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mohamed-khalfaoui
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Conduction
Le flux de chaleur traverse lecorps A, l’interface AB et lecorps B.Le flux est proportionnel à laconductivité thermique dumatériau.
Convection
Le flux de chaleur esttransporté par la matière endéplacement.Ses mouvements sont dits deconvection naturelle sousl’influence de variations dedensité et de la pesanteur,ou de convection forcée si lefluide est mis en circulationpar une pompe ou unedifférence de pression.
Rayonnement
Le flux de chaleur esttransporté sans transport dematière, sous forme d’ondesélectromagnétiques,(ex: rayonnement solaire)
2
Conduction
Le flux de chaleur traverse lecorps A, l’interface AB et lecorps B.Le flux est proportionnel à laconductivité thermique dumatériau.
Convection
Le flux de chaleur esttransporté par la matière endéplacement.Ses mouvements sont dits deconvection naturelle sousl’influence de variations dedensité et de la pesanteur,ou de convection forcée si lefluide est mis en circulationpar une pompe ou unedifférence de pression.
Rayonnement
Le flux de chaleur esttransporté sans transport dematière, sous forme d’ondesélectromagnétiques,(ex: rayonnement solaire)
Le taux d’énergie par conduction qk est proportionnel au produit du gradient de températureet de la surface à travers laquelle cette énergie est transférée: dx
dT
dx
dTAqx
La constante de proportionnalité est appelé « conductivité thermique »,propriété physique du milieu. Et l’équation est dite « loi de Fourier » :
W/m.Kk
dx
dTkAqx
1.1 Loi de la conduction – généralités:
dx
dTkAqx
Le flux à travers un mur plan : 2 1 1 2T T T T
q k ALL
k A
T1T2
q’’
L
k
3
Jean-Baptiste Joseph Fourier
Matériau k (W/m.K) Matériau k (W/m.K)
Argent 419 Plâtre 0,48
Cuivre 386 Amiante 0,16
Aluminium 204 Bois (feuillu-résineux)
0,12-0,23
Acier doux 45 Liège 0,044-0,049
CONDUCTIVITE THERMIQUE DE CERTAINS MATERIAUX
4
Acier doux
Acier inox 15 Laine de roche 0,038-0,041
Glace 1,88 Laine de verre 0,035-0,051
Béton 1,4 Polystyrène expansé 0,036-0,047
Brique terre cuite 1,1 Polystyrène (mousse) 0,030-0,045
Verre 1,05 Polystyrène extrudé 0,027
Eau 0,60 Air 0,026
1.2 Conduction dans les différents systèmes de coordonnées:
Le bilan thermique d’un système ( dx dy dz) s’écrit comme:
5
Le bilan thermique d’un système ( dx dy dz) s’écrit comme:
Taux d’énergiepar conductionrentrantau système
Taux d’énergiegénéré dansle système
Taux d’énergiestocké àl’intérieurdu système
Taux d’énergiepar conductionsortantdu système
zyx qqq "'G GE q dxdydz
dzz
qqq
dyy
qqq
dxx
qqq
zzdzz
yydyy
xxdxx
st p
TE C dxdydz
t
dxdydzt
TCdz
z
qdy
y
qdx
x
qdxdydzq p
zyx"'G
z
Tkdxdyq
y
Tkdxdzq
x
Tkdydzq
z
y
x
Sachant que:
6
z
Tkdxdyq
y
Tkdxdzq
x
Tkdydzq
z
y
x
t
TCq
z
Tk
zy
Tk
yx
Tk
x p"'G
Si la conductivité k est considérée CONSTANTE:
'''2 2 2G
2 2 2
p
qT T T 1 T
x y z k t
k
C
A. coordonnées cartésiennes (x,y,z):
7
'''2 2 2G
2 2 2
p
qT T T 1 T
x y z k t
k
C
Diffusivité thermique [m2/s]
B. Coordonnées cylindriques (r,,z):
r
q
q
q
q
q
z+dz
r+dr
r d
dr
dz
rd
zθ
θ
θ + θ
8
t
TCq
z
Tk
z
Tk
r
1
r
Tkr
rr
1p
"'G2
T(r, , z)qz
drz
y
x θ
θ
C. Coordonnées sphériques (r,,):
z
y
T (r, , )
r
θ Φθrdθ
rsin dθ Φ
q
q
q
q
r
r+dr
θ + θd
Φ
Φ + Φq d
9
t
TCq
Tk
sinr
1Tsink
sinr
1
r
Tkr
rr
1p
"'G222
22
x Φ dr
qθ
FORME GENERALE
t
T1
k
qT
"'G2
(k : constante)
Conditions aux limites
2. C.L de Neumann : Flux constant à la surface:
• flux thermique fini:
1. C.L de Dirichlet : Température constante à la surface:
sTt,0T
10
• flux thermique fini:
• surface dite adiabatique ou isolée:
"s
0x
qx
Tk
0x
T
0x
3. Condition de convection à la surface (Cauchy):
t,0TThx
Tk
0x
1.3 Conduction en régime permanent sans génération:
A. Mur plan:
constante)(k0dx
Td2
2
21 cxc)x(T avec les CL :T(0)=Ts,1
T(L)= Ts,2
1,s1,s2,s TL
xTT)x(T
Ts,1 Ts,2
q’’
k
11
1,s1,s2,s TL
xTT)x(T
et
kAL
TTTT
L
kA
dx
dTkAq 2,s1,s
2,s1,sx
RésistancethermiqueL
L1 L2 L3
k1k2
k3
T11
T1T3
T22
q
B. Flux à travers des murs en série:
12
L1 L2 L3
AkL
AkL
AkL
TT
AkL
TT
AkL
TT''q
3
3
2
2
1
1
31
2
2
2211
1
1
111
L1 L2 L3
k1k2
k3
T11
T1T3
T22
q’’
T1 T2
q’’
L
k
C. Analogie électrique:
13
L
kL
TT''q 21
3
3
2
2
1
1
31
kL
kL
kL
TT''q
qx
x x=L
T∞,1
T∞,2
FluideT∞,1,h1 Fluide
T∞,2,h2
Ts,1
Ts,2
Introduisons la convection, pour avoir :
14
FluideT∞,1,h1 Fluide
T∞,2,h2
q T∞,1 Ts,1 Ts,2 T∞,2
Ah
1
1 Ah
1
2kA
L
1 2
1 2
T Tq ''
1 L 1h k h
(W/m2)
0dr
dTkr
dr
d
r
1
avec les CL :
T(r1)=Ts,1
T(r2)= Ts,2
etdr
dT)rL2(k
dr
dTkAq r
D. Cas d’un cylindre creux:
2,s2
2
1
2,s1,s Tr
rLn
rr
Ln
TT)r(T
15
Résistance thermiquede conduction
2,s2
2
1
2,s1,s Tr
rLn
rr
Ln
TT)r(T
kL2
rr
Ln
TTq
1
2
2,s1,sr
et
en tenant compte de la convection:
16
Définissons la quantité sans dimension :k
hrappelée « le nombre de Biot »
k
hrBi
Un fil électrique de diamètre 1 mm est couvert de 2 mm d'épaisseur d'une isolation enplastique (k=0,5 W/m.K). L'air ambiant a une température de 25°C et son h= 10 W/m2.K.La température du fil est de 100°C. Déterminer le flux thermique dans les cas suivants :a) Le fil est sans isolation.b) Le fil est couvert d'isolant plastique.
17
Un fil électrique de diamètre 1 mm est couvert de 2 mm d'épaisseur d'une isolation enplastique (k=0,5 W/m.K). L'air ambiant a une température de 25°C et son h= 10 W/m2.K.La température du fil est de 100°C. Déterminer le flux thermique dans les cas suivants :a) Le fil est sans isolation.b) Le fil est couvert d'isolant plastique.
3ehr 10(2 0,5)10
Bi 0,05 < 1k 0,5
Sans isolation : W/m36,2TTL
hAq s
'
Avec isolation : W/m90,10
hr21
k2rr
Ln
TTq
eI
i
o
s'
On remarque que : Si Bi 1 l’isolation augmente le transfert de chaleurSi Bi 1 l’isolation diminue ce transfert
18
E. Cas d’une sphère creuse:
2
2
1 d (rT)0
r dr avec les CL :
T(r1)=Ts,1
T(r2)= Ts,2
etdr
dT)r4(k
dr
dTkAq 2
r
On remarque que : Si Bi 1 l’isolation augmente le transfert de chaleurSi Bi 1 l’isolation diminue ce transfert
Nous obtenons la solution suivante:
21
12
21r
1
12
2
1,s2,s
1,s
rkr4rrTT
q
r
r1
rr
r
TT
T)r(T
Résistance thermiquede conduction
Analogie électrique:
19
Résistances thermiques de conduction
En cartésiens
kA
L
En sphériques
re
ri
ei
ie
rkr4
rr
En cylindriques
L
ri
re
kL2
rr
Lni
e
20
Résistance thermique de convection
hA
1
kA
L
Lei
ie
rkr4
rr
kL2
rr
Lni
e
1.4 Conduction en régime transitoire:
Cas des solides à grande inertie thermique:
solide
Propriétésρ,k,C,V,As
T=T(t)
T)t(ThAdt
dTVC s
Fluideh, T∞
énergie stockéedans le solide
C.I : T(t=0)=Ti
FoBi
21
T=T(t)
SOLUTION:
posons: (t)=T(t) - T∞i=Ti - T∞
L
t
k
hLexpt
CV
hAexp
)t(2
s
i
Bi : nombre de Biot
Fo: nombre de Fourier
BiFoe
Et la chaleur totale transférée est égale à :
dteTThAdt)t(q)t(Qt
0
BiFois
t
0
dont la solution est :
BiFo
1e1
TThA
)t(Q BiFo
is
Domaine de validité de la méthode dans le cas d’un mur plan:
22
sc
c
A
VL
1,0k
hLBi
Long cylindre: ro/2Sphère: ro/3
Une personne a été trouvée morte à 17H dans une chambre à unetempérature de 20°C. La température de son corps était à 25°C, et lecoefficient de convection a été estimé égal à h=8 W/m2. Si cette personneest assimilée à un cylindre de 1,70 m de long et 30 cm de diamètre,déterminer l’heure de sa mort.
20°C, 8 W/m2.K
Ts= 25°C
Puisque le corps humain est composé principalement de 72% d’eau, parconséquent nous pouvons prendre les propriétés suivantes de l’eau à latempérature de :
23
Puisque le corps humain est composé principalement de 72% d’eau, parconséquent nous pouvons prendre les propriétés suivantes de l’eau à latempérature de :
3
p
k 0,620 W / m.K37 25
31 C 304.K 995 kg / m2
C 4,18 kJ / kg.K
La longueur caractéristique :2 2
c 2 2s
V r L (0,15) (1,7)L 0,069m
A 2 rL 2 r 2 (0,15)(1,7) 2 (0,15)
2
5 1s3
p p c
hA h 8W / m .K2,8 10 s
C V C L (995kg / m )(4180J / kg.K)(0,069m)
5
i
T T 25 20exp 2,8 10 t t 43706 s
T T 37 20
12,1 h
L’heure de la mort est à 5 h du matin
2.1 Introduction :
Convection naturelleConvection forcée
24
Au contact d’un objet chaud, la températurede l’air augmente, sa masse volumiquedécroît. L’air chaud subit, de la part de l’air nonchauffé, une poussée vers le haut (pousséed’Archimède) qui crée un courant d’airascendant.
Est provoquée par une circulation artificielleexterne (pompe, turbine) d’un fluide. Letransfert est plus rapide que dans le cas de laconvection naturelle.
Newton(1643-1727)
Le phénomène global de transfert de chaleur par convections’exprime d’une façon pratique par :
q"= h (Ts – T∞)
Coefficient de convection (W/m2.K)
Ordres de grandeur du coefficient h (W/m2.K)
Convection libre (air) 5 - 25
Convection libre (eau) 100 - 900
Convection forcée (air) 10 - 500
25
détermination de « h »
Convection forcée
Convection naturelle
Convection forcée (air) 10 - 500
Convection forcée (eau) 100 - 15 000
Convection forcée (huile) 50 - 2 000
Conv. forcée (eau bouillante) 2 500 - 25 000
Condens. de vapeur d’eau 50 000 - 100 000
Les paramètres physiques qui influent dans un problème de convection forcéedans une conduite sont :
h, , D, kf , , Cp, ρV
En plus, il ya 3 nombres sans dimension :
Masse volumique
Chaleur massique
Viscosité dynamique
Conductivité thermique du fluideDiamètre de la conduite
Vitesse de l’écoulement
Coefficient de convection
En plus, il ya 3 nombres sans dimension :
Df
D
p
f
nombre de Nusselt
nombre de Reynolds
nombre de Prandtl
hD : (Nu )
k
VD : (Re )
C : (Pr)
k
nmDD PrReCNubienouPr)(RefNu DD
C, m et n sont déterminés expérimentalement
26
2.2 Convection forcée dans un tube :
Le nombre de Reynolds est défini comme :
DVDVReD
Et en fonction du débit massique4
DVm
2
D
m4ReD
27
Ecoulement turbulent Colburn propose:
3/18,0DD PrRe023,0Nu
100k
CPr5,0 p
mT
V TsD
Pr , ReD et les propriétés du fluide sont évalués à Tf (température du film) = m sT T
2
28
Ecoulements laminaires dans les conduites:
Sieder et Tate : 0,140,33
0,33
D D Ds
D Dpour Re Pr > 10 Nu 1,86 Re Pr
L L
Pr , ReD et les propriétés du fluide sont évalués à Tf (température du film) = m sT T
2
Pr , ReD et les propriétés du fluide sont évalués à Tm (température moyenne) sauf μs à Ts
h
D
Dh
L0,0048 Re (pour un tube circulaire)
DL
0,0021 Re (pour une conduite rectangul aire)D
Dans ce cas, il faut utiliser :
Dh étant le diamètre hydraulique défini comme :P
A4
mouillépérimètre
sectionladeaire4D s
h
De l'eau à l'entrée d'un tube à une température de 333.K et une vitesse de 0,2 m/s. Letube est de 0,3 m de long et de 2,54 10-3 m de diamètre intérieur. La température de lasurface du tube est de 353 .K. Déterminer la température de l'eau à la sortie du tube.
29
De l'eau à l'entrée d'un tube à une température de 333.K et une vitesse de 0,2 m/s. Letube est de 0,3 m de long et de 2,54 10-3 m de diamètre intérieur. La température de lasurface du tube est de 353 .K. Déterminer la température de l'eau à la sortie du tube.
D’après le tableau des propriétés de l’eau:
3
p-4 2
e
983 kg/m
C 4185 J/kg.K
T 333K 4,71 10 N.s / m
k 0,653 W/m.K
Pr 3
D
VDsoit Re 1060
régime laminaire
0,33 0,14
D D
x xD 1058 3 0,00254 4,72 Re Pr 26,9 10 Nu 1,86 5,74
L 0,3 3,52
2Dc
kNud 'où h 1476 W/m .K
D
Le flux thermique à travers la surface de la conduite est:
entréesortiepsortieentrée
scc TTCm2
TTTDLhq
avec s/kg10996,0V4
Dm 3-
2
entréesortiepsortieentrée
scc TTCm2
TTTDLhq
s/kg10996,0V4
Dm 3-
2
30
Ce qui donne une température à la sortie Tsortie =345 KPuisque les propriétés de l’eau ont été évaluées à 333K, il faudrait donc les réévaluerà une température de :
En suivant la procédure précédente, on aura:hc =1490 W/m2K
Tsortie =345 K
3
p-4 2
m
982kg / m
C 4188J / kg.K345 333
T 339K 4,2 10 N.s / m2
k 0,66W / m.K
Pr 2,66
2.3 Convection dans le cas des écoulements externes :
A- sur une surface plane:
laminaire:
u∞ , T∞ , ρ∞
Ts , ρs
(x)y
laminaire turbulent
31
x
Lxc
Ts , ρs
(x)y
3/12/1LL PrRe664,0
k
LhuN (valable pour Pr 0,6)
B- autour d’un cylindre :
3/1mD
f
cD PrReC
k
DhNu
turbulent:
4/5 1/3 5 8L L L
5x,c
0,6 < Pr < 60
Nu 0,037 Re 871 Pr avec 5 10 < Re 10
Re 5 10
Les propriétés sont évaluées à la température du film Tf
32
Les propriétés sont évaluée à la température Tf , C et m sont donnés par :
ReD C m
0,4 – 44 – 40
40 – 4 0004 000 – 40 000
40 000 – 400 000
0,9890,9110,6830,1930,027
0,3300,3850,4660,6180,805
Géométrie ReD C m
D
D
D
5 103 - 105 0,246 0,588
5 103 - 105 0,102 0,675
5 103 – 1,95104
1,95104 - 105
0,160
0,0385
0,638
0,782
V
V
V
33
D
D
1,95104 - 105 0,0385 0,782
5 103 - 105 0,153 0,638
4 103 – 1,5104 0,228 0,731
V
V
C- autour d’une sphère :
Whitaker :
1/ 4
1/ 2 2/3 0,4 4D D D D
s
s
0,71 < Pr < 380
Nu 2 0,4Re 0,06Re Pr avec 3,5 < Re < 7,6 1 0
1 < < 3,2
Les propriétés sont évaluées à T∞ à l’exception s à Ts
34
Les propriétés sont évaluées à T∞ à l’exception s à Ts
2.4 Convection naturelle :
Nouveaux nombres sans dimension :
P
3s2L T
v
v
1,LTT
gGr
« nombre de Grashof »
« nombre de Rayleigh » PrGrRa LL
A- sur un plan vertical ou cylindre vertical :
Chirchill et Chu :
2
27/816/9
6/1L
L
Pr492,0
1
Ra387,0825,0uN
35
Chirchill et Chu :
2
27/816/9
6/1L
L
Pr492,0
1
Ra387,0825,0uN
1/ 49 L
L L 4/99/16
0,670 RaSi 0 < Ra < 10 Nu 0,68
0,4921
Pr
Elle est utilisée aussi pour un cylindre vertical de hauteur L et diamètre D si:4/1
LGr
35
L
D
vitre
Hauteur L=0,71 mLargeur w=1,02 m
qconv
Ts =232°C
air à T∞ =23°C
Une porte vitrée d’une cheminée est utiliséepour réduire l’infiltration d’air de la chambreà travers la cheminée. Si la chambre est à 23°C,déterminer le transfert par convectionnaturelle qconv.
36
Air à Tf=400K :
1-
f
2-62-63
K0,0025T
1et0,690Pr
,s/m1038,3,s/m1026,4,K.m/W108,33k
10813,1
)104,26)(103,38(
)71,0)(23232)(400/1)(8,9(LTTgRa 9
66
33s
L
147
690,0492,0
1
)10(1,813387,0825,0
Pr492,0
1
Ra387,0825,0uN
2
27/816/9
6/19
2
27/816/9
6/1L
L
K. W/m771,0
108,33147
L
kuNh 2
3L x
37
K. W/m771,0
108,33147
L
kuNh 2
3L x
W1060K)23232(m71,0x02,1K.m/W7TThAq 22ss
B- sur un plan horizontal :
Longueur caractéristique est définie comme:P
AL s
Aire de la surface
Périmètre de la surface
D’après Mc Adams
surface supérieure chaude ou surface inférieure froide :
10
L73/1
LL
7L
54/1LL
10Ra10siRa15,0uN
10Ra10siRa54,0uN
38
10
L73/1
LL
7L
54/1LL
10Ra10siRa15,0uN
10Ra10siRa54,0uN
surface supérieure froide ou surface inférieure chaude :
10L
54/1LL 10Ra10siRa27,0uN
Un écoulement dans une conduite rectangulaire. La température de la surface extérieureest maintenue à 45°C. Si la conduite est en contact avec un milieu d'air à 15°C,Déterminer les pertes thermiques par mètre de longueur.
A i r T = 1 5 ° C T = 4 5 ° Cs
A I R
w = 0 , 7 5m
H = 0 , 3 m
39
A i r T = 1 5 ° C T = 4 5 ° Cs
A I R
w = 0 , 7 5m
H = 0 , 3 m
Table de l’air à Tf=303 K 39
66
33s
L L6210,2)109,22)(102,16(
L30)0033,0)(8,9(LTTgRa
Au niveau des deux côtés L=H=0,3 m RaL=7,07 107 9/416/9
4/1L
L
Pr492,0
1
Ra670,068,0uN
hs = 4,23 W/m2.K
Au niveau des deux faces (supérieure et inférieure) : m375,02
w
P
AL s
et RaL = 1,38 108
Surface supérieure : Ra15,0uN 3/1LL hsup = 5,47 W/m2.K
40
Surface inférieure : Ra27,0uN 4/1LL hinf = 2,07 W/m2.K
Le transfert est : q’=2q’s + q’sup + q’inf = {2(hs H)+ hsup w+ hinf w}(Ts-T∞) = 146 W/m
C- pour un cylindre horizontal :
Morgan : nDD RaCuN
RaD C n
10-10 – 10-2 0,675 0,058
10-2 – 102 1,02 0,148
102 – 104 0,850 0,188
104 – 107 0,480 0,250
41
104 – 107 0,480 0,250
107 – 1012 0,125 0,333
D- pour une sphère :
Yuge propose :5
1/ 4 DD D
1 < Ra < 10Nu 2 0,43 Ra avec
Pr 1
Géométrie Equation de corrélation Hypothèses
Aucune
2
27/816/9
Pr
492,01
6/1
LRa387,0825,0LuN
1. Plans verticaux*
2. Plans horizontauxA-Surface supérieure chaude
ou surface inférieure froide
4/1
LRa54,0LuN 710LRa
510
3/1
LRa15,0LuN 1010LRa
710
42
B-Surface supérieure froideou surface inférieure chaude
3/1
LRa15,0LuN 1010LRa
710
4/1
LRa27,0LuN 1010LRa
510
Cette corrélation est utilisée pour les cylindres verticaux si: 4/1
LGr
35
L
D
Géométrie Equation de corrélation Hypothèses
2
27/816/9
Pr
492,01
6/1
LRa387,0825,0LuN
9/416/9
Pr
492,01
4/1
LRa670,068,0LuN
9LRa 10
< 60
9LRa 10
< 60
g g cos
3. Plans inclinés
4. Cylindre horizontal
43
9/416/9
Pr
492,01
4/1
LRa670,068,0LuN
4. Cylindre horizontal
5. Sphère
2
27/816/9
Pr
559,01
6/1
DRa387,060,0DuN
-5 12
10 Ra 10D< <
4/1
DRa43,02DuN
51 < Ra < 10D
Pr 1
3.1 Introduction :
Le mode de transfert par rayonnement est caractérisé par un transport d’énergie sous formed’ondes électromagnétiques à la vitesse de la lumière.
c= célérité de la lumière
longueur d’onde fréquence
44
longueur d’onde fréquence
Si un corps est chauffé à une température T, il émet des photons qui possèdent chacun uneénergie égale à :
e= h Constante de Planck = 6,626196 10-32 J.s
45
SPECTRE ELECTROMAGNETIQUE
3.2 Physique de rayonnement – concept d’un corps noir :
A. Loi de Planck :
B. Loi de Wien :
Si un corps noir est chauffé à une température T, il émet une énergie :
1T
Cexp
C)T(E
25
1o
Emission monochromatique (W/m3)1ère constante de Planck : 3,7418 10-16 W/m2
2ème constante de Planck : 1,4388 10-2 m.K
Longueur d’onde
46
B. Loi de Wien :
La longueur d’onde qui correspond à une émission maximale :
m.K10898,2T -3max 35-5
maxo W/mT10287,1E
C. Loi de Stefan-Boltzmann :L’énergie totale par émission d’un corps noir à une température T :
428-1
4
2
4
0 oo K W/m1067,515
C
CavecTd)T(E)T(E
Constante de Stefan Boltzmann
Stefan - BoltzmannBlackbodyRadiation.nbp
D. Fonctions de rayonnement :
La quantité d’énergie émise entre 1 et 2 :
2
1
d)T(E o
0
oo d)T(E)T0(E:posantEn)T0(E-)T0(E 1o2o
T(m.K 103)
T(m.K 103)4
o
T
)T0(E
4o
T
)T0(E
Fonctions de rayonnement d’un corps noir
47
T(m.K 103)
T(m.K 103)
0,20,40,6
.
.
.5,86,0
0,341796 10-26
0,186468 10-11
0,929299 10-7
.
.
.0,7202030,737864
6,26,46,6
.
.
.75
100
0,7541870,7692820,783248
.
.
.0,9998071,000000
4o
T
)T0(E
4o
T
)T0(E
Le soleil et la lampe à incandescence sont deux corps noirs respectivement à 5800.Ket 2800.K. Déterminer pour les deux corps :a) L'énergie totale émise.b) L'énergie maximale monochromatique.c) La longueur d’onde qui correspond à cette énergie maximale.d) Le pourcentage d'émission appartenant au domaine visible.
4o T)T(E)a
soleil Lampe
6,42 107 3,49 106 W/m2
soleil Lampe
48
5-5maxo T10287,1E)b
soleil Lampe
8,45 1013 2,21 1012 W/m3
T
10898,2)c
3
max
soleil Lampe
5 10-7 1,04 10-6 m
-31
-32
d) soleil: T 2, 20 10 m.K
T 4, 47 10 m.K
-31
-32
lampe: T 1,06 10 m.K
T 2,16 10 m.K
o 2 o 14
E (0 T) E (0 T)% 0,560 0,101 0,459 45,9%
T
% 0,0941 0,0009 0,0932 9,3 %
3.3 Propriétés totales de rayonnement :
Evaluée comme la moyenne sur toute la bande des longueurs d’onde et sur toutes les directions
α : coefficient d’absorptionρ : coefficient de réflexion : coefficient de transmission
49
α : coefficient d’absorptionρ : coefficient de réflexion : coefficient de transmission
α + ρ + =1
Une surface est dite " opaque " si τ = 0, ce qui donne : α + ρ = 1Une surface est dite " réflectrice parfaite " si ρ=1, ce qui donne : α=τ=0.Une surface est dite " noire " si α = 1, ce qui donne : τ = ρ = 0.