrique: blocage de l’excitation
7s300ns Ti:Sa
e-Cs+
F
e-Cs+
µ
µ
R
Vogt et al. PRL 97 083003 (2006)
np(n+1)snsnp
Vdd(ps)
np + np ↔ ns + (n+1)sVdd(pp)
Vdd m 2 /R3 ~ hDlaser nRyd D laser/m2
Dipôle de transition (Förster, np milieu ns (n+1)s)
Vogt et al. PRL 99 073002 (2007)Dipôle permanent
2 atomes piégés: blocage de l’excitation
P(1 at | 1at)P(1 at | 2at)
Broawaeys, Grangier
Rb(58d)
A. Gaëtan et al. arXiv:0810.2960
0
Equation de taux -> Méthode de Monte Carlo cinétique(Exacte et plus rapide que Monte Carlo classique)
i
k
-60 -40 -20 0 20 40 60
020406080
100120140160180 n=85, F=0.63 V/cm
n=85; F=0 V/cm
Nb
Ryd
be
rgs
Delta MHz
Modélisation du blocage dipolaire
Domination de l’interaction entre plus proche voisins
6s80pA. Chotia et al. NJP 10, 045031 (2008)
Interaction entre toutes les paires :di ~ dLaser + Sk m2 (1-3 Cos2 qik)/Rik
3
n=70Monte Carlo sans ion avec dipôle-dipôle
Monte Carlo avec ionisation corps-noir (*50) sans dipôle-dipôle
Monte Carlo sans ion sans dipôle-dipôle
Effet des ions
Dip_Dip_New_CB.exeDynamique à N-corps
(LeapFrog-Verlet-Störmer-Delambre ¹ Runge-Kutta)
-15 -10 -5 0 5 10 15
0
50
100
0481216
No
mb
re d
'ato
me
s d
e R
ydb
erg
(MHz)
Ion
s
Etude en champ électriqueM. Mudrich et al. PRL 95 233002 (2005)
Contrôle de l’énergie des ions ?
Ionisation controllée
Etude en champ électrique nulM. Viteau et al. PRA 78 040704 (2008)
Collisions Rydberg/Rydberg
Ionisation Penning Formation d'un
plasma ultra-froids
0 2500 5000 7500 100000
250
500
750
Nom
bre
d'io
ns a
près
10µ
s
nombre initial d'atomes de Rydberg
454443
Collisions
Rydberg/atomes
Corps-noir ?
39
40
41
0 2500 5000 7500 100000
250
500
750
Nom
bre
d'io
ns a
près
10µ
s
nombre initial d'atomes de Rydberg
42
0 2500 5000 7500 100000
250
500
750
Nom
bre
d'io
ns a
près
10µ
s
nombre initial d'atomes de Rydberg
pp
ss '
E
R
n=39,40,41
np np
ns (n+1)s
ss’
pp
E
R
D
n=43,44,45ns (n+1)s
np np
Tem
pér
atu
re [
K]
103
10341028104103
Densité [m]-3
102
105
104
109
106
107
108
Nébuleuses Couronne solaire
Foudre
FlammesAurores
ITER
101
Intérieur du soleil
1010 1022plasmas neutresultra -froids
Plasmas corrélés
Γ≥1
Ecran plasma
Espace
interstellaire
Magnétosphère
Plasmas cinétiques Γ=Epot/Ecin<1
confinements: magnétique, inertiel, gravitationnelL
aser
Méga
Joule
Plasmas ultra-froids (non ultra-froids)-
-
+
-Atome de Rydberg
Néon
Laser
Nainesbrunes
Ions piégés
“dusty”
Plasma ultra-froid Amas globulaireF= (-G M2 )/ r2F= (qe
2 / 4 0)/r2
Même équation de Boltzmann (Vlasov) : électrons (piégés par les ions) étoilesMaxwellienne abaissée à l’équilibre (Kramers-Michie-King) f (E) ~ e-E/kT -e-E0/kT
Mêmes lois (taux) collisionnelles: dissociation des binaires (Rydberg) si Eliaison> 4 kB T
Analogie avec les amas globulaires (1957) D. Comparat et al. MNRAS 361, 1227 (2005)
Refroidissement par(anti-)recombinaison à 3 corps ? -
-
+
-
Atome de Rydberg
Les Rydberg: des glaçons pour les électrons ?
Collaboration avec Dresde: Rost, Pattard, Pohl
Plasma seul
Plasma + n=36
Plasma + n=31
Plasma + n=26
Expérience (Ionisation dans un plasma) Théorie N. Vanhaecke et al. PRA 71 013416 (2005) T. Pohl et al. EPJD 40 45 (2006)
Gélectron ~ 1
Fra
ctio
n de
s at
omes
res
tant
2 105 5 105 7.5 105
Nb d’ions dans le plasma
Plasmas ultra-froids faisceaux d’ions (électrons)
Travaux futurs (Focussed Ion(e-) Beam: FIB)
1) Orsay Physics, thèse CIFRE (Leila Kime) : FIBa) Jet d’ions monocinétique de césium de basse énergie
microanalyseur ionique secondaire (SIMS). b) Plasma ultra-froid de gaz rare FIB non contaminante
2) Laboratoire de Physique des Solides (Ch. Colliex + A. Gloter ) Jet d’électrons monocinétiques (500pA/0.1nm/0.1 eV)
Faible dispersion en énergie propriétés optiques.
Problèmes étudiés actuellement:Taille de la source de départ (inhomogénéité + aberrations) Effets coulombiens (long temps d’interactions)
Luiten & Vredenbregt Physics of Plasmas 14 3101 (2007)McClelland Nano Lett., 8 2844 (2008)
Réduction de la dispersion en énergie (<0.1 eV contre 1eV) basse énergie + éventuellement petites sondes
Nouvelles sources non contaminantes (Ga actuellement)
Travaux futurs (antihydrogen)2002 CERN ATRAP (Antihydrogen Trap) + ATHENA (AnTiHydrogEN Apparatus)
Production d’antihydrogène (antiprotons + 2 positrons) 2006 Projet AEGIS (Antimatter Experiment : Gravity, Interferometry, Spectroscopy)
1) Former par échange de charge2) “Stark-accélérer” les anti Rydberg pour mesurer la chute3) Mesure de gravité avec de l’antimatière ( ¹ violation CPT)
A. Kellerbauer et al. NIMB 266 351 (2008)
1) Excitation Ps= (e+ e- ) F. Castelli et al. PRA accepté2) Champ magn. et acc. Stark ?3) Désexcitation des Rydberg.4) Projet (Louis Cabaret)Refroidissement laser à 121nm(source quasicontinue très intense)
Approbation de principe par le CERN
1) Expériences concernant les atomes de Rydberg1) Que faire avec des atomes de Rydberg froids ?
2) Contrôle des interactions dipolaires
3) Forces dipolaires
4) Plasma ultra-froids et applications
2) Expériences concernant les molécules froides et la photoassociation1) Que faire avec des molécules froides ?
2) Spectroscopie de photoassociation
3) Détection efficace des molécules
4) Pompage optique et refroidissement de la vibration des molécules
5) Formation et piégeage de molécules froides
3) Projets futurs
PlanUn dispositif (Cs MOT) deux expériences
Refroidissement laser des atomesRepétition d’absorption-émission spontanée (transfert d’impulsion)
x 10000
Refroidissement laser des molécules ?
Impossible
Refroidissement laser de molécules ?
D’autres méthodes marchent !Méthode Molécules T(µK) N
Résonance de FeshbachFermi (Jin); BEC (Ketterle,Grimm,Sengstock)
Li2, K2, Cs2, Rb2, Na2, Cs4, KRb 0,05 100 000
Photoassociation (Pillet, Zimmerman, DeMille )
Cs2,Rb2, He*2, H2, Li2, Na2, K2, Ca2, KRb, RbCs, NaCs, LiCs 100 200 000
Collisions à 3 corps (Gabbanini, Grimm)
Rb2, Li2 0,2 2 000 000
Cryogénie (Doyle) CaH, CaF, V O, PbO, NH, ND, CrH, MnH 400 000 1013
Ralentissement Stark (Meijer) Rydberg (Softley) Optique (Barker) Zeeman (Raizen, Merkt)
14NH3, 14ND3,15NH3,CO,OH,OD,H2CO, SO2, C7H5N, YbFH2
C6H6 (190 m/s)O2
25 000 10 000
Collision de 2 jets (Chandler) NO, KBr (@13K) 400 000
Buse tournante (Herschbach) O2, CH3F,SF6 1 000 000
Filtrage des vitesses (Rempe) H2CO, ND3, S2, D2O, CH3F 1 000 000
Refroidissement sympathique(Drewsen,Schiller,Wester)
ArH+, ArD+, MgH+, N2H+,N2D+,H3+,D3
+,D2+,H2D+, NH2
-
C16H14C16N2O9S+, Cyt12+, ...< 20 000 1 000
Que faire avec des molécules froides (lentes) ?1) Faire des mesures précises (G. Meijer, J. Ye, …)
a) Durée de vie: OH, CO, … (~59 ms) PRL 95 013003 (2005)Effet due au corps noir
b) Spectroscopie: ND3 structure hyperfine (Hz) EPJD 31 337349 (2004)c) Test de physique fondamentale (Hinds, DeMille, Doyle, Ye, ...)
~ 103 meilleur qu’avec des atomes
dipole de l’électron (PbO, YbF), chiralité (champ électrique)
/Da a < 10-16 /an (mesure sur OH; PRL 96 143004 (2006))
me/mp (coïncidence de niveaux rotationels et hyperfins)
2) Dipole permanent (molécules hétéronucléaires) cf. Rydberg !a) Gaz quantique dipolaire (anisotropie) (Zoller, Lewenstein, …) Ecin<Eint
b) Interaction dipolaire pour information quantique (DeMille)
3) Contrôle des réactions chimiques (collisions) (Tous !)a) Réactions à basse température (résonnance, effet
tunnel, …)b) Collisions en champ : contrôle de la dynamique
(association, dissociation)
CH3F + Ca+ CaF+ + CH3 T. Sofltey PRL 100, 043203 (2008)
Photoassociation
2 atomes absorbent un photon
(1)
Désexcitation
(2'')
(2')
Molécules
Perte d’atomes
Ene
rgie
(cm
-1)
25000
30000
Emission spontanée
Laser à colorant pulsé
PALaser
Cs2+
13000
14000
10 15 20 25 30 35 40 45
-200
-100
0
a u
11000
11200
11400
11600
11800
R(a0)
Xg
(2'')
(2') (1)
Spectroscopie de longue élongationPlusieurs v peuplés1998: triplet molécules (détection sélective)
Photoassociation & molécules froides
Cn/Rn
Détection REMPI Resonance Enhanced Multi-Photon Ionization
• Li2: Hulet (Rice)
• Na2: Lett (NIST), VanderStraten (Utrecht)
• K2: Gould, Stwalley (Storrs)
• Rb2: Heinzen (Austin), Gabbanini (Pise)
• Cs2: Pillet (Orsay), Stwalley (Storrs)
• H2: Walraven (Amsterdam)
• He2: Leduc, Cohen-Tannoudji (Paris)
• Ca2: Tiemann, Riehle (Hannover/Braunschweig)
• Yb2: Takahashi (Tokyo)
• Sr2: Killian (Boulder)• 6Li7Li Zimmerman (Tübingen)• RbCs: DeMille (Yale)• KRb: Bagnato (São Carlos), Stwalley (Storrs)• NaCs: Bigelow (Rochester)• LiCs: Weidemüller (Freiburg)• YbRb: A. Görlitz (Dussedorf)….• PA in BEC (Li, Na, Rb, …)
Reviews of Modern Physics, 78 483535 (2006)
Spectroscopie de photoassociation (1993-2008)
LeRoy-Bernstein(1970) +D. Comparat J. Chem. Phys.1318 (2004)
v-vD µ Cn1/n DPA
(n-2)/(2n) + g DPA + …
-400 -200 0 200 400 6000
20
40
60
80
100
120
140
-400 -200 0 200 400 6000
20
40
60
80
100
120
140
= 38 MHz
= -2.1 MHz
Cs 2+
Fréquence [MHz] Fréquence [MHz]
J=0 2 4
C. Lisdat et al., EPJD 21, 299 (2002)N. Vanhaecke et al., EPJD 28, 351 (2004)
Ene
rgie
J=0,2,4+
u3 g
1
D
Photoassociation de frustration (résolution ~10 MHz)
0 1 2 3 4 5 6-3,5
-3,0
-2,5
-2,0
-1,5
-1,0
-0,5
0,0
555 6666 444f
ener
gy (
cm )
-1
rotation l
6600 6700 6800 6900 7000 7100
[Amiot and Dulieu, 2002]
[Kotochigova et al., 2000]
[Derevianko et al., 1999]
[Leo et al., 2000]
[Weickenmeier et al., 1985]
[Leo et al., unpublished]
[Amiot et al., 2002]
6843 200+-6851 74+-6890 35+-6859 25+-6860 60+-6836 100+-6828 19+-
(exp.)
(th.)
(th.)
(exp.)
(exp.)
(exp.)
Détermination du coefficient de van der Waals
C6 = 6846.2 +/- 15.6 u.a.
C6/R6
Sélective (REMPI) détection
R
Translation froide
+Vibration
chaude (pas v=0)
A partir d’atomes
But
Translation froide
+Vibration
froide
Translation chaude
+Vibration
froide
A partir de molécules
• Refroidissement cryogénique
• Ralentissement d’un jet supersonique
• Filtrage en vitesse
• Champs externe (Feshbach) @ 1µK, 1012 at/cm3
(v unique)
• Collision avec un partenaire
• Photon-association @ 100µK, 1010 at/cm3
(plusieurs v)
1) Refroidir * interne * externe 2) Meilleure formation
Molécules froides (juin 2008!) peu de problèmes de rotation
.Bmag
Eyler, Wang, Stwalley, Gould 2000 J. Deiglmayr, R. Wester, M. Weidemüller PRL 101, 133004 (2008)
2 étages 1 étape
Relativement faible taux de formation ~5. 103 /s dans v=0
PRL 82 703 (1999)PRL 84 246 (2000)
Former des états profonds ?Meilleure photoassociation ! v=0
5 10 15 20 25 30-5000
0
5000
10000
15000
20000
25000
30000
a 3+
u
Laser d'ionisation770 + 532 nm
PA
Cs2
+
C 1u
X 1+
g
6s+6s
Ene
rgie
cm
-1
R (a0)
6s+6p
B 1u
Em. Spon
Détection non sélective en vX
(FHWM ~ 25 cm-1)
Détection pour chercher le maximum de moléculesdans X 1Sg
+ (pas a 3Su+)
M. Viteau et al. PRA soumis
arXiv:0809.4991
Détection large bande
Détection“normale”
Balayage PA Nouvelles molécules (X 1Σg+)
J=8
2 Bv J
Re =(2μBv)−1/2 = 8.73a0
Taux de formation 106/s. Méchanisme complexe 4 courbes 1g couplées + 2 photons spontanés !
REMPI fin spectralement vX= 1-10 (pas de vX =0)
Cohérent (STIRAP, lasers CW) 2008H-C. Nägerl (Cs2) Science 321 5892
D. Jin, J. Ye (KRb) Science 322 5899
J. Hecker Denschlag, Grimm (Rb2) PRL 101 133005
Incohérent (laser pulsé ns) DeMille (c-d) 500 mol. v=0PRL 94, 203001 (2005)
PA
Transférer un niveau de vibration
Transférer les niveaux de vibrationsPOMPAGE OPTIQUE M. Viteau et al. Science 321, 232 (2008)
“cavity cooling”favoriser la desexcitation vers v=0S. Chu PRL 84 3787 (2000)R. Vivie-Riedle PRL 99 073001 (2007) J. Ye PRA 77 023402 (2008)
Contrôle cohérent (fs laser intense)favoriser v=0 (interferences destructives)D. Tannor, A. Bartana & R. Koslov,J. Chem. Phys. 99 196210 (1993)
1) Répétition de la séquence
Absorption
Emission 12
1
2
3
3
2) Façonner la source pour
éviter l’étapeEn
ergi
e
distance internucleaire
V=0 état noir
V=2
X
Idée similaire (pour la rotation des ions) M Drewsen J. Phys. B 37 4571 (2004)
PRINCIPE DU POMPAGE
12800 12900 13000 131000
20406080
100120140
Inte
nsi
ty
Wavenumber (cm-1)
Façonnage d’un laser femtoseconde couvrant ~ 5 niveaux vibrationnels
Ligne-4f (B. Châtel)
Réalisation expérimentale
façonnage
Réalisation du pompage optique
Transfert (80%) des vX (<8) vers vX = 0
50mW/cm2
0-1
ionization laser
PA
Cs2
+
C 1u
X 1+
g
B 1u
Spon. EmvX
vC
0-3
15940 15960 15980 16000 16020 160400
20406080
100120140
Cs
+ 2
Wavenumber (cm-1)
1476 3 5 2
VX = 0 VC = 0 1 2 3
VX =
Limité par la largeur du laser supercontinuum
Femto 15940 15960 15980 16000 16020 160400
20406080
100120140
Cs
+ 2
Wavenumber (cm-1)
1476 3 5 2
1) Expériences concernant les atomes de Rydberg1) Que faire avec des atomes de Rydberg froids ?
2) Contrôle des interactions dipolaires
3) Forces dipolaires
4) Plasma ultra-froids et applications futures
2) Expériences concernant les molécules froides et la photoassociation1) Que faire avec des molécules froides ?
2) Spectroscopie de photoassociation
3) Détection efficace des molécules
4) Pompage optique et refroidissement de la vibration des molécules
5) Formation et piégeage de molécules froides
3) Projets futurs
PlanUn dispositif (Cs MOT) deux expériences
Piége magnétique (quadrupolaire) N. Vanhaecke et al. PRL 89 063001 (2002)
a3Su+
Accumulation après photoassociation dans un MOT à fort gradient
Piégeage des molécules (futur)
Piège “dipolaire” hors résonance N. Zahzam et al. PRL 96 023202 (2006)
a3Su+ et X 1Sg
+
200 000 molécules 20mK107 cm-3Bs s
Durée de vie ~ 600 ms
0 50 1000
Délai avant ionisation tion (ms)150
200
ion
s C
s2+
Cs MOT
profondeur ~ 1K
Atomes CO2
0.9 mK
Molecules CO2
1.5 mK
N ~ 107 N ~ 105 N ~ 104
n ~ 1010 cm-3 n ~4.1011 cm-3
N ~1010 cm-3
T ~ 130 μK T ~ 40 μK T ~ 40 μK
Gat-mol ~3 . 10-11 cm3/s Gmol-mol ~ 10-11 cm3/s
Chargement efficace d’un piège dipolaire
-200
-100
0
100
200
-200
-1000
100200
-4000
-2000
0
-4000
-2000
0
Laser CO2 sur 50µm
Etude d’un pousseur-guideur pour transferer les atomes entre 2 MOTE. Dimova et al. EPJD 42 299 (2007) avec V. Lorent, H. Perrin (LPL)
D. Comparat et al. PRA 73, 043410 (2006) avec B. Laburthe-Tolra (LPL)
Etude du chargement par collision d’un laser Nd:YAG (fibre) + réservoir (magnétique)
Ne marche pas (piège croisé) pour le Cs !!
109 atomes, 150µK (magnétique 10mT/cm)En 0.1s 108 atomes 200µK (100W/100µm2)
Lévitation magnétique et Zoom optiqueRésonance de Feshbach NBEC>107 en tBEC<1s
Théorie « complète » de l’évaporation
-Amélioration (99%) et sélection des v: meilleur façonnage (B. Châtel) -Refroidissement avec une source incohérente (diode ?)-Test avec un jet moléculaire
Futur
Repétition !
-Nouvelle expérience YbCs (Fermion-Boson, Boson-Boson)- Appliquer toutes les techniques à la molécule polaire YbCs- Intéret de l’Yb pour les Rydberg, coeur très polarisable
Excitation (nl) du premier électron et piégeage laser du second (coeur isolé)En
ergy
Internuclear distance
V=0, J=0 noirJ=2J=1J=0
J=2J=1
V=0, J=2
V=0, J=1- Extension à la rotation- Refoidissement de molécules (test sur Cs2 )
Bruno Laburthe-Tolra Cyril Drag Nicolas VanhaeckeThibault VogtMatthieu ViteauAmodsen ChotiaRidha Horchani
Nassim ZahzamDimitris Sofikitis
Nathalie HoangGuillaume Stern
Wilson de Souza MeloChristian LisdatMarcel Mudrich
Emilyia Dimova
Andréa FiorettiJianming Zhao (Suotang,Xiao)Duncan TateMaria AllegriniThomas Gallagher
Nadia BouloufaAnne CrubellierOlivier DulieuEliane LucFrançoise Masnou
Etienne BrionVladimir Akulin
Personnel du laboratoire Aimé Cotton(administration, électronique, chaudronnerie, mécanique, accueil, achats et marchandises, ...)
Pierre Pillet
Thésards
Ryd,Mol
BEC
Post-doc
Ryd,Mol
BEC
Invités
ThéorieLAC
Jérome Leygnier
Michèle Leduc
Christian Colliex