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5/10/2018 mod lisation actions mecanique - slidepdf.com
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Modélisation des Actions Mécaniques
-1°S.T.I -
M01-M121 Cours de mécanique :Modélisation des actions mécaniques
Modélisation des actions mécaniques ELEVES (Modam) Page 1 sur 8
I .- Définition.
On désigne par action mécanique toute cause capable :
• De modifier le mouvement d’un
corps.
• D’interdire le mouvement d’un
corps susceptible de se déplacer.
• De déformer un corps.
L'action du mur sur la balle à dévier la
balle de sa trajectoire initiale.
L'action de la paroi de la piscine sur
l'eau tend à la garder dans le bassin.
Sous l’effet d’une action mécanique, le
ressort se déforme.
II .- Notion de force et de vecteur-force.II-1 Définition :On appelle force, l’action mécanique qui s’exerce mutuellement entre deux particules
élémentaires, pas forcément en contact.
_____________________________________________________________________________________
Une force est représentée par un vecteur-force ayant les propriétés générales d’un vecteur :
opérations, coordonnées, produit vectoriel.
Un vecteur-force est défini par :
• ________________________________
• ________________________________
• ________________________________
• ________________________________
→
F mur alle /
Mur 0Support 1
Câble 2 tendus
Axe lié à 1
1 / 2A→
x
y
OA
30°
(1000 daN)
I
Modélisation
Figure1
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_____________________________________________________________________________________
_____________________________________________________________________________________
_____________________________________________________________________________________
_____________________________________________________________________________________
II-2 Composante d’une force :
Une force→
F agissant en un point A peut toujours être remplacée par deux autres forces ou
composantes (→→
VetU ) agissant au même point et vérifiant la condition :
_______________________________
II-3 Coordonnées cartésiennes d’une force : (voir cours vecteurs)
On peut considérer les coordonnées cartésiennes Fx et Fy comme étant des composantes
orthogonales particulières de la force→
F dans les directions x et y.
jFF yy
ρ=
→
iFF xx
ρ=
→
→
F
j
x
y
θ i
θ
A
→F
A A
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Exemple n°1:Reprenons l’exemple de la figure1.
Déterminer les coordonnées cartésiennes de la force 1 / 2A→
.
Exemple n°2:Un camion embourbé est tiré horizontalement par deux tracteurs.
1T et 2T modélisent les
actions des câbles sur le
camion.
Questions :
1- Ecrire algébriquement 1T .
2- Ecrire algébriquement 2T .
3- Déterminer la résultante R des forces.
4- Calculer l’angle )R,x(ρ
=α
III .- Notion de moment d’une force :
x
y
OA
30°
1 / 2A→
(1000 daN)
2T→
1T→
x
y
camion
Tracteur 1
Tracteur 2
20°
30°
Données :
T1 = 120 kN
T2 = 75 kN
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Les effets d’une force sur un solide dépendent de la position de la force par rapport à ce
solide. Pour traduire avec précision les effets d’une force, compte tenu de sa position, il est
nécessaire de faire intervenir la notion de moments.
Exemple 1 : *Quel mouvement a tendance a faire la base de la grue ?:___________________________*Le moment que va subir la base est il le même dans les 2 positions et
pourquoi?:______________________________
_______________________________________
_________________________________
*Donnez les 2 paramètres intervenant dans
l’intensité de ce moment : _________________
*Quelle sera donc l’unité d’un moment ?:_____
Exemple 2 :*Tracez sur les 2 figures la direction de la force exercée par le doigt sur la pièce
rectangulaire ,que constatez-vous :____________________________________________
*Quelle est donc la règle que vous en tirez ?:____________________________________
III-1 Définition :
Soit,ℜ( 0, x→
, y→
, z→
) .On considère une force→
F (Fx ,
Fy , Fz) appliquée au point B( xB , yB , zB ) et un
point quelconque A(xA , yA , zA ).
Le moment en A de la force→
F est défini
par : ...........................)( =→→
F M A
*Pour trouver le sens/axes voir la méthode du tire-bouchon.
Très important :
Si la direction de la force n’est pas perpendiculaire avec la distance (ex :AB) alors il faut
projeter soit le vecteur force, soit la distance afin qu’ils deviennent perpendiculaires. III-2 Application : serrage d’un écrou
→
F
B
A
G
G
fig.3fig.4
Tracez d + sens de rotation
fig.1 fig.2
la base
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Calculer pour chaque cas le moment en A (couple de serrage). →
= daN F 15 // // ρ
→
F
Exemple 1 :
60°
B
B
250 mm
A
30°A
→
F
B
A
→
F
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2F→
1F→
A
100 mm120 mm
500 N
2m2,4m
1
→
F
Déterminer 2F→
de façon que :
0)F(M)F(M 2A1A =+→→
Exemple 2 :
Le poids de l’élévateur est négligé, déterminer 2F→
(contre-poids sur roues arrières) sachant que
F1=5000 daN pour que l’ensemble soit en équilibre.
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III-3 Vecteur-moment :En mécanique et surtout pour des problèmes dans l’espace (3D)
le moment sera modélisé par un vecteur-moment (double trait) qui sera calculé à l’aide du
produit vectoriel (voir fiche Produit Vectoriel).
La distance d s’exprime en mètres m, donc la norme du vecteur moment )F(MA
→→s’exprime
aussi en N.m.
-Pour l’exemple précédent de la clé , le vecteur moment en A de la force→
F se note:
Application :
→ →→→
∧= F ABF M A )(force
distance250 mm
A
°A
→
F
→
F
B
B
B
A
→
F
°
X
Y
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→
F
→
−F A
100 mm120 mm
F=500 N
220 mm
III-4 Couple et Vecteur-couple :
On appelle couple le moment engendré par deux forces de direction // de norme = et de
sens opposé.
Exemple :Déterminer pour chaque cas le moment du couple .
Remarque :En mécanique nous trouverons souvent des actionneurs rotatifs (moteurs, vérin rotatif, turbine etc…) qui
vont créer directement un couple, appelé Couple Moteur.
→
F
→
−F A
40 mm180 mm
F=500 N
→
F
→
−F A
F=500 N