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8/7/2019 Electronique_de_puissance
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Alain Fessant2005 / 2006
DEPARTEMENT DE PHYSIQUEhttp://www.univ-brest.fr/physique
ELECTRONIQUE DE PUISSANCE
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Electronique de puissance2005 / 2006
1
TABLE DES MATIERES
I. PRESENTATION 2
1) Introduction 2
2) Composants d'lectronique de puissance 2 2.1- Diodes 2 2.2- Transistors de puissance 3 2.3- Thyristors 4
3) Rappels sur les rgimes transitoires 5 3.1- Introduction 5 3.2- Principe d'tude d'un montage 5 3.3- Valeurs caractristiques d'une grandeur priodique 7 3.4- Dcomposition en sries de Fourier 8 3.5- Exemples 10 3.6- Commentaires 20
4) Plan d'tude des montages redresseurs 20
II. MONTAGES REDRESSEURS MONOPHASES 24
1) Introduction 24
2) Montages redresseurs monophass diodes 24 2.1- Montages commutation parallle (Montage P2 diodes) 24 2.2- Montages commutation parallle double (Montage PD2 diodes) 27
3) Montages redresseurs monophass thyristors 30 3.1- Montages commutation parallle (Montage P2 thyristors) 30 3.2- Montages commutation parallle double (Montage PD2 thyristors) 34
4) Montages redresseurs monophass mixtes 39 4.1- Montages commutation parallle double (Montage PD2 mixte) 39
5) Passage au primaire 43 5.1- Introduction 43 5.2- Relations gnrales 43 5.3- Application aux montages P2 44 5.4- Application aux montages PD2 47
II. MONTAGES REDRESSEURS TRIPHASES 51
1) Introduction 51
2) Montages redresseurs triphass diodes 51 2.1- Montages commutation parallle (Montage P3 diodes) 51 2.2- Montages commutation parallle double (Montage PD3 diodes) 55 2.3- Montages commutation srie (Montage S3 diodes) 59
3) Montages redresseurs triphass thyristors 64 3.1- Montages commutation parallle (Montage P3 thyristors) 64
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I. PRESENTATION
1) Introduction
Le rle essentiel de l'lectronique de puissance est de modifier la forme d'un signal lectriquede forte puissance. L'intrt de telles transformations rside dans la limitation des sources et des rseaux
de puissance lectrique. Par exemple, la transformation possible d'une tension alternative en tensioncontinue permet d'alimenter partir d'un rseau alternatif des machines fonctionnant en continu.
L'lectronique de puissance , ou lectronique des courants forts , se distingue de l' lectroniqueclassique , ou lectronique des courants faibles , par de nombreux aspects. Outre les puissances mises enjeu, le mode de fonctionnement, et donc les calculs qui en dcoulent sont foncirement diffrents. Defaon simplifie, en lectronique classique, on s'intresse la relation entre les signaux d'entre et desortie d'un composant semi-conducteur. La fonction essentielle est l'amplification du signal. Enlectronique de puissance, en raison des puissances utilises, on ne peut imaginer travailler ainsi enmodulation. Les pertes seraient prohibitives. En lectronique de puissance, chaque composant est soitbloqu , au quel cas le courant qui le traverse est nul, ou tout au moins ngligeable, soit passant , et dansce second cas il doit laisser passer la totalit du courant avec une chute de tension la plus faiblepossible. De cette manire, dans toutes les phases de fonctionnement, les pertes sont trs faibles et un
haut rendement est prserv. Il s'agit donc d'une lectronique de commutation dans laquelle lescomposants se comportent comme des interrupteurs.
Ce mode de fonctionnement entrane une modification priodique du circuit lectrique entrel'entre et la sortie des montages et donc une succession de rgimes transitoires. C'est pourquoi l'tudedes montages d'lectronique de puissance demande une approche spcifique.
De manire gnrale, l'tude d'un montage demande:
- La dtermination des configurations de fonctionnement, dfinies par l'tat des diffrentscomposants du montage,- L'criture, dans chacun de ces intervalles des quations diffrentielles dcrivant les relationsentre les variables,
- Le calcul des expressions de ces variables aux constantes d'intgration prs,- La dtermination des constantes partir des conditions de continuits.
Toutefois, quelques approximations permettront souvent d'allger l'tude des montages usuels.
Parmi les dispositifs les montages d'lectronique de puissance on trouve principalement:
- Les redresseurs , qui ralisent la transformation d'une ou plusieurs tensions alternatives en unetension continue. Ce redresseur est non-command lorsque le rapport entre les amplitudes destensions de sortie et d'entre est sensiblement constant, et command lorsque ce rapport peuttre modifi en agissant sur la commande du montage.
- Les hacheurs , qui permettent de faire varier la valeur moyenne d'une tension continue
- Les onduleurs autonomes , qui effectuent la transformation d'une tension continue en une ouplusieurs tensions alternatives, avec rglage ventuel de la frquence et du rapport entre lesamplitudes des tensions d'entre sortie.
- Les gradateurs , pour faire varier l'intensit d'un courant alternatif.
2) Composants d'lectronique de puissance
2.1- Diodes
Une diode est une jonction deux lments semi-conducteurs, l'un dop N et l'autre dop P. Auniveau de la jonction la recombinaison des charges libres forme une barrire de potentiel, quivalente
une barrire de potentiel de:
- V s = 0,6V pour le silicium,
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NPN
Ils sont utiliss comme des interrupteurs commands par leurs courants base.
Ib = 0 => I c = 0 transistor bloquIb > 0 => I c 0 transistor passant
Les paramtres essentiels dans le cadre de cette utilisation sont la tension V ce et le courant I c. A l'tatbloqu, la tension V ce que peut supporter le transistor dpend:
- de la polarisation base-metteur,
- du gradient de tension appliqu,- de la technologie de fabrication.
A l'tat passant, le courant collecteur-metteur I c est li au courant de base I b par l'intermdiaire du gainforc du transistor (I c = Ib). Trois zones de fonctionnement sont envisageables:
- la zone de saturation dans laquelle le gain ne fait pas varier la tension de saturation collecteur-metteur V cesat ,- la zone linaire dans laquelle le courant I c est sensiblement constant,- la zone de quasi-saturation dans laquelle influe sur la tension de saturation V cesat .
D'un point de vue thermique, on a intrt travailler dans la zone de saturation, qui correspondmieux une utilisation en interrupteur. Mais ce mode de fonctionnement augmente le temps decommutation au blocage et fragilise le transistor sur les court-circuits en polarisation inverse. Latemprature maximale l'intrieur du cristal semi-conducteur est d'ailleurs une des limitations del'utilisation des transistors en lectronique de puissance. Elle est le rsultat de l'quilibre qui s'tablitentre la puissance thermique dissipe dans le transistor et l'vacuation de la chaleur par le dispositif derefroidissement.
2.3- Thyristors
Le thyristor est un composant spcifique d'lectronique de puissance. Il s'agit d'un redresseur au silicium dont le passage de l'tat bloqu vers l'tat satur est command par une lectrode appelegchette . Sa caractristique en polarisation inverse est similaire celle d'une diode. Un thyristor polaris positivement devient passant s'il reoit une impulsion gchette. Son fonctionnement est dcritpar la courbe suivante:
La chute de tension l'tat passant est de l'ordre du Volt, ngligeable par rapport aux autrestensions. A la diffrence du transistor, seule la mise en conduction du thyristor est commande par le
Ic
Vbe
IbVce
Ic
Vce
IIG
V th
Vc
V th
I
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courant gchette, condition qu'il soit polaris positivement. De plus, une impulsion gchette estsuffisante. Une fois la conduction tablie, lorsque le courant gchette I G s'annule, le thyristor restepassant. Le blocage s'obtient en appliquant une tension V th ngative aux bornes du thyristor.
Dans la ralit, l'impulsion gchette doit tre suffisamment longue pour laisser le courant Iatteindre une valeur minimale: le courant d'accrochage . De mme, le thyristor s'arrte si le courant Idevient infrieur au courant hypostatique .
Un amorage anormal du thyristor peut tre provoqu par une tension positive suprieure satension de retournement ou si aprs blocage une tension positive est applique trop rapidement.
Le fonctionnement du thyristor idal est dcrit par:
Il fonctionne comme un interrupteur,
V th < 0 => I = 0 thyristor bloquV th 0 + impulsion gchette I G => I 0 thyristor passantV th 0 sans impulsion gchette I G => I = 0 thyristor bloqu
3) Rappels sur les rgimes transitoires
3.1- Introduction
L'lectronique de puissance est une lectronique de commutation, ce qui veut dire que le circuitlectrique est sans cesse modifi au cours du fonctionnement. On a l'habitude en lectronique etlectrotechnique d'utiliser des grandeurs sinusodales et des procds de calcul propres celles-ci. Il nefaut cependant pas oublier que, en toute gnralit, les tensions et les courants dans les circuitslectriques sont les solutions d'quations diffrentielles dcrivant le circuit. A ce titre, elles s'exprimentcomme la somme de la solution gnrale de l'quation diffrentielle sans second membre et d'unesolution particulire de l'quation diffrentielle avec second membre. La limitation la seulecomposante sinusodale de la solution est due au fait que la deuxime composante dcrotexponentiellement avec le temps et devient rapidement ngligeable en rgime permanent. L'lectroniquede puissance tant une lectronique de commutation il ne sera pas possible de ngliger cette composantetransitoire.
3.2- Principe d'tude d'un montageLe principe d'tude des montages d'lectronique de puissance consiste dcomposer le
fonctionnement en plusieurs phases correspondant aux diverses configurations du circuit lectrique.Ensuit, pour chacune de ces phases, on doit:
- crire l'quation diffrentielle liant les diverses variables,- rsoudre ces quations, aux constantes d'intgration prs,- assurer les conditions de continuits par l'intermdiaire de ces constantes.
3.2.1- Circuits du premier ordre
On appelle circuits du premier ordre ceux dont le fonctionnement est dcrit par une quation
diffrentielle du premier ordre:
IIG
V th
Vc
V th
I
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)t(f )t(bxdt
)t(dxa =+
Cette quation admet des solutions de la forme:
)t(xe)xx()t(x)t(x)t(x pt
ab
0p0pt +=+=
xt(t) est la solution gnrale de l'quation sans second membre et reprsente le rgime transitoire, x p(t)est une solution particulire de l'quation avec second membre et reprsente le fonctionnement enrgime permanent. Les termes x 0 et x p0 sont respectivement les valeurs de x(t) et x p t = 0 et x 0.
3.2.2- Circuits du second ordre
On nomme circuits du second ordre ceux dont le fonctionnement est dcrit par une quationdiffrentielle du second ordre, soit:
)t(f )t(cxdt
)t(dxb
dt
)t(xda
2
2
=++
Les solutions de cette quation sont la somme de la solution gnrale de l'quation sans second membreet d'une solution particulire de l'quation avec second membre:
x(t) = x t(t) + x p(t)
Trois cas sont envisager en fonction de la nature de l'quation caractristique:
ar 2 + br + c = 0
les racines sont
22
2
2
2,1 a
c
a4
b
a2
b
r ==
en posant
a2b
= etac
=
a) >
Dans ce cas 2 2 > 0 et 22 est une grandeur relle. Le rgime est apriodique amorti
et la solution s'crit:
)t(xeAeA)t(x ptr
2tr
121 ++=
A1 et A 2 sont des constantes fixes par les conditions aux limites.
b) =
L'quation caractristique admet alors une racine double r = et la solution de l'quationdiffrentielle est
xt(t) = x p(t) + e- t (A1 + A 2t)
A1 et A 2 sont des constantes fixes par les conditions aux limites.
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c) /2 V thmax = V th2 ( t = 3 /2) = V m
V thmax = V m
Un calcul identique, donnerait les mmes valeurs maximales de tension aux bornes des autres thyristors.
3.2.4- Etude des courants
- Courants dans les thyristors
Le courant de sortie tant considr comme constant et les thyristors parfaits, on dduit del'tude du fonctionnement les formes d'ondes des courants dans ces derniers:
i1, i2, i'1, i'2 sont respectivement les courants dans les thyristors th 1, th 2, th' 1, th' 2.
On en tire i max , imoy et i eff , les valeurs maximale, moyenne et efficace de ces courants:
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imax = I c2
Idt)t(i
T1
i c
Timoy ==
2
Idt)t(i
T1
i c
T
2ieff ==
- Courant et facteur de puissance au secondaire du transformateur
Avec l'orientation choisie sur le schma, le courant au secondaire du transformateur s'exprimepar:is = i 1 - i'1 (ou i s = i' 2 - i2)
On en dduit la forme d'onde du courant dans le secondaire:
ainsi que les valeurs moyenne et efficace du courant au secondaire:
ismoy = 0 i seff = I c
Les thyristors tant supposs parfaits, ils ne dissipent pas de puissance. Par consquent lapuissance fournie par le secondaire du transformateur est aussi la puissance reue par la charge, soit
ccmoyT
cc
Tcc IUdt)t(UT
IdtI)t(U
T1
P ===
La puissance apparente au secondaire est quant elle
2
IViVS cmseff seff s ==
d'o
== cos90,0cos22
SP
f s
s
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4) Montages redresseurs monophass mixtes
4.1- Montages commutation parallle double (Montage PD2 mixte)
4.1.1- Schma de principe
Le montage redresseur PD2 mixte de deux thyristors et de deux diodes connects comme sur le schmasuivant:
Le transformateur d'alimentation n'est pas ncessaire en principe au fonctionnement, mais il sera engnral prsent pour modifier la tension l'entre du montage.
4.1.2- Etude du fonctionnement
Prenons comme expression de la tension au secondaire du transformateur:
Vs(t) = V m sin t
Les thyristors sont dbloqus avec un retard en angle de , c'est dire que des impulsions de dblocagesont envoyes sur les gchettes des thyristors respectivement aux angles
pour th 1 t = + 2k pour th 2 t = ( + ) + 2k
Les diffrentes phases de fonctionnement du montage sont alors dcrites par le tableau suivant:
Intervalles Elments passants Tensions aux bornes des lments bloqus Tension redresse t < th 1, D 2 V th2 = - V s + V th1 -V sVD1 = - V s + V D2 -V s
Uc = V s - V th1 - V D2 Vs
t < + th1, D 1 V th2 = - V s + V th1 -V sVD2 = V s + V D1 VsUc = - V th1 - V D1 0
+ t < 2 th2, D 1 V th1 = V s + V th2 VsVD2 = V s + V D1 VsUc = - V s - V th2 - V D1 -V s
2 t < 2 + th2, D 2 V th1 = V s + V th2 VsVD1 = - V s + V D2 -V sUc = - V th2 - V D2 0
La forme d'onde de la tension redresse est donc:
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Pour /2
Pour > /2
4.1.3- Etude des tensions
- Valeur moyenne de la tension redresse
La valeur moyenne de la tension redresse est donne par:
[ ] )cos1(VtcosV)t(d)tsin(V1dt)t(UT1
U mmmT
ccmoy +====
La valeur moyenne de la tension redresse varie de 0 2V m/ lorsque varie de 0. On a unrglage possible de la valeur moyenne de la tension de sortie, mais, contrairement au cas du PD2 thyristors, le fonctionnement en onduleur non-autonome n'est pas possible. Au-del de = , l'ordre dedclenchement parvient sur la gchette des thyristors alors que ceux ci sont polariss ngativement detelle sorte qu'ils restent bloqus.
- Le facteur d'ondulation
Dans l'intervalle t < + , la tension redresse a pour expression
Uc Vs = V m sin tLa drive est
0tcosVtd
dUm
c == t = /2 + k avec k entier.
Dans le cas /2, seule la valeur t = /2 appartient l'intervalle considr, la valeur maximale detension tant alors de
Ucmax = U c ( t = /2) V1 ( t = /2) = V m
Pour > > /2, la valeur t = /2 n'appartient pas l'intervalle, on doit donc prendre cellecorrespondant t = , pour laquelle, comme le montre la courbe de la tension redresse, U c(t) estmaximale.
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La valeur minimale U cmin est toujours, en ce qui concerne de montage, toujours nulle comme entmoignent les courbes de la tension redresse U c(t).
Ucmin = 0
On ne dduit le facteur d'ondulation
cmoy
mincmaxc0 U2
UUK =
- /2:
)cos1(2K 0 +
=
- > > /2:
)cos1(sin
2K 0 +
=
- Tensions maximales aux bornes des thyristors bloqus
Si on considre l'intervalle [ , + [, la tension aux bornes de th 2 est:
V th2 = - V s + V th1 -V s
Les tensions maximales aux bornes des thyristors sont obtenues en dterminant les valeurs det qui annulent la drive de la tension leurs bornes. Pour V th2 .
0tcosVtd
dVm
2th == t = /2 + k avec k entier
L'angle pouvant varier de 0 , les 2 premires racines, savoir /2 et 3 /2, peuvent treatteintes durant l'intervalle de blocage de th 2. Elles correspondent respectivement des tensions auxbornes du thyristor de -V m et V m.
/2 V thmax = V th2 ( t = /2 ) = -V m> /2 V thmax = V th2 ( t = 3 /2 ) = + V m
V thmax = V m
Pour ce qui est des diodes, on peut par exemple considrer l'intervalle [0, [ durant lequel ladiode D 1 est bloque, avec ses bornes la tension
VD1 = - V s + V D2 -V s
La tension maximale supporter par les diodes en inverse est obtenue en dterminant lesvaleurs de t qui annulent la drive de la tension leurs bornes, soit.
0tcosVtd
dVm
1D == t = /2 + k avec k entier
Seule la premire racine /2 appartient l'intervalle dans lequel D 1 est bloque. Elle correspond unetension maximale de
VDmax = V D1 ( t = /2) = -V mLes mmes valeurs maximales de tension aux bornes des autres diodes et thyristors seraient obtenues
par un calcul identique.
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4.1.4- Etude des courants
- Courants dans les diodes et les thyristors
Le courant de sortie tant considr comme constant, les diodes et thyristors parfaits, on dduitde l'tude du fonctionnement les formes d'ondes des courants dans ceux ci:
i1, i2, i'1, i'2 sont respectivement les courants dans les thyristors th 1, th 2, et les diodes D 1, D 2.
On en tire i max , imoy et i eff , les valeurs maximale, moyenne et efficace de ces courants:
imax = I c2
Idt)t(i
T1
i c
Timoy ==
2
Idt)t(i
T1
i c
T
2ieff ==
- Courant et facteur de puissance au secondaire du transformateur
Avec l'orientation choisie sur le schma, le courant au secondaire est:
is = i 1 - i'1 (ou i s = i' 2 - i2)
On en dduit la forme d'onde du courant dans le secondaire:
ainsi que les valeurs moyenne et efficace du courant au secondaire:
ismoy = 0 == 1Idt)t(iT1
i cT
2sseff
Les diodes et les thyristors tant supposs parfaits, ils ne dissipent pas de puissance. Par consquent la puissance fournie par le secondaire du transformateur est aussi la puissance reue par lacharge, soit
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ccmoyT
cc
Tcc IUdt)t(UT
IdtI)t(U
T1
P ===
La puissance apparente au secondaire est quant elle
== 1I2
ViVS cmseff seff s
d'o
+===
/1
)cos1(2iV
IU2
SP
f seff m
ccmoy
ss
5) Passage au primaire
5.1- Introduction
Il n'est pas possible d'tablir de relations gnrales permettant de dterminer le courant et le
facteur de puissance au primaire du transformateur d'alimentation en fonction des valeurs au secondaire.Chaque cas doit faire l'objet d'une tude particulire partir de l'quation aux Ampre-tours , issue duthorme d'Ampre appliqu au circuit magntique du transformateur.
5.2- Relations gnrales
5.2.1- Equilibre des tensions
Un transformateur monophas est constitu d'une armature de tles empiles entoures par deux bobines:
- une bobine primaire de n 1 spires parcourues par un courant alternatif i 1- une bobine secondaire de n 2 spires parcourues par un courant alternatif i 2
Le courant i 1 gnre dans la bobine primaire un flux magntique variable. Si on considre untransformateur parfait, la totalit du flux est canalis travers le ou les enroulements secondaires.Avec les notations adoptes sur le schma on a:
dtd
nU 11 = dtd
nU 22 =
o dsigne le flux magntique et en valeurs efficaces.
n1U2 = n 2U1
5.2.2- Equilibre des courants
Sous sa forme locale le thorme d'Ampre s'exprime par:
Rot H = J
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H et J sont respectivement les vecteurs champ magntique et densit de courant. Sous sa formeintgrale, il devient
ISSC
=== ds J.dsH.rotdlH.
S est une surface quelconque s'appuyant sur le contour ferm C, et I la somme algbrique des courantstraversant S.
Dans le cas d'un circuit magntique ferm de section S constante, constitu d'un matriau depermabilit Z constante, coupant n spires parcourues par un mme courant I on peut crire:
nIHLC
== dl H. HSSS
=== ds H.dsB.
L tant la longueur moyenne du circuit. On en dduit la relation
nI = R avec R = L/ Z S la reluctance du circuit magntique
L'application un transformateur monophas parfait ( Z = ) conduit l'quation d'quilibre desAmpre-tours.
nI = R 0
Dans certains montages redresseurs, les courants, et donc les Ampres tours (AT), dans lessecondaires sont de valeur moyenne non nulle. Les AT au secondaires ne peuvent alors pas trecompenss ceux du primaire parcourus par un courant alternatif de valeur moyenne nulle. Cettecomposante continue non compense sature le circuit magntique mais ne participe pas au transfert depuissance. On peut la ngliger et quilibrer la relation aux Ampre-tours sur la partie alternative descourants.
5.2.3- Puissances au primaire
Le transformateur monophas d'alimentation tant suppos parfait, il ne dissipe pas depuissance. La puissance active au primaire est donc identique la puissance active au secondaire et celle reue par la charge, soit
ccmoyT
cc
Tcc IUdt)t(uT
IdtI)t(u
T1
P ===
Le transformateur monophas n'ayant qu'un seul enroulement primaire, la puissance apparenteau primaire est par dfinition
Sp = V pipeff
o V p et i peff sont respectivement les valeurs efficaces de la tension et du courant au primaire.
5.3- Application aux montages P2
Dans le cas des montages commutation parallle simple P2, le courant dans chaqueenroulement secondaire est gal I c pendant une demi-priode et nul durant la seconde demi-priode.La valeur moyenne du courant dans un secondaire est
imoy = I c / 2
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En appelant n 1 et n 2 les nombres de spires respectivement dans le bobinage primaire et les
bobinages secondaires du transformateur, et en choisissant le sens de parcours indiqu sur le schma,l'quation aux Ampre-tours s'crit,
)ii(n)2
Ii(n)
2
Ii(nin 212
c22
c12p1 ==
5.3.1- Montage P2 diodes
- Courants au primaire
On a obtenu dans les secondaires, pour le P2 diodes, les formes d'ondes de courants suivantes
d'aprs la relation ci-dessus on a donc le courant au primaire suivant
On en dduit la valeur efficace du courant au primaire,
c1
2
T
2ppeff In
ndt)t(i
T1
i ==
- Facteur de puissance au primaire
La puissance apparente au primaire est
Sp = V p ipeff
o V p est la valeur efficace de la tension au primaire. Soit, en utilisant la relation d'quilibre destensions du transformateur:
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n1Vseff = n 2Vp (V seff : valeur efficace de tension au secondaire)
2
IVS cmp =
On en dduit le facteur de puissance au primaire
90,022
IV
IU2
SP
f cm
ccmoy
pp ===
Le primaire est donc dimensionn pour une puissance apparente infrieure celle du secondaire.
5.3.2- Montage P2 thyristors
- Courants au primaire
On a obtenu dans les secondaires, pour le P2 thyristors, les formes d'ondes de courantssuivantes:
En utilisant la relation prcdente entre le courant au primaire et les courants dans les secondaires,
n1ip = n 2 (i1 - i2)
La valeur efficace du courant au primaire est donc la mme que le montage P2 diodes
c1
2
T
2ppeff In
ndt)t(i
T1
i ==
- Facteur de puissance au primaire
La puissance apparente au primaire est
Sp = V p ipeff
o V p est la valeur efficace de la tension au primaire. Soit, en utilisant la relation d'quilibre destensions du transformateur
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n1Vseff = n 2Vp ( V seff : valeur efficace de tension au secondaire )
2
IVS cmp =
P = U cmoy Ic = I c Ucmoy ( = 0) cos
Le facteur de puissance est donc
f p = f p ( = 0) cos
== cos90,0cos22
SP
f p
p
5.4- Application aux montages PD2
Dans le cas des montages commutation parallle double PD2, le courant dans le secondairedu transformateur est gal I
cpendant une demi-priode et gal -I
cpendant la seconde demi-priode.
Sa valeur moyenne est par consquent nulle.ismoy = 0
En appelant n 1 et n 2 les nombres de spires respectivement dans le bobinage primaire et lebobinage secondaire du transformateur, et en choisissant le sens de parcours indiqu sur le schma,l'quation aux Ampre-tours s'crit:
n1ip = n 2 is
On peut alors appliquer cette relation aux montages redresseurs PD2 diodes et PD2 thyristors et PD2mixte.
5.4.1- Montage PD2 diodes
- Courants au primaire
On a obtenu au secondaire, pour le PD2 diodes, la forme d'onde de courant suivante:
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d'aprs la relation ci-dessus on a donc le courant au primaire suivant
On en dduit la valeur efficace du courant au primaire,
ipeff = (n 2 / n 1) I c
- Facteur de puissance au primaire
La puissance apparente au primaire est
Sp = V p ipeff
o V p est la valeur efficace de la tension au primaire. Soit, en utilisant la relation d'quilibre destensions du transformateur
n1Vseff = n 2Vp (V seff : valeur efficace de tension au secondaire)
2
IVS cmp =
On en dduit le facteur de puissance au primaire
90,022
S
Pf
pp ==
5.4.2- Montage PD2 thyristors
- Courants au primaire
On a obtenu au secondaire, pour le PD2 thyristors, la forme d'onde de courant suivante:
En utilisant la relation prcdente entre les courants au primaire et au secondaire,
n1ip = n 2 is
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- Facteur de puissance au primaire
La puissance apparente au primaire s'exprime par
Sp = V p ipeff
o V p est la valeur efficace de la tension au primaire. Soit, en utilisant la relation d'quilibre destensions du transformateur
n1Vseff = n 2Vp (V seff : valeur efficace de tension au secondaire)
== 1I2
ViVS c
mpeff pp
P = U cmoy Ic = I c Ucmoy ( = 0 ) ( 1 + cos ) / 2
Le facteur de puissance est donc
+=
1
)cos1(2f p
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II. MONTAGES REDRESSEURS TRIPHASES
1) Introduction
Le problme des montages redresseurs en triphas est similaire celui pos en monophas. Ils'agit de raliser, partir d'un montage lectronique, la transformation alternatif-continu, mais cette fois partir d'un rseau triphas. La transformation trouve son importance dans la possibilit qu'elle offre
d'alimenter, partir du mme rseau de distribution lectrique triphas, la fois des machines courantcontinu et des machines courant alternatif de puissances plus leves qu'en monophas. Le principe defonctionnement consiste en une modification priodique du circuit lectrique entre les connectionsd'entre (rseau) et de sortie (rcepteur) du dispositif redresseur, de faon recueillir en sortie destensions et des courants d'ondulations suffisamment faibles pour tre ngliges.
Pour l'tude on distinguera les montages redresseurs diodes, thyristors et mixtes qu'on peutclasser en trois catgories, en fonction de leur mode de commutation:
- les montages commutation parallle simple, nots Pi, i tant le nombre de phases redresses.En exemple, les montages P3 diodes et P3 thyristors;
- les montages commutation parallle double, ou pont de Gratz, nots PDi, i tant le nombre
de phases redresses. En exemple, les montages PD3 diodes, PD3 thyristors et PD3 mixtes ;
- les montages commutation srie, nots Si, i tant le nombre de phases redresses. Enexemple, les montages S3 diodes, S3 thyristors et S3 mixtes.
Lors des tudes de montages redresseurs triphass nous considrerons que le courant de sortiedu montage est suffisamment peu ondul pour tre assimil un courant continu I c. De mme, leslments lectroniques constituant les montages, diodes et thyristors, seront dans un premier tempsconsidrs comme des interrupteurs parfaits. En particulier on ngligera la chute de tension leursbornes lorsqu'ils sont passants, et on supposera que les courants qui les traversent peuvent varier instantanment lors des commutations.
2) Montages redresseurs triphass diodes
2.1- Montages commutation parallle (Montage P3 diodes)
2.1.1- Schma de principe
Le montage redresseur P3 diodes est constitu de trois diodes, connectes chacune unephase du secondaire d'un transformateur triphas, dont les enroulements secondaires sont groups entoile.
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Le transformateur d'alimentation n'est pas ncessaire en principe au fonctionnement, mais ilsera en gnral prsent pour assurer une tension convenable l'entre du montage. Les enroulementsprimaires ne sont pas reprsents sur le schma.
2.1.2- Etude du fonctionnement
A partir du rseau triphas, on obtient au secondaire du transformateur un systme triphasquilibr de tensions (V s1, V s2, V s3), qu'on notera
Vs1(t) = V m sin t V s2(t) = V m sin ( t - 2 /3) V s3(t) = V m sin ( t - 4 /3)
Les diffrentes phases de fonctionnement du montage sont alors dcrites par le tableau suivant:
Intervalles Diode passante Tensions aux bornes des diodes bloques Tension redresse
/6 t < 5 /6 D1 VD2 = V D1 - V s1 + V s2 Vs2 - V s1VD3 = V D1 - V s1 + V s3 Vs3 - V s1 Uc = V s1 - V D1 Vs1
5 /6 t < 3 /2 D2 VD1 = V D2 - V s2 + V s1 Vs1 - V s2VD3 = V D2 - V s2 + V s3 Vs3 - V s2Uc = V s2 - V D2 Vs2
3 /2 t < 13 /6 D3 VD1 = V D3 - V s3 + V s1 Vs1 - V s3VD2 = V D3 - V s3 + V s2 Vs2 - V s3 Uc = V s3 - V D2 Vs3
Les trois diodes forment un redresseur plus positif, qui laisse passer tout instant la plus positive destensions, soit
2.1.3- Etude des tensions
- Valeur moyenne de la tension redresse
La valeur moyenne de la tension redresse est donne par:
=
==
2V33
)t(d)tsin(V23
dt)t(UT1
U
m
T
6/5
6/mccmoy
- Facteur d'ondulation
Dans l'intervalle /6 t < 5 /6, la tension redresse a pour expression
Uc Vs1 = V m sin t
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La drive
0tcosVtd
dUm
c == t = /2 + k avec k entier.
Seule la valeur t = /2 appartient l'intervalle considr, la valeur maximale de tension tant alors de
Ucmax = U c ( t = /2) Vs1 ( t = /2) = V m
La valeur minimale U cmin est, quant elle, toujours obtenue un angle de commutation pour lequel l'expression de la tension redresse change, c'est dire pour une valeur de t pour laquelle U cn'est pas drivable. Elle doit se dduire de la courbe de U c.
Ucmin = U c ( t = /6) = V m sin ( /6) = V m/2
D'o le facteur d'ondulation
36U2
UUK
cmoy
mincmaxc0 == (K 0 0,30)
- Tension inverse maximale aux bornes des diodes bloques
Lorsque la diode D i (i = 1, 2, 3) est passante, la tension aux bornes de D j bloque (j = 1, 2, 3)est
VDj = V Di - V si + V sj Vsj - V si i = 1, 2, 3 et j = 1, 2, 3
Si on considre, par exemple, la diode D 2, la tension ses bornes a l'allure suivante:
Dans l'intervalle /6 t < 5 /6
VD2 Vs2 V s1 = Vm [sin t - sin ( t - 2 /3)]
0]tcos)3
2t[cos(V
td
VV(d
td
dVm
)1s2s2D ==
t = /3 + k avec k entier
Seule la racine ( t = /3) appartient l'intervalle considr. Elle correspond la tension maximale
m2DmaxD V3)3/t(VV ===
On obtiendrait par un calcul similaire, la mme valeur maximale de tension aux bornes des autres
diodes.
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2.1.4- Etude des courants
- Courant dans les diodes
Le courant de sortie tant considr comme constant, de valeur I c, et les diodes parfaites, ondduit de l'tude du fonctionnement les formes d'ondes des courants dans ces dernires:
i1, i2, i3 sont respectivement les courants dans les diodes D 1, D 2, D 3.
D'o les expressions de i max , imoy et i eff , les valeurs maximale, moyenne et efficace de ces courants:
imax = I c3
Idt)t(i
T1
i c
Timoy ==
3
Idt)t(i
T1
i c
T
2ieff == (i = 1, 2, 3)
- Courants et facteur de puissance au secondaire du transformateur
Dans le cas du montage P3 le courant circulant dans l'enroulement secondaire i dutransformateur est le mme que celui circulant dans la diode de mme indice, les valeurs moyenne etefficace seront donc les mmes que dans les diodes.
Les diodes tant supposes parfaites, elles ne dissipent pas de puissance. Par consquent, lapuissance fournie par le secondaire du transformateur est aussi la puissance reue par la charge, soit
ccmoyT
cc
Tcc IUdt)t(UT
IdtI)t(U
T1
P ===
La puissance apparente au secondaire est, en tenant compte des trois enroulements,
cmcm
seff eff s IV
2
3
3
I
2
V3iV3S ===
d'o
2
3iqV
IU2
SP
f seff m
ccmoy
ss === (f s = 0,675)
Ce faible facteur de puissance, qui rend puissance active gale la ralisation du secondaireplus coteuse, constitue une limitation l'emploi des montages commutation parallle simple.
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2.2- Montages commutation parallle double (Montage PD3 diodes)
2.2.1- Schma de principe
Le montage redresseur PD3 diodes est constitu de six diodes, connectes deux par deux eninverse, chacune des phases du secondaire d'un transformateur triphas, dont les enroulementssecondaires sont groups en toile.
Le transformateur d'alimentation n'est pas ncessaire en principe au fonctionnement, mais ilsera en gnral prsent pour assurer une tension convenable l'entre du montage. Les enroulements
primaires ne sont pas reprsents sur le schma.
2.2.2- Etude du fonctionnement
A partir du rseau triphas, on obtient au secondaire du transformateur un systme triphasquilibr de tensions ( V s1, V s2, V s3 ), qu'on notera
Vs1(t) = V m sin t V s2(t) = V m sin ( t - 2 /3) V s3(t) = V m sin ( t - 4 /3)
Les diffrentes phases de fonctionnement du montage sont alors dcrites par le tableau suivant:
Intervalles Diodes passantes Tensions aux bornes des diodes bloques Tension redresse
/6 t < /2 D1, D' 2
VD2 = V D1 - V s1 + V s2 Vs2 - V s1VD3 = V D1 - V s1 + V s3 Vs3 - V s1
VD'1 = - V s1 + V s2 + V D'2 Vs2 - V s1VD'3 = - V s3 + V s2 + V D'2 Vs2 - V s3
Uc = - V D'2 - V s2 + V s1 - V D1Vs1 - V s2
/2 t < 5 /6 D1, D' 3
VD2 = V D1 - V s1 + V s2 Vs2 - V s1VD3 = V D1 - V s1 + V s3 Vs3 - V s1
VD'1 = - V s1 + V s3 + V D'3 Vs3 - V s1 VD'2 = - V s2 + V s3 + V D'3 Vs3 - V s2
Uc = - V D'3 - V s3 + V s1 - V D1Vs1 - V s3
5 /6 t < 7 /6 D2, D' 3
VD1 = V D2 - V s2 + V s1 Vs1 - V s2VD3 = V D2 - V s2 + V s3 Vs3 - V s2
VD'1 = - V s1 + V s3 + V D'3 Vs3 - V s1VD'2 = - V s2 + V s3 + V D'3 Vs3 - V s2
Uc = - V D'3 - V s3 + V s2 - V D2
Vs2 - V s3
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7 /6 t < 3 /2 D2, D' 1
VD1 = V D2 - V s2 + V s1 Vs1 - V s2VD3 = V D2 - V s2 + V s3 Vs3 - V s2
VD'2 = - V s2 + V s1 + V D'1 Vs1 - V s2 VD'3 = - V s3 + V s1 + V D'1 Vs1 - V s3
Uc = - V D'1 - V s1 + V s2 - V D2Vs2 - V s1
3 /2 t < 11 /6 D3, D' 1
VD1 = V D3 - V s3 + V s1 Vs1 - V s3
VD2 = V D3 - V s3 + V s2 Vs2 - V s3VD'2 = - V s2 + V s1 + V D'1 Vs1 - V s2VD'3 = - V s3 + V s1 + V D'1 Vs1 - V s3
Uc = - V D'1 - V s1 + V s3 - V D3Vs3 - V s1
11 /6 t < 13 /6 D3, D' 2
VD1 = V D3 - V s3 + V s1 Vs1 - V s3VD2 = V D3 - V s3 + V s2 Vs2 - V s3
VD'1 = - V s1 + V s2 + V D'2 Vs2 - V s1VD'3 = - V s3 + V s2 + V D'2 Vs2 - V s3
Uc = - V D'2 - V s2 + V s3 - V D3Vs3 - V s2
Les trois diodes D 1, D 2, D 3 forment un commutateur plus positif , qui laisse passer tout instantla plus positive des tensions, et les diodes D' 1, D' 2, D' 3 forment un commutateur plus ngatif , qui laissepasser la plus ngative des tensions. La tension redresse est tout instant la diffrence entre ces deuxtensions, soit
2.2.3- Etude des tensions
- Valeur moyenne de la tension redresse
La valeur moyenne de la tension redresse est donne par:
=
== m
T
2/
6/mccmoy
V33
)t(d)]3/2tsin()t[sin(V3
dt)t(UT1
U
- Facteur d'ondulation
Dans l'intervalle /6 t < /2, la tension redresse a pour expression
Uc Vs1 - V s2 = V m [sin t - sin ( t - 2 /3)]
La drive
0)]3
2tcos(t[cosV
td
VV(d
td
dUm
)2s1sc ==
t = /3 + k avec k entier.
Seule la valeur t = /3 appartient l'intervalle considr, la valeur maximale de tension tant alors de
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m2s1scmaxc V3)3/t)(VV()3/t(UU ====
La valeur minimale U cmin est, quant elle, toujours obtenue un angle de commutation pour lequel l'expression de la tension redresse change, c'est dire pour une valeur de t pour laquelle U cn'est pas drivable. Elle doit se dduire de la courbe U c.
Ucmin = U c ( t = /6) = (V s1 - V s2 )( t = /6) = 3V m/2
On en dduit le facteur d'ondulation
)23
1(6U2
UUK
cmoy
mincmaxc0 == (K 0 0,07)
- Tension inverse maximale aux bornes des diodes bloques
D'aprs l'tude du fonctionnement, lorsque la diode D i (i = 1, 2, 3) est passante, la tension auxbornes de D j bloque (j = 1, 2, 3) est
VDj = V Di - V si + V sj Vsj - V si i = 1, 2, 3 j = 1, 2, 3
De mme, lorsque la diode D' i (i = 1, 2, 3) est passante, la tension aux bornes de D 'j bloque (j = 1, 2, 3)est
VDj = V si - V sj + V D'i Vsi - V sj i = 1, 2, 3 j = 1, 2, 3
Si on considre, par exemple, la diode D 2, la tension ses bornes a l'allure suivante:
La tension maximale supporter par les diodes en inverse est obtenue en dterminant lesvaleurs de t qui annulent la drive de la tension leurs bornes. Par exemple pour V D2, dans
l'intervalle /6 > t < 5 /6
0]tcos)3
2t[cos(V
td
VV(d
td
dVm
)1s2s2D ==
t = /3 + k avec k entier
Seule la racine ( t = /3) appartient l'intervalle considr. Elle correspond la tension maximale
m1s2s2DmaxD V3)3/t)(VV()3/t(VU ====
La mme valeur maximale de tension aux bornes des autres diodes est obtenue par un calcul similaire.
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2.2.4- Etude des courants
- Courant dans les diodes
Le courant de sortie tant considr comme constant, de valeur I c, et les diodes parfaites, ondduit de l'tude du fonctionnement les formes d'ondes des courants dans ces dernires:
i1, i2, i3 sont respectivement les courants dans les diodes D 1, D 2, D 3.i'1, i'2, i'3 sont respectivement les courants dans les diodes D' 1, D' 2, D' 3.
D'o les expressions de i max , imoy et i eff , les valeurs maximale, moyenne et efficace de ces courants:
imax = I c3
Idt)t(i
T1
i c
Timoy ==
3
Idt)t(i
T1
i c
T
2ieff == (i = 1, 2, 3)
- Courants et facteur de puissance au secondaire du transformateur
Dans le cas du montage PD3, avec l'orientation suivante des courants dans le secondaire
d'indice i et les diodes D i et D' i
on a i si = i i - i' i
D'o les formes d'ondes des courants dans les secondaires du transformateur:
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et leurs valeurs moyenne et efficace
0dt)t(iT1
iT
ssmoy == 32
Idt)t(iT1
i cT
2sseff ==
Les diodes tant supposes parfaites, elles ne dissipent pas de puissance. Par consquent lapuissance fournie par le secondaire du transformateur est aussi la puissance reue par la charge, soit
ccmoyT
cc
Tcc IUdt)t(UT
IdtI)t(U
T1
P ===
La puissance apparente au secondaire est, en tenant compte des trois enroulements,
cmcm
seff eff s IV332
I2
V3iV3S ===
d'o
===3
iqV
IU2
SP
f seff m
ccmoy
ss (f s 0,955)
2.3- Montages commutation srie (Montage S3 diodes)
2.3.1- Schma de principe
Le montage redresseur S3 diodes est constitu de six diodes, connectes deux par deux chacun des nuds des enroulements secondaires, groups en triangle, d'un transformateur.
Les enroulements primaires ne sont pas reprsents sur le schma.
2.3.2- Etude du fonctionnement
A partir du rseau triphas, on obtient dans les enroulements secondaires du transformateur unsystme triphas quilibr de tensions ( V s1, V s2, V s3 ), qu'on notera
Vs1(t) = V m sin t V s2(t) = V m sin ( t - 2 /3) V s3(t) = V m sin ( t - 4 /3)
Les diffrentes phases de fonctionnement du montage sont alors dcrites par le tableau suivant:
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Intervalles Diodes passantes Tensions aux bornes des diodes bloques Tension redresse
0 t < /3 D1, D' 2
VD2 = V D1 + V s2 Vs2VD3 = V D1 - V s1 - V s1VD'1 = V D'2 + V s2 Vs2VD'3 = V D'2 - V s3 - V s3
Uc = - V D'2 - V s2 - V D1 - V s2
/3 t < 2 /3 D1, D' 3VD2 = V D1 + V s2 Vs2VD3 = V D1 - V s1 - V s1VD'1 = V D'3 - V s1 - V s1VD'2 = V D'3 + V s3 Vs3
Uc = - V D'3 + V s1 - V D1 Vs1
2 /3 t < D2, D' 3
VD1 = V D2 - V s2 - V s2VD3 = V D2 + V s3 Vs3
VD'1 = V D'3 - V s1 - V s1VD'2 = V D'3 + V s3 Vs3
Uc = - V D'3 - V s3 - V D2 - V s3
t < 4 /3 D2, D' 1
VD1 = V D2 - V s2 - V s2VD3 = V D2 + V s3 Vs3
VD'2 = V D'1 - V s2 - V s2VD'3 = V D'1 + V s Vs1
Uc = - V D'1 + V s2 - V D2 Vs2
4 /3 t < 5 /3 D3, D' 1
VD1 = V D3 + V s1 Vs1VD2 = V D3 - V s3 - V s3VD'2 = V D'1 - V s2 - V s2VD'3 = V D'1 + V s1 Vs1
Uc = - V D'1 - V s1 - V D3 - V s1
5 /3 t < 2 D3, D' 2
VD1 = V D3 + V s1 Vs1VD2 = V D3 - V s3 - V s3VD'1 = V D'2 + V s2 Vs2VD'3 = V D'2 - V s3 - V s3
Uc = - V D'2 + V s3 - V D3 Vs3
On peut remarquer que, compte tenu de la proprit V s1 + V s2 + V s3 = 0, la tension redresse est tout instant la somme des tensions V si positives, soit
2.3.3- Etude des tensions
- Valeur moyenne de la tension redresse
La valeur moyenne de la tension redresse est donne par:
=
== m
T
3/2
3/mccmoy
V3
)t(d)tsin(V3
dt)t(UT1
U
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- Facteur d'ondulation
Dans l'intervalle /3 t < 2 /3, la tension redresse a pour expression
Uc Vs1 = V m sin t
La drive
0tcosVtd
dUm
c == t = /2 + k avec k entier.
Seule la valeur t = /2 appartient l'intervalle considr, la valeur maximale de tension tant alors de
Ucmax = U c ( t = /2) Vs1 ( t = /2) = V m
La valeur minimale U cmin est, quant elle, toujours obtenue un angle de commutation pour lequell'expression de la tension redresse change, c'est dire pour une valeur de t pour laquelle U c n'est pasdrivable. Elle doit se dduire de la courbe de U c.
2
3V
)3/tsin(V)3/t(UU
m
mcminc
=
====
On en dduit le facteur d'ondulation
)23
1(6U2
UUK
cmoy
mincmaxc0 == (K 0 0,07)
- Tension inverse maximale aux bornes des diodes bloques
Si on considre, par exemple, la diode D 2, la tension ses bornes a l'allure suivante:
La tension maximale supporter en inverse par les diodes est obtenue en dterminant les valeurs de tqui annulent la drive de la tension leurs bornes. Par exemple pour V D2, dans l'intervalle 0 t /2
La tension maximale supporter par les thyristors est obtenue en dterminant les valeurs de tqui annulent la drive de la tension leurs bornes. Par exemple pour V th2 , dans l'intervalle /6 + t< 5 /6 + ,
0]tcos)3
2t[cos(V
td
VV(d
td
dVm
)1s2s2th ==
pour t = /3 + k avec k entier
L'angle pouvant varier de 0 , les 2 premires racines, savoir /3 et 4 /3 peuvent tre atteintesdurant le blocage du thyristor. Elles correspondent respectivement des tensions aux bornes du thyristor
m2th V3)3/t(V == m2th V3)3/4t(V ==
Les thyristors devront donc supporter les tensions maximales
mmaxth V3V =
On obtiendrait bien sr, par un calcul similaire, les mmes valeurs maximales de tension auxbornes des autres thyristors.
3.1.4- Etude des courants
- Courant dans les Thyristors
Le courant de sortie tant considr comme constant, de valeur Ic, et les thyristors parfaits, on
dduit de l'tude du fonctionnement les formes d'ondes des courants dans ces derniers:
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i1, i2, i3 sont respectivement les courants dans les thyristors th 1, th 2, th 3.
D'o les expressions de i max , imoy et i eff , les valeurs maximale, moyenne et efficace de ces courants:
imax = I c3
Idt)t(i
T1
i c
Timoy ==
3
Idt)t(i
T1
i c
T
2ieff == (i = 1, 2, 3)
- Courants et facteur de puissance au secondaire du transformateur
Pour le montage P3 le courant circulant dans l'enroulement secondaire i du transformateur estle mme que celui circulant dans le thyristor de mme indice, les valeurs moyenne et efficace serontdonc les mmes que dans les thyristors.
Les thyristors tant supposs parfaits, ils ne dissipent pas de puissance. Par consquent lapuissance fournie par le secondaire du transformateur est aussi la puissance reue par la charge, soit
ccmoyT
cc
Tcc IUdt)t(UT
IdtI)t(U
T1
P ===
La puissance apparente au secondaire est, en tenant compte des trois enroulements,
cmcm
seff eff s IV23
3
I
2
V3iV3S ===
d'o
=== cos2
3iqV
IU2
SP
f seff m
ccmoy
ss