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Cours : Machines électriques
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LES CHAMPS TOURNANTS
12010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Champ magnétique dans l’entrefer d’une machine tournante
Les machines tournantes sont constituées d’un stator (partie fixe) et d’un rotor (partie mobile) séparés par un entrefer.
Cet entrefer est donc limité par deux surfaces cylindriques
i lcoaxiales
Les lignes d’inductions sontLes lignes d inductions sont radiales dans l’entrefer.
L’ f l iè d’ h d’i d i iL’entrefer est le siège d’un champ d’induction tournant si tout se passe comme si le rotor, animé d’un mouvement de rotation, était constitué de pôles d’aimants permanents (rotor fictif équivalent) en mouvement.
32010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Répartition sinusoïdale du champ H dans l’entrefer de la machine
• Un point fixe (par rapport au stator) de l’entrefer voit à chaque instant un vecteur excitation magnétique Hinstant un vecteur excitation magnétique H
* de direction fixe (radiale);
*d’amplitude variable et périodiqued amplitude variable et périodique
42010‐2011 Mohamed ELLEUCH
BLorsque l ’on se déplace le long
de l ’entrefer à t fixé
Bde l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
52010‐2011 Mohamed ELLEUCH
BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
62010‐2011 Mohamed ELLEUCH
BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
72010‐2011 Mohamed ELLEUCH
BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
82010‐2011 Mohamed ELLEUCH
BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
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BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
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BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
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BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
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BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
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BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
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BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
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BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
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BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 π
172010‐2011 Mohamed ELLEUCH
BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
182010‐2011 Mohamed ELLEUCH
BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
192010‐2011 Mohamed ELLEUCH
BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
202010‐2011 Mohamed ELLEUCH
BLorsque l ’on se
Bq
promène le long de l ’entrefer, à t fixé ...
Β
0 πθ
212010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Lorsque l ’on se promène le ’ f à fi éB long de l ’entrefer, à t fixé ...B
l ’intensité B du champ varie
Β
0 π0 θ
i ïd l t l iti22
sinusoïdalement avec la position.2010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Champ Multipolaire
BS2
la représentation du champ magnétique
fait apparaître :
B
N1fait apparaître :
deux pôles NORD
N2
deux pôles NORD
et deux pôles SUD.N2
S1
p
La machine est à deux paires de pôles (p =2)
Exemple de machine
23
Exemple de machine tétrapolaire
2010‐2011 Mohamed ELLEUCH
EXPRESSION MATHEMATIQUE (repère rotorique)
Soit un rotor portant à sa périphérie 2 pôles p Sud et p Nord régulièrement espacés deux pôles successifs, de noms contraires, sont distant, angulairement de π/pg /pOn choisit l’axe OX comme référence
liée au rotor axe du champ tournant
On limitera volontairement notre étude au cas des champs à répartition sinusoïdale Β H
Xsinusoïdale.
Par rapport à OX rotor on a :
Β H
où H est une constante
0 πθ
π/p
0
où Hm est une constante.
242010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Expression mathématique (repère statorique)
XX
x
Cette expression est donc celle d’un champ tournant:2p polaire,d’amplitude maximale Hm ,glissant avec une pulsation de rotation Ω dans le sens trigonométrique positif si Ω 0 et dansglissant avec une pulsation de rotation Ω dans le sens trigonométrique, positif si Ω 0 et dans
le sens inverse si Ω 0 .252010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Angles: mécaniques/électriques
Les grandeurs mécaniques Ω, α, αX interviennent multipliéspar p.On pourra donc ramener l’étude à p machines bipolairesélé t iélémentaires;
on passera pour cela des angles «mécaniques», relevésd l hi é ll l él t idans la machine réelle αg, aux angles «électriques» αe,associés dans la machine bipolaire équivalente
αe = p.αgExemples :Pé i d é i 2 / Vit é i ΩPériode mécanique = 2π/p; Vitesse mécanique = ΩPériode électrique= 2π ; Vitesse électrique = ωe = p.Ω
262010‐2011 Mohamed ELLEUCH
GRANDEURS CARACTERISTIQUES D’UN CHAMP TOURNANT
L’expression d’un champ tournant dans un repère fixe est:Lexpression d un champ tournant dans un repère fixe est:
Le champ tournant est caractérisé par:Son nombre de paires de pôles p.p p pSon amplitude maximale Hm ; c’est la valeur du champ
H dans l’axe d’un pôle de ce champ tournant./Sa pulsation de rotation Ω exprimée en rad/s , sa
fréquence de rotation n exprimée en tr/s ou en Hz
272010‐2011 Mohamed ELLEUCH
CREATION D’UN CHAMP TOURNANTRoue polaire mobile
Le procédé le plus simple pour obtenir un champ tournant est la mise enrotation d’un rotor portant des pôles magnétiques alternativement Nord etSudSud.Ce dispositif est appelé «roue polaire ».
Aimants surfaciques: B t f < B i t
Aimants enterrés: B t f > B i t
282010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Bentrefer < Baimant Bentrefer > Baimant
CREATION D’UN CHAMP TOURNANTRoue polaire (électroaimant)
Généralement pour P > quelques kW, la roue polaire est constituée par des pôlesportant un bobinage parcouru par un courant magnétisant continu.C’est donc des électroaimants à pôles saillants ou lissesRemarque: Pour de nouvelles machines synchrones de puissance (utilisées en
éolienne : ordre de 5 MW), le rotor comporte environ 60 paires de pôles!), p p p
292010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Roue Polaire ElectroaimantH l iHexapolaire
302010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Création du champ tournant par un bobinage StatoriquesStatoriques
312010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Enroulements Statoriques
2010‐2011 32Mohamed ELLEUCH
CREATION D’UN CHAMP TOURNANTBobinage fixe parcouru par un courant sinusoïdal
Soit une bobine alimentée par un courant alternatif i t .La répartition du champ est sinusoïdale.La répartition du champ est sinusoïdale.Par rapport à OX, on a :
mm
Le théorème d’Ampère donne selon OX :H 0 H 0 2 H ie.H 0 e.H 0 =2 eHm i
où e : largeur de l’entrefer ; n :nombre de spiresn :nombre de spires.
332010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Théorème Leblanc
342010‐2011 Mohamed ELLEUCH
GénéralisationOn passe à une machine de p bobines par enroulement. O passe à u e ac e de p bob es pa e ou e eIl suffit de remplacer θ par p θ; d’où on obtient :
Le champ pulsant est donc décomposé en deux champs glissant H1 et H2 qui ontê li d i l ê d l i d i émême amplitude maximale, même p et des pulsations de rotation opposées :
Théorème de Leblanc :Un enroulement comprenant un enroulement à p bobines identiques régulièrementUn enroulement, comprenant un enroulement à p bobines identiques régulièrementdisposées le long d’un entrefer, créant un champ magnétique à répartition spatialeinstantanée sinusoïdale, alimenté par un courant sinusoïdal de pulsation ω, donne i à d h t t d ê lit d i l d ê bnaissance à deux champs tournants de même amplitude maximale, de même nombre
de paire de pôles p et de pulsation de rotation opposées :
352010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Bobinage fixe triphaséparcouru par des courants triphasésp p p
S i t 3 l t t i h é tit t 3 b biSoient 3 enroulements triphasés constituant 3 bobines triphasées, identiques, régulièrement décalés de 2π/3, parcourus par les courants triphasés, équilibrées:
362010‐2011 Mohamed ELLEUCH
P itifPositifNégatif
2010‐2011 37Mohamed ELLEUCH
P itifPositif Négatif
2010‐2011 38Mohamed ELLEUCH
P itifPositifNégatif
2010‐2011 39Mohamed ELLEUCH
P itifPositifNégatif
EtcEtc.…2010‐2011 40Mohamed ELLEUCH
Champ tournant
Un ensemble de trois bobines identiques, disposées aux trois sommets d'un triangleéquilatéral et parcourues par des courants triphasés produisent au centreéquilatéral, et parcourues par des courants triphasés, produisent au centregéométrique un champ tournant à une vitesse égale à la pulsation des courants.
2010‐2011 41Mohamed ELLEUCH
Distribution de l’onde d’induction dans l’entrefer
422010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Vecteur d’espace d’induction
432010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Champ créé par un bobinage multipolaire triphasé alimenté en triphasétriphasé alimenté en triphasé
Bé iN Observons l ’évolution
du champ magnétique dans l ’entrefer pendant
S Sdans l entrefer pendant
une période de l ’alimentation électrique
N
qdes bobines du stator ...
N
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Champ créé par un bobinage triphasé alimenté en triphasé
N
SS
N0 T
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Champ créé par un bobinage triphasé alimenté en triphasé
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Champ créé par un bobinage triphasé alimenté en triphasé
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Champ créé par un bobinage triphasé alimenté en triphasétriphasé alimenté en triphasé
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Champ créé par un bobinage triphasé alimenté en triphasétriphasé alimenté en triphasé
0 T
60
0 T
2010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Champ créé par un bobinage triphasé alimenté en triphasétriphasé alimenté en triphasé
Le champ magnétique
tourne !tourne !0 T
61
0 T
2010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Modélisation du champ multipolaire
p pp p
p = 1
Ω / 2 f/
622010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Ω = ω/p = 2πf/p (rad/s)
UU
P = Nombre de paire de pôlesVitesse du champ tournant
U
V
WV
W
U
V
V
U
U
V V
W
U
W
VV
WU
V
Une paire de pôles 2 paires de pôles 4 paires de pôlesp p
60.1
fNs = 60.2
fNs = 60.4
fNs =
p p p p
1 2 4Si la fréquence d’alimentation est de 50 Hz, Ns (tr/mn) = 60 f / p = 3000/p
Ns = 3000 tr.mn‐1 Ns = 750 tr.mn‐1Ns = 1500 tr.mn‐1
2010‐201163
Mohamed ELLEUCH
Champ magnétique créé par 3 courantstriphasés (organisation industrielle)triphasés (organisation industrielle)
642010‐2011 Mohamed ELLEUCH
Vitesse du champ créé par 3 enroulements à pbobines triphasées alimentés en triphasébobines triphasées alimentés en triphasé
Ré i h éLe bobinage statorique (3
Réseau triphasé d ’alimentation du stator
f é f
enroulements à p bobines chacun)permet l’obtention d ’un nombre
d i d ôlfréquence f p de paires de pôles.
NS Sla fréquence ns de rotation du champ tournant est égale à:
NN
S
pns =f
(tr/s)(Hz)
N SSp
Ns = 60 f(tr/mn)
psi f =50 Hz 3000=N p p
2010‐2011 65Mohamed ELLEUCH
Théorème de Ferraris
662010‐2011 Mohamed ELLEUCH
F.E.M induite dans les enroulements statoriques triphasés
Hypothèse : pour la suite on suppose queHypothèse : pour la suite, on suppose que l’entrefer de la machine est le siège d’un champ tournant à p paires de pôles tournant à la pulsation Ωtournant à la pulsation Ω
où E Kp N f MK est le facteur de Kapp
La pulsation de la fém : ω p Ω ;
3 enroulements placés au stator Kp est le facteur de Kapp.Avec: Kp 2,22 KF Kb
Kb : Coefficient de bobinage 1;KF : facteur de forme
p(décalés de 2π/3) dans l’espace
Chaque enroulement comporte Pbobines
2010‐2011Mohamed ELLEUCH
68
KF : facteur de formePour les alternateurs: 2,2 Kp 2,6.
alternatormovie.avi
PRINCIPE DE L ’ ALTERNATEURPRINCIPE DE L ALTERNATEUR
alternatormovie.avi
2010‐2011 Mohamed ELLEUCH 69
FINChamps TournantsChamps Tournants
702010‐2011 Mohamed ELLEUCH
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