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cours surles representations d'etat
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CHAP 4 : LA REPRESENTATION D’ETAT
I- INTRODUCTION
La description d’un système linéaire à l’aide de la fonction de transfert ne permet pas de
tenir compte de l’histoire du système à un moment donné car la fonction de transfert est
définie lorsque les toutes les conditions initiales sont nulles. La modélisation d’un système à
l’aide d’une fonction de transfert la prive de donc de sa mémoire, en plus, dans le cas d’un
système à plusieurs entrées et à plusieurs sorties, on ne sait pas définir une fonction de
transfert liant les sorties aux entrées. L’approche dite moderne des systèmes, plus
fructueuse résous ce problèmes posés par le modèle précédent. Elle est même applicable
aux systèmes non linéaires et aux systèmes variant dans le temps.
Cette approche est basée sur le concept d’état
II- NOTION D’ETAT
La notion d’état découle d’une importante caractéristique des systèmes dynamiques à savoir
que leur comportement dépend de leur histoire. Ainsi, à un instant t>to (instant initial), le
comportement de tel systèmes peut être déterminé connaissant premièrement l’entré du
système, deuxièmement l’état du système à l’instant to.
Tout système dynamique étant régis par une équation différentielle (ou équation aux
différences en temps discret), illustrons la notion d’état dans le cas du réseau RC.
Considérons le circuit électrique ci-dessous :
Ce système est régi par l’équation différentielle
Dans le cas de la charge du condensateur à travers la résistance, considérons qu’à l’instant
t=to on ferme l’interrupteur et cherchons l’évolution du courant i(t) dans le circuit :
Notons y(t) = i(t), et e(t) = Ri(t) + s(t),
e(t)
I(t)
S(t) Vc(t)
Y(t)
d’où on aura
s(t) étant l’étape intermédiaire pour trouver y(t), il est l’état du système :
s(t) dans cet exemple est l’état du système dont dépend de la sortie y(t). il (s(t)) suffit pour
déterminer y(t) pour tout instant t>to connaissant le signal d’entrée e(t).
III- VARIABLES ET EQUATIONS D’ETATS
Les variables d’états donnent une description de l’évolution du système la plus complète
possible. Dans un système donné, les paramètres décrivant les réservoirs d’énergies (tension
aux bornes d’un condensateur, courant dans une self) fournissent un jeu possible de
variables d’état dont le nombre qui qualifie l’ordre du système n’est pas toujours évident à
déterminer. Dans le cas d’un système à une entrée et à une sortie, la représentation d’état
est décrite par le système d’équation suivant
x(to) condition initiale de l’état.
En multipliant l’équation (1) par , on obtient
L’idée de la variable d’état et de la représentation interne des systèmes est issue de la
méthode de description des équations différentielles à l’aide de variables d’états ramène la
résolution d’une équation différentielle d’ordre n à la résolution d’une équation
différentielle d’ordre 1.
Soit une équation différentielle de la forme
On donne x(to), , … des conditions initiales connues .
On défini ici une variable
L’équation (3) peut donc s’écrire sous la forme
Equation d’état
Equation de sortie
x1, x2,x3,…,xn sont ici des variables d’état. Ces variables forment un espace de dimension n
appelé espace d’état. Une équation différentielle d’ordre n admet donc une représentation
d’état à n variables d’états dont la solution est obtenue de proche en proche en résolvant
des équations différentielles d’ordre 1.
IV- GENERALISATION DE LA RESOLUTION DE L’EQUATION D’ETAT
Un système ayant plusieurs entrées et plusieurs sorties conduit à une représentation
matricielle des équations d’états obtenues dans le cas d’un système mono entré et mono
sortie.
Avec une matrice n , A une matrice n , X = , E = une
matrice , B une matrice , y = une matrice , C une matrice ,
D une matrice et X = le vecteur des conditions initiales.
A : matrice d’état ou matrice fondamentale
B : matrice d’entrée
C : matrice de sortie
D : matrice de couplage
X : vecteur d’entrée
Y : vecteur de sortie
La structure d’un système dans le cas de la représentation d’état est la même qu’il s’agisse
d’un système à une entrée et une sortie ou d’un système à plusieurs entrées et plusieurs
sorties d’où la le schéma bloc de la représentation d’état généralisé suivant :
Figure
IV 1- solution de l’équation d’état généralisée
La solution obtenue dans le cas d’un système à une entrée et à une sortie est
Cette solution nécessite l’évaluation de l’exponentielle de la matrice d’état. Plusieurs
méthodes permettent de le faire, notamment le développement en série de , la
diagonalisation de la matrice A, la transformée inverse de Laplace et l’application du
théorème de Hamilton-Cayley
IV 1 1- développement en série
Pour toute matrice carrée A, le développement en série de vaut
IV 1 2- diagonalisation de la matrice
Si la matrice d’état A est diagonale, alors vaut :
Avec
Si A n’est pas diagonale, mais diagonalisable, il existe alors une matrice M telle que :
où est une matrice diagonale constituée des valeurs propres de A.
On montre que dans ce cas,
La matrice diagonalisante M qui est la matrice de changement de base a ses colonnes
formées par les composantes des vecteurs propres de A.
IV 1 3- transformation de Laplace inverse
En appliquant la transformée de Laplace aux n équations de l’équation d’état matriciel et en
regroupant les termes sous forme matricielle, on obtient la transformée de Laplace de cette
équation qui vaut :
Par transformation inverse de Laplace, on a :
Par analogie à on conclut que
IV - 2 fonction de transfert d’un système défini par une équation d’état généralisé
La fonction de transfert d’un système est le rapport de la transformée de Laplace de la
sortie de ce système à la transformée de Laplace de son entrée aux conditions initiales
nulles.
E : entrée
Y : sortie
X(to)
TL à condition initiales nulles
De (1) on a
(3) dans (2) donne
Donc
Par transformée inverse de Laplace on a :
la réponse impulsionnelle h(t) est une matrice dont la colonne d’indice j est obtenue en
appliquant une impulsion de Dirac à l’entrée ej(t) de E(t), les autres entrées étant nulles et
en observant l’évolution des sorties y1(t), y2(t), … telles que
y1(t) = h1j , y2(t) = h2j …