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Laboratoire Kastler-Brossel - UPMC
Sylvain GIGANSous la direction de Claude Fabre, Agnès Maître et Nicolas Treps
Limite quantique dans les images
Nombre de
photons utilisésdans
l’image
(Morris 89)
Images Optiques = PIXELS
Nécessité de contrôler le bruit quantique LOCAL
Bruit de
photon relatif
PLAN
2. Image et cavité• Propagation d’une image• Transformation à travers une cavité• Fonctions auto-transformes
1. Motivation: Les images quantiques• Bruit quantique• Faisceaux non-classiques multimodes• L’Oscillateur Paramétrique Optique
3. Expérience d’amplification d’image• Dispositif expérimental• Amplification monomode• Amplification multimode
1. Motivation: Les images quantiques• Bruit quantique• Faisceaux non-classiques multimodes• L’Oscillateur Paramétrique Optique
Le bruit de la lumière
Temps
IntensitéFaisceau lumineux
Détecteur
•Cette quantité représente l’amplitude du bruit.•Expérimentalement, le bruit est étudié pour une certaine fréquence d’analyse, on accède à la densité spectrale de bruit.
On mesure un courant en fonction du tempsOn mesure un courant en fonction du temps
Moyenne
Fluctuations
ORIGINE DU BRUIT = CLASSIQUE + QUANTIQUE
Limite quantique
Toute mesure d’un faisceau lumineux est affectée d’un bruit associé à la nature quantique de la lumière.
Inégalité de Heisenberg : Inégalité de Heisenberg :
Nombre de photons phase
Faisceau lumineux monochromatique
Bruit quantique standard (BQS)
Variance du bruit
Diagramme de Fresnel
Pour un faisceau cohérent les temps d’arrivée des photons suivent une loi poissonienne.
bruit de grenaille (shot noise)Bruit quantique standard
Pour un état cohérent, l’égalité est vérifiée
État comprimé du champ
Compression en quadratureCompression en phase
Un effet non-linéaire permet de produire de tels états
Compression en intensité(sub-poissonien)
Bruit du champ cohérent
Vide comprimé
Limite quantique dans les images
Nombre N de
photons utilisésdans
l’image
(Morris 89)
Un faisceau comprimé en intensité permet-t-il d’améliorer la résolution?
Bruit de
photon relatif
Amélioration de la résolution
faisceau monomode non-classique subpoissonienfaisceau monomode non-classique subpoissonien
Détection totale
t
PAS d’effets quantiques locaux dans un faisceau monomode
On retrouve le BQS
Détection partielle (PIXEL)
t
Distribution transverse aléatoire du bruit dans un faisceau monomode
Pourquoi un faisceau multimode ?
light beam
Faisceau monomode compriméFaisceau monomode comprimé Faisceau multimode compriméFaisceau multimode comprimé
Un seul canal pour porter l’information
Pas d’information transverse (Information temporelle uniquement)
Ordre spatial, corrélations quantiques spatiales
Compression locale du bruit
Multiplexage de l’information quantique
Exemples d’applications
pompe
Image d’entrée
Imageamplifiée
Copie quantique de l’image amplifiée
A. Gatti et al, Phys. Rev. Let 83 1763 (99)
Génération de corrélations spatialesGénération de corrélations spatiales
Traitement parallèle de l’information
quantique
Manipulationquantiqued’image
Sokolov et al, quant-ph/7026
Lame séparatrice
Faisceaux EPRmultimodes
Génération de faisceaux EPR multimodes (locaux)Génération de faisceaux EPR multimodes (locaux)
p
s
c
Le processus paramétrique
Nécessite un milieu paramétrique Cristal
Photons signaux et complémentaires corrélés temporellement et spatialement
au niveau quantique
Suivant la Coupe du cristal
(accord de phase)
• Accord en fréquence :
dégénérescence en fréquence
• Cristal type I : signal et complémentaire de même polarisation
Réduction de bruit
•Cristal type II : signal et complémentaire de polarisations orthogonales
corrélations
Conservation de l'énergie Accord de phaseSignal
Complémentaire
Pompe
Le processus paramétrique
Émission paramétrique Amplification paramétrique
p c
ss
p c
s
Faible efficacité du processus paramétrique
Régime de comptage de photons
Utilisation d’une pompe pulsée
Mise en cavitéOscillateur Paramétrique Optique
c
s
p
Somme de fréquence
L’oscillateur paramétrique optique
Au dessus du seuil
•Émission de faisceaux signal et complémentaire intenses (quelques mW)
•Corrélations quantiques en intensité (faisceaux jumeaux)
En dessous du seuil
•Pas d’émission intense
•Génération de vide comprimé
•Peut se comporter en amplificateur
Seuil d'oscillation en fonction de la puissance de
pompe
Cavité monomode
Signal
Complémentaire
Pompe Ordre temporel
et spatial
Si la cavité est résonante pour un seul mode TEMpq, les corrélations spatiales sont
projetées sur ce mode Les corrélations SPATIALES sont
DETRUITES
Dégénérescence transverse
De nombreux modes sont simultanément résonants
Les corrélations spatiales ne sont pas détruites
Fonctionnement multimode
Ordre spatial
Cavité plane Cavité confocale
Récapitulatif
Sans
cavité
Avec
cavité
•Régime pulsé ou photons uniques
•Naturellement multimode
•Régime continu
•Basse puissance
• Généralement monomode
Amplifier en continu nécessite une cavité
QUEL SERA L’EFFET D’UNE CAVITE SUR UNE IMAGE ?
PLAN
2. Image et cavité• Propagation d’une image• Transformation à travers une cavité• Fonctions auto-transformes
1. Motivation: Les images quantiques• Bruit quantique• Faisceaux non-classiques multimodes• L’Oscillateur Paramétrique optique
3. Expérience d’amplification d’image• Dispositif expérimental• Amplification monomode• Amplification multimode
2. Image et cavité• Propagation d’une image• Transformation à travers une cavité• Fonctions auto-transformes
Propagation d’une image paraxiale
Système optique passif
(diffraction, lentilles, …)
Fonction de transfert T
Deux transformations particulièresDeux transformations particulières
"Champ lointain"(transformée de Fourier spatiale de l’image)
Par exemple:Système (f-f)
f f
"Champ proche"(On retrouve l’image, à une homothétie près)
Par exemple:Système (2f-2f)
f f f f
Effet d’une cavité sur une image
Image en entrée Image en sortie
Transformation T du champ sur un aller/retour dans la cavité
Pour une cavité de grande finesse : Pour une cavité de grande finesse :
La cavité monomode
Un rayon ne revient jamais sur lui-même (réflections aléatoires)
L’image est complétement détruite
Seul le mode transverse résonant dans la cavité est transmis
Image en entrée Image en sortieTransformation T du champ sur un aller/retour dans la cavité
Cavité totalement dégénérée
Un rayon boucle sur lui-même en un aller/retour
Tous les modes transverses sont simultanément résonants
J.A Arnaut Applied Optics,8, 1, 189 (1969)
Cavité parfaitement imageante
Travaux A. Chiummo et al.
Cavité confocale
Que se passe-t-il à travers des cavités moins dégénérées ?
Les modes TEMpq pairs/impairs sont résonants
La partie paire/impaire de l’image est transmise
En termes de modes de cavité
En termes d’imagerie
Cavité dépliée (4 allers-retours)
Cavité hémi-confocale
L’image est transformée par la cavité
IMAGE en SORTIE
++
IMAGE d’ENTREE
+
1 aller-retour
Transformée de Fourier spatiale
Axe optique de la cavité
Résultats Expérimentaux
Partie paire du champ Partie paire de la transformée de Fourier
Champ proche Champ proche
Récapitulatif
Le mode résonant se reproduit identique à lui-même sur un tour de cavité :
En sortie le champ vérifie donc :
Il est dit « auto-transforme » pour T.
S.Gigan et al. “Image transmission through a stable paraxial cavity”, en préparation
La cavité est monomode
T non-cyclique
Champ auto-transforme pour T
soit 1 mode de cavité
L’image est détruite.
La cavité est dégénérée
T cyclique d’ordre N
Champ auto-transforme pour T
soit 1/Nième des modes de la cavité
L’image est transformée.
PLAN
2. Image et cavité• Propagation d’une image• Transformation à travers une cavité• Fonctions auto-transformes
1. Motivation: Les images quantiques• Bruit quantique• Faisceaux non-classiques multimodes• L’Oscillateur Paramétrique Optique
3. Expérience d’amplification d’image• Dispositif expérimental• Amplification monomode• Amplification multimode
3. Expérience d’amplification d’image• Dispositif expérimental• Amplification monomode• Amplification multimode
L’amplification optique au niveau quantique
AMPLIFICATEURIN OUT
• Facteur de Gain G
• Facteur de bruit NF
E1
E2
On injecte sur les deux voies (pas de vide)
Amplification sensible à la phase
IN
OUT
Gain G
• Deux voies entrée-sortie : amplifie signal et fluctuations sur chaque voie
E2
IN
OUT
E1
On injecte sur une voie (vide sur l’autre)
Amplification insensible à la phase
L’OPO type II sous le seuil
•Deux polarisations d’entrée : polarisations signal et complémentaire
•Gain juste sous le seuil
•Amplification dépendante de la phase relative entre pompe, signal et compl.
S
C
IN
OUTOUTS
OUTC
Amplification
Désamplification
Insensible à la phase
Sensible à la phase
• Injection ou (choix libre d'une phase) :
• Injection à 45° des axes du cristal ou :
L’OPO sous le seuil
IN OUTIN OUT
INOUT IN
OUT
•Amplification classique
•Pas de propriétés quantiques
•Amplification sans ajout de bruit
•Compression de phase
•Désamplification
•Compression d’intensité
•Pas d’injection
•Production de vide comprimé sur et
Fonctionnement multimode
Seuil de fonctionnement multimode
Seuil d’un mode x Nombre de
modes
Seuil monomode bas
OPO triplement résonant
Grande finesse
Grand nombre de modes
cavité dégénérée
Effets thermiques
Puissance pompe élevée
L’Oscillateur Paramétrique Optique
CristalCristal•KTP type II
•Coupé pour fonctionner à dégénérescence de fréquence
•Stabilisé en température
(Stabilité meilleure que le mK).
CavitéCavité•Confocale (miroirs R=100mm)
•Triplement résonante (pompe, signal et compl.)
-Finesse 500@1064nm
-Finesse 100@532nm
•Longueur : -Réglage manuel grossier
-Asservie sur une résonance.
Les sources
Mephisto 1200 (Innolight)
Laser YAG “esclave”
6 W @1064nm, même qualité de faisceau
1,2 W @ 1064nm continu
Monomode longitudinal (1kHz)
Cavité de doublage
Semi-monolithique, LiNbO3
Cavité de filtrage
Cavité Fabry-Pérot
Filtrage spatial et spectral
1,7 W @ 532nm
EN SORTIE
1 W @1064nm
Schema expérimental
pompe
signal
Compl.
Amplification monomode dans l’OPO confocal
On balaye la longueur de la cavité
Injection à 45° des axes du cristal
OPO pompé sous le seuil de 20 mW
Triple dégénérescence approchée
Jusqu’à 23 dB d’amplification
L’OPO triplement résonant
pompe
signal
Compl.
Observation de l’amplification dépendante de la phase (cavité asservie) mais fonctionnement stable extrêmement délicat.
LONGUEUR : cavité asservie sur la pompe
TEMPERATURE DU CRISTAL: résonance simultanée du signal et du complémentaire
ANGLE DU CRISTAL : très critique.
On doit fixer 3 paramètres pour obtenir
la triple résonance
pompe
signal
Compl.
Longueur de la cavité
pompe
signal
compl.
Observation de l’amplification dépendante de la phase (cavité asservie) mais fonctionnement stable extrêmement délicat.
L’OPO triplement résonant
balayage de la phase relative
La double cavité
MULTIMODE : Cavité infrarouge semi-confocale.
TROPO : OPO triplement résonant (seuil monomode bas)Deux paramètres de longueur + Température du cristal
INDEPENDANCE : Les géométries de cavité peuvent être choisies indépendamment afin d’obtenir
Résultats monomodes
•Injection sur le TEM00 de la cavité à 45° Configuration sensible à la phase
•Pompe injectée sur le même mode Amplification monomode
•Puissance pompe juste sous le seuil (Gain max)
•Phase relative balayée
Pompe
Phase relative
Signal
/Compl.
Amplification sensible à la phase
• Gain
• Corrélations en intensité à 5 MHz
35 % sous le BQS
•Anticorrélations de phase
Non-mesurées
Faisceaux EPR ?(copie quantique)
Schéma expérimental
Amplification multimode d’une image
input
-4-2
02
4-4
-2
0
2
4
0
0.1
0.2
0.3
-4-2
02
4
-4-2
02
4-4
-2
0
2
4
-0.4-0.2
00.20.4
-4-2
02
4
Cavité sans amplification
Signal et compl.
Pompe
Phase relative
Amplification multimode d’une image : Gain spatial
Répartition spatiale du gain
Gain plus étendu que le TEM00
Amplification de quelques modes
Preuve de l’amplification multimode classique & Corrélations quantiques
Ratio
- 2
- 1
- 3
- 5
- 6
- 4
Taille du TEM00
Amplification sensible à la phase
• Gain
• Corrélations en intensité à 5 MHz
10 % sous le BQS
images EPR ?
sur l'ensemble de l'image
Amplification d’un signal : Facteur de bruit
OUT
IS
IC
Type IIPompé sous le seuil
C
S
Modulateur acousto-optique
On ajoute une modulation en intensité à 5 MHz (notre signal)
Classiquement : amplification de la modulation à 5MHz
Au niveau quantique : l’amplification sans bruit n’est pas démontrée
Bruit d’obscurité
Non-amplifié
Amplifié
Analyseur de spectre
4.6 5 5.4
Conclusion - Perspectives
•Passage à un cristal de type I et à une cavité auto-imageante,
•Ajout d’un oscillateur local afin d’étudier les corrélations suivant une quadrature quelconque, et le vide comprimé émis par l’OPO,
• Génération et caractérisation d’images EPR.
PerspectivesPerspectives
•Nouvelle compréhension du comportement d’une image dans une cavité,
•Réalisation expérimentale de l’amplification monomode d’un signal faible injecté dans l’OPO confocal sous le seuil triplement résonant,
•Réalisation expérimentale de l’amplification multimode d’une image injectée en cavité semi-confocale et en configuration de double cavité.
ConclusionConclusion
Merci à Gaël Moneron, Vincent Delaubert et Laurent Lopez