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Fibres optiques
2ème partie: fibres à gradient d’indice, dispersion
2
Fibres à gradient d’indice (GRIN)
But• Ré-équilibrer les temps de propagation des modes• Les plus longs doivent être plus rapides !
Moyen: profil d’indice
1 21 2 1 2r
n r n n r n na
r a r a
2 21 2
212
n nn
3
Trajectoire des rayons
Réfraction• Écarte de plus en plus
le rayon de la normale
• Dès que i > ic: réflexion totale
Infinité de couches
4
Modes et ouverture numérique
Nombre de modes
Ouverture numérique• Dépend de la position d’entrée par rapport à l’axe
• En r = 0, (= fibre à saut d’indice)• En r = a, NA=0
2 21 2
0
2def
aV n n
2
24V
N
2
1 2 1r
NA na
1 2NA n
5
Dispersion
Dispersion modale
• Réduite d’un facteur 8/
Exemple: n1 = 1,48 et n2 = 1,46
21mod 8
nL
c 1saut d'indice:
nL
c
213mod
8
1,48 0,02/ 1,1 10 /
8 3 10 1,46110 /
s m s mL
ps km
6
Dispersion chromatique (matériau)
Source “monochromatique”• Laser: nm• LED: nm
Indice de réfraction• Dépend de
Elargissement2
0 1, 0 02
20 1
2 paramètre de dispersion
c m
def
d nD
c d
d nD
c d
7
Exemple
Paramètre de dispersion SiO2
• autour de 1,27 µm: pas de dispersion
Elargissement
850 nm 1550 nm
LED 4,4 ns/km 1,1 ns/km
Laser 174 ps/km 44 ps/km
8
Dispersion chromatique (guide d’ondes)
Direction de propagation• Dépend de
Guide d’ondes plan• Indice de réfraction effectif
i (et ) dépendent de
1 sineffn n i
2
0, 0 2
effc g
d nL
c d
9
Dispersion totale
Dispersion chromatique totale
Elargissement total
, ,c c m c g
2 2mod
prédominant dans fibre multimode
c
Coefficient d’atténuation
Intensité• Entrée: I0
• Sortie: I(L) < I0
Tranche dz
z
z
I(z)I(0) I(z+ ) z I ( L )
dI I z dz
dII z
dz expI z A z
0 00 expI I I z I z
0
0
lnexp LI II L
LI L
010log/ LI I
dB kmL km
10
11
Exemple
Atténuation: 0,2 dB/km
0,0001
0,001
0,01
0,1
1
10
0 50 100 150 200 250
Distance (km)P
(m
W)
0
2
4
6
8
10
0 50 100 150 200 250
Distance (km)
P (
mw
)
12
Pertes par diffusion
Diffusion de Rayleigh• Diffusion élastique:
- 1 molécule absorbe un photon- ré-émet un photon de même fréquence
• Intensité proportionnelle à 4 (1/4)
- couleur du ciel Silice: SiO2 désordonné
• Réémet des photons dans toutes les directions• Condition de réflexion totale plus satisfaite
Solution• Augmenter • Ex: 0,78 dB/km à 1 µm 0,13 dB/km à 1,55 µm
13
Pertes par absorption
Structure électronique (isolant)• Bande de valence (occupée)• Bande de conduction (inoccupée)
• Bande interdite: Eg (gap)
Transition électronique• Passage d’un e- vers BC
• Si E=hEg
(9 eV = 140 nm pour SiO2)
14
Pertes par absorption (2)
Excitations de vibrations du réseau• Fréquence proche des
modes de la liaisonSi-O (8 – 12 µm)
• Importante au-dessus de 1,55 µm
15
Pertes par absorption (3)
Absorption dans les impuretés• Atomes métalliques (Fe, Cu, V, Co, Ni, Mn, Cr)
- Transitions électroniques- 1ppm Fe3+ 130 dB/km !
• Ions OH- (eau)- Vibration de la liaison O-H= 2,73 µm, harmoniques 1,38, 0,95 µm=1,23 µm: couplage O-H et Si-O
Pertes par courbure• Macroscopique (perte de réflexion totale)• Microscopique (imperfections de fabrication)
LW Technology (Cover, Appendix).PPT - 16© Copyright 1999, Agilent Technologies
Revision 1.1
Attenuation In Silica Fibers
900 1100 1300 1500 1700
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
OH Absorption
Att
en
uati
on
(d
B/k
m)
Wavelength (nm)
“Optical Windows”
2 3
1
Main cause of attenuation: Rayleigh scattering in the fiber core