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Diabatision : les applications les plus
courantes en photochimie théorique
Benjamin Lasorne
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Benjamin Lasorne
Institut Charles Gerhardt MontpellierCNRS – Université Montpellier 2, France
Ecole thématique SiQuantAGif-sur-Yvette – 2013
Etats diabatiques en pratique pour la chimie théorique
Diabatisation
Chimie quantique Dynamique moléculaire
Structure électronique(à noyaux fixes)
Mouvement des noyaux(dans le champ moyen des électrons)
Surface
d’énergie
potentielle
Structure (thermodynamique, spectroscopie) et réactivité (mécanisme, cinétique)
2Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
(à noyaux fixes)
�Approche statique
(dans le champ moyen des électrons)
�Approche dynamique
Clé : dépendance de l’énergie électronique (énergie potentielle des noyaux) en fonction de la géométrie moléculaire (position des noyaux)
Origine : dépendance des états électroniques en fonction des coordonnées nucléaires
RP
TS
Aspect intuitif des états diabatiques
Diabatisation
Chimie quantique Dynamique moléculaire
Notion peu connue mais fondamentale (« diabatisation »
sans le savoir)
Outil incontournable pour les simulations non adiabatiques
3Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
Etats monoconfigurationnels et corrélation statique
� Formules de Lewis
� Mésomérie
� Interaction de configuration
Etats spectroscopiques d’ordre zéro (‘bright vs. dark states’) et couplages non adiabatiques
� Processus non radiatifs
� Photochimie ultrarapide
� Couplages vibroniques
Introduction du concept en chimie : théorie de Marcus (1956)
Diabatisation
Cinétique du transfert d’électron en phase condensée entre un donneur et un accepteur
� Couplage entre deux structures électroniques diabatiques et énergie de réorganisation
4Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
- Couplage entre états dans le terme pré-exponentiel
- Importance capitale en biologie : photosynthèse, chimiluminescence, …
Concept de piégeage diabatique et TST non adiabatique
Diabatisation
Version non adiabatique de la théorie de l’état de transition (TST)
� Formule de type Landau-Zener pour la probabilité de saut de l’électron
� Ralentissement du passage à l’état de transition par
5Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
� Ralentissement du passage à l’état de transition par recroisement non adiabatique
Même problématique en photochimie
Aspect computationnel : notion de corrélation statique
Diabatisation
Contrainte d’écriture de la fonction d’onde Hartree-Fock :un déterminant de Slater en fonction d’orbitales moléculaires (adiabatiques)
� Défaut de corrélation statiqueexemple archétypique : dissociation du dihydrogène
6Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
� Solution : interaction de configuration (méthodes multidéterminentales)
� Alternatives : orbitales localisées (Boys), valence bond
( ) A B B AS0
1 1 1 1H H
2
s s s s+Ψ + =
( ) A A B BS 1 1 1 1H H
2
s s s s+ −±
±Ψ + =
( )
( )
( )
A A B B A B B A
S A B A B0 2
A B A B A B A B
A A B BS1 2
A A B B A B B A
S A B A B2 2
1 1 1 1 1 1 1 1
1 1 1 1 2 2H ,2 2 2
1 1 1 1 1 1 1 11 1 1 12 2 2 2H ,
2 2 2
1 1 1 1 1 1 1 1
1 1 1 1 2 2H .2 2 2
σ σ
σ σ σ σ
σ σ
g g
g u u g
u u
s s s s s s s s
s s s s
s s s s s s s ss s s s
s s s s s s s s
s s s s
+ ++
+ +Ψ = = =
+ − − +++ −Ψ = = =
+ +−
− −Ψ = = =
( )S0 2H g gσ σΨ =
Diagramme de corrélation et orbitales diabatiques
Diabatisation
Angle de torsion
Φ1 = π Φ2 = π
Φ2 = π* Φ1 = π*
7Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
Angle de torsion
1ππ = 1Φ1Φ1
1π*π* = 1Φ2Φ21π*π* = 1Φ1Φ1
V V
1ππ = 1Φ2Φ2
Effet Jahn-Teller et pseudo-Jahn-Teller
Diabatisation
8Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
Notions connexes : aromaticité, antiaromaticité, …Généralisation : intersections coniques
Distribution électronique (Lewis) en fonction de la géométrie
Diabatisation
Formes mésomères (π) � généralisation (σ) : formes ioniques / covalentes
9Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
Notions connexes : diagramme de corrélation de Walsh, règles de Woodward-Hoffmann, …
Interprétation valence bond (VB)
Diabatisation
Une liaison chimique correspond à l’appariement de deux électrons provenant des OA de valence des deux atomes liés
Une molécule est un ensemble de liaisons chimiques entre paires d’atomes (Lewis)
� Représentation de la fonction d’onde totale comme combinaison de déterminants construits sur les OA avec toutes les possibilités d’appariement et un spin total bien défini (diagrammes de Rumer)
10Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
A. Pross and S. S. Shaik Acc. Chem. Res. 16 (1983) 363F. Bernardi, M. Olivucci, and M.A. Robb Acc. Chem. Res. 23 (1990) 405
(diagrammes de Rumer)
Formalisme de type Heitler-London
Diabatisation
L’énergie totale peut être écrite comme la somme d’un terme de Coulomb Q (interactions non liantes, stériques…) et d’un terme d’échange T (interactions liantes et non liantes)
Annulation de T : intersection conique (prédiction / rationalisation)
11Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
Description VB des systèmes π
Diabatisation
12Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
L. Blancafort and M. A. Robb J. Chem. Theor. Comp. 8 (2012) 4922
Rationalisation des mécanismes photochimiques
Diabatisation
13Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
Description effective : MMVB et trajectoires semiclassiques
Diabatisation
Molecular mechanics (inactives σ) valence bond (actives π)
Hamiltonien effectif de spin (Heisenberg) paramétré par des intégrales coulombiennes Q(MM σ et VB π) et d’échange K (VB π) écrites comme des fonctions ajustables des distances interatomiques (fit / MCSCF)
14Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
F. Bernardi, M; Olivucci, and M. A. Robb J. Am. Chem. Soc. 114 (1992) 1606M. J. Bearpark et al. Theor. Chem. Acc. 116 (2006) 670
Régularisation pour la dynamique au vol DD-vMCG
Dynamique au vol
Angle de rotation approché, θ(1), basé sur un développement au premier ordre de la différence d’énergie adiabatique
V1
V0
H00
H11
H11
H00
2|H01|†
dia adia ad
11 1
ia dia
0
00 01
1
0 0
0
H V
V
H
H H ← ←
=
U U
( )∆ x ( )λ Xx
15Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
( )( )( ) ( )
( ) ( )
( )( ) ( )
( )( ) ( )
( ) ( )( ) ( )
( ) ( )( ) ( ) ( ) ( )
1
1
0 1 1 0
2 21 11 2
1 2
2 1
ˆˆ Σ
Σ , 2 2
,
T
V V V V
k X λ Xk X λ X
λ X k X
∆= + +
∆
+ −= ∆ =
− = ∆ = +
x x
x1 x 1 W x
x
x x x xx x
x xW x x x x
x x
H( ) ( )
( )( )
1 2
1
tan2λ X
θk X
=−x
xx
H. Köppel and B. Schubert Mol. Phys. 104 (2006) 1069C. S. M. Allan et al. J. Phys. Chem. A 114 (2010) 8713
Vecteurs de l’espace de branchement
Dynamique au vol
Les vecteurs x1 and x2 correspondent à l’espace de branchement d’une intersection conique choisie comme référence (xref) provenant d’un calcul de chimie quantique préalable
( ) ( )( ) ( )
ref
1 1
ref
k X
λ X
= ⋅ −
= ⋅ −
x x x x
x x x x V
16Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
La matrice diabatique correspond donc à une extrapolation linéaire depuis le point de référence
( ) ( )
( )
ref
2 2
1 11 00
2 01
1
2
λ X
H H
H
= ⋅ −
= ∇ −
=∇
x
x
x x x x
x
x
V1
V0
x1
x2
Intérêt de la régularisation
Dynamique au vol
Valeurs propres (énergies adiabatiques chimie quantique) exactes à la géométrie courante (x)
( )
( )( ) ( ) ( )
( )( ) ( )
( ) ( ) ( ) ( )1 † 1 10
adia dia dia adia11
0Σ
0
V
V← ←
∆ = + ∆
x xU x x 1 W x U x
x x������������� �����������������������
17Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
Approximation sur l’angle de rotation θ(1) � équivalente à avoir un couplage non adiabatique approché si on travaillait en représentation adiabatique
adia dia
������������� �����������������������
( ) ( )1 adia adia0 ; 1 ;θ∇ ≈− ∇x x
x x x
Diabatisation par modèle pour la dynamique sur grille (MCTDH)
Diabatisation
1 2
2dia 2
2
,
1 0 ∆ 0ˆ
0 1 0 ∆2
00
0 0
ii
i i
iji
i i ji G i j Gi ij
ωQ
Q
aaQ Q Q
b b∈ ∈
−∂ = − + + ∂ + +
∑
∑ ∑
Q
ℏH
Modèle d’hamiltonien vibronique quadratique
18Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
3 4,
00
0 0
iji
i i ji G i j Gi ij
ccQ Q Q
c c∈ ∈
+ +
∑ ∑
Coordonnées normales dans D2h
Utilisation de la symétrie : quatre ensembles de représentations irréductibles compatibles
Paramètres ajustés sur les données
H. Köppel, W. Domcke, and L. S. Cederbaum Adv. Chem. Phys. 57 (1984) 59
Extension du modèle vibronique standard à la photochimie
Diabatisation
Mouvements de grande amplitude (coord. curv.)
Plus d’états diabatiques que d’états adiabatiques- région du produit- barrière de transition (croisement évité)
V
S1
S2
19Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
S0
R
P
R*
CoIn
TS*
Coordonnées curvilignes
Etats quasidiabatiques effectifs
Diabatisation
20Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
Thèse de doctorat de Loïc Joubert Doriol (Montpellier)
Perspectives
Diabatisation
Méthodes de dynamique quantique sur grille (MCTDH � mardi matin)
� Besoin de surfaces d’énergie potentielle analytiques (paramètres ajustés sur des données expérimentales ou, plus souvent, issues de calculs de chimie quantique)
� Extensions nécessaires pour la photochimie :
- Coordonnées curvilignes
21Ecole Thématique SiQuantA – Gif-sur-Yvette – 2013
- Coordonnées curvilignes- Etats électroniques effectifs le long du chemin de réaction- Symétrie dynamique (groupe de permutation nucléaire inversion)
Méthodes de dynamique quantique au vol (DD-vMCG � mardi après-midi)
� Besoin d’une diabatisation au vol des données adiabatiques
� Régularisation à améliorer (plusieurs références, cas à trois états, …)
� Stratégies différentes (microdiabatisation à chaque pas?)