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Teneur en eau des sols en génie civil
Mesures par méthodes électromagnétiques
Cyrille FAUCHARD – Florence SAGNARD
ERA23 – CETE Normandie Centre
24 octobre 2007
Objectifs de la recherche à l’ERA23
Caractérisation des sols et des structures du génie civil par méthodes électromagnétiques
ERA23 UtilisateursRecherche
LCPC, Universités
Basse Fréquence
(MEBF)
Haute Fréquence
(MEHF)
Méthodes Electromagnétiques Haute Fréquence
Cyrille Fauchard – 30 mars 2006 – ERA23
Techniques : Radar Radar Radar Radar impulsionnelimpulsionnelimpulsionnelimpulsionnel, radar , radar , radar , radar à sauts sauts sauts sauts de de de de frfrfrfréquencesquencesquencesquencesDomaine de fréquences : qqqqqqqq MHz MHz MHz MHz à 20 GHz 20 GHz 20 GHz 20 GHz Profondeur d’investigation : qqqqqqqq cm cm cm cm à qqqqqqqq mmmm
Terrassement, ouvrages d’art, bétonsChaussées
Couche de surface
Couche d'assise
Couche de forme
Sol support
Base
Fondation
RoulementLiaison
(env. 1 m)
Sables, limons, argiles
1- Méthodes électromagnétiques haute fréquence
Ondes
émises réfléchies réfractées
Récepteur (R) Emetteur (E)
Cible
Système radar
1-1 Principe général d’un système radar
t (ns)
Amp
écho de
surface
1ère interface
2ème interface
3ème interface
écho direct
E R
Air
Multicouche
Système radar Signal temporel
e1, εεεε r1
e2, εεεε r2
e3, εεεε r3
t (ns)
d (m ou km)
Interfaces entre deux couches
Sens de déplacement du radar
2 Mesures de la teneur en eau avec un analyseur et des antennes
Analyseur vectoriel de réseau
Sol
S11
Mesures des fréquences de résonance �permittivité à des fréquences données – teneur en eau par formules de CRIM, de Topp…�étude de dispersion
Monopôle quart d’onde
Sol
S11 et S21
Mesures des temps de trajet dans l’air et le matériau par IFFT�permittivité apparente – teneur en eau par formule de CRIM, de Topp…
Antennes papillons
S11 Antennes boucles
Sol
Local
Continu
3 Mesure de la teneur en eau avec un monopôle quart d’onde
Analyseur vectoriel de réseau (VNA Anritsu S332 D Site Master) Mesure S11 sur [25 MHz, 1 GHz]
Réprésentation qualitative
4/λ
S11
25 MHz 1 GHz
matair fff −=∆
0
S11(dB)
Résultat : Mesure S11 sur [25 MHz, 1 GHz]
l
Sol
Permittivité ε
Formule de Topp
Formule de CRIM + Mesure densité
(GPV)
Teneur en eau volumique
Teneur en eau massique
air
sol
4 Monopôle étudié
d
h
y
z
Sol (εεεε’, εεεε”)
Air
Disque
Monopole
x
2a• Bande de fréquences :
[0.1 ; 4] GHz
• Géométrie du monopole :
longueur h < 10 cmrayon 0.5 mm < a < 1.5 mmrayon du disque d/h > 10
• Caractéristiquesdiélectriques du sol :
2.5 < εεεε’ < 150 < σσσσ < 0.1 S.m-1
Cable coaxial S11( ωωωω)
6 Mesure de la teneur en eau : méthodologie générale
Objectif : obtenir la teneur en eau à partir de la mesure de la permittivité apparente du milieu
Mesure dans l’air : [Hz ]
Mesure dans le matériau : [Hz ]
lc
f air
40 =
a
mat
l
cf
ε40 =
3624122 10.3.410.5.510.92.210.3.5 aaaTopp εεεθ −−−− +−+−=Formule de Topp :
( )airgs
h
aire
aira εερρ
εεεε
θ −+−−
=Formule de CRIM :
ww
ww
d
eau
hh)1()1( +
=+
=ρ
ρθFormule de converstion :
121 10.279.1*10.85.3*10.249.1 −−− −−= haLabo ρεθ
2
0
0
=
mat
air
af
fε
(Ou autres formalismes) :
7 Teneur en eau volumique estimée au monopôle quart d’ondeméthodes des fréquences de resonance
Mes. CER : séchage + GPV
Mes. Labo (CRIM) : GPV + mes. ε
Mes. Topp : mes. ε
Comparaison de 3 approches
¼ dddd’ondeondeondeonde
Teneur en eau volumique : précision équivalente pour les 3 méthodes
8 Teneur en eau massique estimée au monopôle quart d’onde
Mes. CER : séchage
Mes. Labo (CRIM) : GPV + mes. ε
Mes. Topp : GPV +mes. ε
Comparaison de 3 approches
¼ dddd’ondeondeondeonde
Limites : précision moins satisfaisante pour Topp et CRIM par rapport au séchage
9 Amélioration de la méthode d’estimation de la permittivité (Sagnard, 2007)
Algorithme des fréquences de résonance
Modèle de Wu / Smith(approche analytique)
Sonde Monopole (réflexion)
Filtrage
Modélisations
Expérimentations
Simulations FDTD(approche numérique)
Algorithme HR de Prony
)(11ωS
Analyse paramétrique
Permittivité complexe Teneur en eau volumique
Monopole
Coefficient de réflexion
Approximation par un polynôme rationnel
10 Monopôle long – modèle analytique
• HypothesesMonopole geometry: a / λλλλ << 1 ; a / h << 1 ; h > λ λ λ λ Infinite ground planeSoil complex permittivity:
0
" ')(')( εωσ
εωεεωε jjrm +=+=
• Input impedance
][)(4
)(11 0 OhmsCUSkj
Z+
=µω
ω
2/1
000 )'(
εωσ
εεµωαβ jjk +=+=
Wu, T.T., 1961. J. Math.Phys., vol. 2, n. 4, 550-57 ; Olson, S.C., Iskander, M.F., 1986. IEEE Trans. Inst. Meas., vol. IM-35, n. 1, 2-6
0
0
)(11
)(11)(11
ZZ
ZZS
+−
=ωω
ω
−−=+
−−−−=
)()sin(')cos('
)cos()'2()sin()'2(
2
1
32 AAjUkhSkhT
khSSkhTTC
Input reflection coefficient
: wavenumber of the soil
0Z : coaxial characteristic impedance
11 Monopôle court – modèle analytique
• HypothesesMonopole geometry: a / λλλλ << 1 ; |kh| << 1
Infinite ground planeSoil complex permittivity:
0
" ')(')(εω
σεωεεωε jjrm +=+=
• Input impedance
)()()(110
khZhk
khkhZ nrm == ε
Normalized impedance
++++++++++
=
=
m
m
m
m
n
khakhjakhakhja
khbkhjbkhbkhjb
kh
Kj
khZhk
khkhZ
)(...)()()(1
)(...)()()(1
)(11)()(
3
3
2
21
33
221
0
2
0
)(hk
khrm =εwhere:
0
0
)(11
)(11)(11
ZZ
ZZS
+−
=ωω
ω
Input reflection coefficient
−=
→)(11
)(lim
0
2
0hkZ
hk
hkjK s
s
hks
Smith, G.S., Nordgard, J.D., 1985. IEEE Trans. Antennas Propagat., vol. AP-33, n. 7, 783-792.
4=m has been fixedOrder
12 Fréquence de résonnace
0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4-20
-15
-10
-5
0
5
frequency [GHz]
S11
[dB
]
(1) Selection by gradient determination of local minima of measurement data, and low pass interpolation for data resampling
0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4-20
-15
-10
-5
0
5
frequency [GHz]
S11
[dB
]
(2) Extension of the detection of local minima to several values of εεεεm’
εεεε’=3 εεεε’=3,5,7
0 5 10 150
1
2
3
4
5
6
7
real permittivity
reso
nan
t fr
eque
ncy
[G
Hz]
f2
numerical
analytical
f1
f3
0 5 10 150
1
2
3
4
5
6
7
real permittivity
reso
nan
t fr
eque
ncy
[G
Hz]
f2
numerical
analytical
f1
f3
(3) Plots of the variation of the first resonant frequencies versus the real permittivity issued form both modeling of the antenna
4.5 5 5.5 6 6.5 7 7.5 80
0.5
1
1.5
2
real permittivity
reso
nanc
e fr
eque
ncy
[GH
z]
Intersection range for f2
Intersection range for f1
(4) Determination of the variation range of the real permittivity from the resonant frequencies measured
estimated range for εεεε’
(5) Applying a least square criterion to compare theoretical and experimental data for the estimation of εεεε’
FDTD simulations
Numerical model
Analytical model
13 Filtre de Prony
Hypotheses : - Modeling of the transfer function in a wide frequency band- A multipath propagation channel- M decorrelated paths - A complex propagation time ττττk per path
εεεε’ ; εεεε”
d1
ττττ1τ2
Incident wave
mediumd2
εεεε’ ; εεεε”
Reflected waves
∑
∑
=
+−+−
−
=
=
=M
k Z
njT
b
jT
k
jM
kkn
n
k
skk
k
kk
nk
eea
eaH
1
)(
~
)(
~
1
0~
~)(~
4342143421ωαωα
ωτω
0)(~~ ωα kk jTkk eab +−=
s
nn
nf
ωωπω
+==
0
2
kkk jT ατ −=~
)(~
nH ω
maxmin ωωω ≤≤ n
nk
M
kkn ZbH ∑
=
=1
~)(
~ ω
skk jTk eZ ωα )( +−=
Complex propagation
time
14 Approximation polynomiale
0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4-12
-10
-8
-6
-4
-2
0
2
frequency [GHz]
S11
[dB
]
(1) Calibration process: reading and filtering (FIR filter) reference data associated with a known medium ( εεεε’,εεεε”)
(2) Calibration process: determination of the 9 coefficients of the rational polynomial function fitting the data
0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4-12
-10
-8
-6
-4
-2
0
2
frequency [GHz]
S11
[dB
]
εεεε’=3Initial data
Data filtered
Data filteredPolynomial fit
(3) Data analysis and complex permittivity estimati on for an unknown medium: determination of the best solution among the 6 possible solutions
0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4-12
-10
-8
-6
-4
-2
0
2
frequency [GHz]
impe
danc
e Z
110.5 1 1.5 2 2.5 3
-0.25
-0.2
-0.15
-0.1
-0.05
0
frequency [GHz]
imag
inar
y p
erm
ittiv
y
0.5 1 1.5 2 2.5 34
4.5
5
5.5
frequency [GHz]
rea
l per
mitt
ivy
Reference dataData of an unknown medium
Best fitting curve
(4) Final permittivity estimation
Real permittivity Imaginary permittivity
εεεε’=3
4=morder
15 Résultats (Sagnard 2007)
0 5 10 15 202
3
4
5
6
7
8
9
10
volumetric moisture content
real
pe
rmitt
ivity
Pure sand
Our data from resonant
frequencies
Clay sand
Initial Toppmodel
Polynomial fits (degree 3)
CRIM fits
(%)
Data from the prony
model
1.819.841.86 10-2
+/-0.209.43+/-0.359.4811.2%
1.797.871.36 10-2
+/-0.207.01+/-0.567.229.26%
1.696.399.28 10-3
+/-0.206.47+/-0.286.377.48%
1.564.046.24 10-3
+/-0.104.40+/-0.144.255.07%
1.543.893.80 10-3
+/-0.103.49+/-0.143.402.59%
1.342.881.89 10-3
+/-0.102.32+/-0.142.130%
[kg.dm-3]
Cavity meas. at f0=1.3G
Hzεεεε’eff
(+/-5%)
PronyAlgo.
σσσσ[S/m]
PronyAlgo.∆ε∆ε∆ε∆ε’
PronyAlgo.εεεε’eff
Res. freq. Algo. ∆ε∆ε∆ε∆ε’
Res. freq. Algo.εεεε’eff
Mois-tureby
weight
1.819.841.86 10-2
+/-0.209.43+/-0.359.4811.2%
1.797.871.36 10-2
+/-0.207.01+/-0.567.229.26%
1.696.399.28 10-3
+/-0.206.47+/-0.286.377.48%
1.564.046.24 10-3
+/-0.104.40+/-0.144.255.07%
1.543.893.80 10-3
+/-0.103.49+/-0.143.402.59%
1.342.881.89 10-3
+/-0.102.32+/-0.142.130%
[kg.dm-3]
Cavity meas. at f0=1.3G
Hzεεεε’eff
(+/-5%)
PronyAlgo.
σσσσ[S/m]
PronyAlgo.∆ε∆ε∆ε∆ε’
PronyAlgo.εεεε’eff
Res. freq. Algo. ∆ε∆ε∆ε∆ε’
Res. freq. Algo.εεεε’eff
Mois-tureby
weight
Sable peu argileux (classe B2, carrière Stref)
- Variation de εεεε’ avec ΘΘΘΘ plus marqué pour le sable peu argileux- Modèle de Topp correctement suivi par le sable peu argi leux- Dans le cas du modèle de CRIM 0.33 < 1/ αααα < 0.65
Sables pur et peu argileux (D1 et B2)
1/αααα=0.28
1/αααα=0.53
15 Autre méthode
r
cv
ε=
c
dt air =
mat rd
t = . εc
mat air rd
t t t .( 1)c
∆ = − = ε −
2
rc
. t 1d
ε = ∆ +
Relation liant la vitesse de propagation du onde em v, la
célérité c, et la permittivité relative réelle εr :
Temps de propagation dans l’air :
Temps de propagation dans le matériau :
Sol
S11 et S21
Mesures des temps de trajet dans l’air et le matériau par IFFT�permittivité apparente – teneur en eau par formule de CRIM, de Topp…
Antennes papillonsContinu
t(ns)0
Onde directe dans l’air
Onde directe dans le sol
airsol ttt −=∆
Génération d’ondes monochromatiques àdifférentes fréquences par l’analyseur de réseau
L’antenne émettrice rayonne les ondes reçues dans le matériau
L’analyseur traite le signal détecté par l’antenne réceptrice
Traitement mathématique des données fréquentielles par IFFT
Mesure du temps de propagation de l’onde de surface
Dispositif et étapes de mesure
0123456789
10
4500 4600 4700 4800 4900 5000
Distance (m)
Ten
eur
en e
au p
ond
éral
e (%
)
mesures brutes
mesures f iltrées
Valeur moyenne de Wp : 4.3 %Ecart type : 0.4
Exemple de résultat sur LGV
Perspective 2007-2008
Analyseur vectoriel de réseau
Sol
S11Mesures des fréquences de résonance �permittivité à des fréquences données�étude de dispersion
Conception d’antennes en petits forages (LEAT)�permittivité à des fréquences données�Teneur en eau
Sol
S11
Monopôle en réseau et mesure entre forages
S12
S12