Laboratoire de Physique Corpusculaire de Caencaeinfo.in2p3.fr/IMG/File/rapports-activites/Rapport_2003.pdf · Laboratoire de Physique Corpusculaire de Caen RAPPORT D'ACTIVITÉ

Laboratoire de Physique Corpusculaire

de Caen

RAPPORT D'ACTIVITÉ Juillet 2001 – Juin 2003

U.M.R. 6534

ENSICAEN – 6, Boulevard du Maréchal Juin – 14050 CAEN CEDEX

Téléphone : +33 (0)2 31 45 25 00 Adresse électronique : lpccaen.in2p3.fr Télécopie : +33 (0)2 31 45 25 49 Serveur WWW : http://caeinfo.in2p3.fr/

SOMMAIRE

INTRODUCTION 1

1 INTERACTIONS FONDAMENTALES 31.1 Expérience NEMO - La double désintégration β . . . . . . . . . . . . . . . 41.2 Tests de symétries et interactions fondamentales . . . . . . . . . . . . . . 7

1.2.1 Transport et refroidissement d’ions alcalins: comparaison données-expérience . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9

1.2.2 Le système de contrôle et commande du refroidisseur-regroupeur . 111.2.3 Etude du transport et du refroidissement d’ions mono-chargés légers

auprés de la ligne LIMBE . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 131.2.4 Simulations et premiers tests d’une nouvelle géométrie de piège de

Paul . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 151.2.5 Imagerie de l’espace de phases d’un nuage d’ions dans un piège de

Paul . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 171.2.6 Le système de détection de l’ion de recul . . . . . . . . . . . . . . 191.2.7 Mesure du paramètre R dans la désintégration du neutron . . . . . 211.2.8 Tests de scintillateurs pour la détection de neutrons ultra-froids . 23

2 PROPRIETES DES NOYAUX EXOTIQUES 252.1 Etude des propriétés des noyaux légers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 26

2.1.1 Etude du système non lié 5H . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 262.1.2 Etude des Systèmes Non Liés 13Be et 16B . . . . . . . . . . . . . . 282.1.3 Recherche de noyaux neutres . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 30

2.2 Experiences avec TONNERRE . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 312.2.1 Etude de la décroissance β de noyaux riches en neutrons situés

autours de la fermeture de couche N=28 . . . . . . . . . . . . . . . 312.2.2 Etude de la structure des noyaux légers riches en neutrons dans la

région N=20. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 332.2.3 SINPLE : SImulation of Neutron Propagation and Light Emision . 37

3 PRODUCTION ET ETUDE DES NOYAUX SUPERLOURDS 393.1 Formation de noyaux composés super-lourds. . . . . . . . . . . . . . . . . 403.2 Expériences sur la production de noyaux super-lourds . . . . . . . . . . . 42

ii SOMMAIRE

4 MECANISMES DE PRODUCTION ET DE DESEXCITATION DESNOYAUX CHAUDS 454.1 Dynamique de réactions aux énergies de Fermi . . . . . . . . . . . . . . . . 46

4.1.1 Effets dynamiques dans la fragmentation des noyaux. . . . . . . . . 464.1.2 Description microscopique/ macroscopique des collisions nucléaires

aux énergies intermédiaires: comparaison avec les données INDRA . 484.2 Etude des noyaux chauds . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 50

4.2.1 Propriétés de désexcitation des sources produites dans la réaction93Nb+27Al à 30 A.MeV. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 50

4.2.2 Propriétés de désexcitation du quasi-projectile dans les collisions58Ni+197Au à 52 A MeV . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 53

4.2.3 Etude méthodologique sur la mesure de températures de noyauxchauds. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 55

4.2.4 Caractérisation expérimentale de la contribution évaporative et ca-lorimétrie de quasi-projectiles chauds . . . . . . . . . . . . . . . . . 57

4.2.5 Un protocole de comparaison entre modèles et données . . . . . . . 594.2.6 Etude des noyaux chauds formés dans les collisions

centrales aux énergies de Fermi . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 614.2.7 Bimodalité dans la multifragmentation . . . . . . . . . . . . . . . . 634.2.8 Analyses à la Fisher . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 644.2.9 Evaluation des erreurs systématiques dans les mesures de fluctuations 67

4.3 Projets et perspectives . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 71

5 TRAITEMENT DE DECHETS NUCLEAIRES 735.1 Production de PLC à 100 MeV neutron . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 75

5.1.1 Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 755.1.2 Résultats expérimentaux - Quelques exemples . . . . . . . . . . . 755.1.3 Perspectives . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 76

5.2 Production de particules légères à 63 MeV . . . . . . . . . . . . . . . . . . 775.3 Confrontation expérience simulation . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 785.4 Production de neutrons à 100 MeV . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 795.5 Expérience TRADE . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 82

6 PHYSIQUE THEORIQUE ET PHENOMENOLOGIE 856.1 Phénoménologie des réactions nucléaires . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 86

6.1.1 Simulations de systèmes classiques à N corps en interaction forte. . 866.1.2 Description microscopique/ macroscopique des collisions d’Ions Lourds

aux énergies intermédiaires . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 886.2 Problème à N-corps . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 90

6.2.1 Reformulation du problème quantique à N-corps à l’aide d’extensionsstochastiques des approches de champ moyen . . . . . . . . . . . . 90

6.2.2 Description des modes collectifs par les méthodes de champ moyenétendu . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 92

SOMMAIRE iii

6.3 Thermodynamique des systèmes finis . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 946.3.1 Inequivalence des ensembles statistiques . . . . . . . . . . . . . . . 946.3.2 Invariance par changement d’échèlle . . . . . . . . . . . . . . . . . 966.3.3 Mesure indirecte de la capacité calorifique . . . . . . . . . . . . . . 986.3.4 Observables pertinentes pour la mesure de la capacité calorifique . 100

7 RESSOURCES TECHNIQUES 1037.1 La mécanique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 104

7.1.1 Les compétences . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1047.1.2 Les moyens . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1047.1.3 Les activités . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1047.1.4 Conclusions . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 106

7.2 Activités du Secteur Electronique Détecteurs SED. . . . . . . . . . . . . . 1087.2.1 Préambule . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1087.2.2 Compétences du secteur . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1087.2.3 Bilan des quatre projets que nous poursuivons encore sur les années

à venir . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1087.2.4 Les collaborations sur le thème " Traitement Numérique du Signal " 1107.2.5 La valorisation au SED . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 111

7.3 Service Informatique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1127.3.1 Maintien des matériels et des logiciels . . . . . . . . . . . . . . . . . 1127.3.2 Développements de logiciels . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1127.3.3 Evolutions matérielles et logicielles . . . . . . . . . . . . . . . . . . 112

7.4 ADMINISTRATION. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1157.5 La gestion administrative générale : relations avec les tutelles, enquêtes et

suivi des documents administratifs : . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1157.5.1 La gestion du personnel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1157.5.2 Les relations Internationales . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1157.5.3 La gestion financière . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1167.5.4 Les missions . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1167.5.5 Le secrétariat . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 116

7.6 LA DOCUMENTATION . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 116

8 DEVELOPPEMENTS POUR L’INDUSTRIE 1178.1 Service Dosimétrie. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1188.2 La valorisation au LPC . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1198.3 Spectrométrie X et γ . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 120

9 ENSEIGNEMENT ET FORMATION 1239.1 Les actions de communication du LPC . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 124

9.1.1 Objectifs visés . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1249.1.2 Conférences dans les lycées, groupe GRES . . . . . . . . . . . . . . 1249.1.3 Fête de la Science . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 126

iv SOMMAIRE

9.1.4 Expositions . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1279.1.5 Bar des sciences . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1279.1.6 Multimédia . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1289.1.7 Conclusion et perspectives . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 129

9.2 Liste des étudiants en thèses . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1309.3 Liste des stages . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1319.4 La formation permanente . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 135

9.4.1 BILAN DES PLANS DE FORMATION 2001 ET 2002 . . . . . . . 1359.4.2 Plan individuel de formation (PIF) . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1369.4.3 Formation dispensée . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1369.4.4 SEMINAIRES DES SECTEURS TECHNIQUES ET ADMINISTRA-

TIF . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1419.5 Hygiène et Sécurité . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 142

10 DIFFUSION DES RESULTATS 14510.1 Publications dans des revues à comités de lecture . . . . . . . . . . . . . . 14610.2 Ouvrages publies par des membres du laboratoire . . . . . . . . . . . . . . 15910.3 Communications des membres du laboratoire publiées dans des comptes

rendus de congrès . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 15910.4 Communications présentées par des membres du laboratoire (non publiées

dans des comptes rendus) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17310.5 Séminaires Communs LPC - GANIL . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17610.6 Séminaires Extérieurs . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 18010.7 Conférences Invités . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 18110.8 Thèses de doctorat . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 184

11 MEMBRES DU LABORATOIRE 18511.1 Organigramme du Laboratoire . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 18611.2 Liste des membres permanents . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 18711.3 Liste des visiteurs . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 189

INTRODUCTION

AVANT-PROPOS

J-F Lecolley Directeur du LPC

Le laboratoire de Physique Corpusculaire (LPC) de Caen est une Unité Mixte de Re-cherche (UMR 6534) du CNRS-IN2P3 d’une part et de l’ENSICAEN d’autre part. Lespersonnels affectés au LPC relèvent du CNRS, de l’ENSICAEN, mais aussi de l’Universitéde Caen dans le cadre d’une convention Université-ENSICAEN. Le laboratoire comptabi-lise un effectif de 64 agents permanents non compris les visiteurs étrangers, les thèsards etles stagiaires des différentes filières de l’ENSI et de l’Université.

Le LPC est un laboratoire de recherche fondamentale en physique nucléaire qui par saproximité en fait un partenaire privilégié du GANIL. En parallèle , le LPC est engagé dansdes activités de recherche pluridisciplinaires et appliquées. Enfin, une part importanteest réservée à la formation par la recherche des étudiants de l’Université et de l’Ecoled’Ingénieurs et à des activités de vulgarisation et de communication.

Ce rapport décrit les activités du laboratoire, tant sur le plan local national qu’inter-national, au cours de ces deux dernières annés (2002-2003). Quelques faits ont marqué lavie du laboratoire pendant cette période:

– Un conseil scientifique a été mis en place et s’est réuni deux fois par an.

– Dans le cadre du projet de contrat d’établissement, une évaluation du laboratoire aété réalisée en décembre 2002. Le rapport de ce comité est particulièrement élogieuxet peut être considéré comme une reconnaissance de l’excellent travail réalisé parl’ensemble des personnels.

– Cette reconnaissance s’est concrétisée par l’attribution :

– du Prix de la Valorisation de l’IN2P3 à Jean-Marc Fontbonne, Ingénieur derecherche du CNRS

– du Cristal du CNRS à Jean-Marc Gautier, Ingénieur de recherche de l’Universitéde Caen

– Sur le plan scientifique, le LPC a réussi à maintenir la diversité de ses activités malgréles difficultés budgétaires, grâce à l’aide financière de la Région Basse-Normandie et

2 INTRODUCTION

de l’Europe et une participation moindre aux congrés et colloques internationaux.

– L’étude des noyaux exotiques, réalisée au GANIL, mais également sur d’autressites (CERN,Louvain-la-Neuve,MSU..) est une de nos priorités. Ce secteur a étéenfin renforcé par le recrutement d’un Chargé de Recherche.

– Le programme piège à ions est en bonne voie. Le dispositif a été testé avec succèsavec des ions He et de l’hydrogène comme gaz tampon. Il reste à installer etqualifier le système sur la ligne basse énergie LIRAT au GANIL. La mesure dela corrélation β − ν sur le noyau d’He6 peut être envisagée avec confiance.

– L’effort réalisé dans le domaine de l’instrumentation appliquée aux sciences dela vie et à l’environnement nous a permis de tisser des liens étroits avec d’autreslaboratoires, avec le secteur médical et également avec les acteurs industriels.Ceci s’est concretisé par le dépôt de plusieurs brevets.

Bien entendu, je n’oublie pas les autres domaines de recherche qui poursuivent leursprises de donnés et leurs analyses telles que INDRA, NEMO, GEDEON ansi que le groupethéorie et phénoménologie qui travaille en collaboration étroite avec les expérimentateurs.Les services techniques ont assurés leurs charges avec succès aussi bien dans l’appui donnéaux expérimentateurs sur site que dans les études R&D en cours (MEGAPIE,SPIRAL2...)

La croissance régulière des effectifs associée à la qualité du potentiel technique permetd’envisager de façon réaliste la mise en œuvre de projets ambitieux et ainsi de continuer àjouer un rôle majeur dans notre discipline.

1

INTERACTIONS FONDAMENTALES

4 INTERACTIONS FONDAMENTALES

1.1 Expérience NEMO - La double désintégration β

A. Leconte, C. Longuemare et F. Mauger.

Collaboration NEMO

LPC Caen, LAL Orsay, CENBG Bordeaux, IRes Strasbourg, INR Kiev (Ukraine),

ITEP Moscou (Russie), JINR Dubna (Russie), MHC South Hadley(MA-USA).

1 - La physique de la double désintégration β :[1]"Neutrinos have always played a special role in physics due to their close connection

with fundamental symmetries and conservation laws. Historically this development startedwith Niels Bohr who argued in 1930 that energy momentum might only be statiscallyconserved in order to explain the continuous energy spectrum of electrons in nuclear beta-decay .... As a massive neutral particle, the neutrino can be equal to its antiparticle andthereby violate lepton number, a possibility with far reaching consequences. Most theoristsare convinced that neutrinos are Majorana particles [0] although at present there are noexperiment hints supporting that belief."

W. Buchmüller DESY.[2]

2 - L’expérience NEMO3 (2001-2003)La période qui s’achève a vu la fin de la construction du détecteur NEMO3 sur le

site du laboratoire souterrain de Modane. L’un de nous (C.L.) a participé à temps pleinpendant trois mois à la phase ultime du montage des vingt secteurs qui s’est accompagnéede travaux divers de câblage, des premiers tests et des travaux d’étanchéité de la chambre.Ces derniers ont demandé environ deux mois d’un travail continu pour parvenir à un taux defuite d’environ 30 litres/heures quand il était initialement de 2000 litres/heures. Après cettephase d’installation du matériel nous avons essentiellement effectué en 2002 des travauxde debugging concernant l’ensemble du système gaz, haute tension, électronique, détectionet informatique d’acquisition et de contrôle. Parallèlement, à partir du printemps 2002, labobine (30 Gauss), le blindage gamma (20 cm de fer) et le blindage neutron (30 cm d’eau oubois) étaient installés autour de NEMO3 par les techniciens du LAL. Au cours de ces deuxannées, notre principale responsabilité (au LPC Caen) est restée la mise en fonctionnementde l’électronique de déclenchement et le contrôle commande de l’appareillage.

3 - L’électronique de déclenchementSur le plan du principe les essais du trigger à l’échelle 1 avaient pu être effectués lors

de l’installation des trois premiers secteurs dans des conditions provisoires au printemps2000 [3]. Il restait à démontrer que l’électronique de déclenchement en situation réelle avecdes signaux venant des 2000 photomultiplicateurs et des 6000 cellules de la chambre à fils- rappelons ici que Nemo3 est un multidétecteur - pouvait être efficace et gérer la prisede données. Le câblage du trigger a pu se faire à l’automne 2001 et en 2002, nous avonsmené à bien des tests et des améliorations tendant à éviter des situations bloquantes et à

INTERACTIONS FONDAMENTALES 5

optimiser les conditions du trigger dans les divers modes d’acquisition :- Test de l’appareillage : runs bruits de fond.- Calibrations avec sources : runs avec 60 sources de Bi207 de 1,5 nCu- Acquisitions bêtabêta : runs pour la physique 2β

Le trigger est maintenant pleinement opérationnel, dans sa version définitive la dernièreintervention ayant eu lieu en janvier 2003. En 2003, nous sommes entrés dans une phasede prise de données qui doit durer cinq ans.

Pendant toute la phase de préparation de l’expérience, le plus grand soin a été apportéau choix des matériaux et à l’extrême purification des sources (contribution du CENBG).La radiopureté des sources pour les deux émetteurs les plus dangereux des filiations radio-actives de l’Uranium-Thorium doit être bien inférieure au mBq par kg [3].

La grande réussite de NEMO3 restera sans doute sa grande qualité sur le plan des bruitsradioactifs internes, en effet, les conditions du trigger ont pu être réduites au "minimum"sans que le taux d’acquisition devienne prohibitif. En 2002, la programmation du triggera été fixée à 3 hits en coïncidence temporelle ( 1,5 musec) dont deux dans des plansconsécutifs et un PM précurseur avec un signal de 150 keV. Ce trigger 2β conduit à untaux de 7,5 Hz et une efficacité aux événements de la double beta interdite du Mo100 deplus de 95% .

Mo100 en %2β0ν 962β2ν 76

2β2ν T 1/2 en 1019 yMo100 0,78Se82 9,1

Cd116 3,1Nd150 0,8

Tab. 1.1 – Efficacités du trigger / Résultats préliminaires de NEMO3 en juin 2003

Actuellement, la collaboration NEMO3 dispose de la statistique d’événements 2β2ν la pluspure jamais observée avec un rapport signal sur bruit de 40 pour le Mo100 (figures 1 à 3).

4 - Commande et contrôleLe groupe NEMO de Caen (C.L.) a participé à l’élaboration du système de contrôle-

commande de l’expérience : gaz, hautes tensions, châssis, bobine et environnement au LSM.Une version fonctionnelle du logiciel a été installée et utilisée au LSM à l’automne 2001.Ce travail avait été élaboré en collaboration avec une équipe technique du LAL. Depuislors nous avons poursuivi le développement du logiciel sur le site et à distance. Il s’estenrichi par l’adjonction de nouvelles mesures destinées à la surveillance de l’usine à gazet de la bobine. Enfin la synchronisation avec les machines d’acquisition a pu se mettreen place progressivement. Par manque de personnel disponible, le système que nous avonschoisi en 2000 repose sur deux machines PC équipées du système d’exploitation NT-4.0de Microsoft et utilise un logiciel standard de National-Instruments : LabView dans laversion 5.2. L’application Nemo3 peut être segmentée ou utilisée globalement, elle comporte184 sous programmes (VI dans le langage de N.I.). Son rôle est le contrôle des hautestensions (800 voies : mise ON OFF, ajustement des valeurs), la surveillance des châssis (12


châssis VME : courants, tensions, températures et mise ON OFF), la surveillance du gaz(4 pressions, 2 débits et 3 températures), la surveillance de la bobine (courant et tension).Le programme surveille en continu et gère quelques situations d’alarme qui conduisent àl’arrêt partiel ou total de certains dispositifs. Le système n’est pas entièrement automatiséet ne le sera pas , un contrôle par le physicien en shift reste indispensable.Remarque : Si nous avions obtenu le personnel nécessaire, le système aurait pu être plusfiable et plus intelligent.

1 - PerspectivesDans NEMO-3 avec une source ultra-pure de 7,2 kg de Molybdène enrichi à 99% et pen-

dant 5 ans, il doit être possible d’atteindre la limite de 5 1024 années en tenant compte desbruits attendus. Cet objectif permettra d’explorer la possibilité de neutrinos de Majoranajusqu’à une limite autour de mν ∼ 0,3 eV. NEMO-3 permettra en outre d’étudier d’autresémetteurs avec une sensibilité moindre comme le Sélénium (1kg), le Tellure (0,6kg), leCadmium (0,4 kg) et le Néodyme. Des résultats préliminaires ont été exposés dans desconférences spécialisées, ils sont présentés ci-dessus table 1.[0] E. Majorana, Nuovo Cimento 14(1937)170[1] D.E. Groomet al., Eur. Phys. Jour. C15,1(2000) Particle Data Group.

http://pdg.lbl.gov/2001/s076.pdf.[2] W Buchmüller, DESY : 2001 European School of High-Energy Physics CERN 2002-2[3] Rapport d’activité du LPC Caen 2000-2001, Expérience NEMO LPC Caen

Fig. 1 –Un événement interne : 2β. Fig. 2 –Un événement externe : électroncompton.

Fig. 3 –Un événement interne : filiationdu radon.


1.2 Tests de symétries et interactions fondamentales

G. Ban, G. Darius, D. Durand, X. Fléchard, M. Herbane, M. Labalme, Th. Lefort,E. Liénard, F. Mauger, O. Naviliat-Cuncic

lpc-caen

IntroductionLes activités du groupe “piège” du LPC s’articulent désormais autour de deux thématiquesprincipales: la recherche de couplages dits “exotiques” dans les interactions faibles et lestests de précision de la symétrie d’inversion temporelle à basse énergie. La recherche decouplages de type scalaire ou tenseur dans les processus de désintégration β nucléaire estmenée dans des mesures de corrélations angulaires en cours de préparation auprès de lanouvelle ligne de basse énergie du GANIL. Un test de précision de l’invariance sous la sy-métrie discrète T dans l’interaction faible sera réalisé par la mesure d’une corrélation tripledans la désintégration des neutrons froids polarisés. L’expérience est en cours de montageà l’Institut Paul Scherrer (PSI). Enfin, le groupe travaille aussi sur des tests de détecteursde neutrons ultra-froids en vue de la participation à une expérience pour déterminer unéventuel moment électrique dipolaire du neutron, avec une sensibilité accrue de deux ordresde grandeur par rapport aux mesures les plus précises.

Recherche de couplages exotiquesL’activité principale du groupe concerne la préparation d’une expérience pour mesurerle coefficient de corrélation angulaire β − ν dans la désintégration du noyau 6He. Cettemesure sera réalisée avec des ions confinés à l’intérieur d’un piège de Paul et a nécessité ledéveloppement et la construction d’un quadrupôle linéaire à radio-fréquences (RFQ) pourle refroidissement et la mise en paquets de faisceaux.

Toute la mécanique du RFQ ainsi que son système de contrôle et commande ont étécomplétés au cours de cette période. Le dispositif a été testé et ses caractéristiques ontété mesurées en détail en fonction de divers paramètres du dispositif. Ces tests ont étéréalisés aussi bien hors faisceau, avec des ions extraits à basse énergie à partir de sources àfilaments ou à ionisation de surface, que sur une ligne de l’installation LIMBE au GANIL,avec des ions extraits d’une source ECR.

Les contributions qui suivent illustrent quelques réalisations et résultats importants.Parmi ceux-ci, on doit citer en particulier le transport, le refroidissement et la mise enpaquets d’ions monochargés 4He+ issus d’une source ECR. Ceci a été réalisé en utilisantun “gaz tampon” de H2 dans le RFQ et a permis de montrer que les efficacités de transportde ces ions sont de l’ordre de 5 à 10%. Ce résultat constitue d’une part une extensionextrême de la technique du gaz tampon vers les masses les plus légères jamais refroidies,avec des fortes exigences au niveau des paramètres du RFQ. D’autre part les transmissions


obtenues étaient une grande inconnue du projet et fournissent un paramètre absolumentcrucial pour la suite et pour la faisabilité de la mesure de corrélation angulaire à partirdes faisceaux produits par SPIRAL. On trouvera ci-après aussi une comparaison avec descalculs de transport ainsi qu’une description du système de contrôle et commande du RFQ.

Concernant le piégeage des ions et les détecteurs : une nouvelle géométrie de piège,qui présente plusieurs avantages par rapport au piège “à fils” a été développée, simulée,construite et testée. Ici aussi, des résultats importants ont été obtenus, montrant les carac-téristiques de piégeage des ions Li+ qui sont en bon accord avec les simulations. Ce nouveaupiège permet de monitorer l’espace de phase des ions confinés à l’intérieur du piège. Enfin,les tests du système de détection des ions ont fait des progrès importants et ont permis desouligner quelques problèmes potentiels liés à cette partie de la mesure.

Tests de la violation de TOn trouvera ci-après deux contributions relatives aux deux projets auxquels participe notregroupe dans le cadre de cette thématique.

La première concerne la mesure de la corrélation entre le spin du neutron, l’impulsion dela particule β et sa polarisation. Cette corrélation permet de tester la présence d’éventuellesphases complexes dans les termes d’interférence entre des couplages scalaires ou tensoriels etles couplages vecteur et axial dominants de l’interaction faible. Dans ce projet notre groupeparticipe à la construction d’un élément d’un polarimètre de Mott qui sert à l’analyse dela polarisation transverse des particules β émises par des neutrons froids polarisés. Ledispositif est actuellement en cours de montage et de test. La mesure sera réalisée auprésde la source SINQ du PSI.

La deuxième contribution concerne un nouveau projet de mesure du moment électriquedipolaire du neutron. Cette propriété est unanimement considérée par les théoriciens desparticules comme étant une observable incontournable pour tout modèle de physique au-delà du Modèle Standard introduisant des nouveaux mécanismes de violation de CP. Dansle cadre de ce projet nous avons réalisé un premier test de verres scintillants dopés au 6Lipour la détection de neutrons ultra-froids. Le test a été réalisé à l’Institut Laue Langevin(ILL) de Grenoble avec des neutrons très froids. Bien que prometteurs, les résultats ne sontpas concluants quant à l’adéquation de ce type de détecteur pour des neutrons ultra-froidset des nouveaux tests sont prévus. Ce projet aura plusieurs étapes, avec une première phaseà l’ILL et la suite auprés de la source SUNS en cours de construction au PSI.


1.2.1 Transport et refroidissement d’ions alcalins: comparaisondonnées-expérience

G. Ban, G. Darius, P. Delahaye, D. Durand, X. Fléchard, M. Herbane, M. Labalme,E. Liénard, F. Mauger, O. Naviliat-Cuncic

LPC Caen

Nous avons entrepris une étude détaillée du transport et du refroidissement d’ionsmonochargés alcalins (en particulier 6Li+) afin de poursuivre les tests de préparation envue de l’expérience dédiée à la mesure du coefficient de corrélation angulaire β−neutrino.Rappelons que les ions produits par une source thermo-ionique sont injectés en paquetsou en continu suivant les mesures à effectuer dans la ligne comprenant le dispositif deréduction d’èmittance (appelé RFQCB pour Radio Frequency Quadrupole Cooler Buncher),des éléments d’optique de guidage et une galette à micro-canaux pour la détection des ions.

Diverses observables ont été mesurées et comparées avec les prédictions d’un code detransport Monte Carlo basé sur l’interaction ion-atome ou ion-molécule. Ce code permetde suivre les ions dans tout le dispositif de ralentissement jusqu’à l’extraction. La figuremontre la transmission obtenue à travers le dispositif pour des ions 6Li+ dans du gaz D2.La structure en temps des paquets extraits a été étudiée en fonction des paramètres duRFQCB ainsi qu’une analyse détaillée de la durée de vie des ions au sein du regroupeursitué à l’extrémité du dispositif [1].

L’ensemble de ces mesures constitue une partie de la thèse de G. Darius.Cette étude s’inscrit dans le réseau NIPNET sous le numéro de contrat HPRI-CT-2001-

50034.

[1] G. Ban et al, en préparation


Pression (mTorr)0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22

Tra

nsm

issi

on

(%

)

0

2

4

6

8

10

12

Fig. 1.1 – Transmission (en %) d’un faisceau refroidi de 6Li+ en fonction de la pression dugas tampon au sein du dispositif de refroidissement de type Radio Frequency Cooler Bun-cher. Le gas utilisé dans ce cas est D2. Des résultats similaires ont été obtenu avec du gasH2 ou de l’He. Les points noirs sont les données expérimentales alors que la ligne continuereprésente les résultats d’une simulation Monte Carlo de transport d’ions dans les gaz. Unemesure précise absolue de la transmission étant impossible, les données expérimentales ontété arbitrairement normalisées (à p=5 mTorr) aux prédictions du calcul. Cependant, lestransmissions estimées sont compatibles avec les valeurs simulées.


1.2.2 Le système de contrôle et commande du refroidisseur-regroupeur

G. Ban, J. Brégeault, G. Darius, P. Delahaye, D. Durand, X. Fléchard,M. Herbane, M. Labalme, E. Liénard, F. Mauger, O. Naviliat

Laboratoire de Physique Corpusculaire de Caen

PrésentationLe système de contrôle et commande du refroidisseur-regroupeur à radio-fréquence qua-

drupolaire est développé au LPC Caen depuis l’année 2000. Il engage un ingénieur et unphysicien pour un total cumulé de 3 homme-années et un coût en équipement et logiciel de60 kilo euros. L’objectif de ce projet est de contrôler les paramètres principaux du dispositifexpérimental par voie logicielle à partir d’un terminal informatique banalisé ayant accèsau réseau internet. Les paramètres et données d’intérêt – plus d’une centaine – concernenten particulier la gestion du vide, du gaz tampon, des tensions du refroidisseur-regroupeur,l’optique, la plate-forme haute-tension, la sécurité.

ArchitectureLe système logiciel possède une architecture client-serveur, déployée sur trois niveaux

de service différents: les machines responsables de la gestion de bas niveau des équipements(pilotes matériels) et des automates logiciels responsables de la stratégie d’utilisation deséquipements, les machines hébergeant l’application utilisateur (client avec interface gra-phique de commande et contrôle), la machine centrale interconnectant les autres machinesau moyen d’un protocole réseau s’appuyant sur des connections TCP/IP. Le développe-ment logiciel pour la gestion des équipements est effectué en langage C dans le cadre del’environnement LabWindows/CVI sous plate-forme Windows NT/XP. Le développementde l’application centrale et de l’application cliente est effectué dans le langage Java sousLinux. Le système est conçu de manière à pouvoir facilement tenir compte de changementsdans la configuration materielle. A cet effet, deux API (application programming interface)complémentaires ont été écrites, l’une en C, l’autre en Java. Les concepts mis en oeuvre etleurs implémentation ont été regroupés sous la dénomination mOX (modest Open ControlSystem). Un protocole simple en mode texte est utilisé pour faire transiter de manièreasynchrone les messages entre les différentes applications (requêtes, réponses et alarmes).A priori, une grande partie du logiciel écrit est réutilisable. C’est un des points importantsde ce projet: capitaliser un savoir-faire et des outils pour d’autres applications futures.

Avancement du projetDu point de vue de la gestion du matériel, un important travail a déjà été réalisé. La

majorité des équipements utilisés est désormais interfacée avec le système. Les machineséquipement peuvent fonctionner de manière autonome avec une interface utilisateur lo-cale. Cela permet de contrôler une partie des équipements par la voie informatique depuis


quelques mois. Cette configuration permet ainsi aux utilisateurs de manipuler en ligne ledispositif pendant les phases de mise au point et/ou de mesure (notamment lors des testsur la ligne LIMBE début 2003). Les trois machines principales (deux machines équipementet la machine centrale) ont été acquises en mai 2003 et sont actuellement installées dansun local afin d’achever le développement. Des tests d’intégration au système – connexiond’une machine équipement à la machine centrale via le réseau – ont été effectués en juin2003. Les résultats sont satisfaisants. L’interface utilisateur côté machine cliente fonctionneégalement de manière satisfaisante.

Finalisation du projetLe projet est aujourd’hui dans une phase avancée mais pas encore complètement fonc-

tionnelle. Il reste d’importantes fonctionnalités à achever ou développer: automates logiciels(gaz tampon, vide, sécurité), mécanismes de configurations, amélioration de l’interface uti-lisateur, correction de bogues, tests de performances, documentation, installation sous laforme d’un réseau privé sécurisé et potentiellement nomade avec l’aide du service informa-tique du LPC.

Ce travail sera réalisé pendant l’automne 2003. L’avancement de ce projet a été présentéplusieurs fois dans le cadre d’ateliers et de rencontres avec nos partenaires des réseauxeuropéens [1].

[1] Groningen, Joint Meeting NIPNET HIGHTRAP IONCATCHER, 5/2001 – Leu-ven IKS-LPC meeting, 12/2001 – GSI, CS Meeting NIPNET HITRAP IONCATCHER,11/2002 – NIPNET HITRAP IONCATCHER 2nd Annual Joint Collaboration Meeting,La Londe-les-Maures, France, 5/2003.


1.2.3 Etude du transport et du refroidissement d’ions mono-chargés légers auprés de la ligne LIMBE

G. Ban, G. Darius, P. Delahaye, D. Durand, X. Fléchard, M. Herbane, M. Labalme,E. Liénard, F. Mauger, O. Naviliat-Cuncic

LPC Caen

Les développements expérimentaux en vue de l’expérience dédiée à la mesure du co-efficient de corrélation angulaire β − neutrino à travers l’étude de la décroissance β del’6He au sein d’un piège de Paul se sont poursuivis par une série de mesures auprès dela ligne LIMBE du GANIL [1]. Des ions mono-chargés de gaz rares (4He+,20Ne+,36Ar+)ont été injectés en continu ou en mode pulsé dans le dispositif de réduction d’émittanceRFQCB (Radio Frequency Quadrupole Cooler Buncher) placé sur une plate-forme haute-tension. Deux gas tampons ont été utilisés pour le ralentissement: H2 et He. Divers typesde mesures ont été effectuées et les principaux résultats sont les suivants:

– La transmission à travers le dispositif a été estimée aux alentours de 10 % pour lesystème 4He++H2.

– Le temps de transfert et de mise sous forme de paquets des ions transportés à traversle dispositif est de l’ordre de 200 à 400 µ.s suivant les ions considérés.

– La dépendance en pression a été mesurée sur une gamme couvrant de 0 à 20 mTorravec des maxima aux alentours de 5 à 6 mTorr.

– Une analyse temporelle des paquets extraits montre des largeurs de l’ordre de 50 nspour le système 4He+ + H2.

– Une mesure de la transmission en fonction de la pression et du temps de confinementdans le regroupeur a permis une estimation du taux < σexv > due à l’échange decharge pour le système 4He+ + H2. Cette mesure est en accord avec des mesuresprécédentes (voir figure).

– L’ensemble des résultats est correctement décrit par un modéle de transport Monte-Carlo.

Ces résultats (tant au niveau de la transmission que des caractéristiques temporellesdes paquets extraits) sont prometteurs en ce qui concerne le transport et le piégeage d’ionsradioactifs tels que 6He+.

L’ensemble du projet s’inscrit dans le réseau NIPNET sous le numéro de contrat HPRI-CT-2001-50034.

[1] G. Ban et al, en préparation


Fig. 1.2 – Exemple d’estimation du temps de vie pour l’ion 4He+ avec du gaz H2 dansle regroupeur ("buncher") à travers la mesure de la transmission en fonction du temps deconfinement des ions avant extraction. La ligne est un ajustement exponentiel et correspondà τ= 13 ms. La pression, p, est de 15 mTorr. Le produit τp is inversement proportionnelau taux < σexv >. On trouve 1.4 × 10−13 cm3s−1 en accord avec une valeur précedemmentmesurée dans un piège de Penning par H. Boehringer et al, J. Chem. Phys. 84 (1986) 1459.


1.2.4 Simulations et premiers tests d’une nouvelle géométrie depiège de Paul

G. Ban, G. Darius, D. Durand, X. Flechard, M. Herbane, M. Labalme, E. Liénard, A.Merry, F. Mauger, O. Naviliat

Afin d'être compétitive avec les expériences précédentes [1], la mesure du paramètre decorrélation angulaire a doit être réalisée avec une précision inférieure au pour cent. La valeurde a étant déduite du spectre de désintégration de l'He6, une étude approfondie des sourcesd'erreurs systématiques sur la détermination des distributions en énergie et en angle de l'ion derecul et de l'électron a été effectuée. Cette étude a montré que le "piège à fil" initialementproposé présente des inconvénients majeurs [2]. Une nouvelle géométrie constituée de quatreanneaux a donc été étudiée. Le piège à anneaux (figure 1) offre non seulement un grand anglesolide totalement transparent pour la détection en coïncidence du β et du noyau de recul, maispermet également un contrôle précis des champs d'injection et d'extraction. Ainsi, le problèmede diffusion des électrons est éliminé, l'efficacité de piégeage peut être optimisée à l'injection,et une mesure précise de l'espace de phase des ions piégés peut être effectuée lors de leurextraction vers un détecteur sensible à la position (voir section suivante du rapport d'activité).

FIG.1 - Le piège de Paul composé de quatre anneaux. Destensions indépendantes peuvent être appliquées sur chaqueanneau lors des séquences d'injection et d'extraction.Durant la séquence de piégeage la tension radiofréquenceest appliquée sur les anneaux intérieurs tandis que lesanneaux extérieurs sont mis à la masse.

Pour déterminer les meilleurs points de fonctionnement ainsi que les caractéristiquesprécises du nouveau piège, un travail de simulation du piège et de sa ligne d'injection a toutd'abord été effectué à l'aide du logiciel SIMION. Pour ces simulations, nous avons considérédes paquets d'ions incidents 6Li+ extraits du refroidisseur-regroupeur à une énergie de 1 keV,et présentant les propriétés obtenues lors des tests de ce dispositif (discutés ailleurs dans cerapport). Pour une tension radiofréquence de 80 Volts d'amplitude et une fréquence de 1.3MHz, l'efficacité de piégeage est de 20%, l'écart quadratique moyen de la distribution spatialedes ions au centre du piège est de 2.0 mm, et l'énergie moyenne est de 0.8 eV. Ces résultatssont tout à fait comparables à ceux obtenus pour un piège à fil de forme rigoureusementhyperboloïdal et de rayon r0 = 6.25 mm.

Malgré deux caissons de pompages présents entre le piège et le refroidisseur-regroupeur,l'injection du gaz tampon dans ce dernier fait passer la pression de 1.5 10-7 à 3.0 10-6 Torrdans l'enceinte du piège. L'effet des collisions entre les ions piégés et ce gaz résiduel (du di-hydrogène) a donc également été simulé en utilisant un modèle de collision élastique trèssimple. La figure 2 montre l'évolution de la température du nuage d'ions en fonction de ladurée de piégeage pour une pression de H2 de 5.10-5 Torr. On constate qu'après 1.5 ms, lesions sont thermalisés. A la pression réelle de 3.0 10-6 Torr, cette thermalisation interviendrait

10 mm


après 25 ms, ce qui reste très inférieur à la durée de vie de l'He6.Cela permet de réduireconsidérablement l'espace de phase des ions piégés: l'écart quadratique moyen de ladistribution spatiale des ions au centre du piège passe de 2.0 mm à 0.8 mm, et l'énergiemoyenne passe de 0.8 eV à 0.08 eV.

FIG. 2 - Evolution de la température du nuaged'ions en fonction de la durée de piégeage.

En utilisant les points de fonctionnement issus des simulations, des ions 6Li+ produits parune source thermo-ionique puis mis en paquets par le refroidisseur-regroupeur ont pour lapremière fois pu être piégés en ligne. Après optimisation des paramètres d'injection, uneefficacité de piégeage de 20% a été obtenue. Le temps de vol des ions extraits en directiond'un détecteur situé en aval du centre du piège montre également un très bon accord avec lessimulations (figure 3).

FIG. 3 - Spectre expérimental (a) et spectre simulé (b) du temps de vol des ions extraits

Cependant, le temps de vie des ions dans le piège s'est avéré n'être que de l'ordre dequelques dizaines de microsecondes. Cette perte rapide des ions a pu être imputée à un défautde l'électronique utilisée pour appliquer les impulsions d'injection et d'extraction. Les tests dupiège à anneaux seront donc prochainement poursuivis à l'aide d'une nouvelle électronique.Une étude détaillée de l'espace de phase des ions piégés et de son évolution avec le temps depiégeage sera effectuée.

[1] : C.H. Johnson et al., Phys. Rev. 132 (1963), F. Gluck, Nucl. Phys. A628 (1998) 493,E.G. Adelberger et al, Phys. Rev. Lett. 83 (1999) 1299[2] : Rapport d'activité LPC 1999-2001.

0 500 1000 1500 20000,00

0,05

0,10

0,15

0,20

0,25

0,30

0,35

0,40

0,45

0,50

P = 5.10-5

Torr

tem

péra

ture

dunu

age

(eV

)

durée de piégeage (µs)

∆ t = 2.22 µs

Éjection Détection

200 ns

0 1 2 3 40

20

40

60

80

100

120

nom

bre

d'io

ns

temps de vol (µs)

(a) (b)


1.2.5 Imagerie de l’espace de phases d’un nuage d’ions dans unpiège de Paul


L’expérience 6He envisagée au LPC consiste en la détermination précise du paramètre decorrélation angulaire β-ν dans la désintégration β de noyaux 6He piégés dans un piège dePaul. Pour cela, il est nécessaire de mesurer le temps de vol de l’ion de recul et l’angle relatifélectron-recul. L’espace de phase des ions piégés contribue à l’incertitude sur ces deuxquantités [1]. Pour en tenir compte, les distributions en vitesse et en position des ions dans lepiège doivent être mesurées. A cette fin, une technique s’inspirant de la spectrométried’impulsion d’ion de recul [2] a été choisie. Elle permet d’accéder à l’espace de phase desions, tout en présentant l’avantage d’être applicable à tout type d’ions. Elle consiste à éjecterle nuage d’ions en direction d’un détecteur sensible à la position. Deux géométries distinctesdu champ d’extraction, générées à l’aide des quatre anneaux du piège (cf. section précédente),doivent être utilisées. La première donne accès au vecteur vitesse des ions via la mesure deleur position sur le détecteur et de leur temps de vol, tout en s’affranchissant au maximum deleur position initiale. Inversement la deuxième donne accès à la position initiale des ions enminimisant les effets de leur vitesse. Des simulations visant à mettre au point cette techniqueont été entreprises à l’aide du logiciel SIMION.

Mesure des distributions en vitesseUne étude systématique a permis de déterminer la combinaison de tensions à appliquer sur

les électrodes et la position du détecteur qui minimisent l’incertitude sur les vitesses. L’effetde focalisation correspondant à cette géométrie optimale du champ est illustré sur la figure 1.

FIG.1 - Image donnée par SIMION de l’éjection d’ions positionnés initialement sur 9 sitesselon un réseau carré de pas 1,5mm. Le faisceau dirigé selon l’axe x correspond à des ions devitesse initiale nulle, et les deux autres à des ions d’énergie initiale 1eV et de vitessesorientées à ±45°. Les points représentent les positions des ions toutes les 260ns. Les courbestracées à l’intérieur du piège sont des équipotentielles correspondant à une géométrieoptimale de champ donnant lieu à une focalisation dans l’espace et dans le temps des ionséjectés. Le détecteur est placé dans le plan moyen de focalisation.

y

x

Détecteur


Une relation simple et linéaire relie alors les grandeurs mesurées (temps de vol des ions,positions d’arrivée sur le détecteur) aux vitesses initiales. Les écarts quadratiques moyens σVx

sur la mesure de Vx et σVy sur Vy ont été estimés pour un nuage d’ions de taille σr = 2 mm :(m/2) (σVx)

2 ≈ 0.03eV(m/2) (σVy)

2 ≈ 0.02eV

Mesure des distributions en positionPour la mesure de la distribution en position, une tension de l’ordre du kV sera appliquée

sur une des électrodes du piège. L’éjection des ions vers le détecteur est alors très rapide et lamesure est peu sensible à la vitesse initiale. De plus la géométrie du champ d'extractiongénéré à cette fois pour effet un grandissement des positions initiales. La simulation del’éjection d’ions de distributions en vitesse de forme gaussienne (en accord avec latempérature prévue du nuage piégé), et de positions distribuées selon un réseau de pas 1mm,donne dans l’espace (temps de vol, position y) du détecteur, les nuages de points montrés surla figure 2.

FIG.2 - Temps de vol et position y sur le détecteur pour des ions distribués initialement sur 25sites, selon un réseau centré sur le centre du piège. La tension d’éjection était respectivementde 1000, 2000 et 3000V

On voit que ces nuages de points correspondant chacun à une position initiale sur le réseaudeviennent de plus en plus résolus lorsque la tension d’éjection est augmentée.

L’électronique nécessaire à la mise en œuvre de cette technique d'imagerie est en cours deréalisation. Les premières mesures seront prochainement réalisées pour des ions 6Li+ issusd’une source thermo-ionique et injectés en ligne dans le piège.

[1] P. Delahaye, Thèse de doctorat, Université de Caen, 2002[2] X. Fléchard, Thèse de doctorat, Université de Caen, 1999

0,8 0,9 1,0 1,1 1,2 1,3 1,4

-20

-10

0

10

20

y(m

m)

tof(µs)

V=1000V

0,60 0,65 0,70 0,75 0,80 0,85 0,90 0,95

-20

-10

0

10

20

y(m

m)

tof(µs)

V=2000V

0,50 0,55 0,60 0,65 0,70 0,75 0,80

-20

-10

0

10

20

y(m

m)

tof(µs)

V=3000V


1.2.6 Le système de détection de l’ion de recul


Les tests du détecteur des ions de recul provenant de la désintégration de l’6He (µCP +lignes à retard, voir rapport d’activités 1999-2001) se sont poursuivis par la mesure del’efficacité de détection du système en fonction de l’énergie de l’ion incident. Le dispositifutilisé pour ces tests est schématisé sur la figure 1. Il est notamment constitué d’une source àionisation de surface (S) délivrant des ions Li1+, Na1+ ou K1+, avec une énergie pouvant varierde 500 eV à 3.5 keV. La géométrie du faisceau est définie par un jeu de lentilles et dedéflecteurs intégrés à la source et par la disposition de collimateurs (C) de 4 mm de diamètreplacés à l’intersection des 2 chambres du dispositif. Plusieurs atténuateurs, garantis à 9.7% detransmission, sont disposés entre les collimateurs et le détecteur. Le courant est prélevé sur lepremier atténuateur (A1) placé à l’entrée de la chambre de détection afin de contrôler en lignel’intensité du faisceau incident. Deux ou trois atténuateurs (A2) sont ajoutés devant ledétecteur de façon à pouvoir travailler avec un courant de source mesurable précisément parun pico-ampèremètre tout en limitant le nombre d’ions incidents sur le détecteur. Le courantmesuré sur A1 est normalisé en absolu grâce à une cage de Faraday rétractable (F) qui peutêtre introduite dans le faisceau. Enfin une grille de 90 % de transmission (G) mise à la masseet située à quelques mm du détecteur (tension de polarisation : de -50 V à -3800 V) assure unepost-accélération des ions, augmentant ainsi la gamme en énergie couverte par le système (de550 eV à 7.3 keV).

FIG.1 - Dispositif de test du détecteur d’ions de basse énergie. S = source, C = collimateurs,A1 : atténuateur 90.3 %, F : cage de Faraday, A2 : atténuateurs 90.3 %, G = grille, D :détecteur.

Curieusement, ce système a conduit à des non-reproductibilités des mesures, et à desvaleurs maximales d’efficacité absolue de l’ordre de 30 %, inférieures aux valeurs attendues([Gao84], [Bre95]). Récemment, l’origine de ces problèmes a pu être identifiée. Elle est liée àl’inhomogénéité des atténuateurs placés devant le détecteur (A2) dont la transmission peutvarier jusqu'à un facteur 5 selon la position. La raison de ces inhomogénéités n’a pas encoreété déterminée. Néanmoins des courbes d’efficacités relatives ont pu être établies et sontprésentées sur la figure 2. Pour les 3 ions, un plateau est atteint à partir de 4 keV. Cette valeur

SC

F

A1A2

G

D

Chambre 1 Chambre 2


est plus élevée que celle trouvée par [Gao84] et [Bre95], mais elle est compatible avec celletrouvée dans une mesure plus récente [Yag01].

Un potentiel de post-accélération minimal de 4 kV est donc nécessaire pour assurer uneefficacité uniforme de détection des ions de recul issus de la désintégration de l’6He etcouvrant des énergies comprises entre 0 et 1.42 keV. La suite des tests va consister à mesurerl’efficacité absolue après remplacement des atténuateurs, et à contrôler les variationsd’efficacité en fonction de la position et de l’angle d’incidence des ions sur le détecteur.

FIG. 2 - Courbes d’efficacité relative du détecteur d’ions de recul en fonction de l’énergie desions pour Li1+, Na1+ et K1+.

[Bre95] : B. Brehm et al., Meas.Sci. Technol. 6 (1995) 953.[Gao84] : R. S. Gao et al., Rev. Sci. Instrum. 55 (1984) 1756.[Yag01] : S. Yagi et al., Nucl. Instr. and Meth. B 183 (2001) 476.

0 1000 2000 3000 4000 5000 6000 7000 80000,0

0,1

0,2

0,3

0,4

0,5

0,6

0,7

0,8

0,9

1,0

1,1

Eff

icac

itére

lativ

e

Energie (eV)

LiNaK


1.2.7 Mesure du paramètre R dans la désintégration du neutron

G. Ban, P. Gorel 1, G. Iltis, O. Naviliat-Cuncic

lpc-caen en collaboration avec uj-cracovie, psi-villigen, ku-leuven, eth-zurich,

u-katowice, pnpi-st petersbourg

IntroductionLes mesures de corrélations triples en désintégration β nucléaire permettent de sonderl’éventuelle présence de phases complexes dans les termes d’interférence entre les cou-plages faibles. Ces phases constituent une signature de la violation de l’invariance sousle renversement du temps. Plus spécifiquement, la mesure de la composante du spin dela particule β dans un plan engendré par le spin du système émetteur et l’impulsion dela particule β est sensible à des interférences entre des couplages exotiques scalaires outenseurs et les couplages vectoriel et axial dominants et permet donc de contraindre cesphases. Dans les transitions mélangées Fermi/Gamow-Teller, comme la désintégration duneutron, les interférences avec les deux couplages dominants sont présents. Le coefficientR qui caractérise le terme de corrélation triple

Rσ · ( J × pe)/Ee

n’a jamais été mesuré dans la désintégration du neutron. Notre groupe participe à uneexpérience qui en cours de montage auprès de la source SINQ de l’Institut Paul Scherrer(PSI) et qui envisage de mesurer le paramètre R avec une incertitude de σR ≈ 0.5%.

Description de l’expérienceLes neutrons utilisés dans cette mesure sont extraits de la source de spallation SINQ. Ilssont refroidis avec un modérateur au deuterium liquide est sont ensuite polarisés avantd’être transportés dans la zone de mesure. La polarisation transverse des particules β seramesurée par diffusion de Mott sur une élément lourd (Pb). Les évènements de diffusionsont signés à l’aide d’un ensemble de chambres proportionnelles multi-fils et d’hodoscopesà scintillateurs plastique (voir figure ci-dessous). Ces derniers servent à mesurer l’énergiedes particules β et fournissent le trigger des évènements.

Feuille d’analyseL’analyse de la polarisation transverse se fera à l’aide d’une feuille mince de manière àréduire les effets de depolarisation des particules β. Nous avons produit un ensemble defeuilles d’analyse par évaporation d’un dépôt de plomb de 1 µm d’épaisseur moyenne sur desfeuilles de mylar de 2 µm. L’homogénéité de ces feuilles est un paramètre important pour

1. BDI IN2P3-PSI


cette expérience et à fait l’objet de nombreuses mesures de contrôle. En effet, l’incertitudesur le paramètre R dépend principalement de trois facteurs,

σR ∝ 1

APn

√N

où A est le pouvoir d’analyse du polarimètre, Pn est le degré de polarisation des neutronset N est le nombre total d’évènements qui contribuent à la statistique. Tout effet de varia-tion de l’épaisseur des feuilles affecte directement l’incertitude sur le pouvoir d’analyse A.Les feuilles produites présentent des variations relatives d’épaisseur inférieures à ±10% etremplissent le cahier de charge demandé.

Scintillator Hodoscope

Scintillator Hodoscope

Neutron Beam

Neutron Beam Wire Chambers Wire Chamber

Scattering Foil

Scattering Foil

10 cm

Fig. 1.3 – Schéma de la partie du dispositif expérimental servant à la mesure de la polari-sation transverse des particules β. La figure de droite montre une exemple d’évènement dediffusion.

Etat d’avancementLe montage du dispositif devrait se completer au cours de 2003 et une première mesure detest devrait avoir lieu avant la fin de l’année. La première campagne de prise de donnéesse fera dans le courant 2004.


1.2.8 Tests de scintillateurs pour la détection de neutrons ultra-froids

G. Ban, X. Flechard, J.M. Fontbonne, M. Labalme, T. Lefort, E. Liénard, O. Naviliat

Un nouveau projet [1], dont la version finale sera installée auprès de la source de neu-trons ultra-froids en construction au PSI, envisage de mesurer le moment électrique dipo-laire du neutron avec une sensibilité accrue de deux ordres de grandeur par rapport auxmesures actuelles [2] [3]. Une mesure non nulle dans ce domaine aurait un impact trèsimportant; elle constituerait une signature de nouvelle physique associée au mécanisme deviolation de CP.

Notre groupe participe à ce projet à travers la construction du système de comptagedes neutrons ultra-froids. Le système de détection doit conjuguer plusieurs critères:

– une très grande efficacité– une faible sensibilité au rayonnement gamma– une réponse rapide permettant de tolérer des taux de comptage de 104 à 105 neutrons/s/cm2

– un gain stable en fonction du taux de particules– un faible coût afin de pouvoir couvrir une surface active d’environ 0,16 m2.

La détection de neutrons ultra-froids (E10−7eV) est essentiellement similaire à celledes neutrons thermiques (E0,025eV). Au sein de la collaboration, plusieurs techniquesbasées sur des détecteurs à gaz, à semi-conducteurs ou sur des scintillateurs, sont étudiées.Notre groupe a proposé une option basée sur des scintillateurs dopés. Les neutrons yinteragissent avec les noyaux dopants et produisent par capture des particules secondaireschargées. Deux dopants ont été étudiés, le 6Li et le 10B. Ils conduisent aux réactions:

n +6 Li −→ t + α + 4,76 MeV

n +10 B −→

α +7 Li∗ + 2,310 MeV (94%)α +7 Li + 2,792 MeV (6%)

La détection consiste à mesurer l’énergie déposée par les particules secondaires pro-duites dans les réactions sur le 6Li (Q=4,76 MeV) ou sur le 10B (Q2,3 MeV). La lumièrede scintillation est collectée par des photomultiplicateurs.

Une première phase de tests a été réalisée pour vérifier la faisabilité d’un tel systèmede détection en déterminant notamment le type de dopant ainsi que l’électronique delecture adaptée. Les premières mesures ont eu lieu au laboratoire avec des neutrons ther-miques. Puis une seconde série a été réalisée, à l’ILL Grenoble, avec des neutrons trèsfroids (E10−4eV).Deux types de scintillateurs ont été testés: le GS20 dopé au 6Li et le BC454 dopé au 10B.Seul le dopage au lithium a été retenu, le signal de 2,3 MeV issu du dopage au bore ne


sortant que difficilement du fond gamma. Ces tests ont également permis de définir l’élec-tronique de lecture basée sur un préamplificateur de courant suivi par un codeur en chargeafin de répondre aux critères de taux de particules.

Fig. 1.4 – Spectre en charge de neutrons obtenu avec un scintillateur dopé au 6Li (GS20).

La figure précédente montre un exemple de spectre de neutrons obtenu avec un scinti-lateur GS20 de 0,6 mm d’épaisseur. Le pic neutrons à 4,76 MeV, de résolution en énergiede 30%, est clairement séparé du bruit de fond induit par les photons.

Ces tests préliminaires ont permis de démontrer la faisabilité de notre système de dé-tection pour les neutrons thermiques et très froids. Cependant, l’étude de la séparationneutron-gamma doit encore être approfondie. Dans le cas des neutrons ultra-froids, il estégalement nécessaire de caractériser la détection des événements pour lesquels la capturedu neutron a lieu en surface (dans ce cas une des particules secondaires produites peuts’échapper du scintillateur).

Afin d’améliorer le système de détection, plusieurs solutions sont en cours d’évaluation.Le choix de la concentration de dopant en 6Li et de l’épaisseur de scintillateur doit pemettre,à la fois, de diminuer la sensibilité aux photons et de maximiser l’efficacité aux neutrons. Unsystème composé de deux scintillateurs est également à l’étude afin d’améliorer la détectiondes captures neutroniques en surface. Ces solutions seront testées à l’ILL avec des neutronsultra-froids.

[1] PSI Proposal, A new Precision Measurement of the Neutron Electrique Dipole Mo-ment (EDM)

[2] I.S. Altarev et al., Phys. Atom. Nucl. 59 (1996) 1152[3] P.G. Harris et al., Phys. Rev. Lett. 82 (1999) 904

2

PROPRIETES DES NOYAUXEXOTIQUES

26 PROPRIETES DES NOYAUX EXOTIQUES

2.1 Etude des propriétés des noyaux légers

2.1.1 Etude du système non lié 5H

J.C. Angélique, W.N. Catford (visiteur), J.L. Lecouey, F.M. Marqués, G. Normand etN.A. Orr.

Ulb (Belgique), Madrid (Espagne), Surrey (Royaume Uni), Birmingham

(Royaume Uni), Ires-Strasbourg

Depuis plus de 30 ans [1], la résonance 5H est activement recherchée par différentesapproches. Citons l’étude du noyau miroir 5Be pour fixer une masse limite supérieure, desexpériences de masse manquante ou encore de transfert de nucléons. Dans notre étude,il s’agit de la réaction 6He à 30 MeV/nucléon sur 12C avec perte d’un proton de l’6He,expérience ”en cinématique complète” dans laquelle le triton était détecté par le détecteurCHARISSA, et les deux neutrons par le multidétecteur DEMON. Connaissant les momentsdes trois particules, nous pouvons calculer la masse invariante du système non lié.

Ed (tnn) MeV

N c

ount

s

Er (MeV)

Γ (M

eV)

Fig. 2.1 – Energie du système t+n+n. (voir texte pour les explications)

Après application d’un filtre cinématique permettant de s’affranchir des problèmes dediaphonie dans ce dernier détecteur, nous obtenons la figure 2.1. La ligne pleine est lasomme d’une lorentzienne et d’un fond combinatoire. Celui-ci consiste à prendre aléatoi-rement un triton d’un événement, un neutron d’un autre événement, et enfin un secondneutron d’un troisième. Avant de reconstruire l’énergie d’excitation du système t+n+n,il faut faire passer les deux neutrons ainsi tirés dans le filtre cinématique pour s’assurerqu’ils auraient bien été détectés. Une fois cela réalisé, on recommence la procédure en tenantcompte des corrélations résiduelles (voir [2] pour la méthode, et la figure 2.2 pour les effets

PROPRIETES DES NOYAUX EXOTIQUES 27

Ed (tnn) MeVN

cou

nts

Ed (tnn) MeV

ε (p

ourc

ent)

Fig. 2.2 – Energie du système t+n+n. Ligne en tirets : premier fond combinatoire. Lignepleine : 9eme itération, la convergence est atteinte. Encart : efficacité du dispositif expéri-mental en fonction de Ed.

de ces corrélations). Finalement, le fond combinatoire revient à t+n+n sans interactiondans l’état final (F.S.I.).

Dans un premier temps, nous avons analysé les données avec une lorentzienne obtenuepar simulation à travers un filtre expérimental et en minimisant le χ2 dans lequel le centreet la largeur de celle-ci étaient libres, ainsi que la proportion du fond combinatoire (voirl’insert de la figure 2.1). Dans un second temps, nous avons effectué la même recherchesans fond.

Le résultat de la première démarche est E=1,8 ±0,20,1MeV et Γ=2,1 ±0,3

0,5MeV. Il est trèssimilaire a celui obtenu par [3], mais est en contradiction avec deux autres résultats [4,5].Le résultat de la seconde est E=2,4 ±0,2

0,1MeV et Γ=4,4 ±0,10,2MeV. Nous envisageons de

comparer ces résultats avec des calculs à trois corps (voir [6]).

[1] E.G. Adelberger et al., Phys. Lett. B25, 595 (1967)[2] F.M. Marqués et al., Phys. Lett. B476 (2000) 219[3] A.A. Korsheninnikov et al., Phys. Rev. Lett. 87, 092501 (2001)[4] M.S. Golovkov et al., soumis à Phys. Lett. B[5] M. Meister et al., Nucl. Phys. A723, 13 (2003)[6] N. B. Shul’gina et al., Phys. Rev. C62, 014312 (2000)


2.1.2 Etude des Systèmes Non Liés 13Be et 16B

N. Achouri, J.-C. Angélique, F. Carstoiu (visiteur), W.N. Catford (visiteur), S. Grévy,M. Labiche, J.-L. Lecouey, G. Normand, F.M. Marqués, N.A. Orr, E. Sauvan, C. Timis

LPC-Caen, Birmingham, Bucarest, ULB-Bruxelles, IRéS-Strasbourg, Ox-

ford, Paisley, Surrey

Dans le cadre de notre programme de recherche sur les noyaux à halo, nous avonséffectué des études spéctroscopiques des systèmes non liés 13Be et 16B. En effet, la modé-lisation des halos à deux neutrons comme systèmes à trois corps necessite la connaissancede l’interaction coeur-neutron – dans le cas du 14Be, 12Be+n et 17B, 15B+n. En outre, lastructure de ces noyaux non liés très loins de la stabilité constitue un “test” extrême desmodèles de la structure nucléaire. Dans le cas du 13Be, par exemple, qui fait partie de lachaîne isotonique N=9, une inversion des niveaux ν1d5/2 et ν2s1/2 a été etablie pour le 15Cet le 14B. L’existence d’un état 1/2+ au-dessous de l’état 5/2+ dans le 13Be signifierait quecette tendance se poursuit.

Deux expériences ont été entreprises au GANIL sur la ligne LISE3. Les systèmes d’in-térêts ont été peuplés via des réactions de perte (ou “knockout”) d’un proton d’un faisceausecondaire de 17C à 35 MeV/nucléon pour le 16B et de 14B à 41 MeV/nucléon pour le 13Be.Il faut noter que, pour une étude spectroscopique, une telle réaction a l’avantage que (aupremier ordre) la configuration des neutrons ne change pas lors de la réaction.

Un télescope Si-Si-CsI segmenté et sensible en position a été utilisé pour détecter lesfragments chargés, et le multidétecteur DEMON pour les neutrons. Nous avons pu ensuiteconstruire, à partir des coïncidences 12Be–n et 15B–n, les spectres en énergie de décroissancedu 13Be et du 16B.

Une description théorique relativement simple, fondée sur l’approximation soudaine[1], du peuplement des états finals non liés a été developée pour interpreter nos résultats[2]. Les spectres en énergie de décroissance prédits par le modèle ont été comparés auxrésultats après convolution avec la réponse du dispositif expérimental qui a été estimée enutilisant des simulations [2]. Cette démarche a été validée avec les données acquises pourl’7He (6He–n) à partir du faisceau de 14B.

Les données 12Be–n (Figure 2.3) sont en accord avec le peuplement d’une résonance strès large (Γ0 1–2 MeV) dans le 13Be autour de 0,6–0,8 MeV au-dessus du seuil et un étatd à 2,5 MeV (Γ0 0,4 MeV). Dans le cas du 16B (Figure 2.4), les données sont en accordavec le peuplement d’une (de) résonance(s) d très étroite(s) (Γ0 <<0,1 MeV) proche duseuil (Er 0,085±0,015 MeV)

[1] L. Chen et al., Phys. Lett. B505 (2001) 21; G.F. Bertsch et al., Phys. Rev. C57


0

20

40

60

80

100

120

140

0 2 4

No Evt Mixing

Er=0.8, 2.5 MeVΓ0=2, 0.4 MeV

Cou

nts

0 2 4

Evt Mix included

Er=0.7, 2.5 MeVΓ0=1.3, 0.4 MeV

Ed (MeV)

Fig. 2.3 – Spectre en énergie de décroissance du 13Be donné par une résonance s (traitcontinu) avec Er=0.8 MeV, Γ0=2 MeV et sans fond combinatoire (spectre à gauche), etavec Er=0,7 MeV, Γ0=1,3 MeV et avec fond combinatoire (spectre à droite). Dans ledeux cas, une resonance d (tirets) avec Er=2,5 MeV, Γ0=0,39 MeV a été incluse. Le fondcombinatoire a été generé par mélange d’évenéments (“event mixing”) comme decrit dansla réf. [2].

0

10

20

30

40

50

0 0.5 1 1.5 2 2.5 3

Ed (MeV)

Cou

nts

1.11

1.12

1.13

1.14

1.15

70 80 90 100

Er (keV)

χ2 /N

Fig. 2.4 – Spectre en énergie de décroissance du 16B donné par une resonance d àEr=0,085 MeV et Γ0=0,001 MeV. Un fond combinatoire (trait discontinu) a été inclus

(1998) 1366[2] J.-L. Lecouey, Thèse, Université de Caen, LPC Rapport LPCC T 02-03; J.-L. Le-

couey et al., en preparation.


2.1.3 Recherche de noyaux neutres

J.C. Angélique, W.N. Catford (visiteur), J.L. Lecouey, F.M. Marqués, G. Normand etN.A. Orr

Ulb (Belgique), Madrid (Espagne), Surrey (Royaume Uni), Birmingham

(Royaume Uni), Ires-Strasbourg

L’un de nos principaux sujets de recherche porte sur l’étude des corrélations neutro-niques dans des noyaux très riches en neutrons. Ainsi, nous avons cartographié la configu-ration des neutrons dans le halo du 14Be [1], l’6He et l’5H [2], et étudié son rôle dans laformation de structures moléculaires dans les isotopes 10−14Be [3]. Depuis 2001 nous avonsétendu nos recherches au cas extrême, un noyau composé uniquement de neutrons.

La technique développée au LPC consiste à rechercher ces multi-neutrons pre-formés àl’intérieur de noyaux très riches en neutrons. Ils seraient “libérés” par cassure du noyaux surune cible, et détectés par un recul anormalement grand d’un proton dans un scintillateurliquide. Son application à la cassure du 14Be [4] nous a permis d’obtenir les premiersévénements, depuis les années 1960, consistents avec l’existance d’un noyau neutre, letétraneutron ou 4n.

D’autres expériences ont été realisées depuis pour confirmer ces événements. Cepen-dant, deux tentatives de repetition de l’expérience du 14Be ont échoué dû à des problèmesde production du faisceau au GANIL [5]. L’étude de la reaction 12Be→8Be+4n revèle desnombreaux événements d’intérêt, mais l’analyse des données et les simulations correspobn-dantes sont encore en cours [2]. Une dernière expérience sur la cassure de l’8He en α et 4n[5] est aussi en cours d’analyse.

[1] F.M. Marqués et al., Physical Review C 64 (2001) 061301.[2] G. Normand, Thèse Université de Caen (2004).[3] M. Freer et al., Physical Review C 63 (2001) 034301.[4] F.M. Marqués et al., Physical Review C 65 (2002) 044006.[5] F.M. Marqués et al., propositions GANIL E378 (2000) et E415 (2002).


2.2 Experiences avec TONNERRE

2.2.1 Etude de la décroissance β de noyaux riches en neutronssitués autours de la fermeture de couche N=28

J. C. Angélique, S. Grévy, F. R. Lecolley, J. L. Lecouey, E. Liénard, N. A. Orr, J.Peter, S. Pietri and C. Timis.

LPC-Caen, IReS-Strasbourg, IPN-Orsay, IFIN-HH (Roumanie), Surrey (Royaume-

Uni), GANIL, Prague (République Tcheque), Mainz (Allemagne) et FLNR

(Russie)

Dans le cadre d’études de la modification de la structure en couches des noyaux richesen neutrons, nous avons réalisé une expérience de spectrocopie complète des noyaux autourdes 43P et 44S à l’aide du multi-détecteur TONNERRE. Selon la statistique recoltée, troisanalyses peuvent être conduites. La plus simple, pour les noyaux les moins produits, permetde mesurer leur période, cette mesure pouvant déjà, d’une facon générale, révéler certainesanomalies de structure comme ce fut le cas par exemple pour le 44S [1]. Une statistique plusimportante permet d’étudier les décroissances β-γ et d’extraire, à l’aide de coïncidences,la partie du shéma de niveau du noyau fils alimenté par la décroissance β. La troisièmeanalyse permet d’obtenir la même information pour le noyau fils (A-1), après désintégrationβ-neutron mais nécessite encore plus de statistique de facon à pouvoir faire des coïncidencestriples β-γ-n.

périodesComme expliqué ci-dessus, nous avons extrait les périodes des noyaux situés entre

le 36Mg et le 48Ar [2]. Pour cela, une procédure de corrélation ion-lourd implanté - β dedécroissance a été mise en place car les noyaux d’intéret étaient implantés de facon continue(pas de coupure de faisceau) et enregistrés indifféremment avec les β de décroissance. Cetteprocédure utilisant les informations temporelles et de localisation a été validée sur desnoyaux dont la période était déjà connue. Les résultats sont présentés dans le tableau 1.Parmis les 22 periodes mesurées, 13 étaient inconnues jusqu’ici tandis que 8 autres sonttotalement en accord avec les mesures précédentes.

Concernant les isotopes de Si, ces mesures sont intéressantes dans l’étude de la persis-tance ou non à Z=14 de la déformation observée expérimentalement pour les Argons etSoufres. Des comparaisons avec des calculs QRPA (cf. fig. 1) semblent en effet indiquerque la sous-couche fermée Z=14 ne stabilise pas les isotopes de Si contre la déformation.Au contraire, leurs temps de vie très courts semblent pouvoir être compris seulement enfaisant intervenir de fortes déformations, ces dernières pouvant être une première mise enévidence expérimentale de la modification de la force spin-orbite dans les noyaux légersriches en neutrons.

décroissance β-γ et β-γ-n


Tab. 2.1 – Valeurs des périodes extraites comparées à celles de la littératurenoyau T1/2 (msec) littérature noyau T1/2 (msec) littérature36Mg 3.9±1.3 non connu 42P 48.5±1.5 110+40

−20 [4]37Al 10.7±1.3 non connu 43P 36.5±1.5 33±3 [1]38Al 7.6±0.6 non connu 44P 18.5±2.5 non connu39Al 7.6±1.6 non connu 43S 282±27 260±15 [3]39Si 47.5±2.0 non connu 44S 100±1 123±10 [1]40Si 33.0±1.0 non connu 45S 68±2 82±13 [1]41Si 20.0±2.5 non connu 46S 50±8 non connu42Si 12.5±3.5 non connu 46Cl 232±2 223±37 [1]39P 250±80 320±30 [3] 47Cl 101±6 non connu40P 125±25 146±10 [3] 47Ar 1250±150 >700 [1]41P 100±5 120±20 [4] 48Ar 475±40 non connu

0

5000

1000040Si: T1/2 = 33±1 msec

num

ber

of c

ount

s

0

25

50

75

100

40Si QRPA

half-

life

(mse

c)

experimental

0

20

40

0 0.2 0.4 0.6

42Si: T1/2 = 12.5±2.5 msec

time (sec)

0

100

200

300

-0.2 0 0.2

42Si

deformation (ε2)

QRPA

experimental

Fig. 2.5 – spectres de période β mesurés expérimentalement (gauche) et résultats de calculs QRPA pourla période en fonction de la déformation (droite), pour le 40Si (haut) et le 42Si (bas).

Les analyses des informations β-γ et β-γ-n sont en cours. Pour les premières nous avonsdéjà extrait les niveaux excités des noyaux 44−46Ar peuplés dans la décroissance des 44−46Clet nous devons maintenant interpréter les shémas obtenus. Concernant les informationsneutrons, l’analyse en est encore à une étape de sélection et de calibration des donnnées.

[1] O. Sorlin et al., Phys.Rev. C47(1997)2941 - Nucl.Phys. A583(1995)763.[2] S. Grévy et al., Nucl. Phys. A722c(2003)424.[3] J. A. Winger et al., conf. ENAM98, Bellaire, USA 1998 (AOP p.606)[4] M. Lewitowicz et al., Nucl.Phys. A496(1989)477.


2.2.2 Etude de la structure des noyaux légers riches en neutronsdans la région N=20.

J.C. Angélique , S.Grévy, F.R. Lecolley , J.L. Lecouey, E. Liénard, , N.A. Orr, J.Péter,S.Pietri, C. Timis.

LPC-Caen, GANIL, IFIN-Bucarest (Roumanie), IReS-Strasbourg, IPN-Orsay.

La première expérience utilisant le multidétecteur de neutrons retardés TONNERREs’est déroulée en avril 2000 au GANIL. Son objectif était d’étudier la structure des noyauxlégers riches en neutrons dans la région N=20 où se situe ce qu’on appelle plus commu-nément ” îlot d’inversion ”. Différentes observations expérimentales (mesures de masses,périodes, B(E2) [1]) ont suggéré une déformation des noyaux de cette région.. Celle-ciétant interprétée comme une inversion de niveaux par rapport à ceux du modèle en couchessphériques [2]. Afin de contribuer à la compréhension de ces propriétés globales l’expérienceE333 a eu pour objectif de réaliser la spectroscopie complète de la décroissance des noyaux32,33Mg et 34,35Al. L’analyse de cette expérience a fait l’objet de deux thèses : Les travauxde Cosmin Timis (thèse soutenue le 1er sept 2001) axés sur l’étude des noyaux 33Mg et35Al [3] et ceux de Stéphane Pietri (thèse soutenue le 27 juin 2003) sur l’étude du noyau34Al. [4]. Le noyau de 32Mg est en cours d’analyse actuellement et devrait nous apporterdes renseignements précieux quant à la détermination des spin et parité des niveaux excitésdu 32Al atteint par décroissance directe du 32Mg ou par décroissance b-n du 33Mg.

I - 33Mg et 35Al.Les résultats concernant le 33Mg et 35Al ont permis de mesurer les temps de vie et les

probabilités d’émission d’un neutron (Pn) de ces deux noyaux.. Concernant le 35Al, de nou-veaux états excités ont été observés au-dessus de l’énergie de séparation du dernier neutron(Sn) du 35Si. D’autre part, les résultats d’expériences antérieures ont été confirmés pourles niveaux en dessous de Sn. L’étude de la décroissance du 33Mg nous a permis d’établirun schéma de niveaux du 33Al (cf. figure 1), qui complète celui obtenu par une autre typeexpérience [5]. Nous avons pu ainsi mettre en évidence que seuls les calculs de modèle encouches prenant en compte des mélanges de configurations étaient capables de reproduireles schémas de niveaux contrairement à ceux qui ne considèrent que la couche sd commeespace de valence. Les calculs qui ont servi à la comparaison avec notre schéma de niveauobtenu expérimentalement ont été effectués en considérant les différentes configurationspossibles de particules-trous dans la couche fp [6] et [7]. Les conclusions sont qu’il existedeux types de configurations: un état 0p-0h qui correspond à une forme sphérique et lespremiers états excités correspondant à des configurations 2p-2h.

II - 34Al.L’analyse de l’expérience concernant le 34Al a permis de déterminer pour la première

fois l’énergie de huit raies neutrons provenant de la décroissance β-n du 34Al (cf. figure 2).L’analyse minutieuse des décroissances β-n-γ du 34Al et des noyaux fils associés a per-


33Mg

32Al

n

Pn=14 (2)%

Sn=5.511

0.734 2+

0.956 4+

6.82

8.87

β

0 1+

0

log ft I %

E (MeV)

T1/2=93(11) ms

(3/2)+ ?

Qβ=13.7ΜeV

5.26(5) 0.90(3)%4.41(1) 1.96(5)%

33Al

5.16(5) 1.32(4)%

5.56(5) 0.71(4)%

5.10(5) 3.3(3)%5.40(5) 1.9(2)%

7.47

7.25

5.98

5.93

5.2 21.3(2)%5.1 7.3(6)%

5.6 8.4(2)%5.5 8.6(7)%5.7 5.1(2)%

5.4 8.4(8)%5.7 3.6(4)%

4.7 18(2)% 4.735

2.8922.761

2.363

2.096

1.838

1.6461.617

1.179 4-

Fig. 2.6 – schéma de décroissance proposé pour le 33Mg

mis de confirmer les énergies et les intensités des raies gammas établies à partir d’autresexpériences [8]. Nous avons pu ainsi établir un schéma de décroissance pour le 34Al (cf.figure 3).

En ce qui concerne le sujet d’interêt concernant l’existence d’un second niveau 0+ (enpointillé sur la figure) prédis par la théorie basée sur des configurations 2 et suggéré parNumela et al [9] mais jamais mis en évidence expérimentalement, nous observons bien unetransition gamma correspondant à 1193 keV (en pointillée sur la figure). Par contre, nousn’avons pu mette en évidence de coïncidences entre cette raie et celles de 123 keV et 928keV des niveaux supérieures ayant pourtant une statistique relativement importante. Ladiscussion reste ouverte bien que deux expériences différentes [8] et le tout récent article


Fig. 2.7 – Spectre temps de vol des neutrons émis lors de la décroissance du 34Al auquelon a retiré le bruit de fond.

β

β

β

Fig. 2.8 – schéma de décroissance proposé pour le 34Al, en supposant que son fondamentalest un 4−. Les niveaux en pointillés sont ceux dont l’assignation n’est pas sure. Nous n’avonspas reporté les spins-parité des niveaux non liés, ils sont (3,4,5)- car peuplé par décroissanceGamow-Teller du 34Al. Avec des valeurs de Log(ft) inférieure à 5.9 sauf peut être pour leniveau situé a 9 MeV (logft = 6.1).

de [10] n’observent pas ce niveau et que la raie de1193 keV serait une raie supplémentaired’alimentation du niveau 2+ d’énergie 3326 keV.


[1]. T. Motobayashi et al Phys. Let. B 346 (1995) 9[2]. E.K. Warburton et al Phys. Rev. C 41 3 (1990)[3]. C. Timis thèse LPC Caen LPCCT 01-01[4]. S. Piétri thèse LPC Caen LPCCT 02-03[5]. M. Belleguic-Pigeard de Gurbert. thèse IPN Orsay 5 mai 2000.M. Belleguic et al, Nucl. Phys. A682 (2001) 136c[6] F. Nowacki communication privée.[7].B.A. Brown http://www.nscl.msu.edu/brown/sde.htm[8] S. Nummela et al, Phys.Rev. C 63 , 044316 (2001)[9] W.Mittig et al., Eur. Phys. J A15 157 (2002)


2.2.3 SINPLE : SImulation of Neutron Propagation and LightEmision

J. C. Angélique, J.M. Fontbonne, S. Grévy, E. Liénard, N. A. Orr, J. Peter, S. Pietri,F. Volaine.

LPC Caen

IntroductionLa courbe grise de la figure I est un spectre en temps de vol neutron pour le noyau

de 17N obtenu par TONNERRE lors de l’expérience d’avril 2000. Ce noyaux était utilisépour la calibration. Les pics sont fortement asymétriques vers les longs temps de vol, ceciétant une constante de tous les spectres neutrons obtenus avec TONNERRE depuis saconstruction. De nombreux test d’électronique, de PM, d’embase ont été entrepris sansque l’on puisse mettre en cause ces divers elements comme etant à l’origine de l’assymetriedes pics. Ils restait donc trois possibilités pour expliquer ces problèmes de traîne : le tempsde parcours de la lumière dans la latte, le temps de réponse du plastique ou bien des effets degéométries et de diffusions multiples des neutrons sur les lattes. Pour tenter de discriminerces différents effets et comprendre la réponse du détecteur nous avons développé un code desimulation de la propagation des neutrons dans TONNERRE, ce code se nomme SINPLE[1].

0

0.2

0.4

0.6

0.8

1

60 80 100 120 140 160 180 200 220 240t (ns)

coup

s

DonnéeSimulation

Fig. 2.9 – Comparaison SINPLE et donnée pour un spectre temps de vol du 17N

Presentation du codeSINPLE est développé en C++, il est composé de trois parties. La première nommé

CAO est une bibliothèque de classes géométriques qui permet ainsi de simuler la géométriedu détecteur et des autres éléments de l’ensemble expérimental (plastique d’implantationpar exemple) et d’y propager les neutrons. La seconde partie est celle qui contient lamodélisation des phénomènes physiques qui se greffent sur les structures définies dans lapartie CAO. Elles modifieront le comportement des neutrons qui se propagent (énergie,


direction) en fonction des interactions. Les données physiques qui sont entrées dans cettepartie sont les sections efficaces d’interaction n-H et n-C de 10 keV à 5 MeV (ENDF-VI), les temps de transit de la lumière dans la latte obtenu par le code de simulationoptique SIMOP [2] et la transmission optique de la latte en fonction de la position mesuréeexpérimentalement [3]. Nous avons aussi du entrer une courbe du temps d’émission de lalumière par le scintillateur pour pouvoir simuler les spectres en temps de vol expérimentaux.La dernière partie de SINPLE est celle qui permet le stockage soit dans des ntuples soitdans des histogrammes. La programmation orienté objet choisi pour ce code de simulationpermet ainsi de facilement le faire évoluer et de rajouter de nouvelles structures ou denouveaux matériaux. Les figures 1 et 2 montrent les resultats obtenu avec SINPLE. Dansla figure 2 on peut voir que l’on reproduit l’efficacité de TONNERRE de [4] et dans lafigure 1 que nous reproduisons le spectre en temps de vol

0

10

20

30

40

50

60

0 0.5 1 1.5 2 2.5E (MeV)

Eff

icac

ité

[4]SINPLE

Fig. 2.10 – Comparaison de l’efficacité simulée de TONNERRE entre SINPLE et les si-mulations de [4]

[1] S. Pietri, Thèse de l’université de Caen, (2003)[2] J.M Fontbonne SIMOP, manuel d’utilisation[3] F. Volaine, rapport de stage de seconde année de l’ENSI Caen (2002)[4] C. Timis, Thèse de l’université de Caen, (2001)

3

PRODUCTION ET ETUDE DESNOYAUX SUPERLOURDS

40 PRODUCTION ET ETUDE DES NOYAUX SUPERLOURDS

3.1 Formation de noyaux composés super-lourds.

N. Amar, J. M. Gautier, S. Grévy, J. Péter

JINR Dubna, IRES Strasbourg, ULB Bruxelles, LPC Caen, GANIL

La formation de noyaux composés super-lourds étant la première étape pour la for-mation et l’observation d’un noyau super-lourd, le but de ces expériences est de mesurerla section efficace de formation de noyaux composés. Seuls quelques-uns se désexcitentpar évaporation de neutrons (résidus d’évaporation) et sont observables dans d’autres ex-périences. La quasi-totalité des noyaux composés se désexcitent par fission. La sectionefficace de fusion-fission est donc celle de formation de noyaux composés.

Pour cela on détecte en coïncidence les deux fragments de fission et on mesure leursmasses et l’énergie cinétique totale de fission. La difficulté est de différencier les événementsde fusion-fission, de faible section efficace lorsque le noyau composé est super-lourd, deceux de quasi-fission dont la section efficace est très importante et dont la distribution demasse s’étend jusqu’à la masse moitié du système (scission symétrique). Une informationsupplémentaire pour faciliter cette distinction est fournie par la multiplicité de neutronsassociée à chaque paire de fragments, dans le but de mesurer le nombre de neutrons émisavant et après la scission.

Les expériences ont été réalisées en octobre 2000 et février 2001 auprès du cyclotronU-400 du JINR Dubna (Russie). L’ensemble de détection CORSET permet d’obtenir lamasse et l’énergie cinétique des deux fragments de fission ou quasi-fission. Les neutronsémis en coïncidence sont identifiés par 41 modules de scintillateurs liquides de l’ensembleDEMON. La corrélation angulaire avec la direction de chaque fragment de fission et celledu noyau composé permet d’obtenir, pour différents groupes de fragments, les nombres deneutrons pré-scission et post-scission.

Le LPC a pris en charge l’analyse du système 58Fe + 244Pu à 326 MeV. Le noyaucomposé 302120 a une énergie d’excitation de 42 MeV.

Les premières analyses ont porté sur la distribution en masse des fragments de fissionet quasi-fission [1,2]. Sa forme est régulière, mais lorsqu’elle est construite en exigeant lacoïncidence avec un neutron, elle montre des petits maxima pour certaines masses quicorrespondent à des noyaux plus stables (près d’une ou deux couches fermées). Des calculsde désexcitation des fragments formés ont montré que ces maxima peuvent provenir dela désexcitation par neutrons et particules chargées qui s’arrête préférentiellement sur lesnoyaux à plus grande énergie de liaison en neutrons et/ou protons; il n’est pas nécessaire desupposer que ces noyaux sont préférentiellement formés lors de la scission, donc ces effetsde couches fermées des fragments en formation, qui expliquent la distribution de masse defission des noyaux froids (fission spontanée ou induite par neutrons thermiques), ne jouentpas de rôle dans la scission à une énergie d’excitation de 40 MeV.

PRODUCTION ET ETUDE DES NOYAUX SUPERLOURDS 41

L’analyse des multiplicités de neutrons a été effectuée pour différents groupes de frag-ments: quasi-fission nettement asymétriques, événements peu asymétriques, événementsvoisins de la symétrie en masse (masse du noyau composé +- 20 amu). Plusieurs méthodesont été utilisées pour obtenir les multiplicités de neutrons pré-scission et post-scission parcomparaison avec des calculs de désexcitation du noyau composé et des fragments de fis-sion: minimisation de la différence entre les données expérimentales et calculées sur lesdistributions en énergie des neutrons à tous les angles; plusieurs variantes de la méthodede retour aux sources (backtracing). Ceci a permis d’établir que les produits de quasi-fission couvrent toute la gamme de masse entre le projectile et la cible, mais un tiers desévénements voisins de la symétrie et une faible partie des événements peu asymétriquespeuvent être attribués à un mécanisme de fusion-fission [3].

[1] I. Itkis et al., Proc. Int. Conf. Nuclear Physics at Border Lines, Lipari, 2001, ed. byG. Fazio et al., World Sci (2001) 142

[2] E. M. Kozulin et al., Proc. Int. Conf. Nuclear Physics at Border Lines, Lipari, 2001,ed. by G. Fazio et al., World Sci (2001) 157

[3] N. Amar, thèse de Doctorat de l’Université de Caen, à soutenir fin 2003.


3.2 Expériences sur la production de noyaux super-lourds

N. Amar, J.C. Angélique, J.M. Gautier, S. Grévy, G. Iltis, T. Legou, E. Liénard, L.Manduci, Y. Merrer, J. Péter, J.C. Steckmeyer, J. Tillier, C. Vandamme

LPC Caen. GANIL. Dapnia/SPhN C.E.N. Saclay. U.L. Bruxelles. INFN Ca-

tania. IRES Strasbourg. Ins. Fyziki Uniw. Krakow. CSNSM Orsay

Le dispositif construit dans les années précédentes auprès du filtre de vitesse LISE3 àGANIL a bénéficié de plusieurs améliorations [1-3]. Il a été utilisé pour un essai de mesurede noyaux super-lourds produits par un faisceau de plomb en avril 2002. Cet essai a permisde mettre au point l’identification directe de la charge nucléaire du noyau implanté encinématique inverse ou symétrique[4].

Dispositif. Dans la chambre à réaction (DAPNIA), les dispositifs précédents ont étéréutilisés : porte-cibles pour petites cibles rotatives Marguerite (GANIL), détecteur Si me-surant la diffusion élastique pour monitorer l’état des cibles (LPC). De plus, trois nouveauxdispositifs ont été construits par le LPC:- un porte-cibles rotatif de diamètre 16 cm, pour les cibles de température de fusion inter-médiaires,- un éplucheur oscillant (pour augmenter la durée de vie des feuilles de carbone), placé 40cm après la cible.- un collimateur télécommandé (Iris), placé à la sortie de la chambre pour contrôler l’ou-verture angulaire des produits acceptés dans LISE3 et diminuer le bruit de fond.

Dans la chambre de détection, le dispositif précédent a été utilisé : 2 Galottes pourmesurer le temps de vol, Si d’implantation et Tunnel de détecteurs Si, Echelle portant desécrans et collimateur. Cette fois, les Si étaient refroidis pour améliorer la résolution sur lamesure des énergies.

Le dispositif additionnel le plus utile était une chambre d’ionisation construite à Cra-covie et testée auparavant au LPC, pour obtenir une information supplémentaire sur lesnoyaux implantés et améliorer l’identification des produits de décroissance (anti-coïncidence).La mise en place de cette chambre et le déplacement de l’Echelle étaient télécommandés.

Résultats. Un essai de production de noyaux résiduels pour études d’excitation cou-lombienne (proposition d’expérience E387) avec une cible de 18O a été réalisé. Cette cibleétait située à l’entrée de LISE pour produire les noyaux résiduels 223Th qui sont sélection-nés par l’ensemble LISE et filtre de vitesse (et qui seront envoyés sur une cible placée aprèsle filtre). En raison de l’impossibilité d’utiliser le champ électrique nécessaire dans le filtrede vitesse, le bruit de fond était important mais les expériences d’excitation coulombienneavec des noyaux résiduels semblent possibles.

PRODUCTION ET ETUDE DES NOYAUX SUPERLOURDS 43

Pour la détection de noyaux super-lourds, le résultat le plus important concerne l’in-formation obtenue directement sur la charge nucléaire du noyau implanté. Des produits deréaction de 208Pb à 5 MeV/u sur des cibles 12C et 18O, de Z 84, 86 et 90 ont été détectés àdes énergies cinétiques d’environ 2.7 MeV/u (vitesse des noyaux composés et d’une partiedes produits de transfert), ainsi que des ions 208Pb (faisceau ralenti). La méthode usuelled’identification de ces produits par leur chaîne de décroissance alpha est insuffisante lorsqueleur période est courte (quelques microsecondes). La réponse de la chambre d’ionisationpermet de résoudre ces ambiguïtés. De plus, le signal de la chambre d’ionisation croissantlinéairement avec Z, il est bien plus grand pour un noyau de fusion super-lourd (Z=114 parexemple) que pour les produits de transfert (actinides). Cette information directe sur lenoyau implanté permet donc d’améliorer fortement l’identification des rares noyaux super-lourds observés [4]. En raison de la vitesse nécessaire pour traverser les feuilles d’entrée etsortie de la chambre à gaz cette méthode est utilisable en cinématique inverse ou symétriquemais pas en cinématique directe.

Ultérieurement, un compteur proportionnel a été essayé. Un important signal de scin-tillation dans le gaz a été observé avec des photomultiplicateurs de petit diamètre et étudiéavec les fragments de fission de 252Cf. Un dispositif avec une seule feuille est en coursd’étude afin d’obtenir une information sur Z du noyau implanté en cinématique directe.

[1] : J. Péter and Fulis collaboration. Proc. Nuc. Phys. at Border Lines, Lipari, 2001 ed.G. Fazio et al., World Sci p. 41

[2] J. Péter and Fulis collaboration. Proc. EXON 2001, Baikal, et by Yu. Penionzhkevichand E. Cherpanov, World Sci p. 257

[3] S. Grévy and Fulis collaboration. J. Nucl. Radiochem. Sci. 3 (2002) 9[4] A. Wieloch and Fulis collaboration., submitted to NIM B (2003)


4

MECANISMES DE PRODUCTION ETDE DESEXCITATION DES NOYAUXCHAUDS

46 MECANISMES DE PRODUCTION ET DE DESEXCITATION...

4.1 Dynamique de réactions aux énergies de Fermi

4.1.1 Effets dynamiques dans la fragmentation des noyaux.

Jean Colin et Daniel CussolCollaboration INDRA

L’étude des caractéristiques des fragments produits dans les collisions d’ions lourdsnous a permis de mettre en évidence différents mécanismes de fragmentation. Par exemple,dans le cas de la cassure binaire d’un quasi-projectile, une contribution "isotrope" associéeà des fragments qui peuplent parfaitement l’espace de phase peut être distinguée d’unecontribution "alignée" pour laquelle il existe une forte corrélation entre la vitesse desfragments et leur taille [1]. Les événements "isotropes" peuvent être associés au phénomènede fission d’un quasi-projectile ayant équilibré tous ces degrés de liberté. Les événements"alignés" sont compatibles avec la formation d’un col de matière entre le projectile et lacible suivie de la rupture de ce col. Cette étude a été étendue à un grand nombre de systèmesétudié avec INDRA et à l’ensemble des voies de sorties c.a.d correspondant à la détection de2, 3, 4, 5 . . . fragments à l’avant du centre de masse de la réaction. Nous avons alors observéque le fragment le plus lourd est souvent le plus rapide et qu’il est détecté dans un domaineangulaire réduit autour de l’axe du faisceau [2]. Ce comportement particulier du fragmentle plus lourd suggère un processus de type participant-spectateur ou col-spectateur. Pourpréciser les observations en tenant compte du rôle particulier joué par le fragment le pluslourd, la figure 4.1 présente la corrélation entre la vitesse relative entre les fragmentset l’angle d’émission du fragment le plus lourd. La vitesse relative est calculée entre lefragment le plus lourd et le centre de masse des autres fragments détectés. Nous pouvonsconstater que la vitesse relative est d’autant plus élevée que la taille du fragment lourd estgrande (assymétrie de fragmentation élevée) et que son angle d’émission est petit c’est àdire aligné sur la direction de recul du quasi-projectile. Cette corrélation interne à chaqueévénement est extrêmement contraignante et elle n’a pas pu être reproduite par un modèlede multifragmentation statistique [3]. Elle nécessite la prise en compte de la voie d’entrée.Différentes approches sont en cours de développement au LPC (voir les contributions deD.Cussol et D.Durand) pour tenter de reproduire ces données et de contraindre ainsi lesparamètres des modèles utilisés.

[1] F. Bocage et al (Collaboration INDRA), Nuc. Phys. A676 (2000) 391.[2] J. Colin et al (Collaboration INDRA), Phys. Rev. C 67 064603 (2003).[3] J. Normand, Mémoire de Thèse (2001), Université de Caen.

MECANISMES DE PRODUCTION ET DE DESEXCITATION... 47

> (c

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s)re

l<V

)Proxθcos(

=10-251

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1

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3

4

Fig. 4.1 – Corrélation entre la vitesse relative Vrel des fragments et la direction de frag-mentation θprox, pour des collisions Ta+Au à 39 A.MeV. Les colonnes correspondent auxmultiplicités de fragments à l’avant du centre de masse et les lignes à la charge Z1 dufragment le plus lourd.


4.1.2 Description microscopique/ macroscopique des collisions nu-cléaires aux énergies intermédiaires: comparaison avec lesdonnées INDRA

Dominique Durand, Denis Lacroix, Aymeric Van Lauwelpc-caen

Nous avons entrepris une comparaison systématique des prédictions du code HIPSEdécrit dans la contribution Description microscopique/ macroscopique des collisions d’IonsLourds aux énergies intermédiaires avec les données issues de la collaboration INDRA.Nous nous sommes attachés dans un premier temps au système symétrique 129Xe+120Snsur une gamme d’énergie allant environ de 30 à 100 MeV/u [1].

Le générateur traitant tous les paramètres d’impact, en dehors d’une étude globale desréactions, nous nous sommes attachés en particulier à l’étude du mouvement collectif (voirfigure) ainsi qu’à une analyse de l’émission de fragments et de particules légères dite "aucol". Une fois les quelques paramètres du modèle fixés, nous obtenons un bon accord avec lesdonnées. Ces résultats suggèrent que le mouvement collectif observé à tous les paramètresd’impacts trouve son origine dans le couplage du mouvement relatif des deux noyaux encollision avec le mouvement interne des nucléons. Les hypothèses du modèle suggèrentun processus de fragmentation rapide de l’ordre du temps de la réaction avec une fortemémoire de la voie d’entrée. Cette approche constitue donc une alternative interessanteaux approches statistiques dites "à l’équilibre".

Nous nous intéressons actuellement á une comparaison des résultats du modèle avecles données sur une gamme de masses allant d’une centaine de nucléons (Ni + Ni) jusqu’àquatre cent (Au + Au) et aux lois déchelles associées.

L’ensemble de ce travail fait l’objet de la thèse de Aymeric Van Lauwe devant êtresoutenue Fin 2003.[1] D. Lacroix, A. Van Lauwe et D. Durand, en préparation.[2] A. Van Lauwe, D. Lacroix et D. Durand, en préparation.


0

500

1000

1500

2000E/A = 25 MeV

× 3

E/A = 50 MeV E/A = 80 MeV

0

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eV)

0

50

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0 25 50 0 25 50 0 25 50Charge

Fig. 4.2 – Energies moyennes dans le centre de masse de la réaction des fragments en fonc-tion de leur charge mesurées pour la réaction 129Xe+120Sn pour trois énergies incidentes:25, 50 et 80 MeV/u et trois sélections d’évenements: en haut, évènements dits de "biaisminimum" correspondant à peu prés à l’ensemble des paramètres d’impact, au milieu, évè-nements dits "complets" pour lesquels au moins 80 % de la charge et de l’impulsion ontété détectées, en bas, évènements dits "complets" avec un angle de flow supérieur à 30degrés associés aux collisions centrales. Les points noirs sont les données expérimentaleset les histogrammes sont les résultats du calcul filtrés et sélectionnés comme les donnéesexpérimentales.


4.2 Etude des noyaux chauds

4.2.1 Propriétés de désexcitation des sources produites dans laréaction 93Nb+27Al à 30 A.MeV.

L. Manduci et J-C Steckmeyer

INDRA

Le domaine des réactions entre ions lourds aux énergies intermédiaires (10-100 A.MeV)est le siège de nombreux phénomènes: c’est une zone de transition entre les mécanismesprésents à faibles énergies et ceux présents à plus hautes énergies. Il est nécessaire de sé-parer les différents processus pour progresser dans la compréhension des propriétés de lamatière nucléaire chaude.

Les produits issus d’une réaction entre ions lourds possèdent diverses origines. Ils pro-viennent de la décroissance des sources formées pendant la collision, supposées avoir atteintl’équilibre thermique et dont l’énergie d’excitation dépend de l’énergie incidente, de la tailleinitiale du système ainsi que du paramètre d’impact. Les produits de réaction peuvent éga-lement provenir de mécanismes hors équilibre se développant lors des premiers instantsde la collision dans la zone de déformation entre le projectile et la cible (émission de pré-équilibre, émission à mi-rapidité, émission au "col", ...).

Dans la réaction 93Nb+27Al à 30 A.MeV, on observe un processus de fusion de plusen plus incomplète à mesure que l’on se déplace des collisions centrales vers les collisionspériphériques. Ce mécanisme se rapproche de ceux rencontrés aux basses énergies avec dessources produites avec des énergies d’excitation assez faibles en moyenne.

L’analyse a été réalisée sur les événements ayant une impulsion totale parallèle à l’axedu faisceau supérieure à 60% de l’impulsion totale initiale. La construction de la corrélationénergie transverse - multiplicité totale permet de classer les événements en trois catégoriesallant des faibles énergies transverses et faibles multiplicités (tranche T1) aux plus élevées(tranche T3). L’énergie d’excitation de la source a été obtenue par calorimétrie en prenanten compte toutes les particules et fragments ayant une vitesse supérieure à une certainevitesse limite. Cette énergie d’excitation vaut 1.6, 2.7 et 3.5 MeV/nucléon pour les tranchesT1, T2 et T3, respectivement.

Les données expérimentales ont été comparées aux résultats de simulations réaliséesavec le code statistique GEMINI [1]. Dans la Fig. 4.3, sont ainsi présentées les distribu-


tions de multiplicité, d’énergie et de vitesse des protons et des particules α, pour la trancheT2 et un moment angulaire initial de 25 h. Un bon accord est observé pour les distributions

Fig. 4.3 – Comparaison simulation (histogrammes) - expérience (points). En haut: distri-butions de multiplicité, d’énergie et de vitesse parallèle des protons, au milieu: idem pourles particules α, en bas: distributions angulaire, dénergie et de charge du résidu de la source.

relatives aux protons, mais en ce qui concerne les particules α, la simulation est incapablede les reproduire.

L’étude de la réaction 107Ag+natNi à 52 A MeV [2] conduit à l’observation de sourcesquasi-projectile ayant des caractéristiques sensiblement identiques à celles étudiées dansce travail, et bien reproduites par le code GEMINI. Il s’avère donc que dans la réaction93Nb+27Al à 30 A.MeV, un excès de particules α soit observé expérimentalement. L’étude


des corrélations de vitesse entre les particules α pourrait permettre de mettre en évidenceune contribution de ces particules en provenance de la cible.

[1] R.J.Charity et al., Nucl Phys. A483(1988)391.[2] J.C. Steckmeyer et al., XLth International Winter Meeting on Nuclear Physics,

Bormio, Italy, 21-26 January, 2002, p. 189.


4.2.2 Propriétés de désexcitation du quasi-projectile dans les col-lisions 58Ni+197Au à 52 A MeV

A.M. Buta et J.C. Steckmeyer

Indra

La compréhension de processus physiques complexs comme celui de la multifragmen-tation passe par la connaissance d’un certain nombre de paramètres tels que l’énergied’excitation des noyaux produits, leurs spins, le paramètre d’impact de la collision, ...L’énergie d’excitation et le spin des noyaux peuvent être reconstruits à partir des caracté-ristiques cinématiques et angulaires des particules émises par ces noyaux. La difficulté deces reconstructions est de ne prendre en compte que les particules émises par les noyauxconsidérés. Plusieurs méthodes de sélection peuvent être envisagées [1].

Dans cette analyse, une méthode de sélection des particules provenant du quasi-projectile,produit dans les collisions 58Ni+197Au à 52 A MeV, est proposée. L’idée de base est l’ob-servation de deux pics clairement séparés dans les spectres en vitesse (ou en énergie) desparticules émises par le quasi-projectile le long de la direction de vol de ce quasi-projectile[2]. En supposant que les particules présentes dans ces deux composantes ne proviennentque du quasi-projectile, il est possible à l’aide d’une simulation d’attribuer à chaque parti-cule détectée une probabilité d’avoir été émise par le quasi-projectile. L’énergie d’excitationest ensuite calculée en appliquant la technique de la calorimétrie. Les résultats obtenus aveccette méthode ont été comparés à ceux obtenus avec une autre méthode consistant à symé-triser la composante évaporative du quasi-projectile, c’est-à-dire à doubler la contributiondes particules émises dans la direction avant dans le repère du quasi-projectile pour s’af-franchir, autant que faire se peut, de la contribution de particules ne provenant pas deprocessus équilibrés. Les deux méthodes sont en excellent accord (cf. Fig. 4.4).

Les multiplicités des particules et fragments émis par le quasi-projectile ainsi que sonénergie d’excitation ont été comparées aux résultats d’un code dynamique décrivant l’in-teraction entre le projectile et la cible en fonction du paramètre d’impact [4]. Un accordqualitatif est observé entre l’expérience et les calculs [2].

[1] J.C. Steckmeyer et al., Nucl. Phys. A686(2001)537 et références incluses.[2] A.M. Buta, Thèse de l’Université de Caen, 2003.[3] A.M. Buta et al., XLth International Winter Meeting on Nuclear Physics, Bormio,

Italy, 21-26 January, 2002, p. 217.[4] Z. Sosin, Eur. Phys. J. A11(2001)311.


52 MeV/nucléon Ni+Au

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Fig. 4.4 – Energie d’excitation du quasi-projectile produit dans les collisions 58Ni+197Auà 52 A MeV, en fonction du paramètre d’impact réduit. L’énergie d’excitation a été cal-culée en doublant la contribution des particules émises à l’avant (symboles ronds) ou enappliquant la méthode présentée dans cette contribution (symboles carrés à b=7 et 9).


4.2.3 Etude méthodologique sur la mesure de températures denoyaux chauds.

E.Vient

Collaboration INDRA

La mesure de la température d’un noyau chaud formé lors d’une collision d’ions lourdsreste un problème ouvert tant théoriquement qu’expérimentalement.V.Weisskopf [1] a proposé en 1937 une description statistique du processus d’émission d’uneseule particule par un noyau chaud thermalisé. Cette approche théorique sert de base àune méthode expérimentale de mesure de la température de noyaux chauds. Elle permetde déterminer la distribution énergétique des particules évaporées associées à un résidu detempérature T (Voir figure 4.5). La pente du spectre, l’énergie moyenne de la distribu-tion, l’écart-type et la valeur d’énergie la plus probable sont reliés à cette température T(Voir figure 4.5). La production de noyaux chauds passent par des collisions de noyaux àdes énergies incidentes allant du MeV au GeV par nucléon. Leur formation s’accompagned’une production importante de particules non équilibrées liées aux processus de collision.Pour les étudier, il nous faut donc détecter l’ensemble des fragments et particules produitspuis isoler les contributions respectives de chacun de ces noyaux chauds. Il faut ensuite re-construire événement par événement les caractéristiques statiques et dynamiques initialesde ces noyaux pour obtenir les spectres d’émission de particules légères evaporées. Mêmesi ce travail est correctement fait, il y a encore des difficultés liées à la désexcitation dunoyau chaud elle-même. Les températures atteintes sont suffisantes pour qu’il y ait desévaporations multiples de particule de nature différente. Le noyau se refroidit après chaqueévaporation. La conservation de l’impulsion implique des variations du vecteur vitesse dunoyau chaud entre chaque émission. Il est impossible expérimentalement de connaître laséquence d’émission des particules par le noyau. Nous obtenons donc expérimentalementce que nous pouvons appelés des "spectres apparents d’émission". La correspondance entrela température réelle et la température apparente estimée à partir de ceux-ci peut doncêtre altérée par le processus de désexcitation, par la méthode de reconstruction et de ca-ractérisation du noyau chaud et par les imperfections du dispositif de détection. Nousavons voulu vérifier s’il est pertinent de mesurer la température de noyau chaud à par-tir des spectres énergétiques des particules légères. Pour déconvoluer les différents effetsdécrits ci-dessus, nous avons étudié, à l’aide des simulations SIMON [2] [3],GEMINI [4]et du filtre informatique décrivant le fonctionnement du multidétecteur INDRA, l’évapo-ration d’un noyau chaud unique à différentes températures. Nous avons supposé dans unpremier temps disposer d’un détecteur parfait, puis du multidétecteur INDRA (la vitesseinitiale du noyau chaud étant connue, et enfin du multidétecteur INDRA en appliquantla méthode habituelle de reconstruction du noyau chaud. Nous avons aussi fait varier lenombre de désexcitations étudiées pour évaluer l’influence de la statistique sur la qua-lité des mesures. La température apparente a été mesurée à partir de l’énergie moyenne,


l’écart-type et la pente des spectres apparents des particules légères chargées. Nous avonsutilisé deux méthodes différentes pour estimer cette pente: la classique méthode du χ2 etla méthode de comparaison de deux distributions de Kolmogorov-Smirnov. Nous montronsà titre d’exemple les résultats obtenus avec les spectres en énergie des tritons générés parSIMON sur la figure 4.6. Cette étude indique que nous pouvons espérer des précisions rela-tives sur la mesure de la température inférieures à 10 % à partir des spectres des isotopesde l’hydrogène.

[1] V.Weisskopf, Phys. Rev. C 17 (1937) 295.[2] D.Durand, Nucl. Phys. A 541 (1992) 266.[3] A.D.Nguyen, PhD Thesis, Université de Caen (1998)[4] R.J.Charity, Phys. A 483 (1988) 371.

Spectre maxwellien typique

10-4

10-3

10-2

10-1

1

10

10 2

0 10 20 30 40 50 60 70

Ecinetique(MeV)

Cou

ps

Fig. 4.5 – Spectre énergétique idéalde particules évaporées par un noyauchaud.

QP of mass 120

0

5

10Fit (Kolmogorov)Fit (Χ2)SigmaEmeanT

mea

sure

d(M

eV)

0

5

10

T m

easu

red(

MeV

)

0

5

10

0 5 10T initial (MeV)

T m

easu

red(

MeV

)



Fig. 4.6 – Mesures de température apparente d’unnoyau d’Etain de masse 120 à partir des spectres tri-tons obtenus avec un détecteur parfait, avec INDRA(effet du filtre), avec INDRA et l’effet de la méthodepour différentes statistiques.


4.2.4 Caractérisation expérimentale de la contribution évapora-tive et calorimétrie de quasi-projectiles chauds

E.Vient

Collaboration INDRA

Une étude méthodologique [1] sur la calorimétrie des noyaux chauds formés par collisiond’ions lourds a montré les limites des méthodes habituelles de détermination de l’énergied’excitation [2]. Elle a mis en avant l’importance fondamentale d’une bonne connaissancede la vitesse initiale du noyau chaud étudié. Il faut parfaitement maîtrisé le mécanismede formation des Quasi-Projectiles(QP) pour espérer la mesurer correctement. Nous avonsdonc entamé une étude sur une calorimétrie alternative qui tient compte du mécanisme deréaction pour déterminer expérimentalement la vitesse initiale du QP. Pour les systèmesétudiés avec le multidétecteur INDRA, il y a clairement deux mécanismes apparents pourles collisions périphériques et semi-périphériques: des collisions binaires très profondémentsinélastiques "classiques" et des collisions avec formation d’un col de matière entre deuxparticipants-spectateurs [3]. Une autre difficulté fondamentale reste la sélection événement

Fig. 4.7 – Présentation de la mé-thode de sélection d’une contribu-tion évaporative. Nous ne prenonsen compte pour définir la contribu-tion évaporative que le domaine spa-tial grisé sur la figure.

Fig. 4.8 – Proportion de particules légères evapo-rées par le Quasi-Projectile à l’avant du centre demasse en fonction de E/A pour des collisions Xe+ Sn de 32 à 150 MeV/u.

par événement des particules légères émises par le QP. Les premiers instants de la collisiondonnent lieu à une production très importante de particules dites de "prééquilibre". Elles


New calorimetry (Hyp 1)New calorimetry (Hyp 2)Old calorimetry

Etrans 12 NormalisØ

Etrans 12 NormalisØ Etrans 12 NormalisØ

Etrans 12 NormalisØ

ZmaxOld calorimetryNew calorimetry

Fig. 4.9 – Masse, énergie d’excitation, énergie d’excitation par nucléon et charge du QPreconstruites par l’ancienne et la nouvelle calorimétrie pour le système Xe + Sn à 80MeV/u.

se retrouvent non seulement entre les deux partenaires de la collision, mais aussi à l’avantdans le repère du QP [4]. Une étude approfondie des distributions angulaires définies dans lerepère du QP,à l’aide de la simulation SIMON et des données recueillies par la collaborationINDRA, a montré que seul un domaine spatial limité n’était pas pollué par la contributionhors-équilibre. Ceci est essentiellement dû à un effet d’ombre du QP. Ceci est confirmépar le caractère maxwellien des spectres énergétiques associés à cette région de l’espace.Nous ne considérons donc comme particules légères évaporées par le QP que celles situéesdans ce domaine angulaire (voir figure 4.7). Nous avons pu en déduire la probabilité d’êtreévaporée pour une particule légère chargée située à l’avant du centre de masse de la réaction.Nous présentons celle-ci sur la figure 4.8 pour différentes particules et son évolution enfonction de l’énergie incidente lors de collisions Xe + Sn. Nous avons ensuite reconstruitles caractéristiques du QP en utilisant ces probabilités. Nous présentons sur la figure 4.9une comparaison entre l’ancienne et la nouvelle calorimétrie.

[1] E.Vient et al, Nucl. Phys. A 700 (2002) 555[2] Y.G Ma et al, Phys. Lett. B 390 (1997) 41[3] J.Colin et al, Phys. Rev. C 064603 (2003)[4] T.Lefort et al, Nucl. Phys. A 662 (2001) 266


4.2.5 Un protocole de comparaison entre modèles et données

Olivier Lopez, LPC Caen

Collaboration INDRA

Objectifs

L’un des principaux problèmes auxquels nous sommes confrontés dans l’analyse dedonnées provenant de multidétecteurs 4π de dernière génération comme INDRA[1] est lamultitude d’informations à gérer, car la quasi-totalité des produits chargés de la réactiony sont détectés. Si l’on souhaite utiliser cet ensemble complet d’informations, pour réaliserdes comparaisons avec des modèles, il s’avère alors indispensable de mettre en place destechniques d’analyse multidimensionnelle comme l’Analyse en Composantes Principales(ACP) [2] par exemple. Cette technique, particulièrement adaptée dans le cas des ana-lyses INDRA, a ainsi servi à sélectionner plus finement des lots d’événements de collisionsviolentes[3].

Cependant, pour comparer aux prédictions d’un modèle, il reste alors à exploiter làencore l’ensemble de l’information disponible afin de maximiser les contraintes mises sur lemodèle et les paramètres de celui-ci, les paramètres "source"; cette opération s’effectue àl’aide d’une technique itérative appelée Backtracing [4] ou "retour aux paramètres-sources".

Le Backtracing, un exemple d’application

A partir d’un ensemble d’événements, on peut établir des comparaisons avec diffé-rents modèles; la figure 1 montre l’accord obtenu entre le modèle statistique SMM[5] etles données INDRA en collisions centrales pour le système Xe+Sn à 32 MeV par nucléon,sélectionnées par la technique de l’ACP[3].

La technique de Backtracing est ici utilisée et permet ainsi d’évaluer non pas seulementdes paramètres moyens du modèle qui vérifient le meilleur accord avec les données maisbien l’ensemble des distributions et des corrélations entre ces paramètres-sources, ici aunombre de 4. En fait, le Backtracing fixe un certain nombre d’observables comme devantêtre reproduites; il s’agit ici d’observables aussi bien statiques comme les multiplicitésde particules chargées et de fragments, que d’observables cinématiques comme l’énergiecinétique totale (Total Kinetic Energy).

A partir de ce prérequis, la procédure évalue les distributions des paramètres-sourcesdu modèle qui permettent la meilleure reproduction des données; en ce sens, le Backtra-cing constitue une amélioration du protocole de comparaison entre modèle(s) et donnéespuisqu’il permet d’avoir accès à toutes les informations liées à ces variables-source. Sur lafigure 1, on note l’excellent accord obtenu, ce qui semble indiquer que, dans ce lot d’événe-ments, l’hypothèse de formation d’une source en équilibre thermodynamique, comme celaest prescrit dans SMM, est raisonnable.


LCP Multiplicity0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20

Pro

bab

ility

0

0.02

0.04

0.06

0.08

0.1

0.12

0.14

0.16 LegendDataSMM

M_PLC for round #5

IMF Multiplicity2 4 6 8 10 12 14

Pro

bab

ility

0

0.02

0.04

0.06

0.08

0.1

0.12

0.14

0.16

0.18

0.2

M_IMF (Z>4) for round #5

Z Bound30 40 50 60 70 80 90 100

Pro

bab

ility

0

0.01

0.02

0.03

0.04

0.05

Zbound for round #5

Atomic Number0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50

Pro

bab

ility

10-4

10-3

10-2

10-1

Atomic number for round #5

Fig. 4.10 – Données INDRA Xe+Sn 32 A.MeV. Multiplicités de particules légères chargées(MPLC), de fragments de masse intermédiaire (MIMF ), de charge totale fragment (Zbound)et charge (Z). Les données sont représentées par les symboles bleus et le modèle SMM parles histogrammes en grisé.

Références

[1] J. Pouthas et al., Nucl. Instrum. Methods A 357 (1995) 418.[2] E. Lloyd, Handbook of Applicable Mathematics, Vol. VI (Statistics), Part B, Ed.

Wiley New York (1984).[3] N. Bellaize et al, Nucl. Phys. A 709 (2002) 367-391[4] P. Désesquelles, Ecole Joliot-Curie, Maubuisson, France (1996)[5] J. P. Bondorf, A. S. Botvina, A.S Iljinov, I. N. Mishustin and K. Sneppen, Phys.

Rep. 257 (1995) 133.


4.2.6 Etude des noyaux chauds formés dans les collisionscentrales aux énergies de Fermi

Olivier Lopez, LPC Caen

Collaboration INDRA

Cadre de l’étude

Un enjeu important de l’étude de la matière nucléaire est l’évaluation de ses carac-téristiques et ses propriétés, aussi bien au niveau de la dynamique (équation d’état) quede ces propriétés thermodynamiques (transition de phase et points critiques[1]). Dans cecadre, l’étude des noyaux à courte durée de vie (appelés alors "sources nucléaires") for-més lors des collisions frontales (centrales) entre ions lourds permet d’accéder à des modesd’excitation de la matière nucléaire qui sont sans équivalent sur Terre. Ces modes sontde plusieurs sortes, comme l’apport d’énergie d’excitation (température), une phase decompression mécanique du système (pression) ou encore une modification du contenu enisospin des noyaux transients formés.

Comparaison modèle-données

On s’intéresse ici aux données obtenues en collisions centrales, mesurées à l’aidedu multidétecteur INDRA[2]. Les collisions centrales sont sélectionnées de l’ensemble descollisions par la méthode de l’Analyse en Composantes Principales[3]. On peut ainsi sélec-tionner des groupes d’événements, dont un correspond aux collisions les plus violentes, quel’on identifie comme le groupe des collisions centrales.

Une technique de "retour aux paramètres-sources" ou backtracing[3] est alors utilisée etpermet d’évaluer non pas seulement les paramètres thermodynamiques moyens du modèleSMM[4] qui vérifient un bon accord avec les données mais bien l’ensemble des distributionset des corrélations entre ces paramètres-sources, ici au nombre de 4 : énergie d’excitationthermique, taille de source (charge et masse), densité et énergie radiale. La donnée de cesparamètres caractérisent au sens thermodynamique les sources formées lors de ces collisionscentrales et permet ainsi d’envisager leur étude dans un cadre purement thermodynamique,dans lequel les effets dynamiques ont été non pas exclus mais pris en compte.

La figure 1 présente les distributions obtenues pour les variables-source du modèleSMM pour un lot d’événements de collisions centrales du système Xe+Sn à 32 A.MeV.On note que la taille moyenne de la source correspond à une charge de 90 soit 86% dela charge totale, avec une distribution assez étroite, n’excédant pas 8 unités de charge.L’énergie d’excitation est, quant à elle, de l’ordre de 6 MeV par nucléon, ce qui correspondà 80% de l’énergie totale disponible, indiquant qu’une part non négligeable de l’énergiedisponible et du système total n’ont pas été transmis au système composite. Ce type de


source_0_r_5Entries 17Mean 88.27RMS 7.134

Atomic Number60 70 80 90 100 110

Pro

bab

ility

0

0.05

0.1

0.15

0.2

0.25

0.3


Source Atomic Number for round #5 source_1_r_5Entries 17Mean 5.681RMS 0.3941

E*0 (Mev/n)4.5 5 5.5 6 6.5 7 7.5 8 8.5 9

Pro

bab

ility

0

0.05

0.1

0.15

0.2

0.25

0.3


Excitation Energy for round #5


V/V02 3 4 5 6 7 8 9 10 11

Pro

bab

ility

0

0.05

0.1

0.15

0.2

0.25

0.3


Freeze-out volume for round #5 source_3_r_5Entries 17Mean 1.431RMS 0.7389

Erad (MeV/n)0 1 2 3 4 5 6

Pro

bab

ility

0

0.02

0.04

0.06

0.08

0.1

0.12

0.14

0.16

0.18

0.2

0.22

0.24


Radial Energy for round #5

Fig. 4.11 – Distributions des paramètres-source du modèle SMM correspondant à la re-production des données de collisions centrales du système Xe+Sn à 32 A.MeV. De gaucheà droite et de haut en bas, la charge, l’énergie d’excitation, le volume de Freeze-out etl’énergie radiale.

résultats permet alors non seulement d’extraire des informations sur la Thermodynamiquedes noyaux chauds mais également de poser des contraintes plus fortes sur la dynamiquede la collision lors de la confrontation avec les modèles dynamiques censés reproduire cettephase de la réaction.

[1] Voir la contribution convernant les capacité calorifique dans ce chapitre.[2] J. Pouthas et al., Nucl. Instrum. Methods A 357 (1995) 418.[3] Voir la contribution "Protocole de comparaison entre modèles et données"[4] J. P. Bondorf, A. S. Botvina, A.S Iljinov, I. N. Mishustin and K. Sneppen, Phys.

Rep. 257 (1995) 133.


4.2.7 Bimodalité dans la multifragmentation

M. Pichon, B. Tamain, R. Bougault, F. Gulminelli, O. Lopez, D. Durand, E. Vient

collaboration INDRA/ALADIN

La multifragmentation a été étudiée pour les collisions périphériques des systèmesXe+Sn et Au+Au entre 60 et 100 MeV/u. La plupart de ces collisions sont binaires avecreconnaissance en voie de sortie de deux sources d’émission principales : quasi-projectile(QP) et quasi-cible (QC). (L’émission à mi-rapidité existe, mais ne représente qu’un pour-centage faible de la charge totale du système.)Afin d’éviter des auto-corrélations entre variables de tri et d’observation, le tri en violencede collision (paramètre d’impact) a été effectué par l’énergie transverse totale (Etrans)emmenée par les particules chargées légères (LCP) émises du côté de la quasi-cible (QC).Avec cette variable de tri, le QP primaire a été reconstruit en lui attribuant toutes les parti-cules et fragments émis à l’avant du centre des masses. Les évènements pour lesquels le QPreconstruit avait une charge inférieure à 65 (quasi-or) ou 49 (quasi-xenon) ont été éliminésafin d’éviter des biais expérimentaux dus aux inefficacités. La variable de caractérisationdes évènements est l’asymmétrie entre les deux plus gros produits de l’évènement (varsym).Un exemple de résultat est donné sur la figure 4.12 qui reproduit, pour le système Au+Auà 100 MeV/u, la corrélation entre varsym (abcisse) et la charge du plus gros fragment duQP (ordonnée) pour 8 zones en Etrans. (Le derner encart est la distribution en Etrans).Il apparait que varsym bascule entre deux situations extrèmes sur un intervalle réduit enEtrans : pour de faibles Etrans, le QP conduit principalement à un résidu final lourd età des produits associés légers ; pour de grandes valeurs de Etrans au contraire, la chargedu QP est répartie entre des fragments beaucoup plus petits. Le basculement entre cesdeux situations correspond à des valeurs de Etrans de l’ordre de 150MeV pour le systèmeAu+Au. Dans cette zone de Etrans, le système manifeste les deux comportements avecbasculement de l’une à l’autre situation (la distribution en varsym présente deux maximaavec un minimum entre eux (bimodalité).Il a été obtenu [1] :- que, pour un système donné, l’énergie transverse de basculement évolue peu avec l’énergiede bombardement ;- que l’énergie de basculement est approximativement proportionnelle à la masse totale dusystème (deux fois plus élevée pour Au+Au que pour Xe+Sn).Un tel résultat est celui que l’on prévoit pour les systèmes qui explorent une transition dephase. Il a été connecté à un autre signal de transition de phase : celui de la capacité ca-lorifique négative (voir autre contribution de ce rapport d’activité). Ce second signal a étéobservé pour les collisions périphériques du système Au+Au dans la zone de la bimodalitéà condition de demander pour le QP une configuration compacte (vitesse relative limitée à3cm/ns entre le fragment le plus lourd et le centre de masse des autres fragments du QP).Ce résultat manifeste sans doute le rôle des effets dynamiques présents dans la collision:


ceux-ci atténuent ou détruisent le signal de capacité calorifique négative mais affectentbeaucoup moins le signal de bimodalité qui est plus robuste. Ce comportement est de faitprévu dans les calculs de type lattice-gaz [2].Lorsque le signal de capacité calorifique négative est mis en évidence, il est observé dansune zone d’énergie d’excitation du système (mesurée par calorimétrie) qui ne dépend pasdu système et de l’énergie de bombardement: 3 à 5 MeV/u.

[1] Bimodality in binary Au+Au collisions from 60 to 100 MeV/u. Compte rendusdu XLI International Winter Meeting on Nuclear Physics, Bormio, 2003, p149

[2] Phase coexistence in nuclei: F. Gulminelli. Document d’habilitation à dirigerdes recherches, Caen, Sept. 2003

Au + Au 100 MeV/u

Fig. 4.12 – Corrélation entre la variable d’asymétrie et la charge du plus gros fragmentpour diverses violences de collision; système Au+Au 100 MeV/u. Le dernier encart est ladistribution de la variable de tri en violence de collision (voir le texte).

4.2.8 Analyses à la Fisher

F.Gulminelli, R.Bougault, J. Marie

LPC Caen,

GANIL (DSM-CEA/IN2P3-CNRS),

Dipartimento di Fisica and INFN, Bologna (Italie),

INFN Laboratorio Nazionale di Legnaro (Italie),


Dipartimento di Fisica and INFN, Milano (Italie),

Dipartimento di Fisica and INFN, Trieste (Italie)

Les résultats expérimentaux récents montrent plusieurs évidences d’une transition dephase du premier ordre dans la multifragmentation des noyaux. Toutefois une analyse desdonnées ISIS et EOS [1] à l’aide du modèle de Fisher suggère plutôt que la multifragmen-tation est associée au point critique du diagramme de phase.

Pour contribuer à ce débat nous avons présenté un large ensemble de données [2] avecune taille de source qui varie entre 200 et 350, analysées avec le modèle de Fisher et d’autresanalyses dites critiques. Des analyses supplémentaires sont en cours sur des données IN-DRA. Pour obtenir les paramètres "critiques", les taux de production ont été lissés parl’expression de Fisher [1]

n(A,T ) = qA−τexp(∆G(A,T )

T) (4.1)

où ∆G(A,T ) représente la variation de l’énergie libre de Gibbs , quand une goutte de Anucléons est formée à partir d’une vapeur homogène à température T

∆G(A,T ) = A∆µ − c0εAσ (4.2)

∆µ = µ−µcoex, où µ est le potentiel chimique du système et µcoex sa valeur à la coexistence.σ,τ sont les exposants critiques, ε = (Tc − T )/Tc mesure la distance au point critique, etc0 est le coefficient d’énergie de surface.

Les paramètres d’échelle qui résultent de l’interpolation sont reportés dans la table 4.1.Nous avons montré [3] que:– toutes les données sont décrites par les mêmes exposants τ,σ et la même énergie E∗

c ,qui représentent les paramètres critiques dans le cadre du modèle de Fisher ,

– toutefois une qualité d’échelle comparable est obtenue avec des descriptions très dif-férentes pour la fonction d’échelle, et non nécessairement compatibles avec le modèlede Fisher.

Ceci signifie que les propriétés d’échelle n’impliquent pas en soi une transition de phasedu deuxième ordre, ni un processus thermique. Contrairement aux conclusions de ref. [1],il n’est pas possible d’extraire le diagramme de phase à partir des paramètres du lissageindépendamment d’un modèle. Toutefois le fait que toutes les réactions se comportentcomme un processus universel indépendant de la voie d’entrée et gouverné seulement parl’énergie et la masse disponible, est une indication forte d’un équilibre microcanonique.

Il est intéressant de remarquer que les lois de puissance se trouvent à l’énergie d’ex-citation à laquelle l’énergie configurationnelle présente un maximum. Dans les modèlesthermiques ce maximum est prevu à toutes les densités, y compris dans le regime souscri-tique. Si les fluctuations dans la zone de coexistence sont telles que la longeur de corrélationdevient comparable à la taille du système (fluctuations anormales liées à une capacité calo-rifique négative), ceci pourrait avoir dans les systèmes finis le même effet qu’une longeur de


Central collisions τ σ E∗c (AMeV ) c0 χ2

Au+C 25 A MeV 2.0 ± 0.6 0.64 ± 0.02 4.5 ± 0.1 10.0 ± 0.2 7.8Au+Cu 25 A MeV 2.10 ± 0.04 0.60 ± 0.02 4.4 ± 0.1 10.0 ± 0.6 1.8Au+Cu 35 A MeV 2.05 ± 0.04 0.68 ± 0.03 4.5 ± 0.2 9. ± 1. 1.3Au+Au 35 A MeV 2.1 ± 0.1 0.68 ± 0.03 4.51 ± 0.01 10.0 ± 0.1 1.7

All central 2.05 ± 0.02 0.66 ± 0.02 4.40 ± 0.03 13.0 ± 0.4 2.0

Tab. 4.1 – Valeurs des paramètres "critiques" τ , σ, E∗c , c0 et χ2 du fit à la Fisher (éqs.

(4.1,4.2)).

corrélation divergente à la limite thermodynamique, i.e. un comportement apparemmentcritique dans une transition du premier ordre.

[1] J.B.Elliott et al., Phys.Rev.Lett.88 (2002) 042701.[2] M.D’Agostino et al. , Nucl.Phys.A 650 (1999) 329.[3] M.D’Agostino et al. Nucl.Phys.A, in press.


4.2.9 Evaluation des erreurs systématiques dans les mesures defluctuations

F.Gulminelli, R.Bougault

LPC Caen,

Dipartimento di Fisica and INFN, Bologna (Italie)

La capacité calorifique d’un petit système peut être mesurée expérimentalement, pourdes événements triés par calorimétrie [1], à travers la mesure de fluctuations σ2

I de l’énergied’interaction (

C

C1

)−1

= 1 − σ2I

σ2can

(4.3)

où C1 et σcan sont la capacité calorifique et la fluctuation attendue pour un système de fer-mions sans interaction. L’énergie d’interaction est donnée par EI =

∑Mk=1 mi +EVF O

coul (Zi,i =1, . . .M), où M est la multiplicité et mi sont les excès de masse des produits de réactionau temps de formation des fragments (freeze-out). Il est donc nécessaire d’estimer les mo-difications subies par le système entre le temps de formation et le temps de détection defragments. Ces estimations, tout comme les corrections dues à l’identification incomplètedes produits finaux et donc les imprécisions sur la calorimétrie, peuvent conduire à unedéformation importante des fluctuations [2].

Cette déformation peut être estimée indépendamment d’un modèle, en appliquant suc-cessivement aux données la reconstruction du freeze-out et le filtre expérimental [3]. Pourchaque partition finale mesurée, une partition de freeze-out est reconstituée puis une dé-croissance secondaire est appliquée avec le code standard d’ évaporation SIMON basé surla théorie de Weisskopf; la nouvelle partition asymptotique est alors traitée à nouveaucomme les données expérimentales, et la procédure peut être re-itérée. Dans ce qui suit,cette méthode a été controllée sur le modèle SMM.

La valeur moyenne de l’énergie cinétique au freeze-out ne change pas avec les itérations,ce qui montre que la reconstruction du freeze-out et le filtre expérimental ne déformentpas les réponses moyennes. Par contre les fluctuations sont modifiées et saturent quandla procédure converge (voir figure). Dans le premier intervalle d’énergie, la reconstructiondu freeze-out surestime légérement la fluctuation de l’itération précédente: dans ce régimede petites fluctuations sur les décroissances secondaires conduisent à explorer des nou-velles configurations et augmentent ainsi la variance d’énergie partielle. Dans l’intervalled’énergie qui correspond à une capacité calorifique négative, la reconstruction sousestimesystématiquement les fluctuations. Dans les deux cas la valeur originelle des fluctuationsau freeze-out peut être retrouvée assez précisement en extrapolant vers l’itération zéro lacourbe de distortion.


Fig. 4.13 – Fluctuations d’énergie d’interaction en fonction de l’étape de reconstructionà différentes énergies pour des données SMM. Gros cercles: valeurs originales du modèle.Ligne tiretée: interpolation polynomiale.

[1] P.Chomaz and F.Gulminelli, Nucl. Phys. A647 (1999) 153.[2] M. D’Agostino et al., Nucl. Phys. A 699 (2002) 795.[3] M.D’Agostino et al. , en préparation.


Signal de transition de phase dans les collision périphériques.

R. Bougault, O. Lopez, M. Pichon, B. Tamain

LPC Caen,

Collaboration INDRA@GSI

La capacité calorifique d’un noyau peut être mesurée expérimentalement, pour desévénements triés par calorimétrie [1-2], à travers la mesure de fluctuations de l’énergied’interaction et la mesure de la capacité partielle calorifique (Ck). Lorsque les fluctuationssont supérieures à la capacité partielle, la capacité calorifique totale est alors négative, lesystème est dans la zone spinodale.

D’un point de vue expérimental, les événements considérés doivent representer le mêmesystème, ou plus précisement, les différentes réalisations d’un système sous l’effet de lacontrainte d’excitation thermique. Pour les collisions périphériques, des réactions 80 A.MeVAu+Au, le noyau étudié est le quasi-projectile. Ses restes de désintégration sont détectéspar le multidétecteur INDRA en opération au GSI (Allemagne).

Excitation Energy (A.MeV)

Fluctuations C k

Fig. 4.14 – Fluctuation d’énergie d’interaction (lignes pleine et tiretée) et capacité calori-fique (ligne labellée Ck) en fonction de l’énergie d’excitation. La ligne tiretée correspond aulot entier de "quasi-projectile" détecté, la ligne pleine correspond à une sous catégorie dece lot.

En sélectionnant les particules et fragments à l’avant du centre de masse de la réaction(i.e. ce qui correspondrait à un quasi-projectile) et en appliquant la méthode liée aux fluc-tuations pour extraire la capacité calorifique, nous n’obtenons pas de signal de transition


de phase : la ligne tiretée de la figure 1 qui correspond aux fluctuations de l’énergie d’in-teraction reste bien en deça des valeurs de la capacité partielle calorifique (ligne labelléeCk).

L’examen de la topologie dans l’espace des vitesses des fragments considérés, nousindique qu’il est difficile de considérer le lot d’événements comme un lot homogène au sensstatistique (i.e. un seul système). En effet une large proportion de fragments émis à mi-rapidité sont incompatibles avec une cassure statistique d’un hypothétique quasi-projectiletotalement équilibré : vitesses ou impulsions relatives entre les fragments trop importantes,alignement préférentiel le long de la direction d’émission du plus gros fragment.

Pour les événements à deux fragments, l’examen des corrélations cinématiques indiqueclairement : (i) la présence de fragments de fission, (ii) la présence d’événements compa-tibles avec un processus de cassure d’un quasi-projectile équilibré lorsque la vitesse dugros fragment est inférieure à celle du plus petit, (iii) une copieuse production de frag-ments à mi-rapidité lorsque la vitesse du gros fragment est supérieure à celle du plus petit.Ces derniers événements ont visiblement gardé une mémoire de la voie d’entrée (i.e. de ladynamique de la voie d’entrée) et ne peuvent donc pas être traités comme s’agissant dedifférentes réalisation d’un système sous le seul effet d’une excitation thermique. La mêmeimage peut être extraite des événements à plus de deux fragments en triant les fragmentsévénement par événement en deux catégories : le plus gros et les autres regroupés en unfragment fictif.

En éliminant les événements "dynamiques" sur des critères cinématiques, les fluctua-tions de l’énergie d’interaction augmentent (fig. 1, trait plein) et le signal de capacitécalorifique négative est restauré [3].

[1] P.Chomaz and F.Gulminelli, Nucl. Phys. A647 (1999) 153.

[2] M. D’Agostino et al., Nucl. Phys. A 699 (2002) 795.

[3] M. Pichon et al., BORMIO-2003, contribution to the XLI International WinterMeeting on Nuclear Physics, Bormio (Italy), january 2003 (LPCC 03-04).


4.3 Projets et perspectives

Multifragmentation et Isospin

LPC et GANIL, IPNL, IPNO, collaboration ISOSPIN (Italie, Pologne,

Roumanie, Grece, Hongrie), collaboration NUCLEX (Italie)

Pour ce qui concerne la physique liée aux noyaux chauds et la dynamique des réactionsnucléaires, une partie des membres de la collaboration INDRA s’est fortement impliquéedans la réflexion sur les objectifs scientifiques atteignables avec les faisceaux exotiques (rap-port NUPECC, EURISOL, SPIRAL II). Il apparait que des avançées sur notre connaissancedu noyau nucléaire ne peuvent être réalisées avec les détecteurs actuels. L’isospin (N

Z) ouvre

un champ d’étude à condition d’améliorer grandement les capacités d’identification des pro-duits de réaction des détecteurs : en masse (A) et numero atomique (Z) notamment. C’estpourquoi le LPC avec l’IPNO, le GANIL et l’IPNL a élargi ses connexions scientifiquespour permettre une large synergie technique sur la réalisation d’un nouveau multidétecteur.Cette réflexion s’est traduite à ce jour par plusieurs actions qui sont énumérés ci-après :

Expérience CHIMERA, LNS-Catania (R. Bougault, O. Lopez, B. Tamain)Cette expérience à été réalisée auprès de l’accélérateur de Catania (Italie) avec le multidé-tecteur CHIMERA. Le but est de comparer les données issues d’une même réaction (Xe+Sn35 A.MeV) révélées par deux multidétecteurs : INDRA et CHIMERA dont les performancesdiffèrent. INDRA est un détecteur à trois étages de détection (Chambre d’ionisation, Si-licium, Scintillateur) basé sur l’identification en Z et la mesure de l’énergie des produitsde réaction. CHIMERA est un détecteur à deux étages (Silicium, Scintillateur) basé sur lamesure de A par temps de vol avec une identification en Z à seuil élevé. La comparaisondes données nous permettra d’affiner les objectifs en termes d’identification et de seuild’identification à atteindre pour la réalisation d’un nouveau multidétecteur performant enZ et A.

Expérience SPIRAL (R. Bougault, B. Tamain, E. Vient)Cette mesure projetée en 2004-2005, sera proposée au comité d’expérience de SPIRALen 2003. Elle correspond à l’engagement de la communauté des noyaux chauds dans ledéveloppement des faisceaux exotiques et montre le lien de cette physique avec la structurenucléaire. Les faisceaux fournis par SPIRAL sont utilisés pour fabriquer divers noyauxcomposés excités (3 A.MeV) exotiques de Palladium. L’influence de l’asymétrie de masseen voie d’entrée sur la section efficace de fusion renseigne sur la température limite desnoyaux et donc sur le paramètre densité de niveaux. Pour ce faire INDRA sera couplé au


spectromètre VAMOS qui se chargera de la détection du résidu. Pour cette problèmatique,l’absence d’identification en A d’INDRA est paliée par l’adjonction d’un autre détecteur(VAMOS). Cette prise de données est une expérience pionnière sur l’utilité des faisceauxexotiques pour étudier la thermodynamique des noyaux.

Expérience NUCLEX, LNL-Legnaro (R. Bougault, F. Gulminelli, B. Tamain)Cette expérience, acceptée par le comité d’expérience du LNL, est totalement complémen-taire de l’expérience SPIRAL. L’existence, la section efficace de fusion, de divers isotopesexotiques formés vers 3 A.MeV est mesurée non pas par la détection du résidu et de soncortége de particules évaporées mais par l’apparition dans les données d’une proportion nonnégligeable d’événements à plusieurs fragments. Ici le multidétecteur italien GARFIELD(identification en Z et identification en A jusqu’à Z=10) est utilisé pour mesurer l’apparitionde la multifragmentation. La comparaison des deux expériences sera riche d’enseignementspour notre étude technique en vue de construire un nouveau multidétecteur opérationnelde 10 à 100 A.MeV.

AZ4π (R. Bougault, B. Carniol, J. Colin, D. Cussol, T. Legou, O. Lopez, B. Tamain,J. Tillier, E. Vient)Un programme de recherche et developpement est entrepris sur les détecteurs solides etsur l’electronique associée dans un but d’accroître le domaine d’identification en massesans faire appel à des mesures de temps de vol. L’étude est basée sur le fait que la formedes signaux issus des détecteurs porte une information sur la masse du noyau détecté enplus de l’information sur sa charge (voir figure). Une électronique numérique doit alorsêtre couplée à un préamplificateur de courant dédié pour permettre une analyse en formedu signal. Ces études sont menées en étroite collaboration avec des physiciens italiensdans le cadre du groupe de travail AZ4π qui est soutenu par un PICS CNRS et avecdes physicien(ne)s du LPC et de l’IPNO intéressés par la physique des réactions directes.Des expériences ont été réalisées au TANDEM d’Orsay, au LNS de Catania et au GANILpour permettre la réalisation d’une base de données, l’analyse est en cours. En 2003 lacollaboration a été étendue à un niveau plus large dans la proposition d’un Joint Researchprogram (EXOCHAP) dans le cadre de l’I3-EURONS.

Fig. 4.15 – Trace moyenne de deux isotopes du carbone d’énergie 80 MeV détectés par unsilicium NTD (TANDEM d’Orsay).

5

TRAITEMENT DE DECHETSNUCLEAIRES

74 TRAITEMENT DE DECHETS NUCLEAIRES

L’activité Données Nucléaires au laboratoire : Intro-duction

Gilles BAN, Valentin BLIDEANU, François-René LECOLLEY, Jean-François LE-COLLEY, Thomas LEFORT, Michel LOUVEL Nathalie MARIE

GEDEPEON "Gestion des Déchets et Production d’Energie par Options

Nouvelles

HINDAS "High and Intermediate Energy Nuclear Data for Accelerator-

Driven Systems"

SUBATECH, Université de Nantes, France

INF, Uppsala University, Sweden

DPTA/SPN, CEA Bruyères-Le-Châtel, France

Au cours des deux dernières années, le groupe Données Nucléaires du laboratoire en col-laboration avec nos collègues du laboratoire SUBATECH de Nantes a achevé le programmeexpérimental initié au sein du groupement de recherche GEDEPEON et du programme eu-ropéen HINDAS[1].

faisceau E (MeV) Cible Ejectile Lieuneutron 65 natPb p,d,t,4He Louvain, Belgiqueproton 65 natCo natPb natU n,p,d,t,4He Louvain, Belgiqueneutron 100 natFe natPb natU p,d,t,4He Uppsala, Suèdeproton 135 natFe natPb natU p,d,t,4He Groningen, Pays-Basneutron 100 natPb n Uppsala, Suède

Tab. 5.1 – Programme expérimental réalisé dans le cadre du groupement de rechercheGEDEPEON et du programme européen HINDAS

Les résultats déduits de l’analyse de ces expériences (Table 5.1) forment un ensemblecomplet de sections efficaces doublement différentielles en énergie et en angle. Cet en-semble complet est une contrainte forte pour les modèles théoriques développés au sein dela collaboration HINDAS (DYWAN, TALYS, TUL) ou couramment utilisés dans par lacommunauté internationale (FLUKA, MCNPx).

TRAITEMENT DE DECHETS NUCLEAIRES 75

5.1 Production de particules légères chargées à 100 MeVneutron

5.1.1 Introduction

L’analyse des données recueuillies (voir Table 5.1) dans le cadre des programmes HIN-DAS et GEDEPEON auprès du faisceau de neutron disponible à TSL (The SvedbergLaboratory) à Uppsala en Suède est maintenant terminée. Une étude comparative avec lescodes disponibles sur le marché ou développés dans le cadre du programme HINDAS esten cours de réalisation.

Le dispositif expérimental utilisé à TSL était constitué de deux ensembles indépendants,MEDLEY[1] et SCANDAL[2], et permettait une détermination des distributions angulairesde 20 à 160 degrés par pas de 20 degrés, des particules légères chargées émises dans lesréactions induites par des neutrons de 96 MeV sur des cibles de fer, de plomb et d’uranium.

5.1.2 Résultats expérimentaux - Quelques exemples

Fig. 5.1 – Sections efficaces doublement différentielles à 20 (rond plein), 60(carré vide), 100 (carré plein) et 140 degrés (rond vide)

A titre d’exemple sur la figure 5.1 sont présentées les sections efficaces doublementdifférentielles mesurées pour les protons avec la cible de fer, pour les tritons avec la ciblede plomb et pour les particules alpha avec la cible d’uranium.

A partir de ces sections efficaces doublement différentielles et en utilisant la systéma-tique de Kalbach[4], il est possible de déterminer les sections efficaces simplement diffé-rentielles en angle ou en énergie. Ces dernières sont indispensables dans les comparaisons


avec les codes dans la mesure où le plus souvent ceux-ci ne "fournissent" pas les sectionsefficaces doublement différentielles.

A titre d’exemple sur la figure 5.2 sont présentées les sections efficaces simplementdifférentielles en énergie pour les trois cibles étudiées et l’ensemble des particules chargéesdétectées. Pour les cibles de plomb et d’uranium, aucun résultat pour les hélium 3 n’estdisponible, les sections efficaces de production de ces particules étant pour ces cibles tropfaibles pour être expérimentalement étudiées.

Fig. 5.2 – Sections efficaces simplement différentielles en énergie pour les pro-tons (rond plein), les deutons (carré vide), les tritons (carré plein), les hélium3 (croix vide)et les particules aplha (rond vide) dans les réactions induites pardes neutrons de 96 MeV sur respectivement de gauche à droite une cible defer, une cible de plomb et une cible d’uranium

5.1.3 Perspectives

Le travail d’analyse des données étant terminé, la poursuite de cette étude consiste enune comparaison de ces sections efficaces avec les modèles disponibles (DYWAN, TALYS,TUL, MCNPx...) avec pour objectif de tester le pouvoir prédictif de ces codes.


5.2 Production de particules légères à 63 MeVNous avons mesuré les sections efficaces doublement différentielles (SEDD) des neu-

trons et des particules légères chargées (plc : Z≤2) produits par des protons de 62.9 MeVbombardant des cibles de cobalt, de plomb et d’uranium.

10-2

10-1

1

10

0 10 20 30 40 50 60 70

24o

35o

55o

80o

120o

d2 σ/dΩ

dE (

mb/

MeV

.sr)

E (MeV)

10-2

10-1

1

10

10 2

0 10 20 30 40 50 60 70

24o

35o

55o

80o

120o

d2 σ/dΩ

dE (

mb/

MeV

.sr)

E (MeV)

Fig. 5.3 – SEDD des neutrons pour la cible de Co (à gauche) et d’U (à droite)

Les p, d, t, 3He et 4He ont été détectés avec des télescopes Si-Si-CsI, de 25o à 155o, parpas de 10o. Les neutrons ont été détectés par des compteurs DEMON placés à 24o, 35o,55o, 80o et 120o [1].

Nous avons vérifié que les SEDD extraites sont compatibles avec celles mesurées pard’autres groupes, à l’exception de la SEDD des neutrons à 35o. Pour cet angle, autour de20 MeV, la SEDD croît d’un facteur 1.7 par rapport à celle évaluée à 24o.

L’expérience réalisée avec un nouveau compteur a conduit à des résultats identiques.De plus, les mesures obtenues sur les cibles d’U et de Co, indiquent une dépendance dufacteur d’accroissement avec le numéro atomique de la cible : il vaut 2 pour l’U et 1.1 pourle Co (voir figure 5.3).

Nous avons évalué les sections efficaces différentielles angulaires dσ/dΩ et, en appliquantla formule d’ajustement de Kalbach [2], nous avons estimé celles en énergie dσ/dE (figure5.4). Les taux de production des différentes particules sont présentés dans le tableau 5.2.La deuxième colonne indique le domaine d’intégration en énergie.

Ces résultats font partie d’un ensemble cohérent de mesures réalisées avec d’autrescibles (U, Fe/Co) et d’autres faisceaux (p à 135 MeV, n de 25-65 MeV et à 98 MeV).


10-2

10-1

1

10

10 2

10 3

20 40 60 80 100 120 140 160 180 200

n

p

d

t

3He

4Hedσ/d

Ω (

mb/

sr)

Θ (degrees)

10-2

10-1

1

10

10 2

10 3

20 40 60 80 100 120 140 160 180 200

n

p

d

t

3He

4Hedσ/d

Ω (

mb/

sr)

Θ (degrees)

Fig. 5.4 – Sections efficaces angulaires (à gauche) et en énergie (à droite)pour le Pb.

particule domaine en énergie (MeV) section efficace (mb)proton 2.5≤ E ≤ 61 654.6deuton 3≤ E ≤ 54 77.4triton 3.5≤ E ≤ 55 26.8

helium-3 9≤ E ≤ 52 2.7α particle 10≤ E ≤ 67 27.8neutron 3≤ E ≤ 47 3163 ± 202

Tab. 5.2 – Sections efficaces de production des particules pour la cible de 208Pb

5.3 Confrontation expérience simulationL’un des objectifs du programme HINDAS est d’établir des bases de données validées

afin de permettre une mise à jour des librairies couramment utilisées par la communautéscientifique. Dans ce sens, divers codes sont en cours de développement au sein de lacollaboration HINDAS avec en particulier, pour le domaine d’énergie compris entre 20et 200 MeV le développement des codes DYWAN, TALYS et TUL[5]. Des comparaisonssystématiques avec les données obtenues par le groupe Données Nucléaires et les prédictionsde ces codes sont en cours de réalisation.

Dans la même optique, à savoir tester le caractère prédictif d’un code, des comparai-sons ont été mené avec le code couramment utilisé dans ce genre d’application : le codeMCNPx[6]. A titre d’exemple sont présentées quelques résultats caractéristiques sur la fi-gure 5.5. Ces résultats illustrent la nécessité de nouveaux développements notamment pourles particules composites.


Fig. 5.5 – Comparaison expérience théorie pour les particules légères chargées(de gauche à droite et de bas en haut, respectivement pour les protons, lesdeutons, les tritons et les particules alpha) émises dans les réactions induitespar des neutrons de 96 MeV sur une cible de plomb. Symboles pleins : lesdonnées expérimentales, en trait plein : le code MCNPx

5.4 Production de neutrons à 100 MeV

Afin de compléter le jeu de données obtenues en particules légères chargées à 100 MeVneutron incident, nous avons étudié la faisabilité de mesures (n,xn) sur une cible de plomb.Le dispositif développé dans ce but était constitué de deux ensembles : un premier ensemblepour la partie basse énergie de 10 à 50 MeV nommé DECOI-DEMON, un second pour lapartie haute du spectre au delà de 40 MeV et nommé CLODIA-SCANDAL.

Avec DECOI-DEMON, le principe de détection est basé sur l’étude de la réaction (n,n)sur les noyaux d’hydrogène du scintillateur plastique DECOI. L’identification des neutronsest réalisée à partir de l’analyse en forme du signal lumineux dans la cellule DEMON.L’énergie est obtenue par mesure du temps de vol du neutron diffusé entre DECOI etDEMON. Le seuil haut est une conséquence directe de la faible base de temps utilisé(110cm) tandis que le seuil bas est principalement du au faible recul des protons dans lescintillateur plastique.

Avec CLODIA-SCANDAL, le principe de détection est basé sur l’étude de la réaction(n,p) sur les noyaux d’hydrogène de convertisseurs passifs placés dans la "boîte" CLO-DIA. L’identification des neutrons est réalisée via l’élimination des particules chargéesincidentes à l’aide d’un scintillateur plastique utilisé en veto et des informations provenantdes chambres à dérive de CLODIA. L’énergie est obtenue par détermination de la trajec-


Fig. 5.6 – Efficacité de déction de DECOI-DEMON (symboles vides) etCLODIA-SCANDAL (symboles pleins) déterminée à l’aide du logiciel GEANT

toire du proton de recul à l’aide des chambres à dérive de SCANDAL et par mesure de sonénergie résiduelle dans des détecteurs CsI.

L’efficacité de détection des neutrons en fonction de l’énergie a été déterminé pour cesdeux ensembles en utilisant le logiciel GEANT. Le résultat de ces simulations est présentésur la figure 5.6.

Un résultat préliminaire pour la réaction (n,xn) sur le plomb à 100 MeV et à 15 degrésest présenté sur la figure 5.7. La section efficace de diffusion élastique neutron déduite dece résultat préliminaire (σn,n = 1160mb) est en accord avec les résultats obtenus par noscollègues suédois[2]. L’accord avec le code MCNPx est plus que satisfaisant.

Ce premier résultat nous donne pleine confiance dans notre analyse notamment le faitque les deux dispositifs soient en accord dans la région en énergie où il y a un recouvrementest un bon test de validité. Cette campagne de mesures se poursuivra dans les années àvenir avec comme objectif la mesure de distributions angulaires complètes pour les ciblesde fer, de plomb et d’uranium.


Fig. 5.7 – Résultat préliminaire - Section efficace de production des neutronsà 15 degrés dans la réaction Pb(n,xn) à 100 MeV. Symboles vides : les donnéesexpérimentales (rond CLODIA-SCANDAL et carré DECOI-DEMON). Sym-boles pleins : un calcul MCNPx

Références[1] Rapport d’activité LPC Caen(1999-2001)[2] Dangtip S. et al, NIM/A452(2000)[3] Klug J. et al, PR/C67(2003)[4] Kalbach C. PR/C37(1988)[5] DYWAN : F. Sébille, TALYS : A. Koning, TUL : E. Ranstom, Private communication[6] MCNPX User’s Manual, Laurie S.Waters, Editor


5.5 Expérience TRADE

V. Blideanu, F-R Lecolley, J-F Lecolley, N. Marie et J-C Steckmeyer

CEA-CNRS(LPC et CSNSM)-DOE-ENEA-FZK

Les recherches portant sur l’incinération des déchets radioactifs à haute toxicité s’inscritdans le cadre de la loi du 30 décembre 1991. Les systèmes hybrides pourraient offrir unesolution à ce problème. Ils sont constitués d’un accélérateur de protons de haute intensitébombardant une cible épaisse placée au centre d’un réacteur nucléaire sous-critique. Lesneutrons produits dans les réactions de spallation des protons avec les noyaux cible entre-tiennent la réaction en chaîne sans que jamais celle-ci n’atteigne le seuil de criticité.

La première étape des études menées sur les systèmes hybrides consiste à valider lesdifférents composants indépendamment les uns des autres: accélérateur de haute intensité,cible de spallation et cœur sous-critique. La deuxième étape verra la réalisation du cou-plage de tous ces éléments et la mise au point des procédures pour piloter l’ensemble. Latroisième étape devrait démontrer les possibilités d’incinération d’un système hybride.

Le projet TRADE (TRiga Accelerator Driven Experiment) (cf. Fig. 5.8) représente laseconde étape de ces études. A l’initiative de C. Rubbia (ENEA), ce projet est le fruit d’unecollaboration entre le CEA (France) et l’ENEA (Italie). A ces organismes se sont joints leDOE (USA) et le FZK (Allemagne) [1]. Le CNRS a rejoint TRADE à la fin de l’année 2002.

La contribution du Laboratoire à l’expérience TRADE porte sur plusieurs points.- Des calculs de neutronique ont été conduits à l’aide du code Monte-Carlo MCNP4C

[2] afin de caractériser les propriétés du cœur critique du réacteur TRIGA (situé au centrede l’ENEA de Casaccia près de Rome). Ces calculs se poursuivront pour définir la confi-guration sous-critique du réacteur devant être pilotée par la source externe des neutronsde spallation.

- Des calculs de dépôt de densité de puissance dans la cible de spallation ont été réaliséset ont aidés à préciser la géométrie de la cible [3]. Cette cible, inscrite dans un cylindre de3.8 cm de diamètre et de 40 cm de hauteur, devra dissiper une puissance de 40 kW. Ellesera réalisée en tantale.

- Le Laboratoire participera aux campagnes de mesure effectuées auprès du réacteur.Une convention signée avec le CEA définit l’engagement du Laboratoire au niveau expéri-mental pour la mesure de flux de neutrons à l’intérieur du réacteur:

– remise en service d’un dispositif mobile d’irradiation de feuilles minces ("fast rabbit"),– participation au développement d’un détecteur PICCOLO-MICROMEGAS (électro-

nique et acquisition).


Fig. 5.8 – Vue générale de l’ensemble TRADE.

[1] TRADE Final Feasibility Report (March 2002).[2] MCNP4C, J.F. Breismeister, LANL report, LA-13709-M.[3] V. Blideanu et J-C Steckmeyer, en préparation.


6

PHYSIQUE THEORIQUE ETPHENOMENOLOGIE

86 PHYSIQUE THEORIQUE ET PHENOMENOLOGIE

6.1 Phénoménologie des réactions nucléaires

6.1.1 Simulations de systèmes classiques à N corps en interactionforte.

D.Cussol, F.Morisseau

Les simulations de systèmes classiques à N corps ont été largement utilisées pour l’étudede la multifragmentation. Les principaux avantages de ce type de simulation sont que toutesles corrélations sont prises en compte et que les effets observés ne sont dus qu’à l’interaction.Leur principal désavantage est que les effets quantiques ne sont pas inclus. Ces simulationspeuvent être considérées comme les solutions numériques les plus simples du problème àN corps classique. On peut néanmoins regarder jusqu’à quel point ces simulations sontsemblables ou non aux données expérimentales.

Les première études ont montré qu’un grand nombre de caractéristiques (propriétésstatiques, mécanismes de réaction) sont qualitativement similaires à celles des systèmesnucléaires [1]. Pour les collisions semi-centrales et périphériques, les effets de hiérarchie[2] (voir figure 6.1) ainsi que la corrélation entre la vitesse relative des fragments et ladirection principale de cassure sont très similaires aux observations expérimentales (voir lacontribution de J.Colin et D.Cussol). Pour les collisions les plus centrales, les signaux detransition de phase comme la bimodalité (voir la contribution de B.Tamain et M.Pichon),la capacité calorifique négative et le scaling de Fisher sont également observés, alors quela thermalisation complète du système n’est pas atteinte au moment de la fragmentation[3]. L’étude de cette apparente incohérence peut permettre de comprendre la significationréelle de ces signaux.

Cette grande similarité qualitative de ces simulations numériques avec les données expé-rimentales de collisions d’ions lourds nous conduisent donc à poursuivre ces travaux. Nousétudions actuellement l’influence des paramètres de l’interaction particule-particule tantsur les propriétés statiques de ces systèmes classiques que sur les mécanismes de réaction.Ces études devraient à terme nous permettre de fixer la valeur de ces paramètres afin derendre ces simulations quantitativement proches des expériences de collisions noyau-noyau.En cas de succès, nous disposerions d’une description effective et cohérente de l’ensembledes réactions qui ne dépendrait alors que de l’interaction entre les constituants et de leurnombre.

[1] D.Cussol, Phys. Rev. C 65, 054614 (2002).[2] J.Colin et al. (INDRA Collaboration), Phys. Rev. C 67, 064603 (2003).[3] D.Cussol, Phys. Rev. C 68, 014602 (2003).

PHYSIQUE THEORIQUE ET PHENOMENOLOGIE 87

0 20 40 600 20 40 60

= 2IMFM

0 20 40 600 20 40 60

= 3IMFM

0 20 40 600 20 40 60

= 4IMFM

N

0 1 2 30 1 2 3 0 1 2 30 1 2 3 0 1 2 30 1 2 3 (D.S.U./T.S.U.)zV

-1 -0.5 0 0.5 1-1 -0.5 0 0.5 1-1 -0.5 0 0.5 1-1 -0.5 0 0.5 1-1 -0.5 0 0.5 1-1 -0.5 0 0.5 1)F/QPθcos(

cou

nts

Fig. 6.1 – Distributions de taille (première ligne), de vitesse parallèle (deuxième ligne) etde direction d’émission (troisième ligne), pour des collisions N = 50 sur N = 50 pour uneénergie par particule de 120 E.S.U. dans le centre de masse. Les colonnes correspondentaux multiplicités de fragments. Le niveau de gris des distributions est d’autant plus clairque la taille relative du fragment dans l’événement est grande (le plus clair correspond aufragment le plus lourd, le plus sombre au fragment le plus léger).


6.1.2 Description microscopique/ macroscopique des collisions d’IonsLourds aux énergies intermédiaires

Dominique Durand, Denis Lacroix, Aymeric Van Lauwelpc-caen

La description des réactions d’Ions-Lourds aux énergies intermédiaires a conduit audéveloppement de deux grandes familles de modèles. Les modèles dynamiques basés surdes approches microscopiques permettent de prendre en compte les effets de voie d’entréeainsi que la réorganisation des degrés de libertés nucléoniques lors des collisions, réorgani-sation pouvant éventuellement conduire à la formation d’un noyau composé en équilibrethermique. Parallèlement, les approches statistiques permettent de décrire la désexcitationdes noyaux à température fini. Dans ces modèles, la mémoire de la dynamique de voied’entrée est négligée conduisant à une comparaison aux données partielle. Le lien entre cesdeux approches reste à faire. En particulier, les théories dynamiques ne permettent pas dedissocier clairement une phase de pré et de post équilibre. Ainsi, des quantités importantestelles que la température ne peuvent être obtenues. Dans les approches statistiques, uneffort reste à faire pour la prise en compte des voies d’entrées afin de prendre en comptel’espace des phases réellement accessible lors des collisions.

Dans ce context, nous avons développé un modèle permettant de faire le lien entremodèles dynamiques et statistiques. Ce modèle phénoménologique suppose quatre phaseslors de la collision [1]:

– la phase d’approche : dans cette phase, les deux partenaires de la réaction évoluentclassiquement jusqu’au point de recouvrement maximum. Suivant la référence [2], lesnucléons sont échantillonnés suivant leur mouvement de Fermi initial dans chaquenoyau. Cela suppose que les degrés de libertés à un corps n’ont pas eu le temps dese réorganiser dans la phase s’approche (approximation soudaine).

– la création de fragments : utilisant une vision participant/spectateur, un quasi-cible et un quasi-projectile sont définis à partir des nucléons en dehors de la zonede recouvrement. Conjointement, cette vision est partiellement brisée en transferantun pourcentage des nucléons de la zone de recouvrement à chaque noyau. De plus,selon l’énergie incidente, les nucléons ressentent un un certain nombre de collisions àdeux corps, prédites expérimentalement. Enfin, une phase de coalescence permet lacréation de divers fragments à partir des propriétés des nucléons restant.

– Intéractions dans l’état final : les noyaux ainsi formés, le sont dans une phase dehaute densité. Afin de prendre en compte les possibles intéractions dans l’état final,les noyaux évoluent classiquement pendant 50 fm/c. Après ce temps, la fusion entrechaque couple de noyaux est testée.


– la phase d’expansion/désexcitation : le bilan énergétique global donne accès àl’énergie d’excitation totale de la configuration. Cette énergie d’excitation est distri-buée entre les noyaux au prorata de l’agitation interne des nucléons. Les noyaux sontensuite propagés classiquement en autorisant l’émission statistique en vol.

Fig. 6.2 – Exemple de dynamique obtenue pour la réaction 129Xe+120Sn à E = 50 MeV/A.Les paramètres d’impact b = 9 fm, b = 6 fm b = 2 fm sont représentés.

Un exemple d’évolution pour différent paramètres d’impact est donné par la figure (6.2).Le modèle que nous avons développé, met en avant l’espace des phase accessible lors descollisions tout en soulignant l’importance des voies d’entrée (energie de faisceau, masse,moment angulaire, mouvement de Fermi des nucléons). Les premières comparaisons avec lesdonnées expérimentales collectées avec le détecteur INDRA ont révélé le pouvoir prédictifde ce modèle [1]. Nous envisageons de rendre accessible ce modèle à la communauté desphysiciens travaillant sur les réactions entre ions lourds, afin que des études plus spécifiquessoient faites.

[1] D. Lacroix, A. Van Lauwe and D. Durand, Preprint LPC XXX.[2] A. Van Lauwe and D. Durand, et al, Los Alamos Preprint, nucl-ex/0203017.


6.2 Problème à N-corps

6.2.1 Reformulation du problème quantique à N-corps à l’aided’extensions stochastiques des approches de champ moyen

O. Juillet, R. Squellari, Ph. Chomaz, F. GulminelliCollaboration LPC-GANIL

Nous avons proposé récemment un nouveau formalisme permettant de réinterpréter lasolution quantique exacte des problèmes fermioniques comme la moyenne d’un processusstochastique à 1 corps gouverné par des équations de Hartree-Fock augmentées d’un bruitgaussien directement déduit de l’hamiltonien [1]. Globalement, cette approche constitue uneétape conceptuelle importante dans l’appréhension quantique du problème à N-corps. Com-parée aux autres méthodes en intégrale de chemin, elle introduit naturellement le champmoyen Hartree-Fock. De plus, elle inclue les effets de cohérence quantique et elle généra-lise aux systèmes fermioniques l’extension stochastique de l’équation de Gross-Pitaevskiiproposée pour la résolution du problème à N-bosons en interaction [2].

Nous avons commencé à implémenter et à généraliser ces méthodes de champ moyenstochastique pour différents problèmes à N-corps relevant de la physique subatomique maisaussi de la matière condensée. Cette ouverture pluridisciplinaire poursuit l’objectif d’unemeilleure compréhension des potentialités de notre approche en vue d’une application auproblème à N-corps nucléaire.

En particulier, nous nous sommes intéressés au développement des corrélations d’ap-pariement à température finie dans le cadre de l’hamiltonien BCS réduit. Ce modèle estpertinent pour l’étude, par exmple, des grains métalliques supraconducteurs de petite tailleou pour la superfluidité des noyaux déformés. En dépit de l’intégrabilité du modèle et de sasolution exacte donnée par les équations de Richardson, l’analyse de la thermodynamiquede la transition BCS dans les systèmes de petite taille reste délicate. Cet aspect est pré-cisément en cours d’investigation ainsi que le comportement des corrélations superfluidessous champ magnétique où la solution de Richardson cesse d’être valable. En outre, nousavons généralisé notre approche, jusqu’alors limitée aux déterminants de Slater, aux étatsBCS et Hartree-Fock-Bogoliubov.

Par ailleurs, nous avons développé une approche de champ moyen stochastique entermes d’états cohérents de spins pour les systèmes magnétiques quantiques décris parle modèle de Heisenberg. Ce nouveau formalisme vise, en particulier, à appréhender lessignaux de transitions de phase dans les systèmes quantiques finis en prolongement desdéveloppements récents pour les transitions du 1er ordre dans les systèmes classiques depetite taille [3].

[1] : O. Juillet, Ph. Chomaz : ”Exact stochastic mean-field approach to the fermionicmany-body problem” - Physical Review Letters 88 (2002) 142503

[2] : I. Carusotto, Y. Castin : ”Condensate statistics in interacting Bose Gases”, Physical


Review Letters 90 (2003) 030401[3] : F. Gulminelli : ”Phase coexistence in nuclei”, Habilitation à diriger des recherches

(2003).

Level n

-5

4

0-5

0

4

Lev

el p

Level n

-5

4

0-5

0

4

Lev

el p

Level n

-5

4

0-5

0

4

Lev

el p

k T dB = 2 k T dB =

k T dB = 0 5. k T dB = 0 25.

Evolution des correlations dappariement Cnp

en fonction de la temperature T dans le cadre

de lhamiltonien BCS-reduit avec le schema Hartree-Fock stochastique.

H a a a a g a a a an n n n nn

n n p pn p

= +( ) −↑

+↑ ↓

+↓ ↑

+↓

+↓ ↑∑ ∑ε

,

Level n

-5

4

0-5

0

4

Lev

el p

C a a a a a a a anp n n p p n p n p= −

↑+

↓+

↓ ↑ ↑+

↑ ↓+

↓ Les correlations Cnp

sont precisement donnees par

d

n = 0

n = −1

n = 1

Les calculs presentes correspondent a un systeme

de 10 niveaux a mi-remplissage et a aimantation nulle

avec une interaction g=0.25 d.N N↑ ↓= =( )5


6.2.2 Description des modes collectifs par les méthodes de champmoyen étendu

Denis Lacroix, Sakir Ayik (1) et Philippe Chomaz (2)

lpc-caen,(1)

University of Cookeville-USA,(2)

GANIL

Les mouvements collectifs dans les noyaux sont l’un des cas où on les effets quantiques,dynamiques et dissipatifs interviennent simultanément. L’amortissement des résonancesgéantes est particulièrement complexes dû à la diversité des mécanismes qui entrent enjeux. Les modèles permettant de décrire de tels phénomènes assument l’existence d’unehiérarchie dans les degrés de liberté interne du noyaux. Ainsi, les degrés de liberté à uncorps sont supposé être dominant tandis que les corrélation à deux, trois corps et plus sontgénéralement traités successivement de manière perturbative. Durant les deux dernièresannées, nous avons développé des modèles permettant d’étendre le champ moyen quantiqueen incluant les corrélations à deux corps. Ainsi, nous avons appliqué les théories de champ

Fig. 6.3 – Evolution des énergies des états collectifs principaux de la GQR en fonction dela masse du noyau. Haut: champ moyen standard, Bas : Champ moyen. Dans les deux cas,les calculs (cercles) sont comparés aux résultats expérimentaux (carrés).

moyen étendu [1] dans la limite des petites amplitudes. Nous avons montré qu’en prenanten compte la dissipation due aux collisions nucléon-nucléon (dissipation incohérente) ainsique les couplages aux modes collectifs de basse énergie (dissipation cohérente) dans uncadre unique, on peut décrire précisemment la réponse des noyaux froids.

La figure (6.3) montre l’évolution de l’énergie de la résonance géante quadrupolaire(GQR) calculée (cercles) en champ moyen (haut) et en champ moyen étendu (bas) enfonction de la masse du noyau, comparée aux valeurs expérimentales. Cette figure illustre


l’importance des effets à deux corps sur la dynamique collective. Une étude récente [2] nousà permis de discuter plus précisemment l’effet des corrélations sur l’incompressibilité, lafragmentation de la réponse, les effets de structure fine. Plus récemment, ces méthodes ontété appliquées à l’étude des résonances géantes à température finie. Ainsi nous avons pupréciser l’interconnection entre les effets cohérents et incohérents lorsque la températuredu noyau augmente. La figure (6.4) montre l’évolution de de la fonction de préponse dunoyau en fonction de la température dans l’ 120Sn et le 208Pb. Tandis que dans l’étainl’augmentation de la largeur de décroissance est correctement reproduite, dans le plomb,elle est sous estimée. En effet, dans ce cas, les effets de fluctuations de forme, négligés dansnotre théorie, jouent un rôle important.

Fig. 6.4 – Fonction de réponse de létain (gauche) et du plomb (droite) à T=0 MeV (lignemince), T=2 MeV (ligne pointillée) et T=4 MeV (ligne épaisse) lorsque seuls les effetscohérents sont introduits (haut) et lorsque les effets incohérents et cohérents sont pris encompte.

[1] D. Lacroix, S. Ayik and Ph. Chomaz, Phys. Rev. C63 (2001) 064305.[2]D. Lacroix, S. Ayik and Ph. Chomaz, à paraître dans ”Progress in Particle and Nuclear

Physics”


6.3 Thermodynamique des systèmes finis

6.3.1 Inequivalence des ensembles statistiques

V. Régnard, F. Gulminelli, P. Chomaz

Les ensembles statistiques ne sont généralement pas équivalents. Pour les systèmes detaille finie, les équations d’état diffèrent d’un ensemble à un autre et les signaux de tran-sition de phase n’ont plus de raison de s’appliquer de la même façon pour chacun desensembles. Il devient alors important de comprendre comment sont reliés entre eux lessignaux définis dans chacun des ensembles statistiques. Dans ce rapport, nous discutons lacorrespondance entre bimodalité dans l’ensemble canonique et fluctuation anormale dansl’ensemble microcanonique.

Considérons un ensemble contrôlé par un paramètre intensif, par exemple l’ensemble ca-nonique isobare caractérisé par une pression p et une température β−1. Dans cet ensemble,l’énergie est libre de fluctuer et autour de la température de transition la distributiond’énergie présente deux maxima caractéristiques chacun d’une phase. L’énergie représentedonc un paramètre d’ordre [2] de la transition. Comme le montre la figure pour un modèlede gaz sur réseau, la densité d’état est aussi bimodale (ie. présente deux maxima) dans ladirection de Abig: cette observable joue aussi le rôle d’un parametre d’ordre. Une sélectionà énergie constante dans cet ensemble (coupures microcanoniques 1, 2 et 3 sur la figure)modifie de façon drastique la topologie de cette distribution et il se peut, et c’est le caspour la plupart des directions d’observation, que la bimodalité disparaisse. Par exemple ladistribution d’énergie de liaison, bimodale dans l’ensemble canonique, devient monomodaledans l’ensemble microcanonique. De façon plus générale, ce comportement peut s’étendreà toute observable Al, dont la distribution peut être bimodale dans l’ensemble intensif oùcette observable est contrainte seulement en moyenne et ne plus l’être dans l’ensemble ouune observable fortement corrélée à Al a été contrainte par une loi de conservation stricte.Par exemple la distribution de taille du plus gros fragment Abig est bimodale dans l’en-semble grandcanonique et monomodale dans l’ensemble canonique isochore [1].

La signature de la transition de phase [2] basée sur une bimodalité de la densité d’étatfait donc défaut dans les ensembles contraints par des lois de conservation strictes danslesquels la topologie globale de la densité d’état du système physique étudié ne peut semanifester compte tenu de la contrainte forte imposée qui réduit l’espace d’états acces-sibles au système. Cependant il est toujours possible de signer la transition de phase enutilisant les propriétes de fluctuation des paramètres d’ordre qui traduisent la mémoire dela bimodalité de l’ensemble non contraint. Ceci se comprend intuitivement en regardant lafigure. Les coupures microcanoniques 1 et 3 mettent en évidence une distribution fortement


Abig0 20 40 60 80 100

Eto

t

-1

0

1

2

3

4

2

1

3

Fig. 6.5 – Sélections microcanoniques Les coupures 1 et 3 à haute et basse énergie (phases pures) conduisent à des

projections fortement piquées de la densité d’état tandis que la coupure 2 en zone intermédiaire conduit à des distributions

anormalement larges des “anciens” paramètres d’ordre des ensembles peu contraints.

piquée de l’observable Abig. Tandis que la coupure 2, dans la zone intermédiaire où les dis-tributions correspondant à chaque phase fusionnent, révèle une distribution plus large. Lalargeur de la distribution de cette observable en fonction de l’énergie présente une courbeen cloche 1 caractéristique de la traversée de la zone de transition. Si l’on considère l’énergiecinétique, le domaine où la fluctuation de cette observable dépasse la valeur de référencedans l’ensemble canonique, Ck = 3

2, correspond à la zone de transition et à une capacité

calorifique négative [3]. Dans les contributions suivantes nous montrerons qu’il est possiblede définir une valeur de référence pour la fluctuation de tout paramètre d’ordre, qui permetde localiser la transition de phase dans l’ensemble microcanonique. En particulier, la tailledu plus gros fragment [1,4], bimodale si la masse totale est libre de fluctuer (ensemblegrand canonique) présente un pic dans l’ensemble canonique dans lequel la masse totaledu système a été contrainte par une loi de conservation. Ce dernier point est discuté dansla contribution suivante concernant le ∆-scaling des distributions du plus gros fragment.

[1] V. Régnard, Contribution aux rencontres d’Aussois (2003)[2] Ph. Chomaz et al., PRE 64 (2001) p046114[3] Ph. Chomaz, F. Gulminelli, NPA 647 (1999) p153[4] F. Gulminelli et al., PRE 68 (2003) p026119

1. cette courbe en cloche est communément appelé rise and fall


6.3.2 Invariance par changement d’échèlle


Il a été proposé de nombreux moyens pour mettre en évidence la transition de phase as-sociée à la multifragmentation de la matière nucléaire. L’existence d’un paramètre d’ordreou bimodalité présentée en introduction 2 permet de mettre en évidence un zone de co-existence de deux phases. Ceci correspond à une transition de phase du premier ordre. Laforme du potentiel d’interaction nucléon-nucléon similaire à la force de Van der Waals pourles gaz atomiques nous laisse présager que le diagramme d’état de la matière nucléaire doitprésenter les caractéristiques d’une transition liquide-gaz. Nous espérons donc trouver unetransition du second ordre en un point critique dans ce diagramme d’état. Ainsi de nom-breuses analyses ont été menées pour essayer d’observer des signatures d’un comportementcritique de la matière nucléaire et tenter de déterminer la valeur des paramètres critiquesassociés à cette transition.

En particulier, R. Botet et M. Ploszajczac ont montré [1] que la distribution du pa-ramètre d’ordre associé à un phénomène critique suit une loi d’échelle universelle (i.e.invariante par changement de taille du système) dite ∆-scaling. Des simulations avec unmodèle de gaz sur réseau ont montré que la taille du plus gros fragment Abig résultant duprocesus de fragmentation est fortement corrélé à la densité de matière, faisant de celui-ciun candidat potentiel comme paramètre d’ordre de la transition. Si la multifragmenta-tion est interprétable comme un phénomène critique, en changeant la taille du système, ladistribution P (Abig) de la taille du plus gros fragment doit vérifier la loi d’échelle [1,2]

σAbigP (Abig) = Ψ(zPMS) = Ψ(

Abig− < Abig >

σAbig

) (6.1)

ou Ψ représente la fonction d’échelle et la relation entre la valeur moyenne κ21 et la variance

κ2 de cette distribution doit suivre la relation

κ21

κ∆2

≡ < Abig >

σ2∆Abig

= Constante (6.2)

Dans la phase ordonnée, les distributions doivent vérifier ∆ = 1, le point critique et laphase désordonnée ∆ = 1

2. Cette invariance par changement de taille du système a été

confirmée pour un modèle de gaz sur réseau par J.M. Carmona et al. [3]. Expérimentale-ment il n’est pas possible de varier de façon importante la taille du système, et l’analyse[4] a été effectuée en faisant varier l’énergie de bombardement. Deux régimes différentsont été identifiés pour les fonctions d’échelle Ψ et l’analyse de l’équation (6.2) en échelle

2. cf. “Inéquivalence des ensembles statistique” dans ce rapport


)21κlog(

5.5 6 6.5 7 7.5 8 8.5 9 9.5

)2κ

log

(

4.4

4.6

4.8

5

5.2

5.4

5.6

5.8

(PMS)z

-4 -3 -2 -1 0 1 2 3 4

)(P

MS

) (

zΦ

0

0.1

0.2

0.3

0.4

0.5

0.6

Fig. 6.6 – Gauche: Logarithme de la variance de la distribution canonique de taille du plus gros fragment en fonction

du logarithme de la valeur moyenne (cf texte). Droite: fonctions de scaling de ces distributions dans l’ensemble canonique.

logarithmique montre un changement de pente comparable avec une transition de ∆ = 12

à∆ = 1. De façon similaire nous avons appliqué les équation (6.1) et 6.2) aux données issuesd’un modèle de gaz sur réseau pour une taille fixe du système en variant la températureautour du point critique du modèle. Les fonctions d’échelle des distributions canoniquesisochores de taille de plus gros fragment pour différentes températures sont représentéessur la figure. Les fonctions d’échelle dans l’ensemble canonique se regroupent en deux fa-milles distinctes correspondant aux distributions sous-critiques et surcritiques mais uneétude plus approfondie [2] montre que la loi d’échelle n’est pas vérifiée rigoureusement. Lesdiagrammes représentant le logarithme de la variance ln(κ2) en fonction du logarithme dela moyenne ln(κ2

1)de la distribution de Abig montre une courbe en clochesimialire à celleobservée expérimentalement pour l’ensemble canonique. Pour ce dernier, la phase gazeusedonne un régime ∆ = 1, la tangente au point critique représentée semble quant à ellevérifier ∆ = 1

2.

[1] R. Botet and M. Ploszajczak, PRE 62 (2000) p1825[2] V.Régnard et al., en préparation[3] J.M. Carmona et al., PLB 531 (2002) p71[4] R. Botet et al., PRL 86-16 (2001) p3514


6.3.3 Mesure indirecte de la capacité calorifique


La transition de phase associée à la multifragmentation des noyaux peut être signéepar une capacité calorifique négative [1] dans l’approche microcanonique. Ce régime cor-respond à des fluctuations d’énergies partielles σk dépassant une valeur de référence prisecomme étant la fluctuation canonique σ0,k =

√CkT . L’expérience fournit les distributions

asymptotiques issues de la détection et la reconstruction des caractéristiques du freeze-out est problématique. La détection imparfaite, les effets coulombiens ou de side-feedingpar exemple modifient les distributions d’observables entre la fragmentation du systèmeet la détection. On aimerait donc pouvoir associer la mesure de la capacité calorifique àdes fluctuations d’observables asymptotiques bien mesurées. Dans cette contribution, nousprésentons un cadre formel [2] décrivant la déformation de la densité d’état dans un espaced’observation multidimensionnel et permettant l’évaluation de la fluctuation de référencedes observables corrélées à l’énergie cinétique qui permet de calculer la capacité calorifique.

Considérons la densité d’état Dµ = F (x1, . . . ,xn) microcanonique, et introduisons satransformée D0 = F0(x1, . . . ,xn) = F (x1, . . . ,xn)p0(xk) où la fonction de repondérationp0(xk) = fk(xk)

f0,k(xk)de la densité totale assure une nouvelle distribution marginale connue

f0,k(xk) de l’observable xk. Cette transformation de la densité d’état entraîne une modi-fication de toute observation < xi >. L’ensemble des observations se trouve ainsi modifiéO = < xi >i −→ O0 = < xi >0i

Partant de la distribution source Dµ, nous cherchons à savoir quelle sera l’incidenced’une modification de la distribution marginale fk(xk) sur les distributions fi(xi) des autresobservables xi. En particulier nous cherchons à connaître la largeur de référence σ0,i de lala distribution de l’observable corrélée xi correspondant à une fluctuation de référenceσk,0 imposée pour la distribution d’énergie cinétique. Supposons que fk(xk) de varianceσxk

soit transformée en f0,k(xk) de variance σk,0, la densité d’état f0(xk,xi) satisfaisantcette hypothèse est obtenue en appliquant la fonction p0(xk) qui transforme f(xk,xi) enf0(xk,xi) = p0(xk)f(xk,xi).

La variance de référence de la distribution de la variable corrélée s’exprime commefonction de la variance imposée à l’énergie cinétique

σ20,i = fi(σ

20,k) (6.3)

qui récrite permet d’introduire la fonction de réponse hi

σ2i

σ20,i

= hi(σ2

k

σ20,k

) satisfaisant hi(1) = 1 ∀i (6.4)

qui permet d’évaluer la capacité calorifique à partir de la fluctuation de l’observable corrélée


xi

Ck

C≡ 1 − σ2

k

σ20,k

= 1 − (hi)−1(

σ2i

σ20,i

) (6.5)

Nous voyons que l’évaluation de la capacité calorifique (6.5) suppose de savoir calculerla valeur de référence (6.3) de la fluctuation de l’observable corrélée et de connaître lafonction de réponse hi définie par (6.4). Ces deux dernières peuvent être évaluées [2] àpartir de modèles numériques ou analytiques ou à partir des données expérimentales.

Si la relation entre les variances est monotone la courbe (1 − σ2i

σ2O,i

)(E) aura la même

forme que Ck

C(E) et d’après la propriété hi(1) = 1

sign(Ck

C) = sign(1 − σ2

i

σ2O,i

)

Dans l’approximation d’une distribution normale dans l’espace d’observation à deuxdimensions xk,xi

f(xk,xi) =1√

2πdetΣe−

12(xΣ−1x) avec x = xk; xi (6.6)

la fluctuation de référence de l’observable corrélée s’exprime

σ20,i = σ2

i (1 − γρ2k,i) avec γ = 1 − σ2

0,k

σ2k

(6.7)

ou apparaît le facteur de corrélation ρk,i =σk,i

σkσientre l’observable corrélée et l’énergie

cinétique. L’application de (6.7) à (6.5) et un développement au premier ordre en σ2i

σ20,i

auvoisinage de 1 conduit à l’expression

Ck

C= (1 − σ2

i

σ20,i

)1

ρ2(6.8)

qui permet d’évaluer la capacité calorifique pour chaque tranche d’énergie.

[1] Ph. Chomaz et al., NPA 647 (1999) p153, et PRL 85/17 (2000) p3587[2] V. Régnard et al., en préparation


6.3.4 Observables pertinentes pour la mesure de la capacité ca-lorifique


La capacité calorifique peut être mesurée à l’aide des fluctuations d’une observablearbitraire [1] pourvu que cette dernière soit corrélée à l’énergie cinétique :

Ck

C(E) ≡ 1 − σ2

k

σ20,k

= 1 − h−1i (

σ2k

σ20,k

) = (1 − σ2i

σ20,i

)1

ρ2k,i

(6.9)

nous avons appliqué cette méthode aux données microcanoniques issues du modèle lattice-gas. Afin de construire la courbe Ck

C(E) donnée par (6.9) il nous faut connaître la corré-

lation ρk,i entre la variable choisie et l’énergie cinétique, sa fluctuation de référence σ0,i

ainsi que sa fluctuation microcanonique σi pour chaque énergie. Les données issues dumodèle nous permettent d’accéder à un ensemble d’observables pour chacun des N évè-nement constituant l’échantillon. Chaque évènement j peut alors être représenté par unpoint dans un espace multidimensionnel repéré par la valeur de chaque mesure Oj =Etot,Ek,Abig,Asecond,Ebound,Qgs,Momj (Énergie totale, cinétique, taille du plus gros etdeuxième plus gros fragment, énergie de liaison, Q des fragments froids et matrice desmoments de la taille des fragments). A partir de l’échantillon statistique d’énergie Eµ,on obtient facilement les variances σi des distributions microcanoniques des observablesprécitées pour chaque énergie. De même il est facile d’obtenir les corrélations ρk,i entrechacune de ces observables et l’énergie cinétique. Ces dernières sont représentées en fonc-tion de l’énergie sur la figure la plus haute. On distingue différents comportements pourchacune des observables. Abig et Qgs sont fortement corrélées à l’énergie cinétique et le res-tent quasiment uniformément sur toute la gamme d’énergie balayée, ces observables serontdonc intéressantes pour évaluer Ck/C. Asecond ainsi que les moments en taille de fragmentssont faiblement corrélés à l’énergie cinétique et de plus leur corrélation change de signe cequi conduit à une divergence de la fonction (6.9) lorsque la corrélation devient nulle, cesobservables ne sont donc pas appropriées pour construire la fonction Ck

C(E). La dernière

inconnue permettant de tracer la fonction cherchée est donc la fluctuation de référence σ0,i

de l’observable corrélée. Celle-ci peut être obtenue par repondération des données que nousexpliquons tout de suite:

L’échantillon statistique dont nous disposons pour chaque énergie est caractérisé parune dispersion en énergie cinétique σk. La valeur moyenne de la distribution d’énergiecinétique nous donne la température microcanonique Tµ associée ce qui nous permet dedéfinir la fluctuation de référence σ0,k =

√32Tµ pour chaque énergie. Chaque évènement de


E1.2 1.4 1.6 1.8 2 2.2 2.4 2.6 2.8 3 3.2

Ab

ig|

2 A0

σ

2 Aσ1-

-0.1

0

0.1

0.2

0.3

0.4

E1.2 1.4 1.6 1.8 2 2.2 2.4 2.6 2.8 3 3.2

Qg

s|

2 A0

σ

2 Aσ1-

-0.1

0

0.1

0.2

0.3

Fig. 6.7 – Corrélations microcanoniques avec l’énergie cinétique en fonction de l’énergie (haut) et courbes Ck/C(E)

(bas) obtenues à partir de la fluctuation de Abig (gauche) et de Qgs le Q de réaction des fragments froids (à droite).

poids initial p0,l = 1N

et d’énergie cinétique Ek,l se voit affecté le nouveaux poids

pn,l(Ek,l) = p0,l

gσ0,k(Ek,l)

gσk(Ek,l)

= p0,l

√√√√ σ2k

σ20,k

e(Ek−<Ek>)

2( 1

σ0,k− 1

σk)

(6.10)

avec gσ(Ek,l) une gaussienne de largeur σ. Les données repondérées permettent d’obtenir lesnouvelles observations attendues < Ai >= ΣjAjpn,j(Ek,j) correspondant à une distributionde référence (fluctuation maximale attendue), en particulier elles permettent d’évaluer lesfluctuations de référence σ0,i =< A2

i > − < Ai >2 pour chaque observable. L’applicationau calcul de Ck/C(E) est présentée sur les figures du bas en utilisant la fluctuation de lataille du plus gros fragment Abig ainsi que le Q de réaction des fragments froids Qgs. Lacourbe de référence verte (celle ayant le minimum le plus faible) correspond au calcul exactà partir de l’énergie cinétique, les trois autres correspondent à différentes approximations,la courbe jaune correspond à l’approximation du dernier membre de l’équation (6.9) et lacourbe la plus éloignée du calcul exact (rouge) à une approximation de corrélation linéaireentre les observables.

[1] V. Régnard et al., en préparation


7

RESSOURCES TECHNIQUES

104 RESSOURCES TECHNIQUES

7.1 La mécanique

P. Desrues, F. Dubois, J.M. Gautier, Y. Lebassard, Y. Merrer, L. Skrzypeck

Le groupe de mécanique est constitué de 6 personnes : 2 Ingénieurs, 1 Assistant-Ingénieur,2 Techniciens et 1 Agent Technique. Il est composé d’une part d’un bureau d’études (3 per-sonnes) qui dispose de moyens IAO/CAO permettant d’assurer conception, calcul et dossierde réalisation et d’autre part de l’atelier (2 personnes) qui possède tout l’équipement né-cessaire à la réalisation de prototypes ou de petites séries. Le groupe prend également encharge la maintenance du Bâtiment (1 personne).

7.1.1 Les compétences

– Etude et Conception Mécanique– Simulation Mécanique et Thermique– Ingénierie Mécanique, Dossier Industriel, Marchés, Suivi de réalisation– Vide, Détection de fuites– Fabrication Mécanique– Montage et Intégration sur site

7.1.2 Les moyens

– Les conceptions CAO-EUCLID et CATIA– Le calcul par éléments finis - SAMCEF et ACORD– Des machines outils et des moyens de contrôle classiques– Des détecteurs de fuites

7.1.3 Les activités

Le laboratoire est impliqué dans des expériences mettant en jeu de plus en plus decollaborations (nationales et internationales) qui nécessitent rigueur et organisation. Uneimportante sous-traitance demande une bonne connaissance du tissu industriel, de la né-gociation et des normes. Parallèlement à ces travaux, chacun se voit confier des tâchesd’intérêt général nécessaire au bon fonctionnement du service (gestion matériel, mainte-nance d’équipement, bâtiment).

des études

– Télescope Béta (Piège à Ions)– Déflecteur à 90 (Piège à Ions)– Chambre à vide TIARA (Exotiques)

RESSOURCES TECHNIQUES 105

– Mécanisme de Translation et cibles tournantes (AZ4PI)– Mécanisme de déroulement feuille (Evaporateur)– Système translation Espion (Piège à Ions)– Montage miroirs TP (Ecole)– Trinitron CAC (Baclesse)– Caméra et miroir faisceau (Fusion)– Détecteur ajustable Chambre TP (Ecole)– Mécanisme Translation VETO Demon (Exotique)– Central Rod de la cible MEGAPIE


des montages

– 1 expérience CLAUDIA à UPSALLA en avril 2002– 1 expérience TONNERRE au CERN en octobre 2002– 1 expérience DEMON au GANIL en novembre 2002– 1 expérience RFQ sur Limbe au GANIL en décembre 2002– 1 expérience AZ4PI au GANIL en juin 2003– 1 expérience FUSION au GANIL en septembre 2003– 1 ensemble Fenêtre FISH au LPC en septembre 2003– 1 installation Piège à Ions sur Lirat au GANIL en novembre 2003

7.1.4 Conclusions

Le secteur est très dynamique. Il répond à la demande d’études et de réalisation deséquipes de physique du laboratoire .Il reçoit chaque année 2 à 3 stagiaires. Il participeaux études des équipements pour la partie "Développement technologique" du Laboratoireet pour les T.P. des enseignants. Le secteur est amené également à assurer des missionsd’expertises et de valorisation.

Beaucoup de projets en perspective (AZ4PI,Spiral2,Edm,Trade. . . ) nécessitant uneR&D importante. Pour répondre aux besoins futurs ,le Bureau d’études devra impérative-ment s’étoffer d’un AI en conception mécanique.

A l’atelier il est important de moderniser le parc machines afin de pouvoir prendreen charge des réalisations plus complexes. Pour cela la demande d’achat d’une fraiseusenumérique est en cours.

Notre investissement sur la CAO, le Calcul et les bases de données (SMART TEAM,EDMS) doit se poursuivre. Le groupe continue progressivement à mettre en place unedémarche qualité.


Notons enfin que le Cristal 2002 du CNRS a été attribué au responsable du service. Ceprix marque aussi la reconnaissance de la communauté scientifique envers l’équipe de lamécanique.

contact : [email protected]


7.2 Activités du Secteur Electronique Détecteurs SED.

F. Bocage, J. Brégeault, B. Carniol, D. Etasse, J.M. Fontbonne, J.L. Gabriel, G. Iltis,J. Langlois, A. Leconte, J. Lelandais, H. Plard, J. Harang, J. Tillier, P. Vallerand, C.Vandamme.

7.2.1 Préambule

Le service jusqu’en août 2002 était constitué de 17 personnes : 5 IR, 2 IE, 5 AI, 3T, 2 AJT Suite à une mutation et une promotion externe en septembre 2002 de ThierryLegou, Ingénieur de Recherche, et de Laurent Hay , Assistant Ingénieur et une mise endisponibilité en juillet 2003 de Frédéric Bocage, Ingénieur de Recherche, le service a étébeaucoup perturbé. Heureusement à compter de septembre 2003 les deux premiers postesseront remplacés de façon sûre et le troisième en CDD. De même Julien Harang a remplacéJoël Savean en février 2003 suite à un concours externe passé par ce dernier dans un autrelaboratoire.

7.2.2 Compétences du secteur

Le secteur est constitué de personnel ayant des compétences en électronique et en ins-trumentation. Nous pouvons ainsi répondre aux demandes exprimées par les physiciens dulaboratoire pour des développements de nouveaux détecteurs ainsi que de l’électroniqueassociée. Durant ces années David Etasse, Ingénieur d’Etude, a été à plein temps sur ledéveloppement d’une acquisition de données temps réelle. De même nous bénéficions dansle groupe de Christophe Vandamme, Assistant Ingénieur, qui a les compétences du vide.Ainsi le groupe, par sa diversité requiert toutes les connaissances nécessaires pour répondreefficacement et rapidement à toutes demandes de maintenance et de nouveaux développe-ments instrumentaux pour les besoins du laboratoire. Comme les années précédentes demanière récurrente nous avons assuré les expériences Tonnerre, Demon et Fusion. Ces se-maines d’expériences représentent pour nous beaucoup de temps passés sur les pré-testsde détecteurs et d’électronique, et de montage et démontage sur site.

7.2.3 Bilan des quatre projets que nous poursuivons encore surles années à venir

Le projet IRIS (Identification Rapide des Ions et Spectrométrie)

Thierry Legou qui était responsable de ce projet a quitté le laboratoire en septembre2002, nous l’avons tout de suite remplacé sur ce projet, mais cela malgré tout a entraînédu retard dans le développement. Pour rappel, il s’agit dans ce projet de pourvoir à ladéfaillance de l’électronique analogique actuelle qui se sature après l’apparition d’un ionlourd et occulte le fait de mesurer un alpha quelques microsecondes après son dépôt dans le


silicium. Pour ce faire nous échantillonnons à 40 MHZ le signal issu d’un préamplificateurde charges pour extraire les énergies de l’ion lourd et de l’alpha surtout s’il arrive alors quele préamplificateur n’est pas revenu dans son état repos. L’état d’avancement du projet estau point que la carte mère est testée et validée et une carte fille d’entrée est encore en phasede test. Cette carte fille intègre la numérisation du signal et la carte mère les fonctionnalitésde traitement du signal et de préparation des données en vue de l’acquisition. Cette cartefille avait été développée par Thierry Legou qui est parti en mutation, d’où les retards dedéveloppement quant à sa validation pour répondre au cahier des charges.

Le projet "piège à ions"

Ce projet du point de vue des développements électroniques avance malgré toutes lesdifficultés qu’il a fallu surmonter. En effet, développer l’électronique de commutation à cesfréquences de fonctionnement et obtenir des temps de montée de quelques nanosecondes surdes impulsions à grands niveaux de tension, est une gageure car les composants travaillentà leurs limites. Non seulement nous avons eu et à faire et faisons encore des développe-ments complexes, mais les principaux acteurs de ce développement n’ont plus travaillé surle sujet de manière continue. En effet Philippe Vallerand a démarré en septembre 2002une formation Fontané quasiment à plein temps à l’ENSICAEN et Frédéric Bocage estparti en disponibilité travailler dans l’industrie. Le système commande et contrôle de cetappareillage, développé par Joël Brégeault, avance et répond déjà pleinement aux besoinsdes utilisateurs dans la phase préliminaire. Depuis septembre, nous avons redéployé lescompétences suite aux nouvelles embauches.

L’acquisition de données temps réel

Cette acquisition a été développée conjointement avec le Ganil et répond aux besoinsdes tests d’électronique et détecteurs au laboratoire ainsi qu’aux expériences, comme Ton-nerre au CERN. David Etasse qui était responsable de ce développement est en train detransmettre ses connaissances à Thierry Chaventré (du secteur informatique) qui s’occu-pera de la maintenir et d’assurer les futurs développements.

Le détecteur CLODIA (Chambre à LOcalisation par DérIve et Amplification)

L’ensemble CLODIA a été développé dans le but d’étudier les réactions du type (n,xn)auprès du faisceau de neutron disponible à Upsalla en Suède (voir contribution, avec des-cription du dispositif expérimental, du groupe Données Nucléaires dans ce rapport). Del’expérience réalisée début 2003 nous avons pu extraire un certain nombre d’informationsconcernant les chambres à dérive développé au laboratoire, en particulier leur sensibilitéaux particules chargées (ou efficacité) et leur pouvoir de résolution. Les résultats obtenusavec des protons de haute énergie (aux alentours de 90 MeV) traversant l’ensemble deshuit chambres et des sept convertisseurs CH2 intercalés sont les suivants : pour l’ensembledes huit chambres, une efficacité moyenne de 99% et une résolution en x et en y respec-tivement de 1,0 mm et 2,2 mm. Pour illustrer, ces derniers résultats, nous présentons sur


0

50

100

150

200

250

300

350

-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10

56.14 / 26Constant 328.9Mean -0.1899Sigma 0.4128

X2-X1 (mm)

Cou

ps

0

20

40

60

80

100

120

140

160

-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10

58.78 / 30Constant 142.3Mean -0.1278Sigma 0.9511

Y2-Y1 (mm)

Cou

ps

Fig. 7.1 – Résolution en x et en y des chambres à dérive utilisé dans l’ensemble CLODIAauprès du faisceau de neutron disponible à Upsalla en Suède

la figure ci-dessus l’écart en localisation obtenue (histogramme) et l’ajustement gaussienassocié (courbe) pour les deux premières chambres du dispositif.

A noter : les résolutions déterminées bien que très satisfaisantes sont dégradées par leseffets de “ straggling ” des protons dans les différentes épaisseurs de matière traversées.Une qualification systématique des performances du dispositif CLODIA est envisagée vial’étude entre autre du rayonnement cosmique (les muons étant au minimum d’ionisation,les effets de “ straggling ” seront négligeables).

7.2.4 Les collaborations sur le thème " Traitement Numérique duSignal "

Nos compétences en Traitement Numérique du Signal sont mises à contribution surdeux projets :

– Une collaboration IPNO-LPC sur le programme Exochap (AZ4PI) pour une meilleureidentification en A et Z des noyaux pour les études de structure et dynamique nu-cléaires. L’analyse de la forme du signal issu des détecteurs silicium permet de remon-ter à l’information charge et masse. L’échantillonnage d’un signal sur une dynamiquede 14 bits est pour l’heure effectué avec un ADC travaillant à 40 MHZ, la nécessité


d’échantillonner plus rapidement le signal (2 GHZ) est remplie par un " pipelineanalogique " qui mémorise les échantillons analogiques et qui est lu ensuite à unevitesse plus lente par l’ADC. Le pipeline est en développement à l’IPNO. FrédériqueBocage avant son départ s’occupait d’analyser les fichiers de données mémorisés àpartir d’oscilloscopes numériques lors d’expériences de test pour valider la méthoded’échantillonnage des signaux issus de pré-amplificateurs de charge connectés sur desdétecteurs silicium de différents types. Philippe Laborie arrivé au laboratoire le 1erseptembre va continuer le projet.

– Le programme " Neutromania " de discrimination neutrons gammas. Dans ces deuxdéveloppements nous nous dirigeons vers des cartes disposées au plus près des dé-tecteurs et en liaison par fibres optiques vers un "regroupeur d’acquisition" reconsti-tuant les événements physiques. En effet à chaque paramètre physique sera associéun temps délivré par une horloge, permettant ainsi au dépouillement de l’expériencela reconstitution de l’événement.

7.2.5 La valorisation au SED

Par l’intermédiaire de Gravir (Groupe Régional d’Action pour la Valorisation Indus-trielle de la Recherche), les électroniciens sont sollicités pour des expertises et des dévelop-pements auprès des industriels. Le "chargé de valorisation de l’IN2P3" dont Joël Tillier aété nommé au laboratoire depuis un an va dans la même direction que Gravir : détecterles développements et le savoir-faire du LPC qui peuvent être exportés vers les industriels.Jean-Marc Fontbonne en est le très bon exemple, il valorise nos compétence en électro-nique et détecteurs auprès d’un industriel Caennais (ELDIM) par le développement d’undosimètre miniature et d’un appareil "DOSIMAP" permettant de faire une cartographie3D d’un rayonnement issu des appareil médicaux de radio-thérapie (2 brevets sont déposésau CNRS).

Le secteur assure également par l’intermédiaire de Jean-Louis Gabriel des tests d’échan-tillons de provenances diverses sur les bancs "spectro-gamma" et "fluorescence X"...


7.3 Service Informatique.

T.Chaventré, A.Drouet, S.Guesnon, T.Launay, M.L’Haridon, L.Noblet, J.Poincheval,D.Cussol

Le service informatique du LPC assure le maintien des matériels (stations de travail,réseau, imprimantes) et des logiciels, le développement d’applications et l’assistance auxutilisateurs. L’année 2003 est l’année des transformations pour le Service Informatiquedu LPC. Elle est marquée par deux grands changements: l’arrêt des machines VMS etl’introduction du système d’exploitation Linux. La responsabilité de ce service a été assuréepar M.L’Haridon jusqu’au mois de mars 2003. Elle est assurée par D.Cussol depuis le moisd’avril 2003.

7.3.1 Maintien des matériels et des logiciels

Le maintien et le développement du matériel sont assurés principalement par L.Noblet,et J.Poincheval. Le parc actuel consiste en deux serveurs Alpha Workstation sous VMS,trois serveurs Alpha DS sous UNIX TRU64 en cluster, de deux serveurs PC Windows, d’unserveur Citrix Metaframe (maintenu par A.Drouet), de 80 PC et de 20 terminaux X. Leschéma des services assurés par ces machines est montré figure 7.2.

Le suivi logiciel est assuré par T.Launay qui réalise les installations et les mises à joursdes logiciels courammant utilisés (Cernlib, LATEX, PAW, GEANT, ROOT, etc ...). A.Drouetest le correspondant officiel du laboratoire pour MNCP et MNCPX. S.Guesnon assure ledéveloppement et la mise à jour des bases de données pour le Service Mécanique, pourla formation permanente, pour la documentation du laboratoire et de l’IN2P3. Elle gèreégalement l’annuaire électronique de l’IN2P3 pour le LPC.

7.3.2 Développements de logiciels

T.Chaventré est très fortement impliqué dans le développement d’une interface gra-phique pour l’acquisition de données. Ce travail s’effectue en collaboration étroite avecle Service Electronique et Détecteurs du laboratoire et les informaticiens du GANIL. Celogiciel devra à terme permettre de disposer d’un système d’acquisition autonome pouvantêtre utilisé dans les expériences dans lesquelles le laboratoire est impliqué.

7.3.3 Evolutions matérielles et logicielles

Les services assurés jusqu’à présent par les serveurs VMS sont en cours de migration surles serveurs UNIX TRU64. Les serveurs VMS seront définitivement arrêtés en juin 2004.Ce délai devrait permettre aux derniers utilisateurs de VMS de transférer leurs fichierssous UNIX TRU64 et de se familiariser avec ce système.


Cluster UNIXcaeau5caeau6caeau8

Serveur FichiersASUInteractifBatch

caeau1NISServeur TX Tektro

caeau2DNS

caeau3

caeau4WEB

caeau7poste T.Launay

Cluster Open VMScaeas1 print

smtp sortantpop

caeas5 smtp entrantinteractif/batchPathworks (VMS-Win)

caevs5 Pacer (lien VMS<->Mac)

Serveurs WindowsWN1/WN2/TS1

PCs Windows (60)

TX (21 Dig, 12 Tek)



Portables "persos"

Disques

Fig. 7.2 – Schéma actuel de l’informatique du laboratoire

Les PCs actuellement sous Windows NT4 sont en cours de migration vers Windows XPpro, le système le plus récent de Microsoft. Cette évolution est coûteuse en temps et enmoyens financiers. Nous menons une réflexion sur les moyens de minimiser ces coûts, enutilisant par exemple plus largement le serveur Citrix Metaframe.

Un nombre toujours plus important de visiteurs arrive au laboratoire avec leurs propresordinateurs portables. Ceci peut poser un problème de sécurité pour les machines connec-tées sur le réseau. Nous sommes donc en train de mettre en place un service NAT (NetworkAddress Translation) qui permettra de connecter ces utilisateurs sur un réseau réservé, touten bénéficiant des services d’impression, des services de messagerie et d’accès à Internet.

Le système d’exploitation Linux, largement employé dans la communauté fait son entréeau Laboratoire. Nous avons acquis un serveur d’application et de configuration sous Linux,ainsi que 18 nouveaux PCs accédant à ce serveur. Cela permet de plus de remplacer lespostes de travail vieillissants (terminaux X, “vieux” PCs), tout en donnant une puissancede calcul supplémentaire aux utilisateurs. Ceci devrait soulager les serveurs de calcul ducluster UNIX qui sont actuellement saturés.

Afin de répondre aux besoins toujours croissants de puissance de calcul, nous avons enprojet la mise en place d’une mini ferme de calcul sous Linux, qui serait constituée de 4machines bi-processeurs, avec au moins 2Go de mémoire vive chacunes.

A moyen terme, le schéma de l’environnement informatique du LPC devrait corres-pondre à celui montré sur la figure 7.3.

En ce qui concerne les évolutions à plus long terme, nous avons entamé une réflexionsur la nécessité de conserver de “gros” serveurs à la fois coûteux à l’achat et à l’entretien.Ces services pourraient être en effet assurés par des serveurs PCs moins couteux et aussi




caeau2DNS

caeau4WEB

caeau7poste T.Launay

Serveurs WindowsWN1/WN2/TS1

PCs XP/LINUX

Portables "persos"

Disques

Cluster UNIXcaeau5 (imap)caeau6caeau8

NISLPD (impressions)Serveur FichiersASUInteractifBatch

Serveur(s) LINUXcaelinX

PC "routeur/filtreur"

caeau3mail

caecalXBatchCalcul sous Linux

Fig. 7.3 – Schéma futur de l’informatique du laboratoire

performants. La réduction des frais de maintenance qui en résulterait permettrait de re-nouveler plus régulièrement les serveurs et les postes de travail, afin de suivre au plus prèsles évolutions technologiques futures. Cette adaptabilité permettrait de rendre un servicede qualité aux utilisateurs.


7.4 ADMINISTRATION.

M . de CLAVERIE, E. GOUTODIER„ C. MALOT, M. MARGUERITTE

Le service administratif du LPC placé sous la responsabilité de M. de Claverie, estcomposé de 4 agents (3 agents du CNRS/IN2P3 et 1 agent Université) qui assurent lesmissions suivantes :

7.5 La gestion administrative générale : relations avecles tutelles, enquêtes et suivi des documents admi-nistratifs :

7.5.1 La gestion du personnel

– Personnels permanents (24 ITA IN2P3, 10 ITARF MESR, 11 Chercheurs CNRS, 17enseignants- chercheurs) . La gestion de ces personnes se concrétise par des actesadministratifs (gestion des congés, des maladies ; dossiers carrière, dossiers dŠavance-ment ; demandes de recrutement, Ě) et par des actions dŠinformation (sur les statuts,les concoursĚ).

– Personnels non permanents (10 thésards, une vingtaine de stagiaires/an) et person-nels étrangers (20/an) venant dans le cadre de conventions, bourses, etcĚC. Malot,responsable de ces personnels, a la charge de la recherche de financement , d’assu-rer le suivi des procédures administratives et d’aider à lŠinstallation des visiteurs(recherche de logement par exemple). Le nombre de mois-visiteurs est de l’ordre de50/an dont 12 sur crédits visiteurs IN2P3.

7.5.2 Les relations Internationales

Le LPC a plusieurs collaborations avec divers laboratoires ou organismes de rechercheétrangers via :

– l’IN2P3 : avec la Pologne (2 collaborations), la Russie, l’Espagne, la Roumanie ;– le CNRS, le Ministère des Affaires Etrangères, le Ministère de l’Enseignement Supé-

rieur et de la Recherche, le Comité ECOS, l’AUPELF-UREF, etcĚ– et la Commission européenne.

Dans le cadre des échanges européens, le laboratoire se voit attribuer l’organisation deconférences pour la mise en commun des récents progrès effectués sur les thèmes définisdans les contrats de recherche.


7.5.3 La gestion financière

Suivi des crédits, exécution du budget, demandes de crédits, réponses aux enquêtes desadministrations de tutelle, commandes, facturesĚ). Les crédits provenant du CNRS sontgérés sous XLAB, les crédits provenant du MESR, de la Région et des contrats industrielssont gérés sous NABUCCO.

7.5.4 Les missions

Environ 450 missions sont effectuées chaque année au LPC dont plus d’une centaineà l’étranger. Le service est chargé de la préparation des voyages, de la réservation et desachats des, de l’établissement des bons de transport, des ordres de missions et des états defrais. La grande majorité de ces missions est gérée sur crédits CNRS/IN2P3 sous XLAB.

7.5.5 Le secrétariat

Frappe de courriers, standard, départ et arrivée du courrier ainsi que la dactylographiedes textes scientifiques en français et en anglais sous Latex.

L’organisation de lŠAdministration permet une continuité du service même en cas dŠab-sence pour les aspects essentiels de la vie du laboratoire : suivi des commandes (M. de Cla-verie, C. Malot), suivi des missions (E. Goutodier et C. Malot), courrier et communication(M. Margueritte et E. Goutodier).

7.6 LA DOCUMENTATION

La bibliothèque est administrée par S. Guesnon (Secteur Informatique) qui assure lagestion générale, les achats, le renouvellement des abonnements, l’administration du siteInternet interne, les recherches documentaires et la diffusion de la production scientifiquedu laboratoire.

Désormais plus de 2500 ouvrages composent notre fonds documentaire, ainsi qu’unetrentaine de périodiques depuis 1970 dont 20 actifs.

Nous participons au réseau des bibliothèques In2p3, ainsi l’ensemble de notre do-cumentation est répertorié dans les bases de données documentaires : DEMOCRITE etDEMOCRITE-PUBLICATIONS.

8

DEVELOPPEMENTS POURL’INDUSTRIE

118 DEVELOPPEMENTS POUR L’INDUSTRIE

8.1 Service Dosimétrie.

G. Ban, J. Colin, J-M. Fontbonne, A-M. Frelin, M. Labalme

Cette thématique fait l’objet d’une collaboration entre le LPC, le Centre Régional deLutte Contre le Cancer (CRLCC) François Baclesse et la société ELDIM basée à Caen.

A ce titre, le laboratoire a développé un dosimètre à fibre optique scintillante adaptéaux problématiques de la radiothérapie. Cet appareil est constitué d’une fibre scintillantecouplée à une fibre optique plastique qui guide la lumière vers un photodétecteur. Le scin-tillateur présente la propriété d’émettre une lumière dont l’intensité est proportionnelleà la dose absorbée (qui est délivrée par un accélérateur en radiothérapie). Outre la scin-tillation, les rayonnements ionisants incidents génèrent dans l’ensemble de la fibre optiqueune lumière parasite consécutive à l’effet Cerenkov au sein du matériau. Une analyse co-lorimétrique de la lumière arrivant au niveau du photodétecteur permet de mesurer ladose absorbée, en présence d’une quantité quelconque de rayonnement Cerenkov. Cetteapproche permet d’envisager l’usage des détecteurs à scintillateurs plastiques dans le do-maine de la radiothérapie où ils présentent des caractéristiques fort intéressantes (en termed’encombrement, de robustesse et d’équivalence radiologique aux tissus mous) par rapportaux détecteurs concurrents (chambres d’ionisation ou dosimètres silicium).

Le premier appareil développé a fait l’objet d’une thèse soutenue en décembre 2002.Il fonctionnait à l’aide de photodiodes pour la lecture d’un scintillateur de 1cm de long.Compte tenu du rapport signal à bruit de l’électronique de lecture, il n’était pas envisa-geable de réduire la taille du scintillateur en conservant les performances de l’ensemble.

Nous avons donc porté nos efforts sur l’utilisation d’une caméra de type L3CCD déve-loppée par E2V Technologies. Cet appareil possède un capteur CCD équipé d’un registred’amplification interne qui autorise des mesures au photon unique sur chaque pixel, entemps réel (25images/s). Outre l’augmentation substantielle du rapport signal à bruit, au-torisant la diminution de la taille du scintillateur, cette approche permet d’envisager ledéveloppement de détecteurs multivoies. Ce nouveau dosimètre a été intégralement va-lidé sous faisceaux de photons (X de 8, 15 et 25MV) et sous faisceaux d’électrons (6, 15et 21MeV). Les rendements comparatifs entre une chambre d’ionisation et le dosimètre àfibre optique (cf. Fig. 8.1) présentent un accord +/-1% (cahier des charges pour la radio-physique) sur le domaine de validité des corrections qu’il faut apporter à la mesure de lachambre d’ionisation.

Outre la dosimétrie à fibre optique scintillante, notre collaboration débute l’étude d’unappareil, le DOSIMAP (voir Fig. 8.2), qui devrait être capable de mesurer la distributionde la dose délivrée par un accélérateur de radiothérapie en quelques minutes et en troisdimensions. Une version simplifiée a été réalisée de façon à montrer la faisabilité de ce typede mesure et une campagne de tirs a été menée en juin 2003. Le développement, l’étudeet l’établissement des performances de l’appareil feront l’objet de la thèse d’Anne-MarieFrelin.

DEVELOPPEMENTS POUR L’INDUSTRIE 119

Fig. 8.1 – exemples de rendements en profondeurs sous faisceaux d’X de 15MV et d’élec-trons de 15MeV (o : dosimètre optique ; ___ : Chambre d’ionisation)

Fig. 8.2 – le DOSIMAP

8.2 La valorisation au LPC

Au laboratoire Joël Tillier a été nommé depuis un an " chargé de valorisation de l’IN2P3" au LPC. Les démarches poursuivies avec Jacques Doremus sur les collaborations LPC-ELDIM des projets de Jean-Marc Fontbonne sont ainsi grandement facilitées. Joël Tilliera également sollicité les Chercheurs pour étoffer le répertoire des compétences du CNRS,actuellement nous avons 3 fiches en ligne.


Certains contacts industriels avec le LPC ont été également initiés par le canal GRAVIRqui a pour but de faciliter les contacts entre les chercheurs de laboratoires publics de laBasse Normandie et les chefs d’entreprise. Une quinzaine de Chercheurs représentatifs dedifférents pôles de recherche, choisis et reconnus par leurs pairs ont été désignés comme" expert GRAVIR " : Interlocuteurs privilégiés des industriels et des membres du Réseaude Développement Technologique (RDT) bas-normands qui visitent les entreprises. JoëlTillier est l’expert électronique depuis 1998 et depuis juin 2002 l’animateur de ce réseau,en accord avec ses responsables, pour y consacrer 20% de son temps. Sur le site gravir.orga été mis en place une base de données qui a pour but de faciliter ces contacts : il est facilepar un système d’arborescence de pointer sur un mot clé et dŠidentifier une compétence. Lenom de l’expert à contacter et ses coordonnées s’affichent. C’est lui qui met le demandeuren relation avec les Chercheurs les plus compétents dans le domaine demandé. Ce site estdevenu, pour les Industriels, le portail de la recherche en Basse Normandie. Dans ce cadrele laboratoire a effectué des expertises pour l’ANVAR et a contribué à la mise en place dejournées techniques avec JESSICA Ouest, et des aides technologiques.

8.3 Spectrométrie X et γ

Jean-Claude Angélique, Jean Colin, Jean-Louis Gabriel, Alain Drouet, Jean-Marc Font-bonne.

lpc-caen

Nous effectuons au laboratoire des mesures de faible concentration de radioéléments oud’éléments stables dans des échantillons liquides ou solides. Les traces de radioélémentssont mesurées avec un détecteur au germanium. Le laboratoire est habilité par l’Agence deProtection aux Rayonnements Ionisants OPRI pour effectuer ces mesures pour les radio-éléments émetteurs gamma.

Pour mettre en évidence des éléments stables, nous utilisons la technique de fluorescenceX. Nous travaillons principalement sur les algues. L’utilisation d’une source excitatriced’241Am nous permet de mesurer les concentrations en iode, en strontium et en bromedans des échantillons d’algues déshydratées et réduites en poudre.

Les applications de ce type de mesures au niveau de l’environnement, de l’industrieet de la biologie sont nombreuses et variées et nous effectuons régulièrement des tests defaisabilité de nouvelles mesures concernant ces différents domaines.

Au niveau application en biologie, nous sommes engagés dans un programme de re-cherche sur le métabolisme de l’iode, du strontium et du brome dans les algues avec lesbiologistes du laboratoire de Biologie et Biotechnologies Marines de l’Université de Caen.Nous disposons aujourd’hui d’un grand nombre de résultats mais les processus microsco-

DEVELOPPEMENTS POUR L’INDUSTRIE 121

piques de fixation de ces éléments dans les algues restent une énigme.Au niveau des mesures pour l’environnement, nous poursuivons notre collaboration avec

l’ACRO (Association pour le Contrôle de la Radioactivité dans l’Ouest) afin de mesurerles rapports de concentration en iode radioactif par rapport à l’iode stable dans les algues.Ces études sont réalisées dans le cadre d’un contrat passé par l’ACRO avec l’agence del’eau de Seine-Normandie. Nous travaillons également sur les problèmes de réabsorptiondes photons de basse énergie dans les échantillons. Les tests sont effectués avec de l’iode125.

Nous réalisons depuis 2003, en partenariat avec le laboratoire d’analyse Duncombe, desmesures de concentrations en 99mTc et en 201Tl présentes dans les rejets de la clinique duparc à Caen .

Nous encadrons également beaucoup de stagiaires de tous niveaux sur cette activité(11 stagiaires en 2002-2003) depuis les stages découverte de classe de 3ème aux stages demaîtrise en passant par les stagiaires Janus. En particulier nous encadrons régulièrementdes stagiaires de TER de maîtrise de biologie (stages de 2 mois) Aurore Traullé en 2002 etJean-Suliac Brindjonc en 2003.


9

ENSEIGNEMENT ET FORMATION

124 ENSEIGNEMENT ET FORMATION

9.1 Les actions de communication du LPC

Olivier Lopez, responsable communicationAvec la participation de l’ensemble du Laboratoire

9.1.1 Objectifs visés

Des actions de communication sont menées depuis très longtemps par le Laboratoirelors de nombreuses manifestations. Ces actions visent à plusieurs objectifs; le premier faitbien sûr partie des motivations importantes du Laboratoire, à savoir diffuser et promouvoirla Science auprès du plus grand nombre, et en particulier la Physique nucléaire et ses enjeux.Le second objectif est la promotion des activités du Laboratoire et la volonté d’attirerl’attention des jeunes notamment sur les disciplines scientifiques (dans le domaine de lacompréhension du noyau de l’atome en particulier).

Pour essayer de répondre à ces objectifs, il est nécessaire de développer des actions decommunication et de vulgarisation en direction de différents types de public (élèves, grandpublic, scientifiques, ...). Ces actions doivent être concertées, c’est-à-dire qu’elles doiventfaire partie d’un ensemble cohérent d’actions. Ceci va être exposé dans les sections suivantesoù l’on présentera des actions menées auprès d’un jeune public (exposition radioactivité),auprès de lycéens (initiative GRES), pour un public un peu plus expérimenté (présentationsà l’université, classes prépa, IUT) ou bien auprès du grand public (Fête de la science, Bardes Sciences), dans un cadre formaté (visites guidées ou conférences) ou bien libre et plusludique (borne intéractive et site WEB).

9.1.2 Conférences dans les lycées, groupe GRES

(Jean Colin, Bernard Tamain, Olivier Juillet)

Le GRES (Groupe de Réflexion sur l’Enseignement des Sciences) rassemble desenseignants - chercheurs et des chercheurs en Physique, Chimie, Biologie de l’ENSI Caen etde l’Université de Caen Basse-Normandie. Il est un développement régional d’une structurenationale : le GREPS, Groupe de Réflexion sur l’Enseignement la Physique Subatomique,crée par l’IN2P3-CNRS et la Direction des Sciences de la Matière du CEA. Ces structuresont pour objectif d’infléchir la baisse des effectifs étudiant constatée dans l’ensemble desfilières scientifiques. Pour atteindre cet objectif nous développons les relations entre lesenseignants du supérieur, les chercheurs, les collègues enseignants du secondaire et les

ENSEIGNEMENT ET FORMATION 125

lycéens.

Bilans des activités

Dans le cadre du GREPS, le LPC a eu un rôle majeur dans l’organisation et lesuccès de l’école d’été E2φ "l’énergie sous toutes ses formes" qui s’est tenu à Caen en 2001.Bernard Tamain était le pilote de cette première école. Le GREPS poursuit l’organisationde ces écoles chaque année et en août 2003 l’école se tiendra à Bordeaux et portera sur"physique et climat". Le GREPS est une structure majeure qui permet l’organisation demanifestations à l’échelle nationale comme par exemple les écoles d’été et qui assure laliaison entre les actions réalisées dans les différentes régions.

En Basse-Normandie, nous avons signé une convention de partenariat avec 11 lycéesen 2002. Cette convention nous engage à intervenir au moins 2 fois par an dans le lycée età fournir une aide logistique pour les TPE (travaux personnels encadrés) qui relèvent denotre domaine de compétence. Nous avons présenté 16 conférences dans les lycées en 2002et 10 de Janvier à Avril 2003. L’aspect majeur pour la Basse-Normandie est que nous avonsétendu cette démarche à l’ensemble des disciplines de la physique, aux sciences terre et àla chimie. Grâce à l’arrivée dans le GRES de nouveaux collègues, nous proposons depuisavril 2003 les conférences suivantes :

– L’énergie un enjeu pour la recherche et la société (Bernard Tamain)– Les applications des rayonnements (Jean Castor, Clermont Ferrand)– Le rayonnement comprendre et évaluer les risques (Jean Colin)– Quels traitements pour les déchets nucléaires (Isabelle Billard, Strasbourg)– Parole d’atome (Jean Colin)– Vers l’infini et au-delà (Olivier Lopez)– La ballade des électrons (Alexandre Wahl - Olivier Juillet)– Déchets et pollution - traitements chimiques (Arnaud Travers - Guillaume Clet)– De l’atome à la cellule (Paul Alain Jaffres - Michel Vazeux)– Le système Terre-Océan-Atmosphère (Jean Louis Lagarde - Lionel Dupret)

Les auteurs présentent leur conférence devant un groupe de travail qui comprend descollègues du secondaire. Nous veillons à ce que le niveau de la présentation soit adapté aupublic.

Perspectives

Nous avons l’objectif dans un premier temps d’établir une convention de partenariatavec 20 lycées de l’académie de Caen Basse Normandie sur une totalité de 80 lycées. Noussouhaitons associer les biologistes à notre action en 2003-2004. Enfin nous collaboronsétroitement avec la structure Chimie et Société pilotée au niveau de la Normandie parSerge Masson.


9.1.3 Fête de la Science

La Fête de la Science a lieu chaque année au mois d’Octobre. Durant la semainependant laquelle se déroule cette manifestation, le Laboratoire organise des journées PortesOuvertes, à destination des scolaires et du grand public, ainsi que des interventions àl’extérieur du Laboratoire (stands).

Visites du Laboratoire

Durant quelques jours (2-3), les journées Portes Ouvertes sont l’occasion pour lesmembres du Laboratoire de faire connaître leur travail, qu’il se situe au niveau recherche outechnique. Les visites sont la plupart du temps guidées, avec des arrêts autour de différentspoints d’information ( piège à ions, chaîne de spectrométrie X et γ, mécanique, électroniquedétecteurs, ...) où un animateur leur présente et explique une réalisation du Laboratoire.Ainsi plus de 100 personnes ont pu, durant les 2 dernières années, visiter le Laboratoireet ainsi connaître un peu mieux la vie au quotidien d’un laboratoire de recherche. Dansl’avenir, la mise en place d’un parcours bien établi semble indispensable, afin de pouvoirétendre ce concept de visite à des dates autres que celle de la Fête de la Science; c’esten effet souhaitable si l’on veut "toucher" de manière plus complète le public scolaire, quin’est pas forcément disponible durant cette période.

Des visites guidées ont également lieues en dehors de la période de la Fête de la science,et s’adressent plus particulièrement dans ce cas aux effectifs de l’enseignement supérieur(IUT, classes préparatoires ou Université). Durant la dernière année universitaire (2002-2003), cinq groupes d’étudiants ont pu ainsi visiter le Laboratoire.

A l’extérieur

Depuis plusieurs années maintenant, nous essayons d’aller à la rencontre d’un publicplus large que celui - motivé - qui vient au Laboratoire. La tâche est moins évidente car elleoblige à préparer et transporter du matériel (détecteur, informatique, panneaux, ...) dansun endroit pas toujours prévu pour cela; ainsi, en 2001, nous avons installé un stand dansune galerie commerciale à la périphérie de Caen (Hérouville) pendant deux jours (Vendrediet Samedi) et en 2002, c’est au centre-ville de Caen, toujours dans une galerie commercialeque nous nous sommes installés. Dans ce stand, nous apportons diverses réalisations duLaboratoire, comme une chambre à étincelles, qui permet de visualiser le rayonnementcosmique, ou encore une chaîne complète de mesure de la radioactivité γ, avec quelqueséchantillons naturels (pierres, objets divers, ...). La présence en permanence sur le stand dephysiciens et techniciens du Laboratoire permet d’engager un échange avec les visiteurs etde présenter plus généralement les activités de recherche, grâce à la présence de panneauxou bien d’animations informatiques.


9.1.4 Expositions

Durant le début de l’année 2003 (Janvier - Février), nous nous sommes associés àl’exposition sur la radioactivité ("La radioactivité, une facette de la nature"), organisée parle GANIL et le Conseil Régional de Basse-Normandie. A l’occasion de cette manifestation,une action concertée a été réalisée autour de cette exposition avec une attention particulièreapportée envers les scolaires de la région (collèges et lycées). Notre participation a étéprimordiale puisque une dizaine de chercheurs du Laboratoire ont effectué des conférencesdans des établissements scolaires de l’ensemble de la région (dans les 3 départements,Calvados, Manche et Orne, plus de 20 conférences en tout). Ces conférences permettaientde sensibliser les élèves ainsi que les professeurs autour du sujet de la radioactivité, enpréparant en amont leur visite à l’exposition. La visite proprement dite, qui se devait d’êtreguidée vu la difficulté du sujet auprès de jeunes élèves, a été également assuré en partie parle Laboratoire, conjointement avec des personnes du GANIL. C’est ainsi plus de 500 élèvesdes classes de collège (4e et 3e), ainsi que de lycées (1ere et terminale scientifique) qui ontbénéficié de cette action d’envergure, sans compter le public venu lors des 5 semaines qu’aduré l’exposition.

En parallèle, des conférences grand public ont été organisées au Conseil Régional deBasse- Normandie afin de montrer les travaux des chercheurs dans la région au niveau dela radioactivité (imagerie, recherche fondamentale, applications industrielles, ...). Quatrechercheurs du Laboratoire ont participé à cette série de conférences qui en comprenait dixau total.

Nous avons également été présents lors de la cérémonie de remise des prix des olym-piades de la Physique et de la Chimie, organisée au CRDP par le rectorat de l’académie deCaen au mois de Mai 2003. Là encore, le public scolaire a pu assister à des présentationsfaites par des chercheurs du Laboratoire; le stand présenté étant le même que celui préparépour la Fête de la Science.

9.1.5 Bar des sciences

Le Bar des Sciences de Caen est organisé par le CCSTI de Basse-Normandie (Relaisd’sciences) et regroupe dans son comité de pilotage des acteurs du monde scientifique ettechnique de la région, notamment des membres du laboratoire (au nombre de 2 actuel-lement). L’implication du Laboratoire y est importante puisque le Laboratoire participenon seulement à l’élaboration des sujets abordés via ce comité de pilotage mais égalementfournit régulièrement des intervenants dans les domaines de compétence du Laboratoire(Physique nucléaire bien sûr, mais également astrophysique, Physique des particules, Ther-modynamique, Electronique, Informatique ...). Si l’on prend l’année 2002, 5 chercheurs duLPC ont participé en tant qu’intervenants à l’ensemble des 12 Bars des sciences organi-sés cette année-là. La participation du LPC concerne également l’animation des Bars dessciences que ce soit par des chercheurs "confirmés" ou bien encore de jeunes chercheurs


(thésards). Pour en savoir plus sur l’organisation et le programme des Bars des Sciences,il faut consulter le site WEB de Relais d’sciences [1].

9.1.6 Multimédia

Depuis un an, nous avons engagé au Laboratoire une réflexion sur le développementd’actions de communication scientifique utilisant les avantages du multimédia; pour cela,le projet d’un CD-ROM intéractif a été lancé (un stagiaire a d’ailleurs réalisé une ébauchede ce CD-ROM). Ce produit contient des animations intéractives développées à l’aide dulogiciel FLASH, comme des quizz sur la physique nucléaire ou la radioactivité, ou bienencore des présentations des thèmes de recherche du Laboratoire ("les noyaux à la carte","l’intéraction rayonnement-matière", "Voyage dans l’Univers", ...). Pour l’instant un totalde 7 animations a été créé et un certain nombre d’autres devraient suivre cette année. Lebut étant la production d’un CD-ROM édité gratuitement à l’occasion de grandes mani-festations (Fête de la Science, expositions). Ce CD-ROM pourra également être en libreconsultation dans le Laboratoire, dans les diverses manifestations auxquelles le Laboratoireparticipe et servir de contenu pour une borne intéractive.

Un deuxième aspect concernant le multimédia est la mise en oeuvre sur le site WEB duLaboratoire d’une section "vulgarisation scientifique", qui reprenne en partie le contenu duCD-ROM, avec en plus une mise à jour régulière des animations et des textes proposés. Làaussi, le projet est en cours et devrait être opérationnel prochainement (Septembre-Octobre2003).

Le site WEB du Laboratoire a été également complètement remanié et repensé depuisdeux ans par Denis Lacroix, afin de répondre à ses objectifs principaux; un meilleur accèsà l’ensemble des rubriques concernant les activités du Laboratoire ainsi qu’une meilleurelisibilité et une mise à jour régulière des textes et images présentés. Cette action a demandéet demande encore beaucoup d’efforts, et surtout réclame la participation de tous au La-boratoire pour la mise à jour des rubriques. Pour en savoir plus, consultez le site WEB duLPC [2].

Enfin, dans le cadre des actions de rénovation pédagogique initiées par le GRES, deuxcours en ligne sont développés au sein du laboratoire: "les symétries de la nature", parO. Juillet, et "Interaction rayonnement-matière en biologie", par T. Lefort, J. Colin et E.Vient. Ces cours sont réalisés dans le souci d’offrir un support complémentaire et moderneaux enseignements traditionnels dispensés à l’Université. Ils sont accompagnés d’anima-tions interactives qui permettent de mieux visualiser et comprendre les concepts de Phy-sique abordés. Ces animations ont été élaborées en collaboration avec des stagiaires del’IUT réseau et communication de St Lô. Ils seront accessibles sur le site WEB du labo-ratoire et du département de Physique-EEA avant la fin de l’année 2003. Une premièreversion peut déjà être visualisée[3].


9.1.7 Conclusion et perspectives

La communication scientifique doit être la volonté commune et partagée d’un la-boratoire et ne peut exister sans l’aide et le soutien des personnels du Laboratoire; c’estgrâce à eux que des actions importantes ont pu et peuvent se développer, ce sont eux quiconstituent la dynamique et le réservoir d’initiative pour des actions sans cesse renouveléeset parfois originales. Il est donc important d’impliquer le plus grand nombre d’acteurs lorsdes actions de communication (chercheurs, ingénieurs, techniciens).

Dans l’avenir, il semble important de privilégier plusieurs pistes concernant la vulgari-sation et la communication scientifique :

– les actions à l’extérieur, notamment des actions dans la région et non plus limitéesaux seules métropoles régionales. Le recours à des actions délocalisées (expositionitinérante, bus de la science) permettra de toucher un public (scolaire ou non) différentet en grande part absent des manifestations aujourd’hui proposées.

– les actions envers les scolaires, et notamment envers les élèves de lycées, qui consti-tuent pour une part importante le futur vivier de recrutement dans nos laboratoires.Ces actions comme l’initiative GRES, sont indispensables si l’on veut maintenir unetradition scientifique solide dans notre société.

– les actions multimédia, comme le développement du site WEB ou d’outils pédago-giques et d’autoformation (CD-ROM et Internet). Ces actions ne constituent sansdoute pas pas une réponse en tant que telle aux objectifs exposés ci-dessus, maisoffrent un complément indispensable à toutes les actions mentionnées plus haut.

[1] http://www.relaisdsciences.org , rubrique "Bar des Sciences"[2] http://caeinfo.in2p3.fr[3] http://www.physique-eea.unicaen.fr/ tice/coursenligne.html.


9.2 Liste des étudiants en thèsesPériode Juillet 2001-Juin 2003

NOM PRÉNON Financement Début de la Thèse Fin thèse

1999 :

PIETRI Stéphane MESR 01/10/99 27-06-03

2000 :

BLIDEANU Valentin Europe/HINDAS 6/11/00 prévue fin 2003

VAN LAUVE Aymeric MESR 01/09/00 prévue fin 2003

AMAR Nathalie BDI 01/10/00 prévue fin 2003

MARIE Josquin MESR 01/11/00 prévue fin 2003

2001 :

DARIUS Guillaume BDI 01/10/01 prévue fin 2004

NORMAND Guillaume BDI 01/10/01 prévue fin 2004

PICHON Matthieu MESR 01/10/01 prévue fin 2004

REGNARD Vincent MESR 01/10/01 prévue fin 2004

2002 :

MORISSEAU François BDI 01/10/02 prévue fin 2005

GOREL Pierref BDI entreprise/PSI 01/10/02 prévue fin 2005


9.3 Liste des stagesPériode Juillet 2001-Juin 2003

NOM ORIGINE FORMATION PÉRIODE STAGE CURSUS26/02/01-15/7/01 Obligatoire

PICHON Matthieu Univ Caen Sujet : Signature de la transition liquide-gaz de lamatière nucléaire dans les noyaux01/12/00-31/07/01 Obligatoire

TARGAT Sébastien Univ. Caen sujet : Etude pour différentes variétés d'algues de laconcentration en iode et strontium16/06/01-30/09/01 Obligatoire

CALVEZ Erwan Univ. Caen Maîtrise Physique sujet : étude de productiono de doc en lligne avec XML09/07/01-31/08/01 Obligatoire

JURADO Yan ENSI Caen sujet : trigger numérique18/06/01-17/08/01 Obligatoire

LE SUEUR Hélène ENSI Caen sujet : simulation d'une expérience de correlationangulaire05/03/01-10/08/01 Obligatoire

NORMAND Guillaume ENSI Caen sujet : structure de noyaux riches en neutronsUniv.Salamanca

01/10/01-30/09/02 Obligatoire

ESCANORODRIGUEZ Carmen

sujet : programme SOCRATES-ERASMUS

17/12/01-19/12/01 ObligatoireFORTIER Charles Lycée Victor

Hugo Caensujet : découverte du monde professionnel

04/03/02-30/06/02 ObligatoireACCELOUS William Univ Caen Maîtrise Sujet : recherche d’animations et d’outils multimedia

pour enseignement de la physique3ème 06/02/02-08/02/02 Obligatoire

AUBERT Alexandre CollègeMontgomeryTroarn

sujet : découverte du monde professionnel

3ème 06/02/02-08/02/02 ObligatoireDESVAUX Clément Collège

MontgomeryTroarn


25/03/02-05/04/02 ObligatoireCONTET Jérome Univ Caen Maîtrise Sujet : CEM

LycéeMalherbes

11/01/02-30/06/02 Obligatoire

DELAUNE Thibaut Caen MPI Sujet :TIPE15/04/02-21/06/02 Obligatoire

DUNEAU Florentin IUT Caen DUT MP Sujet : Acquisition de données-Exploitation graphiqueLycéeMalherbes

11/01/02-30/06/02 Obligatoire

FAUNO Guillaume Caen MPI Sujet : TIPELycéeMalherbes

11/01/02-30/06/02 Obligatoire

GUISEMBERTBenjamin

Caen MPI Sujet : TIPE

25/03/02-05/04/02 ObligatoireHEBERT Mickaël Univ Caen Maîtrise Sujet : CEM

15/04/02-21/06/02 ObligatoireJEAN Pierre IUT Caen DUT MP Sujet : Acquisition de données

25/03/02-05/04/02 ObligatoireMERY Alain Univ Caen Maîtrise Sujet : Mesures de coïncidences b a g

DEA et ENSI 04/03/02-06/09/02 ObligatoireMORISSEAU François univ

Caen/ISMRASujet : description classique des collisions entre noyaux


LycéeDumontd'Urville

27/05/02-05/07/02 Obligatoire

RAGUIN Mickaël Caen BTS Sujet : Conception d'ensembles mécaniques08/04/02-15/06/02 Obligatoire

RICARD Julien IUT St Lo DUT SRC Sujet : réalisation d'animations multimedia pourl'enseignement de la physique25/03/02-05/04/02 Obligatoire

RODRIGUES Matias Univ Caen Maîtrise Sujet : mesures de coïncidences15/04/02-31/05/02 Obligatoire

TRAULLE Aurore Univ Caen Maîtrise BPE Sujet :03/06/02-31/07/02 Obligatoire

VOLAINE Fabien ISMRA/ENSI Ingénieur Sujet : Mesures de transmission optique d’une latte dudétecteur TONNERRE03/06/02-02/08-02 Obligatoire

CORRE Isabelle ISMRA/ENSI Ingénieur Sujet : simulation dosimétriques avec MCNP

03/06/02-31/08/02 ObligatoireSOHIER Benoît ISMRA/ENSI Ingénieur Sujet : refroidissement d’un capteur CCD

01/07/02-05/07/02 Nonobligatoire

PERROT Frédéric IRESSTRASB

doctorant Sujet : Préparation expérience CERN

01/08/02-31/08/02CHEVEREAUGuillaume

Lycée V.Hugo

Prépa Maths sup Sujet : caractérisation de détecteurs d'ions JANUS

01/08/02-31/08/02GEORGET Mathilde Lycée

MalherbesCPGE MPSI Sujet : caractérisation de détecteurs d'ions JANUS

01/08/02-31/08/02LEBAS Fanny Univ. Caen DEUG SM Sujet : caractérisation de détecteurs d'ions JANUS

01/07/02-31/07/02LIBERT Jérôme Univ. Caen DEUG SM Sujet : GEDEON : discrimination neutron-gamma JANUS

01/07/02-31/07/02DUVAL Florian Univ. Caen DEUG SM Sujet : GEDEON : discrimination neutron-gamma JANUS

19/08/02-30/09/02LESAGE Romain Univ. Caen DEUG SM Sujet : spectrométrie g JANUS

19/08/02-30/09/02REMERY Florent Univ. Caen DEUG SM Sujet : spectrométrie g JANUS

14/10/02-18/10/02DUFOUR Gaëtan Collège

Ouistreham3ème sujet : découverte du monde professionnel Obligatoire

3ème année instru 01/10/02-01/03/03MURILLO Julie ISMRA/ENSI Ingénieur sujet : dosimétrie en basse énergie Obligatoire

3ème année instru 01/10/02-01/03/03CORRE Isabelle ISMRA/ENSI Ingénieur sujet : dosimétrie en basse énergie Obligatoire

3ème année instru 01/10/02-01/03/02SAUDRAIX Nadine ISMRA/ENSI Ingénieur sujet : réalisation d'une caméra CCD Obligatoire

3ème année instru 01/10/02-01/03/03SOHIER Benoît ISMRA/ENSI Ingénieur sujet : réalisation d'une caméra CCD Obligatoire

Douvres 3ème 04/11/02-08/11/02LEHUGEUR Valentin Collège

Clémentsujet : découverte du monde professionnel Obligatoire


Marot

Douvres 3ème 04/11/02-08/11/02LE FLOHIC Ronan Collège

ClémentMarot

sujet : découverte du monde professionnel Obligatoire

01/10/02-01/03/03CAZUC Aurélia ISMRA/ENSI sujet : pièges à particules microscopiques Obligatoire

01/10/02-01/03/03ROBE Olivier ISMRA/ENSI sujet : pièges à particules microscopiques Obligatoire

Caen Term. S 16/12/02-18/12/02DAVID Marine Lycee V.

Hugosujet : découverte du monde professionnel Obligatoire

HARDY Emilie Lycée Franco-Allemand

03/02/03 - 07/02/03 Obligatoire

2nde S sujet : découverte du monde professionnelSAGRADO-GARCIA Univ Caen DEA M&R 03/03/03-31/07/03 ObligatoireImmaculada sujet : Mesure de dose en profondeur en radiothérapieFRELIN Univ Caen DEA M&R 03/03/03-30/06/03 ObligatoireAnne-Marie sujet : Mesure de dose en profondeur en radiothérapieMATHIEU Arnaud Univ Caen DEA M&R 04/03/03-31/05/03 Obligatoire

sujet : Mesure de dose en profondeur en radiothérapieJULES Jean-Baptiste Univ Caen Maîtrise sc. Phys. 04/03/03-01/06/03 Obligatoire

Sujet : Spectrométrie gBAREK Abderahmane Univ. Cae, DEA M&R 05/03/03-30/06/03 Obligatoire

Sujet : Détermination de la section efficace doublementdifférentiel - GEDEON

AL-FALOU Hicham Univ Caen DEA M&R 10/03/03-30/06/03 ObligatoireSujet : Etude d'agrégats à neutrons

MERY Alain Univ Caen DEA M&R 10/03/03-30/06/03 ObligatoireSujet : Imagerie d'un nuage d'ions piégés dans un piègede Paul

SQUELLARI Romain Univ Caen DEA M&R 10/03/03-05/08/03 ObligatoireSujet : Approche stochastique du problème quantique àn corps

LIBERT Jérome IUT CAEN DUT MP 22/03/03-28/03/03 ObligatoireSujet : Gédéon

LIBERT Jérome IUT CAEN DUT MP 14/04/03-20-06/03 ObligatoireSujet : Gédéon

LEBLANC Arnaud Collège StErembert

3ème 31/03/03-04/04/03 Obligatoire

St Germain enLaye


BASTIN Beyhan Univ Caen Maîtrise sc. Phys. 07/04/03-18/04/03 ObligatoireSujet : Tests d'un détecteur d'ions de basses énergies

GAMBIER Cédric Univ Caen Maîtrise sc. Phys. 07/04/03-18/04/03 ObligatoireSujet : Mise en évidence expérimentale de coïncidencesalpha-gamma et beta-gamma

LEMERCIER Mickaël Univ Caen Maîtrise sc. Phys. 07/04/03-25/04/03 ObligatoireSujet : Mise en évidence expérimentale de coïncidencesalpha-gamma et beta-gamma

LENOIR Jérôme Univ Caen Maîtrise sc. Phys. 07/04/03-18/04/03 ObligatoireSujet : utilisation d'un code de Monté Carlo poursimuler la diffusion compton

MARCHIX Anthony Univ Caen Maîtrise sc. Phys. 07/04/03-18/04/03 ObligatoireSujet : utilisation d'un code de Monté Carlo poursimuler la diffusion compton


BRINDJONC Jean-Suliac

Univ. Caen Maîtrise de Bio 07/04/03-31/05/03 Obligatoire

Sujet : mesure de l’iode, du strontium et des bromeschez quelques algues marine par fluorescence X

PIQUET Samuel IUT St Lo DUT ServReseaux

07/04/03-13/06/03 Obligatoire

decommunication

Sujet : mise en place d'une borne interactive pour la fêtede la science

HEMERY Nicolas IUT CAEN DUT MP 14/04/03-20/06/03 ObligatoireSujet : développement d'une interface graphique pourcodeurs

PAIS OLIVEIRA Eddy collège P.&M.Curie

14/04/03-18/04/03 Obligatoire

Potigny 4ème Sujet : découverte du monde professionnelSAVREUX Romain ENSICAEN 14/04/03-31/07/03 Obligatoire

Sujet : contrôle qualité de feuilles de diffusionLOPEZ Antony ENSICAEN 14/04/03-31/07/03 Obligatoire

Sujet : développement de DSPLAILLIER François-Louis

Lycée JulesVerne

02/06/03-27/06/03 Obligatoire

Mondeville BTS Electronique Sujet : Gestion des stocks des composants électroniquessous excel

JUMEAU Alexandre Lycée JulesVerne

02/06/03-27/06/03 Obligatoire

Mondeville BTS Electronique Sujet : Etude d’un ampli


9.4 La formation permanente

A. DROUET

9.4.1 BILAN DES PLANS DE FORMATION 2001 ET 2002

Le présent rapport d’activité recouvre tout ou partie des années 2001, 2002 et 2003.Selon notre habitude, nous donnerons les bilans des années 2001 et 2002.

Le nombre de jours de formation s’est élevé à 162,5 jours en 2001 et 150,5 jours en2002 avec un taux de formation chez ITA et ITARF de 69 (agents ayant suivi au moinsune formation). Le nombre de jours de formation par agent formé est respectivement de6,8 jours pour 2001 et 7,2 jours pour 2002. Ces chiffres sont récapitulés dans le tableauci-dessous :

Nombre de jours Nombre d’agents Nombre de jours de Proportion desAnnée de formation formés formation par agent ITA + ITARF

formé formés2001 162,5 24 6,8 69%2002 150,5 21 7,2 62%

Sans entrer dans le détail des formations réalisées, on notera quelques points forts deces formations pour les deux années :

1. Pour 2001 :

– Pour l’IN2P3 :

– en IAO-CAO Mécanique, l’ensemble des agents du secteur mécanique a étéformé à CATIA (utilisation initiale sur le projet " MEGAPIE ") ;

– en école thématique, notons la participation de 3 agents à l’école de traite-ment du signal dans le cadre du projet IRIS.

– Pour la Délégation Normandie du CNRS :

– le soutien du financement de la formation TRU 64 UNIX V5.0 configurationet gestion de cluster, suivie par un ingénieur d’études du secteur informa-tique.

– les formations suivies au GANIL :

– une formation Compatibilité Electro-Magnétique généraliste pour 5 agentsdu secteur Electrique-Détecteur ;

– une initiation aux langages objet et JAVA pour 2 agents travaillant surl’acquisition temps-réel du laboratoire ;


– dans les journées professionnelles : la participation de 2 agents aux jour-nées JRES (réseaux informatiques).

2. Pour 2002 :

– pour l’Education Nationale :participation de 2 agents aux Universités d’automne, l’une en capteurs- instru-mentation et l’autre en interfaçage d’appareils de mesure, pour les commandeset contrôle de l’appareillage.

– pour la Délégation Normandie du CNRS :– le soutien financier pour le stage Lynx-OS programming workshop suivi par

un ingénieur d’études travaillant sur l’acquisition temps-réel du laboratoire.Cet agent a aussi suivi le stage JAVA expert réalisé au GANIL à la suitedu stage JAVA de 2001 toujours pour le même projet.

– A noter le fort développement des cours d’anglais pour les ingénieurs : lapratique de cette langue est devenue indispensable.

– pour les journées professionnelles :la participation de la documentaliste-bibliothécaire du laboratoire aux journéesdes documentalistes du CNRS et aux journées annuelles des documentalistes del’IN2P3.

9.4.2 Plan individuel de formation (PIF)

Dans le cadre d’une formation Fontanet, un assistant ingénieur du laboratoire a entre-pris un PIF devant le conduire au diplôme d’ingénieur en micro-électronique de l’ENSI-CAEN. Cette formation a commencé en 2002 et se poursuivra en 2003, 2004 et 2005 avecle soutien financier de la Délégation Normandie du CNRS.

9.4.3 Formation dispensée

Le laboratoire a participé à l’enseignement des Ecoles thématiques de l’IN2P3 parl’intermédiaire d’un Professeur de l’ENSICAEN qui a enseigné à l’école "Techniques de basedes détecteurs " (Cargèse du 26 Février au 5 Mars 2003) et d’un Directeur de Recherches duCNRS qui est intervenu à l’école d’instrumentation " Du détecteur à la mesure " (Roscoffdu 19 au 27 juin 2003).


STAGES DE FORMATION PERMANENTE SUIVISPAR LES AGENTS DU LPC.

Du 1er juillet au 31 décembre 2001

INTITULE DU STAGE ORGANISME FORMATEUR NOMBRE DUREED’AGENTS

Journées Informatiques IN2P3 1 5 joursIN2P3

Langages Objets et Java GANIL 2 5 jours(initiation)

Tru64 Unix V5.0 configuration Global Knowledge 1 5 jourset gestion de clusters Network pour DR 19

CATIA T-SYSTEM 2 5 joursCours TRIPOLI-3.5 AEN/OCDE 1 3 jours

Journées de formation IN2P3 1 2 joursdes acmo

Formation encadrement Université de Rennes 1 1 2 jourssuperieur sécurité-responsabilité

CATIA T-SYSTEM 1 3 joursJournées informatiques IN2P3/CEA 2 2 jours

IN2P3-DAPNIAJournees JRES MEN/CNRS 2 5 jours

CATIA T-SYSTEM 1 3 joursPréparation orale aux DR19 2 2 jours

concours internesCATIA T-SYSTEM 1 2 jours



Du 1er janvier au 31 décembre 2002


Anglais Université de Caen 3 26 heurespour DR 19

NERGIE RECAV IN2P3 1 2 jours(logiciel régie d’avances)

Anglais AIFCC AIFCC pour DR 19 2 30 heuresFormation des présidents

et membres des jurys CNRS 2 2 joursde concours

4ème rencontresNationales du réseau CNRS 2 5 jours

des électroniciens du CNRS3ème rencontres

nationales du reseau CNRS 1 5 joursdes mecaniciens du CNRS

Windows 2000 CRIUC 1 3 joursPROFESSIONNEL pour DR 19Sécurite habilitation CAFA 1 3 jours

électriqueBureautique mettre en CAFA 1 1 Jour

forme des données (EXCEL)Présentation du 6ème PCRDT DR 19 1 1 jour

Gestion du temps DR 19 1 2 joursLa propriéte DR 19/PUN 1 1 jourintellectuelleLYNX-OS Lynux Works 1 5 jours

Programming WorkSHOP

Esperan Verilog CADENCE 1 5 joursApplications POUR IN2P3

2ème journées des CNRS 1 2,5 joursdocumentalistes du cnrs

Formation descorrespondants DR 19 1 2 jours

formation permanente



Du 1er janvier au 31 décembre 2002 (suite)


ACCESS initiation MA INFORMATIQUE 1 3 joursPOUR DR 19

Esperan designing CADENCEwith Altera POUR IN2P3 1 3 jourTechnology

Université d’automne IUT DECapteurs Instrumentation Saint-Nazaire 1 5 joursFormation sensibilisation Ecole de management

à la creation de Lyon 1 3 joursd’activités POUR IN2P3

Strategié de partenariat DR 19 et DR 18 1 2 jourset valorisation

CATIA EADS pour IN2P3 3 5 joursUniversité d’automne IUTInterfacage d’appareils Montpellier 1 5 jours

de mesureStage JAVA EXPERT ISMRA pour DR 19 1 5 jours

Ecole thematique CNRS/UREC 1 5 joursréseaux vCARS

Ecole d’informatique IN2P3 2 5 jourstemps reel

Cours d’anglais AIFCC 1 30 heuresAIFCC pour DR 19

Cours d’anglais Université 4 18 heuresgéneral DR 19

Gestion des déchets Université de Rennes 1 1 5 joursJournée annuelle des IN2P3 1 2 jours

documentalistes de l’in2p3Formation Centre de Calcul 2 2,5 jours

Active Directory de l’IN2P3Journées thématiques Societé francaise du vide 1 2 joursLes joints d’étanchéité



Du 1er janvier au 30 juin 2003


Anglais Université pour DR 19 4 32 heuresInformatique au laboratoire Rectorat 1 2 joursUtilisation du logiciel root GANIL 10 5 joursHabilitation haute tension SOCOTEC 9 3 jours

Fonction documentaire ADBS 1 5 joursPremiere approche pour DR 19Technique de base IN2P3 1 5 jours

des détecteursCadre de vie : CAFA 1 2 jours

Entretien batiments, locauxEutonie : Les bons gestes CAFA 1 4 jours

de tous les joursAllegro PCB Layout System CADENCE pour IN2P3 1 5 jours

Habilitation électrique CAFA 1 2 joursRencontres électronique CNRS 1 4 jours

du CNRSJournées mécanique IN2P3 IN2P3 1 2 jours4ème rencontres nationalesdu réseau des mécaniciens CNRS 2 5 jours

du CNRSFormation CEM Lycée Jules Verne 6 2 jours

Atelier bureautique SYNETIS pour DR 19 4 3 heures


9.4.4 SEMINAIRES DES SECTEURS TECHNIQUES ET AD-MINISTRATIF

Ces séminaires sont destinés aux personnels ITA et ITARF du laboratoire. Au cours deces exposés qui durent environ une heure, questions comprises, sont abordés des thèmes dephysique et de technologie.

Nous donnons ci-après les sujets qui ont été abordés durant l’année 2002 :

– L’énergie et les enjeux de recherche associés - B. TAMAIN - 10/01/02 ;– Le rayonnement : comprendre et evaluer les risques - J. COLIN - 07/02/02 ;– Le refroidisseur à gaz - G. BAN - 07/03/02 ;– Paroles d’atomes - J. COLIN - 04/04/02 ;– Un autre regard sur le noyau atomique et les expériences en cours

M. MARQUES - 21/11/02.


9.5 Hygiène et Sécurité

Jacques Lelandais (responsable titulaire) et Gilles Iltis (suppléant)Depuis quelques années déjà, force est de constater que tout ce qui touche l’hygiène et

la sécurité dans les laboratoires est de plus en plus pris en considération. Certes, il existeencore des différences de traitement mais les directeurs, sachant leur responsabilité en jeu,sont plus attentifs et plus coopérants avec les personnels qui ont en charge ce secteur.

Au sein du LPC CAEN, cette reconnaissance de l’importance du sujet ne date pasd’hier. Au contraire, les directions successives se sont toujours investies et ont toujoursdonné les moyens pour que cette mission puisse être remplie au mieux.

Cette mission se situe à plusieurs niveaux. Tout d’abord la réglementation que l’oncommunique aux personnels et que l’on met en application, ensuite la sécurité des locauxd’accueil et le suivi sécuritaire dans les diverses expériences.

Concernant la réglementation, celle-ci nous est souvent transmise tant par l’inspectionH & S de l’IN2P3 que celle de la délégation 19 du CNRS. Au niveau des locaux, commechaque année les contrôles réglementaires sont effectués par les organismes agréés:

– Les installations électriques par SOCOTEC,– l’onduleur EPS3000, par SCHNEIDER,– les systèmes et engins de levage par l’APAVE,– les sources radioactives par SOCOTEC,– les systèmes de chauffage, de climatisation, d’évacuation des fumées par DALKIA,– le système d’extinction automatique des salles informatiques par ALCATEL,– les systèmes de lutte contre l’incendie par BLOC-FEU.Au cours de ces deux années, le laboratoire a été une nouvelle fois confronté au délicat

problème de reprise des sources de plus de dix ans. Au delà du handicap, du à cette reprise,dans le cadre de leur utilisation journalière, la problématique de retour de ces sources à leursfournisseurs entraîne une perte de temps conséquente. Si aujourd’hui, lors de l’acquisitiond’une nouvelle source, la reprise est incluse dans son coût, ceci n’était pas le cas au coursdes années quatre vingt dix. D’où la difficultéà obliger les fournisseurs à répondre dans desdélais raisonnables. Il serait intéressant qu’un jour le législateur oblige ces fournisseurs àgérer systématiquement le retour de leur produit dans leur dixième année. Nous éviterionsainsi des mois d’attente de leur bon vouloir à nous répondre.

Notre laboratoire faisant partie de l’ENSICAEN, l’entretien et la mise en conformitéde ses locaux est sous sa responsabilité. Faisant suite à la visite de la commission desécurité préfectorale pour les ERP, un certain nombre de points s’est avéré non-conformeaux règles en vigueur. Chose qui peut paraître étonnante quand on sait que l’anciennetéde certains bâtiments n’excède pas dix ans.. De ce fait, un audit général a été entreprispar un organisme agréé sur l’ensemble de l’institut. Après l’établissement du dossier pourl’obtention de subvention auprès des ministères, un chantier sur trois ans a été entreprisen ce qui concerne principalement la détection incendie, le stockage des gaz et des produitsdangereux et le désenfumage. La fin des travaux est prévue septembre 2005. Pour notre


laboratoire, de nouvelles portes coupe-feu vont être installées ainsi que la séparation descouloirs en plusieurs zones dites de sécurité. De même, le système d’extinction automatiqueau halon des salles informatiques, obsolète depuis quelques années déjà, va être remplacépar un système conforme. C’est dans le cadre de sa responsabilité de l’hygiène et de lasécurité au sein de l’ENSICAEN que Jacques LELANDAIS assure le suivi de ce chantierpour la direction.

Cette année, le décret du 5 novembre 2001, portant sur l’évaluation des risques pour lasanté et la sécurité des travailleurs, impose aux responsables d’établissements la mise enplace d’une politique de prévention. Ainsi, un comité de pilotage commun Université deCaen et ENSICAEN a été constitué. Jacques LELANDAIS représentera l’ENSICAEN.

Enfin, toujours pour parfaire leurs connaissances, les personnels chargés de ce domaineparticipent chaque annéeà des rencontres au sein de l’IN2P3 et du CNRS, à des formationsspécifiques ou des stages dans le cadre de la formation continue.


10

DIFFUSION DES RESULTATS

146 DIFFUSION DES RESULTATS

10.1 Publications dans des revues à comités de lecture1. Chemical purification of molybdenum samples for the NEMO3 experiment

Arnold R., Augier C., Baker J., Barabash A., Bing O., Blum D., Brudanin V., CaffreyA.J., Campagne J.E., Caurier E., Dassie D., Egorov V., Errahnmane K., Filipova T.,Guyonnet J.L., Hubert F., Hubert Ph., Jullian S., Kochetov O., Kisel I., KornoukhovV.N., Kovalenko V., Kuzichev V.F., Lalanne D., Laplanche F., Leccia F., Linck I.,Longuemare C., Marquet Ch., Mauger F., Nicholson H.W., Nikolic-Audit I., PiluginI., Piquemal F., Reyss J.-L., Riddle C.L., Sarazin X., Scheibling F., Stekl I., SuhonenJ., Sutton C.S., Szklarz G., Timkin V., Tretyak V., Umatov V., Vanyushin I., VorobelV., Vylov Ts.Collaboration(s) : NEMONuclear Instruments and Methods in Physics Research A : 474 (2001) 93-100

2. Coupling effects in the elastic scattering of the exotic nucleus 6He on protonsLapoux V., Alamanos N., Auger F., Blumenfeld Y., Casandjian J.M., Chartier M.,Cortina-Gil M.D., Fekou-Youmbi V., Gillibert A., Kelley J.H., Kemper K.W., MacCormick M., Marechal F., Marie F., Mittig W., de Oliveira Santos F., Orr N.A.,Ostrowski A., Ottini-Hustache S., Roussel-Chomaz P., Scarpaci J.A., Sida J.L., Suo-mijarvi T., Winfield J.S.Physics Letters B : 517 (2001) 18-24

3. Electric and nuclear transition stength in 30,32MgChiste V., Gillibert A., Lepine-Szily A., Alamanos N., Auger F., Barrette J., BragaF., Cortina-Gil M.D., Dlouhy Z., Lapoux V., Lewitowicz M., Lichtenthaler R., LiguoriNeto R., Lukyanov S.M., MacCormick M., Marie F., Mittig W., De Oliveira SantosF., Orr N.A., Ostrowski A.N., Ottini S., Pakou A., Penionzhkevich Yu.E., Roussel-Chomaz P., Sida J.L.Physics Letters B : 514 (2001) 233-239

4. Evidence for spinodal decomposition in nuclear multifragmentationBorderie B., Tabacaru G., Chomaz Ph., Colonna M., Guarnera A., Parlog M., RivetM-F., Auger G., Bacri Ch.O., Bellaize N., Bougault R., Bouriquet B., Brou R., BuchetP., Chbihi A., Colin J., Demeyer A., Galichet E., Gerlic E., Guinet D., Hudan S.,Lautesse P., Lavaud F., Laville J-L., Lecolley J-F., Leduc C., Legrain R., Le NeindreN., Lopez O., Louvel M., Maskay A-M., Normand J., Pawlowski P., Rosato E., Saint-Laurent F., Steckmeyer J.C., Tamain B., Tassan-Got L., Vient E., Wieleczko J-P.Collaboration(s) : INDRAPhysical Review Letters : 86 (2001) 3252-3255

5. Fragment excitation energies at freeze-out in 84Kr+93Nb collisions at 45 MeV/nucleonStaszel P., Majka Z., Sobotka L.G., Sarantites D.G., Charity R.J., Cibor J., Hagel K.,Marie N., Natowitz J.B., Wada R., Stracener D.W., Auger G., Schutz Y., WieleczkoJ.P., Dayras R., Plagnol E., Barreto J., Norbeck E.Physical Review C : 63 (2001) 064610-1-064610-13

6. Helium breakup states in 10Be and 12Be

DIFFUSION DES RESULTATS 147

Freer M., Angelique J.C., Axelsson L., Benoit B., Bergmann U., Catford W.N., Chap-pell S.P.G., Clarke N.M., Curtis N., D’Arrigo A., de Goes Brennard E., Dorvaux O.,Fulton B.R., Giardina G., Gregori C., Grevy S., Hanappe F., Kelly G., Labiche M.,Le Brun C., Leenhardt S., Lewitowicz M., Markenroth K., Marques F.M., Murga-troyd J.T., Nilsson T., Ninane A., Orr N.A., Piqueras I., Saint Laurent M.G., SingerS.M., Sorlin O., Stuttge L., Watson D.L.Physical Review C : 63 (2001) 034301-1-9

7. Influence of neutrons and -rays in the Frejus underground laboratory on the NEMOexperimentMarquet C., Piquemal F., Arnold R., Augier C., Baker J., Barabash A., Bing O.,Blum D., Brudanin V., Caffrey J., Campagne J.E., Caurier E., Dassie D., EgorovV., Errahmane K., Eschbach R., Filipova T., Guyonnet J.L., Jollet C., Jullian S.,Hubert F., Hubert P., Kisel I., Kochetov O., Kornoukhov V.N., Kovalenko V., LalanneD., Laplanche D., Leccia F., Linck I., Longuemare C., Mauger F., Nicholson H.W.,Nikolic-Audit I., Ohsumi H., Pilugin I., Reyss J.L., Sarazin X., Scheibling F., SteklI., Suhonen J., Sutton C.S., Szklarz G., Timkin V., Tretyak V., Umatov V., Vala L.,Vanyushin I., Vareille A., Vorobel V., Vylov T.Collaboration : NEMONuclear Instruments and Methods in Physics Research A : 457 (2001) 487-498

8. Interplay between angular momentum transfer and nuclear structure in the produc-tion of isomers at intermediate energiesDaugas J.M., Grzywacz R., Lewitowicz M., Lopez-Jimenez M.J., de Oliveira-SantosF., Angelique J.C., Axelsson L., Borcea C., longour C., Neyens G.Physical Review C : 63 (2001) 064609-1-064609-8

9. Investigating the Phase diagram of finite extensive and nonextensive systemsRaduta Ai.H., Raduta Ad.R.Physical Review Letters : 87 (2001) 202701-1-202701-4

10. LASSA : a large area silicon strip array for isotopic identification of charged particlesDavin B., de Souza R.T., Yanez R., Larochelle Y., Alfaro R., Xu H.S., Alexander A.,Bastin K., Beaulieu L., Dorsett J., Fleener G., Gelovani L., Lefort T., Poehlman J.,Charity R.J., Sobotka L.G., Elson J., Wagner A., Liu T.X., Liu X.D., Lynch W.G.,Morris L., Shomin R., Tan W.P., Tsang M.B., Verde G., Yurkon J.Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A : 473 (2001) 302-318

11. Midrapidity charge distribution in peripheral heavy ion collisionsMorawetz K., Lipavsky P., Normand J., Cussol D., Colin J., Tamain B.Physical Review C : 63 (2001) 034619-1 – 034619-13

12. New transitions in the -decay of 36CaLopez Jimenez M.J., Saint-Laurent M.G., Angelique J.C., Anne R., Aysto J., Bor-cea C., Daugas J.M., Guillemaud-Mueller D., Grevy S., Grzywacz R., Jokinen A.,Lewitowicz M., Nowacki F., Santos F.D., Ostrowski A.N., Siiskonen T., Trinder W.European Physical Journal A : 10 (2001) 119-122


13. Observation of a new transition in the -delayed neutron decay of 16CGrevy S., Achouri, N.L., Angelique J.C., Borcea C., Buta A., De Oliveira F., Lewi-towicz M., Lienard E., Martin T., Negoita F., Orr N.A., Peter J., Pietri S., TimisC.Physical Review C : 63 (2001) 037302-1-037302-4

14. Positron polarization in the decay of polarized 12N: a precision test of the StandardModelThomas E., Prieels R., Allet M., Bodek K, Camps J., Deutsch J., Gimeno-NoguesF., Govaerts J., Lang J., Naviliat-Cuncic O., Pepe I., Quin P., Severijns N., SromickiJ.Nuclear Physics A : 694 (2001) 559-589

15. Properties of light particles produced in Ar + Ni collisions at 95 A.MeV : evaporationversus prompt emissionDore D., Volant C., Cugnon J., Legrain R., Auger G., Bacri Ch-O., Bellaize N.,Borderie B., Bougault R., Bouriquet B., Brou R., Buchet J-P., Charvet J-L., ChbihiA., Colin J., Cussol D., Dayras R., Demeyer A., Durand D., Frankland J-D., GalichetE., Genouin-Duhamel E., Gerlic E., Guinet D., Guiot B., Hudan S., Lautesse Ph.,Lavaud F., Laville J-F., Lecolley J-F., Leduc C., Le Neindre N., Lopez O., LouvelM., Maskay A-M., Nalpas L., Normand J., Pawlowski P., Parlog M., Plagnol E.,Rivet M-F., Rosato E., Saint-Laurent F., Steckmeyer J-C., Tabacaru G., Tamain B.,Tassan-Got L., Vient E., Wileczko J-P.Collaboration(s) : INDRAPhysical Review C : 63 (2001) 0346121-03461210

16. Radiative proton capture on 6HeSauvan E., Marques F.M., Wilschut H.W., Orr N.A., Angelique J.C., Borcea C.,Catford W.N., Clarke N.M., Descouvemont P., Diaz J., Grevy S., Kugler A., KravchukV., Labiche M., Le Brun C., Lienard E., Lohner H., Mittig W., Ostendorf R.W., PietriS., Roussel-Chomaz P., Saint Laurent M.G., Savajols H., Wagner V., Yahlali N.Physical Review Letters : 87 (2001) 042501-1-042501-4

17. Search for molecular states in 16CLeask P.J., Achouri L., Angelique J.C., Benoit B., Bremner C., Catford W.N., Chap-man R., Chappell S.P.G., Clarke N.M., de Goes Brennard E., Donadille L., Freer M.,Fulton B.R., Grevy S., Hanappe F., Jones K.L., Lecouey J.L., Lemmon R., Lewito-wicz M., Liang X., Marques F.M., Nicoli M.P., Ninane A., Orr N.A., Shawcross M.,Singer S.M., Smith M., Spohr K., Stuttge L.Journal of Physics G : 27 (2001) B9-14

18. The -delayed one- and two-proton emission of 27SCanchel G., Achouri L., Aeystoe J., Beraud R., Blank B., Chabanat E., CzajkowskiS., Dendooven P., Emsallem A., Giovinazzo J., Honkanen J., Jokinen A., LewitowiczM., Longour C., de Oliveira Santos F., Peraejaervi K., Staniou M., Thomas J.C.European Physical Journal A : 12 (2001) 377-380


19. Thermal excitation-energy deposition in 5-15 GeV/c hadron-induced reactions with197Au. I. Reconstruction of thermal source propertiesLefort T., Beaulieu L., Kwiatkowski K., Hsi W.C., Viola V.E., Laforest R., Mar-tin E., Ramakrishnan E., Rowland D., Ruangma A., Winchester E., Yennello S.J.,Pienkowski L., Korteling R.G., Breuer H.Physical Review C : 64 (2001) 064603-1-064603-12

20. Thermal excitation-energy deposition in 5-15 GeV/c hadron-induced reactions with197Au. II. Relation between excitation energy and reaction variablesBeaulieu L., Lefort T., Kwiatkowski K., Hsi W.C., Wang G., Bracken D.S., CornellE., Ginger D.S., Morley K.B., Viola V.E., Gimeno-Nogues F., Laforest R., MartinE., Ramakrishnan E., Rowland D., Ruangma A., Winchester E., Korteling R.G.,Yennello S.J., Pienkowski L., Breuer H., Back B., Gushue S., Remsberg L.P., HuangM.J., Lynch W.G., Tsang M.B., Xi H.Physical Review C : 64 (2001) 064604-1-064604-11

21. Three-body correlations in Borromean halo nucleiMarques F.M., Labiche M., Orr N A., Angelique J.C., Axelsson L., Benoit B., Berg-mann U.C., Borge M.J.G., Catford W.N., Chappell S.P.G., Clarke N.M., Costa G.,Curtis N., D’Arrigo A., De Goes-Brennard E., De Oliveira-Santos F., Dorvaux O.,Fazio G., Freer M., Fulton B.R., Giardina G., Grevy S., Guillemaud-Mueller D., Ha-nappe F., Heusch B., Jonson B., Le Brun C., Leenhardt S., Lewitowicz M., LopezM.J., Markenroth K., Mueller A.C., Nilsson T., Ninane A., Nyman G., Piqueras I.,Riisager K., Saint-Laurent M.G., Sarazin F., Singer S.M., Sorlin O., Stuttge L.Physical Review C : 64 (2001) 061301-1-061301-5

22. Topology of event distributions as a generalized definition of phase transitions infinite systemsChomaz P., Gulminelli F., Duflot V.Physical Review E : 64 (2001) 04614-1-046114-4

23. Transport with three-particle interactionMorawetz K.Physical Review C : 63 (2001) 014609-1-014609-7

24. Universal fluctuations in heavy-ion collisions in the Fermi energy domainBotet R., Ploszajczak M., Chbihi A., Borderie B., Durand D., Frankland J.Physical Review Letters : 86 (2001) 3514-3517

25. Weak interaction studies using a Paul trapDelahaye P., Ban G., Durand D., Vinodkumar A.M., Le Brun C., Lienard E., MaugerF., Naviliat O., Szerypo J., Tamain B.Hyperfine Interactions : 132 (2001) 479-484

26. Breakup time scale studied in the 8 GeV/c -+197Au reactionPienkowski L., Kwiatkowski K., Lefort T., Hsi W.C., Beaulieu L., Viola V.E., BotvinaA., Korteling R.G., Laforest R., Martine E., Ramakrishnan E., Rowland D., RuangmaA., Winchester E., Yennello S.J., Back B., Breuer H., Gushue S., Remsberg L.P.


Physical Review C : 65 (2002) 064606-1-064606-827. Caloric curve of 8 GeV/c -, $\bar p$ + 197Au reactions

Ruangma A., Laforest R., Martin E., Ramakrishnan E., Rowland D.J., VeselskyM., Winchester E.M., Yennello S.J., Beaulieu L., Hsi W.C., Kwiatkowski K., LefortT., Viola V.E., Botvina A., Korteling R.G., Pienkowski L., Breuer H., Gushue S.,Remsberg L.P., Back B.Physical Review C : 66 (2002) 044603-1-044603-10

28. Can we really measure the internal energy of hot nuclei with a 4pi detection array?Vient E., Genouin-Duhamel E., Steckmeyer J-C., Auger G., Bacri C.O., Bellaize N.,Borderie B., Bougault R., Bouriquet B., Buta A.M., Charvet J-L., Chbihi A., ColinJ., Cussol D., Dayras R., Demeyer A., Dore D., Durand D., Frankland J-D., GalichetE., Gerlic E., Guinet D., Guiot B., Hudan S., Lautesse P., Lavaud F., Laville J-L.,Lecolley J-F., Legrain R., Le Neindre N., Lopez O., Louvel M., Nalpas L., NormandJ., Parlog M., Pawlowski P., Plagnol E., Rivet M-F., Rosato E., Tabacaru G., TamainB., Tassan-Got L., Turzo K., Volant C., Wieleczko J-P.Collaboration : INDRANuclear Physics A : 700 (2002) 555-576

29. Coulomb excitation of 72ZnLeenhardt S., Sorlin O., Porquet M-G., Azaiez F., Angelique J-C., Belleguic M.,Bourgeois C., Borcea C., Daugas J-M., Deloncle I., Donzaud C., Duprat J., GillibertA., Grevy S., Guillemaud-Mueller D., Kiener J., Lewitowicz M., Lukyanov S.M.,Marie F., Orr N.A., Penionzhkevich Yu-E., De Oliveira Santos F., Pougheon F.,Saint-Laurent M-G., Shuying W., Sobolev Yu., Winfield J-S.European Physical Journal A : 14 (2002) 1-5

30. Coulomb versus nuclear break-up of 11Be halo nucleus in a nonperturbative frame-workFallot M., Scarpaci J.A., Lacroix D., Chomaz P., Margueron J.Nuclear Physics A : 700 (2002) 70-82

31. Coupling effects in the elastic scattering of 6He on 12CLapoux V., Alamanos N., Auger F., Fekou-Youmbi V., Gillibert A., Marie F., Ottini-Hustache S., Sida J.-L., Khoa D.T., Blumenfeld Y., Marechal F., Scarpaci J.-A.,Suomijarvi T., Kelley J.H., Casandjian J.-M., Chartier M., Cortina-Gil M.D., MacCormick M., Mittig W., de Oliveira Santos F., Ostrowski A.N., Roussel-Chomaz P.,Kemper K.W., Orr N.A., Winfield J.S.Physical Review C : 66 (2002) 034608-1-034608-17

32. Critical behavior in a microcanonical multifragmentation modelRaduta Al.H., Raduta Ad.R., Chomaz Ph., Gulminelli F.Physical Review C : 65 (2002) 034606-1-034606-5

33. Cross section data and kerma coefficients for 95 MeV neutrons for medical applica-tionsBergenwall B., Dangtip S., Atac A., Blomgren J., Elmgren K., Johansson C., Klug


J., Olsson N., Pomp S., Tippawan U., Jonsson O., Nilsson L., Renberg P.U., Nadel-Turonski P., Soderberg J., Alm-Carlsson G., Le Brun C., Lecolley J.F., Lecolley F.R.,Louvel M., Marie N., Schweitzer C., Varignon C., Eudes P., Haddad F., Kerveno M.,Kirchner T., Lebrun C., Stuttge L., Slypen I.Journal of nuclear science and technology : 1 ( 2002) 1298 - 1301

34. Detection of neutron clustersMarques F.M., Labiche M., Orr N.A., Angelique J.C., Axelsson L., Benoit B., Berg-mann U.C., Borge M.J.G., Catford W.N., Chappell S.P.G., Clarke N.M., Costa G.,Curtis N., D’Arrigo A., de Goes Brennand E., de Oliveira Santos F., Dorvaux O.,Fazio G., Freer M., Fulton B.R., Giardina G., Grevy S., Guillemaud-Mueller D., Ha-nappe F., Heusch B., Jonson B., Le Brun C., Leenhardt S., Lewitowicz M., LopezM.J., Markenroth K., Mueller A.C., Nilsson T., Ninane A., Nyman G., Piqueras I.,Riisager K., Saint Laurent M.G., Sarazin F., Singer S.M., Sorlin O., Stuttge L.Collaboration(s) : WA89Physical Review C : 65 (2002) 044006-1-044006-10

35. Determination of the S18 astrophysical factor for 8B(p,gamma) 9C from the breakupof 9C at intermediate energiesTrache L., Carstoiu F., Mukhamedzhanov A.M., Tribble R.E.Physical Review C : 66 (2002) 035801-1-

36. Direct mass measurements of proton-rich isotopes of Ge, As, Se, and BrLima G.F., Lepine-Szily A., Audi G., Mittig W., Chartier M., Orr N.A., LichtenthalerR., Angelique J.C., Casandjian J.M., Cunsolo A., Donzaud C., Foti A., GillibertA., Lewitowicz M., Lukyanov S., MacCormick M., Morrissey D.J., Ostrowski A.N.,Sherrill B.M., Stephan C., Suomijarvi T., Tassan-Got L., Vieira D.J., Villari A.C.C.,Wouters J.M.Physical Review C : 65 (2002) 044618-1-044618-8

37. Discrimination methods between neutron and gamma rays for boron loaded plasticscintillatorsNormand S., Mouanda B., Haan S., Louvel M.Nuclear Instrument and Methods A : 484 (2002) 342 - 350

38. Event-by-event analysis of proton-induced nuclear multifragmentation : determina-tion of the phase transition universality class in a system with extremefinite-sizeconstraintsKleine Berkenbusch M., Bauer W., Dillman K., Pratt S., Beaulieu L., KwiatkowskiK., Lefort T., Hsi W.C., Viola V.E., Yennello S.J., Korteling R.G., Breuer H.Physical Review Letters : 88 (2002) 022701-1-022701-4

39. Exact stochastic mean-field approach to the Fermionic many-body problemJuillet O., Chomaz Ph.Physical Review Letters : 88 (2002) 142503-1-142503-4

40. Experimental evidence for the particle stability of 34Ne and 37Na


Lukyanov S.M., Penionzhkevich Yu E. , Astabatyan R. , Lobastov S. , Sobolev Yu ,Guillemaud-Mueller D. , Faivre G. , Ibrahim F. , Mueller A. C. , Pougheon F. , PerruO. , Sorlin O. , Matea I. , Anne R. , Cauvin C. , Hue R. , Georgiev G. , LewitowiczM. , De Oliveira Santos F. , Verney D. , Dlouhy Z. , Mrazek J. , Baiborodin D. ,Negoita F. , Borcea C. , Buta A. , Stefan I. , Grevy S.Journal of Physics G : 28 (2002) L41

41. Failure of thermodynamics near a phase transitionGulminelli F., Chomaz Ph.Physical Review E : 66 (2002) 046108-1-046108-4

42. Fragment isospin as a probe of heavy-ion collisionsXu H., Alfaro R., Davin B., Beaulieu L., Larochelle Y., Lefort T., Yanez R., HudanS., de Souza R.T., Liu T.X., Liu X.D., Lynch W.G., Shomin R., Tan W.P., TsangM.B., Vander Molen A., Wagner A., Xi H.F., Gelbke C.K., Charity R.J., SobotkaL.G., Botvina A.S.Physical Review C : 65 (2002) 061602-1-061602-5

43. Fragment production in noncentral collisions of intermediate-energy heavy ionsDavin B., Alfaro R., Xu H., Beaulieu L., Larochelle Y., Lefort T., Yanez R., HudanS., Caraley A.L., de Souza R.T., Liu T.X., Liu X.D., Lynch W.G., Shomin R., TanW.P., Tsang M.B., Vander Molen A., Wagner A., Xi H.F., Gelbke C.K., Charity R.J.,Sobotka L.G.Physical Review C : 65 (2002) 064614-1-064614-7

44. Gamma-ray flux in the Frejus underground laboratory measured with NaI detectorOhsumi H., Gurriaran R., Hubert Ph., Arnold R., Augier C., Baker J., Barabash A.,Bing O., Brudanin V., Caffrey A.J., Campagne J.E., Caurier E., Dassie D., EgorovV., Errahmane K., Eschbach R., Filipova T., Guyonnet J.L., Hubert F., Jollet C.,Jullian S., Kisel I., Klimenko A., Kochetov O., Kornoukhov V.N., Kovalenko V.,Kuzichev V., Lalanne D., Laplanche F., Leccia F., Linck I., Longuemare C., MarquetCh., Mauger F., Nicholson H.W., Nikolic-Audit I., Piquemal F., Reyss J.L., SarazinX., Smolnikov A., Stekl I., Suhonen J., Sutton C.S., Szklarz G., Timkin V., TretyakV., Umatov V., Vala L., Vanyushin I., Vareille A., Vasiliev V., Vasiliev S., VorobelV., Vylov Ts.Collaboration(s) : NEMONuclear Instruments and Methods in Physics Research A : 482 (2002) 832-839

45. Generalized definitions of phase transitionsChomaz P., Gulminelli F.Physica A : 305 (2002) 330-335

46. Haloes and clustering in light, neutron-rich nucleiOrr N.A.European Physical Journal A : 15 (2002) 109-113

47. Hydrogen isotope double differential production cross sections induced by 62.7 MeVneutrons on a lead target


Kerveno M., Haddad F., Eudes Ph., Kirchner T., Lebrun C., Slypen I., MeuldersJ.P., Le Brun C., Lecolley F.R., Lecolley J.F., Louvel M., Lefebvres F., Hilaire S.,Koning A.J.Physical Review C : 66 (2002) 014601-1-014601-8

48. Ion source developments for RNB production at SPIRAL/GANILVillari A.C.C., Barue C., Gaubert G., Gibouin S., Huguet Y., Jardin P., Kandri-RodyS., Landre-Pellemoine F., Lecesne N., Leroy R., Lewitowicz M., Marry C., MaunouryL., Pacquet J.Y., Rataud J.P., Saint-Laurent M.G., Stodel C., Angelique J.C., OrrN.A., Lichtenthaler R.Nuclear Physics A : 701 (2002) 476-479

49. Mass and charge identification of fragments detected with the chimera silicon-CsI(Tl)telescopesLe Neindre N., Alderighi M., Anzalone A., Barna R., Bartolucci M., Berceanu I., Bor-derie B., Bougault R., Bruno M., Cardella G., Cavallaro S., D’Agostino M., DayrasR., de Filippo E., de Pasquale D., Geraci E., Giustolisi F., Grzeszczuk A., GuazzoniP., Guinet D., Iacono-Manno M., Italiano A., Kowalski S., Lanchais A., LanzanoG., Lanzalone G., Li S., Lo Nigro S., Maiolino C., Manfredi G., Moisa D., PaganoA., Papa M., Paduszynski T., Petrovici M., Piasecki E., Pirrone S., Politi G., PopA., Porto F., Rivet M.F., Rosato E., Russo S., Sambataro S., Sechi G., Simion V.,Sperduto M.L., Steckmeyer J.C., Sutera C., Trifiro A., Tassan-Got L., Trimarchi M.,Vannini G., Vigilante M., Wilczynski J., Wu H., Xiao Z., Zetta L., Zipper W.Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A : 490 (2002) 251-262

50. Measurements of sideward flow around the balance energyCussol D., Lefort T., Peter J., Auger G., Bacri C.O., Bocage F., Borderie B., BougaultR., Brou R., Buchet P., Charvet J.L., Chbihi A., Colin J., Dayras R., Demeyer A.,Dore D., Durand D., Eudes P., Filippo E.de, Frankland-JD., Galichet E., Genouin-Duhamel E., Gerlic E., Germain M., Gourio D., Guinet D., Lautesse P., LavilleJ.L., Lecolley J.F., Le-Fevre A., Legrain R., Le-Neindre N., Lopez O., Louvel M.,Maskay A.M., Nalpas L., N’Guyen A.D., Parlog M., Plagnol E., Politi G., RahmaniA., Reposeur T., Rivet M.F., Rosato E., Saint-Laurent F., Salou S., Steckmeyer J.C.,Stern M., Tabacaru G., Tamain B., Tassan-Got L., Tirel O., Vient E., Volant C.,Wieleczko J.P.Collaboration(s) : INDRAPhysical Review C : 65 (2002) 044604-044620

51. Multifragmentation process for different mass asymmetry in the entrance channelaround the fermi energyBellaize N., Lopez O., Wieleczko J.P., Cussol D., Auger G., Bacri Ch.O., Bocage F.,Borderie B., Bougault R., Bouriquet B., Brou R., Buchet P., Buta A.M., CharvetJ.L., Chbihi A., Colin J., Dayras R., De Cesare N., Demeyer A., Dore D., DurandD., Frankland J.D., Galichet E., Genouin-Duhamel E., Gerlic E., Guiot B., GuinetD., Hudan S., Lanzalone G., Lautesse P., Lavaud F., Laville J.L., Lecolley J.F.,Legrain R., Le Neindre N., Manduci L., Marie J., Nalpas L., Normand J., Parlog


M., Pawlowski P., Plagnol E., Rivet M.F., Rosato E., Roy R., Saint-Laurent F.,Steckmeyer J.C., Tabacaru G., Tamain B., van Lauwe E., Tassan-Got L., Vient E.,Vigilante M., Volant C.Nuclear Physics A : 709 (2002) 367-391

52. Observables of first-order phase transitionsGulminelli F., Chomaz P.Physica A : 305 (2002) 336-339

53. On the reliability of negative heat capacity measurementsD’Agostino, Bougault R., Gulminelli F., Bruno M., Cannata F., Chomaz P., Grame-gna F., Iori I., Le Neindre N., Margagliotti G.V., Moroni A., Vannini G.Nuclear Physics A : 699 (2002) 795-818

54. Parameters of emitting sources in Ar-Ni reaction at 77 MeV/uWosinska K., Pluta J., Hanappe F., Stuttge L., Angelique J.C., Basrak Z., BenoitB., de-Goes-Brennand E., Bizard G., Costa G., Desesquelles P., Dorvaux O., DurandD., Erazmus B., Kieliszek A., Kuleshov S., Lednicky R., Leszczynski P., Marques M.,Materna T., Mikhailov K., Miller K., Papatheofanous G., Pawlak T., Przewlocki M.,Staranowicz A., Stavinsky A., Tamain B., Vlasov A.Acta Physica Polonica B : 33 (2002) 507-513

55. Particle identification method in the CsI(Tl) scintillator used for the CHIMERA 4detectorAlderighi M., Anzalone A., Bassini R., Berceanu I., Blicharska J., Boiano C., Bor-derie B., Bougault R., Bruno M., Cali C., Cardella G., Cavallaro Sl., D’AgostinoM., D’Andrea M., Dayras R., De Filippo E., Fichera F., Geraci E., Giustolisi F.,Grzeszczuk A., Guardone N., Guazzoni P., Guinet D., Iacono-Manno C.M., KowalskiS., La Guidara E., Lanchaish A.L., Lanzalone G., Lanzano G., Le Neindre N., Lim S.,Maiolino C., Majkan Z., Manfredi G., Nicotra D., Paduszynski T., Pagano A., PapaM., Petrovici C.M., Piasecki E., Pirrone S., Politi G., Pop A., Porto F., Rivet M.F.,Rosato E., Sacci G., Sechi G., Simion V., Sperduto M.L., Steckmeyer J.C., TrifiroA., Trimarchi M., Urso S., Vannini G., Vigilante M., Wilczynski J., Wu H., Xiao Z.,Zetta L., Zipper W.Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A : 489 (2002) 257-265

56. Phase coexistence in finite systemsChomaz Ph., Gulminelli F.Progress of Theoretical Physics, Supp. : 146 (2002) 135

57. Phase transitions in finite sytemsChomaz Ph., Gulminelli F.Lecture Notes in Physics : 602 (2002) “Dynamics and Thermodynamics of Systemswith Long Range Interactions”.

58. Proton reaction cross-section measurements on stable and neutron-rich nuclei as aprobe of the nucleon-nucleus interactionde Vismes A., Roussel-Chomaz P., Mittig W., Pakou A., Alamanos N., AngeliqueJ.C., Auger F., Barrette J., Bauge E., Belozyorov A.V., Borcea C., Carstoiu F.,


Catford W.N., Cortina-Gil M.D., Delaroche J.P., Dlouhy Z., Gillibert A., Girod M.,Hirata D., Lapoux V., Lepine-Szily A., Lukyanov S.M., Marie F., Musumarra A., deOliveira F., Orr N.A., Ottini-Hustache S., Penionzhkevich Y.E., Sarazin F., SavajolsH., Skobelev N.Nuclear Physics A : 706 (2002) 295-312

59. Response of CsI(Tl) scintillators over a large range in energy and atomic number ofions (Part I) : recombination and D-electronsParlog M., Borderie B., Rivet M-F., Tabacaru G., Chbihi A., Elouardi M., Le NeindreN., Lopez O., Plagnol E., Tassan-Got L., Auger G., Bacri Ch.O., Bellaize N., BocageF., Bougault R., Bouriquet B., Brou R., Buchet P., Charvet J-L., Colin J., Cussol D.,Dayras R., Demeyer A., Dore D., Durand D., Frankland J.D., Galichet E., Genouin-Duhamel E., Gerlic E., Hudan S., Guinet D., Lautessse P., Lavaud F., Laville J-L.,Lecolley J-F., Leduc C., Legrain R., Louvel M., Maskay A-M., Nalpas L., NormandJ., Peter J., Rosato E., Saint-Laurent F., Steckmeyer J-C., Tamain B., Tirel O., VientE., Volant C., Wieleczko J-P.Collaboration(s) : INDRANuclear Instruments and Methods in Physics Research A : 482 (2002) 674-692

60. Response of CsI(Tl) scintillators over a large range in energy and atomic number ofions (Part II): calibration and identification in the INDRA arrayParlog M., Borderie B., Rivet M-F., Tabacaru G., Chbihi A., Elouardi M., Le NeindreN., Lopez O., Plagnol E., Tassan-Got L., Auger G., Bacri Ch.O., Bellaize N., BocageF., Bougault R., Bouriquet B., Brou R., Buchet P., Charvet J-L., Colin J., Cussol D.,Dayras R., Demeyer A., Dore D., Durand D., Frankland J.D., Galichet E., Genouin-Duhamel E., Gerlic E., Hudan S., Guinet D., Lautesse P., Lavaud F., Laville J-L.,Lecolley J-F., Leduc C., Legrain R., Louvel M., Maskay A-M., Nalpas L., NormandJ., Peter J., Rosato E., Saint-Laurent F., Steckmeyer J.C., Tamain B., Tirel O., VientE., Volant C., Wieleczko J-P.Collaboration(s) : INDRANuclear Instruments and Methods in Physics Research A : 482 (2002) 693-706

61. Scaling in the lattice gas modelGulminelli F., Chomaz P., Bruno M., D’Agostino M.Physical Review C : 65 (2002) 051601-1-051601-4

62. SCANDAL a facility for elastic neutron scattering studies in the 50-130 MeV rangeKlug J., Blomgren J., Atag A., Bergenwall B., Dangtip S., Elmgrena K., Johansson C.,Olsson N., Pomp S., Prokofiev A.V., Rahm J., Tippawan U., Jonsson O., Nilsson L.,Renberg P.U., Nadel-Turonski P., Ringbom A., Oberstedt A., Tovessone F., BlideanuV., Le Brun C., Lecolley J.F., Lecolley F.R., Louvel M., Marie N., Schweitzer C.,Varignon C., Eudes Ph., Haddad F., Kerveno M., Kirchner T., Lebrun C., StuttgeL., Slypen I., Smirnov A.N., Michel R., Neumann S., Herpers U.Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A : 489 (2002) 282-303

63. Scintillating fiber dosimeter for radiation therapy accelerator


Fontbonne J.M., Iltis G., Ban G., Battala A., Vernhes J.C., Tillier J., Bellaize N., LeBrun C., Tamain B., Mercier K., Motin J.C.IEEE Transactions on Nuclear Science : 49 (2002) 2223-2227

64. Selected aspects of the classical molecular dynamics of N particles in strong interac-tionCussol D.Physical Review C : 65 (2002) 054614

65. Spallation neutron production by 0.8, 1.2, and 1.6 GeV protons on various targetsLeray S., Borne F., Crespin S., Frehaut J., Ledoux X., Martinez E., Patin Y., PetibonE., Pras P., Boudard A., Legrain R., Terrien Y., Brochard F., Drake D., Duchazeau-beneix J.C., Durand J.M., Meigo S.I., Milleret G., Whittal D.M., Wlazlo W., DurandD., Le Brun C., Lecolley F.R., Lecolley J.F., Lefebvres F., Louvel M., Varignon C.,Hanappe F., Menard S., Stuttge L., Thun J.Physical Review C : 65 (2002) 044621-

66. Study of a new boron loaded plastic scintillatorNormand S., Mouanda B., Haan S., Louvel M.IEEE Transactions on Nuclear Science : 49 (2002) 577-582

67. Symmetry in exotic nucleiVan Isacker P., Juillet O.European Physical Journal A : 15 (2002) 233-236

68. The response of a liquid scintillator detector to 21-100 MeV neutronsThun J., Blomgren J., Elmgren K., Kallne J., Olsson N., Lecolley J.F., Lefebvres F.,Varignon C., Borne F., Ledoux X., Patin Y., Jonsson O., Renbreg P.UNuclear Instruments and Methods in Physics Research A : 478 (2002) 559-576

69. Transverse velocity scaling in 197Au+197Au fragmentationLukasik J., Hudan S., Lavaud F., Turzo K., Auger G., Bacri Ch.O., Begemann-BlaichM.L., Bellaize N., Bittiger R., Bocage F., Borderie B., Bougault R., Bouriquet B.,Buchet Ph., Charvet J.L., Chbihi A., Dayras R., Dore D., Durand D., Frankland J.D.,Galichet E., Gourio D., Guinet D., Hurst B., Lautesse P., Laville J.L., Leduc C., LeFevre A., Legrain R., Lopez O., Lynen U., Müller W.F.J., Nalpas L., Orth H., PlagnolE., Rosato E., Saija A., Sfienti C., Schwarz C., Steckmeyer J.C., Tabacaru G., TamainB., Trautmann W., Trzcinski A., Vient E., Vigilante M., Volant C., Zwieglinski B.,Botvina A.S.Collaboration(s) : INDRA ALADINPhysical Review C : 66 (2002) 064606-1-064606-4

70. Ni40: Magicity versus SuperfluiditySorlin O., Leenhard S., Donzaud C., Duprat J., Azaiez F., Nowacki F., Grawe H.,Dombradi Zs., Amorini F., Astier A., Baiborodin D., Belleguic M., Bourgeois C.,Borcea C., Cullen D.M., Dlouhy Z., Dragulescu E., Gorska M., Grevy S., Guillemaud-Muueller D., Hagemann G., Herskind B., Kiener J., Lemmon R., Lewitowicz M.,Lukyanov S.M., Mayet P., de Olivera Santos F., Pantalica D., Penionzhkevich Yu.-


E., Pougheon F., Poves A., Redon N., Saint-Laurent M.G., Scarpaci J.A., Sletten G.,Stanoiu M., Tarasov O., Theisen Ch.Physical Review Letters : 88 (2002) 092501-1-092501-5

71. Characteristics of the fragments produced in central collisions of 129Xe+natSn from32A to 50A MeVHudan S., Chbihi A., Frankland J.D., Mignon A., Wieleczko J.P., Auger G., BellaizeN., Borderie B., Botvina A., Bougault R., Bouriquet B., Buta A.M., Colin J., CussolD., Dayras R., Durand D., Galichet E., Guinet D., Guiot B., Lanzalone G., LautesseP., Lavaud F., Lecolley J.F., Legrain R., Le Neindre N., Lopez O., Manduci L., MarieJ., Nalpas L., Normand J., Parlog M., Pawlowski P., Picheon M., Plagnol E., RivetM.F., Rosato E., Roy R., Steckmeyer J.C., Tabacaru G., Tamain B., van Lauwe A.,Vient E., Vigilante M., Volant C.Collaboration : INDRAPhysical Review C: 67 (2003) 064613-1-064613-14

72. Coincident auger electron and recoil ion momentum spectroscopy for low-energy ion-atom collisionsLaurent G., Tarisien M., Flechard X., Jardin D., Guillaume L., Sobocinski P., AdouiL., Bordenave-Montesquieu A., Bordenave-Montesquieu D., Chesnel J.Y., FremontF., Hennecart D., Lienard E., Maunoury L., Moretto-Capelle P., Cassimi A.Nuclear Instrument and Methods B : 205 (2003) 546

73. Critical-like behaviours in central and peripheral collisions: a comparative analysisD’Agostino M., Bruno M., Gulminelli F., Bougault R., Cannata F., Chomaz Ph.,Gramegna F., Iori I., Le Neindre N., Margagliotti G.V., Moroni A., Vannini G., Wie-leczko J.P.Nuclear Physics A : 724 (2003) 455-476

74) - Dynamical effects in multifragmentation at intermediate energiesColin J., Cussol D., Normand J., Bellaize N., Borderie B., Bougault R., Bouriquet B.,Buta A.M., Charvet J.L., Chbihi A., Dayras R., Durand D., Frankland J.D., GalichetE., Guinet D., Guiot B., Hudan S., Lautesse P., Lavaud F., Le Neindre N., Lopez O.,Manduci L., Marie J., Nalpas L., Parlog M., Pawlowski P., Plagnol E., Rivet M.F.,Rosato E., Roy R., Steckmeyer J.C., Tamain B., Van Lauwe A., Vient E., VigilanteM., Volant C., Wieleczko J.P.Collaboration : INDRAPhysical Review C : 67 (2003) 064603-1-064603-14

74. Efficiency and production yield measurements of radioactive O, N and F for the spiralfacilityGibouin S., Villari A.C.C., Angelique J.C., Bajeat O., Bocage F., Casandjian J.M.,Essabaa S., Gaubert G., Huguet Y., Joinet A., Jardin P., Kandri S., Khouaja A.,Landre-Pellemoine F., Lau C., Lecesne N., Lefort H., Leroy R., Marry C., Maunoury


L., Nayak D., Pacquet J.Y., Saint-Laurent M.G., Stodel C.Nuclear Instr. & methods in physics research B : 204 (2003) 240 – 245

75. Elastic neutron scattering at 96 MeV from 12C and 208PbKlug J., Blomgren J., Atac A., Bergenwall B., Hildebrand A., Johansson C., MermodP., Nilsson L., Pomp S., Tippawan U., Elmgren K., Olsson N., Jonsson O., ProkofievA.V., Renberg P.U., Nadel-Turonski P., Dangtip S., Phansuke P., Osterlund M., LeBrun C., Lecolley J.F., Lecolley F.R., Louvel M., Marie-Noury N., Schweitzer C.,Eudes Ph., Haddad F., Lebrun C., Koning A.J., Bauge E., Delaroche J.P., Girod M.,Ledoux X., Romain P., Madland D.G., Amos K., Deb P.K., Karataglidis S., CrespoR., Moro A.M.Physical Review C : 67(2003)31601-1-4

76. Energy calibration for the INDRA multidetector using recoil protons from 12C+1HscatteringTrzcinski A., Lukasik J., Mueller W.F.J., Trautmann W., Zwieglinski B., Auger G.,Bacri Ch.O., Begemann-Blaich M.L., Bellaize N., Bittiger R., Bocage F., BorderieB., Bougault R., Bouriquet B., Buchet Ph., Charvet J.L., Chbihi A., Dayras R., DoreD., Durand D., Frankland J.D., Galichet E., Gourio D., Guinet D., Hudan S., HurstB., Lautesse P., Lavaud F., Laville J.L., Leduc C., Le Fevre A., Legrain R., Lopez O.,Lynen U., Nalpas L., Orth H., Plagnol E., Rosato E., Saija A., Schwarz C., Sfienti C.,Steckmeyer J.C., Tabacaru G., Tamain B., Turzo K., Vient E., Vigilante M., VolantC.Collaboration : INDRA ALADINNuclear Instruments and Methods in Physics Research A : 501 (2003) 367-374

77. Identification of a new low-lying state in the proton drip line nucleus 19NaAngulo C., Tabacaru G., Couder M., Gaelens M., Leleux P., Ninane A., VanderbistF., Davinson T., Woods P.J., Schweitzer J.S., Achouri N.L., Angelique J.C., Berthou-mieux E., de Oliveira Santos F., Himpe P., Descouvemont P.Physical Review C : 67 (2003) 014308-1-014308-4

78. Limitation of energy deposition in classical N body dynamicsCussol D.Physical Review C : 68 (2003) 014602

79. MOTRIMS as a generalized probe of AMO processesBredy R., Nguyen H., Camp H., Flechard X., DePaola B.D.Nuclear Instruments and Methods in Physics Research B : 205 (2003) 191

80. New region of deformation in the neutron-rich 6024Cr36 and 6224Cr38Sorlin O., Donzaud C., Nowacki F., Angelique J.C., Azaiez F., Bourgeois C., ChisteV., Dlouhy Z., Grevy S., Guillemaud -Mueller D., Ibrahim F., Kratz K.-L., LewitowiczM., Lukyanov S.M., Mrasek J., Penionzhkevich Yu.-E., de Oliveira Santos F., PfeifferB., Pougheon F., Poves A., Saint-laurent M.G., Stanoiu M.


European Physical Journal A : 16 (2003) 55-6181. Search for time-reversal violation in the decay of polarized 8Li nuclei

Huber R., Lang J., Navert S., Sromicki J., Bodek K., Kistryn St., Zejma J., Naviliat-Cuncic O., Stephan E., Haeberli W.Physical Review Letters : 90 (2003) 202301-1-202301-4

82. Transient backbending behavior in the Ising model with fixed magnetizationGulminelli F., Carmona J.M., Chomaz Ph., Richert J., Jimenez S., Regnard V.Physical Review E : 68 (2003) 026119

10.2 Ouvrages publies par des membres du laboratoire

– Nuclear dynamics in the nucleonic regimeDurand D., Suraud E., Tamain B.IOP publishing Ltd, 2001

10.3 Communications des membres du laboratoire pu-bliées dans des comptes rendus de congrès

1. AU+AU collisions at 40-150 mev/nucleon : from peripheral to centralLukasik J., Trautmann W., Lavaud F., Plagnol E., Auger G., Bacri Ch.O., Begemann-Blaich M.L., Bellaize N., Bittiger R., Bocage F., Borderie B., Bougault R., BouriquetB., Buchet Ph., Charvet J.L., Chbihi A., Dayras R., Dore D., Durand D., FranklandJ.D., Galichet E., Gourio D., Guinet D., Hudan S., Hurst B., Lautesse P., LavilleJ.L., Leduc C., Le Fevre A., Legrain R., Lopez O., Lynen U., Muller W.F.J., NalpasL., Orth H., Rosato E., Saija A., Sfienti C., Schwarz C., Steckmeyer J.C., TabacaruG., Tamain B., Trzcinski A., Turzo K., Vient E., Vigilante M., Volant C., ZwieglinskiB., Botvina A.S.Collaboration : INDRAInternational Workshop on multifragmentation and related topicsIWM2001, Catania,Italie 28/11/2001 01/12/2001 p75.

2. Clustering in neutron-rich nucleiOrr N.A.,10th Yukawa International Symposium YKS01, Kyoto (Japon) 05-10/11/2001

3. Coulomb excitation of Ni and Zn isotopes around the N=40 subshell closureSorlin O., Leenhardt S., Donzaud C., Azaiez F., Amorini F., Astier A., BaiborodinD., Belleguic M., Bienczak K., Bourgeois C., Borcea C., Brenning H., Cullen D.M.,Deloncle I., Dlouhy Z., Dombradi Zs., Dragulescu E., Duprat J., Gorska M., Grawe H.,Grevy S., Guillemaud-Mueller D., Hagemann G., Herskind B., Kiener J., Lemmon R.,Lewitowicz M., Pantalica D., Lukyanov S.M., Penionzhkevich Yu. E., Porquet M.G.,


Mayet P., De Oliveira Santos F., Petizon L., Pougheon F., Redon N., Saint-LaurentM.G., Scarpaci J.A., Sletten G., Stanoiu M., Tarasov O., Theisen Ch.International Conference on Nuclear Physics at Border Lines - Lipari (Italie) 21 -24/05/2001 – (publié par G. Fazio et al. World Scientific 322p.)

4. Critical-like behavior in finite nuclear systemsRaduta Al.H., Raduta Ad.R., Chomaz Ph., Gulminelli F.International Workshop on multifragmentation and related topics IWM2001, Cata-nia, Italie 28/11/2001 01/12/2001 p80.

5. Dynamics and thermodynamics of phase transition in hot nucleiRivet M-F., Bellaize N., Borderie B., Bougault R., Chbihi A., Frankland J-D., GuiotB., Lopez O., Le Neindre N., Parlog M., Tabacaru G., Wieleczko J-P., Auger G.,Bacri Ch-O., Bouriquet B., Buta A.M., Colin J., Cussol D., Dayras R., Cesare N.de.,Demeyer A., Dore D., Durand D., Galichet E., Gerlic E., Guinet D., Hudan S.,Lanzalone G., Lautesse P., Lavaud F., Laville J-L., Lecolley J-F., Legrain R., NalpasL., Normand J., Pawlowski P., Plagnol E., Rosato E., Roy R., Steckmeyer J-C.,Tamain B., Vient E., Vigilante M., Volant C.Collaboration : INDRAInternational Workshop on Multifragmentation and Related Topics IWM2001 – Ca-tania, Italie - 28/11/2001 01/12/2001 – p11.

6. Experimental signatures of non spherical single sources produced in central Xe+Sncollisions at 32 MeV/nucleonBouriquet B., Wieleczko J-P., Botvina A-S., Salou S., Auger G., Chbihi N., HudanS., Frankland J-D., Bacri Ch-O., Bellaize N., Borderie B., Tabacaru G., Parlog M.,Bougault R., Buta A., Colin J., Cussol D., Dayras R., Demeyer A., Dore D., DurandD., Galichet E., Gerlic E., Guinet D., Guiot B., Lautesse P., Lavaud F., Laville J-L.,Lecolley J-F., Leduc C., Legrain R., Lopez O., Louvel M., Nalpas L., Normand J.,Plagnol E., Rivet M-F., Rosato E., Saint-Laurent F., Steckmeyer J.C., Tamain B.,Tassan-Got L., Vient E., Volant C.Collaboration(s) : INDRA39ème International winter meeting on nuclear physics – Bormio 22 - 27/01/2001 –Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 117 (2001) 84

7. Experiments on super-heavy nuclei at GANILPeter J., Alamanos N., Amar N., Angelique J.C., Anne R., Auger G., Becker F., Day-ras R., Drouart A., Fontbonne J.M., Gillibert A., Grevy S., Guerreau D., HanappeF., Hue R., Lalleman A.S., Lecesne N., Legou T., Lewitowicz M., Lichtenthaler R.,Lienard E., Mittig W., De Oliveira F., Orr N.A., Politi G., Sosin Z., Saint-LaurentM.G., Steckmeyer J.C., Stodel C., Tillier J., De Tourreil R., Villari A.C.C., WieleczkoJ.P., Wieloch A.International Conference on Nuclear Physics at Border Lines - Lipari (Italie) 21 -24/05/2001 – (publié par G. Fazio et al. World Scientific 257p.)

8. Fission processes and neck emission in heavy ion collisions in the fermi energy rangeColin J., Cussol D., Normand J.


Collaboration : INDRAInternational Workshop on multifragmentation and related topics IWM2001, CataniaItalie 28/11/2001 01/12/2001 p181.

9. First results on isotopic studies in multifragmentation obtained with the 4PI chimeramultidetectorLe Neindre N., Alderighi M., Anzalone A., Barna R., Berceanu I., Blicharska J.,Borderie B., Bougault R., Bruno M., Cardella G., Cavallaro S., Chbihi A., D’AgostinoM., Dayras R., de Filippo E., de Pasquale D., Geraci E., Giustolisi F., GrzeszczukA., Guazzoni P., Guinet D., Iacono Manno M., Italiano A., Kowalski S., Lanchais A.,Lanzano G., Lanzalone G., Li S., Lo Nigro S., Maiolino C., Paduszynski T., PaganoA., Papa M., Petrovici M., Piasecki E., Pirrone S., Politi G., Pop A., Porto F., RivetM.F., Rosato E., Sambataro S., Sechi G., Simion V., Sperduto M.L., SteckmeyerJ.C., Sutera C., Trifiro A., Trimarchi M., Vannini G., Vigilante M., Wieleczko J.P.,Wilczynski J., Wu H., Xiao Z., Zetta L., Zipper W.International Workshop on multifragmentation and related topics IWM2001, CataniaItalie 28/11/2001 01/12/2001 p91.

10. First Results with TONNERRE ( A new detector for delayed-neutron spectroscopy)Angelique J.C., Achouri N.L., Grevy S., Lecolley F.R., Lecouey J.L., Lienard E.,Orr N.A., Peter J., Pietri S., Borcea C., Buta A., Negoita F., Timis C., De OliveiraF., Lewitowicz M., Stanoiu M., Tarasov O., Baumann P., Courtin S., Dessagne P.,Hadeler R., Knipper A., Miehe C., Poirier E., Walter G., Guillemaud-Mueller D.,Penionzhkevich D.Y., Dlouhy D.Z., Mrazek J., Daugas J.M., Catford W.N.International Conference on Nuclear Physics at Border Lines - Lipari (Italie) 21 -24/05/2001 – (publié par G. Fazio et al. World Scientific 30p.)

11. - First tests of a linear radiofrequency quadrupole for the cooling and bunching ofradioactive light ionsBan G., Darius G., Durand D., Delahaye P., Lienard E., Mauger F., Naviliat-CuncicO., Szerypo J.3rd Euroconference on Atomic Physics at Accelerators (APAC2001) : Stored Particlesand Fundamental Physics, Aarhus, Sept. 2001

12. Global results of the reverse experimentde Filippo E., Alderighi M., Anzalone A., Auditore L., Barna R., Baran V., BerceanuI., Blicharska J., Bonasera A., Borderie B., Bougault R., Bruno M., Cardella G., Ca-vallaro S., Chbihi A., Colonna M., D’Agostino M., Dayras R., de Pasquale D., di ToroM., Geraci E., Giustolisi F., Grzeszczuk A., Guazzoni P., Guinet D., Iacono MannoM., Italiano A., Kowalski S., La Guidara E., Lanchais A., Lanzano G., Lanzalone G.,Le Neindre N., Li S., Lo Nigro S., Maiolino C., Majka Z., Paduszynski T., PaganoA., Papa M., Petrovici M., Piasecki E., Pirrone S., Politi G., Pop A., Porto F., RivetM.F., Rosato E., Sechi G., Simion V., Sperduto M.L., Steckmeyer J.C., Sutera C.,Trifiro A., Trimarchi M., Vannini G., Vigilante M., Wieleczko J.P., Wilczynski J.,Wu H., Xiao Z., Zetta L., Zipper W.International Workshop on multifragmentation and related topics IWM2001, Catania


Italie 28/11/2001-01/12/2001 p165.13. Haloes and clustering in light, neutron-rich nuclei

Orr N.A.3rd International Conference on Exotic Nuclei and Atomic Masses, ENAM2001, Hä-meenlinna (Finland) 02-07/07/2001

14. In-beam -spectroscopy using projectile fragmentation : structure of neutron-rich nu-clei around N = 20Belleguic M., Lopez-Jimenez M.-J., Stanoiu M., Azaiez F., Saint-Laurent M.-G., Sor-lin O., Achouri N.L., Angelique J.C., Bourgeois C., Borcea C., Daugas J.-M., DonzaudC., De Oliveira-Santos F., Duprat J., Grevy S., Guillemaud-Mueller D., LeenhardtS., Lewitowicz M., Penionzhkevich Yu.-E., Sobolev Yu.Nuclear structure 2000, East Lansing Michigan, 15-19/08/2000 – Nucl. Phys. A : 682(2001) 136c

15. Interaction potential and reaction cross section of neutron rich nuclei on protonsRoussel-Chomaz P., De Vismes A., Mittig W., De Oliveira F., Sarazin F., Savajols H.,Alamanos N., Auger F., Gillibert A., Lapoux V., Marie F., Musumarra A., Ottini S.,Angelique J.C., Orr N., Barrette J., Bauge E., Delaroche J.-P., Hirata D., BelozyorovA.V., Lukyanov S.M., Penionzhkevich Y.E., Skobelev N., Borcea C., Carstoiu F.,Catford W., Cortina-Gil M.6D., Dlouhy Z., Lepine-Szily A., Pakou A.EXON - 2001 International Symposium on Exotic Nuclei - Lake Baikal (Russie) 24 -28/07/2001 – (publié par Yu. E. Penionzhkevich World Scientific p205.)

16. Investigation of neutron and gamma multiplicities in reactions with heavy ions leadingto the production of superheavy nuclei close to the island of stabilityKozulin E.M., Itkis M.G., Oganessian Yu. Ts., Bogatchev A.A., Chizhov A. Yu.,Itkis I.M., Jandel M., Kliman J., Kniajeva G.N., Kondratiev N.A., Korzyukov I.V.,Krupa L., Pokrovski I.V., Ponomarenko V.A., Prokhorova E.V., Voskresenski V.M.,Hanappe F., Materna T., Ninane A., Rowley N., Stuttge L., Schmitt CH., DorvauxO., Gall B., Giardina G., Peter J., Amar N., Gauthier J.M., Grevy S., Chubarian G.,Desesquelles P., Rubchenya V.A., Trzaska W.H., Radivojevic Z., Stodel C.International Conference on Nuclear Physics at Border Lines - Lipari (Italie) 21 -24/05/2001 – (publié par G. Fazio et al. World Scientific 157p.)

17. Isospin physics with the reverse experimentPirrone S., Alderighi M., Anzalone A., Barna R., Baran V., Berceanu I., Blicharska J.,Bonasera A., Borderie B., Bougault R., Bruno M., Cardella G., Cavallaro S., ChbihiA., Colonna M., d’Agostino M., Dayras R., De Filippo E., De Pasquale D., Di ToroM., Geraci E., Giustolisi F., Grzeszczuk A., Guazzoni P., Guinet D., Iacono MannoM., Italiano A., Kowalski S., Lanchais A., Lanzano G., Lanzalone G., Le NeindreN., Li S., Lo Nigro S., Maiolino C., Majka Z., Paduszynski T., Pagano A., Papa M.,Petrovici M., Piasecki E., Pirrone S., Politi G., Pop A., Porto F., Rivet M.F., RosatoE., Sambataro S., Sechi G., Simion V., Sperduto M.L., Steckmeyer J.C., Sutera C.,Trifiro A., Trimarchi M., Vannini G., Vigilante M., Wieleczko J.P., Wilczynski J.,Wu H., Xiao Z., Zetta L., Zipper W.


Collaboration(s) : REVERSEInternational Conference on Nuclear Physics at Border Lines - Lipari (Italie) 21 -24/05/2001 – (publié par G. Fazio et al. World Scientific 267p.)

18. Light charged particle and fragment production mechanisms in nuclear collisions inthe Fermi energy rangeColin J., Cussol D., Normand J., Auger G., Bacri Ch-O., Bellaize N., Bocage F.,Borderie B., Bougault R., Bouriquet B., Buta A., Charvet J-L., Chbihi A., Dayras R.,De Cesare N., Demeyer A., Dore D., Durand D., Frankland J-D., Galichet E., GerlicE., Guiot B., Hudan S., Guinet D., Lautesse P., Lavaud F., Laville J-L., LecolleyJ-F., Leduc C., Legrain R., Lopez O., Louvel M., Nalpas L., Parlog M., Plagnol E.,Rivet M-F., Rosato E., Steckmeyer J-C., Tabacaru G., Tamain B., Tassan-Got L.,Vient E., Vigilante M., Volant C., Wieleczko J-P.39ème International winter meeting on nuclear physics – Bormio 22 - 27/01/2001 –Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 117 (2001) 169

19. Liquid-gas coexistence region in central Xe+Sn reactionsBorderie B., Rivet M-F., Tabacaru G., Colonna M., Desesquelles P., Parlog M., AugerG., Bacri Ch.O., Bellaize N., Bougault R., Bouriquet B., Buta A., Chbihi A., ColinJ., Demeyer A., Galichet E., Gerlic E., Guinet D., Guiot B., Hudan S., Lautesse P.,Lavaud F., Laville J-L., Lecolley J-F., Leduc C., Legrain R., Lopez O., Louvel M.,Normand J., Pawlowski P., Rosato E., Steckmeyer J.C., Tamain B., Tassan-Got L.,Vient E., Wieleczko J-P.Collaboration(s) : INDRA39ème International winter meeting on nuclear physics – Bormio 22 - 27/01/2001 –Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 117 (2001) 73

20. Measuring the Michel Parameter “ in polarized muon decayMorelle X., Danneberg N., Deutsch J., Egger J., Fetscher W., Foroughi F., GovaertsJ., Hilbes C., Kirch K., Knowles P., Köhler K., Kozela A., Lang J., Liu Y.W., MedveR., Naviliat O., Ninane A., Prieels R., Van Hove P.XIVth International Spin Physics Symposium SPIN2000

21. Multifragmentation and Radial flow in Au+Au central collisions between 40 and 100A.MeVLavaud F., Plagnol E., Auger G., Bacri Ch-O., Begemann-Blaich M-L., Bellaize N.,Bittinger R., Bocage F., Borderie B., Bougault R., Bouriquet B., Buchet Ph., CharvetJ-L., Chbihi A., Dayras R., Dore D., Durand D., Frankland J-D., Galichet E., GourioD., Guinet D., Hudan S., Hurst B., Orth H., Lautesse P., Laville J-L., Leduc C., LeFevre A., Lukasik J., Legrain R., Lopez O., Lynen U., Mueller W.F.J., Nalpas L.,Rosato E., Saija A., Sfienti C., Schwarz C., Steckmeyer J-C., Tabacaru G., Tamain B.,Trautmann W., Trczinski A., Turzo K., Vient E., Vigilante M., Volant C., ZwieglinskiB.Collaboration(s) : INDRA, ALADIN39ème International winter meeting on nuclear physics – Bormio 22 - 27/01/2001 –Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 117 (2001) 160


22. Nuclear fragmentation and thermodynamical signals of phase transitiond’Agostino M., Bruno M., Gulminelli F., Bougault R., Cannata F., Chomaz Ph.,Gramegna F., Iori I., Margagliotti G.V., Moroni A., Le Neindre N., Vannini G.International Workshop on multifragmentation and related topics IWM2001, CataniaItalie 28/11/2001 01/12/2001 p112.

23. Phase coexistence in finite systemsGulminelli F.International Workshop on Multifragmentation and Related Topics, Catania, Italy,28/11/2001 – 01/12/2001 p105.

24. Probing correlations in many-body haloesMarques Moreno F.M.International Conference on Nuclear Physics at Border Lines - Lipari (Italie) 21 -24/05/2001 – (publié par G. Fazio et al. World Scientific 183p.)

25. Probing Halo and molecular states in light neutron-rich nucleiOrr N.A.International Symposium on Clustering Aspects of Quantum Many-Body Systems,Kyoto (Japon) 12-14/11/2001

26. Probing the nuclear liquid-gas phase transitionLopez O., Bellaize N., Wieleczko J.P., Auger G., Borderie B., Bougault R., BouriquetB., Buta A.M., Charvet J.L., Chbihi A., Colin J., Cussol D., Dayras R., Demeyer A.,Dore D., Durand D., Frankland J.D., Galichet E., Gerlic E., Gingras L., Guinet D.,Guiot B., Hudan S., Lautesse P., Lavaud F., Lecolley J.F., Legrain R., Le Neindre N.,Nalpas L., Normand J., Parlog M., Pawlowski P., Plagnol E., Rivet M.F., ROsato E.,Roy R., Steckmeyer J.C., Tabacaru G., Tamain B., Tassan-Got L., Vient E., VigilanteM., Volant C.Collaboration :INDRAInternational Workshop on Multifragmentation and related topics - IWM 2001, Ca-tania, Italie, 29/11/2001 01/12/2001 p21.

27. Production and in beam -spectroscopy of very neutron-rich nucleiStanoiu M., Azaiez F., Belleguic M., Bourgeois C., Blumenfeld Y., Kerek A., Lewi-towicz M., Saint Laurent M.G., Savajols H., Sorlin O., Sohler D., Sletten G., TimarJ., Timis C., Van der Marel H.39ème International winter meeting on nuclear physics – Bormio 22 - 27/01/2001 –Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 117 (2001) 382

28. Production of superheavy elements at GANILC. Stodel, N. Alamanos, N. Amar, J. C. Angélique, R. Anne, G. Auger, J. M. Casand-jian, R. Dayras, A. Drouart, J. M. Fontbonne, A. Gillibert, S. Grévy, D. Guerreau,F. Hanappe, R. HueTours Symposium on Nuclear Physics IV: TOURS 2000, Tours (France), 4-7 Sept2000AIP Conference Proceedings : 561 (2001) 344


29. Scintillating fiber based low cost dosimeter for radiation therapy acceleratorFontbonne J.M., Iltis G., Ban G., Battala A., Vernhes J.C.,. Tillier J., Bellaize N.,Le Brun Ch., Tamain B., Mercier K., Motin J.C.Medical Imaging Conference. Nuclear Science Symposium. NSSS2001, San Diego.USA. 2001

30. Some gross features of non-central heavy ion collisionsLukasik J., Botvina A.S, Auger G., Bacri Ch.O., Begemann-Blaich M.L., Bellaize N.,Bittiger R., Bocage F., Borderie B., Bougault R., Bouriquet B., Buchet Ph., CharvetJ.L., Chbihi A., Dayras R., Dore D., Durand D., Frankland J.D., Galichet E., GourioD., Guinet D., Hudan S., Hurst B., Orth H., Lautesse P., Lavaud F., Laville J.L.,Leduc C., Le Fevre A., Legrain R., Lopez O., Lynen U., M|ller W.F.J., Nalpas L.,Plagnol E., Rosato E., Saija A., Sfienti C., Schwarz C., Steckmeyer J.C., TabacaruG., Tamain B., Trautmann W., Trzcinski A., Turzo K., Vient E., Vigilante M., VolantC., Zwieglinski B.39ème International winter meeting on nuclear physics – Bormio 22 - 27/01/2001 –Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 117 (2001) 278

31. Spectator fragmentation induced by relativistic 12C projectilesTurzo K., Auger G., Bacri Ch-O., Begemann-Blaich M-L., Bellaize N., Bittiger R.,Bocage F., Borderie B., Bougault R., Bouriquet B., Buchet Ph., Charvet J-L., ChbihiA., Dayras R., Dore D., Durand D., Frankland J-D., Galichet E., Gourio D., GuinetD., Hudan S., Hurst B., Imme G., Lautesse Ph., Lavaud F., Laville J-L., Leduc Ch.,Le Fevre A., Legrain R., Lopez O., Lukasik J., Lynen U., Muller W.F.J., Nalpas L.,Orth H., Plagnol E., Raciti G., Rosato E., Saija A., Schwarz C., Seidel W., SfientiC., Steckmeyer J-C., Tabacaru G., Tamain B., Trautmann W., Trczinski A., VientE., Vigilante M., Volant C., Zwieglinski B.Collaboration(s) : INDRA, ALADIN39ème International winter meeting on nuclear physics – Bormio 22 - 27/01/2001 –Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 117 (2001) 152

32. Studies of light neutron-rich nuclei via 1-nucleon removal and dissociationOrr N.,International Workshop on Reaction Mechanisms with Exotic Nuclei, Trento (Italie)18-26/02/2001

33. Study of beta-nu angular correlations in nuclear beta decayLienard E., Ban G., Darius G., Delahaye P., Durand D., Vinodkumar A.M., MaugerF., Naviliat O., Van Hove P.International Conference on Nuclear Physics at Border Lines - Lipari (Italie) 21 -24/05/2001 – (publié par G. Fazio et al. World Scientific 176p.)

34. Study of isospin equilibration using Ni+Ni and Ni+Au peripheral collisionsGalichet E., Borderie B., Lanzalone G., Rivet M.F., Auger G., Bacri Ch.O., BellaizeN., Bougault R., Bouriquet B., Buta A.M., Chbihi A., Colin J., Dayras R., de CesareN., Demeyer A., Dore D., Durand D., Frankland J.D., Gerlic E., Guinet D., Guiot B.,Hudan S., Lautesse P., Lavaud F., Laville J.L., Lecolley J.F., Legrain R., Le Neindre


N., Lopez O., Nalpas L., Normand J., Parlog M., Pawlowski P., Plagnol E., RosatoE., Roy R., Steckmeyer J.C., Tabacaru G., Tamain B., Vient E., Vigilante M., VolantC., Wieleczko J.P.Collaboration :INDRAInternational Workshop on multifragmentation and related topics, Catania, Italie,28/11/2001 01/12/2001 p144.

35. Study of the dissipative binary channels in the 107Ag + 58Ni reaction at 52 MeV/nucleonSteckmeyer J.C., Aiello S., Anzalone A., Auger G., Bini M., Borderie B., BougaultR., Bouriquet B., Buta A.M., Cardella G., Casini G., Cavallaro S., Charvet J.L.,Chbihi A., Colin J., Cussol D., Dayras R., de Cesare N., de Filippo E., Demeyer A.,Dore D., Durand D., Femino S., Frankland J.D., Galichet E., Geraci M., Gerlic E.,Gingras L., Giustolisi F., Guazzoni P., Guinet D., Guiot B., Hudan S., LanzaloneG., Lanzano G., Lautesse P., Lavaud F., Lecolley J.F., Legrain R., Le Neindre N.,Lo Nigro S., Lopez O., Lo Piano F., Manduci L., Nalpas L., Normand J., Olmi A.,Pagano A., Papa M., Parlog M., Pasquali G., Pawlowski P., Piantelli S., Pirrone S.,Plagnol E., Poggi G., Politi G., Rivet M.F., Rizzo F., Rosato E., Roy R., SambataroS., Samri M., Sperduto M.L., Stefanini A.A., Sutera C., Tabacaru G., Tamain B.,Tassan-Got L., Vachon M., Vient E., Vigilante M., Volant C., Wieleczko J.P., ZettaL.Collaboration :INDRAInternational Workshop on multifragmentation and related topics, Catania, Italie,28/11/2001 01/12/2001 p176.

36. Super-heavy nuclei production at GANILPeter J., Alamanos N., Amar N., Angelique J.C., Anne R., Auger G., Becker F., Day-ras R., Drouart A., Fontbonne J.M., Gillibert A., Grevy S., Guerreau D., HanappeF., Hue R., Lalleman A.S., Lecesne N., Legou T., Lewitowicz M., Lichtenthaler R.,Lienard E., Mittig W., De Oliveira F., Orr N.A., Politi G., Sosin Z., Saint-LaurentM.G., Steckmeyer J.C., Stodel C., Tillier J., De Tourreil R., Villari A.C.C., WieleczkoJ.P., Wieloch A.International Symposium on Exotic Nuclei, EXON2001, Lake Baikal, Russia, 24-28/07/2001 – (publié par Yu. E. Penionzhkevich World Scientific p41.)

37. Symmetry in exotic nucleiVan Isacker P., Juillet O.The International Conference on Exotic Nuclei and Atomic Masses 3 (ENAM 2001),Hameenlinna, Finlande, 2 – 7 Juillet 2001

38. The study of the characteristics of neutron emission in the reactions with 48Ca ionsItkis M.G., Bogatchev A.A., Itkis I.M., Kliman J., Knyazheva G.N., Kondratiev N.A.,Kozulin E.M., Korzyukov I.V., Krupa L., Oganessian Yu. Ts., Pokrovski I.V., Prokho-rova E.V., Voskresenski V.M., Amar N., Peter J., Giardina G., Hanappe F., MaternaT., Desesquelles P., Dorvaux O., Rowley N., Schmitt Ch., Stuttge L.International Conference on Nuclear Physics at Border Lines - Lipari (Italie) 21 -24/05/2001 – (publié par G. Fazio et al. World Scientific 142p.)


39. Universal fluctuations: a new approach to the study of phase transitions in interme-diate energy heavy ion collisionsFrankland J-D., Bougault R., Chbihi A., Hudan S., Mignon A., Auger G., Bacri Ch-O., Bellaize N., Borderie B., Bouriquet B., Buta A., Charvet J-L., Colin J., CussolD., Dayras R., De Cesare N., Demeyer A., Dore D., Durand D., Galichet E., GerlicE., Guinet D., Guiot B., Lanzalone G., Lautesse Ph., Lavaud F., Laville J-L., Lecol-ley J-F., Legrain R., Le Neindre N., Lopez O., Nalpas L., Normand J., Parlog M.,Pawlowski P., Plagnol E., Rivet M-F., Rosato E., Roy R., Tabacaru G., Tamain B.,Vient E., Vigilante M., Volant C., Wieleczko J-P.Collaboration :INDRAInternational Workshop on Multifragmentation and Related Topics, Catania, Italie,29/11/2001 01/12/2001

40. Beta-decay studies at the N=28 shell closureGrevy S., Mrasek J., Angelique J.C., Baumann P., Borcea C., Buta A., CanchelG., Catford W., Courtin S., Daugas J.M., De Oliveira F., Dessagne P., Dlouhy Z.,Knipper A., Kratz K.L., Lecolley F.R., Lecouey J.L., Lehrsenneau G., LewitowiczM., Lienard E., Lukianov S., Marechal F., Miehe C., Negoita F., Orr N.A., PantelicaD., Penionzhkevich Y., Peter J., Pfeiffer B., Pietri S., Poirier E., Sorlin O., StanoiuM., Stodel C., Timis C.International Symposium on Physics of Unstable Nuclei (ISPUN 02) - Halong Bay(Viet Nam) 20-25/11/2002

41. Beta decay studies of neutron-rich 21Sc-27Co nuclei at GANILSorlin O., Donzaud C., Azaiez F., Bourgeois C., Gaudefroy L., Ibrahim F., Guillemaud-Mueller D., Pougheon F., Lewitowicz M., Oliveira Santos F.de, Saint-Laurent M.G.,Stanoiu M., Lukyanov S.M., Penionzhkevich Yu.E., Angelique J.C., Grevy S., KratzK.L., Pfeiffer B., Nowacki F., Dlouhy Z., Mrasek J.International Nuclear Physics Divisional Conference of the European Physical Society17 - Debrecen Hongrie - 30/09/2002 au 04/10/2002

42. Characteristics of neutron-rich nuclei around shell closures N=20 and 28Dlouhy Z., Angelique J.C., Anne R., Auger G., Baiborodin D., Borcea C., CaurierE., Gillibert A., Grevy S., Guillemaud-Mueller D., Lalleman A.S., Lewitowicz M.,Lukyanov S.M., Mittig W., Mrazek J., Mueller A.C., Nowacki F., de Oliveira F., OrrN., Page R.D., Penionzhkevich Y.E., Pougheon F., Reed A.T., Ren Z., Ridikas D.,Roussel-Chomaz P., Saint-Laurent M.G., Sakurai H., Sarazin F., Savajols H., SorlinO., Tarasov O., de Vismes A., Winfield J.International Conference on Radioactive Nuclear Beams Divonne – Nucl. Phys. A :701 (2002) 189c

43. Cross section data and kerma coefficients for 95 MeV neutrons for medical applica-tionsBergenwall B., Dangtip S., Atac A., Blomgren J., Elmgren K., Johansson C., KlugJ., Olsson N., Pomp S., Tippawan U., Jonsson O., Nilsson L., Renberg P.U., Nadel-Turonski P., Soderberg J., Alm-Carlsson G., Le Brun C., Lecolley J.F., Lecolley F.R.,


Louvel M., Marie N., Schweitzer C., Varignon C., Eudes P., Haddad F., Kerveno M.,Kirchner T., Lebrun C., Stuttge L., Slypen I.International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, Tsukuba Iba-raki, Japon - 07-12/10/2001 - Journal of nuclear science and technology : 1 ( 2002)1298 - 1301

44. Dynamical description of the breakup of exotic nuclei : the 11Be caseJ. A. Scarpaci, Y. Blumenfeld, C. Bourgeois, M. Chabot, Ph. Chomaz, P. Deses-quelles, V. Duflot, J. Duprat, M. Fallot, N. Frascaria, D. Guillemaud-Mueller, S.Grévy, D. Lacroix, V. Lima, P. Roussel-ChomazNuclear Physics in the 21st century : International Nuclear Physics Conference INPC2001Berkeley. California (USA), 30 Jul-3 Aug 2001 - AIP : 610 (2002) 663

45. Efficiency and production yield measurements of radioactive O, N, and F for theSPIRAL facilityGibouin S., Villari A.C.C., Angelique J.C., Bajeat O., Bocage F., Casandjian J.M.,Essabaa S., Gaubert G., Huguet Y., Joinet A., Jardin P., Kandri S., Khouaja A.,Landre-Pellemoine F., Lau C., Lecesne N., Lefort H., Leroy R., Marry C., MaunouryL., Nayak D., Pacquet J.Y., Saint-Laurent M.G., Stodel C.Collaboration(s) : SPIRALEMIS-14, 14. International Conference on Electromagnetic Isotope Separation andTechnique related to their Applications 06 - 10/05/2002 - Victoria ( Canada)

46. Fragment production in central heavy-ion collisions: reconciling the dominance ofdynamics with observed phase transition signals through universal fluctuationsFrankland J.D., Chbihi A., Hudan S., Mignon A., Ono A., Auger G., Bacri Ch.O.,Begemann-Blaich M.L., Bellaize N., Bittinger R., Borderie B., Bougault R., BouriquetB., Buta A., Charvet J.L., Colin J., Cussol D., Dayras R., De Cesare N., DemeyerA., Dore D., Durand D., Galichet E., Gerlic E., Gourio D., Guinet D., Guiot B.,Lanzalone G., Lautesse Ph., Lavaud F., Laville J.L., Lecolley J.F., Le Fevrer A.,Legrain R., Le Neindre N., Lopez O., Lynen U., Mueller W.F.J., Nalpas L., NormandJ., Orth H., Parlog M., Pawlowski P., Plagnol E., Rivet M.F., Rosato E., Roy R.,Saija A., Stfienti C., Schwartz C., Tabacaru G., Tamain B., Tarutmann W., TrczinskiA., Turzo K., Vient E., Vigilante M., Volant C., Wieleczko J.P., Zwieglinski B.Collaboration(s) : INDRA40ème International Winter Meeting on Nuclear Physics – Bormio 21 - 26/01/2002– Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 119 (2002) 175

47. Light charged particle production cross sections in 62.9 MeV proton induced reactionson 208PbGuertin A., Auduc S., Riviere G., Eudes P., Haddad F., Lebrun C., Kirchner T., LeBrun C., Lecolley F.R., Lecolley J.F., Louvel M., Lefebvres F., Marie N., VarignonC., Ledoux X., Patin Y., Pras P., Delbar T., Ninane A.40ème International Winter Meeting on Nuclear Physics – Bormio 21 - 26/01/2002– Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 119 (2002) 224


48. Light exotic isotopes: recent beam developments and physics applications at ISOLDEBergmann U.C., Axelsson A.L., Bennett J.R.J., Borge M.J.G., Catherall R., DrummP.V., Fedoseyev V.N., Forssen C., Fraile L.M., Fynbo H.O.U., Georg U., Giles T.,Grevy S., Hornshxj P., Jonson B., Jonsson O.C., Kvster U., Lettry J., MarkenrothK., Marques F.M., Mishin V.I., Mukha I., Nilsson T., Nyman G., Oberstedt A., RavnH.L., Riisager K., Schrieder G., Sebastian V., Simone H., Tengbladd O., WenanderF., Wilhelmsen Rolander K.International Conference on Radioactive Nuclear Beams Divonne – Nucl. Phys. A :701 (2002) 363c

49. MOTRIMS as a generalized probe of AMO processesBredy R., Nguyen H., Camp H., Flechard X., DePaola B.D.11th International Conférence on the Physics of Highly Charged Ions – Caen, France,1 – 6 Sept. 2002

50. Phase coexistence in finite systemsGulminelli F., Chomaz Ph.40ème International Winter Meeting on Nuclear Physics – Bormio 21 - 26/01/2002– Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 119 (2002) 128

51. Phase transition in a large range of heavy excited nucleiLe Neindre N., Wieleczko J.P., Bougault R., Gulminelli F., Agostino M.D’, Auger G.,Bacri C.O., Bellaize N., Borderie B., Bouriquet B., Charvet J.L., Chbihi A., ColinJ., Cussol D., Dayras R., De Cesare N., Demeyer A., Dore D., Durand D., FranklandJ.D., Galichet E., Gerlic E., Guinet D., Guiot B., Hudan S., Lanzalone G., LautesseP., Lavaud F., Laville J.L., Lecolley J.F., Legrain R., Lopez O., Nalpas L., NormandJ., Parlog M., Pawlowski P., Plagnol E., Rivet M.F., Rosato E., Roy R., TabacaruG., Tamain B., Vient E., Vigilante M., Volant C.Collaboration(s) : INDRA40ème International Winter Meeting on Nuclear Physics – Bormio 21 - 26/01/2002– Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 119 (2002) 144

52. Production of super heavy elements at GANIL : Present status and perspectivesGrevy S., Alamanos N., Amar N., Angelique J.C., Anne R., Auger G., Becker F.,Dayras R., Drouart A., Fontbonne J.M., Gillibert A., Guerreau D., Hanappe F., HueR., Lalleman A.S., Legou T., Lichtenthaler R., Lienard E., Mittig W., De Oliveira F.,Orr N., Politi G., Sosin Z., Saint-Laurent M.G., Steckmeyer J.C., Stodel C., TillierJ., De Tourreil R., Villari A.C.C., Wieleczko J.P., Wieloch A.Collaboration(s) : FULISJournal of Nuclear and Radiochemical Sciences : 3 (2002) 9-12

53. SCANDAL a facility for elastic neutron scattering studies in the 50-130 MeV rangeKlug J., Blomgren J., Atag A., Bergenwall B., Dangtip S., Elmgrena K., JohanssonC., Olsson N., Pomp S., Prokofiev A.V., Rahm J., Tippawan U., Jonsson O., NilssonL., Renberg P.U., Nadel-Turonski P., Ringbom A., Oberstedt A., Tovessone F., Bli-deanu V., Le Brun C., Lecolley J.F., Lecolley F.R., Louvel M., Marie N., Schweitzer


C., Varignon C., Eudes Ph., Haddad F., Kerveno M., Kirchner T., Lebrun C., StuttgeL., Slypen I., Smirnov A.N., Michel R., Neumann S., Herpers U.International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, Tsukuba Iba-raki, Japon - 07-12/10/2001 - Journal of nuclear science and technology : 1 ( 2002)661-664

54. Search for time reversal violating effects. R- and N- correlations in the decay of freeneutronsBodek K., Ban G., Beck M., Bialek A., Brys T., Czarnecki A., Fetscher W., Gorel P.,Kirch K., Kistryn St., Kozela A., Lindroth A., Naviliat-Cuncic O., Pulut J., SerebrovA., Severijns N., Stephan E., Zejma J.International Workshop on Quark-mixing and CKM-unitarity, Heidelberg, Sept. 2002

55. Search for time reversal violating effects. A simultaneous measurement of R- and N-correlations in the decay of free neutronsBan G., Beck M., Bialek A., Bodek K., Brys T., Czarnecki A., Fetscher W., HaeberliW., Kirch K., Kistryn St., Kozela A., Naviliat-Cuncic O., Pulut J., Serebrov A.,Severijns N., Stephan E., Zejma J.XVIth International Conference on Particles and Nuclei (PaNic02), Osaka, Oct. 2002

56. Spectroscopy of the proton drip line nucleus 19Na by 1H(18Ne,p)18Ne elastic scat-teringAngulo C., Descouvement P., Couder M., Gaelens M., Leleux P., Ninane A., Taba-caru G., Vanderbist F., Davinson T., Woods Ph.J., Schweitzer J.S., Achouri N.L.,Angelique J.C., Berthoumieux E., Oliveira Santos de F., Himpe P.International Nuclear Physics Divisional Conference of the European Physical Society17 - Debrecen Hongrie - 30/09/2002 au 04/10/2002

57. Study of isospin equilibration using Ni+Ni and Ni+Au peripheral collisionsGalichet E., Borderie B., Lanzalone G., Rivet M.F., Auger G., Bacri C.O., BellaizeN., Bougault R., Bouriquet B., Buta A.M., Chbihi A., Colin J., Dayras R., De CesareN., Demeyer A., Dore D., Durand D., Frankland J.D., Gerlic E., Guinet D., Guiot B.,Hudan S., Lautesse P., Lavaud F., Laville J.L., Lecolley J.F., Legrain R., Le NeindreN., Lopez O., Manduci L., Nalpas L., Normand J., Parlog M., Pawlowski P., PlagnolE., Rosato E., Roy R., Steckmeyer J.C., Tabacaru G., Tamain B., Vient E., VigilanteM., Volant C., Wieleczko J.P.Collaboration(s) : INDRA40ème International Winter Meeting on Nuclear Physics – Bormio 21 - 26/01/2002– Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 119 (2002) 209

58. Study of the dissipative binary channels in the 107Ag + 58Ni reaction at 52 MeV/nucleonSteckmeyer J.C., Aiello S., Anazalone A., Auger G., Bini M., Borderie B., BougaultR., Bouriquet B., Buta A.M., Cardella G., Casini G., Cavallaro S., Charvet J.L.,Chbihi A., Colin J., Cussol D., Dayras R., De Cesare N., De Filippo E., DemeyerA., Dore D., Durand D., Femino S., Frankland J.D., Galichet E., Geraci M., GerlicE., Gingras L., Giustolisi F., Guazzoni P., Guinet D., Guiot B., Hudan S., LanzaloneG., Lanzano G., Lautesse P., Lavaud F., Lecolley J.F., Legrain R., Le Neindre N.,


Lo Nigro S., Lopez O., Lo Piano F., Manduci L., Nalpas L., Normand J., Olmi A.,Pagano A., Papa M., Parlog M., Pasquali G., Pawlowski P., Piantelli S., Pirrone S.,Plagnol E., Poggi G., Politi G., Porto F., Rivet M.F., Rizzo F., Rosato E., Roy R.,Sambataro S., Samri M., Sperduto M.L., Stefanini A.A., Sutera C., Tabacaru G.,Tamain B., Tassan-Got L., Vachon M., Vient E., Vigilante M., Volant C., WieleczkoJ.P., Zetta L.Collaboration(s) : INDRA40ème International Winter Meeting on Nuclear Physics – Bormio 21 - 26/01/2002– Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 117 (2001) 198

59. Towards an unambiguous determination of the excitation energy of the projectile inheavy-ion reactions?Buta A.M., Steckmeyer J.C., Auger G., Bacri C.O., Bellaize N., Borderie B., Bou-gault R., Bouriquet B., Charvet J.L., Chbihi A., Colin J., Cussol D., Dayras R., DeCesare N., Demeyer A., Dore D., Durand D., Frankland J.D., Galichet E., Gerlic E.,Guinet D., Guiot B., Hudan S., Lanzalone G., Lautesse P., Lavaud F., Lecolley J.F.,Legrain R., Le Neindre N., Lopez O., Manduci L., Nalpas L., Normand J., ParlogM., Pawlowski P., Plagnol E., Rivet M.F., Rosato E., Roy R., Tabacaru G., TamainB., Vient E., Vigilante M., Volant C., Wieleczko J.P.Collaboration(s) : INDRA40ème International Winter Meeting on Nuclear Physics – Bormio 21 - 26/01/2002– Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 119 (2002) 217

60. Ultra-cold neutrons at PSIAleksandrov E., Atchison F., Balabas M., Ban G., Bison G., Bodek K., BorisovYu., Van den Brandt B., Brys T., Daum M., Dimitriev S., Dovator N., FierlingerP., Flechard X., Fomin A., Geltenbort P., Gierch M., Gloor W., Gröger St., HautleP., Heidenreich G., Henneck R., Ivanov A., Joray S., Kalcheva S., Kartoshkin V.,Karuzin M., Kharitonov A., Kistryn S., Kohlik K., Konter J.A., Krasnoshekova I.,Kühne G., Kulyasov V., Labalme M., Lasakov M., Lefort T., Lienard E., Magiera A.,Mango S., Marchenkov V., Mityukhlyaev V., Murashkin A., Naviliat O., ObermeierH., Pazgalev A., Perret Ch., Pichlmaier A., Potapov I., Rorher U., Sazhin M., SchmidtU., Serebrov A., Shmelev G., Shoka I., Shustov V., Siber E., Taldaev R., TemnitzerH.J., Tytz D., Varlamov V., Vasiliev A., Weis A., Wynands R., Zakharov A., ZejmaJ., Zmeskal J.International Workshop on Exotic Atoms – Future Perspectives (EXA2002), Vienne,Nov. 2002

61. What can be learned from central collisions around the Fermi energyLopez O., Auger G., Bacri C.O., Bellaize N., Bocage F., Borderie B., Bougault R.,Bouriquet B., Buchet P., Buta A.M., Charvet J.L., Chbihi A., Colin J., Cussol D.,Dayras R., De Cesare N., Dore D., Durand D., Frankland J.D., Galichet E., Genouin-Duhamel E., Gerlic E., Guiot B., Hudan S., Guinet D., Lautesse P., Lavaud F., LavilleJ.L., Lecolley J.F., Legrain R., Le Neindre N., Nalpas L., Normand J., Parlog M.,Plagnol E., Rivet M.F., Rosato E., Steckmeyer J.C., Tabacaru G., Tamain B., Tassan-


Got L., Vient E., Vigilante M., Volant C., Wieleczko J.P., Begelmann-Blaich M.M,Bittinger R., Gourio D., Orth H., Lukasik J., Lynen U., Mueller W.F.J., Saija A.,Sfienti C., Schwartz C., Trautmann W., Turzo K., Trczinski A., Zwieglinski B.Collaboration(s) : INDRA, ALADIN40ème International Winter Meeting on Nuclear Physics – Bormio 21 - 26/01/2002– Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 119 (2002) 188

62. Bimodality in binary Au+Au collisions from 60 to 100MeV/uPichon M., Tamain B., Bougault R., Gulminelli F., Lopez O., Begemann-Blaich M-L., Bittiger R., Borderie B., Chbihi A., Chomaz P., Dayras R., Durand D., Escano-Rodriguez C., Frankland J-D., Galichet E., Gourio D., Guinet D., Guiot B., HudanS., Lautesse P., Lavaud F., Le Fevre A., Le Neindre N., Lukasik J., Lynen U., MignonA., Mueller W.F.J., Manduci L., Marie J., Nalpas L., Orth H., Parlog M., Rivet M-F., Rosato E., Saija A., Schwarz C., Sfienti C., Tamain B., Trautmann W., TrzcinskiA., Turzo K., Van Lauwe A., Vient E., Vigilante M., Volant C., Wieleczko J-P.,Zwieglinski B.Collaborations : INDRA ALADINXLI International Winter Meeting on Nuclear Physics - Bormio Italie Janv. 2003 –Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 120 (2003) 149

63. Coincident auger electron and recoil ion momentum spectroscopy for low-energy ion-atom collisionsLaurent G., Tarisien M., Flechard X., Jardin D., Guillaume L., Sobocinski P., AdouiL., Bordenave-Montesquieu A., Bordenave-Montesquieu D., Chesnel J.Y., FremontF., Hennecart D., Lienard E., Maunoury L., Moretto-Capelle P., Cassimi A.International Conference on the Physics of Highly Charged Ions 7-HCI-2002, Caen,France 01-06/09/2002 - Nuclear Instrument and Methods B : 205 (2003) 546

64. Gamma-spectroscopy of carbon and oxygen isotopes at the neutron drip-lineM. Stanoiu, F. Azaiez, F. Becker, M. Belleguic, C. Borcea, C. Bourgeois, Z. Dlouhy,Z. Dombradi, Z. Fulop, S. Grevy, A. Kerek, A. Krasznahorkay, M. Lewitowicz, S.Lukyanov, H. van der MarelFrontiers of Nuclear Sctructure, Berkeley, California (USA), 29 July-2 August 2002AIP Conference Proceedings : 656 (2003) 311 – 322

65. Probing structure beyond the neutron driplineOrr N.10th International Conference on Nuclear Reaction Mechanisms – Varenna (Italy)9-14/06/03

66. Source shape determination with directional correlation functionsLe Fevre A., Schwarz C., Auger G., Bellaize N., Begemann-Blaich M.L., Bittiger R.,Bocage F., Borderie B., Bougault R., Bouriquet B., Charvet J-L., Chbihi A., DayrasR., Durand D., Frankland J-D., Galichet E., Gourio D., Guinet D., Hudan S., HurstB., Lautesse P., Lavaud F., Legrain R., Lopez O., Lukasik J., Lynen U., MuellerW.F.J., Nalpas L., Orth H., Plagnol E., Rosato E., Saija A., Sfienti C., Steckmeyer


J-C., Tamain B., Trautmann W., Trzcinski A., Turzo K., Vient E., Vigilante M.,Volant C., Zwieglinski B., Bovina A.S.Collaborations : INDRA ALADINXLI International Winter Meeting on Nuclear Physics - Bormio Italie Janv. 2003 –Ricerca Scientifica ed Educazione Permanente : 120 (2003) 178

10.4 Communications présentées par des membres dulaboratoire (non publiées dans des comptes rendus)

1. Light charged particle and fragment production mechanisms in nuclear collisions inthe Fermi energy rangeColin J.XIIIth Colloque GANIL, Belgodère, Corse, Sept. 2001

2. LPC’S cooler buncherBan G., Darius G., Durand D., Delahaye P., Lienard E., Naviliat P., VinodkumarA.M.4th EUROTRAP/EXOTRAP joint meeting CERN, CH. 2001.

3. Mesures des sections efficaces doublement différentielles de production de neutronset de particules légères chargées dans des reactions induites par des neutrons ou desprotons entre 20 et 200 MeV, sur des cibles de Fe/Co, Pb et U.Marie N. et al.Atelier Gédéon, Palais des Congrès de Lyon, 16-17/10/2001

4. New precision tests of the standard model at low energiesNaviliat O.GANIL Users’s Meeting, Caen, France , 2001

5. Phase transition in finite systems : definitions and observablesGulminelli F.XIIIe Colloque GANIL, Belgodère, Corse, Sept. 2001

6. Production of super heavy elements at GANIL : present status and perspectivesGrevy S.ASR2001 Conference, Tokai, Japan, novembre 2001

7. Traps for symmetry tests in -decayNaviliat O.European East-West coordination Meeting on Nuclear Science, Sandanski, 2001

8. A new Paul trap geometry for a measurement of - angular correlation in 6He decayDarius G., Ban G., Durand D., Delahaye P., Lienard E., Mauger F., Flechard X.,Naviliat O.11th International Conference on the Physics of Highly Charged Ions (HCI), Caen,France, 1-6/09/2002


9. A radio frequency quadrupole cooler-buncher for the transport of light radioactiveionsDarius G., Ban G., Durand D., Delahaye P., Lienard E., Mauger F., Flechard X.,Naviliat O.11th International Conference on the Physics of Highly Charged Ions (HCI), Caen,France, 1-6/09/2002

10. Beta decay studies at the N=28 shell closureGrevy S.ISPUN02 conference, Halong-Bay, Viet-Nam, novembre 2002

11. Charge transfert in low energy collisions between alkali ions and cold rubidium targetAtoms Studied by the MOTRIMS TechniqueBredy R., Nguyen H., Camp H.A., Flechard X., DePaola B.D.11th International Conference on the Physics of Highly Charged Ions (HCI), Caen,France, 1-6/09/2002

12. Coincident auger electron and recoil ion momentum spectroscopy for low-energy ion-atom collisionsLaurent G., Tarisien M., Flechard X., Jardin D., Guillaume L., Sobocinski P., AdouiL., Bordenave-Montesquieu A., Bordenave-Montesquieu D., Chesnel J.Y., FremontF., Hennecart D., Lienard E., Maunoury L., Moretto-Capelle P., Cassimi A.11th International Conference on the Physics of Highly Charged Ions (HCI), Caen,France, 1-6/09/2002

13. Exploring the core + n systems of 2-neutron haloesLecouey J-L., Orr N.,IOP Conference, Brighton (GB) 07/04/2002

14. Ion – atom collisions as a probe of population dynamics in a MOTDePaola B.D., Bredy R., Nguyen H., Camp H.A., Flechard X.18th International Conference on Atomic Physics (ICAP), Cambridge, Massachu-setts, USA, 28/07/2002 – 02/08/2002

15. Low energy symmetry tests of the weak interactionNaviliat O.Graduiertentag, Tübingen, Avril 2002

16. Manipulation and trapping of light exotic ionsNaviliat O.Joint Meeting of the HITRAP, ION CATCHER and NIPNET RTD collaborations,Groningen, Mai 2002

17. Nuclear physics aspects of the standard modelNaviliat O.FANTOM International School on the Standard Model, Paris, Mai 2002

18. Signals of phase transitionLacroix D.


2002 Nuclear Chemistry GORDON Conference – New London, New Hampshire(USA) 15/06/2002 (Poster)

19. Tests of the standard model and of fundamental conservation lawsNaviliat O.2nd EURISOL Twn Meeting, Abano-Terme, Janv. 2002

20. Transizioni di fase nei sistemi finiteGulminelli F.Séminaire “Complementi di structtura della material – Ecole doctorale de l’Univ. DeBologna (Italie) Mai 2002

21. A new trapping facility for precision experiments on low energy beamBan G., Darius G., Delahaye P., Durand D., Flechard X., Herbane M., Labalme M.,Lienard E., Mauger F., Naviliat O.XXIIIth International Conference on “The Physics of Electronic and Atomic Colli-sions“ (ICPEAC), Stockholm, Sweden, 23 – 29/07/03

22. Beta decay studies at the N=20 and N=28 shell closuresGrevy S.Nucleus Nucleus 2003 conference, Moscou, Russie, June 2003

23. Bimodality : a robust signal of the phase transition of a nucleus which is not atequilibriumTamain B.Workshop on off-shell effects in quatum transport – Dresde, May 2003

24. Coexistence de phases dans les noyaux atomiquesGulminelli F.Congrès Général de la SFP – Lyon (France) 7-11/07/03

25. Electron emission following fast ion – D2 collisionsLaurent G., Tarisien M., Legendre S., Flechard X., Adoui L., Cassimi A., Gervais B.,Maunoury L., Galassi M., Fainstein P., Rivarola R.XXIIIth International Conference on “The Physics of Electronic and Atomic Colli-sions“ (ICPEAC), Stockholm, Sweden, 23 – 29/07/03

26. Guiding ions through a rfq cooler-buncher : model simulations versus experimentalresults and charge exchange cross sections measurement at thermal collision energyBan G., Darius G., Delahaye P., Durand D., Flechard X., Herbane M., Labalme M.,Lienard E., Mauger F., Naviliat O.XXIIIth International Conference on “The Physics of Electronic and Atomic Colli-sions“ (ICPEAC), Stockholm, Sweden, 23 – 29/07/03

27. Study of the deformation at the N = 28 shell closure by complete spectroscopy : firstdirect evidence for a modification of the spin-orbit force far from stability?Grevy S.RNB6 conference, Chicago, Etats-Unis, septembre 2003


10.5 Séminaires Communs LPC - GANIL1. Parity violation in the 17/2 Isomer of 93Tc : measurements to date, recent attempts

and future plansGvirol GOLRING (The Weizmann Institute, Rehovot, Israël) 1 Octobre 2001

2. Interaction des neutrinos avec la matière dense asymétrique et chaudeJérôme MARGUERON (GANIL - Caen) 5 Octobre 2001

3. Unconventional gamma-ray spectroscopyJan JOLIE (Université de Cologne, Allemagne) 12 Octobre 2001

4. Microscopic models for the particle-vibration coupling in exotic nucleiP.F. BORTIGNON (Dipart. Fisica, Univ. Degli Studi and INFN, Milano) 19 Octobre2001

5. Structure des noyaux légers près des drip linesCORTINA Dolores (Universidade Santiago de compostela and GANIL) 9 Novembre2001

6. Mesure de noyaux résiduels de spallation en cinématique inverse à GSITAIEB Julien (SERMA , CEA Saclay) 16 Novembre 2001

7. Noyaux exotiques légers dans un modèle microscopiqueDESCOUVEMONT Pierre (Université Libre de Bruxelles) 23 Novembre 2001

8. Petits Noyaux, gros problèmes . . .

CARBONELL Jaume (Institut des Sciences Nucléaires de Grenoble) 30 Novembre2001.

9. Microscopic models for pairing interaction and particle-vibration coupling in exoticnucleiBORTIGNON P.F. (Dipartimento di Fisica, Università degli Studi and INFN, Mi-lano) 6 Décembre 2001

10. Astrophysics through transfert reaction and coupling effectsNUNES Filomena (Universidade F. Pessoa, Porto, Portugal) 7 Décembre 2001

11. Les neutrons ont-ils besoin des protons?MARQUES F.M. (LPC CAEN) 11 Janvier 2002

12. Spectroscopie des noyaux N ∼ Z, A ∼ 70 par décroissance beta : utilisation d’unnouveau spectromètre à absorption totaleDESSAGNE Ph. (IRES, Strasbourg) 18 Janvier 2002

13. Correlations d’appariement : Analyse microscopique de l’oscillation pair-impair desmasses dans les noyauxDUGUET Thomas (SPHT Sclay) 1er Février 2002

14. Moments statistiques et déformations des noyaux d’iridium déficients en neutronspar spectroscopie laserDavid VERNEY (GANIL) 15 Février 2002

15. A model for prediction of new element synthesisMasahisa OHTA (Konan University, Japan) 18 Février 2002


16. Analysis of fusion-fission process with neutron evaporation in superheavy mass regionYoshihiro ARITOMO (Univ. Tokyo, Japan and FLNR, JINR, Dubna, Russia) 19Février 2002

17. Corrélations à deux corps dans les noyaux légersNAVARRO Jesus (IFIC – CSIC Univ. De Valencia, Espagne) 1er Mars 2002

18. An algebraic model of three-body problems : molecules, nuclear clusters and baryonsBIJKER Roelof (ICN – UNAM, Mexico) 15 Mars 2002

19. Fission des noyaux lourds et superlourdsSCHMITT Christelle (IRES Strasbourg) 22 Mars 2002

20. Neutron density distributions deduced from antiprotonic atomsJASTRZEBSKI Jerzy ( Heavy Ion Lab., Warsaw Univ. Pologne) 5 Avril 2002

21. Nuclear Physics with and in the Heavy Ion Storage Ring ESR at GSIATTALLAH Faouzi (GSI, Darmstadt) 12 Avril 2002

22. Gamma-ray spectroscopy of very neutron-deficient nuclei with A ∼ 120WILSON Anna (Dep. Of Nuclear Physics, ANU, Camberra, Australia) 19 Avril 2002

23. Violation de la parité dans les atomes stables : Test du modèle standard et momentanapolaire du noyau. Revue et PerspectivesBOUCHIAT Marie-Anne (Lab. Kastler-Brossel, ENS) 3 Mai 2002

24. Determination of the S17 and S18 astrophysical factors from transfert reactions andfrom the breakup of 8B and 9C at intermediate energyTRACHE Livius (Cyclotron Institute, Texas AM University, USA) 24 Mai 2002

25. Phase transition in nuclear fragmentationBAUER Wolfgang (Michigan State University, USA) 31 Mai 2002

26. The isospin thermometer : A new tool to determine the freeze-out temperature ofheavy residues after relativistic nucleus-nucleus collisionsSCHMIDT Karl-Heinz (GSI, Darmstadt) 4 Juin 2002

27. Properties of the s1/2 orbit in light nucleiBROWN Alex (Michigan State University, USA) 6 Juin 2002

28. Développement de nouveaux outils de mesures pour des études d’incinération d’ac-tinides mineursMANSOUR Fadil (SPhN DAPNIA Saclay) 21 Juin 2002

29. L’exploration du ciel en rayons gamma de haute énergie avec GLASTLOTT Benoit (CEN Bordeaux-Gradignan) 12 Juillet 2002

30. Double beta decay and neutrino massesHIRSCH Jorge (Instituto de Ciencias Nucleares, UNAM, Mexico) 13 Septembre 2002

31. STAR et l’étrangeté : Vers une phénoménologie des collisions d’ions lourds?ROY Christelle (SUBATECH, Nantes) 20 Septembre 2002

32. Amas et fragments dans les fluides confinés et en expansionXavier CAMPI (LPTMS Orsay) 27 Septembre 2002


33. Représentation en ondelettes et collisions d’ions lourds aux énergies intermédiaresSEBILLE François (SUBATECH, Nantes) 11 Octobre 2002

34. Is there evidence for chaos in nuclear mass systematics?FRANK Alejandro (Instituto de Ciencias Nucleares, UNAM, Mexico) 15 Octobre2002

35. Entrance-channel potentials in the synthesis of the heaviest nuclei. Analytical expres-sion for nucleus-nucleus potentialV. Yu. DENISOV (GSI, Darmstadt) 28 Octobre 2002

36. Physics of neutron-rich nucleiWitold NAZAREWICZ (University of Tennessee / ORNL, USA) 21 Octobre 2002

37. Atomic masses and nuclear decay rates of exotic nuclei investigated at FRS-ESRChristoph SCHEIDENBERGER (GSI, Darmstadt) 31 Octobre 2002

38. Un autre regard sur le noyau atomique et experiences DEMON en coursMiguel MARQUES (LPC Caen) 21 Novembre 2002

39. Physics with Ultra-Cold neutrons at the Institut Laue-LangevinW.H. GELTENBORT (ILL, Grenoble) 22 Novembre 2002

40. MUST is a must for inverse kinematics studiesE. POLLACCO (DAPNIA/SPhN CEA Saclay) 29 Novembre 2002

41. Aspects statistique et dynamique de la multifragmentation nucléaireA. CHBIHI (GANIL) 19 Décembre 2002

42. Décroissance double bêta sans émission de neutrino avec l’expérience NEMO3. Ana-lyse des premières donnéesC. JOLLET (IReS Strasbourg) 31 Janvier 2003

43. L’incinération des déchets nucléaires : le projet PDS-XADS et liens avec faisceauxexotiquesA. MUELLER (IPN Osay) 6 Février 2003

44. Fragmentation d’agrégats moléculaires et changement d“état d’un système de taillefinieF. GOBET (CEN Bordeaux – Gradignan) 7 Février 2003

45. La recherche des WIMPs et les résultats d’EDELWEISSJ. GASCON (IPN Lyon) 14 Février 2003

46. ISOLDE in CERN’s mid term planM. LINDROOS (CERN) 18 Février 2003

47. Recent scientific progress at ISOLDET. NILSSON (CERN) 18 Février 2003

48. Multifragmentation at relativistic energies with the INDRA 4 multidetector at GSIK. TURZO (IKS Leuven, Belgium) 28 Février 2003

49. Spectroscopie des noyaux legers déficients en neutronsJ.C. THOMAS (IKS Leuven, Belgium) 7 Mars 2003


50. Recherche de l’état à trois phonons dans le 40CaM. FALLOT (GSI, Darmstadt) 14 Mars 2003

51. Les condensats de Bose-Einstein et les lasers à atomesJ. DALIBARD (Lab Kastler Brossel, ENS Paris) 21 Mars 2003

52. Corrélations d’appariement et noyaux riches en neutronsM. GRASSO (IPN Osay) 28 Mars 2003

53. Décroissement Gamow-Teller et déformation nucléaire : études d’isotopes N ∼ Z dekrypton et de strontium à l’aide d’un nouveau spectromètre à absorption totaleE. POIRIER (IReS Strasbourg) 4 Avril 2003

54. The nuclear moments : An insight to the nuclear single particle and collective struc-tureG. GEORGIEV (Ganil) 11 Avril 2003

55. La fragmentation : un outil pour l’étude de la structure nucléaire des nyaux riches enneutrons de masse 180-200P. MAYET (Leuven) 18 Avril 2003

56. Structure et réactivité des noyaux riches en neutronsC. SCHMITT (Leuven) 18 Avril 2003

57. Instabilité spinodale dans la matière asymétrique et traitement non perturbatif de lacassure des noyaux haloJ. MARHUERON (GANIL) 18 Avril 2003

58. Transparence et flot dans les collisions d’ions lourdsA. LE FEVRE (GSI) 18 Avril 2003

59. Etude du rayonnment à 3 K par ArcheopsP. FILLIATRE ( Collège de France) 18 Avril 2003

60. Determination of crucial branching ratios for the breakout from the hot CNO andthe rapid proton burning processR.H. SIEMSSEN (KVI, The Netherlands) 25 Avril 2003

61. Emission des novae et nucléosynthèse du 18FN. de SEREVILLE (C.S.N.S.M. Orsay) 16 Mai 2003

62. La recherche en physique médicale au département de radio-oncologie de l’Hôtel-Dieude Québec : de l’imagerie portale électronique au traitement par modulationL. BEAULIEU (Dept. Radio-oncologie – Hôtel-Dieu Québec) 19 Mai 2003

63. L’Univers et ses structuresJames G. BARTLETT (LPCC, Collège de France) 13 Juin 2003

64. Collisions d’ions lourds ultrarelativistes: analyse des effets collectifs par l’étude decorrélations azimutales multiplesThi Phuong Mai DINH - 26 Juin 2003


10.6 Séminaires Extérieurs1. Corrélations in few-neutron systems“

Marques M.,Séminaire - Varsovie (Pologne) 08/11/2001

2. Super heavy elements at GANILGrevy S.User’s Meeting GANIL – Caen, France, février 2001

3. Tests del modelo estandar a bajas energiasNaviliat O.Instituto de Fisica, Facultad de Ciencias, Montevideo, Uruguay, 2001

4. Tests du modèle standard à basses energiesNaviliat O.CEA (DAM), Bruyères le Chatel, France, 2001

5. Approche dynamique des collisions nucléairesLacroix D.,Orsay 03/04/2002

6. Aspects interdisciplinaires de la physique nucléaire théoriqueJuillet O.Séminaire IPN – CSNSM – Orsay Juin 2002

7. Cooling and trapping rare radioactive ionBan G.Faculté des sciences, Université de Montevideo, Uruguay, 2002

8. Detector developments for a better cancer treatmentBan G.Faculté des sciences, Université de Montevideo, Uruguay, 2002

9. Haloes, molecules and multineutronsMarques M.Ecole Joliot Curie n 21 , Maubuisson Sept. 2002

10. La physique aux énergies de Coulomb avec des faisceaux stables : production et étudedes noyaux super-lourdsGrevy S.Journées prospectives IN2P3/Dapnia – Giens, octobre 2002

11. La multifragmentation du noyau : Un mécanisme peut-il nous renseigner sur l’équa-tion d’état de la matière nucléaire infinie?Cussol D.Bruyères le Chatel 22/04/2002

12. Les neutrons ont-ils besoin des protons¿‘Marques M.,IPN Orsay 04/03/2002


13. Mesures de capacité calorifique négative dans la multifragmentation nucléaireBougault R.,Grenoble 26-27/06/2002

14. Recherches de violation de T à basses energiesNaviliat O.LAL Orsay, Novembre 2002

15. Selected aspects of fusion reactionsLacroix D.Cour de l’Ecole Joliot Curie n 21 – Maubuisson 08/09/02

16. Un noyau à neutrons?Marques M.,Bruyères le Chatel 13/05/2002

17. Cooling of light ions in a RFQ using h as buffer gasBan G., Naviliat O., Durand D., Lienard E., Mauger F., Flechard X., Darius G.,Mery A., Herbane M.2nd Joint Meeting NIPNET HITRAP Ion Catcher, La Londe les Maures, Mai 2003

18. Des noyaux trop riches en neutronsMarques M.Ecole Doctorale, Madrid, 26/02/2003 – 08/03/2003

19. Ralentissement et piégeage sur SPIRAL : tests du modèle standard et futures opor-tunités en physique atomiqueFlechard X., Darius G., Ban G., Durand D., Delahaye P., Labalme M., Lienard E.,Herbane M., Mauger F., Naviliat O.Séminaire présenté au CIRIL, Caen, Février 2003

20. Simulations and experiments on a fully transparent Paul trapMery A., Ban G., Naviliat O., Durand D., Lienard E., Mauger F., Flechard X., DariusG., Herbane M.2nd Joint Meeting NIPNET HITRAP Ion Catcher, La Londe les Maures, Mai 2003

21. Simulations of velocity and spatial distributions measurements for a trapped ioncloudHerbane M., Ban G., Naviliat O., Durand D., Lienard E., Mauger F., Flechard X.,Darius G., Mery A.2nd Joint Meeting NIPNET HITRAP Ion Catcher, La Londe les Maures, Mai 2003

10.7 Conférences Invités

1. Clustering in neutron-rich nucleiOrr N.,10th Yukawa International Symposium YKS01, Kyoto (Japon) 05-10/11/2001


2. Experiments on super-heavy nuclei at GANILPeter J.International Conference on Nuclear Physics at Border Lines - Lipari (Italie) 21 -24/05/2001

3. Fission processes and neck emission in heavy ion collisions in the Fermi energy rangeColin J.International Workshop on Multifragmentation and Related Topics, Catania, Italy,28/11/2001 – 01/12/2001

4. Haloes and clustering in light, neutron-rich nucleiOrr N.A.3rd International Conference on Exotic Nuclei and Atomic Masses, ENAM2001, Hä-meenlinna (Finland) 02-07/07/2001

5. Phase coexistence in finite systemsGulminelli F.International Workshop on Multifragmentation and Related Topics, Catania, Italy,28/11/2001 – 01/12/2001

6. Phase transition in finite systems : definitions and observablesGulminelli F.XIIIe Colloque GANIL, Belgodère, Corse, Sept. 2001

7. Probing Halo and molecular states in light neutron-rich nucleiOrr N.A.International Symposium on Clustering Aspects of Quantum Many-Body Systems,Kyoto (Japon) 12-14/11/2001

8. Probing the nuclear liquid-gas phase transitionLopez O.International Workshop on Multifragmentation and Related Topics, Catania, Italy,28/11/2001 – 01/12/2001

9. Search for super heavy elements at GANILGrevy S.GANIL Colloquium, Belgodère, septembre 2001

10. Studies of light neutron-rich nuclei via 1-nucleon removal and dissociationOrr N.,International Workshop on Reaction Mechanisms with Exotic Nuclei, Trento (Italie)18-26/02/2001

11. Study of the dissipative binary channels in the 107Ag+58Ni reaction at 52 MeV/nucleonSteckmeyer J.C.International Workshop on Multifragmentation and Related Topics, Catania, Italy,28/11/2001 – 01/12/2001

12. Super-heavy nuclei production at GANILPeter J.


International Symposium on Exotic Nuclei, EXON2001, Lake Baikal, Russia, 24-28/07/2001

13. Symmetry tests at RNB facilitiesNaviliat O.XIIIth Colloque GANIL, Belgodère, Corse, Sept. 2001

14. Towards an unambiguous determination of the excitation energy of the projectile inheavy-ion reactions?Buta A.International Workshop on Multifragmentation and Related Topics, Catania, Italy,28/11/2001 – 01/12/2001

15. Aspects interdisciplinaires de la physique nucléaire théoriqueJuillet O.Congrès de la SFP (Division de Physique Nucléaire) GANIL, Caen, France , Mars2002

16. Classical description of multifragmentationCussol D.,224th American Chemical Society National Meeting, Boston (USA) 17-23/08/2002

17. Fission processes and neck emission in heavy ions collisions in the Fermi energy rangeColin J.224th American Chemical Society National Meeting, Boston (USA) 17-23/08/2002

18. Conférence HCI 2002Flechard X.,Caen 01/09/2002

19. Phase coexistence in finite systemsGulminelli F., Chomaz Ph.40ème International Winter Meeting on Nuclear Physics – Bormio 21 - 26/01/2002

20. Transizioni di fase nei sistemi finiteGulminelli F.Séminaire “Complementi di structtura della material – Ecole doctorale de l’Univ. DeBologna (Italie) Mai 2002

21. Coexistence de phases dans les noyaux atomiquesGulminelli F.Congrès Général de la SFP – Lyon (France) 7-11/07/03

22. Dynamical effects in heavy ions collisionsColin J.Topics in Heavy Ions Collisions – Montréal (Canada) 25 – 28 /06/03

23. Measurements of P- and T- violating correlations in nuclear and muon decaysNaviliat O.International Workshop on Weak Interactions in Nuclei and Astrophysics : StandardModel and Beyond, ECT Trento, Italy, Juin 2003


24. Probing structure beyond the neutron driplineOrr N.10th International Conference on Nuclear Reaction Mechanisms – Varenna (Italy)9-14/06/03

25. Study of the N=20 and N=28 shell closures through beta-decayGrevy S.Plenary session of the “GDR Exotique“, Orsay, France, Septembre 2003

26. Symmetry tests in nuclear -decayNaviliat O.XXXVIIIe Rencontres de Moriond, Radioactive Beams for Nuclear Physics and Neu-trino Physics, Les Arcs, Mars 2003

10.8 Thèses de doctorat– TIMIS Cozmin - 13 Septembre 2001 - Directeur: J. PETER

Etude de la décroissance par neutrons retardés de noyaux riches en neutrons avec lemultidétecteur TONNERRE.

– LEGOU Thierry - 28 Février 2002 - Directeur: Jean PETEREtude et réalisation d’une chaine d’instrumentation numérique rapide pour l’identi-fication des ions.

– DELAHAYE Pierre - 12 Mars 2002 - Directeur: O. NAVILIATEtudes et tests préliminaires à une mesure de la correlation angulaire ß -? dans ladésintégration du noyau 6He à l’aide d’un piège de Paul.

– LECOUEY Jean-Luc - 13 Décembre 2002 - Directeur: N. ORREtude des systèmes non liés 16B et 13Be.

– FONTBONNE Jean-Marc - 17 Décembre 2002 - Directeur: Ch. LE BRUNConception et réalisation d’un dosimètre à scintillation adaptéà la dosimétrie defaisceaux de rayonnements ionisants en radiothérapie.

– BUTA Adina - 7 Février 2003 - Directeur: J-C. SteckmeyerEtude des quasi-projectiles produits dans les collisions Ni+Ni et Ni+Au : énergied’excitation et spin.

– PIETRI Stéphane - 27 Juin 2003 - Directeur: J. PéterEtude de noyaux légers riches en neutrons à l’aide du multidétecteur TONNERRE.

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MEMBRES DU LABORATOIRE

186 MEMBRES DU LABORATOIRE

11.1 Organigramme du Laboratoire

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MEMBRES DU LABORATOIRE 187

11.2 Liste des membres permanents

personnel ITAMONNIER Fabrice IR CNRS/IN2P3 cddLABORIE Philippe IR CNRS/IN2P3FONTBONNE Jean-Marc IR CNRS/IN2P3L’HARIDON Michel IR CNRS/IN2P3LECONTE Albert IR CNRS/IN2P3TILLIER Joel IR CNRS/IN2P3CARNIOL Benjamin IE CNRS/IN2P3CHAVENTRE Thierry IE CNRS/IN2P3ETASSE David IE CNRS/IN2P3LAUNAY Thierry IE CNRS/IN2P3MERRER Yvan IE CNRS/IN2P3de CLAVERIE Michèle AI CNRS/IN2P3CAM Jean-François AI CNRS/IN2P3LELANDAIS Jacques AI CNRS/IN2P3SKRZPECK Luc AI CNRS/IN2P3VALLERAND Philippe AI CNRS/IN2P3VANDAMME Christophe AI CNRS/IN2P3DESRUES Philippe T CNRS/IN2P3GABRIEL Jean-Louis T CNRS/IN2P3GOUTODIER Evelyne T CNRS/IN2P3ILTIS Gilles T CNRS/IN2P3MALOT Christiane T CNRS/IN2P3NOBLET Laurent T CNRS/IN2P3JOUANNE Sandrine AJT CNRS/IN2P3GAUTIER Jean-Marc IR UniversitéDROUET Alain IE UniversitéBREGEAULT Joel AI UniversitéPOINCHEVAL Jérôme AI UniversitéDUBOIS Franck T UniversitéPLARD Hervé T EnsicaenMAHIA Catherine AJA UniversitéLEBASSARD Yohan AJT UniversitéHARANG Julien T UniversitéLANGLOIS Jérôme AGT Université

Personnel Chercheur etEnseignant-ChercheurDURAND Dominique DR CNRSPETER Jean DR CNRSSTECKMEYER Jean-Claude DR CNRSBOUGAULT Rémi DR CNRSCUSSOL Daniel CR CNRSGREVY Stéphane CR CNRSLACROIX Denis CR CNRSLOPEZ Olivier CR CNRSMARQUES Miguel CR CNRSORR Nigel CR CNRSFLECHARD Xavier CR CNRSCOLIN Jean PROFLECOLLEY Jean-François PROFLONGUEMARE Claude PROFLOUVEL Michel PROFNAVILIAT Oscar PROFPAULOT Claude PROFTAMAIN Bernard PROF

188 MEMBRES DU LABORATOIRE

ANGELIQUE Jean-Claude MCACHOURI Nadia MCBAN Gilles MCGULMINELLI Francesca MCJUILLET Olivier MCLABALME Marc MCLECOLLEY François-René MCLEFORT Thomas MCLIENARD Etienne MCMARIE-NOURRY Nathalie MCMAUGER François-René MCVIENT Emmanuel MC

MEMBRES DU LABORATOIRE 189

11.3 Liste des visiteursPériode Juillet 2001-Juin 2003

NOM Prénom Période

ADAMIAN A. 04/06/03-19/06/03ANTONENKO Nikolaï 04/06/03-19/06/03BLIDEANU Valentin 01/11/00-30/06/04BOUCHAT Virginie 06/01/03-31/07/03BUTA Adina 01/10/01-31/12/01

01/01/02-30/09/02BUTA Apostol 17/05/01-02/07/01

10/12/01-20/12/0106/05/02-19/05/0219/09/02-06/10/0228/04/03-28/06/03

CABALLERO Luis 14/04/02-22/04/0210/12/02-21/12/0217/05/03-23/05/03

CARSTOIU Florin 01/09/01-31/12/0101/04/02-31/07/0201/04/03-31/07/03

CATFORD Wilton 01/06/01-31/08/01GOBEL Carla 01/09/01-31/10/01GONZALEZ Gabriel 12/10/01-27/10/01

21/10/02-08/11/02HERBANE Mustapha 15/12/02-15/12/03KOZULIN Edouard 29/09/02-31/09/02MANDUCI Loredana 01/09/01-31/12/01MZAREK J. 16/05/03-20/05/03NEGOITA Florin 29/11/01-20/12/01

19/09/02-06/10/0231/05/03-14/06/03

PANTELICA Dan 18/06/01-03/07/01RUBIO Berta 15/12/02-22/12/02

21/05/03-22/05/03SOSIN Zbigniew 15/11/01-30/11/01

18/11/02-01/12/0227/01/03-08/02/03

STEFAN Iulian 05/02/03-31/07/03VINODKUMAR Attukalathil 06/09/00-31/08/01WIELOCH Andrej 15/11/01-30/11/01

18/11/02-01/12/0227/01/03-08/02/03

Documents

Laboratoire de Physique Corpusculaire de Caencaeinfo.in2p3.fr/IMG/File/rapports-activites/Rapport_2003.pdf · Laboratoire de Physique Corpusculaire de Caen RAPPORT D'ACTIVITÉ