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zoe-rodriguez
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Réduction au pôle = Passage de quelconque à0)ˆ,ˆ( fm zfm ˆˆˆ 11
)sgn(2
kiffk
kfkfif xz
D
yyxxzf
zkfmm ekmC 2
)log('.21
.)(23
rmCr
mCrV mD
mD
VfrT .ˆ)(
zkmm emC 2TF
)sgn(2
kimmk
kmkmim xz
D
yyxxzm
où
H/m104
70
mC
Expression de l’opérateur de réduction au pôle, en domaine spectral
Expression de la réduction au pôle
0000
111
fmfm
fm)k(RPTF
Dérivée seconde en z
Intégrations en m0 et en f0
Rappel fin du cours précédent (16 avril) :Réduction des champs de potentiel (pole, équateur ou autre latitude)Aujourd’hui :Signaux Analytiques et Pseudo-Gravité
Rappel fin du cours précédent (16 avril) : la Réduction au Pôle est une combinaison de dérivation/intégration
Intégration oblique puis dérivation verticale
Masses à z=z0
Dérivation
2zG
0zG
z2=z0+h
z0
Dipôles à z=z0
Prolongement vers le haut
Expression de la réduction au pôle
0000
111
fmfm
fm)k(RPTF
Dérivée seconde en z
Intégrations en m0 et en f0
21222 )( ),( vuavecevuP h
hz
)(2),( iviuvuODV
)ˆˆˆ( zyxVpour
2
)(
yx kkik
k
où ),,(ˆˆ 00 fm
Simplification classique
• La réduction au pôle ramène le sommet de l’anomalie au-dessus du centre de la structure.
• La réduction permet de transformer n’importe anomalie pour peu qu’on connaisse l’inclinaison -> figure suivante
Propriété de la réduction au pôle des anomalies magnétiques du champ total
-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10-0.25
-0.2
-0.15
-0.1
-0.05
0
0.05
0.1
0.15
0.2
0.25
0°
15°
30°
45°
60°
75°
90°
2
)(
yx kkik
k
Anomalie à l’équateur (I=0°)
Anomalie au pôle (I=90°)
où ),,(ˆˆ 00 fm
Propriété de la réduction au pôle des anomalies magnétiques du champ total
• La réduction au pôle ramène le sommet de l’anomalie au-dessus du centre de la structure.• Le signal analytique aussi, et permet en plus de localiser les sommets de la structure
(pour des sources de grande largeur devant leur profondeur).
Si on ne connait pas l’inclinaison (eg. cas d’inclinaison rémanente) : transformation en signal analytique
-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10-0.25
-0.2
-0.15
-0.1
-0.05
0
0.05
0.1
0.15
0.2
0.25
Qu’est-ce que le signal analytique d’une anomalie magnétique ?
-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10-0.25
-0.2
-0.15
-0.1
-0.05
0
0.05
0.1
0.15
0.2
0.25
Enveloppe du Signal analytique sans dérivation
Enveloppe du Signal analytique avec dérivation
TiHa 10 TiHODa x 11
)()sgn()]([ kFkixfH Rappel de la TF de la transformé e de Hilbert :
Cas d’étude : Calculs du profil d’une ligne de dipôles (sources 2D)
44
22 22
r
xzb
r
zxaCm
)log()log(2)( 22 zxrrU
22)log(2)(
r
zr
zrg z
2
'.2)log('.2)(
r
rmCrmCrV mm
2
'..ˆ2.ˆ)(
r
rmfCVfrT m
z x
X=0
y
222 zxr
)mfmf(b
)mfmf(a
xzzx
zzxx
ici
)r(T)IIsin()r(T)IIcos(Isin
Isin
Isin
IsinmC)r(T '
f'm
'f
'm'
f
f
'm
mm
21
2izx
)II(iexp
Isin
Isin
Isin
IsinmC)r(T
'f
'm
'f
f
'm
mm Re
Fonction paire
Fonction impaire
44
22 22
r
xzb
r
zxaCm
z x
X=0
y
2
'..ˆ2.ˆ)(
r
rmfCVfrT m
)r(T)IIsin()r(T)IIcos(Isin
Isin
Isin
IsinmC)r(T '
f'm
'f
'm'
f
f
'm
mm
21
2izx
)II(iexp
Isin
Isin
Isin
IsinmC)r(T
'f
'm
'f
f
'm
mm Re
Fonction paire
Fonction impaire
Signaux analytique de profils magnétiques
TiH
izx
)II(iexp
Isin
Isin
Isin
IsinmCa
'f
'm
'f
f
'm
mm
120
T
ziT
xT
xiH
izx
)II(iexp
Isin
Isin
Isin
IsinmC
)izx(
aa
'f
'm
'f
f
'm
mm
12 30
1
)()( 0 rarT
Re
2/3221 )()(zx
KrarA
(…)
Le module du signal analytique d’une ligne de dipôles est paire
Cas d’étude : Calculs du profil d’une ligne de dipôles (sources 2D)
Signaux analytiques de profils magnétiques
3)(
1
1''
izxKea fm IIi
Cas d’étude : profil de l’anomalie d’autres sources 2D
TiHa 10
2/3221 )()(zx
KrarA
0)(
0
''
aea fm IIipole
(…)
Le module du signal analytique d’une ligne de dipôles est paire
izx
iKea fm IIi
)(
1
''
2/1221 )()(zx
KrarA
z x
X=0
+
z x
X=0
12
12)(1
''
izxizx
zzKea fm IIi
21
222
21 )()(zxzx
KhrarA
X=0
z1 x
z2=z1+h
NB: Réduction au pôle via signaux analytiques
polepole aT 0Re
Evaluation numérique des signaux analytiques Comment calculer ce signal analytique ? = à partir de dérivations dans le domaine de Fourier ou dans le domaine
spatial :
zkfmm ekmC 2
rmfCrT m
1..ˆ)( TF
Signal analytique = Dérivation et ajout d’une partie imaginaire utilisant la transformée de Hilbert
Signal Analytique
zrTyrTxrTrT zyx ˆ)(ˆ)(ˆ)()(
zrTiyrTxrTrTa zyxD
ˆ)(ˆ)(ˆ)()(3
)()()(2
rTirTrTa zxD
zk
fmm ekmC 2 )sgn(1 kki
k
ykxkzki yx ˆˆˆ
On en prend le Module (en domaine spatial) )()()( 22
2rTrTrTA zx
D
)()()()( 222
3rTrTrTrTA zyx
D
• La réduction au pôle ramène le sommet de l’anomalie au-dessus du centre de la structure.• Le signal analytique aussi, et permet en plus de localiser les sommets de la structure
(pour des sources de grande largeur devant leur profondeur).
• Quand on connait l’inclinaison, on peut aussi réduire en “pseudo-gravité”
Si on ne connait pas l’inclinaison (eg. cas d’inclinaison rémanente) : transformation en signal analytique
Notion de pseudo-gravité : cf. anomalie d’une ligne de dipôles
)log()log(2)( 22 zxrrU
22)log(2)(
r
zr
zrg z
2
'.2)log('.2)(
r
rmCrmCrV mm
2
'..ˆ2.ˆ)(
r
rmfCVfrT m
z x
X=0
y
222 zxr k
e zk
2
zke2TF
zkfmm ekmC 2
zkmm emC 2 OPG
kmCkOPG
fmm
11)(
• Un facteur d’intensité (sans réel sens physique ou pétrophysique)• Une dérivation verticale et deux intégrations obliques
B) Exercice permettant de définir des opérateurs de couche équivalenteOn considère les expressions de l’anomalie (U, gz, V, dT) d’une ligne de sources.Par intégration verticale de z1 à z2, déterminez les expressions correspondantes pour une lame verticale de densité constante.
z x
X=0 X=0
z1 x
z2=z1+h
A préparer pour le cours suivant 5 mai) :