Neutrons & Matière condensée : Structures Distances caractéristiques entre atomes: qq Å Solides cristallisés: axes de symétrie d'ordre 1, 2, 3, 4, 6 QC

Neutrons & Matière condensée : Structures

Distances caractéristiques entre atomes: qq ÅSolides cristallisés: axes de symétrie d'ordre 1, 2, 3, 4, 6

QC : symétrie d'ordre 5…

Amorphes

Liquides

Neutrons & Matière condensée : Dynamique

Excitations élémentaires : meV [eV – eV]k = 1/ , k’ : vecteurs d’onde incident, réfléchi

E = ħ2 k2/2m

= 1 Å E = 80 meV

= 4 Å E = 5 meV

Interaction Neutron – Matière

Nucléaire & Magnétique ( = ½ )

Diffusion : Elastique & Inélastique

Diffusion : Cohérente & Incohérente

Faisceau de neutrons monochromatique []

Relation de Bragg2dsin=

Diffraction de Neutrons / Poudres

Diffraction Diffusion Elastique Cohérente

kf = ki = 1/

[ 1-2 Å ]

K = kf - ki

K, scattering vector

kf

kiSample

Amplitudes de diffusion Nucléaire & Magnétique

A = b + 2 B I.A = b + 2 B I. + ( + ( r r00/2) 2/2) 2..MM f(K) f(K)

Nucléaire

b = (I+1)/(2I+1) b+ + (I)/(2I+1) b-

B = (b+ - b-)/(2I+1)

b 10-12 cm

Magnétique Interaction dipôle-dipôle

( r0/2) = 0.27 10-12 cm

M = M - (M.K) K / K2 (L, S)

f(K) = facteur de forme magnétique

= F (électrons non appariés)

Structures cristallinesStructures cristallines

b b 10 10-12-12 cm cm b A1/3H -0.374

D 0.667

Cr

Cr 0.3635

Mn -0.373

Fe 0.954

Co 0.253

Ni 1.03

58Ni 1.44

60Ni 0.28

62Ni -0.87

Cr

x=0

x=5.2 3T2 – = 1.225A – T=300K

LaNi5Dx & stockage d’hydrogèneJ.M. Joubert, M. Latroche, A. Percheron-Guégan

Laboratoire de Chimie Métallurgique des Terres Rares, CNRS, Thiais

LaNi5Dx P6/mmm

x=0

x=5.2

LaNi4.5Sn0.5Dx

LaNi5Dx & stockage d’hydrogène

La La (1a)(1a) 00 00 00

Ni/Sn (2c) 1/3 2/3 0

Ni/Sn (3g) 1/2 0 1/2

D (4h) 1/3 2/3 z B4

D (6m) x 2x 1/2 A2B2

D (12n) x 0 z AB3

D (12o) x 2x z AB3

A B

B

3T2 - Echantillons MgAl2O4 - V. Montouillout, D. Massiot, A. Douy, J.P. Coutures,

Orléans Taille particules 75Å = 7.5nm

3T2 - Echantillons MgAl2O4 - V. Montouillout, D. Massiot, A. Douy, J.P. Coutures,

Orléans

MgO : pourcentage pondéral = 1.35%

PdPd33MnDMnD0.80.8 / 3T2 (LLB, / 3T2 (LLB, = 1.225 Å) / = 1.225 Å) / T=300KT=300K

P. Önnerud, Y. Andersson, R Tellgren, P. Norblad, F.

Bourée & al

Solid State Communications 101 (1997) 433-437

AuCu3 structure-type

Notice that only the reflections with indices of different parity are strongly broadened (antiphase domains / AuCu3 structure-type)

Size [antiphase domain] = 175 Å = 17.5 nm

(CuIn)0.5MnTe2 / 3T2 (LLB, = 1.225 Å) / T=1.5K R. TOVAR, M. QUINTERO, R. FOURET, P. DERROLEZ, F. BOURÉE, B.

HENNION

Crystal structure and spin correlations in (AgIn)0.5MnTe2 and (CuIn)0.5MnTe2

alloys

Revista Mexicana Fisica 44, 3 (1998) 67-70

Structure cristalline / ZnS F-43m (CFC) - a

Structure magnétique / CuFeS2 (chalcopyrite)Quadratique (I-42d) – a, a, 2c

Magnetic correlation length

25Å = 2.5nm

Chemical disorder: Cu, In, Mn

Structures Magnétiques

(3d) Sc, Ti, V, Cr, Mn, Fe, Co, Ni, CuCr, Mn, Fe, Co, Ni, Cu

(4d) Rh, Pd, Zr

(4f) Ce, Pr, Nd, Sm, Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm, YbCe, Pr, Nd, Sm, Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm, Yb

(5f) UU, Np, Pu…

Electrons non appariés

Jij

T>TC

Etat Paramagnétique

Structures Magnétiques S Sij ij i jE J

Jij

0Si T>TC

Paramagnétique

0Si Jij

T<TC

Ferromagnétique

Jij

T<TC

AntiFerromagnétique

0Si

Jij

T<TC

Ferrimagnétique

0Si


bb

0.15 A1/3

10-12 cm

(( r r00/2) 2/2) 2..MM f(K) f(K)

( r0/2) = 0.27 10-12 cm

M = M - (M.K) K / K2 (L, S)

f(K) = facteur de forme

magnétique

= F (électrons non appariés)

• FN2 +FFM

2 Faisceau neutrons incidents non polarisé

• (FN +FFM)2 Faisceau neutrons incidents polarisé

f(sin/) / U3+

Facteur de forme magnétique<j0

>

<j0>+c2.<j2>

Structures cristallines

Structures magnétiques

3T2 - 3T2 - = 1.225 = 1.225 ÅÅ

G4.1 - G4.1 - = 2.425 = 2.425 ÅÅ

<j0> <j0>+c2.<j2>

FWHM2 = U.tg2 + V.tg + W

3T2 3T2 High Resolution Powder High Resolution Powder DiffractometerDiffractometer

F. Porcher (F. Bourée)B. Rieu

Images du bloc détecteurs/collimateurs (vue entrée

neutrons)

Images du bloc détecteurs/collimateurs (vue coté

détecteurs)

G4.1 Neutron Powder DiffractometerG4.1 Neutron Powder Diffractometer

G. André

D2B @ ILL

Ge (335)

= 1.595Å

106 n.cm-2.s-1

d/d ≥ 5 10-4

128 3He counting tubes

D20 @ ILL

HOPG (002)

= 2.4Å

4 107 n.cm-2.s-1

d/d … 10-3

PSD (1536)

European Neutron-Muon European Neutron-Muon PortalPortalUse Neutrons / FacilitiesUse Neutrons / Facilities

Facteurs de Structure Nucléaire & Magnétique

FN = i bi exp (2i K.ri), scalaire

FFM = j ( r0/2) M f(K) exp (2i K.rj), vecteur

Intensité <FN.FN*> + <FFM.FFM*>

<FN.FN*> FN, facteur de structure nucléaire

<FFM.FFM*> FMM, facteur de structure magnétique


b b ++ (( r r00/2) 2/2) 2..MM f(K) f(K)

Structure cristalline: cubique, 1 atome / maille

100 200111110 210

T > TC

Structure Ferromagnétique [F]

T < TC

100 200111110 210

100

200

111

110

210

Structures Antiferromagnétiques [GG, CC, AA]

T < TN

Maille Magnétique

a, a, 2a

Structure Antiferromagnétique [A]

200

111

110

210

T < TN

100 200111110 210

101/2 103/2111/2 201/2 211/2001/2


T < TN

Maille Magnétique

2a, 2a, a

Structure antiferromagnétique [C]

T < TN

100 200111110 210

3/2 1/2 0

3/2 1/2 1

1/2 1/2 0

1/2 1/2 1

3/2 3/2 0

3/2 3/2 1


T < TN

Maille Magnétique

2a, 2a, 2a

Structure antiferromagnétique [G]

T < TN

100 200111110 210

1/2 1/2 1/2 3/2 1/2 1/2 3/2 3/2 1/2

100 200

111110 210

kF = (0 0 0)

1/2 1/2 1/2 3/2 1/2 1/2 3/2 3/2 1/2 3/2 1/2 0

3/2 1/2 1

1/2 1/2 0

1/2 1/2 1

3/2 3/2 0

3/2 3/2 1

101/2 103/2111/2 201/2 211/2001/2

kA = (0 0 ½)

kC = (½ ½ 0)

kG = (½ ½ ½)

K = G k

Structure Antiferromagnétique k = (0 0 1/2)k = (0 0 1/2)

Propagation vector k description of the magnetic structure

Structure Ferromagnétique k = (0 0 0)k = (0 0 0)

Atom "l, j" : r l,j = Rl + rj

Rl = n1 a + n2 b + n3 c

rj = xj a + yj b + zj c Propagation vector : k = kx a* + ky b* + kz c*

Fourier component: m (-k) = m* (k)

Propagation vector k description of the magnetic structure

Structure Ferromagnétique k = (0 0 0)k = (0 0 0)

Atom "l, j" : r l,j = Rl + rj

Rl = n1 a + n2 b + n3 c

rj = xj a + yj b + zj c Propagation vector : k = kx a* + ky b* + kz c*

Fourier component: m (-k) = m* (k)

Helimagnetic Structure k = (0 0 kk = (0 0 kzz)) Ml = M [cos(2k.Rl) u + sin(2k.Rl) v]Ml = k,-k m(k) exp(-2i k.Rl)m(k) = 1/2 M ( u + i v) ; m(-k) = m*(k) = 1/2 M ( u - i v)

k = (0 0 ½)

Fp_Studio - k = (0 0 1/2) – AntiFerromagnetic Structure

Fp_Studio - k = (0 0 0) –Ferromagnetic Structure

Fp_Studio - k = (0 0 1/8) – Helimagnetic Structure

Fp_Studio - k = (0 0 1/4) – Sinusoidal/Helimagnetic Structure

Fp_Studio - k = (=1/10 0 0) – Helimagnetic Structure

Diffraction de Neutrons

2B

Vecteur de propagation k

Neutron [Powder] Diffraction

K, vecteur de diffusionK, vecteur de diffusion

k, vecteur de k, vecteur de propagationpropagationk = (0 0 0)k = (0 0 0)k = (0 0 1/2)k = (0 0 1/2)k= (0 0 kk= (0 0 kzz))

FM(K) = ].2[exp).(

,

,2

,jl

jl

jll,j rKi

K

KKMM

h k l entiersh k l entiers(k(kxx k kyy k kzz))

K = G - k K = G - k MMK = G + kK = G + k

G = G = h h a* + a* + k k b* + b* + l l c*c* NN

]).(2exp[ ll

RkKi

T=18K

T=1.4K

TbNi2Ge2 - G4.1

Thermodiffractogramme

002

101

T1=17K

T2=10.25K

Groupe d’espace quadratique: I4/mmm

Tb3+ (2a) [0 0 0]; [½ ½ ½]

TbNi2Ge2 - G4.1 – T=85K [T>TN]

002

101 110

103

112004

1 0 3/4

½ ½ 0

½ ½

½…

KTb3F12: Structures Cristalline et

Magnétique D. Avignant, M. El Ghozzi, E. Largeau

Laboratoire des Matériaux Inorganiques, Université Blaise Pascal, Aubière, France

Tb3+ , Tb4+

/ TN = 3.6K

Structure Cristalline : I4/mmm I4/m

KTb3F12 I4/mmm

K (2a) 0 0 0Tb3+ (2b) 0 0 1/2Tb4+ (4d) 0 1/2 1/4F1 (8i) x1 0 0F2 (16n) x2 0 z2

KTb3F12 I4/mK (2a) 0 0 0Tb3+ (2b) 0 0 1/2Tb4+ (4d) 0 1/2 1/4F1 (8h) x1 y1 0F2 (16i) x2 y2 z2

bK = 0.367 bTb = 0.738 bF = 0.565

310/130 – 301/031 – 103/013

c

Tb3+

Tb4+

a

b

T=5KT=5Kx1 = 0.3462(2)y1 = 0.0267(2)x2 = 0.2381(1)y2 = 0.0436(1)z2 = 0.6794(1)

a = b = 7.6790(1)Åc = 7.5241(1)ÅE. Largeau, M. El Ghozzi, D. AvignantJournal of Solid State Chemistry 139 (1998) 248-258

I4/mI4/m

Tb3+ (2b) 0 0 1/2Tb4+ (4d) 0 1/2 1/4

[ TbF8 ]5- [ TbF8 ]4- polyhedra

KTbKTb33FF1212

KTb3F12: Structure Magnétique

Maille CristallineMaille Cristalline: a, a, cRègle de Sélection: h + k + l pair

Maille magnétiqueMaille magnétique: a, a, cRègles de Sélection: h + k + l impair; l

pair

TN

TN

KTb3F12 - G4.1 - =2.425A

T=3.75K - T=1.4K – [1.4K – 3.75K]

T > TN

T < TN

Différence: [T>TN] – [T<TN]

Maille magnétiqueMaille magnétique: a, a, cRègles de Sélection: h + k + l impair; l pair

< FM(K) . FM*(K) >


TbTb3+3+ (2b) : 0 0 ½ (2b) : 0 0 ½TbTb4+4+ (4d) : ½ 0 (4d) : ½ 0 ¼ ¼

TbTb3+3+ [0 0 1/2] [0 0 1/2] M M11

TbTb3+3+ [1/2 1/2 0] -M [1/2 1/2 0] -M11 TbTb4+4+ [1/2 0 1/4] [1/2 0 1/4] M M22

TbTb4+4+ [0 1/2 3/4] -M [0 1/2 3/4] -M22 TbTb4+4+ [1/2 0 3/4] [1/2 0 3/4] M’ M’22

TbTb4+4+ [0 1/2 1/4] -M’ [0 1/2 1/4] -M’22

)](2[exp).(

2 iiii

ii lzkyhxi

K

KKMM

h + k + l impair M[½+x, ½+y, ½+z] = - M[x,

y, z]

(M1)2 + (M2 – M’2)2 = 0

M1 , M2 , M’2

l impair FM(K).FM*(K) = 0

M1 = 0

M2 , M’2 = M2


100001

111 210201 102

300221 212

003

311

001

320 302

203

M[Tb3+] = 0

M[Tb4+] = 6.85(5) B

M // c

a,c; S; Z; U, Y; M

RN = 3.50%

RM = 2.85%

E. Largeau & al, JMMM 261,1-2 (2003) 93-104

Tb3+

Tb4+K+

2:2:1 – Structures Cristallines & 2:2:1 – Structures Cristallines & MagnétiquesMagnétiquesU2T2X / R2T2X

P4/mbm (N° 127) Groupe d’espace quadratique

[ R = Ce, Nd, Tb, Dy, Ho, Er; T = Ni, Pd ; X = In, Sn]

U, R (4h) x ½ + x ½

T (4g) x ½ + x 0

X (2a) 0 0 0

D. Laffargue, PhD [1997], ICMCB (Bordeaux), LLB

a ~ 7.5 A

c ~ 3.5 A

xU ~ 0.175

xT ~ 0.375

U1

U3

U4

U2 U1

U3

U4

U2

2:2:1 [P4/mbm] – Structures 2:2:1 [P4/mbm] – Structures MagnétiquesMagnétiques

StructureAntiferromagnétique

k = (0 0 0)k = (0 0 0)

StructureAntiferromagnétique

k = (0 0 1/2)k = (0 0 1/2)

U2Rh2Sn

U2Ni2Sn

U2Ni2In

U2Pd2.4Sn0.6

U2Pd2Sn

U2Pd2In

001 101100

110

200 210 111

100, 101

P4/mbm selection rules

U2Pd2In - T=50K – T=1.5K - G4.1 - =2.425A

Structure Magnétique / TN = 35K

U1

U3

U4

U2

2:2:1 – Structures Cristallines & 2:2:1 – Structures Cristallines & MagnétiquesMagnétiques

UU22PdPd22In: Structure MagnétiqueIn: Structure Magnétique

Maille magnétique: a, a, cMaille magnétique: a, a, c

Nombre atomes magnétiques /maille = 4

3 x 4 = 12 paramètres (composantes moments magnétiques)

Analyse de Symétrie [Bertaut]: P4/mbm, k = (0 0 0), / (4h)Analyse de Symétrie [Bertaut]: P4/mbm, k = (0 0 0), / (4h)

U1

U3

U4

U2

4/4/mmmmmm

1 [x y z] E2 [-x -y z] 2z

3 [-x y -z] 2y

4 [x -y -z] 2x

5 [y x -z] 2[110]

6 [-y -x -z] 2[1-

10]

7 [y -x z] 4z3

8 [-y x z] 4z1 [-x -y -z] I2 [x y -z] mz

…

1 0 0

0 1 0

0 0 1

E -1 0 0

0 -1 0

0 0 1

2z -1 0 0

0 1 0

0 0 -1

2y 1 0 0

0 -1 0

0 0 -1

2x

0 1 0

1 0 0

0 0 -1

2[110

] 0 1 0

-1 0 0

0 0 1

4z3

0 -1 0

1 0 0

0 0 1

4z 0 -1 0

-1 0 0

0 0 -1

2[1-10]

-1 0 0

0 -1 0

0 0 -1

1 0 0

0 1 0

0 0 -1

1 0 0

0 -1 0

0 0 1

-1 0 0

0 1 0

0 0 1 0 -1

0

-1 0 0

0 0 1

0 1 0

1 0 0

0 0 1

0 -1 0

1 0 0

0 0 -1

0 1 0

-1 0 0

0 0 -1

m

m

Groupe d’espace: Groupe d’espace: P4/mbmP4/mbm

1 [x y z] E2 [-x -y z] 2z

3 [½-x ½+y -z] 2y [0 ½ 0] - [¼ 0

0]

4 [½+x ½-y -z] 2x [½ 0 0] - [0 ¼ 0]

5 [½+y ½+x -z] 2[110] [½ ½ 0] –

[0 0 0]

6 [½-y ½-x -z] 2[1-10] [0 0 0] - [½

0 0]

7 [y -x z] 4z3

8 [-y x z] 4z

1 [-x -y -z] I2 [x y -z] mz

…

Moment magnétique = vecteur Moment magnétique = vecteur axialaxial

U1 [x 1/2+x 1/2]

U2 [1-x 1/2–x 1/2] U3 [1/2-x x 1/2] U4 [1/2+x 1-x 1/2]

Element de symétrie G(k)Element de symétrie G(k): -x -: -x -y zy z

Element de symétrie G(k)Element de symétrie G(k) : x y : x y zz

U1

U3

U4

U2

m

m

[x y z] 1

[-x -y z] 2

[1/2-x 1/2+y -z] 3

[1/2+x 1/2-y -z] 4

[1/2+y 1/2+x -z]

5

[1/2-y 1/2-x -z]

6

[1+y 1-x z]

7

[1-y 1+x z]

8

P4/mbm 1 2 3 4 5 6 7 8 1 2 3 4 5 6 7 8

1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1

2 1 1 1 1 1 1 1 1 -1 -1 -1 -1 -1 -1 -1 -1

3 1 1 1 1 -1 -1 -1 -1 1 1 1 1 -1 -1 -1 -1

4 1 1 1 1 -1 -1 -1 -1 -1 -1 -1 -1 1 1 1 1

5 1 1 -1 -1 1 1 -1 -1 1 1 -1 -1 1 1 -1 -1

6 1 1 -1 -1 1 1 -1 -1 -1 -1 1 1 -1 -1 1 1

7 1 1 -1 -1 -1 -1 1 1 1 1 -1 -1 -1 -1 1 1

8 1 1 -1 -1 -1 -1 1 1 -1 -1 1 1 1 1 -1 -1

9 1 0 0 1

-1 0 0 -1

1 0 0 -1

-1 0 0 1

0 1 1 0

0 -1 -1 0

0 -1 1 0

0 1 -1 0

-1 0 0 -1

1 0 0 1

-1 0 0 1

1 0 0 -1

0 -1 -1 0

0 1 1 0

0 1 -1 0

0 -1 1 0

10 1 0 0 1

-1 0 0 -1

1 0 0 -1

-1 0 0 1

0 1 1 0

0 -1 -1 0

0 -1 1 0

0 1 -1 0

1 0 0 1

-1 0 0 -1

1 0 0 -1

-1 0 0 1

0 1 1 0

0 -1 -1 0

0 -1 1 0

0 1 -1 0

Representation analysis [Bertaut]: P4/mbm, k = (0 0 0)

22

U1

U3

U4

U2

U1

U3

U4

U2

U1

U3

U4

U2

U1

U3

U4

U2

U1

U3

U4

U2

U1

U3

U4

U2

22

U1

U3

U4

U2

U1

U3

U4

U2

U1

U3

U4

U2

U1

U3

U4

U2

U1

U3

U4

U2

U1

U3

U4

U2

''/4 mmbP'''/4 mbmP

''/'4 mmbP

bmmP '/4

'''/'4 mbmP bmmP '/'4

22

100 110 200001

210101

111

U1

U3

U4

U2

22

100 110 200001

210101

111

U1

U3

U4

U2

22

100 110 200001

210101

111

U1

U3

U4

U2

22

100 110 200001

210101

111

U1

U3

U4

U2

22

100 110 200001

210101

111

U1

U3

U4

U2

22

100 110 200001

210101

111

U1

U3

U4

U2

22

U1

U3

U4

U2

T = 1.5K M = 1.55B

100 110 200 210 111

001 101

U2Pd2In magnetic structure

CeCe22PdPd22Sn: structure magnétique Sn: structure magnétique

Magnetic susceptibility

TN = 4.8(2) K

TC = 3.0(2) K

Neutron Powder Diffraction

CeCe22PdPd22Sn: structure magnétique Sn: structure magnétique

TN =4.8 K

TC =3 K

MMll = M cos(2 = M cos(2k.Rk.Rll) ) // c // c

k = ( kk = ( kxx 0 0) - k = ( 0 0 0) 0 0) - k = ( 0 0 0)

T = 4K – – kx = 0.105 - - M = 1.75 B

CeCe22PdPd22Sn: structure Sn: structure

magnétique magnétique

T < TC

110-

110+

200-

210-

111-

120-

020+-

200+

111+

120+

210+Ce2Pd2Sn

110-

110+

200-

210-

111-

120-

020+-

200+

111+

120+

210+

110-

110+

200-

210-

111-

120-

020+-

200+

111+

120+

210+Ce2Pd2Sn

TC < T < TN

TC < T < TN

MMll = M cos(2 = M cos(2k.Rk.Rll) ) // c // c

k = ( kk = ( kxx 0 0) - k = ( 0 0 0) 0 0) - k = ( 0 0 0)

kx = 0.100

Structures Magnétiques et Structures Magnétiques et DiffractionDiffraction de de NeutronsNeutrons

Règles de sélection KTb3F12

U2Pd2In, Ce2Pd2In

Bertaut’s Representation Analysis

Analyse de symétrie

Maille magnétique / Vecteur de propagation

- Commensurable

- Incommensurable

2M

LLB FULLPROF J. Rodriguez-Carvajal

- < FM.FM*> domaines magnétiques

Symétrie cubique: M, direction

Symétrie uniaxiale: M// et M uniquement, soit φ

- Cas où plusieurs vecteurs de propagation: (k, k’)

Déphasage (k, k')?

M1, M2 [V] ou V1, V2 [M] ?

ATTNATTN

Simple-k Simple-k &&

domaines domaines magnétiquesmagnétiques

(proportions (proportions ))

Triple-kTriple-kMonodomaMonodoma

ineine

b*b*

c*c*

a*a*

- Simple-k ou multi-k?


Simple-k ou multi-k?

Simple-k Triple-kDouble-k

k = (0 0 ½)

Mk // k

k = (½ ½ 0)

Mk k


POURQUOI?POURQUOI? Interaction magnétique dipolaireJ1, J2, ... (échange magnétique) Champ cristallin (CEF)…

NE PAS OUBLIERNE PAS OUBLIER Mesures magnétiques : (T), M(H, T)

Résistivité électrique: (T) Chaleur spécifiqueEffet Mössbauer …


C.G. Schull, J.S. Smart

Phys. Rev. 76 (1949) 1256-1257

Detection of Antiferromagnetism by Neutron Diffraction

C.G. Schull, W.A. Strauser, E.O. Wollan

Phys. Rev. 83 (1951) 333-345

Neutron Diffraction by Paramagnetic and Antiferromagnetic substances

A. Herpin, P. Mériel, J. Villain

CRAS 249 (1959) 1334-1336

Structure Magnétique de l’alliage MnAu2

A. Herpin, P. Mériel

Journal de Physique… 22 (1961) 337-348

Etude de l’Antiferromagnétisme Hélicoïdal de MnAu2 par Diffraction de Neutrons

European Neutron-Muon PortalEuropean Neutron-Muon PortalUse Neutrons / FacilitiesUse Neutrons / Facilities

Société Française de NeutroniqueSociété Française de NeutroniqueJDN15 / Etudes Structurales par Diffraction de Neutrons…JDN15 / Etudes Structurales par Diffraction de Neutrons…

www.neutron-sciences.orgwww.neutron-sciences.org« Structures magnétiques, diffraction de neutrons et symétrie »

F Bourée, J. Rodriguez-Carvajal

Qq références…

Documents

Neutrons & Matière condensée : Structures Distances caractéristiques entre atomes: qq Å Solides cristallisés: axes de symétrie d'ordre 1, 2, 3, 4, 6 QC